工程熱力學(xué)習(xí)題解答

工程熱力學(xué)習(xí)題解答

207、把熱能轉(zhuǎn)化為機(jī)械能，通過(guò)工質(zhì)的膨脹來(lái)實(shí)現(xiàn)

A.可以

B.只有?

C.無(wú)法

D.均不對(duì)

熱能是分子熱運(yùn)動(dòng)所具有的能量，它是不規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量，而機(jī)

械能則是物體整體運(yùn)動(dòng)所具有的能量，因而是規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量。將熱

能轉(zhuǎn)換為機(jī)械能，即把不規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量轉(zhuǎn)換為規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量，只

能通過(guò)某種媒介物的受熱膨脹來(lái)實(shí)現(xiàn)。熱能轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能的媒介物稱

為工質(zhì)。

209、作為工質(zhì)應(yīng)具有良好的和o

A.流動(dòng)性/多變性

B.膨脹性/多變性

C.膨脹性/分離性

D.膨脹性/流動(dòng)性?

熱能轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能的媒介物稱為工質(zhì)。工質(zhì)不同，能量轉(zhuǎn)換的效

果也不一樣。工質(zhì)的性質(zhì)是實(shí)現(xiàn)能量轉(zhuǎn)換的內(nèi)部條件，工質(zhì)韻性質(zhì)影

響能量轉(zhuǎn)換的效果。由于熱能轉(zhuǎn)換為機(jī)械能是通過(guò)工質(zhì)的受熱膨脹來(lái)

實(shí)現(xiàn)的后因此、作為工質(zhì)的物質(zhì)必須具有良好的膨脹性和良好的流動(dòng)

性。所以，熱能動(dòng)力裝置所用工質(zhì)為氣態(tài)物質(zhì)，如空氣、燃?xì)夂驼羝?/p>

215、由封閉表面包圍的質(zhì)量恒定的物質(zhì)集合或空間的一部分稱為o

A.封閉系統(tǒng)

B.孤立系統(tǒng)

C.熱力學(xué)系統(tǒng)?

D.閉口系統(tǒng)

在熱力學(xué)中，被劃分出來(lái)的研究對(duì)象（熱力設(shè)備）稱為熱力學(xué)系統(tǒng)；

系統(tǒng)之外的其它熱力設(shè)備稱為外界;系統(tǒng)與外界的分界面稱為邊界。

邊界可以是真實(shí)的，也可以是假想的;可以是固定的，也可以是移動(dòng)

的。

217、封閉系統(tǒng)是指的系統(tǒng)（191293:第02章工程熱力學(xué)：11）

A.與外界沒(méi)有物質(zhì)交換?

B.與外界沒(méi)有熱量交換

C.與外界既沒(méi)有物質(zhì)交換也沒(méi)有熱量交換

D.與外界沒(méi)有功的交換

Ao熱力學(xué)中系統(tǒng)與外界有三種相互作用:物質(zhì)交換、物的交換和熱的交換。按照

系統(tǒng)與外界相互作用的特點(diǎn),可把系統(tǒng)分為以工四類：（1）開口系統(tǒng):與外界有物質(zhì)

的交換的系統(tǒng)。開口系統(tǒng)與外界可以有熱或功的交換;也可以沒(méi)有。（2）閉口系

統(tǒng):與外界沒(méi)有物質(zhì)的交換的系統(tǒng)。閉口系統(tǒng)與外界可以有熱或功的交換，也可

以沒(méi)有。（3）絕熱系統(tǒng):與外界沒(méi)有熱量交換的系統(tǒng)。絕熱系統(tǒng)與外界可以有質(zhì)量

交換,也可以沒(méi)有。（4〉孤立系統(tǒng):系統(tǒng)與外界既沒(méi)有物質(zhì)交換，也沒(méi)有熱和功的交

換。'?一

220,下列與外界肯定沒(méi)有能量交換

A.絕熱系統(tǒng)

B.孤立系統(tǒng)?

C.封閉系統(tǒng)

D.開口系統(tǒng)

熱力學(xué)系統(tǒng)與外界的相互作用方式有:功、熱量以及物質(zhì)的交

換。當(dāng)開口系統(tǒng)與外界的相互作用時(shí)，三種方式都有可能。封閉系統(tǒng)

與外界肯定無(wú)物質(zhì)的交換;絕熱系統(tǒng)與外界肯定無(wú)熱量的交換;孤立系

統(tǒng)與外界沒(méi)有任何交換。

232、熱力學(xué)平衡態(tài)是指系統(tǒng)同時(shí)處于平衡和平衡

A.質(zhì)量/壓力

B.溫度/質(zhì)量

C.壓力/質(zhì)量

D.溫度/壓力3

熱力系統(tǒng)在某一瞬間所處的宏觀物理狀態(tài)稱為系統(tǒng)的狀態(tài)。在無(wú)

外界影響的條件下，如果系統(tǒng)的狀態(tài)不隨時(shí)間而變化，則該系統(tǒng)所處

的狀態(tài)稱為熱力學(xué)平衡態(tài)。處于熱力學(xué)平衡態(tài)的系統(tǒng)，只要不受外界

的影響，它的狀態(tài)就不會(huì)隨時(shí)間而改變，平衡不會(huì)自發(fā)地被破壞，這

是熱力學(xué)平衡態(tài)的特點(diǎn)。處于同一熱平衡狀態(tài)的所有熱力學(xué)系統(tǒng)（不

論它們是否接觸），必定具有共同的宏觀特性，描述宏觀特性的物理

量稱為“溫度”和”壓力”。在不發(fā)生化學(xué)反應(yīng)的系統(tǒng)內(nèi)，如同時(shí)滿

足熱平衡條件和力平衡條件，則系統(tǒng)處于熱力學(xué)平衡態(tài)。

233、若熱力系統(tǒng)內(nèi)部各處的壓力、溫度都相同，則工質(zhì)處于狀態(tài)

A.平衡?

B.均衡

C.穩(wěn)定

D.恒定

Ao見0026題。如系統(tǒng)內(nèi)的狀態(tài)參教不隨時(shí)間而變,則該系統(tǒng)處于稔態(tài)。而平衡

態(tài)的特點(diǎn)思⑴平衡態(tài)與時(shí)間無(wú)關(guān);(2)處于平衡態(tài)的系統(tǒng)洪內(nèi)部壓力破熱程

度均勻一致。因此，懈冬蟹，但處理睡筵二蛇里至

235、當(dāng)理想氣體的比容不變而壓力升高時(shí)，其密度o

A.增大

B.減小

C.不變?

D.不一定

密度和比容是互為倒數(shù)關(guān)系，比容不變，密度就不變。

238、熱量_____狀態(tài)參數(shù)，壓力狀態(tài)參數(shù)

A.是/不是

B.不是/是3

C.是/是

D.不是/不是

熱力系統(tǒng)在募一瞬間所處的宏觀物理狀態(tài)稱為系統(tǒng)的狀態(tài)。描述

系統(tǒng)宏觀特性的物理量稱為“系統(tǒng)的熱力狀態(tài)參數(shù)”，簡(jiǎn)稱“狀態(tài)參

數(shù)二常用的狀態(tài)參數(shù)有六個(gè)，即壓力、溫度、容積、內(nèi)能、熠和熔、

其中，壓力、溫度、容積稱為基本狀態(tài)參數(shù)。

狀態(tài)參數(shù)的數(shù)值由系統(tǒng)的狀態(tài)唯一確定。，當(dāng)系統(tǒng)從初態(tài)變?yōu)榻K

態(tài)時(shí)、狀態(tài)參數(shù)的變化量、只與系統(tǒng)的初一、終狀態(tài)有關(guān)、而與變化

的途徑無(wú)關(guān)。因此，狀態(tài)參數(shù)是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)或點(diǎn)函數(shù)，這是

判斷某一參數(shù)是否為狀態(tài)參數(shù)的充分和必要條件。在熱力學(xué)中，還有

一類參數(shù)，它們的變化量不僅與系統(tǒng)的初、終狀態(tài)有關(guān)，而且與變化

的途徑有關(guān)。這類參數(shù)不是狀態(tài)參數(shù)，而是路徑函數(shù)，如功和熱量等。

240、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)，又回到初態(tài)，其埔o

A.增加

B.減少

C.不變?

D.變化不定

嫡是狀態(tài)參數(shù)，工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)后，狀態(tài)未變，所以燧就不變。

241、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)，又回到初態(tài)，其內(nèi)能o

A.增加

B.減少

C.不變?

D.變化不定

內(nèi)能是狀態(tài)參數(shù)，工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)后，狀態(tài)未變，所以內(nèi)能就不變。

242、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)，又回到初態(tài)，其培值______o

A.增加

B.減少

C.不變?

D.變化不定

熔是狀態(tài)參數(shù)，工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)后,狀態(tài)未變，所以熔就不變。

243、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)，又回到初態(tài)，其溫度o

A.增加

B.減少

C.不變?

D.變化不定

溫度是狀態(tài)參數(shù)，工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)后，狀態(tài)未變，所以溫度就不變。

244、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)循環(huán)，又回到初態(tài)，其值不變的是o

A.焰/

B.功

C.熱量

D.A+B+C

玷是狀態(tài)參數(shù)，功和熱量不是狀態(tài)參數(shù)。

245、功狀態(tài)參數(shù)，溫度狀態(tài)參數(shù)。

A.是/不是

B.不是/是3

C.是/是

D.不是/不是

溫度是狀態(tài)參數(shù)，功不是狀態(tài)參數(shù)。

246、當(dāng)系統(tǒng)從熱源吸收一定數(shù)量的熱量時(shí)，工質(zhì)絕對(duì)溫度,則系統(tǒng)

燧的變化,熱量轉(zhuǎn)變?yōu)楣Φ某潭萶

A.越高/越小/越大?

B.越高/越大/越大

C.越低/越小/越小

D.越低/越小/越大

Ao情的定義式是：心=（邛），式中的7為熱源的絕對(duì)溫度;dQ.為在可逆過(guò)

程中系統(tǒng)從熱源吸收的微元熱量;dS為系統(tǒng)在該微元過(guò)程中狀態(tài)參數(shù)的增量。從

定義式可以看出:在可逆過(guò)程中,當(dāng)比嫡增加時(shí)，系統(tǒng)吸熱;當(dāng)比嫡減少時(shí)，系統(tǒng)放

熱;當(dāng)比嫡不變時(shí)，系統(tǒng)與外界不發(fā)生熱傳遞。因此，可以根據(jù)比情的變化,判斷可

逆過(guò)程中系統(tǒng)與外界熱傳遞的方向。當(dāng)在可逆過(guò)程中系統(tǒng)從熱源吸收的熱量相同

時(shí),熱源的絕對(duì)溫度越高，系統(tǒng)的礴增越小,熱量轉(zhuǎn)化為功的能力越大。

250、從絕對(duì)真空算起的壓力為o（191326:第02章工程熱力學(xué)：44）

A.表壓力

B.絕對(duì)壓力?

C.真空度

D.標(biāo)準(zhǔn)壓力

在工程熱力學(xué)中，把工質(zhì)指向系統(tǒng)表面（真實(shí)的容器壁面或假想

的分界面）單位面積上的垂直作用力，稱為“壓力（即壓強(qiáng)）工系統(tǒng)的

實(shí)際壓力數(shù)值稱為“絕對(duì)壓力”，它是從絕對(duì)真空算起的壓力。系統(tǒng)

的壓力可用壓力表來(lái)測(cè)定，并以大氣壓力作為測(cè)量的基準(zhǔn)。由壓力表

測(cè)得的壓力數(shù)值稱為“表壓力”。用壓力表測(cè)得的壓力數(shù)值不是絕對(duì)

壓力，而是絕對(duì)壓力與當(dāng)?shù)卮髿鈮毫Φ牟钪?。?dāng)絕對(duì)壓力低于當(dāng)?shù)?/p>

大氣壓力的系統(tǒng)，其表壓力將為負(fù)值。工程上用真空度來(lái)表示這種表

壓力的絕對(duì)值。可見，真空度是當(dāng)?shù)卮髿鈮毫εc絕對(duì)壓力的差值。表

壓力和真空度都是以當(dāng)?shù)卮髿鈮毫榛鶞?zhǔn)的相對(duì)壓力，前者表示比大

氣壓力高出的壓力值，后者表示比大氣壓力低的壓力值。由于當(dāng)?shù)卮?/p>

氣莊力是會(huì)變化的，作為系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)應(yīng)該是絕對(duì)壓力.而不是表

壓力或真空度。

252、強(qiáng)度量與系統(tǒng)的質(zhì)量_____,可加性。

A.有關(guān)/不具有

B.無(wú)關(guān)/不具有?

C.有關(guān)/具有

D.無(wú)關(guān)/具有

Bo系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)依照其特性可分為兩類:“尺度量”和“強(qiáng)度量”。尺度量是描

述系統(tǒng)總體特征的狀態(tài)參數(shù)，如系統(tǒng)的總?cè)莘e、總摩爾數(shù)和總內(nèi)能等，其數(shù)值為系

統(tǒng)中各部分?jǐn)?shù)值的總和,具有可加性。對(duì)于均勻系統(tǒng)，尺度量的數(shù)值與系統(tǒng)的質(zhì)

量成正比。送蟹港鯉系啰食點(diǎn)睡繼態(tài)參數(shù)，如系統(tǒng)的壓力和溫度，其

數(shù)值與系統(tǒng)而贏益其有祠麻丁布的萩，強(qiáng)度量的數(shù)值在空間的

分布是均勻一致的。在非平衡態(tài)的系統(tǒng)中，強(qiáng)度量的數(shù)值在空間的分布不是均勻

一致的，如壓力差和溫度差，這就是不平衡勢(shì)。…?'V

254、在熱力學(xué)中采用的溫標(biāo)是o（191330:第02章工程熱力學(xué):48）

A.攝氏溫標(biāo)

B.華氏溫標(biāo)

C.絕對(duì)溫標(biāo)＞/

D.任意溫標(biāo)

表征物體冷熱程度的物理量稱為溫度。溫度的數(shù)值表示方法叫做溫標(biāo)。

常用的溫標(biāo)有三種:攝氏溫標(biāo)、華氏溫標(biāo)、熱力學(xué)溫標(biāo)（即開爾文溫標(biāo)）。只

有絕對(duì)溫度才是系統(tǒng)真正的熱力學(xué)狀態(tài)參數(shù)。

255、下列不是狀態(tài)參數(shù)（191331:第02章工程熱力學(xué):49）

A.絕對(duì)壓力?

B.表壓力

C.比容

D.內(nèi)能

壓力（即壓強(qiáng)）分為絕對(duì)壓力和相對(duì)壓力。表壓力和真空度都是以

當(dāng)?shù)卮髿鈮毫榛鶞?zhǔn)的相對(duì)壓力，前者表示比大氣壓力高出的壓力

值，后者表示比大氣壓力低的壓力值。由于當(dāng)?shù)卮髿鈮毫κ菚?huì)變化的，

只有絕對(duì)壓力才是系統(tǒng)真正的熱力學(xué)狀態(tài)參數(shù)。

258、下列參數(shù)中，與熱力過(guò)程有關(guān)的是o

A.溫度

B.熱量?

C.壓力

D.比容

狀態(tài)參數(shù)的數(shù)值由系統(tǒng)的狀態(tài)唯一確定，狀態(tài)參數(shù)的變化量只與

系統(tǒng)的初、終狀態(tài)有關(guān)，與變化的途徑無(wú)關(guān)。因此狀態(tài)參數(shù)是系統(tǒng)狀

態(tài)的單值函數(shù)或點(diǎn)函數(shù)，狀態(tài)參數(shù)的微元變量是全微分。這是判斷某

一參數(shù)是否為狀態(tài)參數(shù)的充分必要條件。

262、在工質(zhì)的熱力狀態(tài)參數(shù)中，屬于基本狀態(tài)參數(shù)的是（191338:第

02章工程熱力學(xué):56）

A.壓力?

B.內(nèi)能

C.培

D.熠

Ao常用的狀態(tài)參數(shù)有六個(gè)，即壓力福廢、容積、內(nèi)能相和嫡。其中只有壓力、混

度、容積是可以直接測(cè)量的參數(shù)游為基本狀態(tài)參數(shù)。；一

271、10℃化為其它溫標(biāo)，下列答案正確的是—

A.10℃=43.8oF=285.15K（如圖）

B.10℃=50oF=283.15K?

C.10℃==40.2oF==283.15K

D.10℃=42oF==288.15K

A.10TC=43.8°F=285.15K

B.10TC=50°F=283.15K

C.10lC=40.2<>F=283.15K

D.10C=42°F=288.15K

B。溫度的數(shù)值表示方卻微溫標(biāo)。粉的溫標(biāo)有三機(jī)攝氏溫標(biāo)、華氏溫標(biāo)、熱

力學(xué)溫標(biāo)（即開爾文溫標(biāo)），它們之間的關(guān)系是："

=哲代）+32:霍=2代）+273」5

??J?（

279、若大氣壓力為0.IMPa,容器內(nèi)的壓力比大氣壓力低0.004MPa,則容

器內(nèi)的-------o（191355:第02章工程熱力學(xué):73）

A.表壓力為0.096MPa

B.絕對(duì)壓力為0.096MPa?

C.真空度為0.104MPa

D.表壓力為0.104MPa

絕對(duì)壓力p,表壓力藁真空度pv與大氣壓力Pa之間的關(guān)系為：

P=Pa-Pv>P=P.+^:P?Pg=PPi-

285.絕對(duì)壓力P,表壓力Pg,真空度Pv與大氣壓力Pa之間的關(guān)系（以

鼓風(fēng)機(jī)為例）-------。①入口處p=pa-pv；②出口處p=pa+pg；③

入口處p=pa—pg；④出口處p=pa+Pv

A.①、②對(duì)?

B.③、④對(duì)

C.①、④對(duì)

D.②、③對(duì)

對(duì)鼓風(fēng)機(jī)而言，鼓風(fēng)機(jī)入口處處于真空狀態(tài)，而出日處壓力較大。

286、1巴等于

A.

B.

C.

D.?

A.而帕

B.1(33帕

c.io4U)0

D.帕

1巴大約等于1公斤/平方厘米。

293、不考慮化學(xué)反應(yīng)和電磁效應(yīng)的熱力學(xué)系統(tǒng)，過(guò)程的不可逆因素主要有

A.耗散效應(yīng)

B.有限溫差下的熱傳遞

C.自由膨脹

D.A+B+C?

對(duì)于不考慮化學(xué)反應(yīng)和電磁等效應(yīng)的系統(tǒng)，其過(guò)程的不可逆因素主要

有：(1.)耗散效應(yīng)。通過(guò)摩擦使功變?yōu)闊岬默F(xiàn)象稱為耗散效應(yīng)。功可似

通過(guò)摩擦自發(fā)地(無(wú)條件地和全部地)變?yōu)闊幔鵁岵豢赡茏园l(fā)地變?yōu)?/p>

功。、因此、耗散效應(yīng)是不可逆的。除摩擦外，電流通過(guò)電阻時(shí)的熱

效應(yīng)、磁滯發(fā)熱和固體的非彈性變形的熱效應(yīng)等，也是耗散效應(yīng)、（2）

有限溫差下的熱傳遞。熱可以自發(fā)地從高溫物體傳到低溫物體，而不

可能自發(fā)地從低溫物體傳到高溫物體。因此在有限溫差下的熱傳遞是

不可逆的。（3）自由膨脹。工質(zhì)在膨脹時(shí)克服外界作用在移動(dòng)邊界上

的壓力，將對(duì)外界作膨脹功。如移動(dòng)邊界上的壓力為零，則膨脹功為

零，這種膨脹稱為自由膨脹。自由膨脹是不可逆的。（4）不伺工質(zhì)的

混合。不同工質(zhì)的混合是不可逆的。

還有其它的不可逆現(xiàn)象。但是對(duì)于不考慮化學(xué)反應(yīng)和電磁等效應(yīng)的系

統(tǒng)，其過(guò)程的不可逆因素主要就是以上四種。系統(tǒng)進(jìn)行一個(gè)過(guò)程后，

無(wú)論包含幾個(gè)不可逆因素，還是作為理想極限情況不包含任何不可逆

因素、都可以使系統(tǒng)回到其初態(tài)。問(wèn)題是，在系統(tǒng)回到初態(tài)的同時(shí)工

能否消除原過(guò)程中外界所發(fā)生的一切變化，使外界也恢復(fù)自己的初態(tài)

'因此，可逆過(guò)程可定義為'系統(tǒng)進(jìn)行了一個(gè)過(guò)程后，如系統(tǒng)和外界

均能恢復(fù)到各自的初態(tài)、則這樣的過(guò)程稱為可逆過(guò)程”。系統(tǒng)進(jìn)行了

一個(gè)過(guò)程后，如僅系統(tǒng)能恢復(fù)初態(tài)，而在外界遺留了不可逆的變化，

則這樣的過(guò)程為不可逆過(guò)程。凡是包含不可逆因素的過(guò)程，均為不可

逆過(guò)程;而不包含任何不可逆因素的過(guò)程，才能是可逆過(guò)程。所有的

不可逆因素，歸納起來(lái)是由系統(tǒng)的非平衡態(tài)和與工質(zhì)粘性有關(guān)的耗散

效應(yīng)所引起的。如溫度不平衡引起有限溫差下的熱傳遞，壓力不平衡

引起自由膨脹等。在粘性流體的流動(dòng)中存在著流體的宏觀動(dòng)能通過(guò)粘

性摩擦變?yōu)闊岬默F(xiàn)象（即耗散效應(yīng)）。準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程為系統(tǒng)內(nèi)部平衡的過(guò)

程?？赡孢^(guò)程為沒(méi)有任何不可逆因素的過(guò)程，即系統(tǒng)內(nèi)部平衡和無(wú)耗

散效應(yīng)的過(guò)程。因此、這兩個(gè)過(guò)程之間的關(guān)系可表達(dá)為“無(wú)耗散效應(yīng)

的準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程為可逆過(guò)程”。

295、剛性容器中，一定質(zhì)量的空氣被300℃的熱源從100℃加熱到300℃,

此過(guò)程是-------。

A.可逆的

B.不可逆的?

C.定容可逆的

D.等壓不可逆的

有限溫差下的傳襠是典型的不可逆因素。

297、使系統(tǒng)恢復(fù)到原狀的過(guò)程是（191373:第02章工程熱力學(xué):91）

A.準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程

B.靜態(tài)過(guò)程

C.可逆過(guò)程

D.無(wú)法確定?

D。如過(guò)程進(jìn)行得足夠緩慢測(cè)封閉系統(tǒng)所經(jīng)歷的每一個(gè)中間狀態(tài)足夠接近平衡

態(tài)，這樣的過(guò)程稱為準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)苗強(qiáng)過(guò)翻筋的時(shí)間盛大于馳豫時(shí)間瞅復(fù)平

,衡所需翳的時(shí)間），這樣的過(guò)榭物推靜態(tài)過(guò)程。系統(tǒng)經(jīng)歷了一個(gè)過(guò)程后,如系統(tǒng)

和外界均能恢復(fù)到各自的初態(tài)，則這樣的過(guò)程稱為可逆過(guò)程?？赡孢^(guò)程一定是準(zhǔn)

靜態(tài)過(guò)程，而準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程不一定舸逆過(guò)程，蟹有耗散她的準(zhǔn)靜型笆T是

可逆過(guò)程?！盋..??

302、關(guān)于狀態(tài)變化過(guò)程-------。①非靜態(tài)過(guò)程在壓容圖上無(wú)法用一條

連續(xù)曲線表示；②系統(tǒng)進(jìn)行了一個(gè)過(guò)程后，如能使系統(tǒng)沿著與原過(guò)程相反

的方向恢復(fù)初態(tài)，則這樣的過(guò)程稱為可逆過(guò)程；③內(nèi)外平衡是可逆過(guò)程的

充分和必要條件；④只有無(wú)摩擦的準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程才是可逆過(guò)程。

A.①④對(duì)

B.②③對(duì)

C.①③④對(duì)?

D.②對(duì)

Co準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程是過(guò)程中的任不瞬電系統(tǒng)處于內(nèi)部平衡的過(guò)程，而蟹照

酬雌一瞬時(shí)獺處于內(nèi)解鯽外部平衡的過(guò)程電犍靜態(tài)過(guò)就在壓容圖上

逗用一條連續(xù)曲緩表示，有時(shí)用殿大致描述過(guò)程的趨向，而不能表示過(guò)程所經(jīng)

一.,..，.二??一

歷的中間狀態(tài)。-.,-?

307、熱力學(xué)第一定律的實(shí)質(zhì)是——。（191383:第02章工程熱力學(xué):101）

A.質(zhì)量守恒定律

B.機(jī)械能守恒定律

C.能量轉(zhuǎn)換和守恒定律?

D.卡諾定理

卻熱力學(xué)第二定律睚質(zhì)是能量轉(zhuǎn)換腑恒定律在熱力學(xué)系統(tǒng)中的具體應(yīng)用。

據(jù)此，熱力學(xué)第一定律可表達(dá)為“在孤立系統(tǒng)內(nèi)能疝的總量保持不變對(duì)于任意

熱力學(xué)系統(tǒng)，熱力學(xué)第一定律可穆福人系統(tǒng)的畫系統(tǒng)輸喊能量,系統(tǒng)

中儲(chǔ)存能量微化量。因此前將能量病傳遞中的能量和系統(tǒng)中儲(chǔ)存能量?jī)纱?/p>

類。傳遞中的能量，即通過(guò)系融界傳遞的能量有兩種一功和熱量花們不是狀

態(tài)參數(shù)，而是過(guò)程函教。系統(tǒng)的儲(chǔ)存能量一內(nèi)能，從宏觀來(lái)看，當(dāng)系統(tǒng)的狀態(tài)一定

時(shí),就有一個(gè)確定的數(shù)值，因而是一個(gè)狀態(tài)參數(shù)方歷史上，有人企圖制造一種不耗

.費(fèi)任何能法而不斷循環(huán)作功的機(jī)器。這種機(jī)器稱為第」類獺機(jī)。實(shí)踐證明第一

類永動(dòng)機(jī)是造不成的，因?yàn)檫@種機(jī)器從根本上違反能量轉(zhuǎn)換和守恒定律。所以，熱

力學(xué)第一定律又可表述為“第一類水動(dòng)機(jī)是造不成的飛「--'

308、dq=du+dw的適用范圍是----。

A.理想工質(zhì)、可逆過(guò)程

B.任意工質(zhì)、可逆過(guò)程

C.理想工質(zhì)、任意過(guò)程

D.任意工質(zhì)、任意過(guò)程?

Do這一類題關(guān)鍵是了解幾個(gè)封閉系統(tǒng)熱力學(xué)第一定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式的適用范

圍:適用于任意工質(zhì)、任意過(guò)程g三加F*；Q="7+V;適用于任

意工質(zhì)、可逆過(guò)程dq=du+pd*q=Az+pd4,Q=H/+即匕適用于任意工

質(zhì)、可逆過(guò)程iq=cvdf+pdu,q=qAT+pdv0;Y.；:了；..

309、dq=du+pdvo的適用范圍是

A.理想工質(zhì)、可逆過(guò)程

B.任意工質(zhì)、可逆過(guò)程?

C.理想工質(zhì)、任意過(guò)程

D.任意工質(zhì)、任意過(guò)程

只有可逆過(guò)程的微元功才可以寫成pdv的形式。

313、開口系統(tǒng)的工質(zhì)在可逆流動(dòng)過(guò)程中，如壓力降低，則_。

A.系統(tǒng)對(duì)外做技術(shù)功

B.外界對(duì)系統(tǒng)做技術(shù)功?

C.系統(tǒng)與外界無(wú)技術(shù)功的交換

D.無(wú)法確定

.--...?,???..,..,?

Bo從技術(shù)功公式器產(chǎn)」dp可得:壓力降低,加＞0,即外界對(duì)系統(tǒng)做

技術(shù)功。??'?：」二：

、??，，…一'—if,.'

315、功—系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)，它—系統(tǒng)狀態(tài)變化過(guò)程的函數(shù)。

A.是/不是

B.不是/不是

C.是/是

D.不是/是3

對(duì)于任意的熱力學(xué)系統(tǒng)，可將它的能量分為傳遞中的能量和系統(tǒng)中的

儲(chǔ)存能量?jī)纱箢?。一傳遞中的能量有功和熱量?jī)煞N;它們不是狀態(tài)參

數(shù)、而是過(guò)程函數(shù)。系統(tǒng)的儲(chǔ)存能量也有兩類:一類是以系統(tǒng)相對(duì)于

其外部參照系的參數(shù)來(lái)描述的能量，如系統(tǒng)所具有的動(dòng)能和動(dòng)力勢(shì)

能。另一類是系統(tǒng)內(nèi)部的狀態(tài)參數(shù)來(lái)描述的能量;即內(nèi)能。

316、熱量—系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)，它—系統(tǒng)狀態(tài)變化過(guò)程的函數(shù)。

A.是/不是

B.不是/不是

C.是/是

D.不是/是3

功和熱量都是傳遞過(guò)程中的能量，都不是狀態(tài)參數(shù)。

317、熱力學(xué)一般規(guī)定，系統(tǒng)從外界吸熱為外界對(duì)系統(tǒng)做功為一一。

A.正/負(fù)—

B.負(fù)/負(fù)

C.正/正

D.負(fù)/正

Ao熱力學(xué)一般規(guī)定,系統(tǒng)從外界股熱為正，向外界放熱為負(fù);系統(tǒng)內(nèi)能增加為正,

系統(tǒng)內(nèi)能減少為負(fù);系酬外界作功為正，外界對(duì)系統(tǒng)作功為負(fù)。,?

318、工質(zhì)內(nèi)能中的—是比容的函數(shù)。

A.平動(dòng)動(dòng)能

B.轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能

C.振動(dòng)動(dòng)能

D.內(nèi)勢(shì)能?

D工質(zhì)觸能包翻魂觸雕，檎是簸的翻而馥容積或比容舸

?o竭敝蟒%姓、闞戴、板颯鼠跚花悄蠲蝴堿。

319、工質(zhì)流經(jīng)開口系統(tǒng)時(shí)存在流動(dòng)功，流動(dòng)功（壓力與比容的乘積）一一

狀態(tài)參數(shù)。

A.是/

B.不是

C.不一定是

D.無(wú)法確定

A。狀態(tài)參數(shù)的函數(shù)仍為狀態(tài)參數(shù),流動(dòng)功（壓力與比容的乘積）是開口系統(tǒng)中流

動(dòng)工質(zhì)所具有的狀態(tài)參數(shù)。假脹功是容新功的一地，工質(zhì)假眼時(shí)對(duì)外所做的功稱

為膨脹功;流動(dòng)功是指工質(zhì)流動(dòng)的過(guò)程中竟服洽或阻力所做的助沙卜界通過(guò)旋轉(zhuǎn)

軸對(duì)流動(dòng)工質(zhì)所做的功稱為軸功;流動(dòng)工質(zhì)在開口系統(tǒng)中所增加的動(dòng)能和對(duì)外所

做軸功之和,稱為技術(shù)功。流動(dòng)功、軸功、技術(shù)功一般是相就開口系統(tǒng)而言；流動(dòng)

功是狀態(tài)參數(shù)，其它不是狀態(tài)參數(shù)。.?飛心、:八

321、實(shí)際氣體的內(nèi)能是—和—的函數(shù)。

A.溫度/熱量

B.溫.度/功

C.溫度/燧

D.溫度/比容?

工質(zhì)的內(nèi)能包括內(nèi)動(dòng)能和內(nèi)勢(shì)能，前者是溫度的函數(shù)后者是容積或比

容的函數(shù)。

323、在p—V圖上，一個(gè)比容減少的理想氣體可逆過(guò)程線表示該過(guò)程是一

個(gè)—過(guò)程。（191399:第02章工程熱力學(xué)：117）

A.吸熱

B.放熱

C.對(duì)外做功

D.消耗外界功?

Do比容減少即體積減少，表示不是對(duì)外膨脹作功，而是壓縮消耗外界功。膨脹功

324、在p-V圖上，某比容減小的理想氣體可逆過(guò)程線下的面積表示該過(guò)

程中系統(tǒng)所—o（191400:第02章工程熱力學(xué):118）

A?作的膨脹功的大小

B.消耗的外界功的大小?

C.作的技術(shù)功的大小

D.消耗的熱量

B。膨脹功》?而。

325、在T-s圖上，某烯增加的理想氣體可逆過(guò)程線下的面積表示該過(guò)程

中系統(tǒng)所——。（191401:第02章工程熱力學(xué):119）

A.吸收的熱量?

B.對(duì)外作的功量

C.放出的熱量

D.消耗的外界功量

由嫡的定義式ds=（平）可得dQ=r-as，則:Q=JEdso

326、理想氣體放熱過(guò)程中，若工質(zhì)溫度上升，則其膨脹功一定

（191402:第02章工程熱力學(xué):120）

A.小于零?

B.大于零

C.等于零

D.不一定

A。由理想氣體的熱力學(xué)第一定律的公式:dq=GdT+d?;知：當(dāng)dT>O,dq<0

時(shí)，只有也<0。；二

327、理想氣體等溫過(guò)程中吸入的熱量一一對(duì)外做的功量。（191403:第02

章工程熱力學(xué):121）

A.大于

B.等于?

C.小于

D.無(wú)法確定

由理想氣體的熱力學(xué)第二定律的公式:dq=&d7+d延知川7=0時(shí),助=（1訓(xùn)。

328、對(duì)于一定質(zhì)量的理想氣體，不可能發(fā)生的過(guò)程是_。

A.氣體絕熱壓縮，溫度降低?

B.氣體放熱，溫度升高

C.氣體絕熱膨脹，溫度降低

D.氣體吸熱，溫度升高

用理想氣體的熱力學(xué)第一定律來(lái)判斷。

329、對(duì)于一定質(zhì)量的理想氣體，可能發(fā)生的過(guò)程是

A.定溫放熱，壓強(qiáng)增大?

B.定容吸熱，溫度不變

C.絕熱膨脹，溫度升高

D.定溫壓縮，氣體吸熱

用理想氣體的熱力學(xué)第一定律來(lái)判.斷“

330、在p-V圖上，將定溫線向左水平移動(dòng)，其溫度—

A.增加

B減小?

C.不變

D.無(wú)法確定

在P-U圖上，狀態(tài)點(diǎn)越往左移辿蝮、，根據(jù)pP=R?可得:溫度T也越低。

331、在p—V圖上，將絕熱線向左水平移動(dòng)，其比牖_。

A.增加

B.減小?

C.不變

D.無(wú)法確定

Bo在p-v圖上任意作一個(gè)定壓瓶最正翻與兩條絕熱線相交，定段磐契

容增加，根據(jù)墻的定義式，嫡也增加。因此將絕熱線向右水平移動(dòng)演麗就帝

絕熱線向左水平移動(dòng)，其比嫡減小C

332、氣體的定容比熱較定壓比熱一一。

A.大一些

B.大很多

C.小?

D.相等

由邁耶方程Cp=C+R可知c

333、在—圖上，某理想氣體可逆過(guò)程線左側(cè)的面積表示該過(guò)程中系統(tǒng)與外

界之間的技術(shù)功的交換量。（191409:第02章工程熱力學(xué):127）

A.T—s

B.p—V?

C.h—s

D.p—h

,?'?'Cj

技術(shù)功弘=-『dp,

334、下列——過(guò)程的內(nèi)能是增加的。（191410:第02章工程熱力學(xué)：128）

A.定溫加熱

B.絕熱膨脹

C.定壓放熱

D.定容加熱?

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

335、下列—過(guò)程的內(nèi)能是減少的。（191411:第02章工程熱力學(xué):129）

A.絕熱壓縮

B.絕熱膨脹?

C.定溫加熱

D.定溫放熱

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

336、對(duì)理想氣體，下列—過(guò)程的比容是減少的。

A.絕熱壓縮?

B.絕熱膨脹

C.定壓加熱

D.定溫加熱

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

337、對(duì)理想氣體，下列—過(guò)程的比容是增加的。

A.絕熱壓縮

B.絕熱膨脹?

C.定溫放熱

D.定壓放熱

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

338、對(duì)理想氣體，下列—過(guò)程的溫度是降低的。

A.絕熱壓縮

B.定容加熱

C.定壓加熱

D,定壓放熱?

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

339、對(duì)理想氣體，下列—過(guò)程的溫度是增加的。

A.絕熱壓縮?

B.絕熱膨脹

C.定容放熱

D.定壓放熱

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

340、滿足q=Au關(guān)系的熱力過(guò)程是

A.任意氣體任意過(guò)程

B.任意氣體定容過(guò)程?

C.理想氣體等壓過(guò)程

D.理想氣體可逆過(guò)程

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

341、滿足q=w關(guān)系的熱力過(guò)程是-

A.任意氣體定溫過(guò)程

B.任意氣體定容過(guò)程

C.理想氣體定溫過(guò)程?

D.理想氣體可逆過(guò)程

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

342、滿足Au+w=O關(guān)系的熱力過(guò)程是一一。

A.任意氣體任意過(guò)程

B.任意氣體絕熱過(guò)程?

C.理想氣體任意過(guò)程

D.理想氣體可逆過(guò)程

理想氣體的熱力學(xué)第一定律

345、一封閉系統(tǒng)與外界之間僅由于溫度差而產(chǎn)生的系統(tǒng)內(nèi)能變化量的大小

是取決于——。（191421:第02章工程熱力學(xué):139）

A.密度差

B.傳遞的熱量?

C兼變

D.功

Bo一封閉系統(tǒng)內(nèi)能變化量的大小取決于與外界之間功和熱量的交換量,而卷建

的傳遞是由于溫度差而產(chǎn)生的。Jr

346、在P-V圖上，某理想氣體可逆過(guò)程線下的面積表示該過(guò)程中系統(tǒng)與

外界之間的—。（191422:第02章工程熱力學(xué):140）

A.功的交換量?

B.熱量的交換量

C.內(nèi)能的變化量

D.能量交換

膨脹功即=

347、在一圖上，某理想氣體可逆過(guò)程線下的面積表示該過(guò)程中系統(tǒng)與外界

之間的功的交換量。（191423:第02章工程熱力學(xué):141）

A.T—s

B.p—V?

C.h—s

D.p-h

膨脹功即=

348、在P-V圖上，某比容增加的理想氣體可逆過(guò)程線左側(cè)的面積表示該

過(guò)程中系統(tǒng)所（191424:第02章工程熱力學(xué):142）

A?作的膨脹功的大小

B.消耗的外界功的大小

C.作的技術(shù)功的大小?

D.消耗的熱量

技術(shù)功取產(chǎn)-'^vdpo

*J

349、在T—s圖上，某牖減小的理想氣體可逆過(guò)程線下的面積表示該過(guò)程

中系統(tǒng)所一一。（191425:第02章工程熱力學(xué):143）

A.吸收的熱量

B.對(duì)外作的功量

C.放出的熱量?

D.消耗的外界功量

嫡的定義式dS=（辱）；可獴及則:。=Jm戶心。

350、在T—s圖上，一個(gè)嫡增加的理想氣體可逆過(guò)程線表示該過(guò)程是一個(gè)

—過(guò)程。（191426:第02章工程熱力學(xué):144）

A.吸熱?

B.放熱

C.對(duì)外做功

D.消耗外界功

嫡的定義式擊=（呼j：可徨&工FdSj則：。=J1高s。

351、在T—s圖上，一個(gè)溫度升高的理想氣體可逆過(guò)程線表示該過(guò)程是一

個(gè)—過(guò)程。（191427:第02章工程熱力學(xué)：145）

A.吸熱

B.放熱

C.內(nèi)能增加?

D.內(nèi)能減少

?....?1.?,.,.k

理想氣體的內(nèi)能僅僅是溫度的函敦，瓦度超高,內(nèi)能越大。

352、在P—V圖上，一個(gè)比容增加的理想氣體可逆過(guò)程線表示該過(guò)程是一

個(gè)—過(guò)程。（191428:第02章工程熱力學(xué):146）

A.吸熱

B.放熱

C.對(duì)外做功?

D.消耗外界功

膨脹功即=J；p?dv。

353、在定溫過(guò)程中，技術(shù)功是膨脹功的一一倍。

A.0

B.1?

C.k

D.2

多變指數(shù)為n的多變過(guò)程，技術(shù)功是膨脹功的n倍。定溫過(guò)程,〃=lo

354、在絕熱過(guò)程中，技術(shù)功是膨脹功的一倍。

A.0

B.1

C.k?

D.2

多變指數(shù)為n的多變過(guò)程.技術(shù)功是膨脹功的n倍。絕熱過(guò)程,n=ko

355、理想氣體絕熱過(guò)程的比熱為（191431:第02章工程熱力學(xué):149）

A,Cv

B-Cp

C.8

D.0?

多變指數(shù)為R的多變過(guò)程,比熱為Cn=yj。絕熱過(guò)程，凡

n-1

356、理想氣體定溫過(guò)程的比熱為。(191432:第02章工程熱力學(xué):150)

A.Cv

B.Cp

C.8Vz

D.0

多變指數(shù)為n的多變過(guò)程,比熱為q=定溫過(guò)程M=lo

357、空氣或燃?xì)獾亩▔罕葻崤c定容比熱之差等于空氣或燃?xì)獾摹?51

A.對(duì)外作功量

B.對(duì)外放熱量

C.氣體常數(shù)?

D.內(nèi)能增加量

邁耶方程cp=c；+R可得，定壓比熱與定分比熱之差等于氣體常數(shù)Ro

358、空氣或燃?xì)獾亩▔罕葻崤c定容比熱之差等于—kJ/(kg*K)0152)

A.28.7

B.287

C.1.4

D.0.287?

Do由邁耶方程Cp=Cy+R可得，定壓比熱與定容比熱之差等于氣體常數(shù)A。空

氣或燃?xì)釸=2871/(ke-K)=0.287kJ/tke-K),

359、空氣或燃?xì)獾亩▔罕葻崾嵌ㄈ荼葻岬囊槐丁＃?53）

A.1.2

B.1.3

C.1.4?

D.1.5

由絕熱指數(shù)的定義:k=%可知,Cp=k?j。對(duì)空氣或燃?xì)?A=1.4。

C▼二.v

360、對(duì)空氣或燃?xì)舛?，多變指?shù)n=0.8的多變過(guò)程比熱是定容比熱的—

倍。（191436:第02章工程熱力學(xué)：154）

A.0.8

B.1.6

C.2

D.3?

多變指數(shù)為n的多變過(guò)程，比熱為cB=^cy

...士--.n-l

.■,,_

361、對(duì)空氣或燃?xì)舛裕嘧冎笖?shù)n=l.4的多變過(guò)程比熱是定容比熱的

一倍。（191437:第02章工程熱力學(xué)：155）

A.0?

B.1.0

C.1.4

D.2.0

多變指數(shù)為n的多變過(guò)程，比熱為Cn="Cv

362、對(duì)空氣或燃?xì)舛?，多變指?shù)n=l.0的多變過(guò)程比熱是定容比熱的一

倍。（191438:第02章工程熱力學(xué)：156）

A0

B.1.0

C.1.4

D.00?

多變指數(shù)為/I的多變過(guò)程,比熱為J=

363、物體的熱容量與下列_無(wú)關(guān)。（191439:第02章工程熱力學(xué):157）

A.組成該物體的物質(zhì)

B.物體的質(zhì)量

C.加熱過(guò)程

D.物體的密度?

物體在準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程中溫度升高1K所需要的熱量稱為該物體的熱容量。物體

的熱容量與物體的質(zhì)量、組成該物體的物質(zhì)種類和加熱過(guò)程有關(guān)。單位質(zhì)

量的熱容量稱為比熱

364、下列說(shuō)法錯(cuò)誤的是_。(191440:第02章工程熱力學(xué):158)

A.系統(tǒng)的熱能不可以定義為系統(tǒng)的內(nèi)能?

B.功和熱量一樣都是系統(tǒng)狀態(tài)變化所經(jīng)歷的途徑的函數(shù)

C.定容過(guò)程，不論理想或?qū)嶋H氣體dUv=Cvdt

D.理想氣體，不論什么過(guò)程du=Cvdt或411=Cvm(t2—tl)

Ao內(nèi)能包括物質(zhì)分子運(yùn)動(dòng)所真宥的平均動(dòng)能和分子間相互作用而具有的分子間?

勢(shì)能，內(nèi)動(dòng)能取決于溫度，內(nèi)勢(shì)能取決于比容，也就是說(shuō)，內(nèi)能的大小取袂于該物

質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)溫度和比容,內(nèi)能由枷質(zhì)在某一時(shí)刻的狀態(tài)參數(shù)來(lái)確定，與過(guò)程無(wú)

關(guān)。因此內(nèi)能是物質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)點(diǎn)姆幽邈則曜生鯉我整

筋而熨是針對(duì)某一過(guò)程而言的，是過(guò)程參數(shù)，說(shuō)某個(gè)物質(zhì)具有多少熱量是沒(méi)有

意義春^一個(gè)參數(shù)是否是狀態(tài)參數(shù)關(guān)鍵是看它的變化催否與過(guò)程有關(guān)，對(duì)股

脹功而言陀的大小與過(guò)程有關(guān)，所以它不是狀態(tài)參數(shù)。但流動(dòng)功等于狀態(tài)參數(shù)

壓力和狀態(tài)參數(shù)容積的乘積，即它的大小由流動(dòng)工質(zhì)的狀態(tài)決定，與過(guò)程無(wú)關(guān)，所

以是狀態(tài)參數(shù)。又因?yàn)閮?nèi)能也是狀態(tài)參數(shù)，所以內(nèi)能與流動(dòng)功之和(U+pV)為

狀態(tài)參數(shù)屋；

365、關(guān)于功和熱量的本質(zhì)區(qū)別，正確的是_。(191441:第02章工程熱

力學(xué)：159)

A.熱量是系統(tǒng)與外界發(fā)生能量傳遞時(shí)系統(tǒng)內(nèi)能變化的度量，而功是由于外

界重物的升降而產(chǎn)生的系統(tǒng)與外界的相互作用，它不是內(nèi)能變化的度量

B.熱量是系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)，功是系統(tǒng)狀態(tài)變化所經(jīng)歷的途徑的函數(shù)

C.功是規(guī)則運(yùn)動(dòng)的能量傳遞方式，壓力差是作功的驅(qū)動(dòng)力，熱量是不規(guī)則

熱運(yùn)動(dòng)的能量傳遞方式，溫度差是熱量傳遞的驅(qū)動(dòng)力?

D.A和C

功的熱力學(xué)定義為:當(dāng)外界系統(tǒng)通過(guò)邊界和外界之間發(fā)生相互作用時(shí),如外

界的唯一效果是升起重物，則系統(tǒng)對(duì)外界做了功;反之;如外界的唯一效果

是降低重物，則外界對(duì)系統(tǒng)做了功。熱量的熱力學(xué)定義為:熱量是除功以外，

通過(guò)邊界由外界傳遞給封閉系統(tǒng)的能量。兩者的相同點(diǎn)是功和熱量是封閉

系統(tǒng)通過(guò)邊界對(duì)外相互作用的兩種形式，都是傳遞過(guò)程中的能量，都不是

狀態(tài)參數(shù)。兩者的不同點(diǎn)是功是規(guī)則能量的傳遞方式，而熱量是不規(guī)則熱

運(yùn)動(dòng)的能量傳遞方式，這是兩者本質(zhì)的區(qū)別。由于功和熱量都是傳遞中的

能量，它們只在通過(guò)邊界時(shí)才出現(xiàn)，一旦這種傳遞中的能量通過(guò)了邊界時(shí)，

它們就消失了并轉(zhuǎn)化為系統(tǒng)與外界的能量，因此，說(shuō)系統(tǒng)華具有多少”功

或熱量是沒(méi)有意義的，它們都不是系統(tǒng)的狀態(tài)參數(shù)。

366、熱力學(xué)第二定律闡明了能量傳遞和轉(zhuǎn)換過(guò)程中方向、條件和—o

（191442:第02章工程熱力學(xué)：160）

A.速度

B.限度?

C.速率

D.數(shù)量

Bo熱力學(xué)第二定律獨(dú)了轆髏的麗、籍、限隊(duì)方向是:婀以自發(fā)地

轉(zhuǎn)換施鼠懶量洞以自發(fā)版換為功;熱量散轉(zhuǎn)換為功瀛件侄少需要

兩個(gè)熱源熱量徽為功的藏:小于100%。上除蛾熱機(jī)制翻使腫的正

反西方酈）經(jīng)覷就實(shí)。從熱機(jī)制卷和使用的成功經(jīng)驗(yàn)來(lái)看漸有熱機(jī)的熱效率

減于100%從反面來(lái)看，假蚪一熱減熱機(jī)踴潮，那么就可以利用雕

環(huán)境作為單■熱源，從那里不斷吸取熱量而作功，而同國(guó)環(huán)境的內(nèi)能實(shí)際上可以

認(rèn)為般不盡淅以這種單1熱源的熱機(jī)又稱為第二類水動(dòng)機(jī)。歷史上有人企圖

制造第二類永翻，雖然這杯違反熱屏肛定律，但歉敗了。這期攏

從根本上違反了熱力學(xué)第二定律。因此熱力學(xué)第二定律也可以表述九“第二類

永動(dòng)機(jī)是翻觸”?！浮?

367＞熱力學(xué)第二定律并沒(méi)有闡明能量轉(zhuǎn)換的_。（191443:第02章161）

A.條件

B.限度

C.速度?

D.方向

見0160題6

368、熱力學(xué)第二定律指出_。（191444:第02章工程熱力學(xué):162）

A.能量只能轉(zhuǎn)換而不能增加或消滅

B.能量只能增加或轉(zhuǎn)換而不能消滅

C.能量在轉(zhuǎn)換中是有方向性的?

D.能量在轉(zhuǎn)換中是無(wú)方向性的

見018題6

369、能量傳遞和轉(zhuǎn)換過(guò)程進(jìn)行的方向、條件及限度是熱力學(xué)第二定律所研

究的問(wèn)題，其中—是根本的問(wèn)題。（191445:第02章工程熱力學(xué)：163）

A.方向?

B.條件

C.限度

D.轉(zhuǎn)換量

見0166題d

370、單一熱源的熱機(jī)，又稱為第二類永動(dòng)機(jī)，它違反了（191446:第

02章工程熱力學(xué)：164）

A.能量守恒定律

B.物質(zhì)不變定律

C.熱力學(xué)第一定律

D.熱力學(xué)第二定律?

見0160題6

371、下列一定律表明了制造第二類永動(dòng)機(jī)是不可能的。（165）

A.熱力學(xué)第一定律

B.熱力學(xué)第二定律?

C.波義耳-馬略特定律

D.傅立葉定律

見01W題6

372、熱力學(xué)第二定律可以這樣表述（191448:第02章工程熱力

學(xué)：166）

A.熱能可以百分之百的轉(zhuǎn)變成功

B.熱能可以從低溫物體自動(dòng)地傳遞到高溫物體

C.使熱能全部而且連續(xù)地轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功是不可能的?

D.物體的熱能與機(jī)械功既不能創(chuàng)造也不能消滅

Co熱力學(xué)第二定律的克勞修股法環(huán)可能把熱量從低溫物槌到高溫物體而

不產(chǎn)生其它變化。熱力學(xué)第二定律的開爾文說(shuō)法許可能從單一熱源吸取翹使

之完全變?yōu)橛杏玫牧⒍划a(chǎn)生其它姚。這兩種說(shuō)法是等價(jià)的，違反了開爾文

說(shuō)法嬤導(dǎo)致違反克勞修斯說(shuō)法。

????'i?\...5.'

373、關(guān)于熱力學(xué)第二定律的表述，下列—是正確的。(工程熱力學(xué):167)

A.不可能從熱源吸取熱量之完全變?yōu)橛杏霉?/p>

B.不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不產(chǎn)生其它變化?

C.不可能從單一熱源吸取熱量使之完全變?yōu)橛杏玫墓?/p>

D.熱量可從高溫物體傳到低溫物體而不產(chǎn)生其它變化

B。熱力學(xué)第二定律可以理解為:“機(jī)械能可以全部轉(zhuǎn)化為熱能而熱能不可以全

部轉(zhuǎn)化為機(jī)雕”，但不可以理解為“熱舸以從高鼬體傳遞給低溫物體而不能

從低溫物體傳遞給高溫物體”，因?yàn)樵谕饨巛斎斯Φ那闆r下,熱量可以從低溫物體

傳到高溫物體。加制冷循環(huán)和熱泵循環(huán)等。?一.二二

374.如循環(huán)的目的是向高溫?zé)嵩垂?，則該循環(huán)是一一。(168)

A.制冷循環(huán)

B.熱機(jī)循環(huán)

C.正循環(huán)

D.熱泵循環(huán)?

15MI*vw*?v/，??！?▼,▼vr?>?'?，?■?■■??

D。制豳釉目的；是從轆熱翻熱港泵斷的鼬是向翹熱?［詼熱

機(jī)循雅1目的:是相熱能般雌觸機(jī)雕。二“'

375、如循環(huán)的目的是從低溫?zé)嵩次鼰?，則該循環(huán)是_。（169）

A.制冷循環(huán)?

B.熱機(jī)循環(huán)

C.正循環(huán)

D.熱泵循環(huán)

見0168題0

376、如循環(huán)的目的是將熱能持續(xù)地轉(zhuǎn)化為機(jī)械能，則該循環(huán)是

（191452:第02章工程熱力學(xué):170）

A.制冷循環(huán)

B.熱機(jī)循環(huán)?

C.逆循環(huán)

D.熱泵循環(huán)

見0168題0

377、制冷壓縮機(jī)及其系統(tǒng)的最理想循環(huán)是（171）

A卡諾循環(huán)

B.逆卡諾循環(huán)?

C.回?zé)嵫h(huán)

D澳托循環(huán)

卡諾循環(huán)和逆卡諾循環(huán)都是由兩個(gè)定溫過(guò)程和兩個(gè)絕熱過(guò)程組成。

378、熱機(jī)的最理想循環(huán)是一。（191454:第02章工程熱力學(xué)：172）

A卡諾循環(huán)?

B.逆卡諾循環(huán)

C.回?zé)嵫h(huán)

D澳托循環(huán)

見0171題。

379、由等溫放熱過(guò)程、絕熱壓縮過(guò)程、等溫加熱過(guò)程和絕熱膨脹過(guò)程所組

成的循環(huán)是一一。（191455:第02章工程熱力學(xué):173）

A.混合加熱循環(huán)

B.定容加熱循環(huán)

C.定壓加熱循環(huán)

D.卡諾循環(huán)?

卡諾循環(huán)和逆卡諾循環(huán)都是由兩個(gè)定溫過(guò)程和兩個(gè)絕熱過(guò)程組成。

380、由等溫放熱過(guò)程、絕熱壓縮過(guò)程、等溫加熱過(guò)程和絕熱膨脹過(guò)程所組

成的循環(huán)是一一。（191456:第02章工程熱力學(xué):174）

A.柴油機(jī)工作循環(huán)

B.二次回?zé)嵫h(huán)

C.逆卡諾循環(huán)?

D.蒸汽動(dòng)力循環(huán)

見0173題。

381、工質(zhì)經(jīng)卡諾循環(huán)后又回到初始狀態(tài)，其內(nèi)能（175）

A.增加

B.減少

C.不變?

D.增加或減少

內(nèi)能是狀態(tài)參數(shù)。

382、卡諾循環(huán)的熱效率僅與下面一有關(guān)。（工程熱力學(xué):176）

A.高溫?zé)嵩吹臏囟?/p>

B.低溫?zé)嵩吹臏囟?/p>

C.高溫?zé)嵩吹臏囟群偷蜏責(zé)嵩吹臏囟?

D.高溫?zé)嵩吹臏囟群偷蜏責(zé)嵩吹臏囟燃肮べ|(zhì)的性質(zhì)

Co卡塔定理為:在溫度A的高溫?zé)嵩春蜏囟取钡牡蜏責(zé)嵩粗g工作的一切可

逆熱機(jī)，其熱效率均相等，與工質(zhì)的性質(zhì)無(wú)關(guān)濃溫度的高溫?zé)嵩春蜏囟鹊?/p>

GT2

低溫?zé)嵩粗g工作的一切熱機(jī)循環(huán)，以卡諾循環(huán)熱效率最高?？ㄖZ定理從理論上

’?指出了提高熱能動(dòng)力裝置螂率的基本途徑。'1.?????

383、提高制冷系數(shù)的最佳措施是一一。（程熱力學(xué):177）

A.提高冷凝溫度，降低蒸發(fā)溫度

B.提高冷凝溫度，提高蒸發(fā)溫度

C.降低冷凝溫度，提高蒸發(fā)溫度?

D.降低冷凝溫度，降低蒸發(fā)溫度

提高制冷系數(shù)的方法有:提高蒸發(fā)溫度、降低冷凝溫度、增大過(guò)泠度。

384、從逆卡諾循環(huán)可以看出，同時(shí)提高蒸發(fā)溫度和冷凝溫度可以_制冷系

數(shù)。（191460:第02章工程熱力學(xué):178）

A.降低

B.提圖

C.不改變

D.無(wú)法確定?

提高制冷系數(shù)的方法有:提高蒸發(fā)溫度、降低冷凝溫度、增大過(guò)泠度。

390、理想氣體絕熱過(guò)程中，工質(zhì)的端的變化量（191466:第02章工

程熱力學(xué)：184）

A.大于0

B,小于0

C.等于0

D.大于等于0?

也絕熱過(guò)程燧流等于零，可逆過(guò)程嫡產(chǎn)等于零，而埔的變化量=嫡流+嫡產(chǎn)。

因此;可逆的絕熱過(guò)程是定嫡過(guò)程，不可逆絕熱過(guò)程是嫡增加的過(guò)程。

391、卡諾循環(huán)熱效率的范圍是（191467:第02章工程熱力學(xué):185）

A.大于1

B.大于0,小于1?

C.大于0

D.小于0

Bo卡諾循環(huán)熱效率的范圍是：大于0,小于1;逆卡諾循環(huán)制冷系數(shù)的范圍是:大

于0;逆卡諾循環(huán)供熱熱泵系數(shù)的范圍是:大于1。

392、逆卡諾循環(huán)制冷系數(shù)的范圍是（186）

A.大于1

B.大于0,小于1

C.大于0?

D.小于0

Bo卡諾循環(huán)熱效率的范圍是：大于0,小于1;逆卡諾循環(huán)制冷系數(shù)的范圍是:大

于0;逆卡諾循環(huán)供熱熱泵系數(shù)的范圍是:大于1°；?

393、理想氣體可逆吸熱過(guò)程中，下列—一定是增加的。(187)

A.內(nèi)能

B.烯/

C.壓力

D.溫度

B。吸熱過(guò)程嫻流大于零，可逆過(guò)程嫡產(chǎn)等于零而倆的變化量=W+情產(chǎn)。

因此,可逆的吸熱過(guò)程是懈增加的過(guò)程。一’?“」，

394、理想氣體可逆放熱過(guò)程中，工質(zhì)的牖_。(188)

A.增加

B.減小?

C.不變

D.無(wú)法確定

B。放熱過(guò)程嫡流小于零，可逆過(guò)程嫡產(chǎn)等于零,而嫡的變化縣工嫡流+嫡產(chǎn)。

因此,可逆的放熱過(guò)程是嫡減小的過(guò)程。

395、卡諾循環(huán)的熱效率與工質(zhì)性能的優(yōu)劣有直接關(guān)系，該說(shuō)法—

A.完全正確

B有一定道理

C.完全錯(cuò)誤?

D有可能對(duì)

卡諾定理

396、工質(zhì)經(jīng)卡諾循環(huán)后又回到初始狀態(tài)，其壓力（190）

A.增加

B.減少

C.不變?

D.增加或減少

壓力是狀態(tài)參數(shù)C

397、工質(zhì)經(jīng)過(guò)一次卡諾循環(huán)后，其比容的變化量為（191）

A.0?

B.正

C.負(fù)

D.正或負(fù)

比容是狀態(tài)參數(shù)。

398、卡諾循環(huán)的熱效率僅與_有關(guān)。（191474:第02章工程熱力學(xué)：192）

A.熱源溫度

B.冷源溫度

C.循環(huán)過(guò)程

D.A+B?

卡諾定理

401、一定質(zhì)量的理想氣體在定容條件下，溫度從27c上升到127℃,其壓

力等于原來(lái)的一。（191477:第02章工程熱力學(xué):195）

A.4/3?

B.3/4

C.127/27

D.27/127

鼠由氣體狀態(tài)方程”二初可得:在定容條件下，彳注意,溫度必須用的

對(duì)溫度。???,一「.，；?一',；.■,；>.

?,?1.?*,?***?%..,?

402、某封閉系統(tǒng)經(jīng)歷了一不可逆過(guò)程后，系統(tǒng)向外界放熱20kJ,同時(shí)對(duì)

外界作功為10kJ,則系統(tǒng)的嫡的變化量為一一。（196）

A.零

B.正

C.負(fù)

D.無(wú)法確定?

D。：放熱過(guò)程懈制'于零不可逆過(guò)程嫡產(chǎn)大于零,而精的變化量=W+?i

產(chǎn)。因此該過(guò)程無(wú)法確趟的姚最,

403、在p—V圖上的任意一個(gè)正循環(huán)，其壓縮功—膨脹功。（197）

A.大于

B.等于

C.小于?

D.無(wú)法確定

Co正循環(huán)在P-”圖上是沿順時(shí)針?lè)较蜻M(jìn)行的循環(huán),工質(zhì)在膨脹過(guò)程中所做的正

功大于壓縮過(guò)程所做的負(fù)功，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰?，向低溫?zé)嵩矗艧幔?是把熱能轉(zhuǎn)

化為機(jī)械能的循環(huán)，稱之為動(dòng)力循環(huán)或熱機(jī)循環(huán)。

404、在p—V圖上的任意一個(gè)其膨脹功小于壓縮功。（198）

A.正循環(huán)

B.逆循環(huán)?

C.循環(huán)

D.無(wú)法確定

Bo逆循環(huán)在p-V圖上是沿逆時(shí)針?lè)较蜻M(jìn)行的循環(huán),工質(zhì)在循環(huán)過(guò)程中消耗外界

的凈功，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰幔虻蜏責(zé)嵩捶艧?，根?jù)循環(huán)的目的分別稱之為制冷

循環(huán)或熱泵循環(huán)。

405、窗式空調(diào)器的夏天工況，系統(tǒng)進(jìn)行的循環(huán)是（199）

A.熱機(jī)循環(huán)

B.制冷循環(huán)?

C.熱泵循環(huán)

D.正循環(huán)

窗式空調(diào)器兼有制冷和熱泵的功能，只需通過(guò)一個(gè)轉(zhuǎn)換閥改變冷劑的流向

410、提高循環(huán)熱效率的不正確的途徑是—.（204）

A.盡量提高高溫?zé)嵩礈囟?/p>

B.盡量降低低溫?zé)嵩礈囟?/p>

C.盡可能使實(shí)際的熱力循環(huán)接近理想卡諾循環(huán)

D.盡量增大各種傳熱溫差?

Do提高熱能動(dòng)力裝置熱效率的基本途徑是:(1)提高工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰釙r(shí)的平

均進(jìn)熱溫度，向高溫方向發(fā)展;(2)降低工質(zhì)向低溫?zé)嵩捶艧釙r(shí)的平均放熱溫度，盡

量使其低至接近環(huán)境溫度;(3)盡量避免和減少過(guò)程的不可逆性，使實(shí)際循環(huán)盡量

接近可逆循環(huán)。提高制冷裝置制冷系數(shù)的基本途徑是:(1)在滿足冷藏對(duì)象溫度要

求的條件下,應(yīng)選辱較高的庫(kù)溫;(2)在可選擇的情況下，選擇低溫的冷卻介質(zhì);(3)

盡量避免和減少過(guò)^的不可逆性,如減小冷凝器、蒸發(fā)器的傳熱溫差和各種摩擦

損失，使實(shí)際循環(huán)盡量接近可逆循環(huán)。公

411、提高循環(huán)熱效率的不正確的途徑是—.(205)

A.盡量提高高溫?zé)嵩礈囟?/p>

B.盡量降低低溫?zé)嵩礈囟?/p>

C.盡量減少各種摩擦損失

D.盡量減小高低溫?zé)嵩礈夭?

見0204題。

412、下列——可看作理想氣體。(191488:第02章工程熱力學(xué):206)

A.R22蒸氣

B.水蒸氣

C.R12蒸氣

D.氧氣?

理想氣體的熱力學(xué)定義是：完全符合克拉貝隆方程以及比內(nèi)能僅僅是

溫度的函數(shù)的氣體。水蒸氣在壓力比較低、溫度比較高，距液態(tài)較遠(yuǎn)

時(shí)可看作理想氣體?？諝狻⑷?xì)庖约翱照{(diào)設(shè)備內(nèi)的空氣中的水蒸氣可

看作理想氣體，但蒸汽動(dòng)力裝置中的水蒸氣不可以看作理想氣體。

416、可看作理想氣體的氣體是—。（191492:第02章工程熱力學(xué):210）

A.制冷裝置中的R12蒸氣

B.房間內(nèi)空氣中的水蒸氣?

C.鍋爐中的水蒸氣

D.汽輪機(jī)中的水蒸氣

B。空氣、燃?xì)庖约翱諝?、燃?xì)?、空調(diào)設(shè)備內(nèi)的空氣中的水蒸氣等可看作理想氣體，

但蒸汽動(dòng)力裝置中的水蒸氣、制冷裝置內(nèi)的冷劑氣體不可以看作理想氣體。

418、理想氣體的溫度、比容、壓力中有兩者變化時(shí)，其參數(shù)之間不遵循一

—o（191494:第02章工程熱力學(xué):212）

A.波義耳一馬略特定律

B.蓋.呂薩克定律

C.虎克定律?

D.查理定律

當(dāng)理想氣體的溫度保持不變時(shí),其比容和壓力的變化規(guī)律應(yīng)遵循波義

耳一馬略特定律;當(dāng)理想氣體的壓力保持不變時(shí)，其比容和溫度的變

化規(guī)律應(yīng)遵循蓋.呂薩克定律;當(dāng)理想氣體的比容保持不變時(shí)，其溫度

和壓力的變化規(guī)律應(yīng)遵循查理定律。

429、在理想氣體絕熱過(guò)程中，工質(zhì)比牖的變化量_______o（223）

A.大于0

B,小于0

C.等于0

D.大于或等于0?

D。理想與標(biāo)可賽榭偏王質(zhì)臃的變化量等于零,理想氣體不可逆絕熱過(guò)程工

質(zhì)比嫩蟆犍鼾密y*?

433、理想氣體工質(zhì)的放熱、膨脹過(guò)程，該多變過(guò)程的多變指數(shù)n為一一

(227)

A.n<0

B.0<n<l

C.l<n<k

D.n>k?

多變過(guò)程在p-y圖及？-s圖

437、理想氣體吸熱過(guò)程，當(dāng)消耗外界功時(shí)，其溫度_。(191513:第02

章工程熱力學(xué):231)

A.升高?

B.降低

C.不變

D.不一定

Ao由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式dg=cvdr+dw知:當(dāng)dg>O,dw〈O時(shí)，

ar>Oo■■!???一；?、->

438、理想氣體對(duì)外作功過(guò)程，當(dāng)溫度不變時(shí)，其吸熱量q——o(232)

A.大于0?

Bo小于0

C.等于0

D.大于0或小于0

Ao由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式的=CvdT+dw知:當(dāng)Hv>0,dT=0時(shí):

dq>0。i

439、理想氣體對(duì)外作功過(guò)程，當(dāng)溫度升高時(shí)，該過(guò)程是_。（233）

A.吸熱過(guò)程?

B.放熱過(guò)程

C.絕熱過(guò)程

D.不一定

Ao由理想氣體熱日學(xué)第一定律的表達(dá)式d件cvdr+dw知:當(dāng)M>0,d「>0時(shí),

dq>0。-I:工■■,

440、理想氣體對(duì)外作功過(guò)程，當(dāng)溫度下降時(shí)，該過(guò)程是_。（234）

A.吸熱過(guò)程

B.放熱過(guò)程

C.絕熱過(guò)程

D.不一定?

Do由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式dq=+腦知:當(dāng)兒>0,d0時(shí),

dq不一定大于零o-?■"-1

441、理想氣體對(duì)外作功過(guò)程，當(dāng)溫度不變時(shí)，該過(guò)程是_。（235）

A.吸熱過(guò)程?

B.放熱過(guò)程

C.絕熱過(guò)程

D.不一定

A。由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式而=+dw知:當(dāng)d加>0附=0時(shí),

dq>Oo

442、理想氣體放熱過(guò)程，當(dāng)對(duì)外作功時(shí)，其溫度_。（工程熱力學(xué):236）

A.升高

B.降低?

C.不變

D.不一定

Bo由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式的=c1T+dw知:當(dāng)dq<0,dw>0時(shí)，

dT<0o

443、理想氣體放熱過(guò)程，當(dāng)消耗外界功時(shí)，其溫度（237）

A.升高

B.降低

C.不變

D.不一定?

Do由理想氣體熱力學(xué)第一定律的表達(dá)式"=*7+dw知:當(dāng)dg<0,dw<0時(shí),

〃不一定小于零。'：

444、如圖（191520:第02章工程熱力學(xué):238）

A?

B

C

D

某氣體（c?=0.8kJ/kg,P）被壓縮過(guò)程中，接受外界功90kJ/kg，

溫度上升80P，此過(guò)程中，該氣體將對(duì)外界放熱___kJ/kg.

A.26B.64C.154D.都不對(duì)

Ao由熱力學(xué)第一定律可知;好加+w=0.8x80+（-90）=-26kJ/kg,即氣體對(duì)

外界放熱26小喙工.」‘'?

445、如圖（191521:第