運(yùn)輸包裝第二章ppt課件

1、第二章第二章 包裝力學(xué)與流變學(xué)根本包裝力學(xué)與流變學(xué)根本概念概念第一節(jié)第一節(jié) 包裝力學(xué)概念包裝力學(xué)概念 一、力和加速度一、力和加速度 1.G1.G因子的導(dǎo)入：因子的導(dǎo)入： G G因子因子: :表示加速度與重力加速度的倍數(shù)。表示加速度與重力加速度的倍數(shù)。 G G因子還表示合外力因子還表示合外力F F為重力為重力W W的倍數(shù)，所以，在的倍數(shù)，所以，在包裝動力學(xué)中談到加速度時往往用包裝動力學(xué)中談到加速度時往往用G G表示。表示。 2.2.脆值易損度：產(chǎn)品所能接受的最大加速度脆值易損度：產(chǎn)品所能接受的最大加速度GcGc. . 3.3.最大加速度：最大加速度：GmGm。 為了保證產(chǎn)品不發(fā)生破損，必需滿足：

2、為了保證產(chǎn)品不發(fā)生破損，必需滿足： Gm Gc Gm GcFaGFGWWgFmaWmg二、力的時間效應(yīng)：二、力的時間效應(yīng)：1.1.沖擊的過程及波形：沖擊的過程及波形：1 1沖擊波形：沖擊波形：矩形波：矩形波： 半正弦波：半正弦波：正矢波：正矢波：三角形波：三角形波：1sin()mGGttmGG21sin()mGGtt11212122()2()2mmttttGttGttttGtt t1 t1 t2t2tGmG2 2沖擊的過程可以分為兩個階段沖擊的過程可以分為兩個階段變形階段：物體的動能變形階段：物體的動能 max 0 max 0，變形能，變形能0 max0 max，以以S1S1表示此階段的沖量，

3、有表示此階段的沖量，有0-(-mv)0-(-mv)S1S1；恢復(fù)階段：物體的彈性逐漸恢復(fù)，動能恢復(fù)階段：物體的彈性逐漸恢復(fù)，動能0 max 0 max ，以以S2S2表示此階段的沖量，有表示此階段的沖量，有mu-0mu-0S2 S2 ；整個沖擊過程中的沖量變化：整個沖擊過程中的沖量變化：12()mumvmumvSS 恢復(fù)系數(shù)恢復(fù)系數(shù)定義：定義： 恢復(fù)系數(shù)闡明沖擊后速度恢復(fù)的程恢復(fù)系數(shù)闡明沖擊后速度恢復(fù)的程度，也闡明了物體變形的程度，普度，也闡明了物體變形的程度，普通通e0.30.5當(dāng)兩物體的資料確當(dāng)兩物體的資料確定時，它們相互沖擊的定時，它們相互沖擊的e也是不變也是不變的的e的測定：將待測資料

4、制成小球和的測定：將待測資料制成小球和質(zhì)量很大的平板，然后將平板程度質(zhì)量很大的平板，然后將平板程度固定，小球從離平板高度為固定，小球從離平板高度為h1處自處自在落下，與程度固定板沖擊后回彈，在落下，與程度固定板沖擊后回彈，回彈最大高度回彈最大高度h2。 于是于是uev01e221122ghhuevhgh恢復(fù)系數(shù)恢復(fù)系數(shù) 根據(jù)根據(jù)e e的大小，沖擊可以分為三類：的大小，沖擊可以分為三類： 0 0e e 1 1 ， 彈性沖擊，物體受沖擊后有剩余彈性沖擊，物體受沖擊后有剩余變形，動能有損失；變形，動能有損失； e e1 1，完全彈性沖擊，受沖擊后，變形完全恢，完全彈性沖擊，受沖擊后，變形完全恢復(fù)，動

5、能無損失理想形狀；復(fù)，動能無損失理想形狀； e e0 0，非彈性沖擊塑性沖擊，沖擊終了時，非彈性沖擊塑性沖擊，沖擊終了時，物體變形完全沒有恢復(fù)，動能全部損失。極限物體變形完全沒有恢復(fù)，動能全部損失。極限情況情況 3 3沖量定理：沖量定理： 定義：力定義：力F F在在t1t1到到t2t2的時間間隔內(nèi)的累計效應(yīng)的時間間隔內(nèi)的累計效應(yīng)稱為力稱為力F F在此時間間隔內(nèi)的沖量在此時間間隔內(nèi)的沖量S. S. 沖量定理：沖量定理： 速度變化量：速度變化量： 大小等于加速度曲線在大小等于加速度曲線在t t下的陰影面積下的陰影面積 4 4影響影響V V的要素：的要素： t t 波形加速度峰值波形加速度峰值ama

6、m或或GmGm12ttsFdt1221ttsFdtmvmv 1221ttvvvadt 5 5不同波形的不同波形的V V的計算：的計算： 矩形波：矩形波： 半正弦波：半正弦波： 三角形波：三角形波： 6 6影響產(chǎn)品破損的要素：影響產(chǎn)品破損的要素： 沖擊加速度的大小沖擊加速度的大小amam或或GmGm； V V； 脈沖繼續(xù)時間；波形。脈沖繼續(xù)時間；波形。221122mmmmmmvatG g tvatG g tvatG g t三、力的位移效應(yīng)三、力的位移效應(yīng) 1.1.功：功： 1 1重力的功：重力的功： 自在落體時，終速自在落體時，終速 2 2彈性力的功：彈性力的功： 彈性力：彈性力：F=KF=K

7、其中其中K K為彈性系數(shù)，為彈性系數(shù)，為變形量為變形量 K K確實定通常由實驗確定確實定通常由實驗確定 彈簧棒：彈簧棒：K KEA/L(LEA/L(L為棒長度，為棒長度，E E為彈性模量，為彈性模量，A A為為棒的橫截面積棒的橫截面積) )12ttWFdS2Vgh2htgWmgh 螺旋彈簧：螺旋彈簧： (D(D為彈簧直徑，為彈簧直徑，d d為鋼絲直徑，為鋼絲直徑，n n為有效圈數(shù)，為有效圈數(shù)，G G為金屬資料的剪切彈性模量為金屬資料的剪切彈性模量) ) 彈性力的功：彈性力的功： 當(dāng)初始變形大于末了變形時，功為正，反之為負(fù)；當(dāng)初始變形大于末了變形時，功為正，反之為負(fù)；功的大小與運(yùn)動途徑無關(guān)，僅取

8、決于運(yùn)動的始末功的大小與運(yùn)動途徑無關(guān)，僅取決于運(yùn)動的始末位置。位置。 2.2.勢能：機(jī)械能守恒定律：當(dāng)質(zhì)點(diǎn)僅受有權(quán)利勢能：機(jī)械能守恒定律：當(dāng)質(zhì)點(diǎn)僅受有權(quán)利作用時，其動能和勢能之和不變作用時，其動能和勢能之和不變 設(shè)分量為設(shè)分量為W W的物體支撐于某彈性資料時，承載面的物體支撐于某彈性資料時，承載面積為積為A,A,資料的彈性系數(shù)為資料的彈性系數(shù)為K.K.438GdKnD12()2kW 2212 1 1緩慢加載緩慢加載 W W緩慢釋放，即在外力堅持下，重力由零至全部緩緩慢釋放，即在外力堅持下，重力由零至全部緩慢加到彈性資料上，要求形變速度不大于慢加到彈性資料上，要求形變速度不大于1313/S/S

9、開場：重力勢能彈性勢能開場：重力勢能彈性勢能0 0 終了：重力勢能終了：重力勢能Ws Ws ；彈性勢能；彈性勢能 外力作功：外力作功： ( (該外力保證緩慢加載，必需隨坐該外力保證緩慢加載，必需隨坐標(biāo)而變化，構(gòu)成有權(quán)利，其勢能當(dāng)為標(biāo)而變化，構(gòu)成有權(quán)利，其勢能當(dāng)為 ) )其中其中ss為完全釋放時彈性資料的變形。為完全釋放時彈性資料的變形。 機(jī)械能守恒：機(jī)械能守恒： 近似以為靜態(tài)力。近似以為靜態(tài)力。122sk12W212Ws211022WWkWssssk 2 2W W忽然釋放加載構(gòu)成中除動力、彈力外無忽然釋放加載構(gòu)成中除動力、彈力外無其他外力作用，設(shè)彈性資料的最大變形量為其他外力作用，設(shè)彈性資料的

10、最大變形量為mm初始和終了位置的速度皆為初始和終了位置的速度皆為0 0，即動能為，即動能為0 0， 初始時：重力勢能、彈性勢能為初始時：重力勢能、彈性勢能為0 0， 終了時：重力勢能為終了時：重力勢能為Wm,Wm,彈性勢能彈性勢能 機(jī)械能守恒：機(jī)械能守恒： 闡明：忽然加載呵斥的變形為靜變形的闡明：忽然加載呵斥的變形為靜變形的2 2倍倍 3 3W W由由h h高度跌落到彈性資料上高度跌落到彈性資料上 開場：開場： 動能動能 勢能勢能0 0 終了：終了：V=0,V=0,動能動能=0,=0,勢能勢能 122mk10222WkW2mmsmk2vgh212mvmghWh12W2mmk 機(jī)械能守恒：機(jī)械能

11、守恒： 2 23434 當(dāng)當(dāng)h=0h=0時，時， 包裝件跌落時，包裝件跌落時， 此式可由此式可由2 23434略去重力勢能直接得到略去重力勢能直接得到 最大彈性力：最大彈性力： 最大加速度：最大加速度： 闡明：包裝件跌落時產(chǎn)生的最大加速度是跌落時彈性資料闡明：包裝件跌落時產(chǎn)生的最大加速度是跌落時彈性資料產(chǎn)生的最大變形量與緩慢釋放后彈性資料的變形之比。產(chǎn)生的最大變形量與緩慢釋放后彈性資料的變形之比。 在實踐系統(tǒng)中，總有能量損失，此處只是近似在實踐系統(tǒng)中，總有能量損失，此處只是近似22122222021WWWW hhhkkh2mmmmmsmmsssk解 （ 1：）ms2222hWhkhkWmsss

12、h所以2222mmmmmhWPkkhWkkPhWkhkGWWWGGmmsms 四、應(yīng)力與應(yīng)變四、應(yīng)力與應(yīng)變 1.靜應(yīng)力與動應(yīng)力：靜應(yīng)力與動應(yīng)力： 1靜應(yīng)力：當(dāng)一個常力均勻作用于某一厚度的資料上，承靜應(yīng)力：當(dāng)一個常力均勻作用于某一厚度的資料上，承載面積設(shè)為載面積設(shè)為A，單位面積上接受的力，稱為應(yīng)力，靜應(yīng)力在作，單位面積上接受的力，稱為應(yīng)力，靜應(yīng)力在作用期間不隨時間變化。用期間不隨時間變化。 2.動應(yīng)力：由于物體的運(yùn)動形狀改動而呵斥的應(yīng)力，最大應(yīng)力動應(yīng)力：由于物體的運(yùn)動形狀改動而呵斥的應(yīng)力，最大應(yīng)力用用 表示，稱為動應(yīng)力。表示，稱為動應(yīng)力。 例例:分量為分量為W的物體跌落到彈性資料上，速度變?yōu)榈奈?/p>

13、體跌落到彈性資料上，速度變?yōu)?，某瞬時，某瞬時(發(fā)生最大變形時發(fā)生最大變形時)有最大加速度有最大加速度Gm，那么最大作用力為：，那么最大作用力為：WAsd1(1)20(1)mmmmmmmmmGFG WWGWGFG WGFGGAdssdds當(dāng)時：動應(yīng)力：而動應(yīng)力與靜應(yīng)力之比稱為動k載系數(shù)： G G因子的又一物理意義：跌落時產(chǎn)生的最大加速度近似等因子的又一物理意義：跌落時產(chǎn)生的最大加速度近似等于動載系數(shù)。于動載系數(shù)。 2.2.應(yīng)變：應(yīng)變： x/tx/t 應(yīng)力與應(yīng)變：在小的變形范圍內(nèi)，滿足虎克定律：應(yīng)力與應(yīng)變：在小的變形范圍內(nèi)，滿足虎克定律： / /E E彈性模量常量彈性模量常量 E E與與k k之

14、間的關(guān)系彈簧棒之間的關(guān)系彈簧棒 泊松比泊松比橫向應(yīng)變橫向應(yīng)變/ /縱向應(yīng)變縱向應(yīng)變 資料受縱向拉伸時，在發(fā)生縱向伸縮的同時，在橫向發(fā)資料受縱向拉伸時，在發(fā)生縱向伸縮的同時，在橫向發(fā)生相反的變形，在彈性范圍內(nèi)，橫向應(yīng)變與縱向應(yīng)變大生相反的變形，在彈性范圍內(nèi)，橫向應(yīng)變與縱向應(yīng)變大小之比為一常數(shù)，它的大小因資料而異，稱為該資料的小之比為一常數(shù)，它的大小因資料而異，稱為該資料的泊松比。泊松比。 對于各向同性資料對于各向同性資料0.250.25，金屬資料，金屬資料50.35，一切資料一切資料0.50.5。/F AFlEx lxEAklA 3.3.應(yīng)變能應(yīng)變能e e：單位體積資料在變

15、形過程中：單位體積資料在變形過程中所吸收的能量。所吸收的能量。e e是資料的屬性，與資料尺是資料的屬性，與資料尺寸、外形無關(guān)寸、外形無關(guān) F Fx x曲線曲線 曲線該曲線下的面積表曲線該曲線下的面積表征該資料的征該資料的e e 當(dāng)資料均勻受力變形，將全部外力所作的功吸當(dāng)資料均勻受力變形，將全部外力所作的功吸收時：收時：eV=WeV=W 其中其中V V是資料體積，是資料體積，e e為應(yīng)變能為應(yīng)變能,W,W為外力作的功。為外力作的功。WFdxed 第二節(jié)第二節(jié) 包裝流變學(xué)概念包裝流變學(xué)概念 流變學(xué)是在虎克的彈性實際和牛頓的黏性實際的根底上開流變學(xué)是在虎克的彈性實際和牛頓的黏性實際的根底上開展起來的

16、，是關(guān)于形變與流動的科學(xué)，按流變學(xué)觀念，緩展起來的，是關(guān)于形變與流動的科學(xué)，按流變學(xué)觀念，緩沖資料稱為黏、塑、彈性物質(zhì)，即可以假定由彈性、黏性、沖資料稱為黏、塑、彈性物質(zhì)，即可以假定由彈性、黏性、塑性三要素所構(gòu)成的物質(zhì)。塑性三要素所構(gòu)成的物質(zhì)。 一、彈性一、彈性 1.1.定義：緩沖資料在力的作用下發(fā)生變形，當(dāng)去掉外力時定義：緩沖資料在力的作用下發(fā)生變形，當(dāng)去掉外力時能恢復(fù)原有形狀，這種性質(zhì)稱為彈性。能恢復(fù)原有形狀，這種性質(zhì)稱為彈性。 外力作用下物體內(nèi)部產(chǎn)生阻止變形、力圖恢復(fù)原有形狀外力作用下物體內(nèi)部產(chǎn)生阻止變形、力圖恢復(fù)原有形狀的力內(nèi)部應(yīng)力，而去掉外力時，隨形狀的恢復(fù)，其內(nèi)的力內(nèi)部應(yīng)力，而去掉

17、外力時，隨形狀的恢復(fù)，其內(nèi)部應(yīng)力也隨之消逝，這種內(nèi)部應(yīng)力就是彈性力恢復(fù)力部應(yīng)力也隨之消逝，這種內(nèi)部應(yīng)力就是彈性力恢復(fù)力 2.2.彈性極限：去掉外力時，資料能完全恢復(fù)原有形狀的應(yīng)彈性極限：去掉外力時，資料能完全恢復(fù)原有形狀的應(yīng)變極限。在彈性極限內(nèi)，應(yīng)力與應(yīng)變成線型關(guān)系變極限。在彈性極限內(nèi)，應(yīng)力與應(yīng)變成線型關(guān)系 線性 3.緩沖資料分類 非線性：分段線性、三次函數(shù)形、正切 形、雙曲正切形、不規(guī)那么性 a線性資料：F=kx (b)分段線性 F Fx k彈性極限較寬的資料彈性極限較寬的資料k1x (xxs)k1x (xxs)k2x-(k2-k1)xs (xxs)k2x-(k2-k1)xs (xxs)Fx

18、xsk1k2由于資料的構(gòu)造和組合呵斥的由于資料的構(gòu)造和組合呵斥的 (c)(c)三次函數(shù)形三次函數(shù)形 d d正切形正切形30Fk xxFx0 0K0K0為初始彈性系數(shù)，為初始彈性系數(shù)，為彈性系為彈性系數(shù)添加率懸掛包裝的組合彈簧數(shù)添加率懸掛包裝的組合彈簧02tan2bbk d dyxFdxdFxdbk0(K0(K0為初始彈性系數(shù)，為初始彈性系數(shù)，dbdb為形變極為形變極限線性資料在靜態(tài)壓實形狀下的限線性資料在靜態(tài)壓實形狀下的情況情況000tanhk xFFF(d)(d)雙曲正切形雙曲正切形K0K0為初始彈性系數(shù)，為初始彈性系數(shù)， F0 F0為力的極為力的極限值，限值，x x 時，時，F(xiàn) F0)F

19、F0)彈性資料彈性資料較小的資料在較大范圍內(nèi)的典型表現(xiàn)較小的資料在較大范圍內(nèi)的典型表現(xiàn)Fxk0F0(f)(f)不規(guī)那么形不規(guī)那么形Fx 4.4.彈性評價：工程上，對不同資料的彈性評價有多種方彈性評價：工程上，對不同資料的彈性評價有多種方法，留意其適用條件法，留意其適用條件 1 1非線性資料的特性：非線性資料的特性： 各點(diǎn)斜率不同，各點(diǎn)斜率不同，E E彈性模量和彈性模量和k k彈性系數(shù)也不同彈性系數(shù)也不同 初始彈性模量和初始彈性系數(shù)初始彈性模量和初始彈性系數(shù) 2 2條件彈性模量對于金屬、石塊、混凝土等，在彈性條件彈性模量對于金屬、石塊、混凝土等，在彈性極限內(nèi)運(yùn)用，完全可按線性彈性對待，其切線斜率

20、為常量，極限內(nèi)運(yùn)用，完全可按線性彈性對待，其切線斜率為常量，亦稱為正切模量亦稱為正切模量 3 3當(dāng)當(dāng) 曲線呈非線性時，常用正割模量替代正切曲線呈非線性時，常用正割模量替代正切模量：對工程塑料，以模量：對工程塑料，以0.010.01時的弦線斜率時的弦線斜率E E替代該點(diǎn)的替代該點(diǎn)的切線斜率：切線斜率：aadEdaxdFkdx00dEd00 xdFkdxE20.010.0110.010.01100.01E (4)(4)彈性變形率：彈性變形率： 對于纖維和纖維資料設(shè)原長對于纖維和纖維資料設(shè)原長l0l0的試料上施加載重，伸的試料上施加載重，伸長到長到l1l1，去掉載荷后長度變?yōu)?，去掉載荷后長度變?yōu)閘2

21、l2那么彈性變形率為：那么彈性變形率為： 隨載重下的隨載重下的l1l1而變化，通常以而變化，通常以F F0.6FB0.6FB為規(guī)范，而為規(guī)范，而為使其破斷的載重，拉伸強(qiáng)度為：為使其破斷的載重，拉伸強(qiáng)度為： 對于常用緩沖資料，彈性率為：對于常用緩沖資料，彈性率為： 5 5彈性效率：彈性效率： 對于常用緩沖資料，彈性效率為：對于常用緩沖資料，彈性效率為：120100%lllBBFA01100%()llll為破斷前的全長100%ARRHACBEDHR 其中其中R R為卸載過程曲線為卸載過程曲線CDECDE下的陰影面積，下的陰影面積，H H為加載過程曲線為加載過程曲線ABCABC與卸載過程曲線與卸載過

22、程曲線CDECDE之間的面積，之間的面積，H H相當(dāng)于單位體積資料相當(dāng)于單位體積資料發(fā)生塑性變形耗費(fèi)的能量。發(fā)生塑性變形耗費(fèi)的能量。 對于纖維資料為了使之真正拉直，需求加一適當(dāng)初始載對于纖維資料為了使之真正拉直，需求加一適當(dāng)初始載荷，所以卸載后要保管這個初始載荷荷，所以卸載后要保管這個初始載荷 設(shè)卸載過程中應(yīng)變恢復(fù)量為設(shè)卸載過程中應(yīng)變恢復(fù)量為2211，是加載時的應(yīng)是加載時的應(yīng)變，變，11是卸載到初始載荷的應(yīng)變，是卸載到初始載荷的應(yīng)變， 2 2稱為回復(fù)應(yīng)變。稱為回復(fù)應(yīng)變。 不同載荷點(diǎn)不同載荷點(diǎn) 不同，求得相應(yīng)得回復(fù)應(yīng)變，直到破斷不同，求得相應(yīng)得回復(fù)應(yīng)變，直到破斷點(diǎn)，畫出點(diǎn)，畫出曲線加載過程直到破

23、斷點(diǎn)。有兩條曲線曲線加載過程直到破斷點(diǎn)。有兩條曲線和和22，那么，那么22曲線下得面積相當(dāng)于功曲線下得面積相當(dāng)于功ArAr，而而曲線下面積相當(dāng)于破斷功曲線下面積相當(dāng)于破斷功Ab (Ab (圖圖2 27)7)100%rAbAA 6 6組合資料得彈性：采用黑箱模型，將力作為輸入，組合資料得彈性：采用黑箱模型，將力作為輸入，變形作為輸出等效彈性系數(shù)：變形作為輸出等效彈性系數(shù)： 等效彈性模量：等效彈性模量： 二、塑性塑性發(fā)生在彈性極限與強(qiáng)度極限之間二、塑性塑性發(fā)生在彈性極限與強(qiáng)度極限之間 1.1.定義：固體在其彈性極限內(nèi)對外力有彈性表現(xiàn)，但超定義：固體在其彈性極限內(nèi)對外力有彈性表現(xiàn)，但超越一定界限就會

24、發(fā)生流動，呵斥永久變形或破壞，該景越一定界限就會發(fā)生流動，呵斥永久變形或破壞，該景象與液體流動不同，稱此性質(zhì)為塑性。象與液體流動不同，稱此性質(zhì)為塑性。 2.2.適用場所：僅發(fā)生一次大的沖擊的場所例：飛機(jī)空適用場所：僅發(fā)生一次大的沖擊的場所例：飛機(jī)空投物品，可利用大外力下的塑性變形來吸收能量，到投物品，可利用大外力下的塑性變形來吸收能量，到達(dá)維護(hù)物品的目的。達(dá)維護(hù)物品的目的。 3.3.壓潰型緩沖資料利用塑性來緩沖的緩沖資料：積壓潰型緩沖資料利用塑性來緩沖的緩沖資料：積層式瓦楞紙板、木絲、聚苯乙烯泡沫體等。層式瓦楞紙板、木絲、聚苯乙烯泡沫體等。/ekFx/eE 三、黏性阻尼三、黏性阻尼 1.1.定

25、義：指物體受力作用時，與其速度有關(guān)的阻力。定義：指物體受力作用時，與其速度有關(guān)的阻力。 實踐緩沖資料的黏性阻力是資料本身妨礙變形的一實踐緩沖資料的黏性阻力是資料本身妨礙變形的一種阻力，由內(nèi)部摩擦和內(nèi)部構(gòu)造外形引起的。例：發(fā)種阻力，由內(nèi)部摩擦和內(nèi)部構(gòu)造外形引起的。例：發(fā)泡塑料泡塑料 2.2.阻尼阻尼 分類：分類： 3.3.緩沖資料都具有黏性和彈性，所以能緩沖，也能隔緩沖資料都具有黏性和彈性，所以能緩沖，也能隔振，而且黏性能減緩資料的蠕變。振，而且黏性能減緩資料的蠕變。黏性阻尼即線性阻尼：阻力與速度成正比黏性阻尼即線性阻尼：阻力與速度成正比動力學(xué)阻尼：阻力與速度平方成正比動力學(xué)阻尼：阻力與速度平方

26、成正比構(gòu)造阻尼例：金屬等資料內(nèi)摩擦引起的構(gòu)造阻尼例：金屬等資料內(nèi)摩擦引起的固體摩擦阻尼：固體摩擦阻尼：工程上設(shè)法把工程上設(shè)法把它們都等效為它們都等效為黏性阻尼黏性阻尼 四、蠕變：四、蠕變： 1.1.定義：堅持一定的靜壓形狀下，變形隨時間而進(jìn)展的景象。定義：堅持一定的靜壓形狀下，變形隨時間而進(jìn)展的景象。 2.2.蠕變對緩沖包裝設(shè)計的影響：緩沖包裝件在保管期間，其蠕變對緩沖包裝設(shè)計的影響：緩沖包裝件在保管期間，其變形進(jìn)展著，因此蠕變前后，即使由同一高度跌落，物品遭變形進(jìn)展著，因此蠕變前后，即使由同一高度跌落，物品遭到的沖擊加速度也不同，對于蠕變量大的緩沖資料，緩沖襯到的沖擊加速度也不同，對于蠕變量大的緩沖資料，緩沖襯墊和包裝箱之間能夠會出現(xiàn)比較大的間隙，容易發(fā)生墊和包裝箱之間能夠會出現(xiàn)比較大的間隙，容易發(fā)生“二次二次沖擊，因此在緩沖設(shè)計時，要思索緩沖資料的蠕變特性。沖擊，因此在緩沖設(shè)計時，要思索緩沖資料的蠕變特性。 3.3.機(jī)理：機(jī)理： 晶體資料：由于應(yīng)力作用微晶轉(zhuǎn)移或沿晶面滑移，產(chǎn)生蠕變。晶體資料：由于應(yīng)力作用微晶轉(zhuǎn)移或沿晶面滑移，產(chǎn)生蠕變。 非晶體：由于應(yīng)力作用使處于凍結(jié)形狀下的大分子鏈段或其非晶體：由于應(yīng)力作用使處于凍結(jié)形狀下的大分子鏈段或其部分力圖做些小的運(yùn)動，以便消除其應(yīng)力，從一個鏈段上消部分力圖做些小的運(yùn)動，以便消除其應(yīng)力，從一個鏈段上消除的應(yīng)力被加到另