大物下課件近代物理

1、19世紀(jì)末一系列的發(fā)現(xiàn)，揭開了近代物理學(xué)的序幕。1900年，能量子解釋黑體輻射；光量子解釋光電效應(yīng)；1913年，能級(jí)解釋原子核式模型與氫光譜；意1923年，提出實(shí)物粒子的波粒二象性；量子理論。、玻恩、12011/12/4DUT 常葆榮v 黑體輻射物體在任一溫度下發(fā)射從紅外線、可見光到紫外線的現(xiàn)象。一、 基本概念1、熱輻射的熱運(yùn)動(dòng)使物體輻射電磁波的波譜是連續(xù)的其能量按波長分布曲線隨溫度而變化。溫度不斷升高暗紅色橙色黃白色青白色火爐基本性質(zhì)：溫度­_發(fā)射的能量­_ 電磁波的短波成分­平衡熱輻射：物體輻射的能量等于在同一時(shí)間內(nèi)所吸收的能量，即物體的輻射和吸收達(dá)到平衡，物

2、體的溫度不再變化，達(dá) 到熱平衡狀態(tài)。這時(shí)物體的狀態(tài)可用一確定的溫度來描述。19.1量子物理學(xué)的早期證據(jù)反應(yīng)了同一個(gè)物體在不同溫度下輻射能按波長分布的情況2、光譜單色輻射出在一定溫度T下，物體面積在時(shí)間內(nèi)發(fā)射的波長在ll+dl 范圍的電磁波的能量為dMl同一物體， 不同溫度下 Ml 曲線不同。定義Wm-3Ml溫度相同的不同物體的Ml曲線也不同，還與物體的材料性質(zhì)有關(guān)。T（輻射本領(lǐng)）M(T)在一定溫輻射出度T下，物體面積在時(shí)間內(nèi)發(fā)射的面積的輻射l 各種波長的總輻射能。（ 功率）¥òd lM (T ) =DUT 常葆榮M：Wm-2曲線下面積l032011/12/4M(T ) =

3、d M lld lE vr3、單色反射率rE與吸收率annEniE= a E i= r 吸收率反射率EiEn r不透明r (T ) =單色反射率nEEn i定義naEn aa (T ) =單色吸收率nEn i根據(jù)能量守恒定律，對(duì)每一種rn (T ) + an (T ) = 1=+ EEE頻率都有n in rn a在同一溫度下，物體對(duì)不同頻率的輻射，反射、吸收能力不同。在同一溫度下，不同物體對(duì)同一頻率的輻射，反射、吸收能 力不同。42011/12/4DUT 常葆榮二、 基本定律1、定律（1859年12月）在相同的溫度下，各種不同的物體對(duì)相同波長的單色輻出度與單色吸收率之比值都相等，且等于在該溫度

4、下黑體對(duì)同一波長的單色輻出度。M 1 (T )M 2 (T )M 3 (T )M 0 (T )M o (T ) l= l= l= L= l= l1a1 (T )a2 (T )a3 (T )a0 (T )llll物理含義：好的吸收體也是好的輻射體。an º 1 的物體稱 黑體，它能全部吸收射到其表面的一切熱輻射。黑體的單色輻射出是各種材料中最大的。黑體的單色輻出度，只與溫度和頻率有關(guān)，與材料無關(guān)。尋找黑體單色輻射出2011/12/4，成為研究平衡熱輻射場(chǎng)的中心任務(wù)。5DUT 常葆榮T 黑體是理想化的模型，實(shí)際中的物體的吸收率總是小于1。煤煙注意：黑體不一定是黑色的，黑色的也不一定是黑體

5、。黑體模型：一個(gè)開有小孔的內(nèi)表面粗糙的空腔可近似看成理想的黑體。如遠(yuǎn)處不點(diǎn)燈的物62011/12/4DUT 常葆榮約99%2、斯忒番茲曼定律（1874年、1884年）T1> T2> T30¥ò0l0 (T ) =MM(T ) dls= 5.67 ´ 10 -8 (W m -2K -4 )斯忒蕃-茲曼常數(shù)含義：它說明對(duì)于黑體，溫度越高，輻出度M0(T)越大且隨T增高而迅速增大。72011/12/4DUT 常葆榮Mo ( T ) = s T 43、位移定律T1> T2> T3黑體溫度增高時(shí)，其單色輻出度的峰值波長向短波方向移動(dòng)b =2 .897

6、 ´ 10 -3 m × K斯忒番-茲曼定律和位移定律是黑體輻射的基本定律，對(duì)非黑體只近似成立?，F(xiàn)代廣泛應(yīng)用于高溫測(cè)量、遙感、紅外追蹤等。82011/12/4DUT 常葆榮T l m= b例：以看成黑體，地球上測(cè)出其峰值波長lm=5100Å，則其表面溫度和輻出度為多少？為T l m= b解：由2.898´10-3bT = l=5100´10-10= 5700(K )mM 0 (T ) = sT 4 = 5.67 ´10-8 ´ (5700)4= 6.00 ´107 w / m292011/12/4DUT 常葆榮先后

7、兩次測(cè)得煉鋼爐測(cè)溫孔（近似為黑體）單色輻射的峰值波長l1m=0.8mm、l2m =0.4mm ，出求：（1）相應(yīng)的溫度比；（2）相應(yīng)的輻射本領(lǐng)之比。T lm = b解 （1） 根據(jù)位移定律l1mT1= bT2 l=b2mM o (T ) = s T 4（2）根據(jù)斯忒番-茲曼定律= so 14MT1= s To 242M102011/12/4DUT 常葆榮M oT1 1 = (1 ) 4=M oT16 22 T1 = l 2 m = 1T2l 1 m2例題三、經(jīng)典物理的19世紀(jì)末，物理學(xué)最引人注目的課題之一欲從Mol理論上導(dǎo)出 黑體的單色輻射出的數(shù)學(xué)式。Ml（1）公式紫外cc12-M (T )

8、=0lTell5（2）公式p 2ckT=0M (T )ll 4短波符合好長波不符合試驗(yàn)曲線l公式1p hC l2-5= 20M (T )h = 6.626×10-34常數(shù)J·slhCeklT- 1112011/12/4DUT 常葆榮能量不連續(xù)，只能是hn的整數(shù)倍四、的能量子假設(shè)提出能量子hn1900年，( = nhn1、=2En、3.）他比喻：能量如商店里賣啤酒，只能一瓶一瓶賣出。1900年12月14日，在德國物理學(xué)會(huì)上演講這一天定為量子力學(xué)的誕生日。的理論忐忑不安。1910年，提他對(duì)出發(fā)射能量不連續(xù)，吸收連續(xù)啤酒賣出去后就成了流體。1914年，發(fā)射也連續(xù)只有相互碰撞不連續(xù)

9、。只把物理帶到量子論大門口，卻沒有進(jìn)去。122011/12/4DUT 常葆榮1887年赫茲發(fā)現(xiàn)勒證明確實(shí)是電子!帶電粒子電磁波金屬在電磁波照射下，金屬發(fā)射電子的現(xiàn)象為光電效應(yīng)。132011/12/4DUT 常葆榮v 光 電 效 應(yīng)一、光電效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律iI2iM 2K飽和光電流iM1GVI2>I1U0截止- Ua電壓142011/12/4DUT 常葆榮2、光電子從金屬表面逸出時(shí)具有一定的初動(dòng)能，且最大初1 mv2= eU動(dòng)能為 2MaUa 與 I 無關(guān)1、時(shí)間逸出的光電子數(shù)與照強(qiáng)成正比。iMµ IAi斜率K與材料無關(guān)。UaUa = Kn - U0Na截距U0 與材料有關(guān)。Ca1

10、 mv2³ 0= eKn - eU5. 5eUnMa027. 5U紅限0n ­® 1 mv2­¬ 與I 無關(guān)M2152011/12/4DUT 常葆榮4、當(dāng)n>no 盡管光強(qiáng)極弱，光電效應(yīng)在瞬間（Dt £10-9 s）產(chǎn)生。3、當(dāng)n<no即使光強(qiáng)再強(qiáng)，也產(chǎn)生光電效應(yīng)。n = U0oK二、經(jīng)典理論的1、 1 mv 2應(yīng)該與光強(qiáng)有關(guān)，而不是頻率。M21（實(shí)驗(yàn)結(jié)果： mv2= eKn - eU與光強(qiáng)無關(guān).）Mo22、只要光強(qiáng)足夠，就應(yīng)產(chǎn)生光電效應(yīng)，不應(yīng)紅限。（實(shí)驗(yàn)結(jié)果：當(dāng)n<no即使光強(qiáng)再強(qiáng)，也產(chǎn)生光電效應(yīng). ）3、產(chǎn)生光電

11、效應(yīng)需要時(shí)間積累能量，尤其光強(qiáng)較弱時(shí)。（實(shí)驗(yàn)結(jié)果：當(dāng)n>no 盡管光強(qiáng)極弱，光電效應(yīng)會(huì)在瞬間產(chǎn)生. ）162011/12/4DUT 常葆榮的光量子理論（1905年）光為以真空中光速c粒子流，這些粒子紅限頻率三、.A hn 0E = hnhn=A>能量至少hvm =1、光子質(zhì)量金屬的逸出功(功函數(shù))c 2h=P =c +E2222 c4mP動(dòng)量hn0l的光電效應(yīng)方程1 mv21n h -hn2 =mveKh通過實(shí)驗(yàn)測(cè)定K、U0可計(jì)算h、A.20M21= A= eKn -eUeU2Mmv002µ Nhnn 確定： I ­ ® N ­®

12、光電子個(gè)數(shù)­ ® iM ­2、光強(qiáng) I¯2Mmv12不變 ®Ua不變3、電子吸收光子在瞬間 。2011/12/417DUT 常葆榮hn = 1 mv 2 + A2M1923年獎(jiǎng)授予了密立根，以表彰他在基本電荷和光電效應(yīng)方面所作的貢獻(xiàn)1921年的獎(jiǎng)于次年授予了以表彰他對(duì)理論物理的貢獻(xiàn)，特別在發(fā)現(xiàn)光電效應(yīng)規(guī)律的成就§光電效應(yīng)的應(yīng)用1、iM µ I 可用來實(shí)現(xiàn)光、電信號(hào)轉(zhuǎn)換。（ 傳真等現(xiàn)代通訊技術(shù))、 電視、2、瞬時(shí)性用于自動(dòng)、自動(dòng)計(jì)數(shù)。3、光電管、光電倍增管、光電二極管陽極陰極K入K1K3DUT 常葆榮K5182011/12/4

13、以實(shí)線表示確定頻率的單色光照射某金屬，產(chǎn)生光電效應(yīng)的伏安曲線，虛線表示采用頻率更高的單色 光，但是保持光強(qiáng)不變進(jìn)行光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)的伏安曲 線。問：下圖中哪個(gè)正確？為什么？iI µ NhniI 確定： n ­ ® N ¯®光電子個(gè)數(shù)¯ ® iM ¯UU00(B)(A)ii1 mv2n ­ ®M2UU00(D)DUT 常葆榮(C)192011/12/4例題理想U(xiǎn)-I曲線實(shí)測(cè)U-I曲線請(qǐng)思考iU0- Ua202011/12/4DUT 常葆榮v 原子模型1、原子模型電子正電荷電子射向原子，應(yīng)該被正電荷吸住

14、。但是實(shí)驗(yàn)事實(shí)高能電子很容易穿過。212011/12/4DUT 常葆榮2、實(shí)驗(yàn)與原子核式模型金箔a粒子源a粒子碰撞金箔之后，散射角的最大值可接近150。， 發(fā)生的概率為1/80001911年，提出原子核式模型。222011/12/4DUT 常葆榮3、經(jīng)典理論下核式模型遇到的原子不穩(wěn)定；原子光譜是連續(xù)譜m > n都是正整數(shù)R =1.096776´107 m 1堡常數(shù)氫原子光譜根據(jù)不同的 n 值把氫原子的光譜分成不同的線系。1 = R( 1 -1n =1：m=2、3、4拉曼系（L. S.）)l12m21n =2： 1 = R( 1-m=3、4、5、末系（B. S.）)l22m21n

15、 =3： 1 = R( 1) m=4、5、6、帕邢系（P. S.）-l32m2經(jīng)典理論認(rèn)為，電磁波與發(fā)射振子的頻率是相應(yīng)的。最簡(jiǎn)單的氫原子中居然有那么多的諧振子？232011/12/4DUT 常葆榮n = Rc ( 1 -1 )n 2m 24、理論（1） 定態(tài)原子中所有的電子都處于確定的軌道。具有確 定的能量，不輻射電磁波。（2） 量子化條件h2p(h º)電子在圓形軌道上運(yùn)動(dòng)，角動(dòng)量（3）能級(jí)的概念當(dāng)原子中的電子從高能態(tài)Em躍遷到低能態(tài) En 時(shí)輻射電磁波， 頻率為242011/12/4DUT 常葆榮n=E m- E nhL = nh一、現(xiàn)象譜儀X射線 lolo ：正常光l（>

16、; lo）光譜儀測(cè)得散波長散j2l - l= 2 ´2sinnmo252011/12/4DUT 常葆榮石墨0.00241hmec晶體（作光柵）19.2效應(yīng)二、散譜圖散特點(diǎn)1、波長與散射I入j = 0oLi（Z=3）IFe（Z=26）角有關(guān)，與散射物無關(guān) l= l¬LiFe正常光光強(qiáng)®散光強(qiáng)散射角越大，lj = 45o偏移l0越多。隨著散射角的增大，原波長的譜線強(qiáng)度減小，新波長的譜線強(qiáng)度增加。2、光強(qiáng)與散射lj = 90ol0l0ll0lI> I物有關(guān)LiFe輕原子比例大.同一散射角，不同的散射物，比例小.頓散2011/12/4光強(qiáng)占總光強(qiáng)的比例不同。DUT

17、常葆榮26三、的解釋電磁波（l0、n0）®散射物（原子受迫振蕩）®輻射電磁波波長、頻率只能是l0、n0。經(jīng)典理論電子吸收光子® 發(fā)射散光子理論子 彈性碰撞受原子核較弱近似自由靜止自由電子外層電子自由動(dòng)能光子能量近似靜止散子能量靜止自由電子®碰撞獲得能量電子能量散®散子能量¯®n¯®l­；內(nèi)層電子與核結(jié)合緊®光子與之碰撞®反彈（不損失能量）®l不變正常光。輕的原子內(nèi)層電子少，散中正常成分少；重的原子則相反，所以散2011/12/4中正常成分比較多。DUT 常葆榮27h

18、n散子碰撞前光子：hn， h/lY0 io電子：m0c2，0光子：hn ， h/l n電子：mc2， mvhn 入子ojqX碰撞后v= hn + mc2m=om考慮：hn+ m c22v能量守恒1 -oo2cccn o = ln= l h =h cosj + mv cosqX方向動(dòng)量守恒olloY方向動(dòng)量守恒hlsin j- mv sin q0 = 0 .002426 ( nm 散射公式28波長2011/12/4DUT 常葆榮 hm 0 cDl = l - l= 2h sin2 jom c20公式散射波長與散射物性質(zhì)無關(guān)，Dl與散射物及入射光波長無關(guān)。散射的意義 支持了“光量子”概念，進(jìn)一步證

19、實(shí)了E=h n 。 實(shí)驗(yàn)證實(shí)P=h n/c=h/l 。提出的“光量子具有動(dòng)量”的假設(shè)，證實(shí)在微觀領(lǐng)域的單個(gè)碰撞中（光子與單個(gè)電子的作用），動(dòng)量守恒和能量守恒仍然成立。292011/12/4DUT 常葆榮Dl = l - l= 2h sin 2 jom c2o光電效應(yīng)與效應(yīng)的區(qū)別 光電效應(yīng)和效應(yīng)研究的都不是整個(gè)光束與散射物之間的作用，而是個(gè)別電子與個(gè)別光子的相互作用過程，但二者仍有區(qū)別。 光電效應(yīng)：光子與非完全自由電子的作用，是一個(gè)電子吸收光子的過程，電子形成光電子逸出金屬表面。入在可見光附近。過程中能量守恒、動(dòng)量不守恒。效應(yīng)：光子與靜止自由電子的作用，光子將部分能量傳遞給電子后散射出去，而電子

20、并不離開散射物。為X射線。過程中能量、動(dòng)量都守恒。入對(duì)自由電子不能有光電效應(yīng)。光子與自由電子的作用只能產(chǎn)生效應(yīng)。302011/12/4DUT 常葆榮討論1：X射線通過某物質(zhì)時(shí)會(huì)發(fā)生沒有，為什么？效應(yīng)，而可見光卻X射線的光子（波長0.1nm）的質(zhì)量（hnx/c2）與電子的靜止的質(zhì)量（hn/c2）比電子的靜止質(zhì)量質(zhì)量相當(dāng)，而可見小的多。按照彈性碰撞理論，可見與自由電性碰改撞后會(huì)反彈，光子能量轉(zhuǎn)移給電子。即散射波長變，與電性碰撞是更效應(yīng)。將能量轉(zhuǎn)移給電子。所以可見光沒有312011/12/4DUT 常葆榮定量計(jì)算：設(shè)入射的X射線和可見光的波長為0.1nm和400nm，當(dāng)散射角為 p/2時(shí)，計(jì)算波長的

21、相對(duì)增量Dl/l=?hDl = l - l(1- cosj )=根據(jù)散射公式om ceDl = 0.0024 = 0.000006400nm：很難觀察到l400Dl = 0.0024 = 0.0240.1nm：l0.1入射波長為較短的X射線時(shí)，效應(yīng)更明顯。322011/12/4DUT 常葆榮Ø 用強(qiáng)度為I，波長為l的 X射線分別照射Li（Z=3）和Fe（Z=26）, 若在同一散射角下測(cè)得散的波長分別為lLi和lFe , 則（B）lLi>lFelLi=lFeA.B.lLi<lFeC.lLi與lFe無法比較D.332011/12/4DUT 常葆榮l=0.072nm。求：1、入

22、Ø散射實(shí)驗(yàn)，入子的能相應(yīng)的波量。2、在與入射方向成180。角的方向觀察時(shí)與散長，及光子的能量？3、此時(shí)電子的反沖能量多大？解：1、入子的能量6.63´10-34 ´ 3´108hc= hn= 1.75´104 eVEl007.12 ´10-110的能量：E=hn散2、散sin2 j = 4.86 ´10-3 nm2hl = l + Dl = 0.0761nmDl = l - l=o0m c2n =o子的能量：E =6.63´10-34 ´ 3´108hcl=4 eV散-11´3、電子反

23、沖的能量：Ee=E0-E=1.2´103eV342011/12/4DUT 常葆榮讓開！這是地方！一、經(jīng)典粒子與經(jīng)典波經(jīng)典粒子的特點(diǎn)：定域性、排他性。經(jīng)典波的特點(diǎn)：廣延性、可疊加性。352011/12/4DUT 常葆榮19.3微觀粒子的波動(dòng)性這種與物質(zhì)相的波稱二、微觀粒子與意波為意波或物質(zhì)波意：“整個(gè)世紀(jì)以來，在輻射理論上，比起波動(dòng)的研究方法來，是過于忽略了粒子的研究方法；在實(shí)物理論上，是否 發(fā)生了相反的錯(cuò)誤呢？是不是我們關(guān)于粒子的圖像想得太多了，而過分的忽略了波的圖像呢？”意（1924年）：實(shí)物粒子也具有波動(dòng)性。一個(gè)具有確定能量E、動(dòng)量P的粒子，在某些測(cè)量條件下顯示出沿動(dòng)的單色平面波

24、的行為，其頻率n、波長l滿足：量方向意公式意波長他明確指出：可以用電子波貫穿晶片進(jìn)行驗(yàn)證。362011/12/4DUT 常葆榮P=hlE = hn三、實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證1、和革末（1927年）相當(dāng)于X 射線hlhP =l =2m eUeP 21.225Ek = eU = 2me=iUl = 1.67 ´10-10 m Tl = 1.65´10-10 m Uk = 1、2、3.G0U1U 2U 3j = 65o ,U = 54eVU鎳晶DUT 常葆榮散射強(qiáng)度最大。372011/12/42d sinj = klU（V）l（nm）540.1671500.1001040.0122、（1927

25、）多晶鋁泊遜（1961）3、電子的單縫、雙縫、三縫和四縫衍射實(shí)驗(yàn)圖象382011/12/4DUT 常葆榮討論運(yùn)動(dòng)粒子的速度v與相應(yīng)的度（相速度）u之間的關(guān)系。意波的波速解：物質(zhì)波的相速度，即速度，不等于相應(yīng)粒子的運(yùn)動(dòng)速度。hhl =Pmvmc2c2hu = ln =´mv=n = Emc2hv=hh392011/12/4DUT 常葆榮動(dòng)量能量速度粒子P = mvvE = mc2v波P = hlE= nhc 2u =v例題設(shè)光子與處于靜止?fàn)顟B(tài)的自由電子碰撞，測(cè)得反沖例題電子獲得的最大動(dòng)能為0.6keV，（1）求入的波長；（2）寫出散解：電子獲得最大動(dòng)能時(shí)，散的波長。子的能量最小，其波長

26、最大=h由 Dl = l - l(1 - cosj )由能量守恒=得到0m c02hhn+ m c2 = hn + mc2l= l +可得oomax0m c0- hn = hc( 1 - 1) = hc(l - lo ) = 0.6keV電子的 E- m c2 = hn= mc2koolll l動(dòng)能ool = 9.98´10-11m解方程可得o2hl = l+= 0.1nm散波長0m c0DUT 常葆榮402011/12/4一、電子雙縫玻恩：意波就是概率波。它描述了粒子在各處被發(fā)現(xiàn)的概率。說明：物質(zhì)波的主體是粒子，而且這種粒子并不具有經(jīng)典的振動(dòng)形式。412011/12/4DUT 常葆

27、榮19.4概率波與概率幅概 率P1波函數(shù)：Y = Y (x,y,z,t)概率幅二、概率幅P1=|Y1P2=|Y2|2P=P1+P2=|Y1 |2+|Y2|2|21P122P =|Y1 +Y2|2P2微觀粒子的波動(dòng)性和粒子性都不再是經(jīng)典 波和經(jīng)典粒子的形式。=|Y1 |2+|Y2|2+Y1 Y2+Y1*R.P.Feynman：“如果一個(gè)Y2*實(shí)P11際上有可能以幾種方式出現(xiàn)，則該的概率幅就是各種現(xiàn)時(shí)的概率幅之和。于是出2?！爆F(xiàn)了P2概率的概念并沒有改變，改變的是計(jì)算概率的方法。422011/12/4DUT 常葆榮量子理論經(jīng)典理論三、不確定關(guān)系經(jīng)典粒子在任何時(shí)刻具有確定的位置、動(dòng)量、能量和角動(dòng)量，

28、 微觀粒子由于其波動(dòng)性，在某一位置只能以一定的概率出現(xiàn)。x電子流如同單色光通過狹縫衍射現(xiàn)象q1PDPx電子在單縫的何處通過是不確定的!只知是沿x方向的位置不確定度為: Dx在寬為 Dx的縫中通過.通過狹縫后粒子的動(dòng)量可能改變，若只考慮極大，則粒子可能在2q1的范圍內(nèi)出現(xiàn)。Dpx = p sinq1動(dòng)量沿X方向的不確定度為DPx432011/12/4DUT 常葆榮DxDpx ³ p sinq1考慮次極大Dpx Dx ³ h(Dpx Dx ³ 2 )Dx sin q= l單縫衍射暗紋公式h1hhsin q=P = l1pDx不確定關(guān)系xq1物理意義：微觀粒子不可能同時(shí)

29、具有確定的位置和動(dòng)量，粒 子位置的不確定量Dx越小，動(dòng)量的不確定量Dpx就越大，反之亦然。442011/12/4DUT 常葆榮DxDpx Dx ³ hDpy Dy ³ hDpz Dz³ hDE Dt³ h不確定關(guān)系是波粒二象性及其統(tǒng)計(jì)關(guān)系的必然結(jié)果Ø 并非測(cè)量儀器對(duì)粒子的干擾，也不是儀器有誤差的緣故；Ø 不應(yīng)將不確定關(guān)系理解為“要將粒子位置測(cè)量的越準(zhǔn)確，則它的動(dòng)量就越確”，或者“測(cè)量位置的誤差越小，測(cè)量動(dòng)量的誤差就越大”等等。452011/12/4DUT 常葆榮注意例題原子的線度約為 10-10 m ，求原子中電子速度的不確定量。解原

30、子中電子的位置不確定量 10-10Dx Dpx ³ h電子速度的不確定量為m，由不確定關(guān)系Dx = 10 -10D P = m D v說明hm D xD v ³- 1= 7 .28 ´ 106ms氫原子中電子速率約為 106 m/s。速率不確定量與速率本身的數(shù)量級(jí)基本相同，因此原子中電子的位置和速度不能同時(shí) 完全確定，也沒有確定的軌道。462011/12/4DUT 常葆榮電壓為9kV，電子槍直電視機(jī)顯象管中的電子徑為0.1mm 。計(jì)算電子出槍后的橫向速度。解：電子橫向位置的不確定量Dx= 0.1mm，由不確定關(guān)系6.63 ´ 10 -349.11

31、80; 10 -31 ´ 10 -4hDv ³= 7.28 ms-1mDxe =1.6´1019 CU = 9 ´ 103 Vm = 9.11 ´1031 kg12eU =mv 22 eUv = 5.6 ´ 107 ms-1>> D vm宏觀物體的不確定度遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于物理量干擾可忽略。472011/12/4DUT 常葆榮例題一、黑體（理想模型）若物體在任何溫度下，對(duì)任何波長的輻射能的吸收比都等 于1，則該物體為黑體an º 1 的物體稱 黑體，它能全部吸收射到其表面的一切熱輻射。黑體的單色輻射出是各種材料中最大的。定律：M 1 (T )M 2 (T )M 3 (T )M 0 (T )M o (T ) l= l= l= L = l= l1a1 (T )a2 (T )a3 (T )a0 (T )llll物理含義：好的吸收體也是好的輻射體。482011/12/4DUT 常葆榮知 識(shí) 點(diǎn) 歸 納二、光電效應(yīng)u 了解光電效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)事實(shí)1、時(shí)間逸出的光電子數(shù)與照強(qiáng)成正比。2、光電子從金屬表面逸出時(shí)具有一定的初動(dòng)