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§4-1理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程—Euler運(yùn)動(dòng)微分方程1理想流體動(dòng)壓強(qiáng)的特性①理想流體動(dòng)水壓強(qiáng)的方向沿著作用面的內(nèi)法線方向。②理想流體動(dòng)水壓強(qiáng)的大小與作用面方位無關(guān),各方向大小相等,只是位置坐標(biāo)和時(shí)間的函數(shù)。理想流體動(dòng)水壓強(qiáng)與靜壓強(qiáng)相同。第四章流體動(dòng)力學(xué)§4-1理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程—Euler運(yùn)動(dòng)微分方程2Euler運(yùn)動(dòng)微分方程:§4-2實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)微分方程和Navier-Stokes方程1實(shí)際流體質(zhì)點(diǎn)應(yīng)力分析九個(gè)應(yīng)力分量第一下標(biāo)為作用面方向第二下標(biāo)為應(yīng)力方向§4-2實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)微分方程和Navier-Stokes方程2實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)基本微分方程(切應(yīng)力表示)六個(gè)獨(dú)立應(yīng)力分量,理想流體壓強(qiáng)
平均壓強(qiáng)理想流體壓強(qiáng)正壓強(qiáng)3實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)微分方程(應(yīng)力表示)粘性可壓縮(實(shí)際)流體運(yùn)動(dòng)微分方程
4實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)微分方程(速度表示)粘性可壓縮流體運(yùn)動(dòng)微分方程
5粘性不可壓縮流體
Navier-Stokes方程§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)1理想流體恒定元流的能量方程§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)1理想流體恒定元流的能量方程§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)2實(shí)際流體恒定元流的能量方程考慮能量損失§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)3解釋能量方程中各項(xiàng)意義§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)3解釋能量方程中各項(xiàng)意義§4-3理想流體及實(shí)際流體恒定元流的能量方程(Bernoulli方程)4能量方程應(yīng)用畢托管原理(測(cè)流速)§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程1實(shí)際流體恒定總流的能量方程推導(dǎo)§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用總流的能量方程推導(dǎo)條件:方程的推導(dǎo)是在恒定流前提下進(jìn)行的。方程的推導(dǎo)又是以不可壓縮流體為基礎(chǔ)的。方程的推導(dǎo)是將斷面選在漸變流段。方程的推導(dǎo)是在兩段面間沒有能量輸入或輸出的情況下提出的。方程的推導(dǎo)是根據(jù)兩斷面間沒有分流或合流的情況下推得的。方程的推導(dǎo)中壓強(qiáng)與位置應(yīng)取同一點(diǎn)的值?!?-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用有能量輸入輸出:(總能量守恒)§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用工程應(yīng)用分析流動(dòng)選取基面確定斷面建立方程求解方程
00§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用文丘里流量計(jì):能量方程
§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用
§4-4實(shí)際流體恒定總流的能量方程2實(shí)際流體恒定總流的能量方程的應(yīng)用總水頭線和測(cè)壓管水頭線
§4-5動(dòng)量方程
應(yīng)用動(dòng)量方程的注意點(diǎn)及步驟1坐標(biāo)選擇力的方向2流動(dòng)速度的時(shí)間順序3均勻流過流斷面(相對(duì)壓強(qiáng))4分離體的選擇5未知力的方向假定6方程與未知數(shù)的個(gè)數(shù)7用分量求解匯流問題能量方程工程應(yīng)用動(dòng)量方程工程應(yīng)用本章小結(jié)1實(shí)際流體與理想流體2N-S方程3總流能量方程4總水頭線和測(cè)壓管水頭線5動(dòng)量方程習(xí)題思考題4
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