電磁場與電磁波7

第7章天線技術(shù)7.2基本振子的輻射7.3天線的基本電參數(shù)7.5二元天線陣7.4對稱天線的輻射場7.6均勻直線天線陣7.8常用面天線7.1引言7.7常用線天線信息傳遞方式:有線通信：用傳輸線來傳遞信息，無線通信系統(tǒng)框圖7.1引言無線通信系統(tǒng):信息源信號變換發(fā)射機發(fā)射天線接收天線接收機信號變換原信息如固定電話等；無線通信：通過電磁波來傳遞信息，如廣播、電視、雷達和衛(wèi)星等。接收天線下行波發(fā)射機發(fā)射天線饋線接收機導(dǎo)行波饋線矩形波導(dǎo)圓波導(dǎo)同軸線微帶線天線的定義：用來發(fā)射或接收無線電波的裝置。天線的作用：為電磁波并傳送到空間，或者將空間傳來的電磁波能量轉(zhuǎn)變?yōu)楦哳l電流并傳送到接收機；定向發(fā)射或接收電磁波。將發(fā)射機送來的高頻電流能量轉(zhuǎn)變天線的分類：按用途分：通信天線，用來傳遞文字、聲音和圖雷達天線，用來探測活動目標(biāo)的方位、距離和高度像等信息；廣播電視天線，用來傳遞廣播電視信號；等。第7章天線技術(shù)引言微波天線（，）～～～～短波天線（

，）～～超短波天線（，）按波長分：

長波天線（，）～～中波天線（，）～～按結(jié)構(gòu)形式分：線天線，由尺寸遠小于波長的細長導(dǎo)線構(gòu)成；面天線，由口徑尺寸遠大于波長的金屬表面構(gòu)成，主要用于微波波段。按極化形式分：直線極化天線；圓極化天線；橢圓極化天線。第7章天線技術(shù)引言中、短波天線微波接力天線第7章天線技術(shù)引言微波天線第7章天線技術(shù)引言拋物面天線第7章天線技術(shù)引言鐵塔中波天線第7章天線技術(shù)引言引向天線（八木天線）第7章天線技術(shù)引言上海電視塔（468米）廣州塔（610米）迪拜塔（828米）第7章天線技術(shù)引言動態(tài)位的定義：將其代入麥克斯韋方程可得7.2基本振子的輻射1.動態(tài)位稱為達朗貝爾方程，其解為,,,上式表明，時刻的動態(tài)位決定于時刻的場源，即場源的作用要經(jīng)過時間以后才能傳到距場源的地方，而播所需的時間。正是電磁波傳例如：日光是一種電磁波，在某處某時刻見到的日光并不是該時刻太陽所發(fā)出的，而是在大約8分20秒前太陽發(fā)出的，8分20秒內(nèi)光傳播的距離正好是太陽到地球的平均距離。對于正弦電磁場，動態(tài)位的定義為稱為亥姆霍茲方程，其解為,,代入復(fù)數(shù)形式的麥克斯韋方程可得

,對于線電流有注意：1.式中所有場量均為用最大值表示的復(fù)數(shù)；

2.動態(tài)矢量位的方向與電流方向相同。線電流的動態(tài)矢量位電基本振子：一段長度遠小于波長、載有等幅同相高頻電流的導(dǎo)線稱為電基本振子。電基本振子的電磁場：將電基本振子置于球坐標(biāo)系中心如圖，則有它在球坐標(biāo)系中的三個分量為2.電基本振子的輻射第7章天線技術(shù)基本振子的輻射電場磁場電基本振子的近區(qū)場：滿足條件的區(qū)域稱為去的低次冪項，得近區(qū)。此時電磁場主要由的高次冪項決定，故可略由及可得考慮到電基本振子兩端的電荷與電流的關(guān)系為，即，故有近區(qū)場的性質(zhì)：（1）電場與電偶極子的電場相同，而磁場與恒定電流電偶極子的電場恒定電流元的磁場元的磁場相同，即電基本振子在近區(qū)為準(zhǔn)靜態(tài)場。（2）坡印廷矢量的平均值為零，即這表明，電基本振子在近區(qū)沒有電磁能量輻射。電基本振子的遠區(qū)場：滿足條件去的高次冪項，得遠區(qū)。此時電磁場主要由的低次冪項決定，故可略的區(qū)域稱為電場磁場元的磁場相同，即電基本振子在近區(qū)為準(zhǔn)靜態(tài)場。（2）坡印廷矢量的平均值為零，即這表明，電基本振子在近區(qū)沒有電磁能量輻射。電基本振子的遠區(qū)場：滿足條件去的高次冪項，得遠區(qū)。此時電磁場主要由的低次冪項決定，故可略的區(qū)域稱為遠區(qū)場的性質(zhì)：電場與磁場在空間相互垂直，均與成反比，為橫電磁波坡印廷矢量的平均值為實數(shù)，且沿方向?？梢娪须姶拍芰垦貜较蜉椛?。（即TEM波）。電基本振子在遠區(qū)為非均勻球面波，具有方向性。電場與磁場的比值等于，稱為波阻抗；azyyx面(面)方向圖面(面)方向圖立體圖（子午面）（赤道面）盲區(qū)警戒雷達方向圖輻射功率為電基本振子的輻射功率：由于坡印廷矢量的平均值為例：頻率的功率源饋送給電基本振子的電流為。設(shè)電基本振子的長度為，計算赤道平面上離原點處的電場強度和磁場強度；計算處的平均功率密度；計算輻射電阻。解：因為，滿足遠區(qū)條件，故電基本振子的輻射電阻：假設(shè)輻射功率全部被一等效電阻吸收，稱為輻射電阻,用表示，因為

,

故

設(shè)電基本振子的軸線沿東西方向水平放置，在遠處有一移動接收臺停在正南方，此時收到最大電場強度。當(dāng)電臺沿以電基本振子為中心的圓周在地面上移動時，電場強度漸漸減小，問當(dāng)電場強度減小為最大值的一半時，電臺的位置偏離正南方多少度？作業(yè)1.8.12.已知電基本振子長1米，其中電流為求距電基本振子，處的平均功率流密度。對偶原理：如果描述物理現(xiàn)象的兩個方程具有相同的數(shù)學(xué)形式，那么它們的解也具有相同的數(shù)學(xué)形式。因此，根據(jù)兩個方程的對偶關(guān)系，由一個方程的解就可以直接寫出另一個方程的解，這就是對偶原理。3.磁基本振子的輻射磁流與磁荷：我們知道，電流產(chǎn)生磁場，且滿足右螺旋關(guān)系；電荷產(chǎn)生電場。假設(shè)電與磁具有對偶關(guān)系，即磁流產(chǎn)生電場，且滿足左螺旋關(guān)系；磁荷產(chǎn)生磁場。如圖所示。電流磁流

說明：磁荷與磁流是假想的，到目前為止，在自然界中并沒有發(fā)現(xiàn)磁荷與磁流的存在。引入磁流、磁荷后的麥克斯韋方程為，負(fù)號表示磁流與電場滿足左螺旋關(guān)系正號表示電流與磁場滿足右螺旋關(guān)系，，。只有電流與電荷和只有磁流與磁荷時的麥克斯韋方程分別為只有電流和電荷只有磁流和磁荷比較上述兩種場的數(shù)學(xué)形式可得對偶關(guān)系為，，，，磁基本振子：一段長度遠小于波長，其上磁流等幅同相分布的細導(dǎo)線。磁基本振子的電磁場：已知電基本振子的輻射場為，由對偶關(guān)系可得，，，，，磁基本振子的電磁場為即磁基本振子遠區(qū)場的性質(zhì)：電場與磁場在空間相互垂直，均與成反比，為坡印廷矢量的平均值為實數(shù)，且沿方向?？梢娪须姶拍芰垦貜较蜉椛?。橫電磁波（即TEM波）。磁基本振子在遠區(qū)為非均勻球面波，具有方向性。電場與磁場的比值等于，稱為波阻抗；面方向圖面方向圖偶極矩為，可將其等效為磁基本振子。因，其復(fù)數(shù)形式為為，故磁荷為，對應(yīng)的磁流為

小電流環(huán)的電磁場：設(shè)有小電流環(huán)位于平面坐標(biāo)原點，其周長遠小于波長，環(huán)上電流等幅同相，其磁代入磁基本振子的電磁場表達式中得即電場與磁場在空間相互垂直，均與成反比，為坡印廷矢量的平均值為實數(shù)，且沿方向?？梢娪须姶拍芰垦貜较蜉椛?。橫電磁波（即TEM波）。磁基本振子在遠區(qū)為非均勻球面波，具有方向性。電場與磁場的比值等于，稱為波阻抗；小電流環(huán)電磁場的性質(zhì)：場與環(huán)的面積成正比，與環(huán)的形狀無關(guān)。輻射功率為小電流環(huán)的輻射功率：由于坡印廷矢量的平均值為阻吸收，該電阻稱為輻射電阻，用表示，因為功率小電流環(huán)的輻射電阻：假設(shè)輻射功率全部被一等效電，故例：求波源頻率，線長的導(dǎo)線段的輻射電阻。設(shè)導(dǎo)線是長直的；設(shè)導(dǎo)線彎成環(huán)形形狀。解：波長，可視為電基本振子天線，其輻射電阻為；對于環(huán)形導(dǎo)線可視為磁偶極子天線，半徑，其輻射電阻為式中稱為方向性函數(shù)。它與天線的電流及離開天7.3天線的基本電參數(shù)1.方向性函數(shù)和方向性圖方向性函數(shù)：天線的遠區(qū)場均可表示為線的距離無關(guān)。歸一化方向性函數(shù)：最大值為1的方向性函數(shù)。即電基本振子的方向性函數(shù)為任意方向上的電場強度還可表示為電基本振子的歸一化方向性函數(shù)為方向性圖：根據(jù)方向性函數(shù)繪制的圖形稱為方向性圖。電基本振子的面方向性圖為倒“8”字形。主瓣：方向性圖中最大的波瓣叫主瓣。旁瓣：方向性圖中除主瓣之外的波瓣叫旁瓣，又后瓣：與主瓣相反方向叫副瓣或側(cè)瓣。上的波瓣叫做后瓣。后瓣主瓣旁瓣主瓣軸方向性圖的參數(shù)：在對各種天線的方向性圖進行定量比較時，通常考慮以下幾個參數(shù)：，故又稱為3分貝主瓣寬度。用表示。角，用表示。因為

半功率主瓣寬度：主瓣最大值兩邊功率密度等于最大功率密度的一半（電場強的兩個輻射方向之間的夾度等于最大值的倍）副瓣電平：最大副瓣功率密度與主瓣功率密度的比值稱為副瓣電平，即前后比：主瓣功率密度與后瓣功率密度的比值稱為前后比，即2.方向性系數(shù)天線在最大輻射方向上的方向性方向性系數(shù)的定義：射功率密度。式中，、分別表示無方向性天線的輻射功率及其輻系數(shù)定義為在相同輻射功率、相同距離的條件下，天線在該方向上的輻射功率密度與無方向性天線的輻射功率密度之比。即由于，故有是最大值而非有效值第7章天線技術(shù)天線的基本電參數(shù)最大輻射方向上的電場強度因為輻射功率為而無方向性天線的輻射功率為根據(jù)方向性系數(shù)的定義，由此可得又因為，，故方向性系數(shù)還可表示當(dāng)時，有例：計算電基本振子的方向性系數(shù)。解：因電基本振子的歸一化方向性函數(shù)為，故示為第7章天線技術(shù)天線的基本電參數(shù)例：已知某天線的輻射功率為60W，在最大輻射方向上的方向性系數(shù)為400，求：射場，其輻射功率應(yīng)為多大？②若方向性系數(shù)改為100，那么要產(chǎn)生同樣大小的輻①距天線60km處，在最大輻射方向上電場強度。②由得解：①由方向性系數(shù)的計算公式得第7章天線技術(shù)天線的基本電參數(shù)效率的定義：天線的輻射功率與天線的輸入功率之比稱為天線的效率。即式中，為天線的總損耗功率。3.效率若把總損耗功率視為被一等效電阻吸收，該等效電阻稱為損耗電阻，用表示。則有，故天線的效率可表示為（包括導(dǎo)體和介質(zhì)中的損耗）可見，要想提高天線的效率應(yīng)盡可能增大輻射電阻和降低損耗電阻。天線在最大輻射方向上的功率密度

與理想天線（無增益的定義：在相同輸入功率，相同距離的條件下，方向性、無損耗天線）在該方向上的功率密度之比稱為天線的增益。即4.增益因，，增益還可表示為由于，，故，即例：設(shè)有兩個天線，其方向性系數(shù)分別為，，其效率分別為﹪，﹪，求：輻射功率相等時兩天線在最大輻射方向上的電場強度之比；輸入功率相等時兩天線在最大輻射方向上的電場強度之比；解：由方向性系數(shù)的計算公式得，，再由增益的計算由增益與方向性系數(shù)和效率的關(guān)系得公式得輸入阻抗的定義：天線輸入阻抗定義為天線輸入端的電壓與電流的比值，即5.輸入阻抗要使天線效率高，就必須使天線與饋線良好匹配。天線的輸入阻抗是天線的一個重要參數(shù)，它與天線的幾何形狀、激勵方式、與周圍物體的距離等因素有關(guān)。只有少數(shù)較簡單的天線才能準(zhǔn)確計算其輸入阻抗，多數(shù)天線的輸入阻抗則需要通過實驗測定，或進行近似計算。為了在空間一點M處產(chǎn)生某特定值的電場，若采用無方向性的理想天線來發(fā)射需輸入10W的功率，問采用增益為10的天線需輸入多少功率？無方向性理想天線：增益為10的天線：，故得6.有效長度變的條件下，假設(shè)天線上的電流為均勻分布，且等于有效長度的定義：在保持天線最大輻射電場強度不天線的輻射能力越強。輸入端的電流時的等效長度，用表示。越長，天天線長為，取長度元，天線電流分布如圖所示，線歸算于饋電點電流（輸入電流)的有效長度：設(shè)某線其上電流為，可視為電基本振子，則有長為的線天線的電場強度最大值為比較后得假設(shè)天線上的電流為均勻分布，且等于饋電點電流，則長為的線天線的電場強度的最大值為，其中為輸入電流,試求有效長度。例：一長度為

,中心饋電的短振子,其電流分布為第7章天線技術(shù)天線的基本電參數(shù)例：一線天線的高度為，其電流分布為求歸算于輸入電流的天線的有效高度。解：故有。解：因為，，故，因為，，，極化特性：天線在最大輻射方向上電場方向隨時間變化的規(guī)律，可分為線極化，圓極化和橢圓極化。線來的電磁波極化形式一致，稱為極化匹配，否則為極極化（電場方向與地面垂直）

。若接收天線與空間傳極化又分為水平極化（電場方向與地面平行）和垂直7.極化特性化失配。8.頻帶寬度頻帶寬度：當(dāng)工作頻率變化時，天線的電參數(shù)不應(yīng)頻帶寬度的不同，可分為窄頻帶，寬頻帶和超寬頻帶超出規(guī)定的范圍，這一頻率范圍成為頻帶寬度。根據(jù)天線。作業(yè)：8.108.13對稱天線：由雙臂長為，中間斷開且接有高頻電流7.4對稱天線的輻射場的一段直導(dǎo)線或金屬管組成，如圖所示。對稱天線上的電流分布：對稱天線可視為一段終端開由傳輸線理論知，傳輸線上的電流呈駐波分布，且在開路的雙線傳輸線向兩邊各自張開而形成的一種天線。如圖，式中為相移常數(shù)。路端為其節(jié)點，即對稱天線的輻射場：在處取長度元，可視為電基本振子，則它在遠區(qū)任一點的輻射電場為同理，在處，取長度元，它在點處的電場為兩個電基本振子的輻射電場為全部對稱天線在P點處的輻射電場為由于，，，故在幅度因子中但因相位對距離的變化極為敏感，故在相位因子中

，同理代入上式得稱為對稱天線的方向性函數(shù)，則輻射電場強度為令而磁場強度為可見對稱天線的輻射場為球面電磁波。練習(xí)題：已知對稱天線的全長，電流振幅為,求離開天線處的最大電場強度。據(jù)此，可繪出對稱天線的歸一化方向性圖如圖所示。解：，，。半波對稱天線：指全長為半個波長的對稱天線。半波對稱天線歸一化方向性函數(shù)為半波對稱天線的輻射場：將代入對稱天線的輻射電場表達式可得半波對稱天線的輻射電場為半波對稱天線的主瓣寬度：由得，故半功率主瓣寬度為全波對稱天線：指全長為一個波長的對稱天線。全波對稱天線的輻射場：將代入對稱天線的輻射電場表達式可得全波對稱天線的輻射電場為全波對稱天線的方向性函數(shù)：因為，故全波對稱天線的方向性函數(shù)為歸一化方向性函數(shù)為全波對稱天線的主瓣寬度：由得，故半功率主瓣寬度為因為，故。稱天線的全長為一個波長，電流振幅仍為1安，求離開安,求離開天線,處的電場強度；若對例：設(shè)對稱天線的全長為半個波長，電流振幅為1天線，處的電場強度

。解：因為，故；對稱天線的輻射功率：由對稱天線的輻射電場得對稱天線的輻射功率密度為取半徑為的大球面，則對稱天線的輻射功率為對稱天線的輻射電阻：由得，即據(jù)此可作出隨的變化曲線，如圖。結(jié)論：輻射電阻隨電長度波浪式增加；半波對稱天線的輻射電阻為；全波對稱天線的輻射電阻為。對稱天線垂直方向上距天線處的輻射電場；例：已知半波對稱天線的輻射功率為，求將半波對稱天線改為全波對稱天線，重求所問。為；解：由得，故電場強度。由得，故電場強度為1.電流振幅為1安的半波對稱天線的輻射功率是多少？2.電流振幅為1安的全波對稱天線的輻射功率是多少？對稱天線的方向性系數(shù)：由方向性系數(shù)的定義得由于，故有半波對稱天線的方向性系數(shù)：全波對稱天線的方向性系數(shù)：對稱天線的有效長度：對稱天線的有效長度可分為如下兩種：歸算于饋電點電流的有效長度：因，當(dāng)時，，饋電點電流為，故歸算于波腹點電流的有效長度：即即半波對稱天線的有效長度：因為半波對稱天線單臂長為，故半波對稱天線的有效長度為為，而，故只能用歸算于波腹點電全波對稱天線的有效長度：因為全波對稱天線單臂長流的有效長度計算，即對稱天線的輸入阻抗：據(jù)分析對稱天線的輸入阻抗為對稱天線的輸入阻抗曲線如圖。式中，為平均特性阻抗，為衰減常數(shù)。據(jù)此可畫出隨頻率的變化越平緩，其頻率特性越好。所以要想展結(jié)論：對稱天線的平均特性阻抗越低，和設(shè)和減小分布電容。一原理，如圖所示。天線末端制成錐形是為了便于架寬對稱天線的工作頻帶，常常采用加粗天線直徑的辦法。例如，在短波波段內(nèi)使用的籠形天線就是基于這阻最?。?，輸入阻抗等于73.1，為純電阻；在在附近，對稱天線處于串聯(lián)諧振狀態(tài)（電附近，對稱天線處于并聯(lián)諧振狀態(tài)（電阻最大），半波天線的輸入阻抗是純電阻，易于和饋線匹配.在附近輸入電阻變化平緩，頻率特性好，在附近輸入電阻變化劇烈，頻率特性差，這也是半波振子被廣泛采用的一個重要原因。折疊天線：由兩根長度為的導(dǎo)線在兩端短路后構(gòu)很窄，遠小于，在其中一根導(dǎo)線中間饋電，如圖所示。成的一種扁環(huán)形天線，它的寬度為，如果它們的輸入功率相等，則有，的電流之和。設(shè)折合其電流為兩根導(dǎo)線中天線的輸入阻抗為，即折疊天線的輸入阻抗：折疊天線可看成由長度為半波長的短路雙線傳輸線在中點（電流波節(jié)點處）向外拉伸而形成的一種對稱天線?？梢?，兩根導(dǎo)線上的電流是等幅同相的，兩根導(dǎo)線可等效為一根粗導(dǎo)線，半波天線的輸入阻抗結(jié)論：折疊天線的輸入阻抗是半波對稱天線的4倍。在半波天線、全波天線和折疊天線中那種天線容易與300歐的平行雙線匹配？

陣列天線：由兩個或兩個以上結(jié)構(gòu)和取向完全相同的天線元（陣列元）：組成陣列天線的單個天線。二元陣列：由兩個天線元構(gòu)成的直線陣列。天線平行排列組成的多元天線，又叫做天線陣。7.5二元天線陣式中，為電流幅度比，

二元陣的輻射場：設(shè)有兩個天線元組成的二元陣列如圖，電流分別為和，且有

為電流相位差。和，式兩個天線元在點處的輻射電場分為中，為天線元的方中，因為，故有；在相位因子中，有

，故向性函數(shù)。在幅度因子即二元天線陣總的輻射電場為式中稱為二元天線陣的陣函數(shù)。于天線元的方向性函數(shù)與陣函數(shù)的乘積，即方向性乘積定理：任何陣列天線總的方向性函數(shù)都等①只有各天線元的方向性函數(shù)相同時，才能應(yīng)用方②陣函數(shù)只與陣列的構(gòu)成有關(guān)，而與天線元的型式③兩個方向性圖相乘的原則：最大值乘以最大值仍為最大值；零乘以任何值仍為零；兩個零點之間必有一向性乘積定理，即要求天線元的結(jié)構(gòu)和取向完全相同。無關(guān)。個波瓣。④為與軸之間的夾角；為與軸線之間的夾角。例：已知陣列天線的陣函數(shù)和天線元方向性函數(shù)的方向圖如圖，試用方向圖乘積定理草繪出總的方向圖。解：同，即，則有等幅同相二元陣：設(shè)與等幅，即，且相位相即故輻射電場的幅值為據(jù)此可畫出等幅同相二元陣陣函數(shù)的方向性圖如圖。方向上,這種向側(cè)邊輻射的天線陣稱為邊射陣或側(cè)射陣；②當(dāng)時，除了在方向上有最大輻射外，在①等幅同相二元陣陣函數(shù)最大輻射方向總是在

陣列天線軸線方向上也出現(xiàn)了最大輻射,稱為柵瓣。結(jié)論：①

在平面內(nèi)的方向性函數(shù)及方向性圖。幅值的表達式；②在點處輻射電場的所示，設(shè)天線元之間的距離，電流為，求：例：兩個由全波振子天線組成的等幅同相二元陣如圖解：

①②反，即，則有等幅反相二元陣：設(shè)與等幅，即，且相位相即據(jù)此可畫出等幅反相二元陣陣函數(shù)的方向性圖如圖。故輻射電場為②當(dāng)時，最大輻射方向在和的軸線方①等幅反相二元陣陣函數(shù)在方向上沒有輻射；向上；當(dāng)時，最大輻射方向已經(jīng)偏離了軸線方向，并出現(xiàn)了柵瓣。結(jié)論：相位相差，即，，則有

幅度相等、相位相差的二元陣：設(shè)與等幅，且即電場幅值為據(jù)此可畫出陣函數(shù)的方向性圖如下：①幅度相等、相位相差的二元陣在軸線方向上有最大輻射，稱為端射陣；且最大輻射方向指向電流相位滯后的一端；②當(dāng)時，在方向上有最大輻射，在方向上無輻射，其陣函數(shù)的方向性圖為心臟形,而結(jié)論：③當(dāng)時，軸線兩端均有最大輻射；④當(dāng)時在方向上出現(xiàn)了柵瓣。例:由兩個半波振子組成的等幅二元天線陣如圖所示，已知兩個天線元之間的距離為，相位差，求此天線陣在平面內(nèi)的方向性函數(shù)和方向性圖。陣函數(shù)為解：天線元的方向性函數(shù)為總的方向性函數(shù)為知兩天線元相距，相位差練習(xí)題：由兩個半波振子組成和方向性圖。，求此天線陣的方向性函數(shù)的等幅二元天線陣如圖所示，已方向性函數(shù)方向性函數(shù)方向性圖為作業(yè)：8.6等，均為，相位差為，相鄰天線元的電流幅度相7.6均勻直線天線陣N元直線陣列的輻射場：設(shè)有個對稱天線沿軸平行排列，相鄰天線元之間的距離均為，且有，

即由于,因此在幅度因子中有,,；因為相位對距離變化極為敏感，故在相位因子中有由對稱振子的輻射場強表達式得同理得總輻射電場為令中間變量由等比級數(shù)前N項之和表達式得則這是一個等比級數(shù)的前N項之和式，其公比為，式中為N元直線陣列天線的陣函數(shù)。幅射電場的幅值為N元直線陣列天線的歸一化陣函數(shù)：令，即該等式只有在時才成立，即當(dāng)時函數(shù)有最大值。因，故N元直線陣列的歸一化陣函數(shù)為，即與的關(guān)系曲線：陣函數(shù)曲線的畫法：②最大值之間出現(xiàn)極值；③最大值與最大值之間、最大值與極值之間、極值與極值之④零值之間、最大值與最近的零值之間的間隔均為；⑤離最大值越近的極值越大，離最大值越遠的極值越小。①函數(shù)最大值出現(xiàn)的位置在；間出現(xiàn)零值；

練習(xí)：畫出六元均勻直線陣列天線陣函數(shù)隨變量的變化曲線。陣函數(shù)的方向性圖：（以五元直線陣列為例分析）可見空間：實際存在輻射場的空間。即從到所對應(yīng)的的的變化范圍。五元直線陣列天線的方向性圖：設(shè)電流相位差，則，其可見空間為①當(dāng)時，可見空間為，，故有分如下三種情形討論：由與的關(guān)系曲線可得其方向性圖如下：②當(dāng)時，可見空間為，，故可見空間由與的關(guān)系曲線可得其方向性圖如下：③當(dāng)時，可見空間，，故有由與的關(guān)系曲線可得其方向性圖如圖所示。1.畫出陣函數(shù)與的關(guān)系曲線；例：一個由半波振子構(gòu)成的三元等幅同相直線陣列天2.求當(dāng)時天線的總方向性函數(shù)線如圖所示。并草畫天線的總方向性圖。解：1.關(guān)系曲線如下圖。可見空間2.天線元的方向性函數(shù)為，而中間變量天線的陣函數(shù)為故總的方向性函數(shù)為，即方向性圖為練習(xí)：天線陣如圖所示，已知天線元為電基本振子，長度均為，天線元之間距離為5米，其電流分別為，

，求：①輻射電場；②總方向性函數(shù)；③總方向性圖。例：由半波振子構(gòu)成的均勻直線陣列天線如圖所示，設(shè)天線元間距，各天線元電流幅度相同，電流相位差。試寫出該天線陣總的方向性函數(shù)，并畫出總的方向性圖。解：天線元的方向性函數(shù)為，其方向性圖為倒“8”字形；陣函數(shù)與的關(guān)系曲線如圖示。

可見空間因為，陣函數(shù)為由得可見空間為，故總的方向性圖，故總的方向性函數(shù)為為側(cè)射陣與端射陣側(cè)射陣的必要條件：由陣函數(shù)知，當(dāng)時，函數(shù)取得最大值（用羅必塔法則可得）。設(shè)天線陣的軸線沿軸正方向，最大輻射與軸線間的夾角為，則有，即對側(cè)射陣而言，因為，故有。因為只能在范圍內(nèi)取值，取可得側(cè)射陣的必要條件為為例分析，由與的關(guān)系曲線知，只要就不側(cè)射陣的唯一性條件：（即只有一個主瓣的條件）會出現(xiàn)柵瓣。為了保證天線在方向上有最大輻射，而在其它方向上無輻射，應(yīng)該對加以限制。以五元直線陣列對于側(cè)射陣，故，，可見，對于五元直線陣列，不出現(xiàn)柵瓣的條件為，即。對于任意元直線陣列，其側(cè)射陣的唯一性條件為端射陣的必要條件：對端射陣，因為或，

由得，故有。取得端射陣的必要條件為由知，當(dāng)時，；當(dāng)時，?？梢娞炀€最大輻射方向指向相位滯后的一端。端射陣的唯一性條件：（即只有一個主瓣的條件）由于，由得，可見，對于五元直線陣列，不出現(xiàn)柵瓣的條件為，即。對于任任意元直線陣列，其端射陣的唯一性條件為作業(yè)：8.48.11例：設(shè)計一由半波振子天線構(gòu)成的五元端射陣列天線。要求：①只有一個主瓣；②在最大輻射方向上距天線處的電場強度不小于。則解：根據(jù)端射陣的必要條件和唯一性條件，天線元電流相位差，天線元間距，取，由陣列天線在最大輻射方向上的輻射電場表達式得設(shè)天線元的取向垂直于軸，則因為，，由半波振子天線構(gòu)成的五元端射陣列天線如圖示?？梢娍臻g因為，故總的方向性函數(shù)為方向性圖旁瓣電平第一旁瓣的位置：如圖對于五元直線陣列，第一旁第一旁瓣位置第一旁瓣的峰值：瓣位于處。對于任意N元直線陣列，則當(dāng)時當(dāng)時可見，天線元數(shù)目越大，旁瓣電平越小，但是最小為。當(dāng)時旁瓣電平：即例：間距為的十二元均勻直線陣列，其陣函數(shù)曲線如圖示。求歸一化陣函數(shù)；

求側(cè)射陣的旁瓣電平；畫出陣函數(shù)的方向性圖；解：

歸一化陣函數(shù)為

旁瓣電平為因為，，可見空間為，由陣函數(shù)關(guān)系曲線可草畫出陣函數(shù)的方向性圖如下：二項式天線陣

1.等幅同相二元陣：設(shè)等幅同相二元陣的天線元間距為如圖，則有可見空間為，其陣函數(shù)為其方向性圖如圖(a)。(a)(b)(c)幅同相二元陣的天線元間距仍為，將其視為由兩個等

2.電流幅度比為1：2：1的不等幅同相三元陣：設(shè)等幅同相二元陣構(gòu)成的新的等幅同相二元陣,如圖所示。復(fù)合天線元的方向性函數(shù)為故三元天線陣的陣函數(shù)為其方向性圖如圖(b)所示。設(shè)等幅同相二元陣的天線元間距仍為，將其看作為由

3.電流幅度比為1：3：3：1的不等幅同相四元陣：等幅同相二元陣的陣函數(shù)為故四元天線陣的陣函數(shù)為其方向性圖如圖(c)所示。所示。復(fù)合天線元的方向性函數(shù)為兩個等幅同相二元陣構(gòu)成的新的等幅同相二元陣,如圖

結(jié)論：電流分布按二項式展開的系數(shù)排列的不等幅同相直線陣的方向性圖為沒有旁瓣的側(cè)射陣，且天線元數(shù)

越大，方向性越好。作業(yè)：8.5子構(gòu)成。天線長為，為了避免在拉線上產(chǎn)生較大的7.7常用線天線水平對稱天線

水平對稱天線的結(jié)構(gòu)：由拉線，支架，饋線和絕緣饋線絕緣子拉線支架感應(yīng)電流，拉線的電長度應(yīng)較小，且用高頻絕緣子分段，饋線為平行雙線。單臂長度一般為10--20米。

水平對稱天線的輻射場：地面的影響可成等幅反相二元天線用鏡像天線來替代，原天線和鏡像天線構(gòu)陣。在平面內(nèi)，輻射電場為

鏡像天線水平天線大地對稱天線的輻射場故在幅度因子中，由于相位對距離變化極為敏水平對稱天線的方向性函數(shù)為感,因此在相位因子中，，故可見,水平對稱天線的方向性函數(shù)不僅與仰角

有關(guān)，還與高度

有關(guān)。據(jù)此可畫出架設(shè)在地面上的半波振子的方向性圖為,但不論為多高，沿地面方向無輻射；水平對稱天線的方向性圖的形狀取決于架設(shè)高度當(dāng)時，在到范圍內(nèi)場強變化不大，結(jié)論：且在方向有最大輻射。這種天線稱為高射天線。

若架設(shè)高度,則水平對稱振子不同臂長時的的方向性圖為，通常架高不低于。射,應(yīng)使,但太小時，天線的輻射能力變?nèi)?，效率將很低，因而天線的臂長又不能太短，通常應(yīng)選擇1.天線長度：為保證在天線軸的垂直方向上有最大輻水平對稱天線的尺寸選擇：

2.架高：若通信距離在300km以內(nèi)，可選擇直立天線

直立天線：垂直于地面架設(shè)的天線稱為直立天線,由于該天線外形像鞭，故又稱為鞭天線。3.天線直徑：為了改善頻率特性，人們常常采用籠形結(jié)構(gòu)的水平對稱天線。

直立天線的輻射電場：直立天線如圖所示,地面的影響可用鏡像天線來替代,可視為對稱天線。其輻射電場為方向性函數(shù)為垂直于地面架設(shè)的直立天線的方向性圖為：可見，當(dāng)逐漸增大時，波瓣變窄；當(dāng)時，出現(xiàn)旁瓣；當(dāng)繼續(xù)增大時，水平方向上的輻射減弱。因此實際中一般取為0.53左右。為，求天線的效率。直立天線的有效高度：設(shè)直立天線的電流表達式為若，則有式中為饋電點電流。由有效高度的定義可求得歸算于饋電點電流的有效高度為例：直立接地天線的高度，當(dāng)工作波長時，求此天線的有效高度和輻射電阻。若損耗電阻解：因故有效長度為。輻射電阻：當(dāng)天線的損耗電阻為時，效率為：﹪

直立天線的加載：由于直立天線的高度往往受到限提高輻射電阻可采用在頂端加容性負(fù)載和在天線中部和底部加感性負(fù)載的方法，這些方法都提高了天線上電流波腹點的位置，因而等效為增加了天線的有效高度。制，輻射電阻較低，而損耗電阻較大，致使天線效率很低，因此提高天線的效率是十分必要的。從前面的分析可知，提高天線效率的方法有二：一是提高輻射電阻，二是降低損耗電阻。降低損耗電阻一般采用在天線底部加輻射狀地網(wǎng)的方法。（1）加頂負(fù)載--電容性負(fù)載在直立天線的頂端加傘形，輻射葉片形，球形，圓盤形負(fù)載，稱為頂負(fù)載，如圖所示，其作用是增大頂端對地的分布電容，使天線頂端的電流不再為零，如圖所示。將頂端電容等效為一垂直線段，其高度為，設(shè)頂端負(fù)載電容為，天線的特性阻抗為，則根據(jù)傳輸線理論得天線加頂后的虛高為天線上的電流分布為天線的有效高度為即

當(dāng)時,加頂后天線的有效高度為效高度近似等于，加頂后因，故，天線可見，對于高度很小的直立天線，未加頂負(fù)載時的有的有效高度提高了，從而使天線的效率也隨之提高。在單極天線中部某點加入一定數(shù)值的感抗，可抵消該點以上線段在該點所呈現(xiàn)的部分容抗，從而起到提高電流波腹點的作用，使該點以下線段的電流分布趨向均勻如圖所示。需要指出的是它對加感點以上線段的電流分布并無改善作用。（2）加電感線圈--電感性負(fù)載由傳輸線理論知，在電感線圈接入前，加感點以上部天線的折合長度。設(shè)，且，上式可簡化為式中，為加感線圈的電抗，為加感后加感點以上部分即分的電抗為式中，為天線的特性阻抗，為加感點以上部分天線的長度。接入電感線圈后的電抗為

因，故，可見加感后增大了天線的虛高，改善了加感點以下線段的電流分布，從而提高了天線的效率。加感點的位置一般選在距天線頂端處。因為若太接近頂點，那里的容抗很高，須加入大電感量的線圈才起作用，這不僅增加了天線上部的重量，使天線不穩(wěn)定，也引入了比較高的損耗電阻。由于它僅對加感點以下線段的電流分布起加載的辦法還可用于對稱振子，如圖所示。改善作用，顯然加感點也不應(yīng)選得太低。電感加載頂部加載頂部加載與電感加載

引向天線：引向天線又稱八木天線，它由一個有源振引向天線子及若干個無源振子組成。在無源振子中較長的一個為反射器，其余均為引向器。

二元引向天線：在對稱振子附近平行放置另一直導(dǎo)線，該天線不與電源相接，稱為無源天線，它們構(gòu)成了二元引向天線，如圖所示。無源振子