地震勘探原理(西安石油大學(xué))

地震勘探原理復(fù)習(xí)提綱一、本課程主要內(nèi)容緒論：物探與地震勘探的概念地震波基礎(chǔ)地震波運(yùn)動(dòng)學(xué)地震資料采集：包括觀測系統(tǒng)、地震組合法、共反射點(diǎn)疊加地震資料處理簡介地震數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)主要名詞與概念1.地質(zhì)年代與地層單位，宙、代、紀(jì)、世；宇、界、系、統(tǒng)，2.油氣藏、油氣田3.物探（基本勘探方法）4.地震勘探（基本勘探方法）地震勘探是利用地下介質(zhì)的彈性和密度差異的一種物探方法。地震勘探可以分為三種基本勘探方法，即反射波法、折射波法和透射波法。費(fèi)馬原理6.Snell定律7.地震折射波8.理想彈性體彈性理論有個(gè)6基本假設(shè)，理想彈性體是指滿足連續(xù)性假設(shè)、完全彈性假設(shè)、均勻性假設(shè)和各向同性假設(shè)的彈性體。9.張量10.面波11.波阻抗12.平面簡諧波13.波型轉(zhuǎn)換14.偏振交換15.發(fā)散16.波散（頻散，色散）17.地震波的吸收18.球面擴(kuò)散19.大地濾波作用20“滑行波”21視速度定理22.回轉(zhuǎn)波23.回折波24.動(dòng)校正25剩余時(shí)差把某個(gè)波按水平界面均勻介質(zhì)一次反射波做動(dòng)校正后殘存的時(shí)差稱為剩余時(shí)差。26.靜校正靜校正主要包括井深校正、地形校正和低速帶校正三部分。偏移28.時(shí)間場29.時(shí)距曲線30.時(shí)間剖面的顯示方法31.振幅恢復(fù)32.反褶積33.觀測系統(tǒng)（包括基本原則）34.地震組合法，線性組合，面積組合35.空間方向系數(shù)36.共反射點(diǎn)疊加法37.動(dòng)態(tài)范圍，瞬時(shí)動(dòng)態(tài)范圍38縱測線、非縱測線39.識別全程多次有兩個(gè)重要標(biāo)志，一是標(biāo)志，二是傾角標(biāo)志。40.地震勘探中常用的震源有炸藥震源、可控震源、重錘、空氣槍、電火花等；

主要名詞與概念1.地質(zhì)年代：宙、代、紀(jì)、世；地層單位：宇、界、系、統(tǒng)地質(zhì)年代：地殼上不同時(shí)期的巖石和地層，時(shí)間表述單位:宙、代、紀(jì)、世、期、時(shí)；地層單位：宇、界、系、統(tǒng)、階、帶。在形成過程中的時(shí)間（年齡）和順序。年代地層單位。又稱時(shí)間地層單位。依據(jù)地質(zhì)時(shí)代進(jìn)行的劃分。年代地層單位的宇、界、系、統(tǒng)、階、帶分別與地質(zhì)年代單位宙、代、紀(jì)、世、期、時(shí)相對應(yīng)。地質(zhì)年代冥古宙隱生代4570原生代4150酒神代3920雨海代3850太古宙始太古代3800古太古代3600中太古代3200新太古代2800元古宙古元古代成鐵紀(jì)2500層侵紀(jì)2300造山紀(jì)2050固結(jié)紀(jì)1800中元古代蓋層紀(jì)1600延展紀(jì)1400狹帶紀(jì)1200新元古代拉伸紀(jì)1000成冰紀(jì)850埃迪卡拉紀(jì)630+5/-30顯生宙古生代\o"寒武紀(jì)"寒武紀(jì)542+/-1\o"奧陶紀(jì)"奧陶紀(jì)488.3+/-1.7\o"志留紀(jì)"志留紀(jì)443.7+/-1.5\o"泥盆紀(jì)"泥盆紀(jì)416+/-2.8\o"密西西比紀(jì)"密西西比紀(jì)359.2+/-2.5\o"賓夕法尼亞紀(jì)"賓夕法尼亞紀(jì)318.1+/-1.3\o"二疊紀(jì)"二疊紀(jì)299+/-0.8中生代三疊紀(jì)\o"待創(chuàng)建"早三疊世251+/-0.7\o"中三疊世"中三疊世245+/-1.5\o"中三疊世"晚三疊世228+/-2侏羅紀(jì)\o"待創(chuàng)建"早侏羅世199.6+/-0.6\o"待創(chuàng)建"中侏羅世175.6+/-2\o"待創(chuàng)建"晚侏羅世161.2+/-4白堊紀(jì)\o"待創(chuàng)建"早白堊世145.2+/-4\o"待創(chuàng)建"晚白堊世99.6+/-0.9新生代古近紀(jì)\o"古新世"古新世65.5+/-0.3\o"古新世"始新世55.8+/-0.2\o"古新世"漸新世33.9+/-0.1新近紀(jì)\o"中新世"中新世23.03+/-0.05\o"上新世"上新世5.332+/-0.005第四紀(jì)\o"更新世"更新世2.588+/-0.005\o"全新世"全新世0.011700地質(zhì)年代分類方式，依次為：是宙（eon）、代（era）、紀(jì)（period）、世（epoch）、期（age）、時(shí)（chron）。本表最小紀(jì)錄至“世”，數(shù)字代表年代開始時(shí)間，單位為百萬年前（GSSP）。2.油氣藏、油氣田（1）油氣藏：油氣藏是油氣在單一圈閉中的聚集，具有統(tǒng)一的壓力系統(tǒng)和油水界面，是油氣在地殼中聚集的基本單位。圈閉中只聚集了油，就是油藏，只聚集了氣，就是氣藏；既有油又有氣，則為油氣藏。（2）油氣田：油氣田是指受單一局部構(gòu)造單位所控制的同一面積內(nèi)的油藏、氣藏、油氣藏的總和。如果在這個(gè)局部構(gòu)造范圍內(nèi)只有油藏，稱為油田；只有氣藏，稱為氣田。3.物探（基本勘探方法）物探：指應(yīng)用地球物理學(xué)原理勘查地質(zhì)特征，研究地下油氣資源的一種方法和理論。地球物理勘探常利用的巖石物理性質(zhì)有:密度、磁導(dǎo)率、電導(dǎo)率、彈性、熱導(dǎo)率、放射性。與此相應(yīng)的勘探方法有:重力勘探、磁法勘探、電法勘探、地震勘探、地?zé)岱碧?、核法勘探。從測量所在的空間位置和區(qū)域的不同又可以劃分為:地面地球物理勘探、航空地球物理勘探、海洋地球物理勘探、鉆孔地球物理勘探等。根據(jù)研究對象的不同還可劃分為:金屬地球物理勘探、石油地球物理勘探、煤田地球物理勘探、水文地質(zhì)地球物理勘探、工程地質(zhì)地球物理勘探和深部地質(zhì)地球物理勘探等。重力:通過觀測不同巖石引起的重力差異來了解地下地層的巖性和起伏狀態(tài)的方法，稱為重力勘探。油氣生成于沉積盆地，應(yīng)用重力勘探可以確定沉積盆地范圍。磁力:通過觀測不同巖石的磁性差異，來了解地下巖石情況的方法，稱為磁力勘探。在沉積盆地中，往往會(huì)分布著各種磁性地質(zhì)體，磁力勘探可以圈定其范圍，確定其性質(zhì)。電法:通過觀測不同巖石的導(dǎo)電性差異來了解地下地層巖石情況的方法，稱為電法勘探，與油氣有關(guān)的沉積巖往往導(dǎo)電性良好(電阻率低)，應(yīng)用電法勘探可以尋找和確定這類地層。此外還有地震、放射性物探等?！洞欧碧剑ù判圆町悾㈦姺碧剑娦圆町悾⒅亓碧剑芏炔町悾?、地?zé)峥碧剑▽?dǎo)熱性差異）、放射性勘探（放射性差異）、地震勘探（彈性差異）》地震勘探（基本勘探方法）地震勘探是利用地下介質(zhì)的彈性和密度差異的一種物探方法。地震勘探可以分為三種基本勘探方法，即反射波法、折射波法和透射波法。（1）反射波法，基于研究從兩個(gè)地層分界面反射的地震波。測量從震源到達(dá)若干觀測點(diǎn)處檢波器所記錄的反射波傳播時(shí)間，可求得波在介質(zhì)中的傳播速度并確定反射的界面位置。為了連續(xù)的探測反射界面的形狀，要在許多點(diǎn)上同時(shí)記錄振動(dòng)，一般使用數(shù)十道以至數(shù)百道的地震勘探儀器采集站。（2）折射波法，要在離震源較遠(yuǎn)處（與界面的埋深相比）進(jìn)行觀測。這樣，地震波的大部分傳播路徑是在接近于地層層理的方向。在許多情況下，用折射波法可能判別地層的巖性。炸藥爆炸后，激發(fā)的地震波向四面八方傳播，當(dāng)遇地層分界面時(shí)，除有一部分反射波返回地面外，還有一部分地震波透過分界面并沿著該分界面在下面地層中傳播。在一定條件下，這種沿分界面?zhèn)鞑サ牡卣鸩ㄒ矔?huì)返回地面，這種地震波叫折射波。通過接收這種波來分析地層情況的方法就叫折射波法地震勘探。（3）透射波法。將激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)分別放在地質(zhì)體的兩側(cè)，直接接收透過地質(zhì)體的波，這種勘探方法叫透射波法地震勘探。目前，反射波法應(yīng)用最廣，折射波法次之，透射波法只作為輔助手段。地震勘探的特點(diǎn)：（1）精度（分辨率）高（2）探測深度大（3）耗資大、效率低、設(shè)備復(fù)雜5.費(fèi)馬原理（最小時(shí)間原理）波從一點(diǎn)傳到另一點(diǎn)所經(jīng)的路徑使波傳播所花的時(shí)間最短。（這樣的路徑實(shí)際上就是射線）說明：1．波總是沿射線傳播，以保證波到達(dá)時(shí)所用旅行時(shí)間最少準(zhǔn)則；2．波沿垂直于等時(shí)面的路線傳播所用旅行時(shí)間最少；3．等時(shí)面與射線總是互相垂直；4．用射線描述波與用波前面描述是等價(jià)的。6.斯奈爾（Snell）定律波在兩種介質(zhì)的界面上，所產(chǎn)生的各種波射線均在同一平面內(nèi)(該平面即入射線所在平面且垂直于界面)，各波射線與法線的夾角θi和相應(yīng)的Vi滿足如下關(guān)系：式中的p稱為射線參數(shù)，它與入射角有關(guān)。(一個(gè)入射角對應(yīng)一個(gè)射線參數(shù)p)說明：A．斯奈爾定律是反射定律和透射定律的綜合，而且有所推廣。B．斯奈爾定律同時(shí)適用于縱波、橫波和各種轉(zhuǎn)換波等。地震折射波地震波在傳播中遇到下層的波速大于上層波速的彈性分界面，而且入射角達(dá)到臨界角(使透射角為90°)時(shí)，透過波將沿分界面滑行，又引起界面上部地層質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)并傳回地面，這種波稱為折射波。理想彈性體材料因外力引起變形時(shí)，當(dāng)形變與外力成正比(符合虎克定律)時(shí)，該材料被認(rèn)為是理想彈性體或虎克彈性體。理想彈性體是指去掉外力后能完全恢復(fù)原狀的物體。彈性理論有個(gè)6基本假設(shè)，理想彈性體是指滿足連續(xù)性假設(shè)、完全彈性假設(shè)、均勻性假設(shè)和各向同性假設(shè)的彈性體。（假設(shè)位移和形變是微小的。）9.張量可以認(rèn)為是矢量概念的推廣。1887--1896年間，李奇(G.Ricci)系統(tǒng)地論述了張量，1916年Einstein用張量分析來闡述廣義相對論之后，才被廣泛重視。n維空間m階張量有個(gè)分量，階數(shù)就是所考慮的方向數(shù)，取值范圍為0，1，2，3，......。三維空間的零階張量是標(biāo)量，一階張量是矢量，二階張量有9個(gè)分量，三階張量有27個(gè)分量，四階張量有81個(gè)分量。張量的一個(gè)重要特點(diǎn)是：它本身與用來描述它的坐標(biāo)系無關(guān)，但它的分量要通過適當(dāng)?shù)淖鴺?biāo)系來定義。笛卡坐標(biāo)系中的張量稱作笛卡張量，一般曲線坐標(biāo)系中的張量稱一般張量。例如：二階張量張量的運(yùn)算規(guī)則很多，特殊類型也很多，常用的有：(1)對稱張量→對稱矩陣，即反對稱張量→反對稱矩陣，即且對角線元素為0。即任意二階張量可以表示成對稱張量與反對稱張量之和求和約定、啞指標(biāo)(某一項(xiàng)中某指標(biāo)重復(fù)出現(xiàn)一次) (4)自由指標(biāo)：(i，j=1，2，3)這里i為自由指標(biāo)，j為啞指標(biāo)。上式表示三個(gè)方程式：(5)球張量與偏張量若有張量則這時(shí)稱為球張量，稱為偏張量任意二階張量都可分解為球張量與偏張量之和，即上式中，稱為克羅內(nèi)克爾(Kronecker)符號，定義為：10.面波在彈性介質(zhì)中只有兩種類型的波：縱波與橫波，它們統(tǒng)稱為體波。除了體波之外，在彈性介質(zhì)分界面附近還存在一類波動(dòng)，這類波沿界面?zhèn)鞑ィ洳ǚS離開界面的距離的增加迅速衰減，從能量的角度來說，它們的能量只分布在界面附近的薄層中，只能在特定的分界面附近觀測到，因此統(tǒng)稱面波。經(jīng)常能觀測到的面波有瑞利波，洛夫波（簡稱L波），斯通萊波。不同的面波有不同的產(chǎn)生條件和特性。瑞利面波的傳播速度決定于地面介質(zhì)的彈性常數(shù)，但通常小于橫波的傳播速度。當(dāng)泊松比=0.25時(shí)，瑞利波的速度VR=0.92Vs。應(yīng)該指出，瑞利面波通常以低頻率，強(qiáng)振幅，低速度出現(xiàn)，它強(qiáng)烈地干擾記錄有效波（縱波或橫波）。所以在地震勘探中認(rèn)為它是需要消除的干擾波。11.波阻抗介質(zhì)的密度與速度的乘積稱為介質(zhì)的波阻抗。即Z=ρV。波阻抗是一個(gè)廣泛的概念，電路中的阻抗也是一種波阻抗。有了波阻抗的概念，則反射系數(shù)和透射系數(shù)分別定義為：并且有：R+T=112平面簡諧波平面?zhèn)鞑r(shí)，若介質(zhì)中體元均按余弦（或正弦）規(guī)律運(yùn)動(dòng)，叫平面簡諧波，是最基本的波動(dòng)形式。一些復(fù)雜的波可視為平面簡諧波的疊加。有平面簡諧波傳播介質(zhì)中的體元并非簡諧振動(dòng)。有些書中直接稱簡諧波為余弦或正弦波。平面簡諧波的波動(dòng)方程如下圖所示，平面余弦簡諧波在理想的無吸收的均勻無限介質(zhì)中傳播，傳播方向沿x正方向，波速為V，O點(diǎn)（坐標(biāo)原點(diǎn)）處的振動(dòng)方程為：設(shè)B為波線（實(shí)際為波形曲線）上另一任意點(diǎn)，距O點(diǎn)為x，當(dāng)振動(dòng)從O點(diǎn)傳到B點(diǎn)時(shí)，B點(diǎn)開始振動(dòng)。因?yàn)椴▌?dòng)狀態(tài)從O傳到B需要x/V時(shí)間，所以B點(diǎn)在某時(shí)刻t的位移等于O點(diǎn)在t之前即時(shí)刻的位移。由于所討論的是平面波，而且是在無吸收的均勻介質(zhì)中傳播，所以各質(zhì)點(diǎn)的振幅相等。故B點(diǎn)在某時(shí)刻t的位移可寫作：這就是平面余弦波的波動(dòng)方程（之一）。13.波型轉(zhuǎn)換波在非法線入射的情況下，無論是縱波還是橫波，在介質(zhì)分界面上不僅要改變波傳播的方向，發(fā)生反射和透射現(xiàn)象，而且會(huì)發(fā)生波的分裂，由一種波分裂為兩種性質(zhì)不同的波，這種現(xiàn)象叫做“波型轉(zhuǎn)換”。下圖a以P波入射為例，產(chǎn)生四種波，其中Pr（反射P波）、Pt（透射P波）為同類波，Sr（反射SV波）、St（透射SV波）為轉(zhuǎn)換波。根據(jù)波的極化方向以及它們同波傳播方向的關(guān)系，有利于我們來識別不同類型的波，同時(shí)根據(jù)波的極化有利于我們在最大靈敏度方向上來接收波動(dòng)。如前所述，由于縱波在近地表處是近法線出射，而縱波的極化方向是同波的傳播方向一致的，因此我們選用垂直方向運(yùn)動(dòng)的檢波器就會(huì)最有效地接收縱波。14.偏振交換只有橫波才有偏振現(xiàn)象。有兩種偏振波：垂直偏振橫波-SV波，水平偏振橫波-SH波，兩種波的交換稱為偏振交換。15.波的發(fā)散（也叫球面發(fā)散、波前發(fā)散）地震波由震源向外傳播時(shí)，隨著距離的增加,散布的面積越來越大。盡管波的總能量不變，但單位面積上的能量（能量密度）卻越來越小，因而波的振幅逐漸減弱。這種現(xiàn)象稱為波的發(fā)散。地震波的振幅A與傳播距離r成反比：式中為地震波的初始振幅。16.波散一個(gè)波動(dòng)往往含有各種不同頻率成分的諧波，可視為波群。波群整體的傳播速度稱為群速度，以Ｕ表示。各單頻波的傳播速度稱為相速度，以Ｖ表示。波在一種介質(zhì)中傳播時(shí)波速依頻率而變的現(xiàn)象叫做波散（也稱頻散或色散）。任何波都可能有波散現(xiàn)象，如彈性波、電磁波等。17.地震波的吸收吸收（也稱吸收衰減），由于實(shí)際的地質(zhì)介質(zhì)并非理想的彈性介質(zhì)。變形的不可逆性將吸收彈性能量，當(dāng)?shù)卣鸩ㄔ谶@種介質(zhì)中傳播時(shí)，波動(dòng)引起振動(dòng)質(zhì)點(diǎn)之間的摩擦?xí)a(chǎn)生熱能損失而使波的強(qiáng)度發(fā)生相應(yīng)的衰減。這種因摩擦而引起波的強(qiáng)度衰減的現(xiàn)象稱為波的吸收。實(shí)際觀測和實(shí)驗(yàn)結(jié)果都表明，波的能量隨路徑按指數(shù)規(guī)律衰減。衰減的程度與介質(zhì)的物理性質(zhì)有關(guān)（越疏松吸收越大），也與振動(dòng)的頻率有關(guān)（吸收系數(shù)與頻率的一次方成正比）。通常用一個(gè)稱為吸收系數(shù)的α(f)值表示。于是有：式中：震源處（ｒ＝０）地震波的振幅距震源ｒ處的振幅隨頻率而變的吸收系數(shù)巖石的選頻吸收性質(zhì)損失了高頻信息，降低了地震分辨率。然而，由于波的吸收與巖石的性質(zhì)有關(guān)，因而吸收系數(shù)作為一個(gè)地震波動(dòng)力學(xué)信息，用于判別地下巖石的性質(zhì)卻是很有價(jià)值的。球面擴(kuò)散:球面波的波前從球心O向外擴(kuò)散。在時(shí)刻t1傳至半徑為r1的位置，在時(shí)刻t2傳至半徑為r2處，可以限定只觀察某個(gè)立體角所對應(yīng)的其部分球面面積s1和s2，于是單位時(shí)間流過面積s1的能量等于流過面積s2的能量，及I1*S1=I2*S2因此I2/I1=S1/S2(*)從立體角的定義出發(fā)，有=S1/=S2/所以S1/S2=/代入（*）式，得I2/I1=/,因此能流強(qiáng)度I正比振幅平方,所以，由此可見，幾何擴(kuò)散使球面波的能流強(qiáng)度歲距離平方成反比衰減（振幅隨距離成反比衰減），這種現(xiàn)象稱為球面擴(kuò)散。r1大圓半徑，r2小圓半徑19.大地濾波作用從理論分析可知，不論彈性介質(zhì)采用何種彈性粘滯理論，都說明吸收系數(shù)同頻率成正比。因此，彈性波隨著傳播距離的增大，高頻成分很快地被吸收，而只保留較低的頻率成分。這樣彈性波在實(shí)際介質(zhì)中傳播時(shí)，實(shí)際介質(zhì)相當(dāng)于一個(gè)濾波器，濾去了較高的頻率成分，而保留較低的頻率成分，這種作用稱為大地濾波作用?！盎胁ā痹O(shè)一界面兩邊的兩種介質(zhì)的波速為V1、V2，且V2>V1，當(dāng)入射角θ1增大到某一值θc時(shí)，θ2=90°，在第二種介質(zhì)中再?zèng)]有透射波，這時(shí)入射波引起的波動(dòng)將在兩種介質(zhì)的分界面上傳播（實(shí)際是在第二種介質(zhì)的表面上傳播，因?yàn)檫@種沿界面?zhèn)鞑サ牟ǖ牟ㄋ俚扔诘诙N介質(zhì)的波速V2）。這種現(xiàn)象稱為“全反射”。對于所有θ1>θc的波都將發(fā)生全反射。θc稱為臨界角。在兩種介質(zhì)的分界面上傳播的波叫做“滑行波”。21.視速度定理地震波是沿射線傳播的，地震波的真速度應(yīng)是沿射線傳播的速度V，但是，地震勘探一般是沿測線觀測。沿測線觀測到的地震波速度叫作視速度，用V*表示。真速度和視速度間的關(guān)系叫作視速度定理。視速度就是沿地面觀測到的地震波在地下的傳播速度。視速度與真速度的關(guān)系用一個(gè)數(shù)學(xué)表達(dá)式表示，就是視速度定理。V*=V/sina，a為射線與觀測面法線夾角。aa22.回轉(zhuǎn)波回轉(zhuǎn)波是一種特殊的凹界面上的反射波，其產(chǎn)生條件是：界面的曲率半徑R小于界面的埋藏深度H，即R<H。由于回轉(zhuǎn)波來自彎曲較大的弧形界面，所以它具有較陡的時(shí)距曲線，經(jīng)動(dòng)校正后在時(shí)間記錄剖面上，回轉(zhuǎn)波仍顯示出弧形的同相軸且位于兩側(cè)反射波同相軸交叉處的下方，并與兩側(cè)反射波同相軸相切，切點(diǎn)就是回轉(zhuǎn)點(diǎn)。23.回折波連續(xù)介質(zhì)情況下射線為圓弧線，只要地下沒有明顯的分層界面，則從震源發(fā)出的圓弧射線向下達(dá)到某一最大深度Zm后，即向上返回到地面，人稱回折波，但它屬于直達(dá)波。如果入射角α越小，則回折波的最大深度越大。由時(shí)間場函數(shù)方程經(jīng)簡化可得到：令z=0，得到回折波時(shí)距曲線方程：令ｚ＝H，（H為反射面的深度），得：這就是反射波的時(shí)距曲線。這個(gè)方程中最左邊分子上的２實(shí)際上是“雙程”的意思。若?。?，則代表波從激發(fā)點(diǎn)到最深點(diǎn)的單程旅行時(shí)間。24.動(dòng)校正的概念我們在前面提出過，采用自激自收觀測，可以得到在每一觀測點(diǎn)處界面的t0時(shí)間，可以得到形象地反映界面的形態(tài)的地震記錄。但是從實(shí)際生產(chǎn)的可能性來考慮，又必須采用一點(diǎn)激發(fā)，多道接收，這樣做就出現(xiàn)了兩個(gè)問題：①我們在O點(diǎn)激發(fā)，S點(diǎn)接收，記錄下來的反射波并不是來自O(shè)點(diǎn)正下方。也不是來自S點(diǎn)正下方。在界面水平的情況下，該反射來自O(shè)S/2處M點(diǎn)的正下方。②在M點(diǎn)自激自收，R點(diǎn)的反射時(shí)間為：若按上述條件在O點(diǎn)激發(fā)，S點(diǎn)接收，當(dāng)然仍可接收到來自R點(diǎn)的反射,但反射時(shí)間：tORS比t0M大，這種差別是因?yàn)樵赟點(diǎn)觀測時(shí)，“炮檢距”不為0的原故。正常時(shí)差定義：界面水平情況下，對界面上某點(diǎn)以炮檢距x進(jìn)行觀測得到的反射波旅行時(shí)同以零炮檢距（自激自收）進(jìn)行觀測得到的反射波旅行時(shí)之差。這純粹是因?yàn)榕跈z距不為零引起的時(shí)差。把（一次反射波）雙曲線形的同相軸改造成為時(shí)間記錄剖面的過程稱為動(dòng)校正（也稱正常時(shí)差校正）。動(dòng)校正在水平界面的情況下，從觀測到的波的旅行時(shí)中減去正常時(shí)差Δt，得x／2處的t0時(shí)間，這一過程叫做正常時(shí)差校正或稱為動(dòng)校正。經(jīng)過動(dòng)校正后，反射波同相軸一般就能形象地反映界面的形態(tài)了。剩余時(shí)差把某個(gè)波按水平界面均勻介質(zhì)一次反射波做動(dòng)校正后殘存的時(shí)差稱為剩余時(shí)差。26.靜校正靜校正主要包括井深校正、地形校正和低速帶校正三部分。為消除地表高低不平以及低速帶速度和厚度橫向不一致對地震剖面的影響，從而把剖面上各道的起始位置(時(shí)間)校正到統(tǒng)一的直線上所作的校正稱為靜校正。27.偏移時(shí)間剖面的偏移現(xiàn)象“偏移”一詞的本意是動(dòng)詞，即偏離原位的移動(dòng)。在地震勘探中是指對地震資料的一種處理方法，即把記錄上的每個(gè)反射點(diǎn)移到其本來位置的處理?！捌啤弊鳛槊~則表示一種現(xiàn)象，即指由于地層不是水平界面，在未做修正處理（偏移處理）的地震剖面上所出現(xiàn)的記錄反射點(diǎn)（面）與實(shí)際地層出現(xiàn)偏差的現(xiàn)象。28.時(shí)間場時(shí)間場與射線方程當(dāng)震源固定時(shí)，介質(zhì)中每點(diǎn)都在一定時(shí)刻有波前通過，或者說在介質(zhì)中每一點(diǎn)M(x,y,z)處觀測都可以確定波前到達(dá)該點(diǎn)的時(shí)間t，因此波前傳播時(shí)間t是觀測點(diǎn)坐標(biāo)的函數(shù)t=t(x,y,z)。這種波至?xí)r間的空間分布就定義為時(shí)間場。描述這個(gè)場的函數(shù)t(x,y,z)稱為時(shí)間場函數(shù)。時(shí)間場是標(biāo)量場，t(x,y,z)=ti稱為等時(shí)面。波射線是用來描述波場特征的曲線。射線方程是描述波射線的空間分布的解析幾何方程，一般形式為：f(x,y,z)=0。從廣義上講，物理量的（空間）分布就是場。29.時(shí)距曲線在實(shí)際工作中，不可能直接測得分布于介質(zhì)中的波前或射線的位置和形狀，只能在地面上進(jìn)行觀測，測定波到達(dá)各觀測點(diǎn)的旅行時(shí)間。根據(jù)波的到達(dá)時(shí)間t和觀測點(diǎn)的坐標(biāo)x和y，就可以做出t=f(x,y)的關(guān)系圖形，這個(gè)圖就叫做時(shí)距圖。t=f(x,y)的關(guān)系曲面叫做“時(shí)距曲面”。若觀測點(diǎn)沿直線分布，觀測時(shí)間t和觀測距離x的關(guān)系曲線就叫做“時(shí)距曲線”。換句話說，時(shí)距關(guān)系就是地震波在地下的旅行時(shí)間和觀測點(diǎn)的空間坐標(biāo)之間的關(guān)系。研究時(shí)距關(guān)系可以了解地下地質(zhì)構(gòu)造，因?yàn)榈叵陆橘|(zhì)的結(jié)構(gòu)不同，則地震波的傳播特點(diǎn)也就不同；另外相同的介質(zhì)結(jié)構(gòu)的情況下，不同類型的波（如直達(dá)波、反射波和折射波）傳播特點(diǎn)也會(huì)不同。30時(shí)間剖面的顯示方式地震反射波的時(shí)間記錄剖面，地震剖面分為原始剖面，時(shí)間剖面（經(jīng)過動(dòng)校正）和深度剖面（經(jīng)時(shí)深轉(zhuǎn)換）等等。時(shí)間剖面的顯示方（五種）：1．波形曲線：2．變面積顯示：3．變密度顯示：4．波形加變面積：5．波形加變密度：振幅恢復(fù):是消除與反射系數(shù)無關(guān)的、影響地震反射波振幅的因素的措施。在地震記錄上，反射波的振幅值除了由界面的反射系數(shù)決定外，還受到地震放大器的增益控制影響以及波在介質(zhì)中傳播時(shí)的發(fā)散和吸收作用而衰減，故不反映真正的振幅值。當(dāng)需要?jiǎng)恿W(xué)特點(diǎn)的參數(shù)，特別是直接找油時(shí)，必須求出信號的真正振幅值。真振幅恢復(fù)包括兩個(gè)步驟：第一是增益恢復(fù)；第二是補(bǔ)償因衰減而耗損的振幅值。數(shù)字記錄的增益恢復(fù)是將所記錄的信號值乘以對應(yīng)的增益值，而振幅補(bǔ)償則是用與發(fā)散和吸收等有關(guān)的衰減系數(shù)去除振幅。32.反褶積（反濾波）（1）大地濾波作用在理想情況下，炸藥爆炸時(shí)產(chǎn)生一個(gè)作用時(shí)間很短的尖脈沖，用δ函數(shù)表示。該爆炸能量在地層中傳播，由于地層中存在一系列反射界面，故可把地球看成為由一系列反射系數(shù)表示的濾波器，因此得到由δ脈沖與反射系數(shù)序列褶積的理想記錄。該記錄應(yīng)該是對應(yīng)每個(gè)反射界面的一系列脈沖，在沒有反射界面的地方應(yīng)為零。在實(shí)際中放炮產(chǎn)生爆炸脈沖f(t)并非δ脈沖，它在距震源不遠(yuǎn)的地層中傳播時(shí)，由于受大地濾波作用（能量吸收且高頻衰減快、不均勻體散射、反射～折射能量損失以及干擾等綜合影響），其作用可用大地濾波器的脈沖響應(yīng)h(t)來描述，結(jié)果使爆炸脈沖能量變成地震子波w(t)，（延續(xù)時(shí)間較長、有一定波形、能量變?nèi)酰鐖D所示。(注意此時(shí)的地震子波w(t)和h(t)不完全一樣）。隨著地震子波在地層中的傳播與反射，所觀測的地震記錄是子波w(t)與地層反射系數(shù)序列的褶積結(jié)果。數(shù)學(xué)表示為：上式中w(t)可表示為，其中是震源脈沖，是大地濾波脈沖響應(yīng)，是可能的噪聲。這樣大地濾波作用結(jié)果使一個(gè)地震記錄道可認(rèn)為是即一系列算子相褶積的結(jié)果，稱之為褶積模型。（2）反褶積反褶積處理的目的是為了提高地震資料的分辨率和信噪比。反褶積就是反濾波，它只是將地震記錄與反濾波器進(jìn)行褶積，在運(yùn)算方法上就是褶積運(yùn)算。所謂“反”字，僅在反濾波因子上，此因子是針對前一個(gè)濾波作用的，就是使反濾波處理的作用恪恰和前一濾波作用相反，如圖所示。上圖表示了反濾波提高分辨率方面的作用。33.觀測系統(tǒng)（包括基本原則）觀測系統(tǒng)的概念:地震勘探中的觀測系統(tǒng)是指地震波的激發(fā)點(diǎn)與接收點(diǎn)的相互位置關(guān)系。為了了解地下構(gòu)造形態(tài)，必須連續(xù)地追蹤各界面的地震波。因此，就要沿測線在許多個(gè)激發(fā)點(diǎn)上分別激發(fā)，并進(jìn)行連續(xù)的多次觀測。每次觀測時(shí)，激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)的相對位置保持一定的關(guān)系，以保證能夠連續(xù)追蹤地震界面。觀測系統(tǒng)的選擇取決于地震勘探任務(wù)，該工區(qū)的地震地質(zhì)條件和采用方法，總的原則是盡量使記錄到的地下界面能連續(xù)追蹤，避免發(fā)生有效波彼此干涉波的現(xiàn)象，施工簡單等。34.地震組合法，線性組合，面積組合地震組合法就是利用傳播方向和出現(xiàn)規(guī)律差異來壓制干擾的一種野外采集方法，對于組合檢波，是將多個(gè)檢波器按一定的幾何位置布置在地面上，把它們的輸出串聯(lián)和或并聯(lián)在一起作為一個(gè)地震道的輸出，從而達(dá)到壓制干擾、突出有效波的目的。說明：（1）組合的目的是壓制干擾，而不是放大信號；（2）組合檢波和組合激發(fā)是等效的，但從工作效率上講，組合檢波更為方便。目前在某些地質(zhì)條件比較復(fù)雜的地區(qū)兩種方法同時(shí)采用，成為“聯(lián)合組合”。（3）組合法壓制干擾的理論依據(jù)有兩個(gè)：一是波的傳播方向的差異，這稱為組合的“方向效應(yīng)”二是波的隨機(jī)性與確定性差異，這稱為組合的“統(tǒng)計(jì)效應(yīng)”（4）組合法也有負(fù)面效應(yīng)，即產(chǎn)生“平均效應(yīng)”，對分辨有影響（5）根據(jù)組合的排列形式分為“線性組合”和“面積組合”空間方向系數(shù)共反射點(diǎn)疊加法在野外采用多次覆蓋的觀測方法，在室內(nèi)將野外觀測的多次覆蓋原始記錄經(jīng)過抽取共中心點(diǎn)（CMP）或共深度點(diǎn)