結(jié)構(gòu)地震反應(yīng)分析與抗震驗(yàn)算簡化PPT學(xué)習(xí)教案

1、會計(jì)學(xué)1結(jié)構(gòu)地震反應(yīng)分析與抗震驗(yàn)算簡化結(jié)構(gòu)地震反應(yīng)分析與抗震驗(yàn)算簡化基本概念：地震作用與地震作用效應(yīng)地震作用：是指地面震動在結(jié)構(gòu)上產(chǎn)生動力荷載，俗稱為地震荷載。 注意：是間接作用地震作用效應(yīng)：地震作用產(chǎn)生結(jié)構(gòu)的內(nèi)力和變形結(jié)構(gòu)動力特性 結(jié)構(gòu)的自振周期、阻尼、振型等。第1頁/共81頁 是結(jié)構(gòu)地震作用的計(jì)算方法 （應(yīng)屬于結(jié)構(gòu)動力學(xué)的范疇）結(jié)構(gòu)的地震反應(yīng)：結(jié)構(gòu)的地震反應(yīng)分析： 結(jié)構(gòu)的 位移、速度、加速度 及內(nèi)力和變形 。第2頁/共81頁作用的作用的4 6倍，倍，用于第二階段薄弱層彈塑性變用于第二階段薄弱層彈塑性變形驗(yàn)算。形驗(yàn)算。第3頁/共81頁一、結(jié)構(gòu)的計(jì)算簡圖 水平地震作用下結(jié)構(gòu)的自由度簡化3.2

2、單自由度彈性體系的地震反應(yīng)分析第4頁/共81頁二、單自由度彈性體系的運(yùn)動方程二、單自由度彈性體系的運(yùn)動方程SKx Rcx ma gxt x tSRm“-”表示與x方向相反1、運(yùn)動方程建立第5頁/共81頁質(zhì)量質(zhì)量m m的絕對加速度的絕對加速度gaxx() gFa mkxcxm xx() gFa mkxcxm xx單質(zhì)點(diǎn)的地震作用只要求解出 ，就求出了質(zhì)點(diǎn)的 地震作用。() gFa mkxcxm xx第6頁/共81頁( )( )( )( ) gm x tcx tkx tmtxgmx2( )( )( )( )( )2( )( )( )2 ggckx tx tx txtmmckkx tx tx txt

3、mmkm式中相當(dāng)于由地震產(chǎn)生的作用于結(jié)構(gòu)上的強(qiáng)迫力。整理后2( )( )( )( )( )2( )( )( )2 ggckx tx tx txtmmckkx tx tx txtmmkm 這是一個(gè)二階線性非齊次微分方程，其解為齊次方程的通解與非齊次方程通解之和。非齊次微分方程的解為齊次方程的通解與非齊次方程的特解之和。第7頁/共81頁3 3、齊次方程的通解（有阻尼自由振動）、齊次方程的通解（有阻尼自由振動）2( )2( )( )0 x tx tx t2(0)(0)( ) (0)cossin 1txxx textt 解為為有阻尼的圓頻率注意其解與結(jié)構(gòu)的初位移和初速度有關(guān)。 非齊次微分方程的解為齊次

4、方程的通解與非齊次方程的特解之和。第8頁/共81頁 非齊次方程的特解非齊次方程的特解與齊次方程的通解相加構(gòu)成非齊與齊次方程的通解相加構(gòu)成非齊次方程的通解，一般情況下，初位移和初速度均為零，次方程的通解，一般情況下，初位移和初速度均為零，故其解為杜哈米積分。故其解為杜哈米積分。2(0)(0)( ) (0)cos sin1 txxx textt ()01( )( )sin()ttgx txetd 齊次方程的通解非齊次方程的特解4、非其次方程的特解第9頁/共81頁 求出位移反應(yīng)的解后，微分后還可求出速度反應(yīng)。()0()0( )( )( )cos()( )sin()ttgttgdx tx txetdd

5、txetdt 同理可寫出加速度反應(yīng)gaxxgaxx進(jìn)一步求出得到結(jié)構(gòu)的地震作用第10頁/共81頁三、關(guān)于反應(yīng)譜的計(jì)算三、關(guān)于反應(yīng)譜的計(jì)算()max0()max0()max0( )sin()( )( )sin()1( )sin()ttaggttvgttdgSxetdxtSxetdSxetd 加速度最大值速度 最大值位移 最大值第11頁/共81頁當(dāng)?shù)孛孢\(yùn)動當(dāng)?shù)孛孢\(yùn)動 及結(jié)構(gòu)的阻尼及結(jié)構(gòu)的阻尼 確定后，可確定后，可以看出結(jié)構(gòu)的反應(yīng)僅與結(jié)構(gòu)的自振周期以看出結(jié)構(gòu)的反應(yīng)僅與結(jié)構(gòu)的自振周期 有關(guān)。有關(guān)。繪出的曲線稱為反應(yīng)譜。加速度反應(yīng)譜，速度反應(yīng)譜，繪出的曲線稱為反應(yīng)譜。加速度反應(yīng)譜，速度反應(yīng)譜，位移反應(yīng)譜

6、。位移反應(yīng)譜。( )gxt ( )T ()max0()max0()max0( )sin()( )( )sin()1( )sin()ttaggttvgttdgSxetdxtSxetdSxetd ()max0()max0()max0( )sin()( )( )sin()1( )sin()ttaggttvgttdgSxetdxtSxetdSxetd ()T 第12頁/共81頁3.3 單自由度彈性體系的水平地震作用及其反應(yīng)譜一、單自由度彈性體系的水平地震作用( )()( )( )( )( )( )/gF ta mm xxkx tcx tkx tx tF tk 1 地震作用是時(shí)間的函數(shù). （一）、水平地

7、震作用的表示(2)利用它 的最大值來對結(jié)構(gòu)進(jìn)行抗震計(jì)算,把動力問題轉(zhuǎn)化為靜力問題計(jì)算.第13頁/共81頁 將慣性力看為反映地震對結(jié)構(gòu)影響的等效力，取最大值。maxmaxmaxmax( )()gagagFF tm xxm SxSmggxGKG G為重力，質(zhì)點(diǎn)的重力荷載，單位KN（力）maxmaxmaxmax( )()gagagFF tm xxm SxSmggxGKG maxmaxmaxmax( )()gagagFF tm xxm SxSmggxGKG maxmaxmaxmax( )()gagagFF tm xxm SxSmggxGKG 第14頁/共81頁（二）、影響水平地震作用的因素maxmax

8、maxmax( )()gagagFF tm xxm SxSmggxFGKG 1、G，結(jié)構(gòu)的重量（或稱為重力荷載代表值）。G越大，地震作用越大。2、K，稱為地震系數(shù)。表示地面震動的大小。K與烈度有關(guān)。規(guī)范根據(jù)烈度所對應(yīng)的地面加速度峰值進(jìn)行調(diào)整后得到。maxgxKg 基本烈度 6 7 8 9 設(shè)計(jì)基本地震加速度值 0.05g 0.1g 0.2g 0.4g 0.05 0.1 0.2 0.4 第15頁/共81頁3、，稱為動力系數(shù)。與結(jié)構(gòu)的動力特性和外激勵有關(guān)。maxagsx 與地震作用頻率組成（場地）有關(guān)；與結(jié)構(gòu)的自振周期有關(guān)；與結(jié)構(gòu)的阻尼有關(guān)。第16頁/共81頁通過大量的分析計(jì)算，我國地震規(guī)范取最大

9、的動力系數(shù)max為2.25。4、為計(jì)算簡便令=k。是一個(gè)無量綱的系數(shù)，稱為水平地震影響系數(shù)。 第17頁/共81頁第18頁/共81頁0.45第19頁/共81頁2、各系數(shù)意義（1）、反應(yīng)譜是-T關(guān)系譜，實(shí)質(zhì)是加速度譜。設(shè)計(jì)地震分組場 地 類 別IIIIIIIV第一組0.250.350.450.65第二組0.300.400.550.75第三組0.350.450.650.90（2）、為一無量綱系數(shù)，T的量綱為秒。（3）、Tg為特征周期值，與場地類別和地震分組有關(guān)。0.45第20頁/共81頁（4）衰減指數(shù)。與阻尼比有關(guān)。衰減指數(shù)。與阻尼比有關(guān)。55 . 005. 09 . 0注意： 計(jì)算一下阻尼比分別為

10、0.05、0.1、0.2時(shí)的值和2值。=0.9、0.85、0.8 2=1、0.78、0.625（5）1 斜率調(diào)整系數(shù)。8/ )05. 0(02. 01（6）2 阻尼調(diào)整系數(shù)。20.0510.061.70.45第21頁/共81頁3 3、抗震設(shè)計(jì)反應(yīng)譜（、抗震設(shè)計(jì)反應(yīng)譜（ 譜）的特點(diǎn)譜）的特點(diǎn)5）、特征周期Tg ，堅(jiān)硬場地Tg 小，軟 弱的場地Tg 大。1）、T的區(qū)間，0 6 s。一般建筑T 都小于6.0s。2）、存在最大值，T=0.1Tg 之間， = max。3）、TTg后， 隨T而減小。4）、T=0，=0.45 max。T 0.1S 之間，按直線增大。6）、的大小與地震烈度（ max）、結(jié)構(gòu)的

11、自振周期T、特征周期Tg及結(jié)構(gòu)的阻尼等有關(guān)。0.45第22頁/共81頁三、用于設(shè)計(jì)的max 值（多遇烈度，罕遇烈度）烈度6789設(shè)計(jì)基本地震加速度值0.05g0.1g0.2g0.4gK0.050.10.20.4 maxmax（設(shè)防烈度）（設(shè)防烈度）0.1130.230.450.90 maxmax（多遇烈度）（多遇烈度）0.040.080.160.32 maxmax（罕遇烈度）（罕遇烈度）0.500.901.40多遇烈度=基本烈度-1.55度(1/2.82)罕遇烈度=基本烈度+1度左右(相當(dāng)于2.13倍、1.88倍和1.56倍）第23頁/共81頁 計(jì)算地震作用時(shí)，采用的建筑結(jié)構(gòu)的重量稱為重力荷載

12、代表值。重力荷載代表值 = 結(jié)構(gòu)自重標(biāo)準(zhǔn)值 + Ei 可變荷載標(biāo)準(zhǔn)值 Ei為組合系數(shù)，考慮地震與可變荷載同時(shí)出現(xiàn)的可能性。 Ei見P75表3-11第24頁/共81頁結(jié)構(gòu)的阻尼比結(jié)構(gòu)的阻尼比（材料）（材料）第25頁/共81頁3.4 3.4 多自由度彈性體系地震反應(yīng)分析的多自由度彈性體系地震反應(yīng)分析的振型分解法振型分解法一、多自由度體系振動微分方程建立二、多自由度體系無阻尼自由振動方程求解（自振周期和振型）三、多自由度體系振動微分方程求解（振型分解法）第26頁/共81頁一、多自由度彈性體系的運(yùn)動方程一、多自由度彈性體系的運(yùn)動方程第27頁/共81頁 111gImxx 2、運(yùn)動微分方程（以兩自由度為例

13、）1）作用于質(zhì)點(diǎn)上的力作用于1質(zhì)點(diǎn)上的慣性力為作用于1質(zhì)點(diǎn)上的彈性恢復(fù)力為1111122()Sk xk x 作用于1質(zhì)點(diǎn)上的阻尼力為1111122()Dc xc x 第28頁/共81頁2）質(zhì)點(diǎn)1的動力平衡方程I1 + D1 + S1 = 0 得：111111221111221gm xc xc xk xk xm x 222112222112222gm xc xc xk xk xm x 同理可得到質(zhì)點(diǎn)2的動力平衡方程（1）（2）將（1）、（2）式用矩陣表示： 1gmxcxkxmx 12xxx 12xxx 12xxx 第29頁/共81頁其中： 1200mmm 11122122ccccc 111221

14、22kkkkk 推廣到多自由度體系：11121121121221221122212121 ( ) ( ) ( ) ( )0, , 02()2(),gnnnnnMx tcx tkx tMI xtkkkmmMkcMkmkk 11121121121221221122212121 ( ) ( ) ( ) ( )0, , 02()2(),gnnnnnM x tc x tk x tM I x tkkkmmMkcMkmkk 第30頁/共81頁 微分方程組的求解較困難，微分方程組的求解較困難， 可先求出結(jié)構(gòu)的自振周期可先求出結(jié)構(gòu)的自振周期和振型，利用無阻尼自由振動方程求周期和振型（小阻尼和振型，利用無阻尼自由

15、振動方程求周期和振型（小阻尼體系的自振周期與無阻尼相同）。體系的自振周期與無阻尼相同）。( )( )0Mx tkx t 22 ( ) sin() ( ) sin() ( )x tXtx tXtx t 22 ( ) ( )0( ) 0Mx tkx tkMx 令其解為代回方程：1、自振頻率和振型分析22 ( ) ( )0( ) 0Mx tkx tkMx 第31頁/共81頁 20kM 111212212222111122212220000kkMkkMkMkkkM 系數(shù)行列式可求出n個(gè)（圓頻率）111212212222111122212220000kkMkkMkMkkkM 第32頁/共81頁解出解出2

16、211221122112212211212121122kkkkk kk kmmmmm m 111212221211121112xkkxkmkm 21122221121xkxkm 對應(yīng)于為第二振型第33頁/共81頁第34頁/共81頁例題例題3.1k1k2m2m1注意：k1、k2及k11、k12、k22的意義。k1、k2是層間剛度。k11是1質(zhì)點(diǎn)產(chǎn)生單位位移（其它點(diǎn)不動）所需的水平力。k12是2質(zhì)點(diǎn)發(fā)生單位位移時(shí)在1質(zhì)點(diǎn)處產(chǎn)生的水平力。第35頁/共81頁2211221122112212211212121122kkkkk kk kmmmmm m 注意：量綱的對應(yīng)，質(zhì)量t，剛度kN/m求出：1=17.

17、5 rad/s ，2=40.32 rad/sT1=2/1=0.358 s , T2=0.156 s注意:建筑結(jié)構(gòu)自振周期的范圍.第36頁/共81頁將代回方程可求出振型。2111121111210.488mkxxk 2222111211211.71xmkxk 11211122221212nnnnnnnXXXXXXXXXXXXX將振型寫成矩陣1振型第37頁/共81頁0() ()0() ()TjkjTjkjjkxMxMjkjkxKxKjk 2、振型的正交性分析振型關(guān)于質(zhì)量矩陣正交振型關(guān)于剛度矩陣正交Mj 稱為廣義質(zhì)量Kj 稱為廣義剛度0() ()0() ()TjkjTjkjjkxMxMjkjkxKx

18、Kjk 第38頁/共81頁以兩自由度例題為例： 1121412220.4881.7160083,101105033xxmkxx 121200TTxmxxkx 當(dāng)jk時(shí)當(dāng)j=k=1時(shí) 116000.4880.4881050164.3Txmx 稱為廣義質(zhì)量第39頁/共81頁當(dāng)j=k=1時(shí) 4114830.4880.4881103311.977 10Txkx 稱為廣義剛度 利用振型正交性的原理可以使微分方程組的求解大大的簡化11121121121221221122212121 ( ) ( ) ( ) ( )0, , 02()2(),gnnnnnM x tc x tk x tM I x tkkkmmM

19、kcMkmkk 第40頁/共81頁 1111212xtqt Xqt X以兩質(zhì)點(diǎn)為例：第1質(zhì)點(diǎn)的位移1質(zhì)點(diǎn)1振型1質(zhì)點(diǎn)2振型第2質(zhì)點(diǎn)的位移 2112222xtqt Xqt X2質(zhì)點(diǎn)1振型2質(zhì)點(diǎn)2振型寫成一般形式： x tXq t 振型矩陣進(jìn)一步有： x tXq t x tXq t 3、振型分解（疊加）原理 多自由度線性體系的振動位移x（t）可以表示為各振型下位移反應(yīng)的疊加（線性組合）。第41頁/共81頁振型矩陣： 11211122221212nnnnnnnXXXXXXXXXXXXX第42頁/共81頁三、多自由度體系振動微分方程求解（振型分解法） 在具有振型正交性的概念后，可用振型分解法來解多自由

20、度體系振動微分方程。11121121121221221122212121 ( ) ( ) ( ) ( )0, , 02()2(),gnnnnnMx tcx tkx tMI xtkkkmmMkcMkmkk x tXq t x tXq t x tXq t 引入坐標(biāo)變換：代回方程得 11121121121221221122212121 ( ) ( ) ( ) ( )0, , 02()2(),gnnnnnMXq tcXq tkXq tMI xtkkkmmMkcMkmkk 第43頁/共81頁 為了利用振型的正交性，在方程的兩邊左乘一個(gè) TX 11121121121221221122212121 ( )

21、( ) ( ) ( )0, , 02()2(),TTTTgnnnnnXMXq tXcXq tXkXq tXMI xtkkkmmMkcMkmkk 根據(jù)振型的正交性有：0() ()0() ()TjkjTjkjj kXM XMj kj kxK xKj k 0() ()0() ()TjkjTjkjj kxM xMj kj kXK XKj k 0() ()0() ()TjkjTjkjjj kxM xMj kj kXc XMKj k 假定：第44頁/共81頁 11121121121221221122212121 ( )1 0, , 02()2(),TTTjjjjjjjjjTgjnnnnnXMXqXcXqX

22、kXqXMI xtjnkkkmmMkcMkmkk 得到如下q的n個(gè)獨(dú)立方程：當(dāng) 和 的角標(biāo)不同時(shí)，方程的左邊為0。 TX TX方程的兩邊除以 11121121121221221122212121 ( )1 0, , 02()2(),TTTjjjjjjjjjTgjnnnnnXMXqXcXqXkXqXMI xtjnkkkmmMkcMkmkk 11121121121221222221 ( )1 0, , 02()2(,TTjjjjjjjTTjjjjTjgTjjnnnnnXcXXkXqqqXMXXMXXMIxtjnXMXkkkmmMkcMkmkk 112121) 第45頁/共81頁 211121121

23、121221221122212121 ( )1 0, , 02()2(),TjjjTjjTjgTjjnnnnnXkXXMXXMIxtjnXMXkkkmmMkcMkmkk 其中： 11121121121221221122212121 20, , 02()2(),TjjjjTjjnnnnnXcXXMXkkkmmMkcMkmkk 11121121121221221122212121 0, , 02()2(),TjjTjjnnnnnXMIXMXkkkmmMkcMkmkk 2111211211212212211222121212( )1 0, , 02()2(),jjjjjjgnnnnnqqqxtjnk

24、kkmmMkcMkmkk 方程的形式為：與單質(zhì)點(diǎn)的方程形式相同22gxxxx 稱為振型參與系數(shù)()01( )( )sin()ttgx txetd 第46頁/共81頁()0( )( )sin()jjttjjgjjqtxetd q的解為（對應(yīng)于j振型）：或?qū)懗桑? )( )jjjq tt ()01( )( )sin()jjttjgjjtxetd j振型的反應(yīng)j振型的振型參與系數(shù)j振型的圓頻率j振型的阻尼比分別求出1n個(gè)振型的反應(yīng)( )( )jjjq tt 質(zhì)點(diǎn)的地震反應(yīng)位移為： x tXq t 至此，求出多自由度體系的地震反應(yīng)。第47頁/共81頁令令則則()0( )( )sin()jjttjjgj

25、jqtxt etd ()01( )( )sin()jttjgjjtxetd ( )( )jjjq tt 1( )( )nijjjijxtt X 3.5、多自由度體系的水平地震作用一、振型分解反應(yīng)譜法微分方程的解為多自由度體系的微分方程可寫成： 2111211211212212211222121212( )1 0, , 02()2(),jjjjjjgnnnnnqqqxtjnkkkmmMkcMkmkk 第48頁/共81頁加速度為1( )( )nijjjijxttX ( )( )( )( )iiigijjjjigjiF tmx txtmxx xt 慣性力為1( )( )1jjiggnjjijxxtx

26、tx 注注 意意 這樣可計(jì)算出多質(zhì)點(diǎn)體系的地震作用( )( )( )( )iiigijjjjigjiF tmx txtmxx xt 我們注意到 是隨時(shí)間變化的。與單質(zhì)點(diǎn)體系一樣， 的計(jì)算對于工程設(shè)計(jì)來說是復(fù)雜的。若只計(jì)算 的最大值則相對簡單的多。( )( )( )( )iiigijjjjigjiF tmx txtmxx xt ( )( )( )( )iiigijjjjigjiF tmx txtmxx xt ( )( )( )( )iiigijjjjigjiF tmx txtmxx xt 第49頁/共81頁 j j振型地震作用計(jì)算：振型地震作用計(jì)算： 對于一個(gè)按對于一個(gè)按 振型的振型的振動的多質(zhì)

27、點(diǎn)體系可視為阻尼為振動的多質(zhì)點(diǎn)體系可視為阻尼為 頻率為頻率為 的的單質(zhì)點(diǎn)體系，用反應(yīng)譜理論求地震作用。單質(zhì)點(diǎn)體系，用反應(yīng)譜理論求地震作用。j max( )( )jiijjigjjjjiiFmxxttx G j j 單質(zhì)點(diǎn)體系max()gFm xxG 與單質(zhì)點(diǎn)的差別2jSS 第50頁/共81頁振型分解反應(yīng)譜法的過程：振型分解反應(yīng)譜法的過程：8度度第一組第一組，類場地。類場地。2jSS 第51頁/共81頁1 1、求結(jié)構(gòu)的自振周期和振型、求結(jié)構(gòu)的自振周期和振型0.9maxgTT 第52頁/共81頁3 3、計(jì)算振型參與系數(shù)、計(jì)算振型參與系數(shù)121nijiijnijiimxmx max( )( )ijj

28、igjjijjjiimxxttFx G max( )( )ijjigjjijjjiimxxttFx G 第53頁/共81頁第一振型地震作用第一振型地震作用第54頁/共81頁6 6、計(jì)算地震效應(yīng)、計(jì)算地震效應(yīng)-層間剪力組合層間剪力組合2221112131222836120.844.1845.8VVVV 第55頁/共81頁二、二、 計(jì)算水平地震作用的底部剪力法計(jì)算水平地震作用的底部剪力法第56頁/共81頁2 2、底部剪力計(jì)算、底部剪力計(jì)算1EkeqFG eqiGcG 結(jié)構(gòu)底部的總地震剪力GeqGi第57頁/共81頁3、各質(zhì)點(diǎn)的水平地震作用標(biāo)準(zhǔn)值計(jì)算結(jié)構(gòu)底部的地震剪力： 求出結(jié)構(gòu)各層的地震作用和地震

29、剪力。1EkeqFG 結(jié)構(gòu)各層的地震作用與該層的重力荷載代表值（質(zhì)量）及該層水平變形有關(guān)1111111111111iiiiiinEkiiiiEkniiiiiiEknkkkFFx GH GFFH GFH GH GFFH G 前面假定，結(jié)構(gòu)的變形為一直線，則與該層的高度 成正比。1iixH 1iixH nH iH 1iixH FekGiFi第58頁/共81頁1111111111111iiiiiinEkiiiiEkniiiiiiEknkkkFFx GH GFFH GFH GH GFFH G i層的地震作用：1111111111111iiiiiinEkiiiiEkniiiiiiEknkkkFFx GH

30、 GFFH GFH GH GFFH G 結(jié)構(gòu)底部的總剪力：1111111111111iiiiiinEkiiiiEkniiiiiiEknkkkFFx GH GFFH GFH GH GFFH G 1111111111111iiiiiinEkiiiiEkniiiiiiEknkkkFFx GH GFFH GFH GH GFFH G 求出：并代回第1式各質(zhì)點(diǎn)的水平地震作用注意：Hi是從地面到第i層的高度第59頁/共81頁4 4、對底部剪力法的修正、對底部剪力法的修正1.4gTT 533.5nnEknFFP 的的取取法法見見表表 Tg(s) T11.4Tg T1=1.4Tg0.5 0.08T10.070.

31、30.4 0.08T10.010.55 0.08T10.0不考慮nF 第60頁/共81頁nnnnEKFFFFF (1)iiiekniiG HFFG H 其其它它層層頂層：Fn+13第61頁/共81頁第62頁/共81頁2)2)、水平、水平 地震影響系數(shù)地震影響系數(shù)1 10.91max1gTT 1111111111111iinkkkiiiiiinEkiiiiEkniiiH GiEkH GFFx GH GFFH GFH GFF F1=166.7KN F2=333.5KN F3=333.5KN注意:H1=3.5m, H2=7.0m H3=10.5m第63頁/共81頁V1V2V3振型分解法的結(jié)果：第64頁/共81頁5 5、抗震規(guī)范關(guān)于地震作用的計(jì)算規(guī)定、抗震規(guī)范關(guān)于地震作用的計(jì)算規(guī)定第65頁/共81頁3.6 3.6 結(jié)構(gòu)的地震扭轉(zhuǎn)效應(yīng)結(jié)構(gòu)的地震扭轉(zhuǎn)效應(yīng)第66頁/共81頁一、房屋的質(zhì)