折射和反射定律、菲涅耳公式ppt課件

.,1,第七、八次課、折射和反射定律、菲涅耳公式,一、折射和反射定律二、菲涅耳公式三、根據(jù)Fresnel公式討論反射波和透射波的性質(zhì),內(nèi)容,.,2,一、折射和反射定律,1、折射和反射定律內(nèi)容2、分析,內(nèi)容,.,3,1、折射和反射定律的內(nèi)容是：時間頻率是不變的；反射波和折射波均在入射面內(nèi)；反射角等于入射角。折射定律：折射介質(zhì)折射率與折射角正弦之積等于入射介質(zhì)折射率與入射角正弦之積。,2、分析：,圖1,r,t,O,x,z,O,i,1,2,界面,.,4,界面兩側(cè)的總電場為：,電場的邊界條件,欲使上式對任意的時間t和界面上均成立，則必然有：,(2),(1),可見，時間頻率是入射電磁波或光波的固有特性，它不因媒質(zhì)而異，也不會因折射或反射而變化；,.,5,由于可以在界面內(nèi)選取不同方向，上式實際上意味著矢量和均與界面的法線平行，由此可以推知，、與共面，該平面稱為入射面。,r=i(3)n2sint=n1sini(4),(2),寫成標(biāo)量形式，并約掉共同的位置量,結(jié)論：反射波和折射波均在入射面內(nèi)。,反射角等于入射角,折射定律,.,6,二、菲涅耳公式,1、公式的推導(dǎo)2、公式的另外兩種形式,內(nèi)容,.,7,1、Fresnel公式的推導(dǎo),折、反射定律給出了反射波、折射波和入射波傳播方向之間的關(guān)系。而反射波、折射波和入射波在振幅和位相之間的定量關(guān)系由Fresnel公式來描述。,只推導(dǎo)反射波、折射波和入射波的電場的Fresnel公式。,方法和步驟的內(nèi)旨,電場是矢量，可將其分解為一對正交的電場分量，一個振動方向垂直于入射面，稱為s分量，另外一個振動方向在或者說平行于入射面，稱為p分量。,首先研究入射波僅含s分量和僅含p分量這兩種特殊情況。當(dāng)兩種分量同時存在時，則只要分別先計算由單個分量成分的折射、反射電場；然后根據(jù)矢量疊加原理進行矢量相加即可得到結(jié)果。,.,8,1)、單獨存在s分量的情形,規(guī)定：電場和磁場的s分量垂直于紙面，向外為正，向內(nèi)為負(fù)。,圖2,在界面上電場切向分量連續(xù)：,(5),(6),在界面上磁場的切向分量連續(xù)：,.,9,非磁性各向同性介質(zhì)中、的數(shù)值之間的關(guān)系：,(7),(6),(5),s分量的透射系數(shù),(8),(9),s分量的反射系數(shù),.,10,2)、單獨存在p分量的情形,規(guī)定：p分量按照其在界面上的投影方向，向右為正，向左為負(fù)。,(10),(11),即：的p分量的切向分量一致向右,組成右手坐標(biāo)系,的正方向如圖所示,根據(jù)的邊界條件得：,.,11,再利用、的數(shù)值關(guān)系以及、之間的正交性，得到：,(12),(13),公式(8)、(9)、(12)、(13)稱為Fresnel公式：,(8),(9),(12),(13),p分量的透射系數(shù),p分量的反射系數(shù),.,12,2、公式的另外兩種形式,(14),(15),令：,(16),(17),(8),(9),(12),(13),將它們變形,(18),(19),.,13,于是得Fresnel公式的另外一種形式：,(20),(21),(22),(23),.,14,利用折射定律，F(xiàn)resnel公式還可以寫成如下的形式：,(24),(25),(26),(27),.,15,三、根據(jù)Fresnel公式討論反射波和透射波的性質(zhì),1.n1n2的情況,內(nèi)容,.,16,1.n1t。,(1)、反射和透射系數(shù)的變化：,n2/n1=2.0,1)、兩個透射系數(shù)ts和tp都隨著入射角i增大而單調(diào)降低，即入射波越傾斜，透射波越弱，并且在正向規(guī)定下，ts和tp都大于零。,.,17,2)、rs始終小于零，其絕對值隨著入射角單調(diào)增大。根據(jù)正方向規(guī)定可知，在界面上反射波電場的s分量振動方向始終與入射波s分量相反。,位相躍變(半波損失),負(fù)號寫成,在界面上任何一點，反射波s分量與入射波s分量間都有一個的位相差別。,圖4,n2/n1=2.0,位相躍變,這樣，位相差相當(dāng)于電磁波(光)傳播半個波長的距離，所以該現(xiàn)象又可稱為半波損失。,.,18,圖4,n2/n1=2.0,3)、對于rp，它的代數(shù)值隨著入射角i單調(diào)增大，但是經(jīng)歷了一個由負(fù)到正的變化。,i=特定值B，rp=0,布儒斯特定律,利用折射定律,布儒斯特角,(28),如果平面波以布儒斯特角入射，則不論入射波的電場振動如何，反射波不再含有p分量，只有s分量；,如果平面波以布儒斯特角入射，反射角與折射角互為余角，所以,.,19,、當(dāng)i較小時，rp0，但因它們的正向規(guī)定基本相反，所以實際上仍有Eip和Erp的主要成分相反向；因此說，n1n2時，反射波電場方向總與入射波電場方向相反或接近相反。,.,20,i=0的情形是一個特殊的情況，稱為正入射。這時，折射角t=0，由Fresnel公式容易算出在正入射時s和p分量的差別消失，用r0和t0分別表示正入射時的反射和透射系數(shù)，則有：,(29),(30),(29)、(30)兩式可以看出，兩媒質(zhì)折射率的差別越大，r0的絕對值越大，而t0值越小。從圖4可以看出，四條曲線在i=0處的斜率都是零，所以公式(29)、(30)還可以用來估計小i(15)處的系數(shù)。例如，對于n2/n1=1.5，r0=-0.2，t0=0.8，在i=10時，直接由Fresnel公式計算可得到：rs=-0.2041，rp=-0.1959，ts=0.7969，tp=0.7973，可見它們分別與r0和t0接近。,4)、i=0和90的情況,對于n2/n1=2.0，r0=-0.33，t0=0.67,i=90的情形也是一個特殊的情況，此時，rs=-1，rp=1。ts=tp=0，這表示電磁波僅僅在界面上掠過，并未真正進入第二媒質(zhì)里因此稱這種入射為掠入射。這些數(shù)值畫出了圖4各曲線的終點。,.,21,(2)、反射率和透射率的變化,波的橫截面面積與投射在界面上的面積存在著關(guān)系,1,2,As,(31),Wis=IisA0cosi(32),Wts=ItsA0cost,At,Ai,A0,Wrs=IrsA0cosr=IrsA0cosi,定義：s分量的反射率Rs為Wrs與Wis之比；s分量的透射率Ts為Wts與Wis之比。,.,22,于是有：,(33),(34),類似地，當(dāng)入射波只含有p分量的時，可以求出p分量的反射率Rp和透射率Tp：,(35),(36),將Fresnel公式代入上面四式，即可分別得到Rs、Rp、Ts、Tp與入射角i的函數(shù)關(guān)系。,.,23,Rs與Ts之間、Rp與Tp之間均存在互補關(guān)系，即：Rs+Ts=1(37)Rp+Tp=1(38)這表明，在界面處，入射波的能量全部轉(zhuǎn)換為反射波和折射波的能量。條件：界面處沒有散射、吸收等能量損失。,.,24,當(dāng)入射波同時含有s分量和p分量時，由于兩個分量的方向互相垂直，所以在任何地點、任何時刻都有：,從而有：Ii=Iis+IipWi=Wis+Wip,類似地，有：Wr=Wrs+WrpWt=Wts+Wtp,可以定義反射率R和透射率T為：,注意：入射光波的s分量(p分量)只對折射率、反射率的s分量(p分量)有貢獻(xiàn)如果入射波中s和p分量的強度比為，Wis=Wip，則有：,即R和T分別是Rs、Rp和Ts、Tp的加權(quán)平均。,但是仍然有：R+T=1,.,25,正入射時，s分量和p分量的差異消失。若用R0和T0表示此時的反射率和透射率，則有：,利用這兩個等式可以估算非正入射但是入射角很小(in2的情形,這種情形即由光密媒質(zhì)入射到光疏媒質(zhì)的情形。由折射定律可知，ic兩種情況來討論。,1)、當(dāng)ic時此時t90，可以直接用Fresnel公式來討論反射波和折射波的性質(zhì)，分析方法和n11，t在實數(shù)范圍內(nèi)不存在，可以將有關(guān)參量擴展到復(fù)數(shù)領(lǐng)域。,.,29,(42),(43),首先討論|rs|、|rp|,反射系數(shù)的模值|rs|、|rp|仍然可以理解為反射波和入射波對應(yīng)分量的振幅比；此時，|rs|=|rp|=1，因而Rs=Rp=R=1；所以當(dāng)ic時，入射波的能量全部返回到n1媒質(zhì)里，這種現(xiàn)象稱為全反射或者全內(nèi)反射。,.,30,即當(dāng)入射波發(fā)生全反射時，反射波中的s分量的位相躍變?yōu)椋?(44),(45),它們可以理解為反射波和入射波對應(yīng)分量在界面處的位相躍變。,(42),(43),接下來討論和,p分量的位相躍變?yōu)椋?s分量和p分量的位相躍變之差為：,(46),反切函數(shù)取主值,Fresnel最早設(shè)計了消色差波片的Fresnel棱鏡，用來改變?nèi)肷洳ǖ钠駪B(tài)。這項試驗的成功，說明s分量和p分量的位相躍變之差確實存在。,.,31,|rs|=|rp|=1，發(fā)生全反射。似乎光疏媒質(zhì)中不存在任何折射電磁波；但是當(dāng)把ts、tp的Fresnel公式推廣到復(fù)數(shù)域進行計算，將會發(fā)現(xiàn)ts、tp都不等于零，亦即光疏媒質(zhì)內(nèi)有折射光波；從右圖7也可直觀看出，ts、tp都不等于零，說明光疏媒質(zhì)內(nèi)有折射光波。這個折射光波有其自身的特殊性質(zhì)，這種性質(zhì)使折射波不能深入地進入光疏媒質(zhì)內(nèi)。接下來我們進行分析。,.,32,1、光疏媒質(zhì)內(nèi)的電磁波倏逝波(瞬逝波),(47),倏逝波或瞬逝波,.,33,2、倏逝波的性質(zhì),仍然是，沒有改變；說明光波的時間頻率不隨環(huán)境改變。,振幅,特點：折射波的振幅隨著z(即隨著波深入光疏媒質(zhì)內(nèi)部)的增大而作指數(shù)衰減，等振幅面與界面平行。,位相,位相的空間分布上只與x有關(guān)，所以等相面與x軸垂直，并且沿著x方向傳播，與一維波的位相表達(dá)式類似，這個波的波長是：,(48),倏逝波的位相速度是：,(49),是光密媒質(zhì)中入射波的速度。,因為存在x方向上的分量，所以這個倏逝光波已經(jīng)不是橫波。,.,34,下面，定量估計一下倏逝波的衰減情況,在n2/n1=1/1.5的情況下，衰減系數(shù)值如右表：,定義為振幅的衰減系數(shù),振幅,第二媒質(zhì)中深度z處的波振幅與界面處振幅之比,.,35,可見，全反射時的折射波隨著向光疏媒質(zhì)深入而很快減弱，這也是倏逝波或瞬逝波命名的原因，因而這種波有的參考書上稱為衰逝波。倏逝波在入射波剛剛達(dá)到界面之初需要花一定的能量以建立倏逝波電磁場外，當(dāng)達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài)之后，不需要再向它提供能量，倏逝波只沿著界面處傳播，不進入第二媒質(zhì)內(nèi)部。因而全反射時Rs=1、ts0和Rp=1、tp0并不違反能量守恒定律。這種折射波在n2介質(zhì)內(nèi)離開界面波長數(shù)量級的深度處已經(jīng)接近消失，所以也被稱為表面波。倏逝波是一種非均勻波，因為它的等相面和等振幅面不重合。