電離輻射吸收劑量測量

1、關(guān)于電離輻射吸收劑量的測量第一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月1 劑量學(xué)中的輻射量及其單位國際輻射單位與測量委員會(ICRU)第33號報告 （International Commission on Radiation Units and Measurements)一、粒子注量（particle fluence) 輻射場中以某一點(diǎn)為球心的一個小球，進(jìn)入該小球的粒子數(shù)dN與其截面da的比值 單位: m-2 粒子注量率截面da必須垂直于粒子的入射方向第二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月二、能量注量（energy fluence）進(jìn)入輻射場內(nèi)某點(diǎn)處單位截面積球體的粒子總動能，它

2、等于dR除以da所得的商。單位J.m-2 能量注量率粒子注量和能量注量之間的關(guān)系：單能 非單能 E為粒子能量 為同一位置粒子注量的能譜分布 第三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月三、照射量（exposure）X（）輻射在質(zhì)量為dm的空氣中釋放的全部次級電子（正負(fù)電子）完全被空氣阻止時，在空氣中形成的同一種符號的離子總電荷的絕對值（不包括因吸收次級電子發(fā)射的軔致輻射而產(chǎn)生的電離）dQ與dm的比值，即單位為C.kg-1。曾用單位為倫琴（R），1R2.5810-4C. kg-1。 照射（量）率：單位時間內(nèi)照射量的增量。 第四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月注意：1、照射量和照射

3、量率只對空氣而言，只是從電離本領(lǐng)的角度說明X射線或射線在空氣中的輻射場性質(zhì)，僅適用于X射線或射線 。 2、根據(jù)照射量的定義，dQ中不包括次級電子發(fā)生軔致輻射被吸收后產(chǎn)生的電離，這在X（）射線能量較高時會有明顯意義。 在單能光子輻射場中，同一點(diǎn)上的照射量X與能量注量之間的關(guān)系：W=33.97eV第五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月四、吸收劑量（absorbed dose）dm為被照射物質(zhì)的質(zhì)量， 為其吸收的輻射能。 吸收劑量的國際單位（SI）為：Jkg-1。國際單位專用名稱是戈瑞（Gy）， 舊有專用單位為拉德（rad）,1Gy=100rad。 吸收劑量適用于任何類型和任何能量的電離輻

4、射，以及適用于受到照射的任何物質(zhì)。 數(shù)值上吸收劑量可表示為: 第六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月五、比釋動能（kinetic energy released in material，kerma）不帶電電離粒子在質(zhì)量為dm的介質(zhì)中釋放的全部帶電粒子的初始動能之和。 K的單位為J.kg-1；專用名為Gy。 比釋動能用以衡量不帶電電離粒子與物質(zhì)相互作用時，在單位物質(zhì)中轉(zhuǎn)移給次級帶電粒子初始動能的總和的多少的一個量，因此與吸收劑量不同，比釋動能只適用于間接致電離輻射，但適用于任何介質(zhì)。 第七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月六、當(dāng)量劑量（equivalent dose）當(dāng)量劑量

5、HT等于某一組織或器官T所接受的平均劑量DT，R，經(jīng)輻射質(zhì)為R的輻射權(quán)重因子（radiation weight factor）wR加權(quán)處理后的吸收劑量。單位為J.kg-1，專用名為希沃特（Sievert），符號為Sv，1SvJ.kg-1。 當(dāng)量劑量是輻射防護(hù)劑量學(xué)的基本的量，是在嚴(yán)格意義上的吸收劑量。輻射權(quán)重因子代表特定輻射在小劑量照射時誘發(fā)隨機(jī)性效應(yīng)的相對生物效應(yīng)（RBE）的數(shù)值。第八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月Radiation Weighting factorsICRU 60, 1991第九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月七、照射量、吸收劑量、比釋動能的關(guān)聯(lián)和

6、區(qū)別（一）間接致電離輻射的能量轉(zhuǎn)移和吸收 在放射性治療中主要指X（）輻射，其與介質(zhì)相互作用損失能量，可以分為兩步：（a）全部或部分能量轉(zhuǎn)移，次級電子；（b）大部分次級電子以電離或激發(fā)的形式損失能量；而少數(shù)次級電子與介質(zhì)原子的原子核作用，發(fā)生軔致輻射產(chǎn)生X射線。 第十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月光子能量在（a）點(diǎn)釋放出次級電子的損失，即光子的能量轉(zhuǎn)移，以比釋動能來度量；沿徑跡（b）的損失，即光子的能量被介質(zhì)吸收，以吸收劑量來度量。 只有當(dāng)次級電子的射程很短，能量很低時，此時介質(zhì)作用點(diǎn)（a）處體積元內(nèi)所吸收的次級電子能量，即吸收劑量，在數(shù)值上恰好等于入射光子釋放給作用點(diǎn)（a）處的比

7、釋動能。 第十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）電子平衡 電子平衡或廣義的帶電粒子平衡是利用比釋動能計算吸收劑量必須附加的最重要條件之一。“電子平衡”： 在O點(diǎn)處，所有離開小體積V的次級電子帶走的能量，恰好等于進(jìn)入小體積V的次級電子帶入的能量。 第十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月電子平衡成立的條件： （1）小體積V周圍的X（）輻射場必須均勻，以使V周圍X（）光子釋放的次級電子的注量率保持不變。這不僅要求V周圍的輻射強(qiáng)度和能譜不變，而且要求V周圍（圖中虛線以內(nèi)部分）的介質(zhì)是均勻的。 （2）小體積V在各個方向離開介質(zhì)邊界的距離d要足夠大，至少要大于次級電子的最大射

8、程。第十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月嚴(yán)格講，上述條件難以實現(xiàn)，特別是近輻射源處，輻射強(qiáng)度隨位置變化顯著；以及兩種不同介質(zhì)的交界處，為非均勻介質(zhì)，都不可能滿足電子平衡的條件。但在實踐中，需對某些條件作些處理，以使在一定的精度范圍內(nèi)，可認(rèn)為電子平衡成立。如當(dāng)X（）射線能量較低時，由于次級電子射程相對較短，X（）光子的衰減可以忽略，則在某些受照射的介質(zhì)中，可認(rèn)為近似存在電子平衡。 第十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（三）照射量和比釋動能 在電子平衡條件下，并且由次級電子產(chǎn)生的軔致輻射可以忽略時，兩者的關(guān)系為 ：實際上，在低原子序數(shù)介質(zhì)如空氣、水、軟組織中，比釋動能可

9、以分成兩部分，即 因此，空氣介質(zhì)中照射量和比釋動能的關(guān)系實際為 第十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（四）照射量和吸收劑量當(dāng)滿足電子平衡條件時，在空氣介質(zhì)中，照射量和吸收劑量數(shù)值上的關(guān)系照射量和吸收劑量的轉(zhuǎn)換關(guān)系式：第十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（五）吸收劑量和比釋動能 在滿足電子平衡條件下，且由次級電子產(chǎn)生的軔致輻射可以忽略時，介質(zhì)中某一點(diǎn)的吸收劑量和比釋動能在數(shù)值上是相等的。 在電子平衡條件不滿足時，引入一個電子平衡系數(shù)qe。 電子平衡系數(shù)定義：表示X（）光子輻射在一小體積單位內(nèi)沉積的能量Edep與在同體積內(nèi)電離過程中釋放的能量Ecol之比， 即 qeEd

10、ep/Ecol第十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月滿足電子平衡時第十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月對幾個區(qū)域的說明： 在建成區(qū)域內(nèi)某一體積單元， X()射線產(chǎn)生次級電子的能量并未在此小體積中全部被沉積。即： qe1.0第十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月吸收劑量比釋動能 照射量 電子平衡次級電子的韌致輻射可以忽略DK第二十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月小結(jié)：基本概念照射量、吸收劑量、比釋動能 （定義、單位）電子平衡及其成立的條件照射量、吸收劑量、比釋動能的關(guān)聯(lián)和區(qū)別 第二十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月2 電離室測量吸收

11、劑量的原理確定吸收劑量的主要和常用方法：用劑量計測量在介質(zhì)內(nèi)設(shè)一個充氣空腔。如果知道空腔內(nèi)的帶電粒子注量與空腔周圍介質(zhì)中的帶電粒子注量之間的關(guān)系，就可以由空腔內(nèi)的電離電荷來確定介質(zhì)中的吸收劑量。利用電離電荷測量劑量的方法稱為電離法。第二十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月一、電離室的工作機(jī)制基本過程：通過測量電離輻射在與物質(zhì)相互作用過程中產(chǎn)生的次級粒子的電離電荷量，由計算得到吸收劑量。（一）電離室的基本原理電離輻射在靈敏體積內(nèi)與空氣介質(zhì)相互作用產(chǎn)生次級電子。這些電子在其運(yùn)動徑跡上使空氣原子電離，產(chǎn)生正、負(fù)離子對。第二十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月在靈敏體積內(nèi)的電場

12、作用下，正、負(fù)離子向兩極漂移在外電路形成電流。在電離平衡條件下，測量到的電荷，理論上應(yīng)該為次級電子所產(chǎn)生的全部電離電荷量。根據(jù)這一原理制成自由空氣電離室。一般為國家一級或二級劑量標(biāo)準(zhǔn)實驗室所配置，作為標(biāo)準(zhǔn)，主要用于對現(xiàn)場使用的電離室型劑量儀進(jìn)行校準(zhǔn)，并不適合現(xiàn)場如醫(yī)院使用。第二十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月電離室的基本結(jié)構(gòu)高壓極(K)：正高壓或負(fù)高壓；收集極(C)：與測量儀器相聯(lián)的電極，處于與地接近的電位；保護(hù)極(G)：又稱保護(hù)環(huán)，處于與收集極相同的電位；負(fù)載電阻(RL)：電流流過時形成電壓信號。自由空氣電離室基本結(jié)構(gòu)第二十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）

13、指形電離室（thimble chamber） 圖（a）：設(shè)想空氣外殼，中心空氣氣腔。外殼的半徑等于空氣中次級電子的最大射程，滿足電子平衡。與自由空氣電離室具有相同功能。第二十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）指形電離室（thimble chamber） 圖（b）：將圖（a）的空氣外殼壓縮，而形成固態(tài)的空氣等效外殼。該種材料中達(dá)到電子平衡的厚度可遠(yuǎn)小于自由空氣的厚度。第二十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）指形電離室（thimble chamber）圖（c）：指形電離室的剖面圖。壁材料一般選石墨，內(nèi)表面涂有導(dǎo)電材料，形成一個電極。中心 收集極由原子序數(shù)較低的材

14、料制成。室壁與空氣外殼等效。第二十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）指形電離室（thimble chamber） Farmer型電離室第二十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月二、電離室的工作特性 實際使用時，必須了解電離室本身所具有的特性，注意掌握正確的使用方法和給予必要的修正。（一）電離室的方向性 電離室的靈敏度會受到電離輻射入射方向的影響。正確的使用方法：平行板電離室應(yīng)使其前表面垂直于射線的中心軸；指形電離室應(yīng)使其主軸線與射線束中心軸的入射方向相垂直。第三十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月第三十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）電

15、離室的飽和性 在電離室電壓較低時因熱運(yùn)動導(dǎo)致帶電離子由密度大處向密度小處擴(kuò)散，正負(fù)離子在到達(dá)收集極前可能相遇復(fù)合成中性原子或分子，影響電離效應(yīng)和電離室信號之間對應(yīng)關(guān)系。 電離室工作電壓逐漸增加，離子漂移速度增加，復(fù)合和擴(kuò)散基本消除，電離室輸出信號不再隨工作電壓而變化。電離室工作在電離室的飽和區(qū)。 電壓繼續(xù)增高，碰撞電離使離子數(shù)目增殖，輸出電流急劇上升，超出正常工作電壓。第三十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月OA段：逐漸克服復(fù)合與擴(kuò)散的影響，電流。AB段：復(fù)合與擴(kuò)散消除，電流基本保持恒定。BC段：產(chǎn)生碰撞電離，電流。第三十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（三）電離室的

16、桿效應(yīng) 電離室的金屬桿和絕緣體及電纜，在輻射場中，會產(chǎn)生微弱的電離，疊加在電離室的信號電流中，影響電離室的靈敏度，這一效應(yīng)稱為桿效應(yīng)。電離室的桿效應(yīng)一般較小（1%），但也有的電離室會高達(dá)10，在實際應(yīng)用中應(yīng)盡量避免并給予校正。第三十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（四）電離室的復(fù)合效應(yīng) 電離室工作在飽和區(qū)中也還是存在復(fù)合效應(yīng)，可采取“雙電壓法”作校正。電離室分別在兩個電壓V1和V2下，收集的電荷分別為Q1和Q2。V1為正常工作電壓，V1和V2的比值要大于3。利用二次多項式計算復(fù)合校正因子PS。對脈沖式或脈沖掃描式輻射，不同的(V1/V2)有不同的ai 值。第三十五張，PPT共一百

17、零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（五）電離室的極化效應(yīng)（polarity effect） 對于給定的電離輻射，電離室收集的電離電荷會隨收集極工作電壓極性的變化而變化，這種變化現(xiàn)象稱為極化效應(yīng)。引起極化效應(yīng)的主要原因是：（1）對指型電離室，因電離室結(jié)構(gòu)造成空間電荷分布依賴于電離室收集極的極性，又因正負(fù)離子遷移率不同造成收集效率的差異，這種差異可通過提高收集電壓而減少，但不能完全消除。（2）電離室靈敏體積以外收集到的電流也會引起電離室極化。 消除極化效應(yīng)的影響可通過改變電離室工作電壓極性，取其測量平均值。極化效應(yīng)應(yīng)在0.5%。第三十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（六）溫度氣壓效應(yīng) 對非

18、密閉電離室，電離室空腔中的空氣密度隨環(huán)境的溫度和氣壓而變化。對溫度和氣壓的校正公式為： 此處，t和p分別為測量現(xiàn)場的溫度和氣壓，t的量綱為 0C，p的量綱為 mbar(毫巴)，T為國家標(biāo)準(zhǔn)實驗室校準(zhǔn)該電離室時(包括靜電計)的溫度，一般都轉(zhuǎn)換為20 0C。第三十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月三、電離室測量吸收劑量的原理原理：電離室可以用來測量電離輻射在空氣或空氣等效壁中產(chǎn)生的次級粒子的電離電荷。另外，在空氣中產(chǎn)生一對正負(fù)離子對所消耗的電子動能，基本為一常數(shù)，即平均電離能為W/e33.97J/C。用電離室測量吸收劑量分兩步： （1）用電離室測量由電離輻射產(chǎn)生的電離電荷； （2）用空

19、氣的平均電離能計算并轉(zhuǎn)換成電離輻射沉積的能量，即吸收劑量。 第三十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（一）中低能X（）射線吸收劑量的測量 低于2MV-X射線或鈷-60 射線能量時，電離室的室壁可以滿足電子平衡條件，介質(zhì)中的吸收劑量可以用相同位置的照射量轉(zhuǎn)換。 空氣中和介質(zhì)中吸收劑量之間關(guān)系：或令：A=(m/a) 為傳輸系數(shù)，表示能量通過室壁的份額，其值略小于1。第三十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）高能電離輻射吸收劑量的測量 電子平衡條件不滿足，根據(jù)布拉格格雷（BraggGray）空腔理論，電離輻射在介質(zhì)中沉積的能量即吸收劑量，可以通過測量其置放在介質(zhì)中的小氣腔

20、內(nèi)的電離電荷量轉(zhuǎn)換得到。 在氣腔的直徑遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于次級電子的最大射程時，氣腔的引入不會對次級電子的分布產(chǎn)生影響。這樣介質(zhì)吸收電離輻射的能量Em與氣腔中所產(chǎn)生的電離量Ja應(yīng)有以下關(guān)系：式中，(S/)m /(S/)a為介質(zhì)與空氣的平均質(zhì)量阻止本領(lǐng)之比。此式為“布喇格-格雷”公式。第四十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月第四十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月綜合低能X（）射線和高能電離輻射（包括電子、X（）射線等）的測量原理，需注意以下幾點(diǎn)： （1）中低能X（）射線，首先測量照射量，但電離室壁材料不僅空氣等效，而且室壁厚度要滿足電子平衡條件； （2）利用布拉格格雷理論測量吸收劑量

21、時，就不需要電子平衡條件，因為根據(jù)空腔電離理論，氣腔中產(chǎn)生的電離電荷量只與介質(zhì)實際吸收的能量有關(guān)。第四十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（3）對中低能X（）射線測量時，只要電離室壁材料和空氣等效，對空腔的大小并沒有實際的限制。如在空氣中測量低水平輻射時，電離室的體積往往較大。 用空腔理論測量高能電離輻射的吸收劑量時，氣腔應(yīng)足夠小，一般要小于次級電子的最大射程，但也不能過分小，以致造成由次級電子電離產(chǎn)生的電子大量跑出氣腔，而使布拉格格雷關(guān)系式失效。第四十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月小結(jié)：1、電離室基本工作原理2、指形電離室的工作特性（六點(diǎn)）3、電離室測量中低能光子

22、吸收劑量原理4、電離室測量高能電離輻射原理（布拉格格雷空腔理論）第四十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月3 電離輻射質(zhì)的確定 電離輻射質(zhì)的定義：電離輻射穿射物質(zhì)的本領(lǐng)。 一、X（）射線質(zhì)的確定 放射性治療中所用的X（）射線又分中低能X射線、高能X射線、放射性核素產(chǎn)生的射線，它們的射線質(zhì)確定的方法不盡相同，需分別對待。第四十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（一）中低能X射線 通過X射線穿過某種介質(zhì)時衰減的程度來定義，通常用半價層(HVL)表示。 X射線穿過某種介質(zhì)時遵循指數(shù)衰減規(guī)律。式中，N0：為入射的光子數(shù)，l：為吸收體的厚度， ：為線性衰減系數(shù)。 半價層HVL為：

23、HVL=ln2/ =0.693/ 臨床劑量學(xué)中，半價層通常按X射線機(jī)的球管電壓的大小和使用的過慮板，分別用鋁或銅材料的厚度來表示，如2mm Al，0.5mm Cu等。 第四十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）放射性核素產(chǎn)生的射線 射線由放射性核素特定能級衰變而來，因此能量是固定的，對鈷-60，衰變過程中釋放二條射線，其能量為1.17MeV和1.33MeV，且概率相同。因此平均能量為1.25MeV。 對能譜較為復(fù)雜的放射性核素，須對不同能量的射線的衰變概率加權(quán)取平均。 一般用其核素名和輻射類型表示，如鈷-60射線、銫-137射線等。 第四十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于202

24、2年6月（三）高能X射線（1）標(biāo)稱加速電位。 高能X射線的射線質(zhì)原則上也可以用半價層來表示，但是因高能X射線的穿透力較強(qiáng)，線性衰減系數(shù)隨射線質(zhì)的變化比較小，因此高能X射線的射線質(zhì)通常用電子的標(biāo)稱加速電位（nominal acceleration potential）表示，單位為百萬伏或兆伏（MV）。 電子的標(biāo)稱加速電位應(yīng)該等于電子擊靶前的電子束能量，但實際測量該值比較困難。第四十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月第四十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（2）用輻射質(zhì)指數(shù)（radiation quality index)表示 定義方法有兩種： （a）保持源到探測器的距離（

25、SDD）等于源-軸距離（SAD），用水體模中20cm處與10cm處的組織體模比TPR的比值表示。（b）保持源到水體模表面的距離（SSD）等于源-軸距離（SAD），用水體模中20cm處與10cm處的百分深度劑量PDD的比值表示。第五十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月10cm10cmSDD20cm10cm（a）10cm10cmSSD20cm10cm（b）第五十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月二、高能電子束射線質(zhì)的確定 由于電子束是帶電粒子，它的能譜隨著射線在介質(zhì)中的穿行而連續(xù)變化。第五十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月對于高能電子束，主要關(guān)心的是模體表面和水

26、中特定深度處的能量定義和表示方法。（一）模體表面的平均能量 高能電子束在模體表面的平均能量 ，是表示電子束穿射介質(zhì)的能力和確定模體中不同深度處電子束平均能量的一個重要參數(shù)。確定方法：由高能電子束在水中的百分深度劑量曲線或百分深度電離曲線的半峰值劑量深度R50（cm）表示。 第五十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月第五十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 若R50,d由固定源探測器距離來測定，平均能量為： 若R50,d或R50,i 由固定源體模表面距離來測定，平均能量為： 或:第五十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（二）模體表面的最大可幾能量 模體表面的最大

27、可幾能量EP,0是一個常用的參數(shù)，由電子在水中的射程Rp確定。 射程的測量應(yīng)在較大的射野和源體模表面的距離SSD=100cm條件下進(jìn)行。 式中系數(shù)為： C1=0.22MeV, C2=1.98MeVcm-1, C3=0.0025MeVcm-2 該值根據(jù)測量和蒙特卡羅方法計算得出，在150MeV能量范圍內(nèi)，誤差為2。第五十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月（三）不同深度處的平均能量 隨模體深度的增加，電子束的能量發(fā)生變化。在深度z處的電子束的平均能量 ，可近似用其表面平均能量 和射程 來表示： 此式，僅對低能電子束（E010MeV)或較高電子束能量時較小深度處時成立。第五十七張，PPT

28、共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月小結(jié)：1、X()射線輻射質(zhì)的確定2、高能電子束輻射質(zhì)的確定第五十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月4 吸收劑量的校準(zhǔn) 校準(zhǔn)的必要性：理論上設(shè)想的電離室，實際設(shè)計和制作是很困難的，現(xiàn)場使用的電離室（指形電離室和平行板電離室），為了能適應(yīng)實際測量需要，往往對有些條件作了近似處理。因此，將現(xiàn)場電離室直接用于測量各種類型的電離輻射的吸收劑量之前，必須進(jìn)行校準(zhǔn)，并選擇和確定與之相適應(yīng)的相關(guān)系數(shù)。第五十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月校準(zhǔn)完成單位：國家級的計量監(jiān)督部門，作為一級國家標(biāo)準(zhǔn)實驗室，或由其授權(quán)并經(jīng)計量標(biāo)準(zhǔn)傳遞的地方計量監(jiān)督部門，作為次級

29、標(biāo)準(zhǔn)實驗室。校準(zhǔn)執(zhí)行的技術(shù)規(guī)程：IAEA和WHO發(fā)表的277號技術(shù)報告及其修訂版推薦的X（）射線和電子束吸收劑量測量的技術(shù)規(guī)程。我國國家技術(shù)監(jiān)督局根據(jù)這一技術(shù)規(guī)程，于1991年頒布了國家計量技術(shù)規(guī)范，并于1992年實施。光子和高能電子束吸收劑量測定方法 中國計量出版社 1991第六十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月一、吸收劑量測量用電離室、模體、幾何條件的技術(shù)要求 由有照射量基準(zhǔn)或空氣比釋動能基準(zhǔn)的標(biāo)準(zhǔn)實驗室，負(fù)責(zé)對現(xiàn)場使用的測量儀表（電離室和靜電計）進(jìn)行校準(zhǔn)和檢驗，給出相關(guān)的照射量校準(zhǔn)因子Nx或空氣比釋動能校準(zhǔn)因子Nk。 一般都是在水模體（簡稱水箱）中進(jìn)行的。因為人體組織接受的電

30、離輻射的吸收劑量，是通過在水模體中測得的吸收劑量轉(zhuǎn)換后得到的。第六十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月第六十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月不同輻射質(zhì)有效測量點(diǎn)Peff的位置，r為電離室氣腔半徑輻射質(zhì) Peff中能X射線 幾何中心 60Co 射線 0.6r 高能X射線 0.6r高能電子線 0.5r 有效測量點(diǎn)Peff，修正電離室氣腔內(nèi)電離輻射注量的梯度變化。 第六十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月在水中測量吸收劑量，需規(guī)范測量的幾何條件，如為了克服水中吸收劑量梯度變化對劑量校準(zhǔn)的影響，電離室應(yīng)置于一特定深度，此為校準(zhǔn)深度。第六十四張，PPT共一百零一頁，

31、創(chuàng)作于2022年6月固體體模中X()吸收劑量的測量如果在測量位置處，射線的能譜分布和原射線和散射線的注量在兩種介質(zhì)中相同，則固體體模中吸收劑量轉(zhuǎn)換到水中吸收劑量公式為：因水和固體體模對射線的吸收不完全相同，需對測量深度進(jìn)行校正：其中， 為平均質(zhì)能吸收系數(shù)；ESC為散射校正因子（因固體材料的電子密度比水的要大，需作額外散射校正）； 為平均線性衰減系數(shù)。第六十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月固體體模中電子束吸收劑量的測量 如果在固體材料和水體模中，最大劑量深度dmax處電子的能譜和注量相同，則在水和固體中的吸收劑量為： 為平均非限制質(zhì)量阻止本領(lǐng)，在0.150MeV能量范圍內(nèi)是常數(shù)。如

32、下表： 水/聚苯乙烯 水/有機(jī)玻璃 1.030 1.033第六十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月一般在dmax處電子的能譜和注量不相同，水和介質(zhì)中吸收劑量關(guān)系為：w和m為dmax處水和介質(zhì)的電子注量。 水和聚苯乙烯中深度dmax處的電子注量比值 （MeV） 5 1.039 7 1.033 10 1.025 13 1.017 16 1.009 第六十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月二、中低能X射線吸收劑量校準(zhǔn) IAEA的方法： 先將現(xiàn)場使用的電離室，經(jīng)國家標(biāo)準(zhǔn)實驗室的照射量基準(zhǔn)或空氣比釋動能基準(zhǔn)校準(zhǔn)后，得校準(zhǔn)因子NK，儀表讀數(shù)，角標(biāo)c表示校準(zhǔn)時使用的輻射質(zhì)。根據(jù)它們的

33、定義，在中低能X射線能量范圍內(nèi)，兩到照射量校準(zhǔn)因子Nx，或空氣比釋動能M為校準(zhǔn)時電離室劑量儀的個校準(zhǔn)因子的關(guān)系為第六十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 在用戶現(xiàn)場如醫(yī)院，測量均勻水模體中用戶點(diǎn)P的吸收劑量，將經(jīng)過照射量或空氣比釋動能基準(zhǔn)校準(zhǔn)的電離室置放在水模體中，電離室的中心 與P相重合。劑量儀儀表讀數(shù)為Mu（U為用戶所用電離輻射的輻射質(zhì)），則 點(diǎn)的照射量為： 表示以 點(diǎn)為中心、直徑等于電離室外徑的一空氣腔置換電離室后的照射量。第六十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月K為輻射質(zhì)校正因子 當(dāng)用戶現(xiàn)場使用的輻射質(zhì)與電離室作校準(zhǔn)時的輻射質(zhì)不同時，對電離室的能量響應(yīng)的校準(zhǔn)。

34、在中低能X射線的能量范圍內(nèi)，電離室壁對射線的吸收校正和室壁材料不完全等效的校正，均包含在照射量校準(zhǔn)因子NX之中。第七十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月均勻水模體中P點(diǎn)的吸收劑量DW為如用空氣比釋動能校準(zhǔn)因子NK，DW為校正因子以修正空氣和電離室壁材料置換水后，對輻射場的擾動影響，也稱為置換校正因子。 為水與空氣質(zhì)能吸收系數(shù)之比，Pu為擾動第七十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月三、高能電離輻射吸收劑量校準(zhǔn) IAEA方法,大致可分成三個步驟： 第一步，將用戶電離室置于國家標(biāo)準(zhǔn)實驗室的鈷-60射線空氣輻射場中。為滿足電子平衡，電離室應(yīng)戴有標(biāo)準(zhǔn)厚度的電子平衡帽，得出空氣比釋動

35、能校準(zhǔn)因子NK或照射量校準(zhǔn)因子NX。第七十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 第二步，定義用戶電離室的空氣吸收劑量校準(zhǔn)因子ND：式中為校準(zhǔn)條件下，電離室空腔內(nèi)的吸收與空氣比釋動和照射量的關(guān)系分別為：劑量。此條件下的吸收劑量能第七十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月式中 g為次級電子在空氣中以軔致輻射形式損失的能量份額，對于鈷-60射線，g0.003； Km為電離室材料空氣不完全等效的校正因子； Katt為電離室材料（包括平衡帽）對射線吸收和散射的校正因子。和第七十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 考慮應(yīng)用方便，常用電離室的Km和Katt的數(shù)值以表格形式給出

36、。 可以得出，以空氣比釋動能校準(zhǔn)因子NK或照射量校準(zhǔn)因子NX計算得到的空氣吸收劑量校準(zhǔn)因子ND為：更適合國內(nèi)應(yīng)用第七十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 第三步，應(yīng)用于用戶輻射場中時，將經(jīng)標(biāo)準(zhǔn)實驗室校準(zhǔn)過的電離室置放在標(biāo)準(zhǔn)水模體中進(jìn)行測量。根據(jù)布拉格格雷理論和關(guān)系式，水中特定位置高能X（）射線和電子束的吸收劑量，即電離室的有效測量點(diǎn)處的吸收劑量DW應(yīng)等于式中：MU為經(jīng)溫度和氣壓校準(zhǔn)后的電離室劑量儀表讀數(shù)；止本領(lǐng)比值。為水與空氣的阻第七十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 Pcel為電離室中心收集極空氣不完全等效的校正因子。對由石墨、塑料制成的中心收集極，Pcel1。不同

37、半徑鋁收集極的電離室Pcel因子查相應(yīng)表格得到。第七十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月小結(jié)：1、吸收劑量校準(zhǔn)的技術(shù)要求 （了解）2、不同輻射質(zhì)有效測量點(diǎn)的位置 （記憶） 中低能X射線 幾何中心 60Co射線 0.6r 高能X射線 0.6r 高能電子束 0.5r3、中低能X射線吸收劑量校準(zhǔn) （掌握） 1） NX 或 NK 2）第七十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 對低能X射線（管電壓低于100kV）4、高能電離輻射吸收劑量校準(zhǔn) （掌握） 1） NX 或 NK 2） 3）空氣吸收劑量校準(zhǔn)因子第七十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 除電離室方法以外，實踐中

38、還使用量熱法、化學(xué)劑量計法等。有些場合下，更常用熱釋光、膠片、半導(dǎo)體等劑量測量方法。6 吸收劑量的其它測量方法第八十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月一、量熱法 最直接、最基本的方法。 量熱計的基本原理：當(dāng)介質(zhì)受到電離輻射照射后，介質(zhì)所吸收的輻射能量，除少部分可能引起化學(xué)反應(yīng)外，主要會轉(zhuǎn)換成熱能，從而導(dǎo)致該介質(zhì)溫度的升高，溫度的變化直接反映了介質(zhì)吸收輻射能量的程度，由此可確定介質(zhì)的吸收劑量。第八十一張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月熱敏材料（吸收體）： 石墨、聚苯乙烯等 （過去） 水 （現(xiàn)在） 量熱法的特點(diǎn)：直接測量吸收劑量，具有良好的能響特性和極高的精度。一般在國家標(biāo)準(zhǔn)實

39、驗室里作為吸收劑量的測量基準(zhǔn)。第八十二張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月二、化學(xué)劑量計法原理：測定物質(zhì)吸收電離輻射的能量會引起化學(xué)變化。硫酸亞鐵化學(xué)劑量計（弗瑞克劑量計）：使用最普遍、測量精度最高。弗瑞克劑量計基本原理：硫酸亞鐵水溶液經(jīng)電離輻射照射，溶液中的Fe2被氧化成Fe3。Fe3的濃度正比于硫酸亞鐵水溶液所吸收的輻射能量，用紫外分光光度計在波長為244nm和304nm處測量三價鐵離子的濃度，即可確定吸收劑量。第八十三張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月三、熱釋光劑量計原理：根據(jù)固體能帶理論，具有晶體結(jié)構(gòu)的固體，因含有雜質(zhì)，造成晶格缺陷，稱為“陷阱”，當(dāng)價帶上的電子獲得電

40、離輻射的能量，遷躍到導(dǎo)帶，不穩(wěn)定而落入“陷阱”，如對該物質(zhì)加熱，會使電子重新回到價帶上，并將電離輻射給予的能量，以可見光的形式輻射出去。發(fā)光強(qiáng)度與“陷阱”所釋放的電子數(shù)成正比。而電子數(shù)又與物質(zhì)吸收輻射能量有關(guān)。經(jīng)過標(biāo)定，可測量吸收劑量。第八十四張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月常用的熱釋光材料為氟化鋰(LiF，TLD-100)，有效原子序數(shù)為8.2，與軟組織（)比較接近，適合臨床應(yīng)用。 第八十五張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月熱釋光劑量計讀出系統(tǒng)框圖記錄儀放大器光電倍增管熱 源光濾過加熱盤高 壓第八十六張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 熱釋光劑量計的測量精度：

41、經(jīng)過嚴(yán)格校準(zhǔn)和對熱釋光材料的精心篩選，精度可達(dá)9597。應(yīng)用：選擇使用發(fā)光效率高、發(fā)光曲線簡單和易于加工成型、物理和化學(xué)性能穩(wěn)定的熱釋光材料。 劑量建成區(qū) 近距離治療放射源周圍的劑量分布 患者劑量監(jiān)測和劑量比對 等特別需要場合。第八十七張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月四、膠片劑量儀 放射照相用膠片組成：片基（厚度約0.2mm厚，透明）、乳膠（覆蓋在片基雙面或單面的含溴化銀晶體顆粒）、乳膠保護(hù)涂層。 當(dāng)膠片受可見光或電離輻射照射時，溴化銀(AgBr)晶體顆粒中的銀離子（Ag）還原為銀原子（Ag），數(shù)個銀原子就形成所謂的“潛影”。洗片時，洗片液分子促使晶體顆粒的Ag還原為Ag，這種轉(zhuǎn)變

42、在含有“潛影”的晶體顆粒中進(jìn)行得更迅速，因此選擇合適的洗片時間就形成高黑度差別的影像。第八十八張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 光學(xué)密度用來定量膠片黑的程度，用符號OD表示，定義為 式中：I0是光線入射強(qiáng)度，It是光線透過強(qiáng)度。沒有曝光的膠片也能阻止少量光線，形成本底密度，測量密度扣除本底密度稱為凈密度。 第八十九張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月膠片在劑量學(xué)中的應(yīng)用主要有三個方面： （1）檢查射野的平坦度和對稱性； （2）獲取臨床常用劑量學(xué)數(shù)據(jù)，如高能 X（）射線的離軸比、電子束的百分深度劑量和離軸比； （3）驗證劑量分布，如相鄰射野間劑量分布的均勻性、治療計劃系統(tǒng)劑量計算的精確度。 第九十張，PPT共一百零一頁，創(chuàng)作于2022年6月 與其他類型劑量儀相比，膠片劑量儀的優(yōu)點(diǎn)是：（1）同時測量一個平面內(nèi)所有點(diǎn)劑量，可以減少照射時間和測量時間；（2）有很高的空間分辨率；可以測量不均勻固體介質(zhì)中的劑量分布。第九十一張，P