物理大學(xué)物理最后復(fù)習(xí)PPT課件

1、自然坐標(biāo)系自然坐標(biāo)系dsvdtvv2tndvvaaandt速度速度加速度加速度切向加速度改變速度大小法向加速度改變速度方向線速度線速度vR加速度加速度taR22nvaRR二、圓周運(yùn)動(dòng)二、圓周運(yùn)動(dòng)角加速度角加速度dddtdt22 角速度：角速度：ddt, o)(t rij極軸nnOpS(t)（曲線運(yùn)動(dòng)）（曲線運(yùn)動(dòng)）第1頁/共58頁速度變換：速度變換： u uaaa加速度變換加速度變換uduadtrrR位矢之間的關(guān)系位矢之間的關(guān)系：RutV 物體靜系物體靜系V 物體動(dòng)系物體動(dòng)系動(dòng)系靜系動(dòng)系靜系記憶方法：伽利略變換第2頁/共58頁第三定律：第一定律：力和慣性Fm,第二定律：Fma FF1221牛頓三

2、定律解題時(shí)注意適應(yīng)范圍采用隔離體法進(jìn)行受力分析建立坐標(biāo)系，寫分量表達(dá)式：Fx= m axFn= m anFt= m atFy= m ayFz= m az第二章：質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)力學(xué)第二章：質(zhì)點(diǎn)和質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)力學(xué)第3頁/共58頁P(yáng)tFttd21外LtMttd21外KEAA內(nèi)外動(dòng)量定理動(dòng)量定理角動(dòng)量定理角動(dòng)量定理動(dòng)能定理動(dòng)能定理質(zhì)點(diǎn)系質(zhì)點(diǎn)系的三個(gè)運(yùn)動(dòng)定理：的三個(gè)運(yùn)動(dòng)定理：內(nèi)力能改變系統(tǒng)總動(dòng)能內(nèi)力能改變系統(tǒng)總動(dòng)能功能原理：kPEEEE21 A外 A內(nèi)非動(dòng)量守恒定律：0 0 外外FPmv常矢量常矢量角動(dòng)量守恒定律： L常矢量0M外E k+ EP=常量常量A外=0、 A非保內(nèi)=0， 機(jī)械能守恒定律：三個(gè)守恒定

3、律：三個(gè)守恒定律：第4頁/共58頁角動(dòng)量LrPtLMdd 力矩: :MrF 相對(duì)定點(diǎn)的轉(zhuǎn)動(dòng)： )()(Pd.零點(diǎn)零點(diǎn)保保11rfE勢(shì)能：勢(shì)能：pAE 12保系統(tǒng)在任意位形的勢(shì)能等于從此位形變到勢(shì)能零點(diǎn)時(shí)，保守力所做的功第5頁/共58頁第三章：剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)tdd 22ddddtt 一、剛體的運(yùn)動(dòng)學(xué)角量、對(duì)剛體上每一質(zhì)點(diǎn)都相同 rv 2 2 ran tar二 剛體動(dòng)力學(xué)M J定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定律軸向外力矩與角加速度成正比轉(zhuǎn)動(dòng)慣量：（分分立立）2 2iirm （連連續(xù)續(xù)） mrd2 J與物體的質(zhì)量、質(zhì)量分布和軸的位置有關(guān)第6頁/共58頁JMR212JmL213常用的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的計(jì)算公式：(1) 圓盤對(duì)中心軸：

4、(2) 均勻細(xì)桿對(duì)兩種垂直于桿的轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量：軸過端點(diǎn)：軸過中點(diǎn)：JmL2112第7頁/共58頁22211122AMdJJ動(dòng)能定理E非保外AA機(jī)械能守恒對(duì)于包含剛體的系統(tǒng)212kEJ轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能：軸向外力矩對(duì)剛體的功等于剛體轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能的增量LJ角動(dòng)量：M = 0 L = 常量角動(dòng)量守恒J = 常量剛體的角動(dòng)量定理FrM tLdd勢(shì)能：質(zhì)心的勢(shì)能（作業(yè)8-6、7）第8頁/共58頁)cos( tAx 物理量隨時(shí)間按余弦或正弦規(guī)律變化第四章 簡諧振動(dòng)簡諧振動(dòng)振動(dòng)速度dsindxvAtt dcosdxaAtt 222 2cos tA振動(dòng)加速度位置函數(shù)描述簡諧振動(dòng)的物理量振幅A A：物理量變化的最大范圍=2

5、=2v v：物體在22時(shí)間內(nèi)做的全振動(dòng)次數(shù)tt+ +: :決定振動(dòng)狀態(tài)的物理量. . 為初相位第9頁/共58頁 簡諧振動(dòng)的動(dòng)力學(xué)特征（簡諧振動(dòng)的判據(jù)） kxF 運(yùn)動(dòng)方程0dd222 xtx F 恢復(fù)力k 勁度系數(shù) kExA222020 v)(tg001x v 初始條件：000,txxvv第10頁/共58頁x 參考圓 AA t+ ox tt = 0 x = A cos( t + ) 矢量長度 振幅角速度 角頻率T=0T=0時(shí)夾角 初相旋轉(zhuǎn)矢量法可以直觀表示三個(gè)特征量旋轉(zhuǎn)矢量法描述簡諧振動(dòng)彈簧振子Fkx km22mTk第11頁/共58頁簡諧振動(dòng)的能量動(dòng)能動(dòng)能221mvEk kAtsin2212勢(shì)能

6、勢(shì)能221kxEp )(cos2122 tkAkpEEEmAkA2221122簡諧振動(dòng)系統(tǒng)只受保守力作用，機(jī)械能守恒簡諧振動(dòng)系統(tǒng)只受保守力作用，機(jī)械能守恒第12頁/共58頁阻尼振動(dòng)振動(dòng)系統(tǒng)因受阻尼力(-(-v)v)作用，作振幅不斷減小的振動(dòng). .阻尼振動(dòng)函數(shù): :由于阻尼系數(shù)的不同, ,有三種不同運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的解. .(2)(2)過阻尼運(yùn)動(dòng)過阻尼運(yùn)動(dòng) 0 0(3)(3)臨界阻尼運(yùn)動(dòng)臨界阻尼運(yùn)動(dòng)= =0 0(1)(1)小阻尼運(yùn)動(dòng)小阻尼運(yùn)動(dòng) 0 0)cos( tAext220阻尼振動(dòng)周期阻尼振動(dòng)周期大于固有周期大于固有周期非周期振動(dòng)非周期振動(dòng)過阻尼臨界阻尼欠阻尼xt0第13頁/共58頁受迫振動(dòng)受迫振動(dòng)

7、穩(wěn)態(tài)解受迫振動(dòng)穩(wěn)態(tài)解 x =A cos ( t + )222020)2()(fAtg 220220fvm速度極大值速度共振的條件: : = 0驅(qū)動(dòng)力頻率= =固有頻率位移共振的條件: :2202fAmax02202共振在外來策動(dòng)力作用下的振動(dòng)為驅(qū)動(dòng)力的頻率第14頁/共58頁四. .簡諧振動(dòng)的合成1.1.同方向同頻率的兩簡諧振動(dòng)的合成仍為簡諧振動(dòng).A,.A,21xxx )cos( tA22112211coscossinsinAAAAtg)cos(212212221AAAAA1AA1A2Ax21AAA合振動(dòng)加強(qiáng))cos()(21tAAx (1) 若兩分振動(dòng)同相 2 1= 2k (k =0,1,2,

8、)第15頁/共58頁2.2.同方向頻率相近的兩簡諧振動(dòng)合成后, ,振幅隨時(shí)間緩慢的周期性變化, ,稱拍. .拍的頻率為拍=2 2- -1 13.3.同頻率, ,相互垂直的兩簡諧振動(dòng)的合成, ,一般為橢圓運(yùn)動(dòng))(sin)cos(21221221222212 AAxyAyAx質(zhì)點(diǎn)的軌跡一般是個(gè)斜橢圓。質(zhì)點(diǎn)的軌跡一般是個(gè)斜橢圓。當(dāng)頻率不同但成整數(shù)比，軌跡閉合 李薩如圖。 (2) 若兩分振動(dòng)反相 2 1= （2k+1） (k=0,1,2,)21AAA1A2Ax21AAA與振幅大的相同21cos()xAAt第16頁/共58頁第五章 波 動(dòng))(cos,00uxxtAtxy如果已知平衡位置在x x0 0 處

9、，初相為0 0的質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)方程，0yAtkxcos0cos()yAt002yAtxxcos()2,ukT 波函數(shù)的形式：第17頁/共58頁動(dòng)能動(dòng)能uxtdVAdEk222sin21勢(shì)能勢(shì)能2221sin2pxdEdVAtudVuxtAdE222sin波傳播時(shí)質(zhì)元的機(jī)械能波的能量能量密度：波傳播時(shí)，單位體積介質(zhì)內(nèi)波的能量平均能量密度平均能量密度：能量密度在一個(gè)周期內(nèi)的平均值能量密度在一個(gè)周期內(nèi)的平均值220211AwdtTwTdExwAtdVusin222適用于各種彈性波第18頁/共58頁能流密度：單位時(shí)間內(nèi)通過垂直傳播方向的單位面積 的能量。xSuwu Atusin222平均能流密度：能流密度在

10、一個(gè)周期內(nèi)的平均值。IuwuAA22212I 也稱為波的強(qiáng)度單位：瓦/米2，W/m2惠更斯原理 波傳播時(shí)，任一波陣面上的每一點(diǎn)都可以看作發(fā)射子波的點(diǎn)波源，以后任意時(shí)刻，這些子波的包跡面就是該時(shí)刻的波陣面。解釋了波的衍射、反射射和折射現(xiàn)象第19頁/共58頁波的干涉波的疊加原理：頻率相同振動(dòng)方向相同相位差恒定相干條件發(fā)生干涉時(shí)空間各點(diǎn)的振動(dòng)強(qiáng)度形成一個(gè)穩(wěn)定的分布 20 1 2k k, , , 210 1 2(k)k, , , 干涉加強(qiáng)干涉減弱兩個(gè)波源的相位相同時(shí)，可用波程差表示：210 1 22(k)k, , , 干涉加強(qiáng)0 1 2kk, , 干涉減弱第20頁/共58頁振幅相同的相干波，在同一直線

11、上沿相反方向傳播，疊加后就形成駐波駐波： 波形成條件：)2cos(),(1xtAtxy)2cos(),(2xtAtxy兩列波兩列波( , )coscosxy x t2A2t駐波的表達(dá)式：11( , )cos(2)xy x tAt22( , )cos2xyx tAt兩列波兩列波( , )coscos()2121xy x t2A2t22第21頁/共58頁固定端反射，界面處為波節(jié)自由端反射界面處為波腹L駐波的產(chǎn)生：入射波反射波駐波的表達(dá)式：,.2, 1, 0,2kkx波腹的位置210124(),.xkk 波節(jié)的位置相鄰兩波節(jié)間的質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)同相，波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)反相；駐波振幅駐波相位( , )cos

12、cosxy x t2A2t第22頁/共58頁 00 xxy x,tAcos(t)u 先求平衡位置在x x0 0 處：0cos()yAt波函數(shù)的求法反射波的波函數(shù)求法( , )cosy x tAtkx求入射波的波函數(shù)求入射波在反射點(diǎn)的振動(dòng)方程( , )cosy d tAtkdxdyO求反射波的波函數(shù)( , )cosyx tAtkxkd反求反射波在反射點(diǎn)的振動(dòng)方程( , )cosyd tAtkd反有半波損失的情況第23頁/共58頁七七.多普勒效應(yīng)多普勒效應(yīng)多普勒效應(yīng)-因波源或觀察者相對(duì)波傳播的介質(zhì)運(yùn)動(dòng)，致使觀察者接收的波的頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象。us波源和觀察者相對(duì)靜止時(shí)sSuuV 觀察者靜止，波源運(yùn)

13、動(dòng)觀察者運(yùn)動(dòng)而波源靜止 Duu （接收的波長發(fā)生變化）（接收的波長發(fā)生變化） （接收的波的數(shù)目發(fā)生變化）（接收的波的數(shù)目發(fā)生變化）第24頁/共58頁SDVuVuu觀察者與波源同時(shí)運(yùn)動(dòng)記憶方法：D DS SuVuuV 約定：VD，Vs是代數(shù)量，二者靠近為正、遠(yuǎn)離為負(fù)。（作業(yè)13-5、6、7）第25頁/共58頁13.5：重點(diǎn)是多普勒效應(yīng)。330,15.7m/s56.5km/hDuHzV100sHz110HzDsDDuVuuVuV汽車接受到得波的頻率汽車作為波源發(fā)射的波的頻率DsuVu DsuVu 聲源處接受到得汽車發(fā)射回來的波的頻率第26頁/共58頁13-6.如圖，振動(dòng)頻率為f 的聲源，以速度u

14、垂直于前方的墻壁運(yùn)動(dòng)，在它后方的接收器A，測(cè)得從聲源發(fā)出的聲波和墻壁反射回來的聲波在接受能點(diǎn)形成的拍，拍頻為n ，設(shè)聲速為 v ，求：寫出聲源的速度 u 與f、n 、v 的函數(shù)關(guān)系。墻壁接收到的波的頻率uvfuv2A點(diǎn)接受到的墻壁反射波的頻率即為2vA點(diǎn)接受到的聲源發(fā)出的波的頻率uvfuv1u聲源A第27頁/共58頁uuvvvffnuvuv21snuvfunv 2220vuvunfnn 22第28頁/共58頁7.靜止空氣中，蝙蝠的速率 ，飛蛾的逃逸速率 ，蝙蝠發(fā)出55kHz的超聲波在空氣中的傳播速率 求：蝙蝠接受到的回波頻率。 smu/13smv/4 . 2smu/3300圖13-2uv飛蛾接

15、受：3001055133304 . 2330svuuvuvvvvuuuv 4 . 23301333000飛蛾作為波源，蝙蝠接受：第29頁/共58頁一. .狹義相對(duì)論的基本假設(shè)（基本原理）1.1.狹義相對(duì)性原理：一切彼此作勻速直線運(yùn)動(dòng)的慣性系中，物理規(guī)律的描述都是等價(jià)的2.2.光速不變?cè)恚涸诒舜讼鄬?duì)作勻速直線運(yùn)動(dòng)的任何慣性系中測(cè)得的真空中的光速都相等二二. .洛侖茲變換洛侖茲變換xxySzOySzOuPS系以速度系以速度u 相對(duì)相對(duì)S系沿系沿X方向作勻速直線運(yùn)動(dòng)方向作勻速直線運(yùn)動(dòng) 2 21 1cuutxx 2 21 12 2cucuxtt正正變變換換 2 21 1cutuxx 2 21 12

16、2cucuxtt反反變變換換第六章 狹義相對(duì)論第30頁/共58頁21BAxu txxx 21 AAAxutx 221BAutxcttt 221 AAAutxct 221 BBButxct 21 ABBxutx 第31頁/共58頁0,0,0txt1.1.同時(shí)性的相對(duì)性三, ,狹義相對(duì)論的時(shí)空觀沿運(yùn)動(dòng)方向上，位置坐標(biāo)不同的兩件事而言，同時(shí)性是相對(duì)的2.時(shí)間間隔的相對(duì)性稱原時(shí)，最短！稱原時(shí)，最短！t21tt 鐘慢效應(yīng)(時(shí)間延緩）：3. 長度的相對(duì)論效應(yīng)201ll221cu 原長原長動(dòng)長動(dòng)長尺縮效應(yīng)：第32頁/共58頁物體沿x x方向運(yùn)動(dòng)21cuvuvvxxx21cuvuvvxxx4. 相對(duì)論速度變換

17、：五. .相對(duì)論動(dòng)量vmPm vvc0221P不再不再與與V成正比成正比四. .狹義相對(duì)論質(zhì)量2201cvmmv 物體的運(yùn)動(dòng)速度第33頁/共58頁七. .相對(duì)論能量202202)(1)(1cvEcvcmmcE200cmE 靜止能量八、相對(duì)論動(dòng)能202cmmcEK總能量 九、九、相對(duì)論能量 動(dòng)量關(guān)系EP cEP cm c2222222400質(zhì)能關(guān)系第34頁/共58頁所有非慣性系和有引力存在的慣性系對(duì)于描述物理現(xiàn)象都是等價(jià)的即：物理定律在一切參照系中具有相同的形式等效原理：加速度與引力場等效。廣義相性對(duì)性原理：十、廣義相性論的基本原理光速不變?cè)硪廊怀闪ⅰ５?5頁/共58頁7.高速列車以u(píng)速駛過車

18、站，固定在站臺(tái)上的激光打孔機(jī)，兩激光束間距為1m。在地面參考系測(cè)量：兩激光同時(shí)射向車廂，打出兩個(gè)小孔。 求（1）在地面參考系測(cè)得兩孔間距； （2）在列車參考系測(cè)得的兩孔間距 。 uxx1x2x解：站臺(tái)K系：在車上打出兩個(gè)小孔的時(shí)空坐標(biāo),1txtx ,2車為 系：在車上打出兩個(gè)小孔的時(shí)空坐標(biāo)k 1122,xtxt在地面（K系）測(cè)得兩小孔間距mxxx11211121xutx22221xu tx2121222111xxxxuc在 系：k第36頁/共58頁1 ,0Lmt在 系：k21LL 或： 站臺(tái)K系222211utxuctc 2222111uLdLu tLucuxx1x2x2先發(fā)生222111BA

19、xu txLxxx 或：第37頁/共58頁8 8：地球上測(cè)得半人馬星座的星距地球4.34.310101616m m，一宇宙飛船以v=0.999cv=0.999c的速率通過地球與星之間的距離。問（1 1）地球參考系測(cè)得此行程的時(shí)間；（2 2）飛船上的時(shí)鐘記錄了多少時(shí)間？22174LLLu / c , t(v 天天）2122174tttu / c(天天）16884 3 1011 435 1016600 999 3 10L.( ): t.(s )(. 天天）解：（2）另解：對(duì)飛船上的觀測(cè)者：兩件事發(fā)生在同一地點(diǎn)1(t ,x )飛船通過地球時(shí)2(t ,x )飛船通過星時(shí)第38頁/共58頁2.如圖15-

20、1，在慣性系中x軸上相距L有兩只同步鐘A和B；在相對(duì)S系沿x軸以速度u運(yùn)動(dòng)的慣性系 中，也有一只同樣的鐘 。若 軸平行，當(dāng)A、 相遇時(shí)，恰好兩鐘讀數(shù)都為零，求：當(dāng) 與B相遇時(shí)SAxx AA（1）S系中B鐘的讀數(shù)；（2） 系中 鐘的讀數(shù)。SA（2）在 系中：S221cull222211cutuculult（在 中，是同一個(gè)時(shí)鐘測(cè)出的時(shí)間，是原時(shí)）SLABSxASux（1）在S系中：uLt 解：第39頁/共58頁3.一個(gè)光子在慣性系S中沿y方向以c的速度運(yùn)動(dòng)， 系以 的速度沿x方向運(yùn)動(dòng)，求：在 系光子運(yùn)動(dòng)方向與 的夾角。22cs sy:s2221xxxvuvucv uc 222211211221y

21、yxvuvcccv ucc22101zzxvvuvc1xyvtgv45xySsxyc22uc在 中只存 ， 分量sxyS:0 xv yvc0zv cyvxv第40頁/共58頁4.S、 系是坐標(biāo)軸相互平行的兩個(gè)慣性系， 系相對(duì)于S沿x 軸正方向勻速運(yùn)動(dòng)。一剛性尺靜止于S系中，且于x軸成 角，而在 系中測(cè)得該尺與 軸成 角，試求：S與 系的相對(duì)運(yùn)動(dòng)速度。SSSx4560 xSzxSz45在S中： 設(shè)尺長為LcosxLLsinyLL在 中：S22cos1xuLLc sinyyLLL 2222sin4560cos11yxLLtgtgLuuLcc603tg22311uc2223cu23ucS第41頁/共

22、58頁8.(1)如圖16-2所示，一個(gè)孤立的作加速運(yùn)動(dòng)的電梯，根據(jù)愛因斯坦廣義相對(duì)論理論，在其中觀測(cè)，光傳播的正確路徑是 C (根據(jù)圖中A/B/C三條光線選擇）；（2）廣義相對(duì)論的等效原理指出加速度和 引力場 等效；（3）定性完成圖16-3經(jīng)過中子星附近的光線的傳播路徑光線中子星光源ABCa圖16-2圖16-3第42頁/共58頁 二、 庫侖定律121222014q qq qFKrr方向：由施力電荷指向受力電荷riiFF三、靜電力的疊加原理第七章：靜電學(xué)一、電荷的基本性質(zhì)：兩種電荷，量子性，電荷守恒， 相對(duì)論不變性兩個(gè)靜止點(diǎn)電荷之間的相互作用力帶電粒子q（可看成點(diǎn)電荷）在外場中受的力：FqEMP

23、EqlE力偶矩電偶極子在均勻外電場中的受到力矩作用第43頁/共58頁0qFE四、電場強(qiáng)度某點(diǎn)場強(qiáng)等于單位正電荷在該點(diǎn)所受的電場力 iiEE五、場強(qiáng)疊加原理某點(diǎn)的電場強(qiáng)度等于所有帶電體在該處激發(fā)場強(qiáng)的矢量和六、電通量在電場中穿過任意曲面S S的電場線條數(shù)稱通過該面的電通量，用 來表示。ssdE第44頁/共58頁七、高斯定理：0diqES 內(nèi)八、場強(qiáng)環(huán)路定理：十、電勢(shì)：LrE0d九、電勢(shì)能()babababaAqE dlUU q WW00aaWq E dl“ ”(0)U0daaaWUElqbababaUUUE dl電勢(shì)差：電場力所做的功：電荷q在外場中的電勢(shì)能：電偶極子在外場中的電勢(shì)能： WP E

24、aaWqU第45頁/共58頁十一、電場的計(jì)算：1、應(yīng)用庫倫定律及場強(qiáng)疊加原理計(jì)算iiirrQE3 30 04 4 QrQrE304 d點(diǎn)電荷系的場強(qiáng)連續(xù)帶電體的場強(qiáng)EUxExU EU 2、高斯定理2014QEr點(diǎn)電荷的場強(qiáng)3、根據(jù)場強(qiáng)與電勢(shì)梯度的關(guān)系球?qū)ΨQ球?qū)ΨQ, ,軸對(duì)稱軸對(duì)稱, ,面對(duì)稱面對(duì)稱. .第46頁/共58頁典型靜電場：ERr 0 RrrQ 2o4 均勻帶電球面E RrRQr 3o4 RrrQ 2o4rE03 均勻帶電球體均勻帶電無限大平面o2 EE2orRr22orrRR無限長均勻帶電柱體柱面第47頁/共58頁無限長直線02Ed半無限長直線04yEd04 xEdPEdx第48頁/

25、共58頁2、已知場強(qiáng)分布，根據(jù)電勢(shì)的定義，利用積分法求電勢(shì)十二、計(jì)算電勢(shì)的方法1、已知電荷分布，利用電勢(shì)疊加原理求電勢(shì)勢(shì)勢(shì)0rrEUdiiiQUr04QdQUr04點(diǎn)電荷系的電勢(shì)連續(xù)帶電體的電勢(shì)014QUr點(diǎn)電荷的電勢(shì)第49頁/共58頁十三、靜電場中的導(dǎo)體靜電平衡條件:E內(nèi)= 0等勢(shì)體E表等勢(shì)面 表面靜電平衡狀態(tài)靜電平衡狀態(tài)：導(dǎo)體各處（內(nèi)部和表面）均無電荷定向運(yùn)動(dòng)。：導(dǎo)體各處（內(nèi)部和表面）均無電荷定向運(yùn)動(dòng)。靜電平衡時(shí)導(dǎo)體上電荷的分布：內(nèi)部無凈電荷，電荷分部在外表面。1.1.實(shí)心導(dǎo)體： 2. 2. 導(dǎo)體球殼（空腔導(dǎo)體）： 腔內(nèi)無帶電體 外 內(nèi)0E內(nèi)= 0內(nèi)表=-qE內(nèi) 內(nèi)q 0 0 外腔內(nèi)有帶電

26、體 外=Q+q第50頁/共58頁3. 3. 孤立導(dǎo)體表面上電荷的分布 孤立的帶電導(dǎo)體，外表面各處的電荷孤立的帶電導(dǎo)體，外表面各處的電荷面密度與該處曲率半徑成反比。面密度與該處曲率半徑成反比。Rr 小小大大 4 4、導(dǎo)體表面各處的面電荷密度與的該處表面附近場強(qiáng)的關(guān)系：0EnE0n由導(dǎo)體內(nèi)指向外由導(dǎo)體內(nèi)指向外有導(dǎo)體存在時(shí)靜電場的分析與計(jì)算(2)利用電荷守恒(3)利用高斯定律(1)利用靜電平衡條件0 0內(nèi)內(nèi)ECU E表面 表面靜電平衡的導(dǎo)體上的電荷分布Q內(nèi)=0， 0 0E E第51頁/共58頁十四、靜電場中的電介質(zhì)1.1.極性分子和非極性分子2.2.電介質(zhì)的極化EP)1(r0 EPe0 ,1re 3. 3. 電極化強(qiáng)度4.極化電荷與電極化