第8章 三相交流繞組、電動勢及磁動勢

1、電機學電機學第第8章章 三相交流繞組、電動勢及磁動三相交流繞組、電動勢及磁動勢勢2 內(nèi)容內(nèi)容 要求要求 8.3 8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢交流繞組產(chǎn)生的磁動勢8.1 8.1 三相交流繞組三相交流繞組8.2 8.2 交流繞組的感應(yīng)電動勢交流繞組的感應(yīng)電動勢掌握交流繞組的構(gòu)成及連接規(guī)律。掌握交流繞組的構(gòu)成及連接規(guī)律。掌握每相繞組基波感應(yīng)電動勢公式，短距系數(shù)、分布系數(shù)公式及物理意義。掌握每相繞組基波感應(yīng)電動勢公式，短距系數(shù)、分布系數(shù)公式及物理意義。掌握采用短距繞組和分布繞組可以削弱高次諧波電動勢的原理。掌握采用短距繞組和分布繞組可以削弱高次諧波電動勢的原理。掌握單相繞組基波磁動勢和三相繞組基波合成

2、磁動勢的性質(zhì)。掌握單相繞組基波磁動勢和三相繞組基波合成磁動勢的性質(zhì)。38.1 三相交流繞組 一、交流繞組的分類單層繞組：鏈式、同心式、等元件繞組單層繞組：鏈式、同心式、等元件繞組雙層繞組：疊繞組、波繞組雙層繞組：疊繞組、波繞組 二、交流繞組的幾個基本概念 Z為定子槽數(shù)為定子槽數(shù) p 為磁極對數(shù)為磁極對數(shù) 1極距極距 ：相鄰兩個磁極軸線之間所跨過的槽數(shù)。：相鄰兩個磁極軸線之間所跨過的槽數(shù)。 2線圈節(jié)距線圈節(jié)距 y ：線圈兩個有效邊之間所跨過的槽數(shù)。：線圈兩個有效邊之間所跨過的槽數(shù)。y長距繞組（端部連線長，不采用）長距繞組（端部連線長，不采用）單層單層雙層雙層2Zp=3電角度電角度電機一個圓周的幾

3、何角度為電機一個圓周的幾何角度為360，這稱為機械角度。，這稱為機械角度。 磁場變化一個周期，一對磁極（磁場變化一個周期，一對磁極（N、S）范圍的角度為）范圍的角度為360，稱為電角度。，稱為電角度。即即 電角度電角度= p 機械角度機械角度 4槽距角槽距角 相鄰兩個槽之間的電角度相鄰兩個槽之間的電角度: 要排列出對稱三相繞組，必須將每個磁極范圍分成三等份，分別安放要排列出對稱三相繞組，必須將每個磁極范圍分成三等份，分別安放U、V、W三相繞組。每個磁極內(nèi)每相繞組所占的槽數(shù)稱為每極每相槽數(shù)。三相繞組。每個磁極內(nèi)每相繞組所占的槽數(shù)稱為每極每相槽數(shù)。 q6 6相帶相帶: : 每個磁極內(nèi)每相繞組所占的

4、電角度每個磁極內(nèi)每相繞組所占的電角度 稱為相帶。稱為相帶。60=q稱為三相稱為三相60相帶。相帶。5每極每相槽數(shù)每極每相槽數(shù) q(m為相數(shù)為相數(shù))360pZ=o2Zqpm=8.1 三相交流繞組 三三相交流繞組的構(gòu)成原則及分布規(guī)律（1 1）對稱原則對稱原則：三相繞組結(jié)構(gòu)相同，在電機圓周互相錯開：三相繞組結(jié)構(gòu)相同，在電機圓周互相錯開120120電角度；電角度； 1 1三相交流繞組的構(gòu)成原則三相交流繞組的構(gòu)成原則2三相繞組按相帶分布規(guī)律三相繞組按相帶分布規(guī)律U1、W2、V1、U2、W1、V2它們各自占它們各自占q個槽（一個相帶）個槽（一個相帶） 滿足以上三個原則時的分布規(guī)律：滿足以上三個原則時的分布

5、規(guī)律：U1、V1、W1相隔相隔120o 電角度電角度每相首末端均相隔每相首末端均相隔180o 電角度電角度（2 2）電動勢相加原則電動勢相加原則：線圈兩個邊的電動勢應(yīng)相加，線圈串聯(lián)時電動勢也應(yīng)相加；：線圈兩個邊的電動勢應(yīng)相加，線圈串聯(lián)時電動勢也應(yīng)相加；（3 3）均勻原則均勻原則：各相繞組在每個磁極范圍內(nèi)所占的槽數(shù)應(yīng)相等，均等于：各相繞組在每個磁極范圍內(nèi)所占的槽數(shù)應(yīng)相等，均等于 。q8.1 三相交流繞組 四、三相單層繞組例8.1.1 有一臺三相交流電機，極數(shù)有一臺三相交流電機，極數(shù)2 2p p=4=4，定子槽數(shù)，定子槽數(shù)Z=24Z=24，試畫出單層繞組展開圖。，試畫出單層繞組展開圖。6=424=

6、2=pZ2=3424=2=pmZq (2) (2) 分相分相磁極N 極S 極N 極S 極相帶U1W2V1U2W1V2U1W2V1U2W1V2 槽號 1，23，45，67，89，1011，1213，1415，1617，1819，2021，2223，24（3）組成線圈，構(gòu)成一相繞組）組成線圈，構(gòu)成一相繞組單層繞組的三種形式如圖：單層繞組的三種形式如圖：組成線圈和構(gòu)成一相繞組，應(yīng)遵循電動勢相加原則，以組成線圈和構(gòu)成一相繞組，應(yīng)遵循電動勢相加原則，以U相為例，相為例， 解（1 1）計算極距、每極每相槽）計算極距、每極每相槽數(shù)數(shù)8.1 三相交流繞組 鏈式繞組的線圈端部連線較短，比較省銅。鏈式繞組的線圈端

7、部連線較短，比較省銅。 8.1 三相交流繞組 同心式繞組的制造工藝比較簡單，但端部連線較長。同心式繞組的制造工藝比較簡單，但端部連線較長。 8.1 三相交流繞組 等元件繞組特點是各線圈（又稱元件）尺寸相同，等元件繞組特點是各線圈（又稱元件）尺寸相同， 6= y8.1 三相交流繞組 比較三個圖形可以看出：比較三個圖形可以看出：等元件繞組節(jié)距為整距，鏈式和同心式繞組節(jié)距不為整距。等元件繞組節(jié)距為整距，鏈式和同心式繞組節(jié)距不為整距。無論哪一種接法，組成無論哪一種接法，組成U相的相的8根導(dǎo)體并未改變，只是串聯(lián)先后次序根導(dǎo)體并未改變，只是串聯(lián)先后次序 不同而已，因此這三種接法的感應(yīng)電動勢一樣大。不同而已

8、，因此這三種接法的感應(yīng)電動勢一樣大。鏈式和同心式繞組與等元件繞組一樣，在電磁性能上，都屬于整距繞組。鏈式和同心式繞組與等元件繞組一樣，在電磁性能上，都屬于整距繞組。單層繞組的線圈數(shù)少，僅為槽數(shù)的一半，每相線圈組數(shù)等于磁極對數(shù)。單層繞組的線圈數(shù)少，僅為槽數(shù)的一半，每相線圈組數(shù)等于磁極對數(shù)。單層繞組一般用于單層繞組一般用于10kW 以下的小容量異步電動機的定子繞組。以下的小容量異步電動機的定子繞組。8.1 三相交流繞組 五、三相雙層繞組 例8.1.2 一臺三相交流電機，極數(shù)一臺三相交流電機，極數(shù)2 2p p=4=4，定子槽數(shù)，定子槽數(shù)Z=24Z=24，試畫出雙層，試畫出雙層疊疊繞組展開圖。繞組展開

9、圖。6=424=2=pZ2=3424=2=pmZq （2） 分相分相（3）組成線圈，構(gòu)成一相繞組）組成線圈，構(gòu)成一相繞組為了改善電動勢和磁動勢的波形，雙層繞組多采用短距繞組。為了改善電動勢和磁動勢的波形，雙層繞組多采用短距繞組。 5=y取取將槽依次編號，將槽依次編號，每槽的上層邊用豎實線，下層邊用虛線。每槽的上層邊用豎實線，下層邊用虛線。按按60相帶（每一相帶占相帶（每一相帶占2個槽）對上層有效邊進行分相，個槽）對上層有效邊進行分相，各相帶排列次序為：各相帶排列次序為：U1、W2、V1、U2、W1、V2。 解（1 1）計算極距、每極每相槽數(shù)計算極距、每極每相槽數(shù)8.1 三相交流繞組 8.1 三

10、相交流繞組 雙層繞組的主要優(yōu)點是：雙層繞組的主要優(yōu)點是：所有線圈尺寸相同，有利于繞制，端部排列整齊，有利于散熱；所有線圈尺寸相同，有利于繞制，端部排列整齊，有利于散熱；各線圈組可以串聯(lián)也可以并聯(lián)，每相線圈組數(shù)等于磁極數(shù)，各線圈組可以串聯(lián)也可以并聯(lián)，每相線圈組數(shù)等于磁極數(shù)，最大可能并聯(lián)支路數(shù)最大可能并聯(lián)支路數(shù)amax等于每相線圈組數(shù)，也等于磁極數(shù)，即等于每相線圈組數(shù)，也等于磁極數(shù)，即amax=2p。通過采用適當?shù)亩叹啵梢愿纳齐妱觿莺痛艅觿莸牟ㄐ?。通過采用適當?shù)亩叹啵梢愿纳齐妱觿莺痛艅觿莸牟ㄐ?。雙層繞組主要應(yīng)用在中、大型交流電機中。雙層繞組主要應(yīng)用在中、大型交流電機中。8.1 三相交流繞組 8

11、.2 交流繞組的感應(yīng)電動勢 交流電機氣隙中有一個以同步速交流電機氣隙中有一個以同步速n1旋轉(zhuǎn)的磁場，旋轉(zhuǎn)的磁場， 它將在定子繞組中感應(yīng)電動勢。它將在定子繞組中感應(yīng)電動勢。一、一根導(dǎo)體的電動勢設(shè)氣隙旋轉(zhuǎn)磁場由轉(zhuǎn)子磁極產(chǎn)生，它沿空間分布為正弦波，設(shè)氣隙旋轉(zhuǎn)磁場由轉(zhuǎn)子磁極產(chǎn)生，它沿空間分布為正弦波，當轉(zhuǎn)子以轉(zhuǎn)速當轉(zhuǎn)子以轉(zhuǎn)速n1旋轉(zhuǎn)時，定子繞組中將感應(yīng)出一定頻率和旋轉(zhuǎn)時，定子繞組中將感應(yīng)出一定頻率和大小的正弦波電動勢。大小的正弦波電動勢。 1電動勢的頻率電動勢的頻率則每秒鐘感應(yīng)電動勢變化的周期數(shù)，即則每秒鐘感應(yīng)電動勢變化的周期數(shù)，即頻率為頻率為60=1pnf每當轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)過一對磁極，導(dǎo)體電動勢就變化一個周

12、期。每當轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)過一對磁極，導(dǎo)體電動勢就變化一個周期。若電機有若電機有p對磁極，則轉(zhuǎn)子旋轉(zhuǎn)一周，導(dǎo)體電動勢就變化對磁極，則轉(zhuǎn)子旋轉(zhuǎn)一周，導(dǎo)體電動勢就變化p個周期。個周期。轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)速為轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)速為 n1（r/min）= n1/60（r/s）60/=2 導(dǎo)體電動勢大小導(dǎo)體電動勢大小 lvBEmcm11= 導(dǎo)體電動勢最大值：導(dǎo)體電動勢最大值： 導(dǎo)體電動勢有效值：導(dǎo)體電動勢有效值： 11111122.2=2=2221=21=21=fffllvlBEEmcmclBBavm112=2=磁密幅值：磁密幅值： 線速度：線速度：fnpnDv2=602=60=11二、線圈的電動勢及短距系數(shù)1整距線圈的電動勢整距線圈的電

13、動勢=y，兩個線圈邊在空間相距，兩個線圈邊在空間相距180o電角度，兩個邊的電動勢大小相等方向相反。電角度，兩個邊的電動勢大小相等方向相反。 11112=)(+=ccctEEEE 整距線圈電動勢：整距線圈電動勢： 11144.4=2=fEEct 有效值：有效值：11144.4=ctcyNfENE 若線圈有若線圈有Nc匝：匝：1122.2=fEc1144.4=cyNfE8.2 交流繞組的感應(yīng)電動勢 2短距線圈的電動勢及短距系數(shù)短距線圈的電動勢及短距系數(shù)180=y 兩邊空間電角度：兩邊空間電角度：11)(144.4=ycyykfNE若線圈有若線圈有Nc匝：匝：1111)(12=2sin2=2180

14、cos2=ycccytkEEEE有效值：有效值：基波短距系數(shù)：基波短距系數(shù)： )90sin(=2sin=1yky)(+=11)(1ccytEEE短距線圈電動勢：短距線圈電動勢：1=44.4=1)(11整距線圈電動勢短距線圈電動勢cyyyfNEk短距系數(shù)物理意義：短距系數(shù)物理意義：11)1），每個線圈電動勢大小相等，相位依次相差每個線圈電動勢大小相等，相位依次相差 電角度。電角度。分布線圈組的電動勢分布線圈組的電動勢(設(shè)設(shè)q=3)：111)1(1+=yyyqqEEEE2sin2=)1(1qRABEqq有效值：有效值：11144.4=wcqkfqNE12sin2yER =8.2 交流繞組的感應(yīng)電動

15、勢 基波分布系數(shù)：基波分布系數(shù)： 2sin2sin=1qqkq2sin 2sin=1)1(1qEEyqq分布線圈組電動勢有效值：分布線圈組電動勢有效值：1(1數(shù)和）個集中線圈電動勢（代（相量和）個分布線圈電動勢qqqEEkyqqq分布系數(shù)物理意義：分布系數(shù)物理意義：qEq=1分布線圈組電動勢有效值：分布線圈組電動勢有效值：111=qywkkk繞組系數(shù)：繞組系數(shù)：反映了交流繞組因短距和分布所造成的基波電動勢的減小程度。反映了交流繞組因短距和分布所造成的基波電動勢的減小程度。 qq11=qykqE2sin2=)1(1qRABEqq11)6時，高次諧波分布系數(shù)下降已不明顯。時，高次諧波分布系數(shù)下降已

16、不明顯。所以一般電機取所以一般電機取q = 26。由表可見：由表可見：8.2 交流繞組的感應(yīng)電動勢 8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 磁動勢是由通電線圈產(chǎn)生的，其大小由線圈匝數(shù)和電流大小決定。磁動勢是由通電線圈產(chǎn)生的，其大小由線圈匝數(shù)和電流大小決定。 一、單相繞組的磁動勢脈動磁動勢. 整距集中整距集中線圈的磁動勢線圈的磁動勢U2整距線圈磁場整距線圈磁動勢分布展開等效磁路圖Rs 、Rr 定轉(zhuǎn)子鐵心磁阻定轉(zhuǎn)子鐵心磁阻Rg 一段氣隙上的磁阻一段氣隙上的磁阻 icNc=(Rs+Rr+2Rg) 整距集中線圈整距集中線圈U1-U2，匝數(shù)為匝數(shù)為Nc, 電流為電流為 ci產(chǎn)生磁動勢為產(chǎn)生磁動勢為 icNcicN

17、c 2Rg=2Fc Rs、Rr Rg ccciNF21=氣隙磁動勢：氣隙磁動勢：矩形波磁動勢可以分解成基波和一系列奇次諧波：矩形波磁動勢可以分解成基波和一系列奇次諧波：)5cos51+3cos31(cos42=)(xxxiNxfccc短距和分布繞組可以削弱高次諧波磁動勢，短距和分布繞組可以削弱高次諧波磁動勢，因此氣隙磁動勢主要為基波磁動勢。因此氣隙磁動勢主要為基波磁動勢。 基波磁動勢基波磁動勢xiNxfccccos42=)(1tIiccsin2= 線圈電流線圈電流tINFcccsin9.0=1基波磁動勢幅值基波磁動勢幅值 ccmcINF9 .0=1最大幅值為最大幅值為 xFxtINxtINtx

18、fcccccccos=cossin9.0=cossin422=),(11則則8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 整距集中整距集中線圈基波磁動勢特點：線圈基波磁動勢特點：波形沿波形沿空間空間( (圓周圓周) )按余弦規(guī)律分布按余弦規(guī)律分布幅值大小隨時間幅值大小隨時間 按正弦規(guī)律變化按正弦規(guī)律變化幅值位置在線圈軸線上，固定不動幅值位置在線圈軸線上，固定不動 脈動脈動磁動勢磁動勢2整距分布整距分布線圈組的磁動勢線圈組的磁動勢 一個線圈組由一個線圈組由 q 個線圈串聯(lián)構(gòu)成，個線圈串聯(lián)構(gòu)成，它們在空間依次錯開一個槽距角它們在空間依次錯開一個槽距角 線圈組磁動勢等于線圈組磁動勢等于q個線圈磁動勢空間矢量和。個線

19、圈磁動勢空間矢量和。1111)(9.0=qccqmcmqkIqNkqFF整距分布整距分布線圈組的基波磁動勢最大幅值：線圈組的基波磁動勢最大幅值： 8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 3 3雙層短距分布雙層短距分布繞組的磁動勢繞組的磁動勢 雙層雙層整距整距線圈組的基波磁動勢：線圈組的基波磁動勢： 112=qpFF幅幅 值值mqmpFF112=最大幅值最大幅值111111)2(9.0=)2(9.0=2=wccyqccymqmpkIqNkkIqNkFF雙層雙層短距短距線圈組的磁動勢等于上、下層線圈組的磁動勢等于上、下層兩個整距線圈組磁動勢的空間矢量和：兩個整距線圈組磁動勢的空間矢量和： 1yk1qk基波短

20、距系數(shù)和分布系數(shù)，基波短距系數(shù)和分布系數(shù)，反映因分布和短距使磁動勢幅值減小的程度。反映因分布和短距使磁動勢幅值減小的程度。 8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 4一相繞組的磁動勢一相繞組的磁動勢一相繞組的磁動勢是指一相繞組產(chǎn)生每極磁場所需要的磁動勢。一相繞組的磁動勢是指一相繞組產(chǎn)生每極磁場所需要的磁動勢。 產(chǎn)生每極磁場所需要的磁動勢就是雙層短距繞組產(chǎn)生的磁動勢：產(chǎn)生每極磁場所需要的磁動勢就是雙層短距繞組產(chǎn)生的磁動勢：111111)2(9.0=)2(9.0=2=wccyqccymqmpkIqNkkIqNkFF繞組并聯(lián)支路數(shù)為繞組并聯(lián)支路數(shù)為a ，線圈電流線圈電流 Ic=I/a，雙層繞組每相串聯(lián)匝數(shù)，雙

21、層繞組每相串聯(lián)匝數(shù) N=2pqNc/a IpNkkaIppqNFwwcmp1119.0=29.0=單相繞組基波磁動勢最大幅值：單相繞組基波磁動勢最大幅值： tIpNktFFwmppsin9.0=sin=111 單相繞組基波磁動勢的幅值：單相繞組基波磁動勢的幅值： 單相繞組基波磁動勢表達式：單相繞組基波磁動勢表達式：xtFxFtxfmpppcossin=cos=),(1118.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 （1 1）沿空間（氣隙圓周）按余弦規(guī)律分布，所以是空間的函數(shù)；）沿空間（氣隙圓周）按余弦規(guī)律分布，所以是空間的函數(shù)；（2）幅值大小為幅值大小為隨時間按正弦規(guī)律變化，所以又是時間的函數(shù)。隨時間按正弦

22、規(guī)律變化，所以又是時間的函數(shù)。（3）幅值幅值的位置固定不動，處在相繞組的軸線上；的位置固定不動，處在相繞組的軸線上；即單相繞組通入交流電流產(chǎn)生的基波磁動勢是一個在空間按余弦規(guī)律即單相繞組通入交流電流產(chǎn)生的基波磁動勢是一個在空間按余弦規(guī)律分布，其幅值的位置固定、大小按正弦規(guī)律變化的脈動磁動勢。分布，其幅值的位置固定、大小按正弦規(guī)律變化的脈動磁動勢。單相繞組基波磁動勢的性質(zhì)如下：單相繞組基波磁動勢的性質(zhì)如下：tFFmppsin=11最大幅值：最大幅值：IpNkFwmp119.0=幅幅 值：值：xtFxFtxfmpppcossin=cos=),(111表達式：表達式：8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 5

23、單相脈動磁動勢分解為兩個旋轉(zhuǎn)磁動勢單相脈動磁動勢分解為兩個旋轉(zhuǎn)磁動勢)+sin(21+)sin(21=cossinBABABA三角函數(shù)公式三角函數(shù)公式 ),(+),(=)+sin(21+)sin(21=cossin=),(1+11111txftxfxtFxtFxtFtxfppmpmpmpp正轉(zhuǎn)磁動勢正轉(zhuǎn)磁動勢 )sin(21=),(1+1xtFtxfpmp)+sin(21=),(11xtFtxfpmp反轉(zhuǎn)磁動勢反轉(zhuǎn)磁動勢 8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 （2）隨時間正向旋轉(zhuǎn)：隨時間正向旋轉(zhuǎn)：0=t)+sin(21=)sin(21=),(11+1xFxFtxfmpmpp曲線曲線2=t)2+sin(

24、21=)2sin(21=),(11+1xFxFtxfmpmpp曲線曲線 =txFxFtxfmpmppsin21=)sin(21=),(11+1曲線曲線 的性質(zhì)：的性質(zhì)：),(+1txfp（1）在空間按正弦規(guī)律分布，幅值大小不變，為單相脈動磁動勢最大幅值的一半；）在空間按正弦規(guī)律分布，幅值大小不變，為單相脈動磁動勢最大幅值的一半； tx= (3) (3)時間電角度時間電角度t),(+1txfp 就朝就朝 +x 軸移過多大空間電角度：軸移過多大空間電角度：經(jīng)過多大角度，經(jīng)過多大角度，),(+1txfp 旋轉(zhuǎn)角速度旋轉(zhuǎn)角速度:fdtdx2=1（電弧度（電弧度/秒）秒） pf2=（rad/s） pfn

25、=2=11min)/(60=rpf（轉(zhuǎn)（轉(zhuǎn)/秒）秒） 旋轉(zhuǎn)的速度：旋轉(zhuǎn)的速度：8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 ),(1txfp 與與),(+1txfp 除旋轉(zhuǎn)方向不同外，其它性質(zhì)完全一樣。除旋轉(zhuǎn)方向不同外，其它性質(zhì)完全一樣。(1) (1) 單相繞組的基波磁動勢是一個在空間按余弦規(guī)律分布，幅值按正弦規(guī)律變化的單相繞組的基波磁動勢是一個在空間按余弦規(guī)律分布，幅值按正弦規(guī)律變化的 脈動磁動勢，它可分解為大小相等、轉(zhuǎn)速相同而轉(zhuǎn)向相反的兩個旋轉(zhuǎn)磁動勢。脈動磁動勢，它可分解為大小相等、轉(zhuǎn)速相同而轉(zhuǎn)向相反的兩個旋轉(zhuǎn)磁動勢。11+121=pmppFFF ，旋轉(zhuǎn)磁動勢的轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速：，旋轉(zhuǎn)磁動勢的轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速

26、：pfn60=1(2) (2) 旋轉(zhuǎn)磁動勢在空間按正弦規(guī)律分布，幅值不變且為脈動磁動勢最大幅值的一半：旋轉(zhuǎn)磁動勢在空間按正弦規(guī)律分布，幅值不變且為脈動磁動勢最大幅值的一半： 單相脈動磁動勢可以分解成兩個轉(zhuǎn)向相反的旋轉(zhuǎn)磁動勢圖解單相脈動磁動勢可以分解成兩個轉(zhuǎn)向相反的旋轉(zhuǎn)磁動勢圖解結(jié)論：結(jié)論：8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 二、三相繞組的合成磁動勢旋轉(zhuǎn)磁動勢 因三相對稱電流時間相位差依次為因三相對稱電流時間相位差依次為120o電角度電角度,故三個基波脈動磁動勢振幅達到最大值的時間相位差依次為故三個基波脈動磁動勢振幅達到最大值的時間相位差依次為120o電角度。電角度。因三相繞組在空間依次錯開因三相繞組

27、在空間依次錯開120o電角度，電角度，故三個單相脈動磁動勢軸線在空間依次錯開故三個單相脈動磁動勢軸線在空間依次錯開120o電角度。電角度?；谶@兩個特點，三相對稱繞組通入三相對稱電流產(chǎn)生的合成基波磁動勢：基于這兩個特點，三相對稱繞組通入三相對稱電流產(chǎn)生的合成基波磁動勢：是空間依次相隔是空間依次相隔120o電角度電角度時間相位依次差時間相位依次差120o電角度電角度的三個單相脈動基波磁動勢的合成。的三個單相脈動基波磁動勢的合成。8.3 交流繞組產(chǎn)生的磁動勢 取取U相繞組軸線為空間坐標原點；取相繞組軸線為空間坐標原點；取U相電流的初相位角為零。相電流的初相位角為零。1數(shù)學分析法)120+sin(21+)sin(21=),()120+sin(21+)sin(21=),()+sin(21+)sin(21=),(111111111xtFxtFtxfxtFxtFtxfxtFxtFtxfmpmpWmpmpVmpmpU分解分解)120+cos()120+sin(=),()120cos()120sin(=),(cossin=),(111111xtFtxfxtFtxfxtFtxfmpWmpVmpU則則)sin(=)si