流體流動(dòng)與輸送機(jī)械材料

流體流動(dòng)與輸送機(jī)械材料1第1頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日

若流體不可壓縮，ρ＝常數(shù)，則上式可簡(jiǎn)化為

Au＝常數(shù)(1-17)

對(duì)于管道的任一截面:ρAu＝常數(shù)(1-16)上式稱為連續(xù)性方程式。第2頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日

由此可知：在連續(xù)穩(wěn)定的不可壓縮流體的流動(dòng)中，流體流速與管道的截面積成反比。截面積愈大之處流速愈小，反之亦然。

式中d1及d2分別為管道上截面1和截面2處的管內(nèi)徑。上式說明：不可壓縮流體在管道中的流速與管道內(nèi)徑的平方成反比?；?qū)τ趫A形管道，有（1-23）第3頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日柏努利方程式是管內(nèi)流體流動(dòng)機(jī)械能衡算式。

（一）柏努利方程式的推導(dǎo)假設(shè)：流體無粘性：在流動(dòng)過程中無摩擦損失；流體在管道內(nèi)作穩(wěn)定流動(dòng)；在管截面上液體質(zhì)點(diǎn)的速度分布是均勻的；流體的壓力、密度都取在管截面上的平均值；流體質(zhì)量流量為G(qm)，管截面積為A。1.3.2、柏努利方程式

(Bernoulli′sequation)第4頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日對(duì)不可壓縮流體，ρ為常數(shù)：(1-19)上式稱為柏努利方程式，它適用于不可壓縮非粘性的流體。通常把非粘性的流體稱為理想流體，故又稱上式為理想流體柏努利方程式。第5頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日gz為單位質(zhì)量流體所具有的位能；

由此知，式(1-19)中的每一項(xiàng)都是單位質(zhì)量流體的能量。位能、靜壓能及動(dòng)能均屬于機(jī)械能，三者之和稱為總機(jī)械能或總能量。

p/ρ為單位質(zhì)量流體所具有的靜壓能；u2/2為單位質(zhì)量流體所具有的動(dòng)能(kineticenergy)。因質(zhì)量為m、速度為u的流體所具有的動(dòng)能為mu2/2。（二）柏努利方程式的物理意義

第6頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日上式表明：三種形式的能量可以相互轉(zhuǎn)換；總能量不會(huì)有所增減，即三項(xiàng)之和為一常數(shù)；所以上式稱為單位質(zhì)量流體能量守恒方程式。第7頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日Hz2210第8頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日柏努利方程式的其他形式若將式(1-28)各項(xiàng)均除以重力加速度g，則得上式為單位重量流體能量守恒方程式。z為位壓頭；p/ρg為靜壓頭；u2/2g稱為動(dòng)壓頭（dynamichead）或速度壓頭(velocityhead)。z

+

p/ρg+u2/2g為總壓頭。第9頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日

實(shí)際流體由于有粘性，管截面上流體質(zhì)點(diǎn)的速度分布是不均勻的，從而引起能量的損失。簡(jiǎn)單實(shí)驗(yàn)觀察流體在等直徑的直管中流動(dòng)時(shí)的能量損失。五、實(shí)際流體機(jī)械能衡算式

第10頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日

兩截面處的靜壓頭分別為p1/ρg與p2/ρg；z1＝z2；

u22/2g＝u12/2g；1截面處的機(jī)械能之和大于2截面處的機(jī)械能之和。

兩者之差，即為實(shí)際流體在這段直管中流動(dòng)時(shí)的能量損失。第11頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日因此實(shí)際流體在機(jī)械能衡算時(shí)必須加入能量損失項(xiàng)。

由此方程式可知：只有當(dāng)1-1截面處總能量大于2-2截面處總能量時(shí)，流體才能克服阻力流至2-2截面。式中

∑Hf

——壓頭損失，m。第12頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日流體機(jī)械能衡算式在實(shí)際生產(chǎn)中的應(yīng)用

（1-31）式中H―外加壓頭，m。（1-32）式中∑hf＝g∑Hf，為單位質(zhì)量流體的能量損失，J/kg。W＝gH，為單位質(zhì)量流體的外加能量，J/kg。式(1-31)及(1-32)均為實(shí)際流體機(jī)械能衡算式，習(xí)慣上也稱它們?yōu)榘嘏匠淌?。?3頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日分析和解決流體輸送有關(guān)的問題；柏努利方程是流體流動(dòng)的基本方程式，它的應(yīng)用范圍很廣。調(diào)節(jié)閥流通能力的計(jì)算等。液體流動(dòng)過程中流量的測(cè)定；六、柏努利方程式的應(yīng)用第14頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日用泵將貯槽(通大氣)中的稀堿液送到蒸發(fā)器中進(jìn)行濃縮，如附圖所示。泵的進(jìn)口管為φ89×3.5mm的鋼管，堿液在進(jìn)口管的流速為1.5m/s，泵的出口管為φ76×2.5mm的鋼管。貯槽中堿液的液面距蒸發(fā)器入口處的垂直距離為7m，堿液經(jīng)管路系統(tǒng)的能量損失為40J/kg，蒸發(fā)器內(nèi)堿液蒸發(fā)壓力保持在0.2kgf/cm2（表壓），堿液的密度為1100kg/m3。試計(jì)算所需的外加能量。第15頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日基準(zhǔn)第16頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日式中，z1=0，z2=7；p1=0(表壓)，p2=0.2kgf/cm2×9.8×104=19600Pa，u10,u2=u0(d0/d2)2=1.5((89-2×3.5)/(76-2×2.5))2=2.0m/s代入上式，得W=128.41J/kg解：解題要求規(guī)范化第17頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日(1)選取截面連續(xù)流體，穩(wěn)定流動(dòng)；兩截面均應(yīng)與流動(dòng)方向相垂直。用柏努利方程式解題時(shí)的注意事項(xiàng)：(2)確定基準(zhǔn)面

基準(zhǔn)面是用以衡量位能大小的基準(zhǔn)。強(qiáng)調(diào)：只要在連續(xù)穩(wěn)定的范圍內(nèi)，任意兩個(gè)截面均可選用。不過，為了計(jì)算方便，截面常取在輸送系統(tǒng)的起點(diǎn)和終點(diǎn)的相應(yīng)截面，因?yàn)槠瘘c(diǎn)和終點(diǎn)的已知條件多。第18頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日(3)壓力

柏努利方程式中的壓力p1與p2只能同時(shí)使用表壓或絕對(duì)壓力，不能混合使用。(4)外加能量

外加能量W在上游一側(cè)為正，能量損失在下游一側(cè)為正。應(yīng)用式(1-32)計(jì)算所求得的外加能量W是對(duì)每kg流體而言的。若要計(jì)算的軸功率，需將W乘以質(zhì)量流量，再除以效率。第19頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日從高位槽向塔內(nèi)加料，高位槽和塔內(nèi)的壓力均為大氣壓。要求料液在管內(nèi)以0.5m/s的速度流動(dòng)。設(shè)料液在管內(nèi)壓頭損失為1.2m（不包括出口壓頭損失），試求高位槽的液面應(yīng)該比塔入口處高出多少米？110022x第20頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日解：選取高位槽的液面作為1-1截面，選在管出口處內(nèi)側(cè)為2-2截面，以0-0截面為基準(zhǔn)面，在兩截面間列柏努利方程，則有式中p1=p2=0（表壓）

u1=0（高位槽截面與管截面相差很大，故高位槽截面的流速與管內(nèi)流速相比，其值很小可以忽略不計(jì)）u2=0.5m/sΣhf=1.2mz1-z2=xx=1.21m

計(jì)算結(jié)果表明，動(dòng)能項(xiàng)數(shù)值很小，流體位能主要用于克服管路阻力。第21頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日柏努利方程的應(yīng)用1）確定流體的流量

例：20℃的空氣在直徑為800mm的水平管流過，現(xiàn)于管路中接一文丘里管，如本題附圖所示，文丘里管的上游接一水銀U管壓差計(jì)，在直徑為20mm的喉徑處接一細(xì)管，其下部插入水槽中?？諝饬魅胛那鹄锕艿哪芰繐p失可忽略不計(jì)，當(dāng)U管壓差計(jì)讀數(shù)R=25mm，h=0.5m時(shí)，試求此時(shí)空氣的流量為多少m3/h?當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)為101.33×103Pa。第22頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日分析：求流量Vh已知d求u直管任取一截面柏努利方程氣體判斷能否應(yīng)用？第23頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日解：取測(cè)壓處及喉頸分別為截面1-1’和截面2-2’截面1-1’處壓強(qiáng)：截面2-2’處壓強(qiáng)為：流經(jīng)截面1-1’與2-2’的壓強(qiáng)變化為：第24頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日在截面1-1’和2-2’之間列柏努利方程式。以管道中心線作基準(zhǔn)水平面。由于兩截面無外功加入，We=0。能量損失可忽略不計(jì)Σhf=0。柏努利方程式可寫為：

式中：Z1=Z2=0

P1=3335Pa（表壓），P2=-4905Pa（表壓）第25頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日化簡(jiǎn)得：由連續(xù)性方程有：第26頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日聯(lián)立(a)、(b)兩式第27頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日2）確定容器間的相對(duì)位置例：如本題附圖所示，密度為850kg/m3的料液從高位槽送入塔中，高位槽中的液面維持恒定，塔內(nèi)表壓強(qiáng)為9.81×103Pa，進(jìn)料量為5m3/h，連接管直徑為φ38×2.5mm，料液在連接管內(nèi)流動(dòng)時(shí)的能量損失為30J/kg(不包括出口的能量損失)，試求高位槽內(nèi)液面應(yīng)為比塔內(nèi)的進(jìn)料口高出多少？第28頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日分析：解：

取高位槽液面為截面1-1’，連接管出口內(nèi)側(cè)為截面2-2’,并以截面2-2’的中心線為基準(zhǔn)水平面，在兩截面間列柏努利方程式：高位槽、管道出口兩截面u、p已知求△Z柏努利方程第29頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日式中：Z2=0；Z1=?

P1=0(表壓)；P2=9.81×103Pa(表壓）由連續(xù)性方程∵A1>>A2,We=0，∴u1<<u2,可忽略，u1≈0。將上列數(shù)值代入柏努利方程式，并整理得：第30頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日3）確定輸送設(shè)備的有效功率

例：如圖所示，用泵將河水打入洗滌塔中，噴淋下來后流入下水道，已知管道內(nèi)徑均為0.1m，流量為84.82m3/h，水在塔前管路中流動(dòng)的總摩擦損失(從管子口至噴頭進(jìn)入管子的阻力忽略不計(jì))為10J/kg，噴頭處的壓強(qiáng)較塔內(nèi)壓強(qiáng)高0.02MPa，水從塔中流到下水道的阻力損失可忽略不計(jì)，泵的效率為65%，求泵所需的功率。第31頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日第32頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日分析：求NeNe=WeWs/η求We柏努利方程P2=?塔內(nèi)壓強(qiáng)整體流動(dòng)非連續(xù)截面的選?。?/p>

解：取塔內(nèi)水面為截面3-3’，下水道截面為截面4-4’，取地平面為基準(zhǔn)水平面，在3-3’和4-4’間列柏努利方程：第33頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式得：計(jì)算塔前管路，取河水表面為1-1’截面，噴頭內(nèi)側(cè)為2-2’截面，在1-1’和2-2’截面間列柏努利方程。第34頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日式中：第35頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式泵的功率：第36頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日4)管道內(nèi)流體的內(nèi)壓強(qiáng)及壓強(qiáng)計(jì)的指示例1：如圖，一管路由兩部分組成，一部分管內(nèi)徑為40mm，另一部分管內(nèi)徑為80mm，流體為水。在管路中的流量為13.57m3/h，兩部分管上均有一測(cè)壓點(diǎn)，測(cè)壓管之間連一個(gè)倒U型管壓差計(jì)，其間充以一定量的空氣。若兩測(cè)壓點(diǎn)所在截面間的摩擦損失為260mm水柱。求倒U型管壓差計(jì)中水柱的高度R為多少為mm?第37頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日分析：求R1、2兩點(diǎn)間的壓強(qiáng)差柏努利方程式解：取兩測(cè)壓點(diǎn)處分別為截面1-1’和截面2-2’，管道中心線為基準(zhǔn)水平面。在截面1-1’和截面2-2’間列單位重量流體的柏努利方程。式中：z1=0，z2=0u已知第38頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日代入柏努利方程式：第39頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日因倒U型管中為空氣，若不計(jì)空氣質(zhì)量，P3=P4=P第40頁，共42頁，2023年，2月20日，星期日

例2：水在本題附圖所示的虹吸管內(nèi)作定態(tài)流動(dòng)，管路直徑?jīng)]有變化，水流經(jīng)管路的能量損