熱統(tǒng)復(fù)習(xí)指引加考試大綱2011.12

1、第一章 熱力學(xué)的基本規(guī)律 關(guān)于研究對(duì)象導(dǎo)言部分，熱力學(xué)和統(tǒng)計(jì)物理的研究對(duì)象，研究方法 關(guān)于熱力學(xué)系統(tǒng)孤立系，閉系，開系 關(guān)于熱力學(xué)平衡熱力學(xué)平衡態(tài) 關(guān)于、定壓膨脹系數(shù)、定容壓強(qiáng)系數(shù)、等溫壓縮系數(shù)的定義及這三個(gè)參量的關(guān)系，理想氣體的這三個(gè)系數(shù)（習(xí)題1） 關(guān)于熱力學(xué)第一定律熱力學(xué)第一定律的內(nèi)容、等價(jià)表述及適用范圍 關(guān)于熱力學(xué)第二定律熱力學(xué)第二定律的開爾文表述和克勞修斯表述 關(guān)于過程準(zhǔn)靜態(tài)過程、可逆過程、絕熱過程的概念 關(guān)于熱力學(xué)基本方程均勻封閉系統(tǒng)的熱力學(xué)基本方程，（1.14.6）式 關(guān)于理想氣體熵函數(shù)的表達(dá)式選擇體積和溫度為自變量時(shí)理想氣體熵函數(shù)的表達(dá)式，參見1.15節(jié)選擇溫度和壓強(qiáng)為自變量時(shí)理

2、想氣體熵函數(shù)的表達(dá)式，參見1.15節(jié)關(guān)于自由能和吉布斯函數(shù)最大功原理，等溫等體及等溫等壓條件下系統(tǒng)中不可逆過程的方向研習(xí)：P41：例P43：例一、例二、例三第一章習(xí)題：1，19，第二章 均勻物質(zhì)的熱力學(xué)性質(zhì) 簡(jiǎn)單系統(tǒng)的熱力學(xué)函數(shù)焓：在可逆等壓過程中，系統(tǒng)吸收的熱量等于系統(tǒng)態(tài)函數(shù)焓的增量（ ）自由能：可逆的等溫過程中，系統(tǒng)對(duì)外所作的功吉布斯：在可逆的等溫等壓過程中，系統(tǒng)對(duì)外作的非膨脹功 關(guān)于定容熱容量CV與定壓熱容量CP定義及相互關(guān)系 由簡(jiǎn)單系統(tǒng)熱力學(xué)基本方程推出八個(gè)偏導(dǎo)數(shù)內(nèi)能、焓、自由能、吉布斯的基本熱力學(xué)方程例：已知可得等。 關(guān)于Maxwell關(guān)系式麥?zhǔn)详P(guān)系助記圖例：等研習(xí)：2.2節(jié)能態(tài)方程

3、、焓態(tài)關(guān)系的推導(dǎo)。2.2節(jié)Cv與Cp的關(guān)系推導(dǎo)2.2節(jié)例一、例二第二章習(xí)題：2，3，4，6第三章 單元系的相變 單元開放系的化學(xué)勢(shì)化學(xué)勢(shì)可以用內(nèi)能、焓、自由能、吉布斯的偏導(dǎo)數(shù)表出。例：以T，V，n為獨(dú)立變量的單元開放系的化學(xué)勢(shì)為 單元復(fù)相系的平衡條件在單元復(fù)相系中，如果熱平衡、力學(xué)平衡或相變平衡條件未能滿足，變化進(jìn)行的方向 關(guān)于平衡穩(wěn)定性條件單元復(fù)相系平衡的穩(wěn)定性條件：研習(xí)克拉珀龍方程及蒸氣壓方程第三章習(xí)題：1，4，5，7，12第四章 多元系的復(fù)相平衡和化學(xué)平衡 多元系的廣延量和強(qiáng)度量的性質(zhì)廣延量、強(qiáng)度量與齊次函數(shù)的關(guān)系 關(guān)于混合理想氣體分壓、分吉布斯、分內(nèi)能 關(guān)于平衡常量變化與化學(xué)反應(yīng)變化1

4、. 當(dāng)平衡常量增大時(shí)，化學(xué)反應(yīng)的方向 關(guān)于熱力學(xué)第三定律及相關(guān)知識(shí)熱三律的兩種表述，能斯特定理與絕對(duì)零度，熱三律的推論。 關(guān)于化學(xué)平衡有關(guān)知識(shí)單相化學(xué)反應(yīng)方程的一般形式單相化學(xué)反應(yīng)中各組元摩爾數(shù)的改變的比例關(guān)系. 關(guān)于吉布斯相律多元系，個(gè)組元， 個(gè)相的自由度f 關(guān)于赫斯定律赫斯定律?；瘜W(xué)反應(yīng)熱與焓的關(guān)系 關(guān)于自由度鹽水溶液的自由度研習(xí)：第七節(jié)內(nèi)容第四章：習(xí)題9第六章 近獨(dú)立粒子的最概然分布 關(guān)于統(tǒng)計(jì)的觀點(diǎn)物質(zhì)的宏觀特性是大量微觀粒子行為的集體表現(xiàn)宏觀物理量是相應(yīng)微觀物理量的統(tǒng)計(jì)平均值等概率原理 關(guān)于空間和相格粒子相空間，自由度，相體積 關(guān)于自由粒子自由度給定體積和動(dòng)量范圍內(nèi)的狀態(tài)數(shù)給定體積和能

5、量范圍內(nèi)的狀態(tài)數(shù) 關(guān)于微觀狀態(tài)數(shù)玻爾茲曼系統(tǒng)、玻色系統(tǒng)和費(fèi)米系統(tǒng)的微觀狀態(tài)數(shù) 關(guān)于全同粒子的分類玻色子、費(fèi)米子的分類依據(jù)及應(yīng)用研習(xí)第六章習(xí)題：1，2，3，4第七章 玻爾茲曼統(tǒng)計(jì) 關(guān)于微觀狀態(tài)與宏觀物理量微觀狀況數(shù)的多少與宏觀量的關(guān)系近獨(dú)立粒子系統(tǒng)的能量和狀態(tài)數(shù) 關(guān)于熵的物理意義系統(tǒng)在某個(gè)宏觀狀態(tài)的熵等于玻爾茲曼常數(shù)乘以相應(yīng)的微觀狀態(tài)數(shù)的對(duì)數(shù)某宏觀狀態(tài)對(duì)應(yīng)的微觀狀態(tài)數(shù)愈多，它的有序性愈小，熵愈大熵表示系統(tǒng)宏觀狀態(tài)的混亂程度 關(guān)于配分函數(shù)在玻爾茲曼分布中，粒子的配分函數(shù)表達(dá)式（7.1.2）和（7.1.18）式 關(guān)于Maxwell速度分布律Maxwell動(dòng)量分布的表達(dá)式Maxwell速度分布的表達(dá)式

6、Maxwell速率分布的表達(dá)式分布形式及積分表達(dá)式的物理意義 關(guān)于能量均分定理能均分定理的表述，能均分定理在單原子分子理想氣體，剛性啞鈴型雙原子分子理想氣體、固體中應(yīng)用所得的內(nèi)能及熱容量。 三個(gè)特殊的速率表達(dá)式及有關(guān)知識(shí)麥?zhǔn)纤俾史植悸伤玫钠骄俾?、方均根速率及最概然速率研?xí)已知麥?zhǔn)纤俾史植迹笕齻€(gè)速率第七章習(xí)題：10，11，16，18，19，20第八章 玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì) 關(guān)于最概然分布Bose系統(tǒng)分布在能級(jí)的最概然的粒子數(shù)Fermi系統(tǒng)分布在能級(jí)的最概然的粒子數(shù) 關(guān)于每個(gè)的量子態(tài)上的粒子數(shù)能量為的每個(gè)量子態(tài)上的玻色子數(shù)能量為的每個(gè)量子態(tài)的費(fèi)米子數(shù)公式分別用拉氏乘子表出的形式及用溫度和化學(xué)勢(shì)表出的形式拉氏乘子由什么關(guān)系寫出 關(guān)于配分函數(shù)Bose系統(tǒng)的巨配分函數(shù)及其對(duì)數(shù)形式Fermi系統(tǒng)巨配分函數(shù)及其對(duì)數(shù)形式 關(guān)于玻色子、費(fèi)米子的劃分電子、3He、光子、4He等 利用ln的偏導(dǎo)數(shù)推導(dǎo)證明問題1. 已知：、試推證巨熱力勢(shì)可寫成.2. 試?yán)貌Ｉ到y(tǒng)的巨配分函數(shù)的對(duì)數(shù)和粒子數(shù)的最概然分布