電磁感應(yīng)原理

電磁感應(yīng)原理第1頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一靜電場(chǎng)——相對(duì)于觀察者靜止的電荷激發(fā)的電場(chǎng)穩(wěn)恒磁場(chǎng)——電荷的定向移動(dòng)所形成的。電生磁的現(xiàn)象?磁生電的現(xiàn)象？什么條件下產(chǎn)生？第2頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一一電磁感應(yīng)現(xiàn)象有產(chǎn)生電動(dòng)勢(shì)的機(jī)制第3頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一二楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的楞次定律:閉合回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電流具有確定的方向，它總是使感應(yīng)電流所產(chǎn)生的通過回路面積的磁通量，去補(bǔ)償或者反抗引起原有的磁通量的變化。①要阻礙磁通量變化②阻礙并不意味抵消第4頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一NSNS用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向第5頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一當(dāng)穿過閉合回路所圍面積的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，且感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)正比于磁通量對(duì)時(shí)間變化率。三法拉第電磁感應(yīng)定律？①法拉第電磁感應(yīng)定律告訴我們了感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小②楞次定律告訴我們了感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的方向第6頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一法拉第的實(shí)驗(yàn)規(guī)律感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小與通過導(dǎo)體回路的磁通量的變化率成正比負(fù)號(hào)表示感應(yīng)電流的效果總是反抗引起感應(yīng)電流的原因——楞次定律?第7頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一規(guī)定：（1）閉合回路的正方向與回路所包圍平面的法向成右手螺旋關(guān)系（2）當(dāng)回路平面發(fā)向矢量確定之后，若與回路同向則：反之則：（3）若磁力線的指向與同向則；反之：第8頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一(1)若回路是

N匝密繞線圈(2)若閉合回路中電阻為R感應(yīng)電荷討論感應(yīng)電量：設(shè)在時(shí)刻t1到t2時(shí)間內(nèi)，通過閉合導(dǎo)體回路的磁通量由。那么，對(duì)上式積分，就可以求得在這段時(shí)間內(nèi)通過回路導(dǎo)體任一截面的總電量q，這個(gè)電量稱為感應(yīng)電量。即:

變到第9頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一為什么磁通量變化會(huì)引起電動(dòng)勢(shì)？什么是電動(dòng)勢(shì)？?jī)H有靜電場(chǎng)的作用，只可能產(chǎn)生暫時(shí)的電流，不能形成穩(wěn)恒電流。第10頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

電源的電動(dòng)勢(shì)(electromotiveforce,emf)在導(dǎo)體內(nèi)形成恒定電流必須在導(dǎo)體內(nèi)建立一個(gè)恒定電場(chǎng)，保持兩點(diǎn)間電勢(shì)差不變。把從B經(jīng)導(dǎo)線到達(dá)A的電子重新送回B，就可以維持A、B間電勢(shì)差不變。完成這一過程不能依靠靜電力，必須有一種提供非靜電力的裝置，即電源。電源不斷消耗其它形式的能量克服靜電力做功。第11頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一第12頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一內(nèi)電路：電源內(nèi)部正負(fù)兩極之間的電路。外電路：電源外部正負(fù)兩極之間的電路。內(nèi)外電路形成閉合電路時(shí)，正電荷由正極流出，經(jīng)外電路流入負(fù)極，又從負(fù)極經(jīng)內(nèi)電路流到正極，形成恒定電流，保持了電流線的閉合性。 +++---+第13頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一電源電動(dòng)勢(shì)電源的電動(dòng)勢(shì)等于把單位正電荷從負(fù)極經(jīng)內(nèi)電路移動(dòng)到正極時(shí)所做的功，單位為伏特。電源的電動(dòng)勢(shì)的方向規(guī)定：自負(fù)極經(jīng)內(nèi)電路指向正極。電源迫使正電荷dq從負(fù)極經(jīng)電源內(nèi)部移動(dòng)到正極所做的功為dA，電源的電動(dòng)勢(shì)為

從電源內(nèi)部：負(fù)極→正極第14頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一恒定電場(chǎng)也服從場(chǎng)強(qiáng)環(huán)流定律

非靜電力僅存在于電源內(nèi)部，可以用非靜電場(chǎng)強(qiáng)表示。由電源電動(dòng)勢(shì)定義得電源外部無非靜電力，則第15頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一§

2感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)第16頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一一.動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)單位時(shí)間內(nèi)導(dǎo)線切割的磁場(chǎng)線數(shù)電子受洛倫茲力——非靜電力?是什么？第17頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一非靜電場(chǎng)

動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)應(yīng)用??動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力場(chǎng)來源

洛倫茲力第18頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一深入思考：洛倫茲力是產(chǎn)生動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力，它就要作功，而前面討論過洛倫茲力在磁場(chǎng)中是不作功的？+++++++++++++++++++++++++++++++++++OP-與電子運(yùn)動(dòng)同向，對(duì)電子做正功與電子運(yùn)動(dòng)反向，對(duì)電子做負(fù)功第19頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一總的洛倫茲力不對(duì)電子作功，外力作功。洛倫茲力一個(gè)分量對(duì)電子作正功，形成動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)，而另一個(gè)分量，阻礙導(dǎo)體運(yùn)動(dòng)從而作負(fù)功，可以證明兩個(gè)分量所作的代數(shù)和等于零。因此，洛倫茲力的作用并不提供能量，只是傳遞能量：即外力克服洛倫茲力的一個(gè)分量所作的功通過另一個(gè)分量轉(zhuǎn)化為感應(yīng)電流的能量。+++++++++++++++++++++++++++++++++++OP-第20頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例1、如圖所示，為相距2a的兩條載流直長(zhǎng)導(dǎo)線，電流強(qiáng)度為I，長(zhǎng)為2b的金屬棒MN位于兩直導(dǎo)線的正中間，并以恒定速度v平行直導(dǎo)線運(yùn)動(dòng)，求棒兩端的電勢(shì)差UMN解：兩直導(dǎo)線之間的磁場(chǎng)如圖所示，取坐標(biāo)系。在導(dǎo)線之間任一位置處取一點(diǎn)x則：vMNII2a2bOxdx第21頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一的方向：由M指向N所以，vMNII2a2bOdxx第22頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例2，如圖所示的直角三角形ABC金屬框放在磁場(chǎng)中，AB邊平行于磁場(chǎng)的方向，BC邊垂直于磁場(chǎng)的方向，線圈以逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)時(shí)，求回路ABC中的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)及各邊的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)。ABCab解：用法拉第電磁感應(yīng)定律求總的電動(dòng)勢(shì)因?yàn)锽，S都不變，故：第23頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一AB邊的電動(dòng)勢(shì)：BC邊的電動(dòng)勢(shì)：ABCabdrrCA邊的電動(dòng)勢(shì)不好求。先求出BC邊的電動(dòng)勢(shì)，其值的負(fù)數(shù)即為CA邊的電動(dòng)勢(shì)。第24頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例3．在磁場(chǎng)中轉(zhuǎn)動(dòng)的線圈內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)設(shè)矩形線圈ABCD的匝數(shù)為N

,面積為S，使這線圈在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中繞固定的軸線OO轉(zhuǎn)動(dòng)，磁感應(yīng)強(qiáng)度與軸垂直。當(dāng)時(shí)，與之間的夾角為零，經(jīng)過時(shí)間，與之間的夾角為。第25頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一在勻強(qiáng)磁場(chǎng)內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)的線圈中所產(chǎn)生的電動(dòng)勢(shì)是隨時(shí)間作周期性變化的，這種電動(dòng)勢(shì)稱為交變電動(dòng)勢(shì)。在交變電動(dòng)勢(shì)的作用下，線圈中的電流也是交變的，稱為交變電流或交流。第26頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一交變電動(dòng)勢(shì)和交變電流第27頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一NSabcdl+.cdabBθvωNS第28頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例4在勻強(qiáng)磁場(chǎng)B

中，長(zhǎng)

R

的銅棒繞其一端

O

在垂直于

B

的平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)，角速度為

OR求棒上的電動(dòng)勢(shì)解方法一(動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)):dl方向方法二(法拉第電磁感應(yīng)定律):在dt

時(shí)間內(nèi)導(dǎo)體棒切割磁場(chǎng)線方向由楞次定律確定第29頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例5在半徑為R

的圓形截面區(qū)域內(nèi)有勻強(qiáng)磁場(chǎng)

B

，一直導(dǎo)線垂直于磁場(chǎng)方向以速度

v

掃過磁場(chǎng)區(qū)。求

當(dāng)導(dǎo)線距區(qū)域中心軸垂直距離為

r

時(shí)的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)解方法一：動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)方法二：法拉第電磁感應(yīng)定律在dt

時(shí)間內(nèi)導(dǎo)體棒切割磁場(chǎng)線方向由楞次定律確定第30頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一二、感生電動(dòng)勢(shì)當(dāng)一段相對(duì)靜止的導(dǎo)體或一個(gè)相對(duì)靜止的導(dǎo)體回路處于隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)中時(shí)，在導(dǎo)體內(nèi)也會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，稱為感生電動(dòng)勢(shì)。第31頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一NS兩種不同機(jī)制：1.與磁鐵相對(duì)靜止的觀察者看到線圈向磁鐵運(yùn)動(dòng)并套住磁鐵，認(rèn)為線圈在穩(wěn)恒磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)使線圈中產(chǎn)生------動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)2.與線圈相對(duì)靜止的觀察者看到磁鐵向線圈運(yùn)動(dòng)并插入線圈，認(rèn)為是變化的磁場(chǎng)使靜止的線圈中產(chǎn)生------感生電動(dòng)勢(shì)這說明，把感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)分為動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)和感生電動(dòng)勢(shì)兩種，這在一定程度上只有相對(duì)意義，坐標(biāo)的變換可以在一些特殊情形里消除動(dòng)生和感生電動(dòng)勢(shì)。第32頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力場(chǎng)來源洛倫茲力

在磁場(chǎng)變化產(chǎn)生感生電動(dòng)勢(shì)的情況下，非靜電力又是什么？已知的電荷受力：①靜電場(chǎng)施于的庫侖力

②磁場(chǎng)施于運(yùn)動(dòng)電荷的洛倫茲力空間只要有變化的磁場(chǎng)，其間就會(huì)激發(fā)感生電場(chǎng)，在該電場(chǎng)中如果有導(dǎo)體回路，感生電場(chǎng)動(dòng)就會(huì)促使導(dǎo)體中的自由電荷作定向運(yùn)動(dòng)而形成感應(yīng)電流，亦即：在有變化磁場(chǎng)的空間里，到處充滿著感生電場(chǎng)。麥克斯韋提出:無論有無導(dǎo)體或?qū)w回路，變化的磁場(chǎng)都將在其周圍空間產(chǎn)生具有閉合電場(chǎng)線的電場(chǎng)，并稱此為感生電場(chǎng)或有旋電場(chǎng)，記為：Eg或E感第33頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一法拉第電磁感應(yīng)定律感生電動(dòng)勢(shì)的計(jì)算因?yàn)榛芈饭潭ú粍?dòng)，磁通量的變化僅來自磁場(chǎng)的變化

在變化的磁場(chǎng)中，有旋電場(chǎng)強(qiáng)度對(duì)任意閉合路徑L的線積分等于這一閉合路徑所包圍面積上磁通量的變化率的負(fù)值。第34頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一（1）至此，我們知道，從起源上來區(qū)分有兩種形式的電場(chǎng)：①由電荷激發(fā)的靜電場(chǎng)②由變化的磁場(chǎng)激發(fā)的感生電場(chǎng)共同點(diǎn)

不同點(diǎn)

q

（有源場(chǎng)）（無源場(chǎng)）（保守場(chǎng)）（非保守場(chǎng)）激發(fā)的源不同場(chǎng)的性質(zhì)不同討論第35頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一BEgBEg符合左螺旋法則與（2）與類比

積分回路方向與電流方向呈右螺旋關(guān)系第36頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

★《大學(xué)物理》上一般所說的是在圓柱域內(nèi)有變化的磁場(chǎng)通以恒定電流時(shí)：電流變化時(shí)：第37頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一設(shè)一個(gè)半徑為R的長(zhǎng)直載流螺線管，內(nèi)部磁場(chǎng)強(qiáng)度為，若為大于零的恒量。求管內(nèi)外的感應(yīng)電場(chǎng)。軸對(duì)稱分布的變化磁場(chǎng)產(chǎn)生的感應(yīng)電場(chǎng)第38頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例一被限制在半徑為

R的無限長(zhǎng)圓柱內(nèi)的均勻磁場(chǎng)

B

，B均勻增加，B的方向如圖所示。求

導(dǎo)體棒MN、CD的感生電動(dòng)勢(shì)解方法一(用感生電場(chǎng)計(jì)算):方法二(用法拉第電磁感應(yīng)定律):(補(bǔ)逆時(shí)針回路OCDO)第39頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一由于變化磁場(chǎng)激起感生電場(chǎng)，則在導(dǎo)體內(nèi)產(chǎn)生感應(yīng)電流。交變電流高頻感應(yīng)加熱原理這些感應(yīng)電流的流線呈閉合的渦旋狀，故稱渦電流(渦流)交變電流減小電流截面，減少渦流損耗整塊鐵心彼此絕緣的薄片電磁阻尼三.渦流???第40頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

自感現(xiàn)象由于回路中電流產(chǎn)生的磁通量發(fā)生變化，而在自己回路中激發(fā)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的現(xiàn)象叫做自感現(xiàn)象，這種感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)叫做自感電動(dòng)勢(shì)。1.自感§3自感和互感如果回路的幾何形狀保持不變，而且在它的周圍空間沒有鐵磁性物質(zhì)。自感：回路自感的大小等于回路中的電流為單位值時(shí)通過這回路所圍面積的磁鏈數(shù)。單位：亨利第41頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

其中體現(xiàn)回路產(chǎn)生自感電動(dòng)勢(shì)來反抗電流改變的能力，稱為回路的自感系數(shù)，簡(jiǎn)稱自感。它由回路的大小、形狀、匝數(shù)以及周圍磁介質(zhì)的性質(zhì)決定。

對(duì)于一個(gè)任意形狀的回路，回路中由于電流變化引起通過回路本身磁鏈數(shù)的變化而出現(xiàn)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)為自感系數(shù)：等于回路中的電流變化為單位值時(shí)，在回路本身所圍面積內(nèi)引起磁鏈數(shù)的改變值。第42頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一自感系數(shù)的另一種定義：定義②10.定義①中Φm跟周圍性質(zhì)有關(guān)（μ），要密繞（否則漏磁）；定義②是本質(zhì)定義，只有當(dāng)線圈密，周圍沒有鐵一類物質(zhì)時(shí)，兩個(gè)定義等效。20.②式任何情況下都可用，多用實(shí)驗(yàn)測(cè)定L，①式計(jì)算方便。說明：從自感電動(dòng)勢(shì)的表達(dá)式：定義①=εLddtLI第43頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一線圈可視為電感器，成為很重要的電子元件，以后我們要學(xué)到L-C振蕩電路形成電磁波，電磁波的應(yīng)用。第44頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一ΦNΨ=IdlHl.=ILΨ=自感的計(jì)算步驟：HμB=dΦ.BS=HBLΨΦSlμ已知：匝數(shù)已知：匝數(shù)NN,,橫截面積橫截面積SS,,長(zhǎng)度長(zhǎng)度ll,,磁導(dǎo)率磁導(dǎo)率μμ[[例例1]1]

試計(jì)算直長(zhǎng)螺線管的自感。試計(jì)算直長(zhǎng)螺線管的自感。I第45頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一μ0B=lINNΨ=Φ=lIμ0NS2BΨΦLV=L=I=lμ0NS22lμ0n2ΨSlμ0l==IBSμ0NS解：第46頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

當(dāng)線圈中的電流發(fā)生變化時(shí)，在匝線圈中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)為第47頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一單位長(zhǎng)度的自感為：IIlrdrRR2[[例例2]2]

求一無限長(zhǎng)同軸傳輸線單位長(zhǎng)度的求一無限長(zhǎng)同軸傳輸線單位長(zhǎng)度的自感。已知：自感。已知：RR11RR22、、。。解：第48頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一rrhdR1R2ddSSR1R2。。、、、、例3

求一環(huán)形螺線管的自感。已知：已知：RR11RR22NNhh、、解：第49頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一由一個(gè)回路中電流變化而在另一個(gè)回路中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的現(xiàn)象，叫做互感現(xiàn)象，這種感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)叫做互感電動(dòng)勢(shì)。2.互感

互感系數(shù)，簡(jiǎn)稱互感.它和兩個(gè)回路的大小、形狀、匝數(shù)以及周圍磁介質(zhì)的性質(zhì)決定.第50頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一Ψ==ddtddtMIε12122Ψ==ddtddtMIε21211互感電動(dòng)勢(shì)：討論：1.互感系數(shù)和兩回路的幾何形狀、尺寸，它們的相對(duì)位置，以及周圍介質(zhì)的磁導(dǎo)率有關(guān)。2.互感系數(shù)的大小反映了兩個(gè)線圈磁場(chǎng)的相互影響程度。3.M的存在有利有弊。在變壓器中：M越大，能量損失越小。在電子線路中：M越大，相互干擾越大。第51頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

互感系數(shù)在數(shù)值上等于當(dāng)?shù)诙€(gè)回路電流變化率為每秒一安培時(shí)，在第一個(gè)回路所產(chǎn)生的互感電動(dòng)勢(shì)的大小。在式中，若則有：=Mε12即：4.互感系數(shù)的物理意義：=ddtMIε122ddtI2=1，第52頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一lμ02B=N2I2lN2N1Sμ0N=M==Ψ12N1μ0S2l2μ0n1n2VlI2ΦB122Ψ12=l2BSμ0=N2I2S例1有兩個(gè)直長(zhǎng)螺線管，它們繞在同一個(gè)圓柱面上。N、1μ0NS2l已知：求：互感系數(shù)、、、N1Φ12=N1=Ψ12μ0NI2S2l解：第53頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一=Mμ0n1n2V=Lμ0n2V22K=ML1L2K<10<=Lμ0n1V12...=ML1L2...稱K為耦合系數(shù)耦合系數(shù)的大小反映了兩個(gè)回路磁場(chǎng)耦合松緊的程度。由于在一般情況下都有漏磁通，所以耦合系數(shù)小于1。在此例中，線圈1的磁通全部通過線圈2，稱為無磁漏。在一般情況下：第54頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一例2，一個(gè)線圈放在一根導(dǎo)線旁，共面，求M=？I1cabdrr解：設(shè)想通電流I1，面元的繞行方向?yàn)轫槙r(shí)針方向。第55頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

當(dāng)電鍵打開后，電源已不再向燈泡供應(yīng)能量了。它突然閃亮一下，所消耗的能量從哪里來的？§5磁場(chǎng)的能量第56頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一

設(shè)電路接通后回路中某瞬時(shí)的電流為，自感電動(dòng)勢(shì)為，由歐姆定律得第57頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一在自感和電流無關(guān)的情況下是時(shí)間內(nèi)電源提供的部分能量轉(zhuǎn)化為消耗在電阻上的焦耳-楞次熱；是回路中建立電流的暫態(tài)過程中電源電動(dòng)勢(shì)克服自感電動(dòng)勢(shì)所作的功，這部分功轉(zhuǎn)化為載流回路的能量；等于形成恒定電流時(shí)線圈中儲(chǔ)藏的磁能。第58頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一磁能對(duì)于一個(gè)很長(zhǎng)的直螺線管第59頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一當(dāng)回路中的電流達(dá)到穩(wěn)定值后，斷開，并同時(shí)接通，這時(shí)回路中的電流按指數(shù)規(guī)律衰減，此電流通過電阻時(shí)，放出的焦耳-楞次熱為此時(shí)在回路中：且：則：第60頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一磁能密度總磁能第61頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一L12I2Wm=磁場(chǎng)的能量：磁場(chǎng)能量密度：?jiǎn)挝惑w積中儲(chǔ)存的磁場(chǎng)能量wm磁能密度：總磁能第62頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一lddVr2πr=drrl1R2R例1求同軸傳輸線之磁能解：第63頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一計(jì)算自感的另一種方法：L12I2Wm=L=2I2Wm因?yàn)樗缘?4頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一麥克斯韋電磁場(chǎng)理論（初步）一、靜電場(chǎng)二、穩(wěn)恒磁場(chǎng)第65頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一三、由激發(fā)的電場(chǎng)變化磁場(chǎng)產(chǎn)生感生電場(chǎng)變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)？第66頁，共74頁，2023年，2月20日，星期一一.問題的提出對(duì)穩(wěn)恒電