光復(fù)用技術(shù)PPT課件

1、第1頁/共34頁8.1 光復(fù)用技術(shù)的基本概念復(fù)用技術(shù)是為了提高通信線路的利用率，而采用的在同一傳輸線路上同時傳輸多路不同信號而互不干擾的技術(shù)。另一種復(fù)用技術(shù)稱為“統(tǒng)計復(fù)用”。它全稱叫做“統(tǒng)計時分多路復(fù)用”(Statistical Time Division Multiplexing，STDM)，或稱“異步時分多路復(fù)用”。第2頁/共34頁光纖通信經(jīng)過30多年的發(fā)展，單信道實用化系統(tǒng)的傳輸速率從1976年的45Mbit/s發(fā)展到了10Gbit/s，線路的利用率得到了很大提高(但與光纖巨大的帶寬潛力相比這點帶寬還微不足道)。第3頁/共34頁光波分復(fù)用(WDM)技術(shù)是在一芯光纖中同時傳輸多波長光信號的

2、一項技術(shù)。其基本原理是在發(fā)送端將不同波長的光信號組合起來，并耦合到光纜線路上的同一根光纖中進(jìn)行傳輸，在接收端將組合波長的光信號分開，并作進(jìn)一步處理，恢復(fù)出原信號后送入不同的終端。第4頁/共34頁為了進(jìn)一步提高光纖帶寬利用率，相鄰兩光載波的間隔將越來越小，一般認(rèn)為：當(dāng)相鄰光載波的間隔小到0.1nm(10GHz)以下時，此時的復(fù)用稱為光頻分復(fù)用。光時分復(fù)用(OTDM)技術(shù)指利用高速光開關(guān)把多路光信號在時域里復(fù)用到一路上的技術(shù)。光副載波復(fù)用(OSCM)技術(shù)是將基帶信號首先調(diào)制到GHz的副載波上，再把副載波調(diào)制到THz的光載波上。第5頁/共34頁光碼分復(fù)用(OCDM)技術(shù)是CDM(Code Divis

3、ion Multiplexing)技術(shù)和光纖通信技術(shù)相結(jié)合的產(chǎn)物，在這種復(fù)用技術(shù)中，每個信道不是占用一個給定的波長、頻率或者時隙，而是以一個特有的編碼脈沖序列方式來傳送其比特信息。光波分復(fù)用、光時分復(fù)用、光副載波復(fù)用和光碼分復(fù)用都是正在使用和研究的光纖復(fù)用技術(shù)，這些技術(shù)的使用能增加線路容量，提高線路利用率。第6頁/共34頁8.2 光時分復(fù)用技術(shù)光時分復(fù)用(OTDM)的原理與電時分復(fù)用相同，只不過電時分復(fù)用是在電域中完成，而光時分復(fù)用是在光域中進(jìn)行，即將高速的光支路數(shù)據(jù)流(例如10Gbit/s，甚至40Gbit/s)直接復(fù)用進(jìn)光域，產(chǎn)生極高比特率的合成光數(shù)據(jù)流。第7頁/共34頁 8.2.1 比特

4、交錯光時分復(fù)用比特交錯光時分復(fù)用時，首先由鎖模激光器產(chǎn)生窄脈沖周期序列，然后將窄脈沖周期序列分路為n路，每路窄脈沖周期序列分別被一路支路數(shù)據(jù)流(電信號)外調(diào)制，對已調(diào)制過的第i支路光數(shù)據(jù)流(i=1，2，n)脈沖通過適當(dāng)長度的硅光纖延時i(光在硅光纖中傳播速度約為2108m/s，1km的光纖提供約5s的時延)，這樣，不同支路光脈沖流延遲時間不同，在時間上復(fù)用不會重疊，便于數(shù)據(jù)流的復(fù)接。第8頁/共34頁 8.2.2 分組交錯光時分復(fù)用分組交錯光時分復(fù)用和比特交錯光時分復(fù)用一樣，首先由鎖模激光器產(chǎn)生窄脈沖周期序列，然后將窄脈沖周期序列分路為n路，每路窄脈沖周期序列分別被一路支路數(shù)據(jù)流(電信號)外調(diào)制

5、。第9頁/共34頁實現(xiàn)壓縮的原理框圖如圖8.7(b)所示。圖中的3dB耦合器起分路和合路作用，它將輸入的窄光脈沖分為兩路，或?qū)⑻幚硗旰蟮膬陕饭饷}沖合并為一路；兩個半導(dǎo)體放大器(Semiconductor Optical Amplifier，SOA)具有高電平驅(qū)動時透光，低電平驅(qū)動時吸光的特性，它們的驅(qū)動時鐘相位相差180，放大器的作用一是對分路損耗進(jìn)行補(bǔ)償，二是在互補(bǔ)的兩路時鐘驅(qū)動下輪流透光，從而將光脈沖流分組(每組的比特數(shù)取決于驅(qū)動時鐘高電平的寬度)，使一組通過延遲線，另一組則不通過延遲線；延遲線的作用是將比特組延遲一定的時間。第10頁/共34頁圖8.7 分組交錯復(fù)用原理圖第11頁/共34頁

6、一種實用的方法是采用與門堆，首先將輸入的高速串行的復(fù)用數(shù)據(jù)流變換為低速的并行數(shù)據(jù)流，然后再進(jìn)行處理。第12頁/共34頁8.3 密集波分復(fù)用技術(shù)光波分復(fù)用(Wavelength Division Multiplexing，WDM)技術(shù)是在一根光纖中同時傳輸多個波長光信號的一項技術(shù)。其基本原理是在發(fā)送端將不同波長的光信號組合起來(復(fù)用)，并耦合到光纜線路上的同一根光纖中進(jìn)行傳輸，在接收端又將組合波長的光信號分開(解復(fù)用)，并作進(jìn)一步處理，恢復(fù)出原信號后送入不同的終端，因此將此項技術(shù)稱為光波長分割復(fù)用技術(shù)，簡稱光波分復(fù)用技術(shù)。第13頁/共34頁波分復(fù)用技術(shù)有以下主要特點。(1) 可以充分利用光纖的巨

7、大帶寬潛力，使一根光纖上的傳輸容量比單波長傳輸增加幾十至上萬倍。(2) N個波長復(fù)用以后在一根光纖中傳輸，在大容量長途傳輸時可以節(jié)約大量的光纖。第14頁/共34頁(3) 波分復(fù)用通道對傳輸信號是完全透明的，即對傳輸碼率、數(shù)據(jù)格式及調(diào)制方式均具有透明性，可同時提供多種協(xié)議的業(yè)務(wù)，不受限制地提供端到端業(yè)務(wù)。(4) 可擴(kuò)展性好。(5) 降低器件的超高速要求。第15頁/共34頁 8.3.1 WDM系統(tǒng)基本類型WDM系統(tǒng)從不同的角度可以分為不同的類型，常見的分類方法有：從傳輸方向分，可以分為雙纖單向波分復(fù)用系統(tǒng)和單纖雙向波分復(fù)用系統(tǒng)；從光接口類型分，可以分為集成式波分復(fù)用系統(tǒng)和開放式波分復(fù)用系統(tǒng)。 1.

8、 雙纖單向傳輸單向DWM是指所有光路同時在一根光纖上沿同一方向傳送，如圖8.10所示。第16頁/共34頁圖8.10 雙纖單向傳輸示意圖第17頁/共34頁 2. 單纖雙向傳輸同一光波分復(fù)用器既可作合波器，又可作分波器，具有方向的可逆性，因此，可以在同一根光纖上實現(xiàn)雙向傳輸。 3. 集成式波分復(fù)用系統(tǒng)考慮到各波長之間的影響最小和更多廠家的設(shè)備能互通工作，WDM使用的激光器發(fā)出的光的中心波長、波長間隔、中心頻率偏移等均有嚴(yán)格的規(guī)定，必需符合ITU-T G.692建議。第18頁/共34頁 4. 開放式波分復(fù)用系統(tǒng)開 放 式 系 統(tǒng) 就 是 在 波 分 復(fù) 用 器 前 加 入 波 長 轉(zhuǎn) 換 器 ( O

9、 p t i c a l Transition Unit，OTU)，將SDH非規(guī)范的波長轉(zhuǎn)換為標(biāo)準(zhǔn)波長，如圖8.13 所示。第19頁/共34頁圖8.13 開放式WDM系統(tǒng)第20頁/共34頁 8.3.2 WDM系統(tǒng)基本結(jié)構(gòu)與工作原理一般來說，WDM系統(tǒng)主要由以下五部分組成：光發(fā)射機(jī)、光中繼放大、光接收機(jī)、光監(jiān)控信道和網(wǎng)絡(luò)管理系統(tǒng)。光發(fā)射機(jī)是WDM系統(tǒng)的核心，除了對WDM系統(tǒng)中發(fā)射激光器的中心波長有特殊的要求外，還需要根據(jù)WDM系統(tǒng)的不同應(yīng)用(主要是傳輸光纖的類型和無電中繼傳輸?shù)木嚯x)來選擇具有一定色度色散容限的發(fā)射機(jī)。第21頁/共34頁經(jīng)過長距離光纖傳輸后(80120km)，需要對光信號進(jìn)行光中

10、繼放大。在接收端，光前置放大器(PA)放大經(jīng)傳輸而衰減的主信道光信號后，利用分波器從主信道光信號中分出特定波長的光信號送往各終端設(shè)備。第22頁/共34頁8.4 密集波分復(fù)用系統(tǒng)的非線性串?dāng)_衰耗是指光纖中傳輸?shù)墓庑盘栯S著傳輸距離的增長而逐漸減小的特性?？朔霓k法主要有：采用高輸出功率的激光器，采用高靈敏度的接收器，采用光放大器等。正色散區(qū)：紅光(波長較長的光)傳得較慢。負(fù)色散區(qū)：藍(lán)光(波長較短的光)傳得較慢。第23頁/共34頁 8.4.1 受激喇曼散射串?dāng)_受激喇曼散射(Stimulated Raman Scattering，SRS)可以看作是介質(zhì)中分子振動對入射光的調(diào)制，對入射光產(chǎn)生散射作用。L

11、長的光纖輸出端因SRS而損耗50%的輸入功率時，這個輸入功率稱為閾值功率。喇曼散射的閾值泵浦功率PR可以表示為7：）（8.116ReffeffgLARP 第24頁/共34頁 式中：Aeff為纖芯有效面積。 式中：s0為單模光纖的模場半徑；gR喇曼放大系數(shù)；Leff為光纖的有效互作用長度，簡稱有效長度。 式中：L為光纖的長度；為光纖的衰減系數(shù)。光纖越長，Leff也越長。）（8.220sAeff）（8.3)exp(1LeffL第25頁/共34頁 8.4.2 受激布里淵散射串?dāng)_受激布里淵散射(Stimulated Brillouin Scattering，SBS)與受激喇曼散射在物理過程上十分相似，

12、入射頻率為p的泵浦光將一部分能量轉(zhuǎn)移給頻率為s的斯托克斯 波，并發(fā)出頻率為的聲波。=p-s受激布里淵散射產(chǎn)生的斯托克斯波傳播方向與泵浦波相反。第26頁/共34頁光纖中受激布里淵散射的閾值功率可以近似表示為： 式中：A為光纖纖芯有效面積，Leff為光纖的有效長度，分別如式(8-2)和式(8-3)所示；gB為布里淵放大系數(shù)。在實際應(yīng)用中為了簡化式(8-4)，G.650建議又給出了經(jīng)驗式：）（8.421effBeffLgABP）（8.511.0LeffeffABP第27頁/共34頁8.4.3 自相位調(diào)制和交叉相位調(diào)制這一極化過程由極化強(qiáng)度矢量P(r，t)與電場強(qiáng)度矢量E(r，t)的關(guān)系來描述。P=0

13、E 式中：0是自由空間的介電常數(shù)；是介質(zhì)的極化率。第28頁/共34頁在強(qiáng)電場作用下，介質(zhì)呈現(xiàn)非線性，此時P隨電場E發(fā)生非線性變化，這種非線性函數(shù)可以圍繞E0展開成泰勒級數(shù)：P=0E+2dE2+4(3)E3+ 式中：d為二階非線性系數(shù)；(3)為三階非線性系數(shù)。第29頁/共34頁當(dāng)光脈沖在光纖中傳播時其相位改變?yōu)椋?式中：k0=2/；L為光纖的長度。 是相位變化的線性部分，而）（8.10)(00220NLLkEnnLnk）（8.1100Lnk）（8.12202NLELkn第30頁/共34頁由于光場自身引起的附加相位變化，這種效應(yīng)稱之為自相位調(diào)制(Self-Phase Modulation，SPM)。這種相位的變化引起信號頻率的瞬時變化(頻移)為： 頻移方向與d|E|2/dt的符號有關(guān)。）（8.13202dtEddtdiLknNL第31頁/共34頁當(dāng)兩個或多個不同波長的光波在光纖中同時傳輸時，某特定信道的相移不僅取決于該信道自己場強(qiáng)的變化，也取決于其它相鄰信道場強(qiáng)的變化，這種現(xiàn)象稱之為交叉相位調(diào)制(Cross Phase Modulation，CPM或XPM)