材料科學(xué)基礎(chǔ)第五章ppt課件

1、塑性變形系統(tǒng)的能量 回復(fù)再結(jié)晶 回復(fù) Recovery 再結(jié)晶 Recrystallization 晶粒長大 Grain growth after recrystallization 自發(fā)趨勢一一 、顯微組織的變化、顯微組織的變化 熱熱9090 儲存能儲存能1010 變形資料發(fā)生回復(fù)再結(jié)晶的驅(qū)動力變形資料發(fā)生回復(fù)再結(jié)晶的驅(qū)動力冷變形資料在加熱時先后閱歷冷變形資料在加熱時先后閱歷 回復(fù)回復(fù) 在較低溫度下變形資料的顯微組織基在較低溫度下變形資料的顯微組織基 本上未發(fā)生變化，多邊化本上未發(fā)生變化，多邊化 再結(jié)晶再結(jié)晶 新的無畸變等軸小晶粒替代變形組織新的無畸變等軸小晶粒替代變形組織 晶粒長大晶粒長大

2、 細(xì)小新晶粒經(jīng)過相互吞并長大而構(gòu)成細(xì)小新晶粒經(jīng)過相互吞并長大而構(gòu)成 穩(wěn)定的尺寸穩(wěn)定的尺寸塑性變形外塑性變形外力所做的功力所做的功二二 、性能變化、性能變化 sb HV sb HV 一 、回復(fù)階段性能與組織的變化: 在回復(fù)階段，察看以下幾種景象: 1.宏觀內(nèi)應(yīng)力大部分去除，而微觀應(yīng)力仍存在 2.電阻率 ar Cu、 Al、 Ag 線材預(yù)先在90K下變形，發(fā)如今293K 下導(dǎo)電性能就可以逐漸恢復(fù)，相對原始變形狀 303. HV、 ss變化隨資料不同而異： Zn、Cd 在室溫下就可以絕大部分去除冷變形所產(chǎn) 生的加工硬化； Cu、黃銅那么加熱至350，其HV仍無明顯變化 Fe 在358以上就可看到部分

3、加工硬化的去除4. 在光鏡下顯微組織根本上未發(fā)生變化。但在高溫回復(fù)時，在熱激活能條件下，經(jīng)過位錯與攀移，會發(fā)生多邊化亞構(gòu)造。 變形資料加熱時，其力學(xué)和物理性能回復(fù)程度隨溫度T和時間t變化 R為回復(fù)部分 s為回復(fù)退火后的流變應(yīng)力 s0為加工硬化完全消除的流變應(yīng)力 sm為退火前即冷態(tài)的流變應(yīng)力 001mR馳豫過程馳豫過程 無孕育期無孕育期 回復(fù)的初始階段去除硬化的程度較快，隨回復(fù)的初始階段去除硬化的程度較快，隨著時間的延伸，回復(fù)的程度就減弱了，而且，著時間的延伸，回復(fù)的程度就減弱了，而且，隨變形量越大，起始回復(fù)速率也越快。進(jìn)一隨變形量越大，起始回復(fù)速率也越快。進(jìn)一步分析，在某一恒定溫度下，回復(fù)時間

4、可表步分析，在某一恒定溫度下，回復(fù)時間可表達(dá)為達(dá)為 ： Q Q為回復(fù)過程的激活能，為回復(fù)過程的激活能，R R為氣體常數(shù)為氣體常數(shù) T T為絕對溫度為絕對溫度 A A 、B B 為常數(shù)為常數(shù) 作作lnt- 1/Tlnt- 1/T關(guān)系曲線關(guān)系曲線 直線，由直線斜率可求直線，由直線斜率可求得得Q QRTQAetabR/ln1RTQBt/ln在回復(fù)過程中，發(fā)生如下變化 1.低溫回復(fù) 遷移至外表或晶界點(diǎn)缺陷變化 與間隙原子復(fù)合 與位錯交互作用 聚集成空位片 崩塌 表現(xiàn) 2. 中溫回復(fù) 位錯滑移位錯重新組合以及異號位錯相互抵消(過飽和空位的消逝)3. 高溫回復(fù) 多邊化 Polygonization 多邊化

5、產(chǎn)生的條件 1塑性變形使晶體點(diǎn)陣發(fā)生彎曲 2在滑移面上有過剩的同號刃型位錯 3熱激活下刃位錯產(chǎn)生攀移運(yùn)動 刃型位錯可獲得足夠能量產(chǎn)生攀移位錯陳列成墻多邊化構(gòu)造 產(chǎn)生單滑移的單晶體中多邊化過程最為典型 多晶體中，由于多系滑移位錯纏結(jié)構(gòu)成胞狀組織，多邊化不明顯 t，在變形組織的基體上就會產(chǎn)生新的無畸變再結(jié)晶晶核，并逐漸長大構(gòu)成等軸晶粒，從而取代變形組織，該過程就成為再結(jié)晶過程。 再結(jié)晶無晶體構(gòu)造和化學(xué)成分的變化，不屬于相變。再結(jié)晶的轉(zhuǎn)變驅(qū)動力： 晶體的彈性畸變能可預(yù)料晶核必然產(chǎn)生于高畸變能區(qū)域： 大角度晶界、相界面、孿晶或滑移帶界面上 變形量較小20多晶體，其再結(jié)晶中心往往以晶界弓出方式構(gòu)成或稱應(yīng)

6、變導(dǎo)致的晶界遷移，凸出形核方式構(gòu)成。再結(jié)晶的形核機(jī)制再結(jié)晶的形核機(jī)制 變形度較小時，多晶粒間變形不均勻性而導(dǎo)致多晶粒內(nèi)位錯密度不同。為了降低系統(tǒng)的自在能，再結(jié)晶時，經(jīng)過晶界遷移原來平直的晶界會向位錯密度大的晶粒內(nèi)凸出，在其前沿掃過的區(qū)域內(nèi)經(jīng)過吞食畸變亞晶的方式構(gòu)成無畸變的再結(jié)晶晶核。 G 形核時單位體積引起總的自在能變化SE 單位體積儲存的應(yīng)變能 界面外表能dA 弓出的外表積dV 弓出的晶界由位置時掃過的體積dVdAEGS假設(shè)界面為一球面其半徑為r，那么dA/dV2/r ，那么上式可改寫為由于弓出形核的能量條件為G20%時，構(gòu)成位錯纏結(jié)組成的胞狀構(gòu)造多邊形化亞晶，借助亞晶作為再結(jié)晶的中心，其形

7、核機(jī)制為： 1)亞晶的遷移機(jī)制 經(jīng)過亞晶界的挪動，吞并相鄰的形變基體和亞晶而生長 2)亞晶合并機(jī)制 經(jīng)過兩亞晶之間亞晶界的消逝，使兩相鄰亞晶合并而生長 位錯網(wǎng)絡(luò)解離、拆散以及位錯的攀移與滑移加熱 亞晶無論以那種方式生長，包圍著它的一部分亞晶界的位向差必然會越來越大，最后構(gòu)成了大角度晶界。大角度晶界一旦構(gòu)成，由于它較亞晶界具有大的多的遷移率，故可以迅速挪動，而在其后留下無畸變的晶體再結(jié)晶中心。 再結(jié)晶過程是經(jīng)過無畸變新晶粒的形核和長大而進(jìn)展的，故再結(jié)晶的動力學(xué)決議于N和G。 )exp(0RTQNNN)exp(0RTQGGGN實(shí)驗：不同T，以縱坐標(biāo)表示再結(jié)晶的體積分?jǐn)?shù)jR 以橫坐標(biāo)表示再結(jié)晶的時間

8、t 恒溫動力學(xué)曲線1不同T，不同變形度，曲線不同，但有“S特征2發(fā)生再結(jié)晶，需求一段孕育期 incubation period T ，t孕 3開場再結(jié)晶時，轉(zhuǎn)變量速率V轉(zhuǎn) 很低， 隨著轉(zhuǎn)變量 ，V轉(zhuǎn) ， 至50時，V轉(zhuǎn) V轉(zhuǎn)max 轉(zhuǎn)變量進(jìn)一步 V轉(zhuǎn)lJohnson&Mehl ：l l 均勻形核l 晶核為球形l N和G不隨t 而改動l推導(dǎo)出恒溫下經(jīng)過t時間后，再結(jié)晶體積分?jǐn)?shù)為：l 即所謂JM 方程 )3exp(143tGNRN假定 但實(shí)踐 N 是隨t而呈指數(shù)關(guān)系 ，并非Const，故JM方程應(yīng)修正，通常采用Avrami方程來描畫再結(jié)晶過程比較適宜，即： B、K均為常數(shù)，再結(jié)晶為三維時，

9、K3-4 二維 K2-3 一維 K1-2 )exp(1KRBtKRBt11lnN取雙對數(shù) tKBRlglg11lnlgtRlg11lnlg截距斜率此分析結(jié)果與實(shí)驗結(jié)果完全吻合，且發(fā)如今一定溫度范圍內(nèi)，K不隨T而變 不同T下，各直線根本平行, B那么隨T不同而變 作 關(guān)系圖線性關(guān)系圖R11lnlgtlg再結(jié)晶是一熱激活過程，N和G均符合Arrhenius方程，因此等溫溫度T對再結(jié)晶速率V的影響可用 表示之而再結(jié)晶速率V和產(chǎn)生某一體積分?jǐn)?shù)jR所需求的時間t成反比，V 1/t RTQAeV/2.3lgx=lnxRTQeAt/1TRQAt1ln1lntQAQRTlg3 . 2lg3 . 21N作 1/

10、T - lgt 圖 即可求得Q 再結(jié)晶的激活能在兩個不同的恒定溫度T1、T2 產(chǎn)生同樣程度的再結(jié)晶時可得)11(2112TTRQett 冷變形資料開場進(jìn)展再結(jié)晶的最低溫度稱為再結(jié)晶溫度，它可以用不同的方法來測定。1金相法：從顯微鏡中察看到第一個新晶粒或者晶界因凸起形核而出現(xiàn)鋸齒狀邊緣的退火溫度為TR。2硬度法：以硬度退火溫度曲線上硬度開場顯 著降低的溫度定為TR，有時也將該曲線上軟化50的退火溫度定為TR。 應(yīng)指出， TR并不是一個物理常數(shù)，它隨變形程度，純度，及退火時間而變 工業(yè)消費(fèi)中，通常以經(jīng)過大變形量(70%)的冷變形金屬，經(jīng)一小時退火能完全再結(jié)晶或再結(jié)晶體積分?jǐn)?shù)95的最低退火溫度定為T

11、R 。 TR ，VR ，到達(dá)一定再結(jié)晶體積分?jǐn)?shù)所需時間必愈短根據(jù)Johnson和Mehl 方程式，令R0.95，那么可求出完成95再結(jié)晶所需時間為 由于 N 、G 隨 t 而 即為溫度的函數(shù)，故可根據(jù)各t下的 N 、 G值建立t與t0.95關(guān)系，于是，一小時內(nèi)能完成再結(jié)晶的溫度TR即可確定。 對工業(yè)純金屬經(jīng)大變形后，假設(shè)完成再結(jié)晶的為0.5-1小時 那么 TR0.35-0.4TmN4/1395. 0)86. 2(GNN 凡是影響 和 的要素均將反映再結(jié)晶動力學(xué)曲線變化1.在給定溫度下發(fā)生再結(jié)晶需求一個最 小變形量，這就是臨界變形度 Critical deformation degree。低于此

12、 變形度，不能再結(jié)晶。2. ，開場TR ，當(dāng)t一定， ，TR 3.再結(jié)晶后的晶粒大小主要取決于變形 度 ，再結(jié)晶的晶粒 。NGl4.微量雜質(zhì)元素可明顯地升高TR或推遲 l 再結(jié)晶過程的進(jìn)展。l5.第二相的影響：當(dāng)?shù)诙喑叽巛^大l 1mm且間距較寬時，再結(jié)晶中心能 l 在其外表產(chǎn)生；當(dāng)?shù)诙喑叽绾苄∮謑 較密集時，那么會妨礙再結(jié)晶的進(jìn)展。l6.原始晶粒愈細(xì)或者退火時間添加都會TR 。 經(jīng)再結(jié)晶后構(gòu)成的晶粒，通常呈等軸狀，其大小受多種要素的影響，主要有： 變形度：臨界變形度， 晶粒 退火溫度：t 晶粒臨界變形度 化學(xué)成分和雜質(zhì)：凡延緩再結(jié)晶及妨礙晶粒長 大的合金元素、雜質(zhì)，有利于得到細(xì)晶 原始晶粒

13、度：原始晶粒度 晶界總面積 N 再結(jié)晶晶粒 加熱速度：V加 可獲得細(xì)小再結(jié)晶晶粒 N再結(jié)晶后晶粒的平均直徑d 與 、 存在以下關(guān)系： 故 愈小，那么再結(jié)晶后晶粒愈細(xì)小。NG/4/1)/(NGkdNGk為常數(shù) 冷變形資料在完成再結(jié)晶后繼續(xù)加熱時會發(fā)生晶粒長大 再結(jié)晶晶粒長大 正常長大 異常長大二次再結(jié)晶 Secondary recrystallizaton1.晶界挪動的驅(qū)動力 再結(jié)晶完成后，晶粒長大是一自發(fā)過程，由于它總是力圖使界面自在能變小，所以晶粒長大的驅(qū)動力是來自晶界挪動后體系總的自在能的降低。就個別晶粒長大的微觀過程而言，晶粒界面的不同曲率是呵斥晶界遷移的直接緣由，實(shí)踐上，晶粒長大時，晶

14、界總是向著曲率中心的方向挪動。模型：晶面曲率為什么成為晶界面挪動 的動力？ 圓柱界面 平衡時 ：界面張力 P：界面兩側(cè)壓力差，凹側(cè)所存在的壓應(yīng)力凸側(cè)壓力da/2 lda/2 lrdaPlrddl)2sin(2r 界面曲率半徑厚度Plda當(dāng)d很小時，對非圓柱面可改寫為 (任一段曲率界面，可經(jīng)過其法線的兩個相互垂直平面上的兩個主曲率半徑r1和r2來表示)假設(shè)界面為球面時，那么r1r2r 那么 當(dāng)一定時，r 那么P 晶粒長大過程就是 “大吃小和凹面變平的過程2)2sin(ddrP)11(21rrPrP2 實(shí)際闡明，當(dāng)晶界挪動的驅(qū)動力單純來自晶界能時，晶界的挪動速度V與晶界挪動驅(qū)動力P成正比。 m為比

15、例常數(shù) 稱晶界的遷移率)11(21rrmPmv為了降低界面能 晶粒長大 晶粒不斷平直化 向其曲率中心方向遷移 晶粒趨向穩(wěn)定外形第三章 晶界一節(jié)曾指出 三晶粒交合處各晶界的外表張力與晶界角存在下述平衡關(guān)系: q1q2q3321332211sinsinsinqqq 由于再結(jié)晶后的晶界屬于大角度晶界，其界面張力與兩側(cè)晶粒位向無關(guān)， 因此 二維晶粒穩(wěn)定外形的平衡條件： 晶界為平直線 晶界夾角為120 的六邊形，該外形晶粒假設(shè)繼續(xù)加熱時，不再發(fā)生晶界遷移而處于穩(wěn)定形狀，因三晶界交會點(diǎn)的任何挪動都會添加晶界的總長度 總晶界能 321120321qqq 假設(shè)二維晶粒不是六邊形，為了使晶粒的各頂角構(gòu)成120的

16、夾角： 1.邊數(shù)小于6的晶粒， 其晶界向外彎曲的 2.邊數(shù)大于6的晶粒， 其晶界向內(nèi)彎曲的 這樣，由于高溫下彎曲的晶界在晶界能的驅(qū)動下會挪動其曲率中心趨于平直 1.邊數(shù)6，即尺寸較大晶粒，必然存在長大傾向 為了在三維情況下實(shí)現(xiàn)平衡，多晶體晶粒在平衡形狀下最穩(wěn)定外形是十四面體。正常晶粒長大時，晶界的平均挪動速度 為 dtDdrmPmV2V：晶界平均遷移率P：晶界平均驅(qū)動力r：晶界平均曲率半徑Dd：晶粒平均直徑的增大速度m對于大致均勻晶粒而言， ，m 和s在一定溫度下均可看作常數(shù)，因此 積分 為常數(shù) 假設(shè) 那么有 或 這闡明恒溫下發(fā)生正常晶粒長大時，平均晶粒直徑隨保溫時間的平方根而增大 更常見的情

17、況下， ，n1/2 因存在晶界挪動和妨礙晶粒長大諸要素 Dr2dtDdDK1tKDD2021/, KKtD0DtKDt/22/1_CtDtntKtD _歸納晶界遷移的規(guī)律性有如下幾點(diǎn)：1.為降低外表能，彎曲的晶界總是趨向于平直化，即晶界向曲率中心挪動以減小外表積；2.當(dāng)三個晶粒的晶界夾角不等于120時，晶界總是向角度較銳的晶粒方向挪動，力圖使其夾角趨向于120；3.在二維坐標(biāo)中， 晶界邊數(shù)6的晶粒晶界向內(nèi)凹進(jìn)必然逐漸長大 晶界邊數(shù)=6 晶界平直，且夾角120， 處于平衡形狀不再挪動4.晶界遷移速度將隨晶界曲率半徑增大而減小，且隨時間而改動積分得 1) 溫度 由于晶界遷移與原子的熱激活有關(guān)，其中

18、晶界 的平均遷移速率 與 成正比mRTQme/Qm為晶界遷移的激活能RTQmeDKdtDd/1RTQmeKK/teKDDRTQtm/2_202RTQKtDDmt3 . 2/lg)lg(2_02_22可溶解的雜質(zhì)或合金元素 溶解原子都能妨礙晶界挪動，特別是晶界偏聚景象顯著的元素，其作用更大。普通以為被吸附在晶界上的溶質(zhì)原子會降低晶界的界面能，能拖住晶界使之不易挪動 彌散的第二相質(zhì)點(diǎn)對于妨礙晶界挪動起著重要的作用。當(dāng)運(yùn)動的晶界遷移到第二相質(zhì)點(diǎn)設(shè)為球形時，第二相質(zhì)點(diǎn)對晶界的挪動產(chǎn)生一阻力，拖住晶界使之不向前挪動，假設(shè)此時處于平衡形狀，那么阻力F的大小必需等于總張力在 方向的分力此處加圖5-60 假定

19、彌散相在晶體中呈均勻分布,單位體積晶體中存在著N個粒子,當(dāng)單位面積的晶界挪動2r間隔時，切過體積為2r1,必然會切過2rN個第二相質(zhì)點(diǎn) 單位面積晶界上各粒子對晶界挪動所施加的總約束力qqq2sinsincos2bbrrFbNrrNFF2maxmax/22接觸周界晶界能當(dāng)q45時，此約束力為極大值：brFmax 實(shí)踐上晶界遷移才干及其所決議的晶粒長大速度，不僅與分散相粒子的尺寸有關(guān)，而且與第二相顆粒的彌散度親密相關(guān)。 因單位體積晶體中分散相粒子所占體積分?jǐn)?shù)為： 而晶界挪動的驅(qū)動力 當(dāng) 時，正常晶粒長大就停頓，此時晶粒平均直徑成為極限的晶粒平均直徑Dlim Nr334rNrFbb2322max/_

20、2DPbPFmax/rDbb232_lim34_limrD4晶粒間的位向差 晶界的界面能決議于相鄰晶粒間的位相差。小角度晶界的界面能小于大角度晶界的，而驅(qū)使界面挪動的力又與界面能成正比。因此，前者的遷移速度要小于后者。5熱蝕溝 金屬在高溫下長時間加熱，晶界與金屬外表相交處會產(chǎn)生熱蝕溝為了到達(dá)外表張力相互平衡，經(jīng)過外表分散而產(chǎn)生它存在也影響晶粒長大。 晶粒的異常長大又稱不延續(xù)晶粒長大或二次再結(jié)晶，是一種特殊的晶粒長大景象，通常發(fā)生于一次再結(jié)晶后經(jīng)正常晶粒長大的基體中。其特點(diǎn)為少數(shù)晶粒迅速長大，使晶粒之間的尺寸差別顯著增大，直到這些迅速長大的晶粒完全接觸為止。 1. 二次再結(jié)晶的驅(qū)動力是來自界面能

21、或外表能的降低，而不是來自應(yīng)變能，所以它比一次再結(jié)晶的驅(qū)動力要小的多。2. 二次再結(jié)晶并不需求重新形核，它是以一次再結(jié)晶后的某些特殊晶粒作為根底而長大的，因此，嚴(yán)厲說它是特殊條件下的晶粒長大過程，而非再結(jié)晶。3. 只需正常晶粒長大受阻的情況才產(chǎn)生二次再結(jié)晶，妨礙正常晶粒長大的主要要素有 a)含有適量夾雜物 b)具有劇烈的一次再結(jié)晶織構(gòu)。 4. 二次再結(jié)晶的動力學(xué)類似于一次再結(jié)晶的動力學(xué)，也有一孕育期5. 二次再結(jié)晶完成時也產(chǎn)生明顯的織構(gòu)，但它與一次的不同6. 必需超越一最低溫度進(jìn)展退火時才會發(fā)生二次再結(jié)晶。通常最大的晶粒是在加熱溫度剛剛超越這一溫度時得到的，當(dāng)加熱溫度更高時，得到的二次再結(jié)晶晶

22、粒的尺寸反而較小。l 二次再結(jié)晶構(gòu)成的大晶粒在長大到某一臨界尺寸后便迅速長大，這一點(diǎn)不難解釋，由于在初次再結(jié)晶的各晶粒中，到達(dá)臨界晶體尺寸的晶粒必超越它周圍的晶粒，由于大晶粒的晶界總是凹向外測的，因此晶界總是向外遷移而擴(kuò)展，結(jié)果它就愈長愈大。構(gòu)成二次再結(jié)晶。l 至于大晶粒是怎樣長到臨界尺寸的，普通以為，初次再結(jié)晶后，大多數(shù)晶粒具有明顯的織構(gòu)，但也有一些晶粒具有與這個織構(gòu)不同位向，其中更有少數(shù)具有特殊的位向，使其晶界的遷移率較高，因此可以長大到臨界直徑，另一方面，要發(fā)生二次再結(jié)晶，還必需有某種妨礙晶粒正常長大的要素存在，如第二相質(zhì)點(diǎn)，一次再結(jié)晶織構(gòu)，熱蝕溝等，只需正常晶粒長大進(jìn)展得很慢時，二次再

23、結(jié)晶才干發(fā)生。一 、再結(jié)晶退火后的晶粒大小 Grain Size 取決于 預(yù)先變形程度： 退火后晶粒 退火溫度： t 晶粒 假設(shè)將變形量，退火溫度和再結(jié)晶的晶粒大小三者綜合于三維圖上，即得靜態(tài)再結(jié)晶圖 在臨界變形量下和二次再結(jié)晶階段出現(xiàn)兩個粗大晶粒 It may be used for the preparation for perfect strain-free single crystals。工業(yè)純鋁再結(jié)晶 冷變形金屬在再結(jié)晶過程中構(gòu)成的織構(gòu)稱再結(jié)晶織構(gòu)。它與退火織構(gòu)不同，因不發(fā)生再結(jié)晶的回復(fù)退火也能構(gòu)成根本上與變形織構(gòu)一樣的退火織構(gòu)。 再結(jié)晶織構(gòu)與原變形織構(gòu)之間的關(guān)系存在一下情況： a)

24、 晶粒取向堅持與原有織構(gòu)一致 b) 原有織構(gòu)消逝而代之以新的織構(gòu) c) 原有織構(gòu)消逝不再構(gòu)成新的織構(gòu)。l定向形核實(shí)際 Oriented Nucleation Theoryl當(dāng)變形量較大并產(chǎn)生變形織構(gòu)時，因各亞晶的位向相近，而使再結(jié)晶形核具有擇優(yōu)取向 再結(jié)晶織構(gòu)與原變形織構(gòu)位向一致長大 2)定向生長實(shí)際 Oriented Growth Theory 以為再結(jié)晶的晶粒取向大都是無規(guī)那么的，只需某些具有特殊位向的晶核才能夠迅速向變形基體中長大 再結(jié)晶織構(gòu)。因晶界的挪動速度取決晶界兩側(cè)晶粒間的位相差，當(dāng)基體存在變形織構(gòu)時，其中大多數(shù)晶粒取向是相近的，晶粒不易長大，而某些與變形織構(gòu)呈特殊位向關(guān)系的再結(jié)晶

25、晶核，其晶界那么具有很高的遷移速度。故發(fā)生擇優(yōu)生長，并經(jīng)過逐漸吞食其周圍變形基體到達(dá)相互接觸，構(gòu)成與原變形織構(gòu)取向不同的再結(jié)晶織構(gòu)。 lf.c.c.構(gòu)造的Cu及Cu合金，不銹鋼在再結(jié)晶退火組織中，常在其晶粒內(nèi)部出現(xiàn)片狀孿晶退火孿晶l構(gòu)成退火孿晶時，在(111)密排面上發(fā)生層錯l退火孿晶的構(gòu)成機(jī)制：晶粒生長過程中構(gòu)成l當(dāng)孿晶界面能大角度晶界能時，退火孿晶主要與其層錯能較低有關(guān)l通常把在再結(jié)晶溫度以上的加工成為 “熱加工l在再結(jié)晶溫度以下又不加熱的加工稱為 “冷加工 Cold working Process l為減小變形抗力和加工動力能耗，其加熱溫度大多控制在固相線以下100-200范圍內(nèi)。l再結(jié)

26、晶溫度是區(qū)分冷、熱加工的分界限l此外還有“溫加工其加工溫度低于再結(jié)晶溫度，但高于室溫l前面已談及，冷加工所引起的加工硬化可經(jīng)過退火使之發(fā)生回復(fù)、再結(jié)晶等軟化過程來加以消除。l熱加工時由于溫度很高，在變形的同時就會發(fā)生回復(fù)和再結(jié)晶，因此，硬化過程與軟化過程是同時進(jìn)展的。l熱加工的回復(fù)和再結(jié)晶過程比較復(fù)雜，按其特征不同，可分為 l 動態(tài)回復(fù)動態(tài)再結(jié)晶在變形時，即在溫度和負(fù)荷結(jié)協(xié)作用下發(fā)生Dynamic靜態(tài)回復(fù)靜態(tài)再結(jié)晶在變形停頓后，即在無負(fù)荷作用下發(fā)生Static亞動態(tài)再結(jié)晶 其中靜態(tài)回復(fù)、靜態(tài)再結(jié)晶 的變化規(guī)律與上述討論一致，不過它們是利用熱加工余熱來進(jìn)展，而不需求重新加熱。熱加工后資料組織和性

27、能取決于軟化作用與強(qiáng)化作用相互抵消的程度。1 動態(tài)回復(fù)時的應(yīng)力應(yīng)變曲線特征 應(yīng)力應(yīng)變曲線分為三個階段：微變形階段：應(yīng)力增大很快，總變形量1均勻應(yīng)變階段：斜率逐漸下降，資料開場均勻塑性變形，并發(fā)生加工硬化，同時出現(xiàn)動態(tài)回復(fù)。穩(wěn)態(tài)流變階段：加工硬化與動態(tài)回復(fù)作用近于平衡，出現(xiàn)應(yīng)力不隨應(yīng)變而增高的穩(wěn)定形狀，穩(wěn)態(tài)流變的應(yīng)力受t和 e 影響很大 1.動態(tài)回復(fù) Dynamic Recovery 2)動態(tài)回復(fù)機(jī)制：隨著應(yīng)變量 ，位錯經(jīng)過增殖,其密度 ，開場構(gòu)成位錯纏結(jié)與胞狀構(gòu)造，但由于所處溫度較高，經(jīng)過以下途徑： 刃型位錯的攀移 螺形位錯的交滑移 位錯纏結(jié)的脫釘 新滑移面上異號位錯相遷而發(fā)生抵消 當(dāng)位錯的增

28、殖速率和消逝速率到達(dá)平衡時，因此不發(fā)生硬化，曲線轉(zhuǎn)為程度的穩(wěn)定流變階段t=const constt3動態(tài)回復(fù)時的組織構(gòu)造 晶粒沿變形方向伸長呈纖維狀，但晶體內(nèi)卻堅持等軸亞晶無應(yīng)變的構(gòu)造，動態(tài)回復(fù)所構(gòu)成的亞晶，其完好程度，尺寸大小及相鄰亞晶間的位相差，主要取決于變形溫度和應(yīng)變速率： d:平均直徑 a、b常數(shù) z用溫度修正過的應(yīng)變率 zbadlg1)/exp(RTQz1動態(tài)再結(jié)晶時的應(yīng)力-應(yīng)變曲線特征也分三個階段微應(yīng)變加工硬化階段，應(yīng)力隨應(yīng)變添加而迅速 C穩(wěn)態(tài)流變階段，加工硬化與動態(tài)再結(jié)晶軟化到達(dá)動平衡 S發(fā)生均勻變形的應(yīng)變量 在低 時，穩(wěn)態(tài)流變曲線出現(xiàn)動搖，主要與變形引起的加工硬化和動態(tài)再結(jié)晶所

29、產(chǎn)生的軟化交替作用以及周期性變化有關(guān)。當(dāng)tconst 隨 曲線向上、向右挪動 max所對應(yīng)的當(dāng) const 隨t 曲線向下、左挪動 max所對應(yīng)的 l動態(tài)再結(jié)晶也是經(jīng)過形核與長大完成的。l形核方式與及 及由此引起位錯組態(tài)變化有關(guān)：l 當(dāng) 較低時，經(jīng)過原晶界弓出機(jī)制形核l 當(dāng) 較高時，經(jīng)過亞晶合并的長大方式進(jìn)展l 在穩(wěn)態(tài)變形期間，晶粒是等軸的，晶界呈鋸齒狀晶粒內(nèi)還會包含著被位錯纏結(jié)所分割的亞晶粒。l 這與退火時靜態(tài)再結(jié)晶所產(chǎn)生的位錯密度很低的晶粒顯然不同，故同樣晶粒大小的動態(tài)再結(jié)晶組織的強(qiáng)度和硬度要比靜態(tài)再結(jié)晶的高。l 動態(tài)再結(jié)晶后的晶粒大小與流變應(yīng)力成反比，另l 外，應(yīng)變速率越低，變形溫度越高

30、，那么動態(tài)再結(jié)晶后的晶粒越大且越完好。l 因此控制 、t 、每道次變形的 應(yīng)變量、間隔時間 以及冷卻速度等就可以調(diào)整熱加工資料的晶粒和強(qiáng)度。l 此外，溶質(zhì)原子常妨礙動態(tài)回復(fù)，而有利于動態(tài)再結(jié)晶的發(fā)生，在熱加工時構(gòu)成彌散分布的沉淀物，能穩(wěn)定亞晶粒，妨礙晶界挪動，減緩動態(tài)再結(jié)晶的進(jìn)展，有利于獲得細(xì)小的晶粒。l當(dāng)金屬資料的延伸率到達(dá)(500-2000)或更高那么稱該資料具有超塑性，實(shí)現(xiàn)超塑性的條件：l具有細(xì)小等軸晶粒的兩相組織，晶粒直徑10mm，而且在超塑性形變過程中不顯著長大；l超塑性形變要求在一定溫度范圍內(nèi)，普通為l 0.5-0.65Tm；l 應(yīng)較小，通常在0.01-0.0001S1范圍內(nèi)l金屬之所以能顯示超塑性是由于：l m為應(yīng)變速率敏感系數(shù)l 室溫普通金屬資料 m=0.01-0.04l l m可以從 圖中求得：mKlglg12121212,/lg/lglglglglglglglglgTml 關(guān)于超塑性變形的本質(zhì)，多數(shù)觀念以為由晶界的滑動與晶粒的轉(zhuǎn)動所致，它沒有晶粒的伸長變形。l獲得細(xì)晶粒的方法：l a)共晶合金 ：經(jīng)熱變形共晶組織發(fā)生再l 結(jié)晶獲得l b)共析合金 ：經(jīng)熱變形或淬火后獲得l c)析出型合金：經(jīng)熱變形或降溫?zé)嶙冃蝜 時析出。l超塑形變的組