量子力學(xué)知識(shí)點(diǎn)總結(jié)

1、1光電效應(yīng)：光照射到金屬上，有電子從金屬上逸出的現(xiàn)象。這種電子稱(chēng)之為光電子。2光電效應(yīng)有兩個(gè)突出的特點(diǎn)：存在臨界頻率0 ：只有當(dāng)光的頻率大于一定值v0 時(shí)，才有光電子發(fā)射出來(lái)。若光頻率小于該值時(shí)，則不論光強(qiáng)度多大，照射時(shí)間多長(zhǎng)，都沒(méi)有光電子產(chǎn)生。光電子的能量只與光的頻率有關(guān)，與光的強(qiáng)度無(wú)關(guān)。光的強(qiáng)度只決定光電子數(shù)目的多少。3愛(ài)因斯坦光量子假說(shuō)：光(電磁輻射)不僅在發(fā)射和吸收時(shí)以能量E= h的微粒形式出現(xiàn)，而且以這種形式在空間以光速 C 傳播，這種粒子叫做光量子，或光子4康普頓效應(yīng)：高頻率的X射線被輕元素如白蠟、石墨中的電子散射后出現(xiàn)的效應(yīng)?？灯疹D效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律：射光中，除了原來(lái)X光的波長(zhǎng)外，增

2、加了一個(gè)新的波長(zhǎng)為'的X光，且' >；波長(zhǎng)增量=-隨散射角增大而增大5戴維遜-革末實(shí)驗(yàn)證明了德布羅意波的存在6波函數(shù)的物理意義：某時(shí)刻t在空間某一點(diǎn)(x,y,z)波函數(shù)模的平方與該時(shí)刻t該地點(diǎn)(x,y,z)附近單位體積內(nèi)發(fā)現(xiàn)粒子的幾率密度(通常稱(chēng)為幾率)dw(x,y,z,t)成正比。按照這種解釋?zhuān)鑼?xiě)粒子的波是幾率波7波函數(shù)的歸一化條件 8定態(tài)：微觀體系處于具有確定的能量值的狀態(tài)稱(chēng)為定態(tài)。定態(tài)波函數(shù)：描述定態(tài)的波函數(shù)稱(chēng)為定態(tài)波函定態(tài)的性質(zhì)：由定態(tài)波函數(shù)給出的幾率密度不隨時(shí)間改變。粒子幾率流密度不隨時(shí)間改變。任何不顯含時(shí)間變量的力學(xué)量的平均值不隨時(shí)間改變9算符: 作用在一個(gè)

3、函數(shù)上得出另一個(gè)函數(shù)的運(yùn)算符號(hào)，量子力學(xué)中的算符是作用在波函數(shù)上的運(yùn)算符號(hào)。10厄密算符的定義：如果算符滿足下列等式，則稱(chēng)為厄密算符。式中和為任意波函數(shù)，x代表所有的變量，積分范圍是所有變量變化的整個(gè)區(qū)域。 推論：量子力學(xué)中表示力學(xué)量的算符都是厄密算符。11厄密算符的性質(zhì)：厄密算符的本征值必是實(shí)數(shù)。厄密算符的屬于不同本征值的兩個(gè)本征函數(shù)相互正交。12簡(jiǎn)并：對(duì)應(yīng)于一個(gè)本征值有一個(gè)以上本征函數(shù)的情況。簡(jiǎn)并度：對(duì)應(yīng)于同一個(gè)本征值的本征函數(shù)的數(shù)目。13量子力學(xué)中力學(xué)量運(yùn)動(dòng)守恒定律形式是： 量子力學(xué)中的能量守恒定律形式是1415斯特恩-革拉赫實(shí)驗(yàn)證明電子存在自旋理由16黑體輻射揭示了經(jīng)典物理學(xué)的局限性。

4、17玻爾的量子化條件：在量子理論中，角動(dòng)量必須是h的整數(shù)倍18索末非提出的廣義量子化條件是19一粒子有波函數(shù)由描寫(xiě)，則=20粒子在勢(shì)場(chǎng)U(r)中運(yùn)動(dòng)，則粒子的哈密頓算符為21量子力學(xué)中，態(tài)和力學(xué)量的具體表示方式稱(chēng)為表象。22、厄密算符的本征值是實(shí)數(shù)，特點(diǎn)是本征矢是正交、歸一和完備的。 23束縛態(tài)、簡(jiǎn)并態(tài)和偶宇稱(chēng)態(tài)？在無(wú)窮遠(yuǎn)處為零的狀態(tài)為束縛態(tài)；簡(jiǎn)并態(tài)是指一個(gè)本征值對(duì)應(yīng)一個(gè)以上本征函數(shù)的情況；將波函數(shù)中坐標(biāo)變量改變符號(hào)，若得到的新函數(shù)與原來(lái)的波函數(shù)相同，則稱(chēng)該波函數(shù)具有偶宇稱(chēng)（6分）24全同玻色子的波函數(shù)特點(diǎn)？并寫(xiě)出兩個(gè)玻色子組成的全同粒子體系的波函數(shù)。全同玻色子的波函數(shù)是對(duì)稱(chēng)波函數(shù)。兩個(gè)玻色子

5、組成的全同粒子體系的波函數(shù)為：數(shù) 25簡(jiǎn)述測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系的主要內(nèi)容，并寫(xiě)出時(shí)間和能量的測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系。設(shè)和的對(duì)易關(guān)系，是一個(gè)算符或普通的數(shù)。以、和依次表示、和在態(tài)中的平均值，令 ，則有 ，這個(gè)關(guān)系式稱(chēng)為測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系。時(shí)間和能量之間的測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系為：坐標(biāo)和動(dòng)量之間的測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系為：3德布羅意關(guān)系是粒子能量E、動(dòng)量P與頻率n、波長(zhǎng)l之間的關(guān)系，其表達(dá)式為： E=, p= 。3根據(jù)波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋?zhuān)奈锢硪饬x為：粒子在xdx范圍內(nèi)的幾率 。5坐標(biāo)的分量算符和動(dòng)量的分量算符的對(duì)易關(guān)系為： 。6量子力學(xué)關(guān)于測(cè)量的假設(shè)認(rèn)為：當(dāng)體系處于波函數(shù)y(x)所描寫(xiě)的狀態(tài)時(shí)，測(cè)量某力學(xué)量F所得的數(shù)值，必定是算符的 本征值 。7定態(tài)波函數(shù)的形式為： 。8一個(gè)力學(xué)量為守恒量的條件是：不顯含時(shí)間，且與哈密頓算符對(duì)易 。9根據(jù)全同性原理，全同粒子體系的波函數(shù)具有一定的交換對(duì)稱(chēng)性，費(fèi)米子體系的波函數(shù)是_反對(duì)稱(chēng)的_,玻色子體系的波函數(shù)是_對(duì)稱(chēng)的