基本習地的題目及答案詳解_量子力學的

1、實用標準文檔量子力學習題精彩文案實用標準文檔( 一) 單項選擇題1. 能量為 100ev 的自由電子的 De Broglie波長是A. 1.20000A. B. 1.5A. C. 2.1A. D. 2.5A .2. 能量為 0.1ev的自由中子的 De Broglie波長是A.1.30B. 0.9000A .A. C. 0.5A. D. 1.8A .3. 能量為 0.1ev ，質(zhì)量為 1g 的質(zhì)點的 De Broglie波長是00A.1.4A .B.1.910 12 A.10 1200C.1.17A .D. 2.0A .4. 溫度 T=1k 時，具有動能 E3 kB T ( k B為 Bolt

2、zeman常數(shù) ) 的氦原子的 DeBroglie2波長是0B. 5.6000A.8 A.A. C. 10A . D. 12.6A .5. 用 Bohr-Sommerfeld 的量子化條件得到的一維諧振子的能量為（n 0,1,2, ）A. Enn.B.En(n1) .C. En(n21).D. En2n.6. 在 0k附近，鈉的價電子的能量為3ev，其 De Broglie波長是A.5.20B. 7.1000A .A. C. 8.4A. D. 9.4A .07. 鉀的脫出功是 2ev，當波長為 3500 A 的紫外線照射到鉀金屬表面時， 光電子的最大能量為A.0.2510 18 J.B. 1.

3、2510 18 J.C. 0.2510 16 J.D. 1.2510 16 J.8. 當氫原子放出一個具有頻率的光子，反沖時由于它把能量傳遞給原子而產(chǎn)生的頻率改變?yōu)?2A. B.2 c2 .C.2. D.2c2 c2c9.Compton 效應證實了A. 電子具有波動性 . B.光具有波動性 .C.光具有粒子性 .D.電子具有粒子性 .10.Davisson和 Germer 的實驗證實了A. 電子具有波動性 . B.光具有波動性 .C. 光具有粒子性 .D.電子具有粒子性 .11. 粒子在一維無限深勢阱U (x)0,0xa, x0, x中運動，設粒子的狀態(tài)由a(x) C sinx描寫，其歸一化常

4、數(shù) C 為aA.1. B.2. C.1. D.4 .12.aa2aa設 ( x)( x) ，在 xxdx 范圍內(nèi)找到粒子的幾率為A.(x) . B.(x)dx . C.2 (x) . D.2 (x)dx .精彩文案實用標準文檔13.設粒子的波函數(shù)為(x, y, z) ，在 xx dx 范圍內(nèi)找到粒子的幾率為A.22(x, y, z) dxdydz . B.(x, y, z) dx.C. (22( x, y, z) dydz)dx . D. dx dy dz(x, yz) .14. 設 1 ( x) 和 2 ( x) 分別表示粒子的兩個可能運動狀態(tài)，則它們線性迭加的態(tài)c1 1 ( x)c22 (

5、x) 的幾率分布為A.c12c2212 .B.2c22*2 .c1 12+c1c2 1C.c12c22*2 .12+ 2c1c2 1D.c12c221 *2 c1c2*1 2*.12+c1* c215. 波函數(shù)應滿足的標準條件是A. 單值、正交、連續(xù) .B.歸一、正交、完全性 .C. 連續(xù)、有限、完全性 . D.單值、連續(xù)、有限 .16. 有關(guān)微觀實物粒子的波粒二象性的正確表述是A. 波動性是由于大量的微粒分布于空間而形成的疏密波.B. 微粒被看成在三維空間連續(xù)分布的某種波包.C. 單個微觀粒子具有波動性和粒子性.D. A, B, C.17. 已知波函數(shù)1u( x) exp(i Et )u(

6、x) exp( i Et ) ,2u (x) exp(iE t )u2( x) exp( iE2t ) ,113u ( x) exp(iEt )u2( x) exp(i Et ) ,14u1 ( x) exp(iE1t )u2 ( x) exp(iE 2 t) .其中定態(tài)波函數(shù)是A.2. B.1和 2. C.3. D.3和4.18. 若波函數(shù) ( x,t ) 歸一化，則A.( x, t ) exp( i) 和( x, t) exp( i ) 都是歸一化的波函數(shù) .B.( x, t ) exp( i) 是歸一化的波函數(shù)，而(x,t ) exp( i ) 不是歸一化的波函數(shù) .C.( x, t )

7、 exp( i) 不是歸一化的波函數(shù)，而( x, t) exp( i) 是歸一化的波函數(shù) .D.( x, t ) exp( i) 和( x, t) exp( i ) 都不是歸一化的波函數(shù).( 其中 , 為任意實數(shù))19. 波函數(shù) 1 、2c 1 ( c 為任意常數(shù) ) ，A.1 與2c1描寫粒子的狀態(tài)不同 .B.1 與2c1所描寫的粒子在空間各點出現(xiàn)的幾率的比是1:c .C.1 與2c1 : c21所描寫的粒子在空間各點出現(xiàn)的幾率的比是.D.1 與2c1描寫粒子的狀態(tài)相同 .精彩文案實用標準文檔20. 波函數(shù)( x, t )1c( p,t) exp( ipx)dp 的傅里葉變換式是2A.c(

8、p,t )1( x,t ) exp( ipx)dx .2B.c( p,t )1* ( x, t) exp( ipx)dx .2C.c( p,t )1(x,t ) exp(ipx)dx .2D.c( p,t )1* ( x,t) exp(ipx)dx .221. 量子力學運動方程的建立 , 需滿足一定的條件 :(1) 方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的一階導數(shù) . (2) 方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的二階以下的導數(shù) .(3) 方程中關(guān)于波函數(shù)對空間坐標的導數(shù)應為線性的 . (4) 方程中關(guān)于波函數(shù)對時間坐標的導數(shù)應為線性的 .(5) 方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量 . (6) 方程中可以含有決定

9、體系狀態(tài)的能量 . 則方程應滿足的條件是A. (1)、(3)和(6). B. (2)、(3)、 (4)和(5).C. (1)、(3)、(4) 和(5). D.(2)、(3)、 (4)、(5) 和(6).22. 兩個粒子的薛定諤方程是22A. i(r1 , r2 ,t )2i 2 (r1 , r2 ,t )ti 1U (r1 , r2 ,t )( r1, r2 ,t )B.22(r1 ,r 2 , t)2ti1U (r1 , r2 ,t ) ( r1, r2 ,t )C.22(r1 , r2 ,t )i 1 2tiU (r1 , r2 ,t ) ( r1, r2 ,t )D. i22(r1 ,

10、r2 ,t )2ti1iU (r1 , r2 ,t )( r1, r2 ,t )2i ( r1 , r2 , t)2i(r1 , r2 , t)i2 ( r1 ,r 2 , t)23. 幾率流密度矢量的表達式為A.J2(* ) .B.Ji(* ) .2C.Ji(*) .2D.J(*) .224. 質(zhì)量流密度矢量的表達式為精彩文案實用標準文檔A.J(2B. Ji (2C.Ji(2D. J(2*) .) .) .) .25. 電流密度矢量的表達式為A.Jq(* ) .2B.Jiq(* ) .2C.Jiq(*) .2D. Jq(*) .226. 下列哪種論述不是定態(tài)的特點A. 幾率密度和幾率流密度矢

11、量都不隨時間變化 .B. 幾率流密度矢量不隨時間變化 .C. 任何力學量的平均值都不隨時間變化 .D. 定態(tài)波函數(shù)描述的體系一定具有確定的能量 .27. 在一維無限深勢阱 U ( x)0, x2a中運動的質(zhì)量為的粒子的能級為, x2aA.22 n2 ,B.2 2n2,C.22n2, D.22n2.4 a 28 a216 a232 a228.在一維無限深勢阱 U(x)0, xa中運動的質(zhì)量為的粒子的能級為, xa222222222222A.n2 , B.4n2, C.n2 , D.n2 .2 aa8 a16 a29.在一維無限深勢阱 U (x)0, xb / 2中運動的質(zhì)量為的粒子的能級為, x

12、b / 2A.2 2 n22 2 n2, C.2 2 n2,D.2 2n22,B.222 .2 bb4 b8 b30.在一維無限深勢阱 U (x)0, xa的粒子處于基態(tài)，其位, x中運動的質(zhì)量為a置幾率分布最大處是A. x 0, B. x a , C. xa , D.x a 2 .31.在一維無限深勢阱 U(x)0, xa中運動的質(zhì)量為的粒子處于第一激發(fā), xa態(tài)，其位置幾率分布最大處是精彩文案實用標準文檔A.xa / 2, B.xa , C.x0, D.xa / 4 .32. 在一維無限深勢阱中運動的粒子，其體系的A. 能量是量子化的，而動量是連續(xù)變化的 .B. 能量和動量都是量子化的 .

13、C. 能量和動量都是連續(xù)變化的 .D. 能量連續(xù)變化而動量是量子化的 .33. 線性諧振子的能級為A.(n1/ 2),(n 12, ,3,.) .B.(n1),(n012, ,.) .C.(n1/ 2),(n 012, ,.) .D. (n1),(n12, ,3,.) .34. 線性諧振子的第一激發(fā)態(tài)的波函數(shù)為(x)N 1exp( 12 x2 )2 x , 其位置幾2率分布最大處為A. x0. B.x. C. x. D. x.35. 線性諧振子的A. 能量是量子化的 , 而動量是連續(xù)變化的 .B. 能量和動量都是量子化的 .C. 能量和動量都是連續(xù)變化的 .D. 能量連續(xù)變化而動量是量子化的

14、.36. 線性諧振子的能量本征方程是A. 22 d 21 2 2 x2 E .dx22B. 22 d 212 x2 E .dx22C. 2d 212 x2 E .2dx22D. 2d 212 2 x2 E .2dx2237. 氫原子的能級為2 es22 es2es4es4A.2 n2.B.2 2 n2 .C.2 n2 . D.2 2 n2 .38. 在極坐標系下 , 氫原子體系在不同球殼內(nèi)找到電子的幾率為A. Rnl 2 ( r )r . B.Rnl 2 (r )r 2 .C. Rnl2(r ) rdr . D.Rnl2( r )r 2 dr .39. 在極坐標系下 , 氫原子體系在不同方向上

15、找到電子的幾率為A. Ylm ( , ) .B.2Ylm ( , ) .C. Ylm ( , ) d. D.2Ylm ( , ) d .40. 波函數(shù) 和是平方可積函數(shù) , 則力學量算符 F 為厄密算符的定義是精彩文案49 一粒子在中心力場中運動 A. 庫侖場特有的 . B. C. 奏力場特有的 . D.實用標準文檔A.* F d* F* d.B.* Fd(F )*d.C.( F) *d*Fd.D.F *dF* d.41. F 和G是厄密算符 ,則A. FG 必為厄密算符 . B.FGGF 必為厄密算符 .C. i (FGGF ) 必為厄密算符 .D.i (FGGF ) 必為厄密算符 .42.

16、 已知算符 xx 和 pxi, 則xA. x和 px 都是厄密算符 . B. xpx 必是厄密算符 .C. xpxpx x 必是厄密算符 .D. xpxpxx 必是厄密算符 .43. 自由粒子的運動用平面波描寫 , 則其能量的簡并度為A.1. B. 2. C. 3. D. 4.44. 二維自由粒子波函數(shù)的歸一化常數(shù)為 ( 歸到 函數(shù) )A.1/ (2)1/2 .B. 1/ (2 ).C.1 / (2)3/2.D. 1/ (2 )245. 角動量 Z 分量的歸一化本征函數(shù)為A.1) .B.1exp(ikr ) .exp(im22C.1 exp(im) .D.1exp( ikr ) .2246.

17、波函數(shù) Ylm ( ,)( 1) m N lm Plm (cos ) exp(im )A. 是 L2 的本征函數(shù) , 不是 Lz 的本征函數(shù) .B. 不是 L2 的本征函數(shù) , 是 Lz 的本征函數(shù) .C. 是 L2 、 Lz 的共同本征函數(shù) .D. 即不是 L2 的本征函數(shù) , 也不是 Lz 的本征函數(shù) .47. 若不考慮電子的自旋 , 氫原子能級 n=3 的簡并度為A. 3. B. 6. C. 9. D. 12.48. 氫原子能級的特點是A. 相鄰兩能級間距隨量子數(shù)的增大而增大 .B. 能級的絕對值隨量子數(shù)的增大而增大 .C. 能級隨量子數(shù)的增大而減小 .D. 相鄰兩能級間距隨量子數(shù)的增大

18、而減小 .2 , 其能級的簡并度為 n , 這種性質(zhì)是普遍具有的 .50. 對于氫原子體系 , 其徑向幾率分布函數(shù)為W32 (r ) drR322r 2dr , 則其幾率分布最精彩文案實用標準文檔大處對應于 Bohr 原子模型中的圓軌道半徑是A. a0 . B.4a0 . C. 9a0 . D. 16a0 .51. 設體系處于1 R31Y103 R21Y1 1 狀態(tài) , 則該體系的能量取值及取值幾率分22別為1 3A. E3,E2;4,4. B.C. E3,E2; 1 ,3. D.22E3,E2; 1,3 .223 1E3,E2; 4 ,4 .52. 接 51 題, 該體系的角動量的取值及相應

19、幾率分別為A.2 ,1. B.,1. C.22 122,1.,.D.53. 接 51 題 , 該體系的角動量 Z 分量的取值及相應幾率分別為A. 0, ; 1,3. B.0, ;1,3.4444C.0, ;1,3. D.0, ;1,3 .222254. 接 51 題 , 該體系的角動量 Z 分量的平均值為A. 1. B.1. C.3. D.3.444455. 接 51 題 , 該體系的能量的平均值為A.es4.B.31 es4.C.29 es4. D.17es4.1822882256272256. 體系處于C coskx 狀態(tài) , 則體系的動量取值為A. k, k . B.k . C.k .

20、D.1k .257. 接上題 , 體系的動量取值幾率分別為A. 1,0. B. 1/2,1/2. C. 1/4,3/4/ . D. 1/3,2/3.58. 接 56 題, 體系的動量平均值為A. 0. B.k . C.k . D.1k .259. 一振子處于c1 1 c3 3 態(tài)中 , 則該振子能量取值分別為A.3, 5. B.1, 5.2222C.3, 7. D.1, 5.222260. 接上題 , 該振子的能量取值 E1 , E3 的幾率分別為2222c12 ,c3A. c1 , c3 . B.222 .c1c3c1c3C.c1,c3. D.c1 , c3 .2222c1c3c1c361.

21、 接 59 題, 該振子的能量平均值為精彩文案實用標準文檔25 c32A.1 3 c1. B.5.222c1c3927 c32C.D.1 3 c1.2222c1c362. 對易關(guān)系 px , f ( x) 等于 ( f (x) 為 x 的任意函數(shù) )A. i f '( x) .B. i f (x) .C. i f '( x) . D. i f (x) .63. 對易關(guān)系 py ,exp(iy ) 等于A. exp(iy ) . B. i exp(iy ) . C. exp(iy ) . D. i exp(iy ) .64. 對易關(guān)系 x, px 等于A. i. B.i. C.

22、D.65. 對易關(guān)系 L x , y 等于A. i z . B. z . C. i z . D.z .66. 對易關(guān)系 L y , z 等于A. i x . B. i x . C. x . D.x .67. 對易關(guān)系 Lz , z 等于A. i x . B. i y . C. i . D.0 .68. 對易關(guān)系 x, py 等于A. B.0 . C.i. D.69. 對易關(guān)系 py , pz 等于A. 0 . B. i x . C. i px . D.px .70. 對易關(guān)系 Lx , Lz 等于A. i Ly . B.i Ly . C.Ly . D.Ly .71. 對易關(guān)系 Lz , Ly

23、等于A. i Lx . B.i Lx . C.Lx . D.Lx .72. 對易關(guān)系 L2 , Lx 等于A.Lx . B.i Lx . C.i ( L zL y ) . D.0.73. 對易關(guān)系 L2 , Lz 等于A.Lz . B.i Lz . C.i ( L xL y ) . D.0 .74. 對易關(guān)系 L x , py 等于A.iL z . B.iL z . C.i pz . D.i pz.75. 對易關(guān)系 pz, Lx 等于A.ip y . B.ip y . C.i L y . D.i Ly .76. 對易關(guān)系 Lz , py 等于A.ip x . B.ip x . C.i Lx .

24、 D.i Lx .77. 對易式 Ly , x 等于A. 0 . B.i z . C.i z. D.1 .精彩文案實用標準文檔78. 對易式 F m ,F n 等于 (m,n 為任意正整數(shù) )A. F m n . B.F m n . C.0 . D.F .79. 對易式 F,G 等于A. FG. B.GF. C.FGGF.D.FG GF.80. . 對易式 F , c 等于 (c 為任意常數(shù) )A. cF . B.0. C.c . D.?F .81. 算符 F 和 G 的對易關(guān)系為 F,Gik , 則 F 、 G 的測不準關(guān)系是A. (F)2( G)2C. ( F)2( G)282. 已知 x

25、, px iA.( x) 2 ( px )222C.( x) ( px )2222k. B.(k .F )G)442222k. D.k .(F )(G)44, 則 x 和 px 的測不準關(guān)系是2. B.222.( x) (p)42. D.( x)2 ( px )22.483. 算符 Lx 和 L y 的對易關(guān)系為 Lx , L y i Lz , 則 Lx 、 L y 的測不準關(guān)系是2A. ( Lx )2 ( Ly )22 Lz .42222L .B. ( Lx ) ( L y )4C. ( F)2 ( G)22 Lz 2.42222L .D.(F)(G)484. 電子在庫侖場中運動的能量本征方

26、程是22A.2zesE.2r22zes2B.E.2r 222C. 2zesE.2r22D. 2zesE.2r 285. 類氫原子體系的能量是量子化的 , 其能量表達式為24A.z2es. B.2z2es .2n2 22 2n22zeC.s.D.24z es.222n精彩文案實用標準文檔86.在一維無限深勢阱 U (x)0,0xa 中運動的質(zhì)量為的粒子 , 其狀態(tài), x0, xa為4sinax cos2x , 則在此態(tài)中體系能量的可測值為aa2292222222A.2 a2 ,2 a2,B.a 2 ,a2,C.3223225224222 a 2 ,a2, D.2 a 2 ,a 2.87. 接上題

27、 , 能量可測值 E1 、 E3 出現(xiàn)的幾率分別為A.1/4,3/4. B. 3/4,1/4. C.1/2, 1/2. D. 0,1.88. 接 86 題, 能量的平均值為A.522,B. 222,C.722, D.5 2 2.2 a 2a 22 a 2a 289.若一算符 F 的逆算符存在 , 則F,F 1等于A. 1. B. 0. C. -1. D. 2.90.如果力學量算符 F 和 G 滿足對易關(guān)系 F , G0, 則A. F 和 G 一定存在共同本征函數(shù) , 且在任何態(tài)中它們所代表的力學量可同時具有確定值 .B. F 和 G 一定存在共同本征函數(shù) , 且在它們的本征態(tài)中它們所代表的力學

28、量可同時具有確定值 .C. F 和 G 不一定存在共同本征函數(shù) , 且在任何態(tài)中它們所代表的力學量不可能同時具有確定值 .D. F 和 G 不一定存在共同本征函數(shù) , 但總有那樣態(tài)存在使得它們所代表的力學量可同時具有確定值 .91. 一維自由粒子的能量本征值A(chǔ). 可取一切實數(shù)值 .B. 只能取不為負的一切實數(shù) .C.可取一切實數(shù) , 但不能等于零 .D.只能取不為正的實數(shù) .92.對易關(guān)系式 px , px2 f ( x) 等于A.i px 2 f ' (x) . B.i px 2 f '( x) .C. i px 2 f (x) . D.i px 2 f ( x) .93.定

29、義算符?, 則L ,L 等于LLxiL yA.?2 Lz . C.2 Lz . D.?L z . B.L z .94.接上題 ,則 L , Lz 等于A.L .B.L z . C.L.D.Lz .95.接 93題,則 L, Lz 等于A.L .B.L z . C.L.D.Lz .96.氫原子的能量本征函數(shù)nlm (r , ,) Rnl (r )Ylm ( , )精彩文案實用標準文檔A. 只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數(shù) , 不是角動量 Z 分量算符的本征函數(shù) .B. 只是體系能量算符、角動量 Z 分量算符的本征函數(shù) , 不是角動量平方算符的本征函數(shù) .C. 只是體系能量算符的本征函數(shù)

30、, 不是角動量平方算符、角動量Z 分量算符的本征函數(shù) .D. 是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z 分量算符的共同本征函數(shù).97. 體系處于c1Y11c2Y10 態(tài)中 , 則A. 是體系角動量平方算符、角動量Z 分量算符的共同本征函數(shù).B. 是體系角動量平方算符的本征函數(shù), 不是角動量 Z 分量算符的本征函數(shù) .C. 不是體系角動量平方算符的本征函數(shù), 是角動量 Z 分量算符的本征函數(shù) .D. 即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù) , 也不是角動量 Z 分量算符的本征函數(shù) .98. 對易關(guān)系式 FG, H 等于A. F, HGFG, H. B.F ,HGC.FG,H .D.F,HG FG,H

31、 .99. 動 量 為 p' 的 自 由 粒 子 的 波 函 數(shù) 在 坐 標 表 象 中 的 表 示 是P ' ( x)1exp( ip' x) , 它在動量表象中的表示是2A. ( pp') . B.( p p') . C. ( p) . D. ( p') .100. 力學量算符 x 對應于本征值為 x'的本征函數(shù)在坐標表象中的表示是A.( xx') . B.( xx') . C.( x) . D.( x') .101. 一粒子在一維無限深勢阱中運動的狀態(tài)為(x)22(x) , 其中1 ( x)22 ( x) 是

32、其能量本征函數(shù) , 則221 ( x) 、( x) 在能量表象中的表示是2 / 22 / 22 / 22 / 2A.2 / 2.B.2 / 2.C.2 / 2.D.2/2 .000000102. 線性諧振子的能量本征函數(shù)1 ( x) 在能量表象中的表示是1010010. D.1A.B.0. C.00000103.線性諧振子的能量本征函數(shù)a0()b1( ) 在能量表象中的表示是xxa /a220b2a /222abA.b /ab. B.22 .0b /ab0精彩文案實用標準文檔a0C.bD.a.0b021104. 在( L2 , Lz ) 的共同表象中 , 波函數(shù)0, 在該態(tài)中 Lz 的平均值為

33、21A. B. C.2 . D.0.105. 算 符 Q 只有分立 的本 征值 Qn , 對應 的本征函 數(shù)是 un (x) , 則 算符F ( x,) 在 Q 表象中的矩陣元的表示是ixA. Fmnun* ( x) F ( x,) um (x) dx .ixB. Fmnum * ( x) F ( x,)un (x)dx .ixC. Fmnun( x) F (x,)um* (x) dx .ixD. Fmnum( x) F ( x,)un * (x) dx .ix106. 力學量算符在自身表象中的矩陣表示是A. 以本征值為對角元素的對角方陣.B. 一個上三角方陣 . C. 一個下三角方陣 .D.

34、 一個主對角線上的元素等于零的方陣.107. 力學量算符 x?在動量表象中的微分形式是A.i. B. i. C. i 2. D. i 2.pxpxpxpx108. 線性諧振子的哈密頓算符在動量表象中的微分形式是p21222p21A.2p2. B.222p 21222p21C.2p2. D.222109. 在 Q 表象中 F01, 其本征值是1022p2.22p2 .A.1.B. 0.C.i . D.1i .110. 接上題 , F 的歸一化本征態(tài)分別為A.21,211,1212. B.1.11C.1111212021,. D.20,.2121111. 幺正矩陣的定義式為A.SS.B.SS*.C

35、.SS.D.S*S.精彩文案實用標準文檔112. 幺正變換A. 不改變算符的本征值 , 但可改變其本征矢 .B. 不改變算符的本征值 , 也不改變其本征矢 .C. 改變算符的本征值 , 但不改變其本征矢 .D. 即改變算符的本征值 , 也改變其本征矢 .113. 算符 a () 1/2 ( xip) , 則對易關(guān)系式 a, a 等于2A. a, a 0.B.a,a 1 .C. a, a 1.D.a,a i .114. 非簡并定態(tài)微擾理論中第 n個能級的表達式是 ( 考慮二級近似 )2A.En(0)H 'nnH 'mn(0) .( 0)mEnEmH ' mn2B.En (0 )H 'nn'.mEn ( 0)Em( 0)2C.En(0)H 'nn'H ' mn.mEm (0 )En ( 0)2D. En(0)H 'nnH 'mn(0) .(0)E nmEm115. 非簡并定態(tài)微擾理論中第 n 個能級的一級修正項為A. H 'mn . B. H ' nn . C. H 'nn . D. H ' nm .116. 非簡并定態(tài)微擾理論中第 n 個能級的二級修正項為22