穩(wěn)恒電流的磁場演示文稿

穩(wěn)恒電流的磁場演示文稿1當前第1頁\共有100頁\編于星期日\11點2優(yōu)選穩(wěn)恒電流的磁場當前第2頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁現(xiàn)象

（P122）

歷史11世紀我國用磁鐵制造了羅盤（指南針）；

我國公元前3世紀戰(zhàn)國時期的《呂氏春秋》記載：“慈石召鐵”，即天然磁石對鐵有吸引力，叫磁力；從此，人們認識到磁現(xiàn)象和電現(xiàn)象有密切聯(lián)系，統(tǒng)一起來加以研究，1820年奧斯特磁針的一跳說明電流具有磁效應；INS法國物理學家阿拉果、安培、畢奧、薩伐爾、拉普拉斯……迅速行動，

從奧斯特磁針的一跳到對磁現(xiàn)象的系統(tǒng)認識只用半年時間。1600年英國吉爾伯特提出:地球本身是個大磁體；當前第3頁\共有100頁\編于星期日\11點①磁鐵和磁鐵；

一、磁現(xiàn)象

（P123）

②磁鐵對載流導線的作用

（P123圖4.1—2）

——磁相互作用

③載流直導線的磁效應

（P123圖4.1—3）

載流螺線管的磁效應

（P123圖4.1—4）

INS④載流導線與載流導線的相互作用

（P123圖4.1—5）

當前第4頁\共有100頁\編于星期日\11點歸根結底運動電荷運動電荷作用作用磁力——運動電荷之間相互作用的表現(xiàn)（P128）

作用永磁體永磁體作用電流電流作用作用作用作用作用作用安培提出“分子電流假說”（1821年）

二、磁現(xiàn)象的本質

任何磁鐵分子中存在圓形電流，稱為分子電流。當這些分子電流有規(guī)則地排列起來，磁鐵就會出現(xiàn)N、S極。當前第5頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場

磁相互作用的磁場觀點

磁感強度

磁場疊加原理二畢奧－薩伐爾定律

畢奧－薩伐爾定律

電流元間的作用力

利用畢奧－薩伐爾定律求任意電流的磁場

三、平面載流線圈在均勻磁場中受到的力和力矩

§4.2電流的磁場、磁感強度

當前第6頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場1、磁相互作用的磁場觀點

（P128）

運動電荷1運動電荷2磁場12產生產生作用作用

磁場的宏觀性質：1）對運動電荷(或電流)有力的作用；2）磁場有能量，是物質。當前第7頁\共有100頁\編于星期日\11點靜止電荷VS.運動電荷受電場和磁場的作用力。

只產生電場；只受電場的作用力。產生電場和磁場；靜止電荷運動電荷當前第8頁\共有100頁\編于星期日\11點電場與磁場——“電磁學”（補充）相對一切慣性參考系，電磁場的基本方程式都是麥克斯韋方程組。磁場是電場的相對論效應。電場和磁場屬于同一個實體——電磁場。當前第9頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場2、磁感（應）強度描述磁場強弱和方向的物理量。

定義方法：（對比電場強度的定義）①根據(jù)磁場對電流元的作用力：安培力公式；（P129）

（此公式由電流間的相互作用力—安培定律得來（P124-129）

）②通過磁場對運動電荷的作用力—洛侖茲力；③磁場作用于載流小線圈的力矩。當前第10頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場2、磁感（應）強度

（P129）

安培力公式－－實驗定律：磁場對電流元的作用力

（電流元：載流線段中電流的方向）

方向：大?。?/p>

單位：（SI制）T（特斯拉）

磁力為零時，電流元的指向常用：

Gs說明：

一個孤立的穩(wěn)恒電流元是不存在的，故此定義無法提供測量磁感強度的方法。但用它計算兩個載流回路間的磁相互作用所得到的結果與實驗符合（安培定律）。（兩個方向中，具體指向借助右手定則確定。）當前第11頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場3、磁場疊加原理當前第12頁\共有100頁\編于星期日\11點磁場的源運動電荷（最常見的磁場由穩(wěn)恒電流激發(fā)的）變化的電場如何求任意穩(wěn)恒電流的磁場？？（對比：求任意電荷連續(xù)分布的帶電體產生的電場。）當前第13頁\共有100頁\編于星期日\11點二、畢奧－薩伐爾定律

1、畢奧－薩伐爾定律

（P129）

回路上任一電流元在場點產生的磁感強度為：

：單位矢量，由電流元指向考察點：真空磁導率

（P125）大?。悍较颍杭却怪彪娏髟?，又垂直矢徑，右手螺旋。

r：電流元到考察點的距離

（α：的夾角）

當前第14頁\共有100頁\編于星期日\11點②電流元在空間任一點產生的磁場的方向：POIP討論:①若α=0或π，則即電流元在其延長線（或反向延長線）上，不產生磁場。dB=0，沿方向畫一直線，都沿圓心位于此軸線的圓周（圓面與此軸線垂直）的切線方向，與I成右旋。I當前第15頁\共有100頁\編于星期日\11點二、畢奧－薩伐爾定律

2、電流元間的作用力－－安培定律

（P126）

是橫向力，一般不滿足（P126圖4.1—8）

電流元1對電流元2的作用力：

牛頓第三定律當前第16頁\共有100頁\編于星期日\11點二、畢奧－薩伐爾定律

3.利用畢奧－薩伐爾定律求任意電流的磁場步驟:2)根據(jù)磁場疊加原理,對電流積分就可求出電流在場點P處產生的磁場1)將電流分割成許多電流元，任取一電流元,據(jù)畢奧－薩伐爾定律寫出它在場點P處產生的（大小和方向）（要寫出分量形式，進行對稱性分析）

當前第17頁\共有100頁\編于星期日\11點例題1

（P132

例4.2—1）

求無限長載流直導線的磁場。已知導線中的電流為I。

（可看作導線在無限遠處構成閉合回路，是穩(wěn)恒電流產生的磁場）——記住結論

當前第18頁\共有100頁\編于星期日\11點I?p解:據(jù)畢—薩定律得它在P處產生的的磁場為：在空間任取一點P，設場點P到直導線的距離為R，dx它到P點的距離為r，與電流方向的夾角為θ,大?。悍较颍憾即怪奔埫嫦騼冉⒆鴺讼等鐖D所示，OxyZR在導線上任取一電流元，rθx當前第19頁\共有100頁\編于星期日\11點I?pdxOxyZR統(tǒng)一變量：方向：

沿以導線為中心的圓周的切線，

與電流方向組成右手螺旋。

討論：半無限長載流直導線端點處的磁場為

rθx——記住結論

π-θ當前第20頁\共有100頁\編于星期日\11點——記住結論

例題2

（P133

例4.2—2）

求圓電流軸線上的磁場。設電流為I，半徑R。

當前第21頁\共有100頁\編于星期日\11點P解:據(jù)畢—薩定律得它在P處產生的的磁場為：在軸線上任取一點P，設場點P到圓電流中心的距離為z，大?。悍较颍喝鐖D，在r和z構成的平面上，與r垂直。建立坐標系如圖所示，在圓電流上任取一電流元，它到P點的距離為r，zyxOz當前第22頁\共有100頁\編于星期日\11點PzyxOz不同電流元產生的磁場方向各不相同，將分解為沿z軸方向和垂直z軸方向的分量。由對稱性可知：與垂直z軸方向的分量dBxy互相抵消，沿z軸方向的分量dBz互相增強，當前第23頁\共有100頁\編于星期日\11點——記住結論

方向：沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。所以圓電流軸線上的磁場為：當前第24頁\共有100頁\編于星期日\11點——記住結論

①圓電流圓心處的磁場：討論：方向：沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。解法一：根據(jù)圓電流軸線上的磁場公式令z=0，可得圓電流圓心處的磁場為：

Rz0圓電流軸線上的電場分布當前第25頁\共有100頁\編于星期日\11點所以圓電流圓心處的磁場為：O據(jù)畢—薩定律大?。悍较颍憾即怪庇陔娏髟矫?，與I成右旋。解法二：在圓電流上任取一電流元，得電流元在圓心O處產生的的磁場為：（任一電流元到圓心的距離為R）不同電流元產生的磁場方向相同，方向：沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。當前第26頁\共有100頁\編于星期日\11點——記住結論

②一段圓弧形電流在圓心處的磁場：φ—圓心角（弧度）討論：所以圓弧形電流圓心處的磁場為：據(jù)畢—薩定律大?。悍较颍憾即怪庇陔娏髟矫?，與I成右旋。解：在圓弧形電流上任取一電流元，得電流元在圓心O處產生的的磁場為：（任一電流元到圓心的距離為R）不同電流元產生的磁場方向相同，方向：沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。O當前第27頁\共有100頁\編于星期日\11點例題3

（P134

例4.2—3）

求長直密繞載流螺線管軸線上的磁感應強度。

設螺線管的長度為L，半徑為R，L>>R，單位長度上繞有n匝線圈，通有電流I?！涀〗Y論

當前第28頁\共有100頁\編于星期日\11點解:通電螺線管可看成是由許多匝圓形電流組成。軸線上任一點P處的磁感應強度應是所有圓形電流在該處產生的磁感應強度的矢量和。如圖,在距P點為處，取螺線管上長為的元段,??它在P點產生的磁感應強度為統(tǒng)一變量：方向：都沿螺線管軸線方向，與電流成右手螺旋。PR各方向相同，故P點處的磁感應強度為：當前第29頁\共有100頁\編于星期日\11點討論：

在管口處，即半無限長載流螺線管軸線端點的磁場為：螺線管軸線上磁場分布

若P點不在軸線上？？

無限長直密繞載流螺線管軸線上的磁感應強度為：方向：沿螺線管軸線方向，與電流成右手螺旋?！涀〗Y論

當前第30頁\共有100頁\編于星期日\11點例題4（P135

例4.2—4）求無限大平板電流的磁場分布。設電流方向垂直于紙面朝外，面電流密度為i.

（與電荷定向運動方向垂直的單位長度上的電流）思路：可看作無數(shù)條無限長載流直導線產生的磁場的疊加；——自己看當前第31頁\共有100頁\編于星期日\11點例題5（P136

例4.2—5）

半徑為R的薄圓盤均勻帶電，電荷面密度σ，若盤繞自身的軸線以角速度ω旋轉。求軸線上離盤心為z處的P點的磁感強度。

思考：為什么會產生磁場？計算等效電流？大小和方向？

當前第32頁\共有100頁\編于星期日\11點O解：半徑為r，寬度為dr的圓環(huán)帶上的電荷旋轉形成圓電流，其等效電流為：Prr+drP點位于該等效圓電流的軸線上，dI在P點產生的磁場為：方向：都沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。

P點的磁場由半徑從0到R的無數(shù)個圓電流共同產生，方向：沿軸線方向，與電流方向成右手螺旋。當前第33頁\共有100頁\編于星期日\11點三、平面載流回路在均勻磁場中1、閉合載流回路（或載流線圈）的磁矩（P130）N匝載流線圈:法線方向單位矢量，與I組成右手螺旋

當前第34頁\共有100頁\編于星期日\11點三、平面載流回路在均勻磁場中2、平面載流回路在均勻磁場中受到的力和力矩（P130-131）

（1）磁矩與磁場平行用特例（邊長分別為l

1和l

2的矩形回路）分析，結論適用于任意形狀的平面載流回路。（P131圖4.2—2）

（線圈擴張或壓縮）當前第35頁\共有100頁\編于星期日\11點三、平面載流回路在均勻磁場中2、平面載流回路在均勻磁場中受到的力和力矩

（P130-131）

（2）磁矩與磁場斜交此結論適用于一切平面載流回路。

此力矩有使回路轉向方向的趨勢。l1l2aIo’qbcd?θ當前第36頁\共有100頁\編于星期日\11點推導：設線圈磁矩與磁場夾任意角θ由安培力律求得線圈四邊電流受力分別為方向相反

對過質心的OO'軸求力矩方向相反可寫成此式雖然是從特例得到，但它適用于一切平面線圈即l1l2?θfdafbc當前第37頁\共有100頁\編于星期日\11點電偶極子

VS.磁偶極子兩等量異號點電荷組成的系統(tǒng)，場點離電荷系很遠。

載流小回路，場點離載流回路很遠

（微觀：沒有確定的回路也有效，如：電子繞核旋轉）磁偶極子（P131-132）

磁偶極子在外磁場中的行為與電偶極子在電場中的行為相似。

電場磁場電偶極子

-+當前第38頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理

磁感線磁通量高斯定理二、安培環(huán)路定理

安培環(huán)路定理

安培環(huán)路定理在解場方面的應用

§4.3穩(wěn)恒電流磁場的基本方程式當前第39頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理1、磁感線（P136-137）

P用一簇空間曲線形象描述磁場分布。（1）畫法方向：

大?。?/p>

磁感線上每一點的切線方向定性：定量：規(guī)定與磁場方向垂直的單位面積上的磁感線的條數(shù)等于B磁感線的疏密；實驗：撒一些鐵粉在磁場中，鐵粉的排列能顯示出磁感線的形狀。實驗原理：鐵粉在磁場作用下被磁化成小磁針，這些小磁針沿著磁感強度的方向排列起來。當前第40頁\共有100頁\編于星期日\11點直線電流的磁感應線BII當前第41頁\共有100頁\編于星期日\11點I圓電流的磁感應線當前第42頁\共有100頁\編于星期日\11點通電螺線管的磁感應線II當前第43頁\共有100頁\編于星期日\11點環(huán)形螺線管電流（通電螺繞環(huán)）的磁感線當前第44頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理1、磁感線（2）性質?無頭無尾，是閉合曲線；?與電流交鏈；?與電流成右手螺旋關系；?任兩條磁感線都不會相交，也不會相切。

根據(jù)磁場的基本性質和場的單值性、有限大小性，可證明磁感線：當前第45頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理2、磁通量定義：通過任意面積的磁感線條數(shù)叫通過該面的磁通量通過任意面積元的磁通量：通過任意曲面的磁通量：單位：韋伯(Wb)（：法線方向，指向曲面同一側）

可正可負q當前第46頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理2、磁通量物理上最有意義的是求通過任一閉合曲面的磁通量。通過閉合面的磁通量：

幾何含義：通過閉合曲面穿出的磁感線的凈條數(shù)。（：外法線方向）

S磁感線穿出磁感線穿入當前第47頁\共有100頁\編于星期日\11點一、磁場的高斯定理3、高斯定理

(磁通連續(xù)原理)

（P138）

表明磁場是無源場。S（磁感線是無頭無尾的閉合曲線。）從畢奧—薩伐爾定律出發(fā)可以嚴格證明，是自然界中不存在磁荷（單個磁極）的數(shù)學表示。當前第48頁\共有100頁\編于星期日\11點1931年

Dirac預言了磁單極子的存在。量子理論給出電荷q和磁荷qm存在關系：預言：磁單極子質量：這么大質量的粒子尚無法在加速器中產生，人們寄希望于在宇宙射線中尋找。只要存在磁單極子就能證明電荷的量子化。疑問：磁單極是否存在？（P138）

當前第49頁\共有100頁\編于星期日\11點唯一的一次從宇宙射線中捕捉到磁單極子的實驗記錄：

斯坦福大學Cabrera等人的研究組利用超導線圈中磁通的變化測量來自宇宙的磁單極子。有磁單極子穿過時，感應電流：I1982.2.14,13:53tqm電感LI超導線圈基本裝置:以后再未觀察到此現(xiàn)象。實驗中：用4匝直徑5cm的鈮線圈，連續(xù)等待了151天，于自動記錄儀記錄到了預期電流的躍變。結論：目前不能在實驗中確認磁單極子存在。前沿：探索微觀領域中是否存在磁單極。當前第50頁\共有100頁\編于星期日\11點二、安培環(huán)路定理在任意穩(wěn)恒電流的磁場中，對任意閉合回路，

磁感應強度的線積分（也稱磁場的環(huán)流）？？I2I4I1LS當前第51頁\共有100頁\編于星期日\11點二、安培環(huán)路定理證明的思路分析：這里討論一種簡單的情況：

假設磁場由無限長的載流直導線產生。

（可看作在無窮遠處構成閉合的回路，形成穩(wěn)恒電流）：任意穩(wěn)恒電流產生的磁場。C：任意閉合路徑。位置：形狀：是任意的。①在與載流直導線垂直的平面內；不在與載流直導線垂直的平面內。

圈圍電流；不圈圍電流。當前第52頁\共有100頁\編于星期日\11點磁場的安培環(huán)路定理的證明：（P139--141）①磁場由無限長的載流直導線產生；任意形狀的閉合路徑C，在垂直I的平面內，且圈圍導線。

IC當前第53頁\共有100頁\編于星期日\11點I的正負號：積分路徑與電流I組成右手螺旋，I為正。思考：改變環(huán)繞方向？rdIC———P當前第54頁\共有100頁\編于星期日\11點I②磁場由無限長的載流直導線產生，任意形狀的閉合路徑C，不在垂直I的平面內（也可能不在同一平面上），且圈圍導線。

將線元分解為：在垂直導線的平面內的分量dl

和垂直于此平面的分量dl。CC1當前第55頁\共有100頁\編于星期日\11點法一：添加輔助線如圖，③磁場由無限長的載流直導線產生；任意形狀的閉合路徑C，在垂直I的平面內，不圈圍導線。

pABmnC可以證明：此結論對不在垂直I的平面內包括不在同一平面上的閉合路徑也成立。當前第56頁\共有100頁\編于星期日\11點ABmnC法二：

從載流導線出發(fā)做無數(shù)條射線，把閉合路徑分割為無數(shù)組線元。取其中任意兩條射線，它們的夾角為dφ,夾在它們之間的線元分別為和。dr’r因為無限長載流直導線的磁場故所以：當前第57頁\共有100頁\編于星期日\11點CI1I2I3╳

④磁場由若干條平行的無限長載流直導線產生，任意形狀的閉合路徑C，在垂直I的平面內，有的圈圍導線，有的不圈圍導線。應用磁感強度的疊加原理⑤推廣：這一結論對任意閉合穩(wěn)恒電流，任意閉合路徑都成立?？梢宰C明：此結論對不在垂直I的平面內包括不在同一平面上的閉合路徑也成立。當前第58頁\共有100頁\編于星期日\11點二、安培環(huán)路定理1、表述：（P141）

在穩(wěn)恒電流的磁場中，磁場對任意閉合路徑的線積分（即環(huán)流）僅取決于閉合路徑所圈圍的電流的代數(shù)和。

各量含義：

C繞行方向上的任一線元與C鉸鏈的電流，所在處的磁場，I2I4I1CS它由如圖示的I

1

、I4I的正負：電流方向與積分路徑C的環(huán)繞方向成右手螺旋時，I為正，否則

I為負。

表明磁場為非保守場，是有旋場（也稱渦旋場）

。空間所有電流共同產生，有正負當前第59頁\共有100頁\編于星期日\11點I4I1I2CI3當前第60頁\共有100頁\編于星期日\11點二、安培環(huán)路定理2、安培環(huán)路定理在解場方面的應用如果穩(wěn)恒電流分布具有高度對稱性，可以通過取合適的環(huán)路L

，利用安培環(huán)路定理能比較方便地求出磁場的分布。(類似于利用高斯定理求電場強度)（整個環(huán)路或將環(huán)路分做幾段，每段路徑上各點的大小相等,方向與平行或垂直。）當前第61頁\共有100頁\編于星期日\11點用安培環(huán)路定理求磁場的解題步驟：①分析磁場（大小、方向）分布的對稱性；

②選合適的閉合路徑；

③應用安培環(huán)路定理求解。特點：路徑(可分成幾部分)與該點的磁感強度方向垂直(或平行)，每部分路徑上各點磁感強度的大小相等。當前第62頁\共有100頁\編于星期日\11點例題1

（P142

例4.3—1）

一無限長的圓柱形直導線，截面半徑為R，穩(wěn)恒電流均勻通過導線的截面，電流為I，求導線內和導線外的磁場分布。

當前第63頁\共有100頁\編于星期日\11點op解：在空間任取一點P，（1）分析磁場分布的對稱性。（2）選閉合路徑。

由于電流分布是軸對稱的，根據(jù)對稱性分析可得：的大小與觀察點到軸線的距離有關，方向

取過場點P的圓作為積分環(huán)路，圓心在軸線上，圓面與軸線垂直。沿圓周的切線。C當前第64頁\共有100頁\編于星期日\11點op若場點在圓柱內，即，<若場點在圓柱外，即，>（3）應用安培環(huán)路定理。由安培環(huán)路定理得：C所以無限長圓柱形載流直導線在空間各點產生的磁場分布為：當前第65頁\共有100頁\編于星期日\11點例題2

（P143

例4.3—2）

求無限長直密繞載流螺線管內部和外部的磁場。導線中的電流為I，單位長度的匝數(shù)為n。

（說明：課本解題過程不嚴謹，請采用課件上的解題過程）當前第66頁\共有100頁\編于星期日\11點反證法:設管內任一點P的磁感應強度不沿螺線管的軸線方向，如圖1所示。P圖1圖2P把螺線管繞O1O2軸旋轉180o，則成圖2，根據(jù)對稱性，旋轉后的磁感應強度指向右上方。實際上，旋轉后螺線管中的電流反向，P處的磁感應強度也應反向，磁場方向應指向右下方?？梢?，對旋轉后的螺線管的磁場方向，根據(jù)假設得出的結論與實際情形相矛盾。故假設不成立。即：如果P點有磁感應強度的話,其方向必沿螺線管的軸線方向，管外的情況也是如此。解：在空間任取一點P，（1）分析磁場分布的對稱性。由于電流分布是軸對稱的，根據(jù)對稱性分析可得：的大小可能與觀察點到軸線的距離有關，方向沿螺線管軸線。當前第67頁\共有100頁\編于星期日\11點如圖，取過P點的一個矩形環(huán)路abcda，其中cd在螺線管中軸線上?！涀〗Y論

說明：短螺線管的中部的磁場可近似看作是均勻的。

（2）選閉合路徑。P設P是螺線管內部任意一點，abcd（3）應用安培環(huán)路定理。由安培環(huán)路定理得：（P134例4.2—3軸線上磁場為：方向沿軸線，與I成右旋。）無限長直密繞載流螺線管內部為均勻磁場：方向沿軸線，與I成右旋。當前第68頁\共有100頁\編于星期日\11點如圖，取過M點的一個矩形環(huán)路efghe，其中ef在螺線管中軸線上?！涀〗Y論

設M是螺線管外部任意一點，由安培環(huán)路定理得：（P134例4.2—3軸線上磁場為：方向沿軸線，與I成右旋。）無限長直密繞載流螺線管外部無磁場。hgfeM當前第69頁\共有100頁\編于星期日\11點例題3（補充）

求通電細螺繞環(huán)的磁場分布。設環(huán)管的軸線半徑為R，環(huán)上均勻密繞N匝線圈，線圈中通有電流I。

當前第70頁\共有100頁\編于星期日\11點????????????????xxxxxxxxxxxxxxxx如圖：過場點，做一半徑為r的圓為安培環(huán)路。圓心在螺繞環(huán)軸線上，圓面與軸線垂直。對環(huán)管內任一點，環(huán)管外：（1）分析磁場分布的對稱性。（2）選閉合路徑。（3）應用安培環(huán)路定理。解：沿圓周的切線方向。（反證法）由安培環(huán)路定理得：對環(huán)管外任一點，所以載流密繞螺繞環(huán)在空間產生的磁場為：環(huán)管內：P由于電流分布軸對稱（該對稱軸過螺繞環(huán)中心，與環(huán)面垂直），所以磁場的分布也是軸對稱的。的大小與場點到對稱軸的距離r有關，即：與螺繞環(huán)共軸的圓周上各點的大小相等，的方向ro當前第71頁\共有100頁\編于星期日\11點

例題4

（P135

例4.2—4）

（上一節(jié)的例題情境）

求無限大平板電流的磁場分布。設電流方向垂直于紙面朝外，面電流密度為。

(面)電流(線)密度類比（體）電流(面)密度來理解。IS方向：與正電荷定向運動方向相同。方向：與正電荷定向運動方向相同。當前第72頁\共有100頁\編于星期日\11點如圖，與面電流方向垂直，與載流平板平行，在平面兩側磁場方向相反?！涀〗Y論

取矩形的安培環(huán)路如圖所示，其中左右兩邊與載流平板垂直，上下兩邊到載流平板的距離相等。（1）分析磁場分布的對稱性。（2）選閉合路徑。（3）應用安培環(huán)路定理。解：由于電流分布具有面對稱性，所以磁場的分布也是面對稱的。與平面等距離的點磁場大小相等；

的大?。?/p>

的方向：由安培環(huán)路定理得：所以：無限大平板電流在空間產生的磁場為方向：與電流成右手螺旋。當前第73頁\共有100頁\編于星期日\11點例題5（P143

例4.3—3）

在半徑為a的圓柱形長直導線中挖有一半徑為b的圓柱形空管（a>2b），空管的軸線與柱體的軸線平行，相距為d，當電流仍均勻分布在管的橫截面上且電流為I時，求空管內磁場的分布。

——自己看。（填補法）當前第74頁\共有100頁\編于星期日\11點一、洛侖茲力二、帶電粒子在均勻磁場中的運動

三、帶電粒子在電磁場中的運動規(guī)律的應用

§4.4帶電粒子在電場和磁場中的運動當前第75頁\共有100頁\編于星期日\11點

一、洛侖茲力（P144）

磁場對運動電荷的作用力（也稱洛侖茲力）：

q–+的方向：q>0時，與方向相同；q<0時，與方向相反?！??????????-q---------qxxxxxxxxxxxxq當前第76頁\共有100頁\編于星期日\11點洛侖茲力的性質：（P145）

不做功。xxxxxxxxxxxxxxxqRO只改變的方向，不改變的大小。

當前第77頁\共有100頁\編于星期日\11點比較在磁場中受力或力矩

運動電荷

電流元通電線圈

若空間同時存在電場和磁場，運動電荷受力：（P145）

——洛侖茲公式當前第78頁\共有100頁\編于星期日\11點二、帶電粒子在均勻磁場中的運動

（P145）

1、粒子初速度與磁場垂直粒子做勻速圓周運動（初速度大，半徑大）

半徑：

周期：（與初速無關）

均勻磁場的磁感強度；帶電粒子質量m、電量q；初速；夾角θ

當前第79頁\共有100頁\編于星期日\11點二、帶電粒子在均勻磁場中的運動

（P145）

2、粒子初速度與磁場平行粒子做勻速直線運動不受力當前第80頁\共有100頁\編于星期日\11點二、帶電粒子在均勻磁場中的運動

（P145）

3、粒子初速度與磁場成任意夾角粒子做螺旋運動

螺旋半徑

螺距當前第81頁\共有100頁\編于星期日\11點三、帶電粒子在電磁場中的運動規(guī)律的應用（P146-150）

1、回旋加速器

2、湯姆遜實驗

3、質譜儀4、霍爾效應

5、電真空器件中的磁聚焦——補充材料6、磁鏡

——補充材料8、極光——補充材料7、范艾侖輻射帶——補充材料當前第82頁\共有100頁\編于星期日\11點回旋加速器

（P146）

（3）工作原理（1）用途加速帶電粒子。兩個半圓形的金屬扁盒，分別接在振蕩器的兩個電極上，兩扁盒間的狹縫中存在一交變的電場。兩扁盒放在一對大磁鐵產生的磁場中，磁場方向與扁盒垂直。D形盒、電磁鐵、交變電場則每次粒子進入狹縫，就在電場力的作用下加速；粒子進入扁盒中，只在磁場力的作用下做圓周運動。由于圓周運動的周期與粒子速度無關，所以只要交變電場周期為（2）裝置

當前第83頁\共有100頁\編于星期日\11點討論：

——不能?？筛鶕?jù)相對論效應調節(jié)振蕩電源的頻率，使其與粒子在扁盒中運動所經歷的時間同步。A、當粒子的速度v很大時，需要考慮相對論效應。（1）加速后粒子的動能為：（2）粒子可獲得無限大的能量嗎？粒子圓周運動的周期與速度有關?！交匦铀倨鰾、粒子做圓周運動時，有很大的向心加速度，做加速運動的電荷要輻射電磁波，損失的能量相當可觀，限制了粒子可能獲得的最大能量。該輻射（稱為同步輻射）是一種極有價值的光源。當前第84頁\共有100頁\編于星期日\11點湯姆遜實驗

（P147）

歷史背景：

在對放電管中的低壓氣體放電的過程中發(fā)現(xiàn)了陰極射線。1858年，德國物理學家普呂克爾在用放電管研究低壓氣體中的放電現(xiàn)象時，發(fā)現(xiàn)在管內氣體足夠稀薄的情況下，陰極會發(fā)出一種輻射，它與正對陰極的管壁相撞，就會在陽極附近的玻璃上產生綠色的熒光。若在管中放上一個物體，我們還可以直接看到這個物體的影子。由此人們推測，從陰極發(fā)射出來的，肉眼看不見的輻射（射線）是沿著直線飛行的，這種射線就稱為“陰極射線”。當前第85頁\共有100頁\編于星期日\11點觀點2：“帶電微粒說”，即陰極射線是由帶負電

的“分子流”組成。（陰極射線是由于殘余氣體分子撞擊到陰極，因而帶上負電，形成了分子流。）代表人物：英國物理學家瓦利、克魯克斯等……實驗依據(jù)：

①陰極射線在磁場中受到偏轉；②陰極射線不但能夠傳遞能量，還能傳遞動量。

……

爭論：陰極射線是“光波”還是“微?！?？觀點1：陰極射線是類似于紫外線的以太波。代表人物：德國物理學家哥爾茨坦和赫茲（H.Hertz）……實驗依據(jù)：

①一個用薄云母片制成的十字放在射線的途中，射線在陰極對面的玻璃管壁上出現(xiàn)了形狀清晰的十字形，這是十字形云母片投下的影子。影子的形狀證明了熒光是由于陰極沿直線發(fā)射出的某種東西引起的，而薄云母片把它們擋住了。

②

陰極射線能夠穿過鋁箔繼續(xù)在管外的空氣中行進，只有波才能穿越實物?！?/p>

當前第86頁\共有100頁\編于星期日\11點湯姆遜實驗J．J．湯姆遜于1884年28歲時就擔任了卡文迪什實驗室的第三任主任。有關陰極射線究竟是光波還是帶電微粒的爭論，引起了他的注意。他傾向于克魯克斯等人的觀點。為了證明這一點，他安排了一系列精密巧妙的實驗，來弄清放電管里所出現(xiàn)的未知粒子的性質——陰極射線是帶負電的微粒子流。①改進了佩蘭實驗裝置，實驗說明電荷確實來自于陰極射線。②使陰極射線受靜電偏轉。

③

用不同的方法測量了陰極射線的荷質比。（P147圖4.4—8）L>>a時，原理詳見P147

在長達二十多年的時間里，這兩派各有所據(jù)，爭論不休，促使人們進行了許多有重大意義的實驗來研究陰極射線的性質。直到1897年，英國劍橋大學卡文迪什實驗室的約瑟夫．約翰．湯姆遜教授用實驗發(fā)現(xiàn)電子，才把這一問題弄清楚。當前第87頁\共有100頁\編于星期日\11點湯姆遜實驗的結果和意義：電子的發(fā)現(xiàn)結論：

自然界中存在著一種比原子更小、非常輕的、帶負電的粒子，它是基本電荷的負載者，即我們今天所說的“電子”。

湯姆遜發(fā)現(xiàn)不管怎樣改變放電管中的氣體（空氣、氫氣、二氧化碳等等），也不管怎樣改變電極的材料（鋁、鐵、鉑等等），陰極射線粒子的荷質比總是保持不變。

湯姆遜又把實驗所得的陰極射線粒子的荷質比與在電解過程中測定的氫離子的荷質比相比較，結果大吃一驚，前者比后者大得多，它們相差一千八百倍。

當時人們已知道氫原子是組成物質最輕、最小的單元，而氫離子是帶負電的氫原子。

猜測：J.J.湯姆遜認為，根據(jù)勒納德的薄鋁窗實驗，陰極射線粒子的質量應該很小，比普通分子小得多，才能解釋陰極射線透過薄鋁窗的事實。實驗：J.J.湯姆遜和他的學生們用幾種方法直接測量到了陰極射線載荷子所帶的電量。其中一種方法是采用威爾遜發(fā)明的云室，測量了陰極射線粒子所帶的負電量和稀溶液電解中一個氫離子所帶負電量是相等的。

由此推算出陰極射線粒子的質量只有氫原子質量的一千八百分之一。意義：

打開了微觀世界的大門。當前第88頁\共有100頁\編于星期日\11點質譜儀

（P148）

+（1）用途用于測量原子或小分子的質量；尋找同位素。離子源、磁偏轉器、離子接收系統(tǒng)（2）裝置

（P148圖4.4—9）當前第89頁\共有100頁\編于星期日\11點+（3）質譜儀的工作原理A、離子源的獲得：

最終得到速度相同的離子束。

把液體狀或固體狀的待測物質加熱成氣體，然后用陰極射線電離、激光蒸發(fā)、快速粒子轟擊、火花放電等方法使其變?yōu)殡x子；

經電場對離子加速；

經速度分析器對離子進行選擇；B、離子的磁偏轉：

離子束垂直射入均勻磁場，在洛侖茲力的作用下做圓周運動，C、離子的接收：

最古老方法：用照相底版。不同質量的離子因軌道半徑不同而落在底版上的不同位置成像，通過測量像的位置就能確定離子的質量。這種方法靈敏度低，且不能即時得到測量結果。

離子質量不同，偏轉的程度