《微波技術(shù)與天線》第8章

1、8.1 對(duì)稱(chēng)振子天線對(duì)稱(chēng)振子天線則細(xì)振子天線的輻射場(chǎng)為則細(xì)振子天線的輻射場(chǎng)為zzhrIEzhhrde )(sinsine60jcosjjmzzzhrIhrd)coscos()(sinsin2e60j0jm)(e60jjmFrIr（8-1-4）（8-1-5）|F()|是對(duì)稱(chēng)振子的是對(duì)稱(chēng)振子的E面方向函數(shù)面方向函數(shù)式中, sincos)coscos()(hhF當(dāng)電長(zhǎng)度趨近于當(dāng)電長(zhǎng)度趨近于3/23/2時(shí)時(shí), , 天線的最大輻射方向?qū)⑵x天線的最大輻射方向?qū)⑵x9090, , 而當(dāng)電長(zhǎng)度趨近于而當(dāng)電長(zhǎng)度趨近于2 2時(shí)時(shí), ,在在=90=90平面內(nèi)就沒(méi)有輻射了。平面內(nèi)就沒(méi)有輻射了。2 /1/2l2 /1

2、l2 /3/2l2 /2l ddsin)(24022002max2 FErPddsin)(60240220022m22 FrIr化簡(jiǎn)后得化簡(jiǎn)后得ddsin)(1522002m FIP 根據(jù)式（根據(jù)式（6 -3 -7）, 對(duì)稱(chēng)振子的輻射功率為對(duì)稱(chēng)振子的輻射功率為（8-1-6）（8-1-7）（8-1-8）（8-1-7）20cos(cos )cos60sinhhRd（8-1-8）（8-1-7）對(duì)稱(chēng)振子的輻射電阻為對(duì)稱(chēng)振子的輻射電阻為ddsin)(302200 FR對(duì)稱(chēng)振子的輻射電阻與對(duì)稱(chēng)振子的輻射電阻與h/的關(guān)系曲線的關(guān)系曲線h=2h/=/2即得半波振子的即得半波振子的E面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為

3、sincos2cos)(F R=73.1 ()（8-1-9）（8-1-10） 2. 2. 半波振子的輻射電阻及方向性半波振子的輻射電阻及方向性 D=1.64 21sincos2cos)(F主瓣寬度為78 1) 特性阻抗特性阻抗 由傳輸線理論知由傳輸線理論知, 均勻雙導(dǎo)線傳輸線的特性阻抗沿線不變均勻雙導(dǎo)線傳輸線的特性阻抗沿線不變, 取取 r=1，則，則 D D為兩導(dǎo)線間距；為兩導(dǎo)線間距；a a為導(dǎo)線半徑為導(dǎo)線半徑。 而對(duì)稱(chēng)振子兩臂上對(duì)應(yīng)元之間的距離是可調(diào)的而對(duì)稱(chēng)振子兩臂上對(duì)應(yīng)元之間的距離是可調(diào)的, 設(shè)對(duì)應(yīng)元之間的距離為設(shè)對(duì)應(yīng)元之間的距離為2z, 則對(duì)稱(chēng)振子在則對(duì)稱(chēng)振子在z處的特性阻抗為處的特性阻

4、抗為aDZln1200(8 -1 -12)(2ln120)(0azzZ(8 -1 -13)式中式中, a為對(duì)稱(chēng)振子的半徑為對(duì)稱(chēng)振子的半徑。 2. 2. 振子天線的輸入阻抗振子天線的輸入阻抗將將Z0(z)沿沿z軸取平均值即得對(duì)稱(chēng)振子的平均特性阻抗軸取平均值即得對(duì)稱(chēng)振子的平均特性阻抗 : 0z)(12ln120d )(100ahzzZhZh式中式中, 2, 2為對(duì)稱(chēng)振子饋電端的間隙。為對(duì)稱(chēng)振子饋電端的間隙。 可見(jiàn)可見(jiàn), 隨隨h/a變化而變化變化而變化, 在在h一定時(shí)一定時(shí), a越大越大, 則則 越小。越小。0Z0z(8 -1 -14) 雙線傳輸線幾乎沒(méi)有輻射雙線傳輸線幾乎沒(méi)有輻射, , 而對(duì)稱(chēng)振子

5、是一種輻射器而對(duì)稱(chēng)振子是一種輻射器, , 它它相當(dāng)于具有損耗的傳輸線。相當(dāng)于具有損耗的傳輸線。 根據(jù)傳輸線理論根據(jù)傳輸線理論, , 長(zhǎng)度為長(zhǎng)度為h h的有耗的有耗線的輸入阻抗為線的輸入阻抗為hhhhZhhhahZZ2cos2ch2sin2shj2cos2ch2sin2sh00in 式中式中, , Z Z0 0為有耗線的特性阻抗為有耗線的特性阻抗; ; 和和分別為對(duì)稱(chēng)振子上等效分別為對(duì)稱(chēng)振子上等效衰減常數(shù)和相移常數(shù)。衰減常數(shù)和相移常數(shù)。 (8 -1 -15) 2) 對(duì)稱(chēng)振子上的輸入阻抗對(duì)稱(chēng)振子上的輸入阻抗對(duì)于對(duì)稱(chēng)振子而言對(duì)于對(duì)稱(chēng)振子而言, , 損耗是由輻射造成的損耗是由輻射造成的, , 所以對(duì)稱(chēng)

6、振子的單位長(zhǎng)度電阻即所以對(duì)稱(chēng)振子的單位長(zhǎng)度電阻即是其是其單位長(zhǎng)度的輻射電阻單位長(zhǎng)度的輻射電阻, , 記為記為R R11, , 根據(jù)根據(jù)沿線的電流分布沿線的電流分布I I( (z z),), 可求出整個(gè)可求出整個(gè)對(duì)稱(chēng)振子的等效損耗功率為對(duì)稱(chēng)振子的等效損耗功率為 (1) 對(duì)稱(chēng)振子上的等效衰減常數(shù)對(duì)稱(chēng)振子上的等效衰減常數(shù)對(duì)稱(chēng)振子的輻射功率為對(duì)稱(chēng)振子的輻射功率為RIPm221R R1 1為傳輸線的單位長(zhǎng)度電阻為傳輸線的單位長(zhǎng)度電阻(8 -1 -16)有耗傳輸線的衰減常數(shù)有耗傳輸線的衰減常數(shù)為為:012ZRa zRzIPhd)(21120L(8 -1 -17)hhhRR44sin121)(2sin)(m

7、zhIzIPL=P 由傳輸線理論可知由傳輸線理論可知, , 有耗傳輸線的相移常數(shù)有耗傳輸線的相移常數(shù)為為211)2(11212LR導(dǎo)線半徑導(dǎo)線半徑a a越大越大, , L L1 1越小越小, , 相移常數(shù)和自由空間的波數(shù)相移常數(shù)和自由空間的波數(shù)k k=2/=2/相相差就越大差就越大, , 令令n n1 1= =/ /k k, , 由于一般情況下由于一般情況下L L1 1的計(jì)算非常復(fù)雜的計(jì)算非常復(fù)雜, , 因此因此n n1 1通常由實(shí)驗(yàn)確定。通常由實(shí)驗(yàn)確定。 (8 -1 -22) (2） 對(duì)稱(chēng)振子的相移常數(shù)對(duì)稱(chēng)振子的相移常數(shù)R R1 1和和L L1 1分別是對(duì)稱(chēng)振子單位長(zhǎng)度的電阻和電感分別是對(duì)稱(chēng)

8、振子單位長(zhǎng)度的電阻和電感n1=/k與與h/的關(guān)系曲線的關(guān)系曲線 對(duì)稱(chēng)振子上的相移常數(shù)對(duì)稱(chēng)振子上的相移常數(shù)大于自由空間的波數(shù)大于自由空間的波數(shù)k, k, 亦即對(duì)稱(chēng)亦即對(duì)稱(chēng)振子上的波長(zhǎng)短于自由空間波長(zhǎng)振子上的波長(zhǎng)短于自由空間波長(zhǎng), , 這是一種波長(zhǎng)縮短現(xiàn)象這是一種波長(zhǎng)縮短現(xiàn)象, , 故稱(chēng)故稱(chēng)n n1 1為波長(zhǎng)縮短系數(shù)。為波長(zhǎng)縮短系數(shù)。式中式中, , 和和a a分別為自由空間和對(duì)稱(chēng)振子上的波長(zhǎng)分別為自由空間和對(duì)稱(chēng)振子上的波長(zhǎng) akn1(8 -1 -23) 造成上述波長(zhǎng)縮短現(xiàn)象的主要原因有造成上述波長(zhǎng)縮短現(xiàn)象的主要原因有: : 對(duì)稱(chēng)振子輻射引起振子電流衰減對(duì)稱(chēng)振子輻射引起振子電流衰減, , 使振子電流

9、相速減小使振子電流相速減小, , 相移常數(shù)相移常數(shù)大于自由空間的波數(shù)大于自由空間的波數(shù)k k, , 致使波長(zhǎng)縮短致使波長(zhǎng)縮短; ; 由于振子導(dǎo)體有一定半徑由于振子導(dǎo)體有一定半徑, , 末端分布電容增大（稱(chēng)為末末端分布電容增大（稱(chēng)為末端效應(yīng)）端效應(yīng)）, , 末端電流實(shí)際不為零末端電流實(shí)際不為零, , 這等效于振子長(zhǎng)度增加這等效于振子長(zhǎng)度增加, , 因因而造成波長(zhǎng)縮短。振子導(dǎo)體越粗而造成波長(zhǎng)縮短。振子導(dǎo)體越粗, , 末端效應(yīng)越顯著末端效應(yīng)越顯著, , 波長(zhǎng)縮短波長(zhǎng)縮短越嚴(yán)重越嚴(yán)重。 對(duì)稱(chēng)振子的輸入阻抗與對(duì)稱(chēng)振子的輸入阻抗與h h/的關(guān)系曲線的關(guān)系曲線 對(duì)稱(chēng)振子的輸入阻抗很繁瑣對(duì)稱(chēng)振子的輸入阻抗很繁

10、瑣, 對(duì)于半波振子對(duì)于半波振子, 在在工程上可工程上可按下式作近似計(jì)算按下式作近似計(jì)算: hz jhRZincossin2 例例設(shè)對(duì)稱(chēng)振子的長(zhǎng)度為2h=1.2 (m), 半徑a=10 (mm), 工作 頻率為f=120 (MHz), 試近似計(jì)算其輸入阻抗。 m5 . 21012010368fc所以所以24. 05 . 26 . 0h查圖 8 - 4 得R=65 解解: 對(duì)稱(chēng)振子的工作波長(zhǎng)為對(duì)稱(chēng)振子的工作波長(zhǎng)為對(duì)稱(chēng)振子的平均特性阻抗為對(duì)稱(chēng)振子的平均特性阻抗為5 .45412ln1200ahZ由h/a=60查圖 8 - 6 得 n1=1.04相移常數(shù)為相移常數(shù)為204. 104. 1k 將以上R、

11、 及一并代入輸入阻抗公式， 即 0zhZhRZcotjsin02in)24. 0204. 1cot(5 .454j)24. 0204. 1 (sin6521 . 1 j608.2 陣列天線陣列天線設(shè)天線陣是由間距為設(shè)天線陣是由間距為d d并沿并沿x x軸排列的兩軸排列的兩個(gè)相同的天線元所組成個(gè)相同的天線元所組成, , 假設(shè)天線元由假設(shè)天線元由振幅相等的電流所激勵(lì)振幅相等的電流所激勵(lì), , 天線元天線元2 2的電的電流相位超前天線元流相位超前天線元1 1的角度為的角度為, , 它們它們的遠(yuǎn)區(qū)電場(chǎng)是沿的遠(yuǎn)區(qū)電場(chǎng)是沿方向的方向的, , 于是有于是有12j11j2m2e( , )e( , )krmkr

12、jEE FrEE Fer 1. 1. 二元天線陣二元天線陣F(, )是各天線元本身的方向圖函數(shù)；是各天線元本身的方向圖函數(shù)；Em是電場(chǎng)強(qiáng)度振幅。將上面兩式是電場(chǎng)強(qiáng)度振幅。將上面兩式相加得二元陣的輻射場(chǎng)為相加得二元陣的輻射場(chǎng)為j2j1jm21eee),(21rrFEEEEkrkrr2=r1-dsincos2111rr(8-2-3)基于基于ee1 e),(jcossinjj1m1kdkrrFEE得得cossinkd二元陣輻射場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度模值為二元陣輻射場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度模值為2cos),(21FrEEm（1）元因子元因子表示組成天線陣的單個(gè)輻射元的方向圖函數(shù)表示組成天線陣的單個(gè)輻射元的方向圖函數(shù), 其值

13、其值 僅取決于天線元本身的類(lèi)型和尺寸。它僅取決于天線元本身的類(lèi)型和尺寸。它體現(xiàn)了天線元的體現(xiàn)了天線元的 方向性對(duì)天線陣方向性的影響。方向性對(duì)天線陣方向性的影響。結(jié)論：結(jié)論：（3）在各天線元為相似元的條件下在各天線元為相似元的條件下, 天線陣的天線陣的方向圖函數(shù)是單方向圖函數(shù)是單 元因子與陣因子之積元因子與陣因子之積。 這個(gè)特性稱(chēng)為這個(gè)特性稱(chēng)為方向圖乘積定理方向圖乘積定理。（2）陣因子陣因子表示各向同性元所組成的天線陣的方向性表示各向同性元所組成的天線陣的方向性, 其值取其值取 決于天線陣的排列方式及其天線元上激勵(lì)電流的相對(duì)振決于天線陣的排列方式及其天線元上激勵(lì)電流的相對(duì)振 幅和相位幅和相位,

14、與天線元本身的類(lèi)型和尺寸無(wú)關(guān)。與天線元本身的類(lèi)型和尺寸無(wú)關(guān)。 天線陣由兩個(gè)沿沿x軸排列且平行于軸排列且平行于z軸放置的半波振軸放置的半波振子所組成, 二元陣的電場(chǎng)強(qiáng)度模值: 2cossincos2cos21rEEm)sin(21cossincos2cos)(kdFE令=0, 即得二元陣的E面方向圖函數(shù): 令=/2，得到二元陣的H面方向圖函數(shù): )cos(21cos)(kdFH 二元陣的二元陣的E面和面和H面的方向圖函數(shù)與單個(gè)半波振子是不同面的方向圖函數(shù)與單個(gè)半波振子是不同的的, 特別在特別在H面面, 由于單個(gè)半波振子無(wú)方向性由于單個(gè)半波振子無(wú)方向性, 天線陣天線陣H面方向面方向函數(shù)完全取決于陣

15、因子。函數(shù)完全取決于陣因子。 例例 畫(huà)出兩個(gè)沿畫(huà)出兩個(gè)沿x x方向排列間距為方向排列間距為/2/2且平行于且平行于z z軸放軸放 置的振子天線在等幅同相激勵(lì)時(shí)的置的振子天線在等幅同相激勵(lì)時(shí)的H H面方向圖。面方向圖。 解解: 由題意知由題意知, d=/2, =0, 將其代入式（將其代入式（8 -2 -11）,H面面 方向圖得到二元陣的方向圖得到二元陣的H面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為cos2cos)(HF 最大輻射方向在垂直于天線陣軸（即最大輻射方向在垂直于天線陣軸（即=/2）方向。最）方向。最大輻射方向在垂直于陣軸方向的天線陣稱(chēng)為大輻射方向在垂直于陣軸方向的天線陣稱(chēng)為邊射式直線陣邊射式直線陣。

16、這。這是由于在垂直于天線陣軸（即是由于在垂直于天線陣軸（即=/2）方向）方向, 兩個(gè)振子的兩個(gè)振子的電場(chǎng)電場(chǎng)正好同相相加正好同相相加, 而在而在=0和和=方向上方向上, 由天線元的間距所引入的由天線元的間距所引入的波程差為波程差為/2,相應(yīng)的相位差為相應(yīng)的相位差為180, 致使兩個(gè)振子的致使兩個(gè)振子的電場(chǎng)相互電場(chǎng)相互抵消抵消, 因而在因而在=0和和=方向上輻射場(chǎng)為零方向上輻射場(chǎng)為零。 結(jié)論：結(jié)論： 解解: 由題意知由題意知, d=/2, =, 將其代入式（將其代入式（8 - 2 - 11）, 得到得到 二元陣的二元陣的H面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為H( )cos(cos1)2sin(cos )

17、2F 例例畫(huà)出兩個(gè)沿畫(huà)出兩個(gè)沿x x方向排列間距為方向排列間距為/2 /2 且平行于且平行于z z軸放置的軸放置的 振子天線在等幅反相激勵(lì)時(shí)的振子天線在等幅反相激勵(lì)時(shí)的H H面方向圖。面方向圖。 等幅反相二元陣等幅反相二元陣(端射陣端射陣)例畫(huà)出兩個(gè)平行于例畫(huà)出兩個(gè)平行于z軸放置且沿軸放置且沿x方向排列的半波振子方向排列的半波振子, 在在d=/4、=-/2時(shí)的時(shí)的H面和面和E面方向圖面方向圖。 解解: 將將d=/4、=-/2 代入式（代入式（8-2-11），得到），得到H面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為) 1(cos4cos)(HF 將將d=/4、=/2代入式（代入式（8-2-10） ，得到，得到

18、E面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為) 1(sin4cossincos2cos)(EF天線陣的天線陣的H面方向圖面方向圖天線陣的天線陣的E面方向圖面方向圖 單個(gè)振子的零值方向在單個(gè)振子的零值方向在=0和和=180處處, 陣因子的零值陣因子的零值在在=270處處, 所以陣方向圖共有三個(gè)零值方向所以陣方向圖共有三個(gè)零值方向, 即即=0、=180、=270, 陣方向圖包含了一個(gè)主瓣和兩個(gè)旁瓣。陣方向圖包含了一個(gè)主瓣和兩個(gè)旁瓣。 結(jié)論：結(jié)論： 例例 由三個(gè)間距為由三個(gè)間距為/2的各向同性元組成的三元陣的各向同性元組成的三元陣, 各元激勵(lì)的相位各元激勵(lì)的相位相同相同, 振幅為振幅為1 2 1, 試討論這個(gè)三元

19、陣的方向圖。試討論這個(gè)三元陣的方向圖。 2Hcos2cos)(F（8-2-16）解解: 這個(gè)三元陣可等效為由兩個(gè)間距為這個(gè)三元陣可等效為由兩個(gè)間距為/2的二元陣組成的二元陣的二元陣組成的二元陣, 元因子元因子和陣因子均是一個(gè)二元陣和陣因子均是一個(gè)二元陣, 元因子、陣因子均由式（元因子、陣因子均由式（8 - 2 - 12）給出。）給出。 根根據(jù)方向圖乘積定理，可得三元陣的據(jù)方向圖乘積定理，可得三元陣的H面方向圖函數(shù)為面方向圖函數(shù)為三元二項(xiàng)式陣的三元二項(xiàng)式陣的H H面方向圖面方向圖（1 1）將其與二元陣的方向圖比較）將其與二元陣的方向圖比較, , 顯然三元邊射陣的方向圖顯然三元邊射陣的方向圖較尖銳

20、較尖銳, , 即方向性強(qiáng)些即方向性強(qiáng)些, , 但兩者的方向圖均無(wú)旁瓣。但兩者的方向圖均無(wú)旁瓣。 （2 2）上述三元陣是天線陣的一種特殊情況）上述三元陣是天線陣的一種特殊情況, , 即這種天線陣沒(méi)即這種天線陣沒(méi)有旁瓣有旁瓣, , 稱(chēng)為二項(xiàng)式陣。稱(chēng)為二項(xiàng)式陣。 在在N N元二項(xiàng)式陣中元二項(xiàng)式陣中, , 天線元上電流振天線元上電流振幅是按二項(xiàng)式展開(kāi)的系數(shù)幅是按二項(xiàng)式展開(kāi)的系數(shù) 分布的分布的, , 其中其中n n=0, 1, , =0, 1, , N-N-1 1。nN結(jié)論：結(jié)論：2. 均勻直線陣均勻直線陣均勻直線陣均勻直線陣10)cossin(jjmee),(NikdikrrFEE類(lèi)似二元陣的分析，可

21、得類(lèi)似二元陣的分析，可得N元均勻直線的輻射場(chǎng)元均勻直線的輻射場(chǎng)：（8-2-17）令令=/2, 得到得到H平面方向圖函數(shù)即陣因子方向函數(shù)為平面方向圖函數(shù)即陣因子方向函數(shù)為)1( j2jjeee11)(NNA式中coskd（8-2-18）（8-2-19）式（式（8-2-18）右邊的多項(xiàng)式是一等比級(jí)數(shù)）右邊的多項(xiàng)式是一等比級(jí)數(shù), 其和為其和為)2/sin()2/sin(1e1e11)(jjNNNAN（8-2-20）圖圖 8 16 五元陣的歸一化陣因子圖五元陣的歸一化陣因子圖 例例 8 -6間距為/2的十二元均勻直線陣(圖 8 -17): 求歸一化陣方向函數(shù); 求邊射陣的主瓣零功率波 瓣寬度和第一旁瓣

22、電平, 并畫(huà)出方向圖; 此天線陣為端射陣時(shí), 求主瓣的零功率波瓣寬 度和第一旁瓣電平, 并畫(huà)出方向圖。 解解: 十二元均勻直線陣函數(shù)為)2/sin(6sin121| )(|A其中：=kd cos+其第一零點(diǎn)發(fā)生在處。,6532,2,3,6將陣間距d=/2代入上式得 =cos+圖 8 18 十二元均勻邊射陣方向圖 對(duì)于端射陣, =, 所以, =cos-。 第一零點(diǎn)的位置為 主瓣零功率波瓣寬度為第一旁瓣電平為 20 lg 0.212=13.5 dB 可見(jiàn), 十二元均勻直線陣的第一旁瓣電平（13.5dB）比五元均勻直線陣的第一旁瓣電平（12dB）僅降低了1.5dB。6cos01682圖 8 19 十

23、二元均勻端射陣方向圖1. 直立振子天線直立振子天線 垂直于地面或?qū)щ娖矫婕茉O(shè)的天線稱(chēng)為直立振子天線垂直于地面或?qū)щ娖矫婕茉O(shè)的天線稱(chēng)為直立振子天線, , 它廣泛地應(yīng)用于長(zhǎng)、中、短波及超短波波段。它廣泛地應(yīng)用于長(zhǎng)、中、短波及超短波波段。hhhzrHHH(d)(c)(b)(a)2. 水平振子天線水平振子天線 水平振子天線經(jīng)常應(yīng)用于短波通信、水平振子天線經(jīng)常應(yīng)用于短波通信、 電視或其它無(wú)線電電視或其它無(wú)線電系統(tǒng)中系統(tǒng)中, , 這主要是因?yàn)檫@主要是因?yàn)? : 水平振子天線架設(shè)和饋電方便水平振子天線架設(shè)和饋電方便; ; 地面電導(dǎo)率的變化對(duì)水平振子天線的影響較直立天線小地面電導(dǎo)率的變化對(duì)水平振子天線的影響較

24、直立天線小; ; 工業(yè)干擾大多是垂直極化波工業(yè)干擾大多是垂直極化波, , 因此用水平振子天線可減小因此用水平振子天線可減小 干擾對(duì)接收的影響干擾對(duì)接收的影響h絕緣子饋線h水平振子天線結(jié)構(gòu) 引向天線又稱(chēng)引向天線又稱(chēng)八木天線八木天線, , 由一個(gè)有源振子及若干個(gè)無(wú)源由一個(gè)有源振子及若干個(gè)無(wú)源振子組成。在無(wú)源振子中較長(zhǎng)的一個(gè)為反射器振子組成。在無(wú)源振子中較長(zhǎng)的一個(gè)為反射器, , 其余均為引其余均為引向器向器, , 它廣泛地應(yīng)用于米波、分米波波段的通信、雷達(dá)、電它廣泛地應(yīng)用于米波、分米波波段的通信、雷達(dá)、電視及其它無(wú)線電系統(tǒng)中。視及其它無(wú)線電系統(tǒng)中。引向天線引向天線反射器有源振子引向器移動(dòng)通信基站天線

25、移動(dòng)通信基站天線 移動(dòng)通信是指通信雙方至少有一方在移動(dòng)中進(jìn)行信息傳輸和交換。 其通信的運(yùn)行環(huán)境十分復(fù)雜, 多徑效應(yīng)、衰落現(xiàn)象及傳輸損耗等都比較嚴(yán)重; 而且移動(dòng)通信的用戶由于受使用條件的限制, 只能使用結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、小型輕便的天線。 為盡可能避免地形、地物的遮擋,天線應(yīng)架設(shè)在很高的地 方,這就要求天線有足夠的機(jī)械強(qiáng)度和穩(wěn)定性; 為使用戶在移動(dòng)狀態(tài)下使用方便, 天線應(yīng)采用垂直極化; 根據(jù)組網(wǎng)方式的不同, 如果是頂點(diǎn)激勵(lì), 采用扇形天線; 如果是中心激勵(lì), 采用全向天線; 為了節(jié)省發(fā)射機(jī)功率, 天線增益應(yīng)盡可能的高; 為了提高天線的效率及帶寬, 天線與饋線應(yīng)良好地匹配。 螺旋天線螺旋天線是用導(dǎo)電性良好的是用導(dǎo)電性良好的金屬做成的螺旋形導(dǎo)線天線金屬做成的螺旋形導(dǎo)線天線, ,常用常用同軸線激勵(lì)同軸線激勵(lì), ,同軸線外導(dǎo)體張開(kāi)為同軸線外導(dǎo)體張開(kāi)為反射屏。螺旋天線可工作于多種反射屏。螺旋天線可工作于多種模式模式, ,但在超高頻波段但在超高頻波段, ,最為常用最為常用的是軸向輻射的工作模式的是軸向輻射的工作模式, ,討論螺討論螺旋天線為輻射場(chǎng)時(shí)旋天線為輻射場(chǎng)時(shí), ,不能只討論不能只討論E E分量了分量了, ,這是因?yàn)椴ㄔ捶植荚诹Ⅲw這是因?yàn)椴ㄔ捶植荚诹Ⅲw的螺旋線上的螺旋線上, ,它的輻射場(chǎng)既有它的輻射場(chǎng)既有E E分分量還有量還有E E分量分量(E(Er