高中物理競賽力學(xué).ppt

力學(xué) 物理奧賽培訓(xùn) 2011年5月福建福州 廈門大學(xué)物理學(xué)系蘇國珍 gzsu 一 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)二 牛頓運(yùn)動(dòng)定律三 動(dòng)量定理動(dòng)量守恒定律四 動(dòng)能定理機(jī)械能守恒定律五 質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定律六 角動(dòng)量定理角動(dòng)量守恒定律七 剛體的平衡八 萬有引力與天體運(yùn)動(dòng)九 簡諧振動(dòng) 一 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué) 一 基本知識(shí) 1 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的一般描述 1 1運(yùn)動(dòng)方程與軌道方程 軌道方程 運(yùn)動(dòng)方程 1 2速度 反映質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的快慢和方向的物理量 瞬時(shí)速度沿軌道切線方向 1 3加速度 反映速度 大小和方向 變化快慢的物理量 加速度與速度的方向一般不同 2 拋體運(yùn)動(dòng) 速度 運(yùn)動(dòng)方程 軌道方程 推論 3 1圓周運(yùn)動(dòng)的加速度 3 圓周運(yùn)動(dòng) 3 2圓周運(yùn)動(dòng)的角量描述 角位置 t 角速度 角加速度 3 3角量和線量的關(guān)系 4 相對(duì)運(yùn)動(dòng) 4 1運(yùn)動(dòng)描述與參照系 對(duì)物體運(yùn)動(dòng)的描述與參照系有關(guān) 位移 速度 加速度的測量與參照系有關(guān) 4 2不同參照系間位移 速度和加速度的變換 二 拓展知識(shí) 1 一般曲線運(yùn)動(dòng) 1 1一般曲線運(yùn)動(dòng)中的加速度 1 2曲率半徑的物理求法 橢圓的曲率半徑 軌道方程 對(duì)應(yīng)運(yùn)動(dòng)方程 A點(diǎn) 同理 拋物線的曲率半徑 軌道方程 對(duì)應(yīng)運(yùn)動(dòng)方程 其中 2 連體運(yùn)動(dòng)問題 解題方法一 運(yùn)動(dòng)的分解 情形1 兩物體通過剛性細(xì)桿或不可伸長的繩子相連 他們在連線方向的位移 速度和加速度相等 解 情形2 兩剛性物體接觸點(diǎn)的速度沿法向分量相等 v1 v2 P 例1 2如圖示 一半徑為R的半圓柱體沿水平方向以速度v0作勻速運(yùn)動(dòng) 求桿與半圓柱體的接觸點(diǎn)P的角位置為 時(shí)豎直桿運(yùn)動(dòng)的速度 解 R O 練習(xí) 頂桿AB可在豎直滑槽K內(nèi)滑動(dòng) 其下端由凸輪M推動(dòng) 凸輪繞過O點(diǎn)的水平軸以角速度 轉(zhuǎn)動(dòng) 在圖示的瞬時(shí) OA r 凸輪輪緣與A接觸處法線n與OA夾角為 試求此瞬時(shí)頂桿AB的速度 參考答案 情形3 兩直線相交點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)等于各直線沿對(duì)方直線方向運(yùn)動(dòng)的合運(yùn)動(dòng) 例1 3水平直桿AB在半徑為R的固定圓圈上以勻速v0豎直下落 如圖所示 試求套在該直線和圓圈的交點(diǎn)處小環(huán)M的速度 解 練習(xí) 如圖 一平面內(nèi)有兩根夾角為 細(xì)桿l1和l2 兩細(xì)桿各自以垂直于自己的速度v1和v2在該平面內(nèi)運(yùn)動(dòng) 試求兩細(xì)桿交點(diǎn)P的速率 A對(duì)B 解題方法二 運(yùn)動(dòng)的合成 相對(duì)運(yùn)動(dòng) 一個(gè)物體同時(shí)參與兩種運(yùn)動(dòng)實(shí)質(zhì)上是參照系的轉(zhuǎn)換 B對(duì)地 A對(duì)地 例1 4如圖 纏在線軸上的繩子一頭搭在墻上的光滑釘子A上 今以恒定速度v拉繩 當(dāng)繩與豎直方向夾角為 時(shí) 求線軸中心O的運(yùn)動(dòng)速度v 設(shè)線軸的外半徑為R 內(nèi)半徑為r 線軸沿水平面作無滑動(dòng)滾動(dòng) 解 情況1 線軸座逆時(shí)針方向轉(zhuǎn)動(dòng) 設(shè)轉(zhuǎn)動(dòng)角速度為 B點(diǎn)相對(duì)于地面的速度 B點(diǎn)相對(duì)O的速度大小 由式 3 可知 情況1出現(xiàn)的條件為 情況2 線軸座順時(shí)針方向轉(zhuǎn)動(dòng) 同理可得 出現(xiàn)情況2的條件為 例1 5續(xù)例11 求重物上升的加速度 以地面為參照系 A的加速度 以O(shè)點(diǎn)為參照系 繩子末端A作圓周運(yùn)動(dòng) 其加速度沿繩子方向的分量 即向心加速度大小為 解 例1 6續(xù)例12 求豎直桿運(yùn)動(dòng)的加速度 P R O 以圓心O為參照系 P點(diǎn)作圓周運(yùn)動(dòng) 其速度大小為 P點(diǎn)相當(dāng)于地面的加速度 向心加速度 關(guān)鍵 找出各物體間位移間的關(guān)系 進(jìn)而得到速度 加速度之間的關(guān)系 解題方法三 微積分 解 P v0 vP 例1 8如圖示 一半徑為R的半圓柱體沿水平方向以速度v0作勻速運(yùn)動(dòng) 求桿與半圓柱體的接觸點(diǎn)P的角位置為 時(shí)豎直桿運(yùn)動(dòng)的速度和加速度 y R x O A 解 例1 9水平直桿AB在半徑為R的固定圓圈上以勻速v0豎直下落 如圖所示 試求套在該直線和圓圈的交點(diǎn)處小環(huán)M的速度和加速度 解 二 牛頓運(yùn)動(dòng)定律 一 基本知識(shí) 第一定律 定性反映了物體的運(yùn)動(dòng)與其受力之間的關(guān)系 引入慣性參照系的概念 第二定律 定量性反映了物體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律與其受力之間的關(guān)系 第三定律 反映了力的來源 力來自物體間的相互作用 正是由于物體間的相互作用使得物體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)不斷發(fā)生改變 使得自然界不斷地變化發(fā)展 1 牛頓運(yùn)動(dòng)定律 2 自然界中的力 2 1萬有引力 任何物體之間都存在的相互吸引力 2 2重力 使物體產(chǎn)生重力加速度的力 重力來源于地球?qū)ξ矬w的引力 若忽略地球的慣性離心力 則 重力加速度與物體質(zhì)量無關(guān) 比薩鐵塔落體實(shí)驗(yàn) 邏輯推理 2 3彈力 物體由于形變而對(duì)引起形變的物體產(chǎn)生的作用力 2 4摩擦力 相互接觸的物體間產(chǎn)生的一對(duì)阻止相對(duì)運(yùn)動(dòng)或相對(duì)運(yùn)動(dòng)趨勢的力 滑動(dòng)摩擦力 摩擦力總是阻止相對(duì)運(yùn)動(dòng) 摩擦力總是阻止相對(duì)運(yùn)動(dòng) 一人被困在冰面上 冰面水平光滑 無法離開 請(qǐng)你替他想一個(gè)辦法使他能夠離開該冰面 自行車在粗糙的水平面上起動(dòng)時(shí) 前輪和后輪所受的摩擦力方向如何 二 拓展知識(shí) 接觸面 沿法線方向 1 關(guān)于彈力 1 1彈力的大小 微小形變 微小振動(dòng)為簡諧振動(dòng) 1 2彈力的方向 彈力的方向總是與形變方向相反 桿 較復(fù)雜 繩子 沿繩子方向 1 3彈簧的串聯(lián)與并聯(lián) 2 關(guān)于摩擦力 2 1摩擦力的大小 兩接觸物體相對(duì)滑動(dòng)的條件 fs N 無滑動(dòng) 決定于物體的運(yùn)動(dòng)和所受的其他力 有滑動(dòng) 摩擦力的方向總是沿接觸面切線方向 2 2摩擦力的方向 無滑動(dòng) 決定于物體的運(yùn)動(dòng)和所受的其他力 有滑動(dòng) 與相對(duì)運(yùn)動(dòng)速度方向相反 解 解 2 3摩擦力的作用時(shí)間 可能有兩種情況 例2 3一質(zhì)量為M的平板沿光滑水平面以速度V0運(yùn)動(dòng) 質(zhì)量為m的小球從h處落下 與平板發(fā)生碰撞后彈起 已知小球彈起時(shí)沿豎直方向的分速度大小與碰撞前速度大小之比為e 球與平板間的摩擦系數(shù)為 求小球碰撞后的速度與水平方向的夾角 解 情況1 tf tN tf tN的條件 vx V 即 情況2 tf tN tf tN的條件 3 四種基本力 宏觀世界里除了重力來源于萬有引力外 其它的力幾乎都源于電磁力 4 非慣性參照系的動(dòng)力學(xué)問題 4 1慣性參照系與非慣性參照系 4 2非慣性參照系中的牛頓第二定律 m M 解1 解1 三 典型題解 例2 5在光滑的水平桌面上有質(zhì)量為m的小車C 車上有質(zhì)量為4m和m的立方塊A和B 它們與小車表面之間的摩擦系數(shù) 0 5 今用一恒力F沿水平方向作用在滑輪上 求A B C的加速度 A B C 解 第一種情況 A B與小車間均無相對(duì)滑動(dòng) A B與小車間無相對(duì)滑動(dòng)的條件 結(jié)論 A O a 解 無滑動(dòng)條件 f N 為使大 小環(huán)間始終無滑動(dòng) 以上不等式對(duì)任意 都要成立 因此 令 根據(jù)牛頓第二定律可得 兩式相除 有三角形相似可知 解 依題意 由此可得 例2 8如圖所示 長為2l的輕繩 兩端各系一個(gè)質(zhì)量為m的小球 中央系一個(gè)質(zhì)量為M的小球 三球均靜止于光滑的水平桌面上 繩處于拉直狀態(tài) 三球在一條直線上 今給小球M以一個(gè)沖量 使它獲得水平速度v0 v0的方向與繩垂直 求 1 M剛受沖量時(shí)繩上的張力 2 在兩端的小球發(fā)生碰撞前瞬間繩中的張力 解 1 以M為參照系 m繞M作以速度v0作圓周運(yùn)動(dòng) M剛受沖量時(shí) 繩子對(duì)M的作用合力為零 M為慣性參照系 因此 2 以M為參照系 m繞M以速度v 作圓周運(yùn)動(dòng) 此時(shí)M有加速度aM 為非慣性參照系 三 動(dòng)量定理動(dòng)量守恒定律 一 基本知識(shí) 1 質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量定理 1 1牛頓第二定律的普遍形式 1 2質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量定理 動(dòng)量定理反映了力對(duì)時(shí)間的積累效應(yīng) 2 質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理 內(nèi)力只是使系統(tǒng)內(nèi)各質(zhì)點(diǎn)產(chǎn)生動(dòng)量的交換 但不改變質(zhì)點(diǎn)系的總動(dòng)量 3 動(dòng)量守恒定律 若系統(tǒng)在某一方向所受的合力的沖量為零 則該方向動(dòng)量守恒 二 拓展知識(shí) 1 變力的沖量 2 動(dòng)量定理 定理守恒定律與參照系 動(dòng)量定理 動(dòng)量守恒定律只適用于慣性參照系 在非慣性參照系中使用動(dòng)量定理 需計(jì)入慣性力的沖量 在非慣性參照系中 動(dòng)量守恒定律的適用條件為外力與慣性力的合力為零 3 碰撞問題 3 1碰撞的物理過程 3 2一般碰撞 3 3完全彈性碰撞 3 4完全非彈性碰撞 三 典型題解 例3 1一機(jī)槍質(zhì)量為M 放置于光滑水平面上 內(nèi)裝有n顆質(zhì)量為m的子彈 當(dāng)它在水平方向射出子彈時(shí) 子彈的出口相對(duì)速度為u 假定在1min內(nèi)連續(xù)發(fā)射了這n顆子彈 試求 1 發(fā)射結(jié)束后機(jī)槍的后退速度 2 如果nm M 試討論上述結(jié)果的近似值 解 1 2 例3 2如圖所示 有一列N節(jié) 含機(jī)車 的火車 車廂之間由完全非彈性的車鉤相連接 機(jī)車與每節(jié)車廂的質(zhì)量均為m 機(jī)車與每節(jié)車廂所受的阻力均為自身重量的 倍 火車以恒定牽引力啟動(dòng) 1 若啟動(dòng)時(shí)各節(jié)間的車鉤已拉緊 求啟動(dòng)火車所需的最小牽引力 2 若啟動(dòng)前每一車鉤間隙等于L 則啟動(dòng)火車所需的最小牽引力為多少 1 k k 1 F N 1 k k 1 F N vk 1 k 1 k 2 F N vk 1 a b c 解 1 2 例3 3如圖所示 四個(gè)相等質(zhì)量的質(zhì)點(diǎn)由三根不可伸長的繩子依次連接 置于光滑水平面上 三根繩子形成半個(gè)正六邊形保持靜止 今有一沖量作用在質(zhì)點(diǎn)A 并使這個(gè)質(zhì)點(diǎn)速度變?yōu)閡 方向沿繩向外 試求此瞬間質(zhì)點(diǎn)D的速度 u A的速度或B的速度在B A連線方向的分量u1 B或C的速度在C B連線方向的分量u2 D的速度或C的速度在D C連線方向的分量 解 B球 C球 D球 聯(lián)立以上各式 解得 解 根據(jù) 1 5 可得 系統(tǒng)落地時(shí)的速度 解 1 2 四 動(dòng)能定理機(jī)械能守恒定律 一 基本知識(shí) 1 質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理 動(dòng)能定理反映了力對(duì)空間的積累效應(yīng) 2 質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)能定理 內(nèi)力所做的總功一般不為零 即內(nèi)力一般要改變系統(tǒng)的總動(dòng)能 例 內(nèi)力可以改變系統(tǒng)的總動(dòng)能 3 勢能 3 1保守力 做功只與物體的始 末位置有關(guān) 而與物體的運(yùn)動(dòng)路徑無關(guān)的力 幾種常見保守力的勢能 4 功能原理機(jī)械能守恒定律 4 1功能原理 4 2機(jī)械能守恒定律 封閉保守系統(tǒng) 二 拓展知識(shí) 1 變力做功 x0 x xi xi xi t F O 2 功 能與參照系 動(dòng)能定理 機(jī)械能守恒定律只適用于慣性參照系 在非慣性參照系中使用動(dòng)能定理 需計(jì)入慣性力所做的功 在非慣性參照系中 機(jī)械能守恒定律的適用條件為外力 非保守內(nèi)力及慣性力所做的總功為零 力做功一般與參照系 即使是慣性系 有關(guān) 但成對(duì)相互作用力做功與參照系無關(guān) 例4 6 在某一過程中 動(dòng)能的增量一般與參照系 即使是慣性系 有關(guān) 但勢能的增量 與成對(duì)保守力做功相聯(lián)系 與參照系無關(guān) 所以相同的過程對(duì)某一參照系機(jī)械能守恒 但對(duì)另一參照系卻可能不守恒 一質(zhì)量為m的小球與一勁度系數(shù)為k的彈簧相連組成一體系 置于光滑水平桌面上 彈簧的另一端與固定墻面相連 小球做一維自由振動(dòng) 試問 若視彈簧和物體m為一個(gè)體系 則在一沿此彈簧長度方向以速度u作勻速運(yùn)動(dòng)的參考系里觀察 此體系的機(jī)械能是否守恒 并說明理由 三 典型題解 解 1 以地面為參照系 A的加速度 以O(shè)點(diǎn)為參照系 A作圓周運(yùn)動(dòng) 其加速度沿繩子方向的分量 即向心加速度大小為 2 先計(jì)算A B加速度之間的關(guān)系 O L 2L B A vA vA vA aB aA 再求繩子中的張力 練習(xí)如圖所示 質(zhì)量為m 半徑為R 表明光滑的圓柱體B放在光滑的水平桌面上 有一質(zhì)量也等于m的細(xì)長直桿A 被固定的光滑套管C約束在豎直方向 A可自由上下運(yùn)動(dòng) 初始時(shí) 桿的下端正好與圓柱體頂點(diǎn)接觸 系統(tǒng)保持靜止?fàn)顟B(tài) 因受一微小擾動(dòng) 使A B從靜止開始運(yùn)動(dòng) 求 1 當(dāng)桿A與圓柱面接觸點(diǎn)的連線和豎直方向夾角為 時(shí) 桿A的速度 2 此時(shí)桿A與圓柱體將的相互作用力 參考答案 解 1 以上不等式有解 即開始上升時(shí) M m v R V 解 脫離球面的條件 N 0 則 解 m2剛好能被提起的條件 機(jī)械能守恒 解 1 考察物體第n次來回運(yùn)動(dòng) 物體停止在位置x n的條件 物體最終停止的位置為 2 根據(jù)功能原理 3 物體來回一次的時(shí)間 因此可得物體從開始運(yùn)動(dòng)到最終停止所經(jīng)歷的時(shí)間 1 物塊滑到斜面底端的速度 解 物塊在斜面上滑動(dòng)的加速度 以傳輸帶為參照系 物塊滑到傳輸帶的初速度大小 運(yùn)動(dòng)方向與傳輸帶邊緣的夾角 滿足 物塊在傳輸帶上作減速運(yùn)動(dòng) 加速度大小 當(dāng)物塊與傳輸帶相對(duì)靜止時(shí)在傳輸帶上運(yùn)動(dòng)的距離 物塊不超過傳輸帶寬的邊緣對(duì)應(yīng)的最小摩擦系數(shù) 2應(yīng)滿足 物塊對(duì)傳輸帶的摩擦力大小 單位時(shí)間內(nèi)物塊對(duì)傳輸帶所做的功 2 傳輸帶上與傳送帶間存在相對(duì)滑動(dòng)的貨物質(zhì)量 單位時(shí)間內(nèi)傳輸帶對(duì)物塊所做的功 或 以地面為參照系 單位時(shí)間內(nèi)摩擦力對(duì)傳輸帶和物塊所做的功分別為 以傳送帶為參照系 單位時(shí)間內(nèi)摩擦力對(duì)傳輸帶和物塊所做的功分別為 力做功一般與參照系 即使是慣性系 有關(guān) 但成對(duì)相互作用力做功與參照系無關(guān) 五 質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理 一 基本知識(shí) 1 質(zhì)心 2 質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理 系統(tǒng)質(zhì)心加速度的大小與于所受的合外力大小成正比 與系統(tǒng)的總質(zhì)量成反比 加速度的方向沿合外力的方向 內(nèi)力不影響系統(tǒng)質(zhì)心的運(yùn)動(dòng) 二 拓展知識(shí) 1 柯尼希定理 質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能等于質(zhì)心動(dòng)能與體系相對(duì)于質(zhì)心系的動(dòng)能之和 此結(jié)論稱為柯尼希定理 特別地 兩質(zhì)點(diǎn)構(gòu)成的質(zhì)點(diǎn)系統(tǒng)的總動(dòng)能為 推論 質(zhì)心參照系中兩質(zhì)點(diǎn)構(gòu)成的質(zhì)點(diǎn)系統(tǒng)的總動(dòng)能為 在討論孤立質(zhì)點(diǎn)系的運(yùn)動(dòng)時(shí) 采用質(zhì)心系是方便的 在質(zhì)心系里 體系的動(dòng)量恒為零 且孤立體系的質(zhì)心系是慣性系 功能定理和機(jī)械能守恒定律都能適用 2 質(zhì)心參照系 取質(zhì)心為坐標(biāo)原點(diǎn)建立的參考系稱為質(zhì)心參考系或質(zhì)心系 即使討論非孤立體系的運(yùn)動(dòng) 采用質(zhì)心系也是方便的 可以證明 當(dāng)質(zhì)心系為非慣性參考系時(shí) 功能定理和機(jī)械能守恒定律也仍然正確 這是因?yàn)樵谫|(zhì)心參照系中 作用在各質(zhì)點(diǎn)上的慣性力所做的總功為零 三 典型題解 例5 1如圖 求當(dāng)人從小車的一端走到另一端時(shí) 小車相對(duì)與地面移動(dòng)的距離 解 M m R O 解 解 例5 4一輪船質(zhì)量為M 以速度V0行駛 船上一人以相對(duì)輪船的速度v 向前投擲一質(zhì)量m的球 問需做功多少 圖a 若向后投擲情況又如何 圖b 解1 向前拋 向后拋 成對(duì)相互作用例所做的總功與參照系無關(guān) 解2 不管向前或先后拋 六 角動(dòng)量定理角動(dòng)量守恒定律 一 基本知識(shí) 1 力矩 質(zhì)點(diǎn)對(duì)參考點(diǎn)O的角動(dòng)量定義為 2 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量 3 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理和角動(dòng)量守恒定律 質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量守恒 角動(dòng)量守恒 動(dòng)量未必守恒 4 質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量定理和角動(dòng)量守恒定律 質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量守恒 內(nèi)力不改變系統(tǒng)的總角動(dòng)量 二 典型題解 解 例6 2如圖所示 質(zhì)量為m的小球B放在光滑的水平槽內(nèi) 現(xiàn)以一長為l的細(xì)繩連接另一質(zhì)量為m的小球A 開始時(shí)細(xì)繩處于松弛狀態(tài) A與B相距為l 2 球A以初速度v0在光滑的水平地面上向右運(yùn)動(dòng) 當(dāng)A運(yùn)動(dòng)到圖示某一位置時(shí)細(xì)繩被拉緊 試求B球開始運(yùn)動(dòng)時(shí)速度vB的大小 l 2 l B A A 300 解 機(jī)械能守恒 角動(dòng)量定理 1 解 對(duì)小球1 同理對(duì)小球2 初速度的方向與水平線的夾角 得任意t時(shí)刻球2的位置坐標(biāo) 球2脫離細(xì)桿時(shí) 解 1 螺旋環(huán)的角動(dòng)量 角動(dòng)量守恒 2 根據(jù)角動(dòng)量守恒和機(jī)械能守恒定律 解得 另解 1 2 七 剛體的平衡 一 基本知識(shí) 1 剛體平衡條件 1 物體受力的矢量和為零 2 對(duì)矩心的合力矩為零 2 剛體平衡的穩(wěn)定性 滿足平衡條件的剛體 若受到擾動(dòng) 便離開平衡位置 若它會(huì)自動(dòng)回到平衡位置 則稱為穩(wěn)定平衡 若它會(huì)更遠(yuǎn)離平衡位置 則稱為不穩(wěn)定平衡 若平衡位置的周圍仍是平衡位置 則稱為隨遇平衡 二 典型題解 例7 1勻質(zhì)桿OA重P1 長為l1 能在豎直平面內(nèi)繞固定鉸鏈O轉(zhuǎn)動(dòng) 此桿的A端用鉸鏈連另一重為P2 長為l2的均勻桿AB 在AB桿的B端加一水平力F 求平衡時(shí)此兩桿與水平線所成的角度 與 的大小 以及OA與AB間的作用力 解 以AB為研究對(duì)象 有 1 以O(shè)A AB為研究對(duì)象 有 以AB為研究對(duì)象 其所受的合力為零 因此 2 N的方向與水平線的夾角 滿足 解 設(shè)任一小突起Ai對(duì)其的壓力為Pi 則 i 2 6 考慮薄片A6B6 根據(jù)力矩平衡條件可得 例7 3用20塊質(zhì)量均勻分布的相同光滑積木塊 在光滑水平面上一塊疊一塊地搭成單孔橋 如圖所示 已知每一積木塊的長度為l 橫截面是邊長為h l 4的正方形 要求此橋具有最大跨度 即橋孔底寬 試計(jì)算跨度與橋孔高度的比值 解 例7 4有一半徑為R的圓柱A 靜止在水平地面上 并與豎直墻面相接觸 現(xiàn)有另一質(zhì)量與A相同 半徑為r的較細(xì)圓柱B 用手扶著圓柱A 將B放在A的上面 并使之與墻面相接觸 如圖所示 然后放手 己知圓柱A與地面的靜摩擦系數(shù)為0 20 兩圓柱之間的靜摩擦系數(shù)為0 30 若放手后 兩圓柱體能保持圖示的平衡 問圓柱B與墻面間的靜摩擦系數(shù)和圓柱B的半徑的值各應(yīng)滿足什么條件 B A r R 對(duì)A球 對(duì)B球 解 聯(lián)立 1 6 解得 1 2 3 4 5 6 圓柱B與墻面的接觸點(diǎn)不發(fā)生滑動(dòng) 圓柱A在地面上不發(fā)生滑動(dòng) 兩圓柱的接觸點(diǎn)不發(fā)生滑動(dòng) 綜合上述結(jié)果 可得到r滿足的條件 八 萬有引力與天體運(yùn)動(dòng) 一 基本知識(shí) 1 開普勒三定律 第一定律 行星圍繞太陽運(yùn)動(dòng)的軌道為橢圓 太陽在橢圓軌道的一個(gè)焦點(diǎn)上 第二定律 行星與太陽的連線在相等的時(shí)間內(nèi)掃過相等的面積 第三定律 各行星繞太陽運(yùn)動(dòng)的周期平方與軌道半長軸立方之比值相等 2 萬有引力與引力勢能 2 1萬有引力 2 2引力勢能 開普勒定律角動(dòng)量守恒機(jī)械能守恒 3 解題技巧 二 典型題解 解 r S r 例8 2地球和太陽的質(zhì)量分別為m和M 地球繞太陽作橢圓運(yùn)動(dòng) 軌道的半長軸為a 半短軸為b 如圖所示 試求地球在橢圓頂點(diǎn)A B C三點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度大小及軌跡在A B C三點(diǎn)的曲率半徑 M m A C O b a A 解 A B兩點(diǎn) A C兩點(diǎn) 例8 3質(zhì)量為M的宇航站和對(duì)接