毛細管流變儀原理介紹-全

1、聚合物流變學 主要內(nèi)容 基本概念 流變學定義（Definition of rheology） 剪切流動（Shear） 拉伸流動（Extensional） 流變學-Rheology 流變學是研究材料流動流動與變形變形的學科 Rheology: rheo (to flow) + logos (science) 流變學是力學中一門較新的分支學科，它主要研究各種材流變學是力學中一門較新的分支學科，它主要研究各種材 料在應力、應變、溫度、濕度、輻射等條件中與時間有關的變料在應力、應變、溫度、濕度、輻射等條件中與時間有關的變 形和流動的規(guī)律。形和流動的規(guī)律。 研究方法研究方法 主要有宏觀與微觀兩種：主要有

2、宏觀與微觀兩種： 宏觀法即經(jīng)典的唯象研究方法，是將聚合物看作由連續(xù)質(zhì)宏觀法即經(jīng)典的唯象研究方法，是將聚合物看作由連續(xù)質(zhì) 點組成，材料性能是位置的連續(xù)函數(shù)，研究材料的性能是從建點組成，材料性能是位置的連續(xù)函數(shù)，研究材料的性能是從建 立粘彈模型出發(fā)立粘彈模型出發(fā), ,進行應力進行應力- -應變或應變速率分析。應變或應變速率分析。 微觀法即分子流變學方法，是從分子運動的角度出發(fā)，對微觀法即分子流變學方法，是從分子運動的角度出發(fā)，對 材料的力學行為和分子運動過程進行相互關聯(lián)，提出材料結(jié)構(gòu)材料的力學行為和分子運動過程進行相互關聯(lián)，提出材料結(jié)構(gòu) 與宏觀流變行為的聯(lián)系。與宏觀流變行為的聯(lián)系。( (珠簧相空間

3、理論、分子網(wǎng)絡理論、珠簧相空間理論、分子網(wǎng)絡理論、 蛇行管理論）蛇行管理論） 領域 聚合物聚合物 我們需要理解熔體流動性能，從 而設計模具等 食品食品 良好的外觀、質(zhì)地和加工特性 涂料涂料 儲存壽命和表面流平性能 墨水墨水 打印清晰度和準確計量 醫(yī)藥醫(yī)藥 正確的配方定量，沉降性能等 還有：泥漿、鉆井液、瀝青、橡膠等 聚合物加工實例 流變學研究對象：流變學研究對象： 包括非牛頓流體、粘彈性固體和流體與固體之間的物質(zhì)（如包括非牛頓流體、粘彈性固體和流體與固體之間的物質(zhì)（如 懸浮體）。懸浮體）。 對于高分子來說，絕大多數(shù)的成型加工都是熔融狀態(tài)下進行對于高分子來說，絕大多數(shù)的成型加工都是熔融狀態(tài)下進行

4、 的，特別是熱塑性塑料加工。因此，高聚物在粘流溫度下的的，特別是熱塑性塑料加工。因此，高聚物在粘流溫度下的 流動性和彈性，是其成型加工的首要性能。流動性和彈性，是其成型加工的首要性能。 非牛頓流體定義：凡不服從牛頓粘性定律的流體稱為非牛頓非牛頓流體定義：凡不服從牛頓粘性定律的流體稱為非牛頓 流體。流體。 即：在一定溫度下，流體剪切應力與剪切速率不成正比的線即：在一定溫度下，流體剪切應力與剪切速率不成正比的線 性關系，其粘度不是常數(shù)，而是隨剪切應力或剪切速率而變性關系，其粘度不是常數(shù)，而是隨剪切應力或剪切速率而變 化的非牛頓粘度化的非牛頓粘度。 剪切形變-流變學基本定義 剪切應力（Shear s

5、tress, ） 單位面積所受的剪切力 剪切應變（Shear strain, ） 剪切形變除以高度 剪切（應變）速率（Shear rate, ） 剪切應變的快慢 剪切粘度（Shear viscosity, ） 剪切應力除以剪切速率 . 解釋 : 應力：單位面積上的力 (多少) 應變：相對樣品尺寸上的變形幅度 (多大) 剪切速率：隨時間應變的變化率 (多快) 剪切粘度：在一定的條件下熔體是否容易流動 基本概念-剪切 a d b A 假設一個立方體的長寬高分別為a，b，d。 面積A = ab 高 = d 基本概念-剪切應力（Shear stress） 單位面積所受的剪切力（The applied

6、force per unit area） 1 N/m2 = 1 Pa )(m (N) 2 A F 剪切應力Pa 基本概念-剪切應變（Shear strain） 剪切應變 （Shear strain）被簡稱為應變（Strain）， 剪切時物體所產(chǎn)生的相對形變量 無量綱，常常用%表示 剪切應變無量綱 (m) (m) d u 基本概念-剪切速率（Shear rate） 剪切應變速率（Shear strain rate）或者剪切 速率（Shear rate） ，表示剪切應變快慢 單位 s-1 剪切速率S-1(s)t 剪切粘度(Shear viscosity) 粘度就是流動的阻力 粘度越大，越難流動（蜂

7、蜜，酸奶等） 粘度越小，越容易流動（水等） 剪切粘度 = 剪切應力（施加外力）（施加外力） 剪切速率（運動速度）（運動速度） Pa.s 單位（Unit） Pascal second Pa.s (SI) Poise P (CGS) 1 Pa.s = 10 P, 1 mPa.s = 1 cP 粘度大流動性差：這是因為高分子鏈的流粘度大流動性差：這是因為高分子鏈的流 動是通過鏈段的相繼位移來實現(xiàn)分子鏈的動是通過鏈段的相繼位移來實現(xiàn)分子鏈的 整體遷移，類似蚯蚓的蠕動。整體遷移，類似蚯蚓的蠕動。 不符合流動規(guī)律：在流動的過程中粘度隨不符合流動規(guī)律：在流動的過程中粘度隨 剪切速率的增加而下降。剪切速率的增

8、加而下降。 熔體流動時伴隨高彈形變：因為在外力作熔體流動時伴隨高彈形變：因為在外力作 用下，高分子鏈沿著外力作用發(fā)生伸展，用下，高分子鏈沿著外力作用發(fā)生伸展， 當外力消失后，分子鏈又由伸展變?yōu)榫砬?，當外力消失后，分子鏈又由伸展變?yōu)榫砬?使形變部分恢復，表現(xiàn)出彈性行為。使形變部分恢復，表現(xiàn)出彈性行為。 高聚物流體高聚物流體 彈性：分子鏈構(gòu)象不斷變化彈性：分子鏈構(gòu)象不斷變化 分子鏈構(gòu)象的變化分子鏈構(gòu)象的變化 粘性：流動中分子鏈相對運動粘性：流動中分子鏈相對運動 以粘度的倒數(shù)表示流動性。按作用方式的不同以粘度的倒數(shù)表示流動性。按作用方式的不同,流動可分為剪切流動和流動可分為剪切流動和 拉伸流動拉伸

9、流動,相應地有剪切粘度和拉伸粘度。前者為切應力與切變速率之相應地有剪切粘度和拉伸粘度。前者為切應力與切變速率之 比；后者為拉伸應力與拉伸應變速度之比。聚合物的結(jié)構(gòu)不同，流動性比；后者為拉伸應力與拉伸應變速度之比。聚合物的結(jié)構(gòu)不同，流動性 （或粘度）就不同。對于聚合物熔體，大多數(shù)是屬于假塑性液體（或粘度）就不同。對于聚合物熔體，大多數(shù)是屬于假塑性液體,其剪其剪 切粘度隨剪切應力的增加而降低切粘度隨剪切應力的增加而降低,同時測試條件（溫度、壓力）、分子同時測試條件（溫度、壓力）、分子 參數(shù)（分子量及其分布、支化度等）和添加劑參數(shù)（分子量及其分布、支化度等）和添加劑(填料、增塑劑、潤滑劑填料、增塑劑

10、、潤滑劑 等等)等因素對剪切粘度等因素對剪切粘度-剪切應力曲線的移動方向均有影響。對于拉伸粘剪切應力曲線的移動方向均有影響。對于拉伸粘 度，當應變速率很低時，單向拉伸的拉伸粘度約為剪切粘度的度，當應變速率很低時，單向拉伸的拉伸粘度約為剪切粘度的 3倍，而倍，而 雙向相等的拉伸，其拉伸粘度約為剪切粘度的雙向相等的拉伸，其拉伸粘度約為剪切粘度的6倍。拉伸粘度隨拉伸應倍。拉伸粘度隨拉伸應 力增大而增大力增大而增大,即使在某些情況下有所下降，其下降的幅度遠較剪切粘即使在某些情況下有所下降，其下降的幅度遠較剪切粘 度的小。因此，在大的應力作用下，拉伸粘度往往要比剪切粘度大一二度的小。因此，在大的應力作用

11、下，拉伸粘度往往要比剪切粘度大一二 個數(shù)量級，這可使化學纖維紡絲過程更為容易和穩(wěn)定。個數(shù)量級，這可使化學纖維紡絲過程更為容易和穩(wěn)定。 粘度的影響因素 材料的內(nèi)部結(jié)構(gòu)（材料配方、顆粒大小、顆粒分 布、分子量等） 溫度（一般來說，溫度越高，粘度越低） 剪切速率（或者拉伸速率） 時間 （觸變性） 壓力 ),(tPTC 典型的流動曲線（Flow behavior） Shear Rate e.g. 硅油, 懸浮液 Stress Shear Rate 牛頓流體牛頓流體假塑性流體假塑性流體 脹塑性流體脹塑性流體 Stress Shear Rate Stress Shear Rate Viscosity Vi

12、scosity Shear Rate Viscosity Shear Rate e.g. 聚合物熔體e.g. PVC糊等 剪切變稀剪切變稀剪切增稠剪切增稠 流動曲線 Viscosity Flow Curves 施加不同的剪切速率，剪切速率和剪切粘度關系圖為 Log . 大部分樣品，特別是聚合物具有這種特性 實際上，對于聚合物，經(jīng)常測量的范圍是剪切變稀區(qū) 域 Log 零剪切平臺 剪切變稀 / 指數(shù) 定律區(qū)域 第二牛頓平臺 Log Log 分子分子 纏結(jié)纏結(jié) 纏結(jié)速度纏結(jié)速度=解纏結(jié)速度解纏結(jié)速度纏結(jié)速度纏結(jié)速度解纏接速度解纏接速度分子鏈遭到破壞，無纏結(jié)分子鏈遭到破壞，無纏結(jié)纏結(jié)速度纏結(jié)速度=解纏

13、結(jié)速度解纏結(jié)速度 流動類型分類流動類型分類 拉伸流動測試 速度梯度方向平行于流動方向速度梯度方向平行于流動方向, ,例例: :吹塑成型中離開吹塑成型中離開 模口后的流動?？诤蟮牧鲃? ,紡絲中離開噴絲口后的牽伸紡絲中離開噴絲口后的牽伸. . 流動方向流動方向 速度梯度的方向速度梯度的方向 拉伸粘度（拉伸粘度（ t t）: : 基本概念-拉伸 法向力 (Normal Force) 拉伸應力 拉伸應變 拉伸速率 )(m (N) 2 A F (m) (m) u d ( )t s Pa 無量綱 1/s a t t B A C B: t 與與 無關無關: 聚合度低的線性高物聚合度低的線性高物:POM、P

14、A-66 A： t 隨隨 而而, 支化聚合物。如支化支化聚合物。如支化PE C： t 隨隨 而而, 高聚合度高聚合度PP 拉伸粘度與拉伸應力的關系拉伸粘度與拉伸應力的關系: :高拉伸應變速率高拉伸應變速率 在低拉伸應變速率下，熔體服從特魯頓關系式在低拉伸應變速率下，熔體服從特魯頓關系式 拉伸粘度（拉伸粘度（ t t）曲線曲線 E 3 s 從結(jié)構(gòu)變化分析從結(jié)構(gòu)變化分析: :拉伸流動中會發(fā)生鏈纏結(jié)拉伸流動中會發(fā)生鏈纏結(jié), ,使拉伸粘度降使拉伸粘度降 低低, ,但同時鏈發(fā)生伸展并沿流動方向取向但同時鏈發(fā)生伸展并沿流動方向取向, ,分子間相互作用分子間相互作用 增加增加, ,流動阻力增加流動阻力增加,

15、 ,伸展粘度變大伸展粘度變大. .拉伸粘度取決于這兩個拉伸粘度取決于這兩個 因素哪一個占優(yōu)勢因素哪一個占優(yōu)勢. . 拉伸粘度與拉伸應變速率的關系拉伸粘度與拉伸應變速率的關系 Log e Log e 平臺 粘度變小 應變硬化 原始曲線 由于聚合物流體流動時，伴隨有高彈形變的產(chǎn)生和 貯存，故外力除去后會發(fā)生回縮等現(xiàn)象,例如:塑料 、橡膠擠出后和纖維紡絲后會發(fā)生斷面尺寸增大而 長度縮短的離模膨脹現(xiàn)象，或稱彈性記憶效應；攪 動時流體會沿桿上升，這種爬桿現(xiàn)象稱韋森堡效應 或法向應力效應。此外，聚合物加工時，半成品或 成品表面不光滑，出現(xiàn)“橘子皮”和“鯊魚皮”， 出現(xiàn)波浪、竹節(jié)、直徑有規(guī)律的脈動、螺旋形畸

16、變 甚至支離破碎等影響制品質(zhì)量的熔體破裂和不穩(wěn)定 流動等現(xiàn)象，這些現(xiàn)象主要與熔體彈性有關。 高分子熔體流動中的彈性效應高分子熔體流動中的彈性效應 實驗發(fā)現(xiàn)，幾種粘度相近、分子量分布大致相同的聚乙烯熔體，實驗發(fā)現(xiàn)，幾種粘度相近、分子量分布大致相同的聚乙烯熔體， 其加工行為卻有很大差異，分析得知，這些差異主要因為不同其加工行為卻有很大差異，分析得知，這些差異主要因為不同 熔體的彈性行為（拉伸粘度和法向應力差）不同引起的。熔體的彈性行為（拉伸粘度和法向應力差）不同引起的。 高分子液體流動時，表現(xiàn)出形形色色的奇異彈性行為。高分子液體流動時，表現(xiàn)出形形色色的奇異彈性行為。 主要有擠出過程中的擠出脹大現(xiàn)象

17、，不穩(wěn)定流動和熔體破裂主要有擠出過程中的擠出脹大現(xiàn)象，不穩(wěn)定流動和熔體破裂 現(xiàn)象，現(xiàn)象，“爬桿爬桿”現(xiàn)象（現(xiàn)象（Weissenberg效應），拉伸流動等。效應），拉伸流動等。 高分子液體的彈性屬于熵彈性。在流動過程中，材料的粘性高分子液體的彈性屬于熵彈性。在流動過程中，材料的粘性 行為和彈性行為交織在一起，使流變性十分復雜。研究高分行為和彈性行為交織在一起，使流變性十分復雜。研究高分 子液體的彈性規(guī)律性對高分子材料加工也十分重要。子液體的彈性規(guī)律性對高分子材料加工也十分重要。 離模膨脹 應力松弛 入口效應 熔體破裂 離模膨脹 應力松弛 入口效應 熔體破裂 擠出脹大現(xiàn)象擠出脹大現(xiàn)象 擠出脹大現(xiàn)象

18、及其說明擠出脹大現(xiàn)象及其說明 擠出脹大現(xiàn)象又稱口型膨脹效應或擠出脹大現(xiàn)象又稱口型膨脹效應或Barus效應，是指高分子熔體被效應，是指高分子熔體被 強迫擠出口模時，擠出物尺寸大于口模尺寸，截面形狀也發(fā)生變化的現(xiàn)象。強迫擠出口模時，擠出物尺寸大于口模尺寸，截面形狀也發(fā)生變化的現(xiàn)象。 對圓型口模，擠出脹大比對圓型口模，擠出脹大比B定義為：定義為： DdB i / i d式中式中D 為口模直徑，為口模直徑， 為完全松弛的擠出物直徑。為完全松弛的擠出物直徑。 擠出脹大 （1 1）擠出脹大現(xiàn)象是高分子液體具有彈性的典型表現(xiàn)。從彈性形變角度）擠出脹大現(xiàn)象是高分子液體具有彈性的典型表現(xiàn)。從彈性形變角度 看，熔

19、體在進入口模前的入口區(qū)受到強烈拉伸作用，發(fā)生彈性形變。這看，熔體在進入口模前的入口區(qū)受到強烈拉伸作用，發(fā)生彈性形變。這 種形變雖然在口模內(nèi)部流動時得到部分松弛，但由于高分子材料的松弛種形變雖然在口模內(nèi)部流動時得到部分松弛，但由于高分子材料的松弛 時間一般較長，直到口模出口處仍有部分保留，于是在擠出口模失去約時間一般較長，直到口模出口處仍有部分保留，于是在擠出口模失去約 束后，發(fā)生彈性恢復，使擠出物脹大。束后，發(fā)生彈性恢復，使擠出物脹大。 （2 2）從熵彈性角度考慮，無規(guī)線團狀的大分子鏈在口模入口區(qū)被強烈）從熵彈性角度考慮，無規(guī)線團狀的大分子鏈在口模入口區(qū)被強烈 拉伸，構(gòu)象發(fā)生改變，構(gòu)象熵減少。

20、同樣這種構(gòu)象變化在口模內(nèi)部部分拉伸，構(gòu)象發(fā)生改變，構(gòu)象熵減少。同樣這種構(gòu)象變化在口模內(nèi)部部分 得到松弛，但仍有部分直到擠出口模后才回復。擠出后的分子鏈回復到得到松弛，但仍有部分直到擠出口模后才回復。擠出后的分子鏈回復到 新的無規(guī)線團構(gòu)象，使熵值升高而脹大。新的無規(guī)線團構(gòu)象，使熵值升高而脹大。 （3 3）實驗表明，一切影響高分子熔體彈性的因素都對擠出脹大行為有）實驗表明，一切影響高分子熔體彈性的因素都對擠出脹大行為有 影響。如擠出溫度升高，或擠出速度下降，或體系中加入填料而導致影響。如擠出溫度升高，或擠出速度下降，或體系中加入填料而導致 高分子熔體彈性形變減少時，擠出脹大現(xiàn)象明顯減輕。高分子熔體

21、彈性形變減少時，擠出脹大現(xiàn)象明顯減輕。 擠出脹大現(xiàn)象擠出脹大現(xiàn)象 彈性液體則不然，彈性液體流動時，除有剪切應力外，作用在三個彈性液體則不然，彈性液體流動時，除有剪切應力外，作用在三個 正交面元上的法向應力也不相等，使液體既發(fā)生粘性形變（表現(xiàn)為有粘正交面元上的法向應力也不相等，使液體既發(fā)生粘性形變（表現(xiàn)為有粘 度，消耗能量），又發(fā)生彈性形變（表現(xiàn)為有法向應力差，貯存能量）。度，消耗能量），又發(fā)生彈性形變（表現(xiàn)為有法向應力差，貯存能量）。 定義法向應力差函數(shù)定義法向應力差函數(shù) ， ，用以描述液，用以描述液 體的彈性。高分子液體發(fā)生體的彈性。高分子液體發(fā)生“爬桿爬桿”現(xiàn)象，正是由于法向應力差效應引現(xiàn)

22、象，正是由于法向應力差效應引 起的。起的。 法向應力差效應是彈性液體特有的效應。法向應力差效應是彈性液體特有的效應。 純粘性液體流動時，內(nèi)部流體元上所受的應力主要在外表面的切純粘性液體流動時，內(nèi)部流體元上所受的應力主要在外表面的切 線方向，稱剪切應力，是一種摩擦力，它引起流體元剪切變形。面線方向，稱剪切應力，是一種摩擦力，它引起流體元剪切變形。面 元的法線方向雖然也有應力（稱法向應力，主要為壓力和拉力），元的法線方向雖然也有應力（稱法向應力，主要為壓力和拉力）， 但由于液體沒有彈性，不可壓縮，因此三個正交面元上的法向應力但由于液體沒有彈性，不可壓縮，因此三個正交面元上的法向應力 相等。相等。

23、法向應力差效應法向應力差效應 332211 2211 3322 離模膨脹 應力松弛 入口效應 熔體破裂 應力松弛 所謂應力松弛，就是在固定的溫度和形變下，聚合物內(nèi)部的應力隨時 間增加而逐漸衰減的現(xiàn)象。即材料在恒定應變下，應力隨著時間的變 化而減小至某個有限值，這一過程稱為應力松弛。這是材料的結(jié)構(gòu)重 新調(diào)整的另一種現(xiàn)象。 這種現(xiàn)象也在日常生活中能觀察到，例如橡膠松緊帶開始使用時感覺 比較緊，用過一段時間后越來越松。也就是說，實現(xiàn)同樣的形變量， 所需的力越來越少。未交聯(lián)的橡膠應力松弛較快，而且應力能完全松 弛到零，但交聯(lián)的橡膠，不能完全松弛到零。 應力松弛（Stress relaxation） 施

24、加恒定應變（形變） 觀察應力隨時間的變化 Time (s) 0.0010.010.1110100 Strain % 瞬間階躍應變 恒定應變 10 1.0 0.1 0.01 0.001 Time (s) 0.0010.010.1110100 Stress Pa 施加應變施加應變保持恒定應變保持恒定應變 10 1.0 0.1 0.01 粘性材料 -應力衰減 -瞬間 彈性材料 應力恒定 粘彈性響應（Viscous & Elastic Reponse） 應力松弛的分子機理 線形聚合物的應力松弛的分子機理如圖所示，拉伸時張力迅速作用使纏繞的分 子鏈伸長，但這種伸直的構(gòu)象時不平衡的，由于熱運動分子鏈會重新

25、卷曲，但 形變量被固定不變，于是鏈可能解纏結(jié)而轉(zhuǎn)入新的無規(guī)卷曲的平衡態(tài)，于是應 力松弛為零。交聯(lián)聚合物不能解纏結(jié)，因而應力不能松弛到零。 1 松弛實驗松弛實驗 松弛時間松弛時間：材料開始松弛到剪切應力下降至初始值/e所需時間 評定時間評定時間T：材料開始松弛到測量值與計算值相差超過10所需時間 應用 應力松弛同樣也有重要的實際意義。成型過程中總離不開應力松弛同樣也有重要的實際意義。成型過程中總離不開 應力，在固化成制品的過程中應力來不及完全松弛，或多應力，在固化成制品的過程中應力來不及完全松弛，或多 或少會被凍結(jié)在制品內(nèi)。這種殘存的內(nèi)應力在制品的存放或少會被凍結(jié)在制品內(nèi)。這種殘存的內(nèi)應力在制品

26、的存放 和使用過程中會慢慢發(fā)生松弛，從而引起制品翹曲、變形和使用過程中會慢慢發(fā)生松弛，從而引起制品翹曲、變形 甚至應力開裂。消除的辦法時退火或溶脹（如纖維熱定形甚至應力開裂。消除的辦法時退火或溶脹（如纖維熱定形 時吹入水蒸汽）以加速應力松弛過程。時吹入水蒸汽）以加速應力松弛過程。 離模膨脹 應力松弛 入口效應 熔體破裂 P=pen+pvis+pex 05101520253035-5 Capillary L/D 0 20 40 60 80 100 Pressure Drop (bar) Correction Pressure Pc bar is determined at zero die le

27、ngth The extra die length c is determined at P=0 bar 選擇三根長徑比不同的毛細管，在同一體積流量下，測量壓差P與長徑 比L/D的關系并作圖，將直線延長與P軸相交，其縱向截距等于入口壓力 降Pent；繼續(xù)延長與L/D軸相交，其橫向截距等于LB/D=e0/2。 Linear fit :Polynominal fit : 離模膨脹 應力松弛 入口效應 熔體破裂 不穩(wěn)定流動和熔體破裂現(xiàn)象不穩(wěn)定流動和熔體破裂現(xiàn)象 不穩(wěn)定流動的擠出物外觀示意圖不穩(wěn)定流動的擠出物外觀示意圖 實驗表明，高分子熔體從口模擠出時，當擠出速率（或?qū)嶒灡砻鳎叻肿尤垠w從口模擠出時，

28、當擠出速率（或 剪切應力）超過某一臨界剪切速率剪切應力）超過某一臨界剪切速率 （或臨界剪切應（或臨界剪切應 力力 ），容易出現(xiàn)彈性湍流，導致流動不穩(wěn)定，擠出物表），容易出現(xiàn)彈性湍流，導致流動不穩(wěn)定，擠出物表 面粗糙。面粗糙。 隨擠出速率的增大，可能先后出現(xiàn)波浪形、鯊魚皮形、隨擠出速率的增大，可能先后出現(xiàn)波浪形、鯊魚皮形、 竹節(jié)形、螺旋形畸變，最后導致完全無規(guī)則的熔體破裂竹節(jié)形、螺旋形畸變，最后導致完全無規(guī)則的熔體破裂 c c （3）從形變能的觀點看，高分子熔體的彈性貯能本領是有限的。當外）從形變能的觀點看，高分子熔體的彈性貯能本領是有限的。當外 力作用速率很大，外界賦予熔體的形變能遠遠超出熔體可承受的極限力作用速率很大，外界賦予熔體的形變能遠遠超出熔體可承受的極限 時，多余的能量將以其它形式表現(xiàn)出來，其中產(chǎn)生新表面、消耗表面時，多余的能量將以其它