(完整版)相似原理及量綱分析

1、第十三章 相似原理及量綱分析實(shí)際工程中，有時(shí)流動(dòng)現(xiàn)象極為復(fù)雜，即使經(jīng)過簡(jiǎn)化，也難以通過解析的方法求解。在這種情況下，就必須通過實(shí)驗(yàn)的方法來解決。而工程原型有時(shí)尺寸巨大，在工程原型上進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，會(huì)耗費(fèi)大量的人力與物力，有時(shí)則完全是不可能的（例如：水壩，水工建筑物中抗特大洪水的試驗(yàn)） 。所以，通常利用縮小的模型進(jìn)行實(shí)驗(yàn)。當(dāng)然，如果原型尺寸很小，也可利用放大的模型進(jìn)行實(shí)驗(yàn)。而進(jìn)行模型實(shí)驗(yàn)，首先必須解決兩類問題。（1） 如何正確地設(shè)計(jì)和布置模型實(shí)驗(yàn)，例如，模型形狀與尺寸的確定，介質(zhì)的選取。（2） 如何整理模型實(shí)驗(yàn)所得的結(jié)果， 例如， 實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的整理， 以及如何將實(shí)驗(yàn)的結(jié)果推廣到與實(shí)驗(yàn)相似的流動(dòng)現(xiàn)象上。相

2、似原理就是解決上述問題的基礎(chǔ)。本節(jié)的內(nèi)容也適用于葉輪機(jī)械的模型研究、熱力設(shè)備的模型研究以及工程傳熱學(xué)等有關(guān)學(xué)科。§ 13-1相似的概念相似的概念最早出現(xiàn)在幾何學(xué)中，如兩個(gè)相似三角形，應(yīng)具有對(duì)應(yīng)夾角相等，對(duì)應(yīng)邊互成比例，那么，這兩個(gè)三角形便是幾何相似的。在流體力學(xué)的研究中，所謂相似，主要是指流動(dòng)的力學(xué)相似，而構(gòu)成力學(xué)相似的兩個(gè)流動(dòng)，一個(gè)是指實(shí)際的流動(dòng)現(xiàn)象，稱為原型；另一個(gè)是在實(shí)驗(yàn)室中進(jìn)行重演或預(yù)演的流動(dòng)現(xiàn)象，稱為模型。所謂力學(xué)相似是指原型流動(dòng)與模型流動(dòng)在對(duì)應(yīng)物理量之間應(yīng)互應(yīng)平行（指矢量物理量如力， 加速度等）并保持一定的比例關(guān)系（指矢量與標(biāo)量物理量的數(shù)值， 如力的數(shù)值，時(shí)間與壓力的數(shù)值

3、等）。對(duì)一般的流體運(yùn)動(dòng)，力學(xué)相似應(yīng)包括以下三個(gè)方面。一、幾何相似幾何相似又叫空間相似。即要求模型的邊界形狀與原型的邊界形狀相似，且對(duì)應(yīng)的線性尺寸成相同的比例。如果以下標(biāo)1 表示原型流動(dòng)，下標(biāo)2 表示模型流動(dòng)，則幾何相似包括：線性比例尺：L 工常數(shù)L2面積比例尺：A 3 = 2常數(shù)A2 l23體積比例尺：V -13常數(shù)2 L2嚴(yán)格地說，幾何相似還包括原型與模型表面的粗糙度相似，但這一點(diǎn)一般情況下不易 做到，只有在流體阻力實(shí)驗(yàn)，邊界層實(shí)驗(yàn)等情況下才考慮物體表面的粗糙相似，一般情況 下不予考慮。這樣，當(dāng)知道了原型的尺過后，就可按照L來求得模型的幾何尺寸。二、運(yùn)動(dòng)相似即在幾何相似的條件下，原型流動(dòng)與模

4、型流動(dòng)的流線應(yīng)該幾何相似， 即對(duì)應(yīng)的速度場(chǎng)、 加速度場(chǎng)相似，包括速度與加速度方向一致，大小互成比例。運(yùn)動(dòng)相似應(yīng)包括：速度比例尺：Vl V常數(shù)V2L1時(shí)間比例尺：S V1 , t常數(shù) t2 L2V加速度比例尺：曳皿上a常數(shù)a 2 V2 /12t流量比傷尺：Q獸Q常數(shù)另外，在流體機(jī)械中，還有轉(zhuǎn)速比例尺n21/t11/t2常數(shù)3Qi3 di niQTQ L n-TT 一Q2d2 n2或： 爭(zhēng)孚常數(shù)d1 n1 d2n2(5)(6)(8)(10)或中d1和d2分別為葉輪機(jī)械原型與模型的直徑(10)式是流體機(jī)械中滿足運(yùn)動(dòng)相似的常用相似條件通過以上這些公式可見，只要確定了 L與V ,則其余的一切運(yùn)動(dòng)學(xué)比例尺

5、均可確定三、動(dòng)力相似動(dòng)力相似系指在幾何相似的條件下，原型與模型流動(dòng)中，對(duì)應(yīng)點(diǎn)的同名力方向相同, 且大小互成比例。同名力是指具有同一力學(xué)性質(zhì)的力。由牛頓第二定律，則力的比例尺為:Fimiaii iai3p L a pF 2m2a22 2a2V F常數(shù)(11)其中m為流體的質(zhì)量，p為流體的密度,為密度比例尺。則動(dòng)力相似也可以認(rèn)為作用在原型與模型上所有外力的力多邊形幾何相似。并且，要使模型中流動(dòng)與原型相似，除了上述的三個(gè)相似條件之外，還必須使兩個(gè)流 動(dòng)的邊界條件與起始條件相似。符合上述全部條件的這種物理相似則稱為流動(dòng)的力學(xué)相似。并且，在上述所有的相似比例尺中，有三個(gè)各自獨(dú)立的基本比例尺汽、M基本比例

6、尺一旦確定，其它一切物理量的比例尺隨之確定，則原型與模型之間的一切物理量換算關(guān) 系也隨之確定了。還需說明一下，兩個(gè)力學(xué)相似的流動(dòng)還應(yīng)該具有相同的運(yùn)動(dòng)微分方程式。這是因?yàn)椋?流體運(yùn)動(dòng)微分方程實(shí)質(zhì)上就是慣性力、壓力、粘性力以及其它外力的平衡關(guān)系式，兩流動(dòng) 相似，則對(duì)應(yīng)點(diǎn)上這些力應(yīng)當(dāng)方向一致，大小互成比例。因此，如果兩流動(dòng)相似，應(yīng)滿足 同一運(yùn)動(dòng)微分方程。反之，如果兩流動(dòng)具有相同的運(yùn)動(dòng)微分方程，則它們就具有運(yùn)動(dòng)相似 與動(dòng)力相似的性質(zhì)，而幾何相似已包含在運(yùn)動(dòng)相似與動(dòng)力相似之中，因此，如果兩個(gè)流動(dòng) 滿足同一運(yùn)動(dòng)微分方程，且具有相似的邊界條件與起始條件，那么，這兩個(gè)流動(dòng)就是力學(xué) 相似的。§13-2

7、相似原理由前面的討論可知，若判定兩個(gè)流動(dòng)是否相似，可用檢查各種比例尺的方法確定，但 是，這樣做往往是很繁鎖的。實(shí)際上，判定兩個(gè)流動(dòng)是否相似，可用一個(gè)更簡(jiǎn)便的方法， 即相似定理。在介紹相似定理之前，先定義相似現(xiàn)象，所謂相似現(xiàn)象，必須滿足下述條件：(1)描述現(xiàn)象的微分方程組必須相同；(2)單值條件相似。單值條件又分為； 幾何條件，例如幾何形狀及大?。晃镄詶l件，例如密度與粘度； 邊界條件，例如進(jìn)出口及壁面處流速的大小分布；起始條件，例如初始狀態(tài)的速度、溫度等。在定常流動(dòng)的情況下，如果模型與原型采用同樣的流體，則單值條件就是幾何條件與 邊界條件。(3)同名準(zhǔn)則數(shù)相等；上述三個(gè)條件，是相似現(xiàn)象的必要與充

8、分條件。例如，流體質(zhì)點(diǎn)作直線運(yùn)動(dòng)，具運(yùn)動(dòng)微分方程為：dti與其相似的另一流動(dòng)，其流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)微分方程為:V2dt2由VivV2,Li lL2, ti tt2代入上式，則有VV2V1dL1 dt1d( LL2)d(七)L dL2t dt2LV2由此可見，各相似比例尺是不能隨意選取的，必須受上式制約。若將V S/V2,3八2,L1/L2代入上式，則可得到VltlV2t2VtLiL2StSt稱為均時(shí)性準(zhǔn)則，s為不變量，且St是個(gè)無因次綜合量，無因次又稱為零因次，而 零因次是相似準(zhǔn)則的主要屬性。均時(shí)性準(zhǔn)則在研究非定常流動(dòng)時(shí)，要用到。另外，把S稱為變量是因?yàn)樵谕幌到y(tǒng)中，某一時(shí)刻，不同點(diǎn)或不同截面上的

9、相似準(zhǔn) 則會(huì)有不同的數(shù)值；而彼此相似的系統(tǒng)，在對(duì)應(yīng)時(shí)刻，對(duì)應(yīng)點(diǎn)或?qū)?yīng)截面上，相似準(zhǔn)則數(shù) 應(yīng)該相等。因此，相似準(zhǔn)則不是常量，而稱為不變量，例如，在圖13-1所示的兩個(gè)相似流動(dòng)中 Re1 Re1Re2 Re2但是 Rei Re2Rei Re2其中Re即雷諾數(shù)，在這里又稱為雷諾準(zhǔn)則。'Re1Re1 Re2Re2圖13-1相似原理雷諾準(zhǔn)則可作為描述兩個(gè)相似的層流流動(dòng)中，粘性阻力相似的準(zhǔn)則。除St、Re外，流體力學(xué)中還有重力相似準(zhǔn)則（佛汝德相似準(zhǔn)則）；紊流阻力相似準(zhǔn)則；壓力相似準(zhǔn)則（歐拉相 似準(zhǔn)則）；彈性力相似準(zhǔn)則（柯西相似準(zhǔn)則及馬赫相準(zhǔn)則）。這里不加詳述。將上述準(zhǔn)則的表 達(dá)式列于下面。均時(shí)性準(zhǔn)

10、則（又稱為時(shí)間相似準(zhǔn)則）StVtL層流粘性阻力相似準(zhǔn)則（雷諾相似準(zhǔn)則）ReVL紊流阻力相似準(zhǔn)則2重力相似準(zhǔn)則(佛汝德相似準(zhǔn)則)V2Fr (5)gL壓力相似準(zhǔn)則(歐拉相似準(zhǔn)則)Eu 3(6)V 2彈性力相似準(zhǔn)則Eu占V柯西準(zhǔn)則CV2Ca (8)E0馬赫準(zhǔn)則VM (9)a式中卜-一流動(dòng)的沿程損失系數(shù)；g重力加速度；p流體壓強(qiáng)；P-流體密度；E0流體的彈性模數(shù)，即作用在單位面積流體上的彈性力；a聲音在氣體(可壓縮流體)中的傳播速度。1.相似第一定理“彼此相似的現(xiàn)象，同名準(zhǔn)則數(shù)必定相等"。相似第一定理又稱為相似正定理，第一定 理指出了實(shí)驗(yàn)時(shí)應(yīng)該測(cè)量哪些量的問題。嚴(yán)格地說，判定兩個(gè)流動(dòng)是否相似

11、，應(yīng)該滿足相似第一定理。即所有對(duì)應(yīng)的同名準(zhǔn)則 數(shù)應(yīng)該相等。換句話說，除包括幾何相似與運(yùn)動(dòng)相似之外，還應(yīng)包括作用于流體上的所有 外力相似。但實(shí)際上同時(shí)滿足所有的外力相似是不可能的。對(duì)于某個(gè)具體的流動(dòng)來說，雖 然同時(shí)作用著各種不同性質(zhì)的外力，但總有一種或兩種外力起主要作用，它們決定著流體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。因此，在模型實(shí)驗(yàn)中，只要使主要外力滿足相似條件，或主要的相似準(zhǔn)則相等，這個(gè)實(shí)驗(yàn)就可進(jìn)行下去。例如，一般而言，管內(nèi)流動(dòng)是在壓差作用下克服管道摩擦而產(chǎn)生和流動(dòng)，粘性力決定壓差的大小，而其它力均是無足輕重的次要因素，此時(shí)，主要的相似準(zhǔn)則即雷諾準(zhǔn)則。2相似第二定理相似第二定理又稱為相似逆定理，可敘述為： “凡同

12、一種類現(xiàn)象（ 即可用同一微分方程組描述的現(xiàn)象） ，若單值性條件相似，并且由單值性條件中的物理量所組成的相似準(zhǔn)則在數(shù)值上相等，則這些現(xiàn)象就必定相似” 。第二定理指出了模型實(shí)驗(yàn)應(yīng)遵守的條件。但是，在實(shí)際工作中，要求模型與原型的單值性條件全部相似是很困難的。在保證一定精度的情況下，可允許單值性條件部份相似或近似相似。§13-3量綱分析法與相似第三定量（定理）在流體力學(xué)或其它學(xué)科領(lǐng)域中有時(shí)會(huì)遇到這樣的情況：根據(jù)分析判斷已知若干個(gè)物理 量之間存在著函數(shù)關(guān)系，并且已知其中某一物理量受其余物理量的影響，但由于問題的復(fù) 雜性，運(yùn)用已有的理論分析方法尚不能確定這種變化過程的方程式，這時(shí)則必須借助于科

13、學(xué)實(shí)驗(yàn)。如果用依次改變每個(gè)自變量的方法進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，工作量又過于巨大，為了減少工作 量，同時(shí)又能使實(shí)驗(yàn)結(jié)果具有普通適用價(jià)值，則必須合理的選擇實(shí)驗(yàn)變量，通常是將物理 量之間的函數(shù)式轉(zhuǎn)化成無量綱數(shù)之間的函數(shù)式。怎樣確定實(shí)驗(yàn)中的無量綱數(shù)，這就需要 定理和量綱分析的知識(shí)。在介紹定理之前，先介紹量綱分析法。所謂量綱（也稱為因次）即物理量單位的種類。例如，小時(shí)、分、秒、是時(shí)間的不同測(cè)量 單位但這些單位屬于同一種類，均為時(shí)間單位，用T表示。則T就是上述時(shí)間單位的量綱, 同理，米、厘米、毫米等同屬長(zhǎng)度單位，用L表示長(zhǎng)度量綱。噸、千克、克同屬質(zhì)量單位， 用M表示質(zhì)量量綱。上面三個(gè)量綱，在國(guó)際單位制中，又稱為基本量綱

14、，而其它物理量的 量綱，均可用基本量綱的不同指數(shù)幕乘積形式來表示。例如 速度器T LT1力質(zhì)量加速度 MLT 2在流體力學(xué)中，取長(zhǎng)度、質(zhì)量、時(shí)間作為基本物理量，而其它物理量則是由基本量綱根據(jù)一定的物理方程導(dǎo)出的。因此，在量綱分析中，也取 L、M、T作為基本量綱，在傳熱 學(xué)中，還要加上一個(gè)溫度的基本量綱q。而量綱分析法指出：一個(gè)物理方程式的等式兩邊應(yīng)該具有相同的量綱。否則，則不是正確的物理程式。然而，量綱分析法也有其不足之處。這是因?yàn)?，物理量的基本量綱只有三個(gè)，即M、L、 To所以，只有當(dāng)影響流動(dòng)的參數(shù)也只有三個(gè)時(shí)，才能用三個(gè)等式來求解三個(gè)未知數(shù)（即三個(gè)指數(shù)），上例影響流動(dòng)的的參數(shù)有四個(gè)，即d,

15、 V, v, p,那么在只在三個(gè)等式方程的情況 下，求解四個(gè)指數(shù)，即 % B, 方Q這就存在一個(gè)待定指數(shù)的問題。如果影響流動(dòng)的參數(shù) 更多，那么就有更多的待定指數(shù)。所以，這種方法使我們?cè)谥笖?shù)的選取上存在著困難。為此，柏金漢（E.Bucking.Ham）提出了改進(jìn)的量綱分析法，即解決上述問題的另外一種 更為普遍的方法，這就是著名的冗的定理。冗定理（相似第三定理）敘述如下：某一物理現(xiàn)象中，共有i 個(gè)物理量（這些物理量不能由其它物理量組合而成），這些物理量的基本量綱為 j 個(gè)，則 i 個(gè)物理量存在某種函數(shù)關(guān)系。f（xl , X2, ,xi）=0（9）如果用口1, 口2, , 口-j表示由X1 , X2, ,Xi組成的無量綱量，則有：F（m, 口2,，m）=o（10）以上這個(gè)結(jié)論就是著名的冗定理，也稱為相似第三定理或柏金漢定理。在冗定理的應(yīng)用中，通常在變量 X1 , X2, ,Xi中選擇j個(gè)不同的物理量作為