氣體放電管和壓敏電阻組合構成的抑制電路原理

1、氣體放電管和壓敏電阻組合構成的抑制電路原理上傳者：dolphinMOV KGDT由于壓敏電阻（VDR具有較大的寄生電容，用在交流電源系統，會產生可觀的泄漏電流，性能較差的壓 敏電阻使用一段時間后，因泄漏電流變大可能會發(fā)熱自爆。為解決這一問題在壓敏電阻之間串入氣體放 電管。圖1中，將壓敏電阻與氣體放電管串聯，由于氣體放電管寄生電容很小，可使串聯支路的總電容 減至幾個pF。在這個支路中，氣體放電管將起一個開關作用，沒有暫態(tài)電壓時，它能將壓敏電阻與系統 隔開，使壓敏電阻幾乎無泄漏電流。但這又帶來了缺點就是反應時間為各器件的反應時間之和。例如壓 敏電阻的反應時間為 25ns,氣體放電管的反應時間為 1

2、00ns,則圖2的R2 G R3的反應時間為150ns, 為改善反應時間加入 R1壓敏電阻，這樣可使反應時間為25ns。中國:明網于 7副Wigohm凱corn, cn 圖1氣體施電管克器史串酶髀蟹嬲占金屬氧化物壓敏電阻（MOV的電壓-電流特性見圖3,金屬氧化物壓敏電阻（MOV特性參數見表1。 氣體放電管（GDT的電壓-電流特性見圖4,氣體放電管（GDT特性參數見表2。G-最大撲續(xù)電出 V.乩一；我也MV：限制電R11r 待機電流L帆沖電漉I,“沖峰伯電流In單曲膿沖峰僮電流圖3金屬氧化物壓鉆電阻（toov）的電壓-電流特性金屬氧化物壓敏電阻（MOV特性參數袤1第超牝相莊敏小牌（vw）特性#數

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7、的壓降迅速下降至輝光放電電壓（圖4的u2） （u2在表2中的數值為140V或180V,與管子本身的特性有關），管內電流開始升高。隨著放電電流的進一步增大， 放電管便進入弧光放電狀態(tài)。在這種狀態(tài)下，管子兩端電壓（弧光電壓）跌得很低（圖4的u3） （u3在表2中數值為15V或20V,與管子本身的特性有關），且弧光電壓在相當寬的電流變動范圍（從圖 4的 i1 一i2過程中）內保持穩(wěn)定。因此，外界的高電壓浪涌干擾，由于氣體放電管的放電作用，被化解成了 低電壓和大電流的受保護情況（u3和i2 ）,且這個電流（從圖 4的i2 一i3 ）經由氣體放電管本身流回 到干擾源里，免除了干擾對燈具可能帶來的危害。隨著浪涌過電壓的消退，流過氣體放電管的電流降到 維持弧光放電狀態(tài)所需的最小值以下（約為10mA100mA與管子本身的特性關），弧光放電便停止，并再次通