激光技術(shù)--藍(lán)信巨

1、第一章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，66頁）答案2在電光調(diào)制器中，為了得到線性調(diào)制，在調(diào)制器中插入一個(gè)14波片，（1）它的軸向應(yīng)如何設(shè)置為佳?（2）若旋轉(zhuǎn)14波片，它所提供的直流偏置有何變化?答：（1）. 其快、慢軸與晶體主軸x軸成450角（即快、慢軸分別與x、y軸平行）。此時(shí)，它所提供的直流偏置相當(dāng)于在電光晶體上附加了一個(gè)V1/4的固定偏壓(Ex和Ey的附加位相差為900)；使得調(diào)制器在透過率T=50%的工作點(diǎn)上。（2）. 若旋轉(zhuǎn)14波片，會導(dǎo)致Ex和Ey的附加位相差不再是900；因而它所提供的直流偏置也不再是V1/4。當(dāng)然調(diào)制器的工作點(diǎn)也偏離了透過率T=50%的位置。3.為了降低電光調(diào)制器的半波

2、電壓，采用4塊z切割的KDP晶體連接(光路串聯(lián)、電路并聯(lián))成縱向串聯(lián)式結(jié)構(gòu)。試問：(1)為了使4塊晶體的電光效應(yīng)逐塊疊加，各晶體的x和y軸取向應(yīng)如何? (2) 若=0.628m，n。1.51，6323.6×1012mV，計(jì)算其半波電壓，并與單塊晶體調(diào)制器比較之。解：(1) 為了使晶體對入射的偏振光的兩個(gè)分量的相位延遲皆有相同的符號，則把晶體x和y軸逐塊旋轉(zhuǎn)90安置，z軸方向一致（如下圖）， x x z zx x z z y y y y(2).四塊晶體疊加后，每塊晶體的電壓為：1110.62810-6V=V=3=966 v 3-124242n063421.5123.6102'而

3、單塊晶體得半波電壓為：0.62810-6V=3=3864 v 3-122n06321.5123.6102與前者相差4倍。4試設(shè)計(jì)一種實(shí)驗(yàn)裝置，如何檢驗(yàn)出入射光的偏振態(tài)(線偏光、橢圓偏光和自然光)，并指出是根據(jù)什么現(xiàn)象? 如果一個(gè)縱向電光調(diào)制器沒有起偏器，入射的自然光能否得到光強(qiáng)調(diào)制?為什么？解：（1）實(shí)驗(yàn)裝置：偏振片和白色屏幕。a. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片一周，假如有兩次消光現(xiàn)象，則為線偏振光。b. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片一周，假如光強(qiáng)有兩次強(qiáng)弱變化（但無消光現(xiàn)象發(fā)生）；則為橢圓偏振光。c. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片一周，假如光強(qiáng)沒有變化；則

4、為自然光（或圓偏振光）。區(qū)分二者也不難，只需在偏振片前放置一個(gè)四分之一波片（可使圓偏振光變?yōu)榫€偏振光，可出現(xiàn)a的現(xiàn)象）即可。（這里自然光卻不能變成線偏振光）（2）自然光得不到調(diào)制。原因是自然光沒有固定的偏振方向，當(dāng)它通過電光晶體后沒有固定的位相差；因而不能進(jìn)行調(diào)制。第2章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，103頁）1說明利用調(diào)Q技術(shù)獲得高峰值功率巨脈沖的原理，并簡單說明調(diào)Q脈沖形成過程中各參量隨時(shí)間的變化。答：（1）利用調(diào)Q技術(shù)獲得高峰值功率巨脈沖的原理：因?yàn)榧す馕镔|(zhì)上能級最大粒子反轉(zhuǎn)數(shù)受到激光器閾值的限制，為使上能級積累大量的粒子，就可以在激光器開始泵浦初期，設(shè)法將激光器的閾值調(diào)的很高，抑制激光振蕩的

5、產(chǎn)生，使激光上能級的反轉(zhuǎn)粒子數(shù)大量積累，當(dāng)粒子數(shù)達(dá)到最大時(shí)，然后突然調(diào)低閾值，這樣，積累在上能級的粒子便雪崩式的躍遷到低能級，在極短的時(shí)間內(nèi)將能量釋放出來，就獲得峰值功率極高的巨脈沖。（2）脈沖形成過程中各參量隨時(shí)間的變化：以腔內(nèi)損耗突變時(shí)記為t0，在此之前只是準(zhǔn)備了初始粒子數(shù)密度ni，t=0時(shí)，泵浦功率將耗盡，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)n達(dá)到最大值ni，受激光子數(shù)為零，即=i=0，經(jīng)過一段時(shí)間受激輻射占優(yōu)勢時(shí)，雪崩過程開始形成，開始急劇增長，n開始劇減，這一過程一直持續(xù)到n=nt（閾值），此時(shí)腔內(nèi)光子數(shù)達(dá)到最大值m。光子在腔內(nèi)的壽命為tc，每個(gè)光子的能量為h，則激光的峰值功率Pm=hm/2tc。（此題畫出各

6、參數(shù)隨時(shí)間變化示意圖然后分析各參數(shù)變化亦可）3有一帶偏振棱鏡的電光調(diào)Q YAG激光器，試回答或計(jì)算下列問題：(1)畫出調(diào)Q激光器的結(jié)構(gòu)示意圖，并標(biāo)出偏振鏡的偏振軸和電光晶體各主軸的相對方向。(2)怎樣調(diào)整偏振棱鏡的起偏方向和晶體的相對位置才能得到理想的開關(guān)效果?(3)計(jì)算l4波長電壓V/4 (l25mm，n0ne1.05, 解：（1）調(diào)Q激光器的結(jié)構(gòu)示意圖偏振鏡的偏振軸和電光晶體各主軸的相對方向 透反鏡 氙燈 偏振器電光晶體 全反鏡 1063=23.6×-12mV)。(2)欲使偏振器的電光調(diào)Q器件得到理想開關(guān)效果的關(guān)鍵是必須嚴(yán)格使棱鏡的起偏方向與電光晶體的x軸或y軸方向一致，這樣才可

7、以保證起偏方向與電光調(diào)制晶體的感應(yīng)主軸x軸或y軸方向成45度角。在電光晶體加電壓的情況下，調(diào)節(jié)棱鏡和晶體的相對方位，直到激光不能振蕩為止。（3）兩偏振光出射時(shí)的相位差，=2n063V3，令=/2得到V/4，V/41.0610-63(V)=9.699871033-124n06341.0523.6105當(dāng)頻率fs=40MHz 的超聲波在熔凝石英聲光介質(zhì)（n=1.54）中建立起超聲場 (vs=5.96×105cm/s)時(shí)，試計(jì)算波長為=1.06m的入射光滿足布拉格條件的入射角。解：根據(jù)布拉格方程有sinB=所以：B=0.1320=fs2ns2nvs-41.0610cm40106/s=0.0

8、0231521.545.9610cm/s6一個(gè)聲光調(diào)Q器件(L50mm，H5mm)是用熔融石英材料做成，用于連續(xù)YAG激光器調(diào)Q。已知激光器的單程增益為03，聲光器件的電聲轉(zhuǎn)換效率為40，求(1)聲光器件的驅(qū)動功率PS應(yīng)為多大?(2)聲光器件要工作于布拉格衍射區(qū)，其聲場頻率應(yīng)為多少?解：（1）聲光介質(zhì)用熔融石英MW1/106，YAG激光器的波長為1.06 微米，氦氖激光器的波長為0.633微米。聲光介質(zhì)中超聲場的尺寸H5mm，L=50mm，衍射效率為1時(shí)所需的功率H1Ps=1.26 LMw r=37.4(W) 2單程增益為0.3，聲光轉(zhuǎn)換效率為40%時(shí)，聲光器件的驅(qū)動功率P=37.40.3=2

9、8.05(W)0.42s（2）聲光器件要工作于布拉格衍射區(qū)，其聲場頻率的大小應(yīng)該由判據(jù)來定，即L 2L0。而L0=/=vs2/(fs2);所以fs 21/2vs/（L）1/2 21/2 ×5.96×105/（50×10-1×1.06×10-4）1/237MHz第3章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，142頁）3有一多縱模激光器縱模數(shù)是1千個(gè)，激光器的腔長15m，輸出的平均功率為1w，認(rèn)為各縱模振幅相等。(1) 試求在鎖模情況下，光脈沖的周期、寬度和峰值功率各是多少?(2) 采用聲光損耗調(diào)制元件鎖模時(shí)，調(diào)制器上加電壓V(t)Vmcos(mt)，試問電壓的頻

10、率是多大? 解：（1）在鎖模情況下，光脈沖的周期T=每個(gè)光脈沖的寬度 2L21.5=110-8(s)8c310=11121.5=110-11(s) 82N+1q1000310光脈沖的峰值功率是平均功率的2N1倍，P)=10001=1000(W) max=(2N+1（2）電壓的調(diào)制頻率的一半，與相鄰縱模的頻率間隔相同的時(shí)候可實(shí)現(xiàn)調(diào)制（以確保損耗的變化頻率與相鄰縱模的頻率間隔相同），12123.143108m=3.14108 2T221.54有一摻釹釔鋁石榴石激光器，振蕩線寬(熒光譜線中能產(chǎn)生激光振蕩的范圍) osc=12×1010Hz，腔長L05m，試計(jì)算激光器的參量；(1)縱模頻率間

11、隔，(2) osc內(nèi)可容納縱模的數(shù)目；(3)假設(shè)各縱模振幅相等，求鎖模后脈沖的寬度和周期，(4)鎖模脈沖及脈沖間隔占有的空間距離。解：（1）縱模頻率間隔（2）osc內(nèi)可容納縱模的數(shù)目， c3108q=3108(Hz)2L20.5osc121010N'=400 q3108（3）鎖模后脈沖的寬度=1111-12=8.310(s) 82N+1q400310鎖模后脈沖的周期T=（4）鎖模脈沖占有的空間距離 2L20.5-9=3.310(s)8c310d1=c=c2L20.5=2.510-3(m) (2N+1)c4002L=20.5=1(m)c 脈沖間隔占有的空間距離 d1=cT=c6在諧振腔中

12、部L2處放置一損耗調(diào)制器，要獲得鎖模光脈沖，調(diào)制器的損耗周期T應(yīng)為多大? 每個(gè)脈沖的能量與調(diào)制器放在緊靠端鏡處的情況有何差別?答：要獲得鎖模光脈沖，調(diào)制器的損耗周期T應(yīng)為L/c。與調(diào)制器放在緊靠端鏡處相比，每個(gè)脈沖的能量約為原來的1/2。第4章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，169頁）1比較激光蕩器和放大器的異同點(diǎn)。答：激光放大器與激光振蕩器基于同一物理過程，即受激輻射的光放大。其主要區(qū)別是激光放大器（行波）沒有諧振腔。工作物質(zhì)在光泵浦的作用下，處于粒子數(shù)翻轉(zhuǎn)狀態(tài)，當(dāng)從激光振蕩器產(chǎn)生的光脈沖信號通過它時(shí)，由于入射光頻率與放大介質(zhì)的增益譜線相重合，故激發(fā)態(tài)上的粒子在外來信號的作用下產(chǎn)生強(qiáng)烈的受激輻射。這

13、種輻射疊加在外來光信號上而得到放大，因而放大器能輸出一束比原來激光亮度高得多的出射光束。另外，為了得到共振放大，要求放大介質(zhì)有足夠的翻轉(zhuǎn)粒子數(shù)和與輸入信號相匹配的能級結(jié)構(gòu)。3為什么放大器可以壓窄脈沖寬度? 它與鎖模壓窄脈寬有什么區(qū)別?答：放大器可以壓窄脈沖寬度的原理：以一矩形脈沖為例，當(dāng)矩形脈沖通過放大器時(shí)，脈沖各部位獲得的增益不同，脈沖的前沿具有最大的增益，而脈沖后面一些部位的增益則隨著（t-L/c）的增加而減小，在（t-L/c）等于矩形脈寬處增益最小。在脈沖的前沿部位，功率是按指數(shù)規(guī)律增加，而在后沿，增益趨向飽和。結(jié)果就引起脈沖形狀變尖，寬度變窄。與鎖模壓窄脈寬區(qū)別：鎖模使各縱模相鄰頻率間

14、隔相等即固定為c/2L，使這些各自獨(dú)立的縱模在時(shí)間上同步，它們之間的相位有確定的關(guān)系。多個(gè)縱模之間會發(fā)生功率耦合而不再獨(dú)立，每個(gè)模的功率是所有振蕩模提供的，導(dǎo)致輸出一峰值功率高，脈沖寬度窄的序列脈沖。利用鎖模壓窄脈寬和利用放大器壓窄脈寬的原理不同，另外鎖模技術(shù)利用將能量壓縮在極短的時(shí)間內(nèi)釋放，可獲得極高的峰值功率，能量不一定很大，而放大器得到的激光既具有高功率又具有高能量。17-3-23225一個(gè)YAG激光放大器，N06×10cm，125×10m，對一矩形光脈沖放大，已知光束截面是05cm，-19光子能量h186×10J，脈寬為10ns，能量為50mJ，若要求放大

15、到200mJ，試求放大介質(zhì)的長度應(yīng)為多少?解：已知n0=61023m-3,12=510-19cm2=510-23m2,=10-8s,s=0.510-4m2 E初5010-329=5.37610可得到初始光子流密度I0= -19-4-8hs1.86100.51010又因能量放大系數(shù)GE=E放大E初=4 由公式GE=1212I0212I012n0L ln1+e-1e()將各參數(shù)值帶入上式，可得到4=11+e2510-235.376102910-8-1e510-2361023L ln2510-235.376102910-8()由上式可得，L=0.07888m第5章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，193頁）2

16、分析利用衍射損耗的不同選基模(TEM00)的原理。答：在激光器的諧振腔中有若干個(gè)穩(wěn)定的振蕩模，只要某個(gè)模的單程增益大于它的損耗，該模式就有可能被激發(fā)而起振。諧振腔中有兩種不同性質(zhì)的損耗，一種是與橫模階數(shù)無關(guān)的損耗；另一種是與橫模階數(shù)密切相關(guān)的衍射損耗，在穩(wěn)定腔中，基模的衍射損耗最小，隨著橫模階數(shù)的增高，其衍射損耗也逐漸增大。諧振腔對不同階的橫模有不同的衍射損耗的性能是實(shí)現(xiàn)橫模選擇的物理基礎(chǔ)，適當(dāng)選擇菲涅爾數(shù)N的值，使之滿足r1r2(1-00)exp(GL)>1兩式則可以實(shí)現(xiàn)單橫模選擇的目的。考慮到模式間的競爭，如果各模式的增益相同，因基模的衍射損耗最小，因而在模式競增中將占優(yōu)勢。一旦基模

17、首先建立振蕩，就會從激活介質(zhì)中提取能量，而且由于增益飽和效應(yīng)，工作物質(zhì)的增益將隨之降低，當(dāng)滿足條件 r1r2(1-10)exp(GL)>1r1r2(1-00)exp(GL)=1時(shí)，振蕩趨于穩(wěn)定。此時(shí)其它橫模將因?yàn)椴辉贊M足閾值條件被抑制掉，故激光器仍可以單橫模運(yùn)轉(zhuǎn)。為有效地選擇橫模，還必須考慮兩個(gè)問題：一是橫模的鑒別能力，即基橫模與較高橫模的衍射損耗的差別必須足夠大，這樣才能有效地把兩個(gè)橫模區(qū)分開。另外，衍射損耗在模的總損耗中必須占有重要地位，達(dá)到能與其它非選擇性損耗相比擬的程度。4釹玻璃激光工作物質(zhì)，其熒光線寬D24.0nm，折射率n1.50，若用短腔法選單縱模，腔長應(yīng)為多少?解：激光振

18、蕩的可能縱模數(shù)主要由工作物質(zhì)的增益線寬和諧振腔的縱模間隔決定。如要形成單縱模振蕩則滿足q=c 且 d=cD/2 2nL將D=24.0 nm，n=1.50帶入上式可得-5L=1.5×10 m5一臺紅寶石激光器，腔長L=500 mm，震蕩線寬vD=2.4×1010 Hz，在腔內(nèi)插入F-P標(biāo)準(zhǔn)具選單縱模（n=1），試求它的間隔d及平行平板的反射率R。解：（1）如果是單縱模震蕩，則在震蕩線寬內(nèi)只有一縱模，即標(biāo)準(zhǔn)具兩透過率的極大值間隔vm=vD因 vm=c ， n=1 2ndc3108-3則 d=6.2510m 102nvD212.410（2）在標(biāo)準(zhǔn)具的自由光譜區(qū)，vm=Fvt=F2

19、vq而 vq=c 2nLvmvmvD2.41010所以，F(xiàn)=40 8cvt2vq31022nL0.5又因?yàn)?，R111F= 且 =+r2221-RFFrFp設(shè) Fp=50，由上2式得R=0.985 如果直接用F=R1-R=40得到的結(jié)果是R=0.9247為了抑制高階橫模，在一共焦腔的反射鏡處放置一個(gè)小孔光闌，若腔長L為1m，激光波長為6328nm。為了只讓TEM00模振蕩，小孔的大小應(yīng)為多少?(一般小孔直徑等于鏡面上基模光斑尺寸的34倍,即r/=3或4)。解：對于此種諧振腔，要求r/(L)=3 ，將r/=3代入得：r = 0.3×3L1/2 = 0.75nm將r/=4代入得：r = 0

20、.3×4L1/2 =0.87nm第6章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，217頁）1 比較蘭姆凹陷穩(wěn)頻與反蘭姆凹陷穩(wěn)頻的異同點(diǎn)。答：蘭姆凹陷穩(wěn)頻的實(shí)質(zhì)是：以譜線的中心頻率D作為參考標(biāo)準(zhǔn)，當(dāng)激光振蕩頻率偏離D時(shí)，即輸出一誤差信號通過伺服系統(tǒng)鑒別出頻率偏移的大小和方向，輸出一直流電壓調(diào)節(jié)壓電陶瓷的伸縮來控制腔長把激光振蕩頻率自動的鎖定在蘭姆凹陷中心處。下圖示出了激光輸出功率頻率曲線。反蘭姆凹陷(a)增益管增益曲線(b)吸收管吸收曲線(c)激光器輸出功率曲線蘭姆凹陷反蘭姆凹陷穩(wěn)頻即在諧振腔中放入一個(gè)充有一個(gè)低壓氣體原子（或分子）的吸收管，它有和激光振蕩頻率配合很好的吸收線，而且由于吸收管氣壓很低，故碰撞加寬很小，可以忽略不計(jì)吸收線中心頻率的壓力位移也很小。吸收管一般沒有放電作用，故譜線中心頻率比較穩(wěn)定。吸收線在中心處的凹陷，意味著吸收最小，故激光器輸出功率(光強(qiáng))在0處出現(xiàn)一個(gè)尖峰, 通常稱為反蘭姆凹陷, 如上圖所示，反蘭姆凹陷可以作為一個(gè)很好的穩(wěn)頻