淺論熱敏材料的特性及應(yīng)用

淺論熱材的特性應(yīng)【摘要】半導(dǎo)體熱敏電阻有著獨(dú)特的性能所以在應(yīng)用方面它不僅可以作為測(cè)量元件（如測(cè)量溫度、流量、液位等），還可以作為控制元件（如熱敏開關(guān)、限流器）和電路補(bǔ)償元件。熱敏電阻廣泛用于家用電器、電力工業(yè)、通訊、軍事科學(xué)、宇航等各個(gè)領(lǐng)域，發(fā)展前景極其廣闊。熱敏電阻包括正溫度系數(shù)（）和負(fù)溫度系數(shù)（NTC）熱敏電阻?！娟P(guān)鍵】敏材料PTCNTC一、熱材料的原理—熱電象（）塞貝克效在兩種金屬A和B組成的回路中如果使兩個(gè)接觸點(diǎn)的溫度不同則在回路中將出現(xiàn)電流稱為熱電流相應(yīng)的電動(dòng)勢(shì)稱為熱電勢(shì)其方向取決于溫度梯度的方向一般規(guī)定熱電勢(shì)方向?yàn)樵跓岫穗娏饔韶?fù)流向正塞貝克效應(yīng)的實(shí)質(zhì)在于兩種金屬接觸時(shí)會(huì)產(chǎn)生接觸電勢(shì)（電壓該電勢(shì)差取決于兩種金屬中的電子溢出功不同及兩種金屬中電子濃度不同造成的。（）帕爾帖應(yīng)當(dāng)有電流通過不同的導(dǎo)體組成的回路時(shí)除產(chǎn)生不可逆的焦耳熱外在不同導(dǎo)體的接頭處隨著電流方向的不同會(huì)分別出現(xiàn)吸熱放熱現(xiàn)象如果電流從自由電子數(shù)較高的一端A流向自由電數(shù)較低的一端B，則B端的溫度就會(huì)升高；反之，B端的溫度就會(huì)降低。二NTC敏阻NTC熱敏電阻大多數(shù)是由一些過渡金屬氧化物主要用Mn,Co,Ni,Fe等氧化物)粉料,按一定比例混合后,用焙燒陶瓷工藝制成熱敏電阻體,再燒電極,焊上引線,涂上保護(hù)漆而成。改變這些混合物的成分和配比及工藝條件就可以獲得測(cè)溫范圍、阻值及溫度系數(shù)不同的NTC熱敏電阻。如常溫下使用的熱敏電阻是Mn，Co，Ni，F(xiàn)e等氧化物的燒結(jié)體,如在該組分中添加u,則工作溫度降低了;如組分中加入AlO為基,溫度提高到中溫范圍。熱敏電阻的阻值由23R(T)=R(T)exp[B(1/T-1/T)]給出。其中，是溫度T（絕對(duì)溫度）時(shí)的電阻000

值，R是參考溫度時(shí)的電阻值，B是熱敏電阻的材料常數(shù)，可用實(shí)驗(yàn)獲得。通常0B=2000~6000K。上式僅是一項(xiàng)經(jīng)驗(yàn)公式，在溫度小4500C時(shí)使用。從NTC熱敏材料不同特性的角度看，材料有很多用途：利用其阻溫特性，可制作成測(cè)控溫計(jì)、熱補(bǔ)償元件等；利用其伏安特性的非線性，可制作成功率計(jì)、穩(wěn)壓器、限幅器、低頻振蕩器、放大器、調(diào)制器等；利用其耗散常數(shù)與環(huán)境介質(zhì)的種類、狀態(tài)有關(guān)的特性，可制作成氣壓計(jì)、流量計(jì)、液位計(jì)等；利用其熱惰性，可制作成時(shí)間延遲器件等。構(gòu)成NTC熱敏電阻的物質(zhì)有nO，F(xiàn)eO，NiO,CoO,CuO等等，大342434多數(shù)NTC熱敏陶瓷都由是尖晶石晶相物質(zhì)構(gòu)成的晶石結(jié)構(gòu)的分子表達(dá)式為：ABO。其結(jié)構(gòu)如下圖所示：24在一個(gè)單晶胞中，32個(gè)氧離子8個(gè)A離子16個(gè)B離子。下面來說明NTC熱敏電阻的導(dǎo)電機(jī)制。在形如MnMO（M：Ni，Co，F(xiàn)e）的尖晶石結(jié)構(gòu)中，電子在3-XX4Mn3+與Mn4+之間躍遷使得溫度T上升增加了晶體的點(diǎn)缺陷又使得電子躍遷加劇，從而使得電阻R下降。電子躍遷示意圖如下所示：

跳躍導(dǎo)電模型理論認(rèn)為導(dǎo)致熱敏半導(dǎo)體陶瓷產(chǎn)生高電導(dǎo)的載流子來源于過渡金屬的3d層電子這些金屬離子處于能量等效的結(jié)晶學(xué)位置A位或B位)但具有不同的價(jià)鍵狀態(tài)。由于晶格能等效，當(dāng)離子間距較小時(shí)，通過隧道效應(yīng)，離子間可發(fā)生電子交換即跳躍導(dǎo)電在電場作用下這些電子交換引起載流子沿電場方向產(chǎn)生遷移運(yùn)動(dòng)從而產(chǎn)生導(dǎo)電在尖晶石結(jié)構(gòu)中處于氧離子構(gòu)成的正八面體中心的金屬離子之間的距離較近電子云有一定的重疊它們之間容易發(fā)生價(jià)鍵交換但處于正四面體中心的金屬離子相互之間的距離較遠(yuǎn)難于進(jìn)行跳躍導(dǎo)電鈣鈦礦結(jié)構(gòu)體系的電子導(dǎo)電能力依賴于位離子具有較強(qiáng)的變價(jià)。下面通過液體位置傳感器的例子來說明TC熱敏電阻的應(yīng)用。

通常在NTC熱敏電阻上施加電壓來產(chǎn)生電流以便放出熱量。當(dāng)油箱是滿的時(shí)候，NTC傳感器浸沒在油面以下放出的熱量被液體油吸收使得TC溫度下降那么電阻就會(huì)減小當(dāng)油箱的頁面位置下降是TC傳感器暴露在空氣中的時(shí)候T的溫度就會(huì)上升因?yàn)榉懦龅臒崃繘]有被吸收，此時(shí)電阻就會(huì)相應(yīng)的下降。三、敏電阻PTC熱敏電阻是用欽酸材料為主體,在該材料中摻加微量(約0.1%一0.3%)的稀土類金屬氧化物,經(jīng)過高溫?zé)Y(jié)后制取的熱敏電阻熱敏電阻具有多晶結(jié)構(gòu),各晶粒內(nèi)部為半導(dǎo)電性區(qū),晶界為高阻層區(qū)。外加電壓的大部分降在高阻的晶界層上于晶界面存在一個(gè)勢(shì)壘當(dāng)溫度在居里點(diǎn)以下時(shí)高阻的晶界具有鐵電性,介電常數(shù)很大半導(dǎo)體物理可知,勢(shì)壘的高度與介電常數(shù)成反比,此時(shí)的勢(shì)壘高度小,電子容易越過勢(shì)壘,材料電阻小當(dāng)溫度增加到高于居里點(diǎn)Tc時(shí),材料的晶格結(jié)構(gòu)發(fā)生變化,它的鐵電性消失,電常數(shù)變小,勢(shì)壘隨著增高,這時(shí)電子不容易越過勢(shì)壘,電流變小,材料的電阻率變大電阻溫度系數(shù)為正。如下圖所示：

T

p2T

p1PTC熱敏電阻在低于居里點(diǎn)時(shí)，呈現(xiàn)負(fù)阻特性，當(dāng)達(dá)到居里點(diǎn)時(shí)，電阻值急劇增大，約為103~107倍，呈現(xiàn)正的電阻溫度系數(shù)，所以稱為TC熱敏電阻。PTC熱敏電阻的電阻溫度特性如上圖所示它的工作溫度范圍不寬在工作區(qū)兩端有兩點(diǎn)拐點(diǎn)T和T。當(dāng)溫度低T時(shí)，電阻溫度特性是負(fù)的，且溫度靈敏度不高；當(dāng)溫p1p2p1度升高到T后電阻值隨溫度升高按指數(shù)規(guī)律增大電阻溫度系數(shù)較大且為正p1值。在工作溫度范圍T至T內(nèi)存在有T，對(duì)應(yīng)有較大的電阻溫度系數(shù)。型鈣p1p2c3鈦礦氧化物的結(jié)構(gòu)如下所示：理想的鈣鈦礦氧化ABO構(gòu)為簡單立方結(jié)構(gòu)是一大類無機(jī)材料的基礎(chǔ)。3BaTi0晶體結(jié)構(gòu)有六方相、立方相、四方相、斜方相和三方相等晶相。除六方晶3

相外他幾種結(jié)構(gòu)均屬于鈣鈦型結(jié)構(gòu)的變體BaTi01460℃以上為六方晶型，3在1460℃以下為立方的鈣鈦礦(AB0結(jié)構(gòu)。其中A為電價(jià)較低、半徑較大的離子3Ba2+

，它和0

2-

離子一起按面心立方密集。B則為電價(jià)較高、半徑較小的離Ti針，處于氧八面體中性，AB03機(jī)構(gòu)中B離子有個(gè)配位氧，A離子有12個(gè)配位氧。對(duì)于PTC熱敏陶瓷機(jī)理的理論解釋尚不完善前比較認(rèn)可eywang理論，主要用晶界勢(shì)壘理論以及鐵電補(bǔ)償效應(yīng)來解釋TC熱敏陶瓷的導(dǎo)電機(jī)理。（）晶界勢(shì)壘論實(shí)際上，BaTi0與許多陶瓷材料一樣，其晶界理論不是意義上的幾何界面，3而是具有一定厚度的界面面區(qū)的厚度取決于陶瓷制備時(shí)冷卻過程中氧化還原條件。BaTi0半導(dǎo)體的晶界可以吸附氧及周圍的空間電荷，形成阻礙導(dǎo)電電子3通過的勢(shì)壘，相當(dāng)于晶界上形成了chottky勢(shì)壘，如圖1-9所示，圖中由為表面勢(shì)壘高度，Ns為表面態(tài)密度，Es為表面態(tài)與導(dǎo)帶底得能量差，Ef為Femmi能級(jí)，r為空間耗盡層(spacedepletionlayer)即空間電荷層spacechargeregion)的厚度勢(shì)壘高度與介電常數(shù)成反比在urie溫度以下于介電常數(shù)值較高，約為104，因此勢(shì)壘高度較低。勢(shì)壘高度可表示為：其中，￡、go分別為介質(zhì)介電常數(shù)和真空介電常數(shù)，為電子的電量，為晶粒中的施主濃度。電阻率隨溫度的變化可表示為：

式中，po為與溫度無關(guān)的常數(shù)。在urie溫度以上，介電常數(shù)滿足Weiss定律：式中的C為Curie常數(shù)，To為特征溫度，其數(shù)值略小于urie溫度。由于勢(shì)壘高度隨介電常數(shù)的迅速下降而迅速增加，引起材料電阻率的迅速增加，從而出現(xiàn)PTC效應(yīng)。另一方面，晶界絕緣區(qū)的邊緣由于氧化可能存在有大量的a空位，稱為界面的受主態(tài)，也引起了導(dǎo)電和TC效應(yīng)。（）鐵電補(bǔ)償應(yīng)雖然BaTi0晶體的晶界上存在有非平衡氧化還原反應(yīng)，其晶粒內(nèi)為半導(dǎo)體，晶界3上為絕緣體以及在urie溫度以下材料為鐵電相介電常數(shù)高達(dá)0

4

但在Curie溫度以下仍不足以把勢(shì)壘高度降低到可以忽略的程度電補(bǔ)償效應(yīng)的解釋認(rèn)為，在Curie溫度以下PTC的低電阻是由于aTi0的鐵電性決定的鐵電疇在晶界上的3定向排列形成了正負(fù)電荷的界面電荷界面上原來俘獲的空間電荷會(huì)被鐵電極化強(qiáng)度在晶界法線方向上的分量所削弱和抵消這種行為稱為鐵電補(bǔ)償效應(yīng)即ferroelecticcompensation，鐵電補(bǔ)償是晶粒表面的勢(shì)壘大幅下降，在Curie溫度以下，材料的電阻值顯著下降。參考文獻(xiàn)：[1]RolfE.Hummel，Ele