空氣動(dòng)力學(xué)部分知識(shí)要點(diǎn)

1、空氣動(dòng)力學(xué)部分知識(shí)要點(diǎn)作者:日期:空氣動(dòng)力學(xué)及飛行原理課程空氣動(dòng)力學(xué)部分知識(shí)要點(diǎn)一、流體屬性與靜動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)1、 流體與固體在力學(xué)特性上最本質(zhì)的區(qū)別在于：二者承受剪應(yīng)力 和產(chǎn)生剪切變形能力上的不同。2、 靜止流體在剪應(yīng)力作用下（不論所加剪切應(yīng)力T多么小，只要 不等于零）將產(chǎn)生持續(xù)不斷的變形運(yùn)動(dòng)（流動(dòng)），換句話說(shuō)，靜 止流體不能承受剪切應(yīng)力，將這種特性稱(chēng)為流體的易流性。3、 流體受壓時(shí)其體積發(fā)生改變的性質(zhì)稱(chēng)為流體的壓縮性，而抵抗 壓縮變形的能力和特性稱(chēng)為彈性。4、當(dāng)馬赫數(shù)小于0. 3時(shí)，氣體的壓縮性影響可以忽略不計(jì)。5、 流層間阻礙流體相對(duì)錯(cuò)動(dòng)（變形）趨勢(shì)的能力稱(chēng)為流體的粘性 相對(duì)錯(cuò)動(dòng)流層間的一對(duì)

2、摩擦力即粘性剪切力。6、 流體的剪切變形是指流體質(zhì)點(diǎn)之間出現(xiàn)相對(duì)運(yùn)動(dòng)（例如流體層 間的相對(duì)運(yùn)動(dòng)）流體的粘性是指流體抵抗剪切變形或質(zhì)點(diǎn)之間 的相對(duì)運(yùn)動(dòng)的能力。流體的粘性力是抵抗流體質(zhì)點(diǎn)之間相對(duì)運(yùn) 動(dòng)（例如流體層間的相對(duì)運(yùn)動(dòng)）的剪應(yīng)力或摩擦力。在靜止?fàn)顟B(tài) 下流體不能承受剪力；但是在運(yùn)動(dòng)狀態(tài)下，流體可以承受剪力， 剪切力大小與流體變形速度梯度有關(guān)，而且與流體種類(lèi)有關(guān)7、按照作用力的性質(zhì)和作用方式，可分為徹體力和表面力（面力）兩類(lèi)。例如重力，慣性力和磁流體具有的電磁力等都屬于徹體力， 徹體力也稱(chēng)為體積力或質(zhì)量力。8表面力：相鄰流體或物體作用于所研究流體團(tuán)塊外表面，大小與流體團(tuán)塊表面積成正比的接觸力。

3、由于按面積分布，故用接觸 應(yīng)力表示，并可將其分解為法向應(yīng)力和切向應(yīng)力：9、理想和靜止流體中的法向應(yīng)力稱(chēng)為壓強(qiáng)，其指向沿著表面的內(nèi)法線方向，壓強(qiáng)的量綱是力/ 長(zhǎng)度210、 標(biāo)準(zhǔn)大氣規(guī)定在海平面上，大氣溫度為1 5C 或 T o =288.15K，壓強(qiáng) p o = 760 毫米汞柱 二 1 0 1325 牛/米 2, 密度p = 1 .2 2 5千克/米311、 從基準(zhǔn)面到11 km的高空稱(chēng)為對(duì)流層，在對(duì)流層內(nèi)大氣密度和 溫度隨咼度有明顯變化，溫度隨咼度增加而下降，咼度每增加 1km，溫度下降 6 .5 Ko從11 km 至U 21km的高空大氣溫 度基本不變，稱(chēng)為同溫層或平流層，在同溫層內(nèi)溫度保

4、持為 216.5 K。普通飛機(jī)主要在對(duì)流層和平流層里活動(dòng)。12、散度、旋度、有旋流、無(wú)旋流。13、描述流體運(yùn)動(dòng)的方程。低速不可壓縮理想流體：連續(xù)方程+動(dòng)量 方程（歐拉方程）；低速不可壓縮粘性流體：連續(xù)方程+動(dòng)量方程（N-S方程）；高速可壓縮理想流體：連續(xù)方程+動(dòng)量方程（歐 拉方程）+能量方程+狀態(tài)方程。14、連續(xù)方程是質(zhì)量守恒定律在流體力學(xué)中具體表達(dá)形式。由于連 續(xù)方程僅是運(yùn)動(dòng)的行為，與受力無(wú)關(guān)，因此既適用于理想流體也 適用于粘性流體。15、 定常流是指在流場(chǎng)中任一固定點(diǎn)的所有流體屬性（如流速、壓 力、密度等）都和時(shí)間無(wú)關(guān)的流動(dòng)，在定常流情況下，所有參數(shù) 對(duì)時(shí)間的導(dǎo)數(shù)都等于0。非定常流是指流場(chǎng)

5、任一固定點(diǎn)的一個(gè) 或多個(gè)速度分量或其他流體屬性隨時(shí)間發(fā)生變化的流動(dòng)。注:流動(dòng)類(lèi)型：定常流/非定常流，可壓縮流動(dòng)/不可壓縮流動(dòng)， 無(wú)粘流動(dòng)/粘性流動(dòng)，有旋流動(dòng)/無(wú)旋流動(dòng)。16、環(huán)量的定義：在流場(chǎng)中任取一條封閉曲線，速度沿該封閉曲線的 線積分稱(chēng)為該封閉曲線的速度環(huán)量。速度環(huán)量的符號(hào)不僅決定 于流場(chǎng)的速度方向，而且與封閉曲線的繞行方向有關(guān)，規(guī)定積分 時(shí)逆時(shí)針繞行方向?yàn)檎?，即封閉曲線所包圍的區(qū)域總在行進(jìn)方 向的左側(cè)。17、在無(wú)旋流動(dòng)中，沿著任意一條圭寸閉曲線的速度環(huán)量均等于零。 但 是對(duì)有旋流動(dòng)，繞任意一條封閉曲線的速度環(huán)量一般不等于零。18、渦量是指流場(chǎng)中任何一點(diǎn)微團(tuán)角速度之二倍，如平面問(wèn)題中的2

6、z ,稱(chēng)為渦量，渦量是個(gè)純運(yùn)動(dòng)學(xué)的概念。19、像流線一樣，在同一瞬時(shí)，如在流場(chǎng)中有一條曲線，該線上每一點(diǎn) 的渦軸線都與曲線相切，這條曲線叫渦線。給定瞬間，通過(guò)某一曲 線（本身不是渦線）的所有渦線構(gòu)成的曲面稱(chēng)為渦面。由封閉渦面組成的管狀渦面稱(chēng)為渦管。渦線是截面積趨于零的渦管。渦 線和渦管的強(qiáng)度都定義為繞渦線或渦管的一條封閉圍線的環(huán) 量。渦量在一個(gè)截面上的面積分稱(chēng)為渦通量。20、21、沿平面上一封閉圍線L做速度的線積分，所得的環(huán)量等于曲線 所圍面積上每個(gè)微團(tuán)角速度的2倍乘以微團(tuán)面積之和，即等于 通過(guò)面積S的渦通量。當(dāng)無(wú)渦線穿過(guò)給定曲線l 1時(shí)，沿l 1的速度環(huán)量r 1等于零;當(dāng) 有渦線穿過(guò)給定曲線

7、L2時(shí)，沿L2的速度環(huán)量r 2等于過(guò)曲線 所圍面積內(nèi)的渦通量，也等于該區(qū)域的渦強(qiáng)度；如果曲線所圍面 積內(nèi)渦通量越大，則沿該曲線的速度環(huán)量越大，該區(qū)域內(nèi)渦的 強(qiáng)度越大;過(guò)同一曲線上張開(kāi)的不同曲面，其渦通量是相同的， 都等于沿該曲線的速度環(huán)量，都代表s1和s2面上旋渦的強(qiáng) 度；22、理想流中渦定理：沿渦線或渦管渦強(qiáng)不變；一根渦管在流體里不 可能中斷，可以伸展到無(wú)限遠(yuǎn)去，可以自相連接成一個(gè)渦環(huán)（不 一定是圓環(huán)），也可以止于邊界（固體的邊界或自由邊界如自由 液面）。23、開(kāi)爾文ke l v in定律（環(huán)量不變定律）:在理想流中，渦的強(qiáng)度不 隨時(shí)間變化，既不會(huì)增強(qiáng)，也不會(huì)削弱或消失。24、 拉格朗日La

8、g rang e定律（渦量不生不滅定律）：在理想流中, 流動(dòng)若是無(wú)旋的則流場(chǎng)始終無(wú)旋，反之若流場(chǎng)在某一時(shí)刻有旋 則永遠(yuǎn)有旋。25、亥姆霍茲Helmho 1 tz定律（渦線渦管保持定理）：在理想流 體中,構(gòu)成渦線和渦管的流體質(zhì)點(diǎn)，在以后運(yùn)動(dòng)過(guò)程中仍將構(gòu)成 渦線和渦管。二、邊界層流動(dòng)1、流動(dòng)雷諾數(shù)Re是用以表征流體質(zhì)點(diǎn)的慣性力與粘性力對(duì)比關(guān)系的LUULLURe2、高Re數(shù)下，流體運(yùn)動(dòng)的慣性力遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于粘性力。這樣研究忽略粘性力的流動(dòng)問(wèn)題是有實(shí)際意義的。3、理想流體力學(xué)在早期較成功地解決了與粘性關(guān)系不大的一系列 流動(dòng)問(wèn)題（升力、波動(dòng)等），但對(duì)阻力、擴(kuò)散等涉及到粘性的問(wèn) 題則與實(shí)際相差甚遠(yuǎn)，如達(dá)朗伯疑題

9、。4、大量實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)：雖然整體流動(dòng)的R e數(shù)很大，但在靠近物面的薄 層流體內(nèi)，流場(chǎng)的特征與理想流動(dòng)相差甚遠(yuǎn)，沿著法向存在很大 的速度梯度，粘性力無(wú)法忽略。這一物面近區(qū)粘性力起重要作 用的薄層稱(chēng)為邊界層（Bo u ndary layer）5、在遠(yuǎn)離物體的理想流體流動(dòng)區(qū)域可忽略粘性的影響，流動(dòng)無(wú)旋可按位勢(shì)流理論處理（位流區(qū)）。在靠近物面的薄層內(nèi)粘性力的 作用不能忽略（粘流區(qū)），該薄層稱(chēng)為邊界層。邊界層內(nèi)粘性力 與慣性力同量級(jí)，流體質(zhì)點(diǎn)作有旋運(yùn)動(dòng)。6、邊界層區(qū)與主流區(qū)之間無(wú)嚴(yán)格明顯的界線，通常以速度達(dá)到主 流區(qū)速度的0.99U作為邊界層的外緣。由邊界層外緣到物面的 垂直距離稱(chēng)為邊界層名義厚度，用3表示

10、。在高Re數(shù)下，邊界層 的厚度遠(yuǎn)小于被繞流物體的特征長(zhǎng)度。7、邊界層位移厚度8邊界層動(dòng)量損失厚度9、邊界層能量損失厚度10、邊界層:N - S方程化簡(jiǎn)為邊界層方程11、邊界層中的流體質(zhì)點(diǎn)受慣性力、粘性力和壓力的作用，其中慣 性力與粘性力的相對(duì)大小決定了粘性影響的相對(duì)區(qū)域大小，或 邊界層厚度的大??；粘性力的作用始終是阻滯流體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)， 使流體質(zhì)點(diǎn)減速，失去動(dòng)能；壓力的作用取決于繞流物體的形狀和流道形狀，順壓梯度有助于流體加速前進(jìn)，而逆壓梯度阻礙 流體運(yùn)動(dòng)。12、邊界層分離。分離點(diǎn)：13、邊界層分離的必要條件是：存在逆壓梯度和粘性剪切層。僅有粘性的阻滯作用而無(wú)逆壓梯度，不會(huì)發(fā)生邊界層的分離，因?yàn)闊o(wú)

11、 反推力使邊界層流體進(jìn)入到外流區(qū)。這說(shuō)明，零壓梯度和順壓 梯度的流動(dòng)不可能發(fā)生邊界層分離。只有逆壓梯度而無(wú)粘性的 剪切作用，同樣也不會(huì)發(fā)生分離現(xiàn)象，因?yàn)闊o(wú)阻滯作用，運(yùn)動(dòng) 流體不可能消耗動(dòng)能而滯止下來(lái)。在粘性剪切力和逆壓梯度的 同時(shí)作用下才可能發(fā)生分離。14、由層流狀態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧鳡顟B(tài)稱(chēng)為轉(zhuǎn)捩。15、由于湍流的無(wú)規(guī)則脈動(dòng)特性，流體微團(tuán)將高能量帶入到靠近壁 面處，因此湍流流動(dòng)在靠近壁面處的平均速度遠(yuǎn)大于層流流動(dòng) 即湍流邊界層的速度分布比層流邊界層的速度分布飽滿。湍流 與層流相比不容易分離，可使分離引起的壓差阻力大大降低。三、低速翼型1、翼型的幾何參數(shù)厚度2、NAC A四位數(shù)翼型、NACA五位數(shù)翼型3

12、、在翼型平面上，把來(lái)流與翼弦線之間的夾角定義為翼型的幾 何迎角，簡(jiǎn)稱(chēng)迎角。對(duì)弦線而言，來(lái)流上偏為正，下偏為負(fù)。4、翼型繞流視為平面流動(dòng)，翼型上的空氣動(dòng)力簡(jiǎn)稱(chēng)氣動(dòng)力可視為 無(wú)限翼展機(jī)翼在展向取單位展長(zhǎng)所受的氣動(dòng)力。5、當(dāng)氣流繞過(guò)翼型時(shí)，在翼型表面上每點(diǎn)都作用有壓強(qiáng)p （垂直于翼面）和摩擦切應(yīng)力（與翼面相切），它們將產(chǎn)生一個(gè)合力R合 力的作用點(diǎn)稱(chēng)為壓力中心，合力在來(lái)流方向的分量為阻力D（或X），在垂直于來(lái)流方向的分量為升力 L （或Y ）。6、空氣動(dòng)力力矩取決于力矩點(diǎn)的位置。如果取矩點(diǎn)位于壓力中心:力矩為零;取矩點(diǎn)位于翼型前緣：前緣力矩（規(guī)定使翼型抬頭為 正、低頭為負(fù)）；取矩點(diǎn)位于翼型焦點(diǎn)：焦點(diǎn)或

13、氣動(dòng)中心力矩7、焦點(diǎn)是翼型上的某個(gè)固定點(diǎn)，是力矩不隨迎角變化的點(diǎn)或翼型升力增量的作用點(diǎn)，也稱(chēng)為翼型氣動(dòng)中心8 薄翼型的氣動(dòng)中心為0. 25b,大多數(shù)翼型的氣動(dòng)中心在0.23b-0.2 4b之間，層流翼型在 0.26b-0. 2 7 b之間。9、 翼型無(wú)量綱空氣動(dòng)力系數(shù)：升力系數(shù)、阻力系數(shù)、俯仰力矩系數(shù)。D =10、低速翼型繞流流動(dòng)特點(diǎn)：小迎角時(shí)，整個(gè)繞翼型的流動(dòng)是無(wú)分離的附著流動(dòng)，在物面上的邊界層和翼型后緣的尾跡區(qū)很薄。 前駐點(diǎn)位于下翼面距前緣點(diǎn)不遠(yuǎn)處，流經(jīng)駐點(diǎn)的流線分成兩部分，一部分從駐點(diǎn)起繞過(guò)前緣點(diǎn)經(jīng)上翼面順壁面流去，另一部分從駐點(diǎn)起經(jīng)下翼面順壁面流去，在后緣處流動(dòng)平滑地匯合后下向流去。在

14、上翼面近壁區(qū)的流體質(zhì)點(diǎn)速度從前駐點(diǎn)的零值很快加11、速到最大值，然后逐漸減速。根據(jù) Ber no u II i方程，壓力分 布是在駐點(diǎn)處壓力最大，在最大速度點(diǎn)處壓力最小，然后壓力逐 漸增大（過(guò)了最小壓力點(diǎn)為逆壓梯度區(qū)）。隨著迎角的增大，駐點(diǎn) 逐漸后移，最大速度點(diǎn)越靠近前緣，最大速度值越大，上下翼面的 壓差越大，因而升力越大。氣流到后緣處，從上下翼面平順流 出，因此后緣點(diǎn)不一定是后駐點(diǎn)。翼型繞流氣動(dòng)力系數(shù)隨迎角的變化曲線：升力系數(shù)曲線，阻力系數(shù)曲線，力矩系數(shù)曲線。$弋JMa12、NACA23012的氣動(dòng)特性曲在升力系數(shù)隨迎角的變化曲線中，在迎角較小時(shí)是一條直線這條直線的斜率稱(chēng)為升力線斜率，記為1

15、3、 對(duì)于有彎度的翼型升力系數(shù)曲線是不通過(guò)原點(diǎn)的，通常把升力系數(shù)為零的迎角定義為零升迎角o,而過(guò)后緣點(diǎn)與幾何弦線成0的直線稱(chēng)為零升力線。對(duì)有彎度翼型0是一個(gè)小負(fù)數(shù)，一般彎 度越大，0的絕對(duì)值越大。14、當(dāng)迎角大過(guò)一定的值之后，就開(kāi)始彎曲，再大一些，就達(dá)到了它 的最大值，此值記為最大升力系數(shù) Qmax，這是翼型用增大迎角的 辦法所能獲得的最大升力系數(shù)，相對(duì)應(yīng)的迎角稱(chēng)為臨界迎角。過(guò) 此再增大迎角，升力系數(shù)反而開(kāi)始下降，這一現(xiàn)象稱(chēng)為翼型的失 速。這個(gè)臨界迎角也稱(chēng)為失速迎角。15、最大升力系數(shù)、臨界迎角和失速后的升力系數(shù)曲線受粘性影響大：16、阻力系數(shù)曲線，存在一個(gè)最小阻力系數(shù)。在小迎角時(shí)，翼型的阻力

16、 主要是摩擦阻力，阻力系數(shù)隨迎角變化不大；在迎角較大時(shí)，出 現(xiàn)了粘性壓差阻力的增量，阻力系數(shù)與迎角的二次方成正比。 失速后，分離區(qū)擴(kuò)及整個(gè)上翼面，阻力系數(shù)大增。 但應(yīng)指出的是 無(wú)論摩擦阻力還是壓差阻力都與粘性有關(guān)。因此，阻力系數(shù)與 Re數(shù)存在密切關(guān)系。Re： Re】時(shí),Cd2 a d后阻力系數(shù)急劇增長(zhǎng)，同時(shí)由于翼尖失速使翼尖升力 減小，從而產(chǎn)生不穩(wěn)定的抬頭力矩（dGn /dCL0）。為保證飛機(jī)安 全,米用的Cl三C_d，更不能取到C Lmaxo50、為防止或延緩后掠翼翼尖失速，可采取如下措施：（1）適當(dāng)減小機(jī)翼根梢比，降低翼尖附近剖面升力系數(shù)；（2）采用幾何扭轉(zhuǎn)減小翼 尖迎角（外洗）；（3 ）

17、在翼尖區(qū)域采用失速迎角大的翼型；（4） 在后掠翼上表面安裝翼刀防止邊界層展向流動(dòng)，以延緩翼尖分離失速；（5）上表面翼尖區(qū)域上游安裝渦流發(fā)生器;（6 ）機(jī)翼前緣 制成鋸齒或缺口形狀。后兩條為邊界層增能，提高抗分離能力。51、正置翼的弦長(zhǎng)較斜置翼小，正置翼的迎角要比斜置翼的迎角來(lái) 得大。斜置翼的壓強(qiáng)系數(shù)、升力系數(shù)、升力線斜率和阻力系數(shù) 都比相應(yīng)的正置翼來(lái)得小。52、展弦比小于3的機(jī)翼稱(chēng)為小展弦比機(jī)翼。五、高速可壓流動(dòng)基礎(chǔ)1、完全氣體的狀態(tài)方程p RT2、3、4、5、6、7、89、10、11、12、13、在熱力學(xué)中常常引入另外一個(gè)代表熱含量的參數(shù)h（焓）h u衛(wèi)焓h表示單位質(zhì)量流體所具有的內(nèi)能和壓能

18、之和 單位質(zhì)量能量方程dq du pd丄單位質(zhì)量的焓的微分是:dhdupd -dp比熱：?jiǎn)挝毁|(zhì)量氣體每加熱升高一度時(shí)所吸收的熱量。比熱的 大小與熱力學(xué)過(guò)程有關(guān)。定容過(guò)程的比熱（Cu）和等壓過(guò)程的比熱（Cp）：dudhCvCPdTdTp梅耶公式：cpc/RCp1RcvR1 1常規(guī)狀態(tài)下空氣的比熱比：Cp1.4Cv熵是反映熱能可利用部分的指標(biāo)，有意義的是熵增量。熵增量的定義是:系統(tǒng)經(jīng)歷可逆過(guò)程時(shí)的加熱量與溫度之比熱力學(xué)第二定律指出：在絕熱變化過(guò)程中，如果過(guò)程可逆，則熵值 保持不變， s=0，稱(chēng)為等熵過(guò)程；如果過(guò)程不可逆，熵值必增加，S 0。因此，熱力學(xué)第二定律也稱(chēng)為熵增原理。等熵關(guān)系式：一話蟲(chóng)宀C

19、2丁蘆丁右n7 2在高速流中，不可逆是因氣體摩擦、激波出現(xiàn)以及因溫度梯度而引起。一般在絕大部分流場(chǎng)區(qū)域速度梯度和溫度梯度都不大， 可近似視為絕熱可逆的，稱(chēng)為等熵流動(dòng)，等熵關(guān)系式成立。14、在邊界層及其后的尾跡區(qū)，激波附近區(qū)域，氣體的粘性和熱傳導(dǎo) 不能忽視區(qū)域，流動(dòng)是熵增不可逆過(guò)程，等熵關(guān)系式不能用。15、使流動(dòng)參數(shù)的數(shù)值改變得非常微小的擾動(dòng)，稱(chēng)為微弱擾動(dòng)簡(jiǎn)稱(chēng) 為弱擾動(dòng)；使流動(dòng)參數(shù)改變有限值的擾動(dòng)，稱(chēng)為有一定強(qiáng)度的擾 動(dòng)簡(jiǎn)稱(chēng)為強(qiáng)擾動(dòng)。16、音速a微弱擾動(dòng)在彈性介質(zhì)中的傳播速度，是研究可壓流場(chǎng) 的一個(gè)很重要的物理量。音速大小只與介質(zhì)物理屬性、狀態(tài)、 以及波傳播過(guò)程的熱力學(xué)性質(zhì)有關(guān)，而同產(chǎn)生擾動(dòng)的具

20、體原因 無(wú)關(guān)。17、 在不可壓流中，微弱擾動(dòng)傳播速度a是無(wú)限大，擾動(dòng)瞬間將 傳遍全部流場(chǎng)。18、由于音速的平方與密度變化量成反比，即同樣的壓強(qiáng)變化量下，音速的大、小反映了密度變化的小、大，因此音速a是介質(zhì)壓縮性的一個(gè)指標(biāo)。19、 由于介質(zhì)的彈性模量定義為產(chǎn)生單位相對(duì)體積變化時(shí)（或產(chǎn)生 單位相對(duì)密度變化時(shí)）所需的壓強(qiáng)變化量，所以彈性模量是反映 介質(zhì)壓縮難易程度的指標(biāo)。20、音速公式：a dpP rtd21、 馬赫數(shù)：氣流速度 V 與當(dāng)?shù)匾羲賏 之比 Va22、 由于音速隨高度（或溫度）變化，因此在不同高度上，同樣的M數(shù)並不一定表示速度相同。23、馬赫數(shù)是一個(gè)非常重要的無(wú)量綱參數(shù)，是一個(gè)反映壓縮性

21、大小的相似參數(shù)。M數(shù)的大小標(biāo)志著運(yùn)動(dòng)空氣壓縮性的大小，M值越大則壓縮性越大。24、一維定常絕熱可壓縮流中能量方程25、在定常流動(dòng)中速度等熵地降為零的點(diǎn)稱(chēng)為駐點(diǎn)或滯止點(diǎn)。駐點(diǎn) 處的參數(shù)稱(chēng)為駐點(diǎn)參數(shù)、滯止參數(shù)或總參數(shù),如駐點(diǎn)處?kù)蔬_(dá)到最 大值,稱(chēng)為駐點(diǎn)焓、滯止或總焓ho。駐點(diǎn)處的溫度，稱(chēng)為總溫To。 ho、To （或a o）可以代表一維絕熱流的總能量，當(dāng)絕熱時(shí)總焓和總 溫均不變。 在一維絕熱有粘流中，我們定義流線上任一點(diǎn)（或 任一截面）處的總壓是該處流速等熵滯止為零時(shí)所達(dá)到的壓強(qiáng) , 或稱(chēng)駐點(diǎn)壓強(qiáng)。對(duì)應(yīng)的可將 p o看成流動(dòng)等熵滯止時(shí)達(dá)到的密 度,稱(chēng)為總密度、駐點(diǎn)密度或滯止密度。對(duì)于一維等熵流，則T

22、 o ,po , p 0這三個(gè)總參數(shù)均不變（其中只要絕熱T o即不變）26、對(duì)于絕熱但不等熵的流動(dòng)，由 出o可知,雖然沿流動(dòng)方向總溫To不變，但po 2 p o 1,總壓 po值下降。對(duì)等熵流動(dòng)，總壓不變。因此總壓Po可看成流動(dòng)的總機(jī)械能27、在定常等熵流動(dòng)中，沿流線某點(diǎn)處的流速恰好等于當(dāng)?shù)氐囊羲偌碝= 1,貝卩稱(chēng)為臨界點(diǎn)或臨界截面。2829、a*稱(chēng)為臨界音速:由于臨界音速 a *正比于滯止音速ao,故它也可代表一維絕熱流的總能量，同時(shí)可以作為一個(gè)參考量30、利用臨界音速a*可以定義一個(gè)無(wú)量綱速度系數(shù)X31、采用速度系數(shù) 入的好處是：當(dāng)絕熱時(shí)臨界音速a*是個(gè)定值,方便計(jì)算。32、等熵管流的速度與截面積關(guān)系dA (). 0;dA Or &口 O, ,(dA 門(mén)M = 1,= 0,A加速減速1F.音 速1 1 :33、截面流速與截面積變化規(guī)律的物理原因是：亞音速時(shí)，密度變化比速度變化慢；而超音速時(shí)，密度變化比流速變化快。34、一維定常等熵流中密度p的變化趨勢(shì)與速度V相反面積減小增大：I 速度增大減小I壓力減小增大iI 密度減吞増夫溫度減小增大馬赫數(shù) 增大 減小增大 增大 減小 減小 減小