望遠鏡組裝及其放大率的測量

1、望遠鏡組裝及其放大率的測量望遠鏡是用途極為廣泛的助視光學儀器，望遠鏡主要是幫助人們觀察遠處的目標，它的作用在于增大被觀測物體對人眼的張角，起著視角放大的作用，它常被組合在其他光學儀器中。為適應不同用途和性能的要求，望遠鏡的種類很多，構造也各有差異，但是它的基本光學系統(tǒng)都由一個物鏡和一個目鏡組成。望遠鏡在天文學、電子學、生物學和醫(yī)學等領域中都起著十分重要的作用。【實驗目的】1、熟悉望遠鏡的構造及其放大原理；2、掌握光學系統(tǒng)的共軸調節(jié)方法；3、學會望遠鏡放大率的測量?！緦嶒瀮x器】光學平臺、凸透鏡若干、標尺、二維調節(jié)架、二維平移底座、三維平移底座?！緦嶒炘怼?、望遠鏡構造及其放大原理望遠鏡通常是由

2、兩個共軸光學系統(tǒng)組成，我們把它簡化為兩個凸透鏡，其中長焦距的凸透鏡作為物鏡，短焦距的凸透鏡作為目鏡。圖1 所示為開普勒望遠鏡的光路示意圖，圖中L 0 為物鏡， Le 為目鏡。遠處物體經物鏡后在物鏡的像方焦距上成一倒立的實像，像的大小決定于物鏡焦距及物體與物鏡間的距離，此像一般是縮小的，近乎位于目鏡的物方焦平面上，經目鏡放大后成一虛像于觀察者眼睛的明視距離于無窮遠之間。物鏡的作用是將遠處物體發(fā)出的光經會聚后在目鏡物方焦平面上生成一倒立的實像，而目鏡起一放大鏡作用，把其物方焦平面上的倒立實像再放大成一虛像，供人眼觀察。用望遠鏡觀察不同位置的物體時，圖1圖2只需調節(jié)物鏡和目鏡的相對位置，使物鏡成的實

3、像落在目鏡物方焦平面上，這就是望遠鏡的“調焦 ”。望遠鏡可分為兩類：若物鏡和目鏡的像方焦距均為正（既兩個都為會聚透鏡），則為開普勒望遠鏡，此系統(tǒng)成倒立的像；若物鏡的像方焦距為正（會聚透鏡），目鏡的像方焦距為負（發(fā)散透鏡），則為伽利略望遠鏡，此系統(tǒng)成正立的像。2、望遠鏡的視角放大率望遠鏡主要是幫助人們觀察遠處的目標，它的作用在于增大被觀測物體對人眼的張角，起著視角放大的作用。望遠鏡的視角放大率 M 定義為：用儀器時虛像所張的視角M不用儀器時物體所張的視角0（ 1）e用望遠鏡觀察物體時，一般視角均甚小，因此視角之比可以用正切之比代替，于是，光學儀器的放大率近似可以寫為：tg0（ 2）Mtge在實驗

4、中，為了把放大的虛像l 與 l 0 直接比較，常用目測法來進行測量。如圖2 所示。設長為 l0 的標尺（目的物 PQ ）直接置于觀察者的明視距離處 （約 3 米），其視角為 e ，用一只眼睛直接觀察標尺（物 PQ ），另一只眼睛通過望遠鏡觀看標尺的虛像（P" Q" ）亦在明視距離處，其長度為l ，視角為0 ，調節(jié)望遠鏡的目鏡，使標尺和標尺的像重合且沒有視差，讀出標尺和標尺像重合區(qū)段內相對應的長度，即可得到望遠鏡的放大率：Mtg0l（ 3）tgl0e因此只要測出目標物的長度l0 及其像長 l ，即可算出望遠鏡的放大率。3、望遠鏡的計算放大率Mf0（4）fe由上式見，視放大率（

5、絕對值）等于物鏡與目鏡的焦距之比，欲增大視放大率，必須增大物鏡的焦距或減小目鏡的焦距。同時，隨著物鏡和目鏡的焦距的符號不同，視放大率可正可負。如果M 為正值，像是正立的，為伽利略望遠鏡，如果M 為負值，像是倒立的，為開普勒望遠鏡?！緦嶒瀮热荨?2345L oL eF o76圖 31、根據已知透鏡的焦距確定一個為物鏡、另一個為目鏡， 并將標尺直接置于觀察者的明視距離處（約3 米）。2、將物鏡、目鏡放在一起，調節(jié)高低、左右方位，使其中心大致在一條與光學平臺平行的直線上，同時，各光學元件互相平行，垂直于光學平臺。3、按照圖 3 的光路組成開普勒望遠鏡，向約 3 米遠處的標尺調焦，并對準兩個紅色指標間

6、的“E”字（距離 l0 =5 cm ）。4、一只眼睛對準虛像標尺兩個紅色指標間的“E”字，另一只眼睛直接注視標尺，經適應性練習，在視覺系統(tǒng)同時看到被望遠鏡放大的標尺倒立的虛像和實物標尺，微移目鏡，直到將目鏡放大的虛像推移到標尺的位置處。5、分別測出虛像標尺中兩個紅色指標在實物標尺中對應的位置x1 和 x2 ，計算出放大的紅色指標內直觀標尺的長度 l （注： lx2 x1 ）。6、求出望遠鏡的測量放大率 Ml，并與計算放大率f0作比較。l 0fe【思考題 】在望遠鏡中如果把目鏡更換成一只凹透鏡， 即為伽俐略望遠鏡， 試說明此望遠鏡成像原理， 并畫出光路圖。【數據記錄】望遠鏡放大率的測量數據記錄參

7、考表l0單位：標尺中兩個紅色指標在實物標紅色指標內直觀標尺的長度 ll被測物理量名稱M尺中對應的位置l 0測量次數x1x2l x2 x1123求出望遠鏡的測量放大率Ml，并與計算放大率f0 作比較l 0fe光衍射相對光強分布的測量光的衍射現象是光的波動性的一種表現，它說明了光的直線傳播規(guī)律只是衍射現象不顯著時的近似結果。衍射現象的存在，深刻地反映了光子（或電子等其他微觀粒子）的運動是受測不準關系制約的。因此研究光的衍射，不僅有助于加深對光的本性的理解，也是近代光學技術（如光譜分析、晶體分析、全息分析、光學信息處理等）的實驗基礎。衍射實驗導致了光強在空間的重新分布，利用光電傳感元件測量和探測光強

8、的相對變化，是近代技術中常用的光強測量方法之一?！緦嶒災康摹?、觀察不同衍射元件產生的衍射，歸納總結單縫衍射現象的規(guī)律和特點；2、學習利用光電元件測量相對光強的實驗方法單縫相對光強的分布規(guī)律；4、學習微機自動控制測衍射光強分布譜和相關參數?！緦嶒瀮x器 】He-Ne 激光器、可調單縫、SGS 1 型衍射光強自動記錄系統(tǒng)、平面鏡、二維底座等?！緦嶒炘怼?、夫瑯和費單縫衍射衍射現象分兩大類：夫瑯和費衍射(遠場 )和菲涅耳衍射(近場 )。本實驗僅研究夫瑯和費衍射。夫瑯和費衍射要求光源和接受衍射圖像的屏幕遠離衍射物(如單縫等 )，即入射光和衍射光都是平行光。夫瑯和費衍射光路見圖1，其中， S 是波長為

9、的單色光源，置于透鏡L1 的焦平面上時，單色光經L 1 后形成平行光束投射到縫寬為a 的單縫上，通過狹縫后的衍射光經透鏡L2 會聚在其后焦平面處的屏P 上，屏上將呈現出亮暗相間按一定規(guī)律分布的衍射圖樣。由惠更斯 菲涅耳原理可知，單縫衍射的光強分布公式為II 0( s i nu) 2 ，ua sin（ 1）u式中： a 為單縫的寬度， I 0 為入射光光強，為衍射光與光軸的夾角衍射角。在衍射角時，觀察點的光強 I 值與光波波長和單縫寬度 a 相關。2、衍射光強分布譜sin ( u) / u2 常稱為單縫衍射因子，表征衍射光場內任一點相對光強（II 0）的大小。若以 sin 為橫坐標，（ I I

10、0）為縱坐標，可得到單縫衍射光強的分布譜（如圖2 所示）。當 =0時，I= I 0（ 2）這是平行于光軸的光線會聚處 中央亮條紋中心點的光強，是衍射圖像中光強的極大值，稱為中央主極大。當a= k，k= ± 1，± 2，± 3，（ 3）sin則= ,= 0ukI實際上角很小， 因此上式可改, 即為暗條紋。 與此衍射角對應的位置為暗條紋的中心。寫成k（ 4）a由圖 1 也可看出， k 級暗條紋對應的衍射角xkkL（ 5）故kxkaL（ 6）由以上討論可知（ 1）中央亮條紋的寬度被k = ± 1 的兩暗條紋的衍射角所確定，即中央亮條紋的角寬度為2。a（ 2）衍

11、射角與縫寬 a 成反比，縫加寬時，衍射角減小，各級條紋向中央收縮；當縫寬a 足夠大時（a>>）。衍射現象就不顯著，以致可略去不計，從而可將光看成是沿直線傳播的。（ 3）對應任意兩相鄰暗條紋，其衍射光線的夾角為，即暗條紋是以點P0 為中心、等間隔、a左右對稱地分布的。（ 4）位于兩相鄰暗條紋之間的是各級亮條紋，它們的寬度是中央亮條紋寬度的1/ 2。這些亮條紋的光dsin u強最大值稱為次極大。出現的位置在()0。它們是超越方程 u tan u 的根，其數值為duuu1.43 , 2.46 , 3（ 7）對應的 sin值為ain1.43, 2.46, 3.47a（ 8）aa實際上衍射角

12、度很小， ain，所以在觀察屏上用衍射角表示這些次極大的位置近似為ox1.43, 2.46, 3.47（ 9）Laaa與它們相應的相對光強度分別為I4.7%，1.7%，0.8% ，（ 10）I 0由（ 10）式可知，次極大的光強度較主極大光強度弱的多，如果考慮到傾斜因素，其實際強度較（10）式所得的數值還要小。3、光強測定原理上述衍射光強分布譜測定要借助光探測儀器，此設備中關鍵的光探測元件稱為光電傳感元件。光電傳感器是一種將光強的變化轉換為電量變化的傳感器。本實驗使用的硅光電二極管是基于光生伏特效應的光電器件。當光照射到pn 結時，設光子能量大于禁帶寬度Eg，使價帶中的電子躍遷到導帶，從而產生

13、電子-空穴對，電子與空穴分別向相反方向移動，形成光電動勢。光電二極管的理想等效電路如圖4 所示。從理想等效電路來看， 光電二極管可看做是由一個恒流IL 并聯(lián)一個普通二極管所組成的電源，此電源的電流 I L與外照光源的光強成正比。無光照時，其電流-電壓特性無異于普通二極管，而有光照時，其電流-電壓特性符合 pn 結光生伏特效應。由于二極管的正向伏安特性，只有負載電阻接近于零時，光電流才與光照成正比。按圖5 接線，由運算放大器構成的電流電壓轉換電路能使輸入電阻接近于零，所以是光電二極管的理想負載。4、光柵線位移傳感器原理上述光強測定原理解決了衍射光強分布縱坐標數據測定，而分布譜的橫坐標可采用一種光

14、柵尺（即光柵位移傳感器）來測定，其基本原理是利用莫爾條紋的“位移放大”作用，將兩塊光柵常數都是d 的透明光柵，以一個微小角度 重疊，光照它們可得到一組明暗相間等距的干涉條紋，這就是莫爾條紋。莫爾條紋的間隔 m 很大（如圖 6），從幾何學角度可得d（ 11）m/ 22 sin從（ 11）式可知，較小時， m 有很大的數值。若一塊光柵相對另一塊光柵移動d 的大小，莫爾條紋 M 將移動 m 的距離。即莫爾條紋有位移放大作用，其放大倍數k = m / d 。用光探測器測定兩塊光柵相對位移時產生莫爾條紋得強度變化，經光電變換后， 成為衍射光強分布譜橫坐標得長度數值，即構成一把測定位移的光柵尺。 光柵尺可

15、精確測定位移量，正是利用這個特點在精密儀器和自動控制機床等計量領域， 光柵位移傳感器有廣泛的應用。本實驗中用的光柵尺種，200 mm 長度的光柵為主光柵，它相當于標準器，固定不動?？蓜有⌒凸鈻艦橹甘竟鈻?，它與光柵探測器聯(lián)為一體，也就是光柵移動，光探測器同步移動，莫爾條紋也移動，位移量時正值；如果指示光柵改變一動方向，光探測器也反方向移動，莫爾條紋隨著改變運動方向，位移量是負值。因而光柵尺能準確地測定指示光柵運動的位移量，確定衍射光強分布譜橫坐標的數值。本實驗采用微機自動控制和測量手段，實現數據的光電變換，A / D 轉換和數字化處理以及顯示、打印和網絡傳輸等眾多功能?？捎^察，定量測量和研究各種

16、衍射元件，諸如單縫、多縫、圓孔和方孔等衍射光強分布譜和相關參數，并與理論值比較?！緦嶒瀮热荨?、單縫衍射光強分布譜的觀測（ 1）圖 7 是實驗裝置布置簡圖。應按夫瑯和費衍射和觀測條件，安排實驗儀器及檢測元件的相對位置。并調節(jié)出衍射圖樣（ 2）改變單縫的寬度，觀察并記錄實驗現象。2、光強分布譜的記錄輸出詳細閱讀實驗室提供的微機使用方法參考資料。嚴格依次進行規(guī)范操作，調整相關變量。最終顯示及輸出你滿意的衍射光強分布譜。3、測量測量各譜線的峰值及谷值；記錄單縫的寬度及光波的波長。4、單縫衍射光強分布規(guī)律的總結根據實驗圖象及實驗測量數據，總結出單縫衍射光強的分布規(guī)律，并與理論值進行比較?！咀⒁馐马棥繉?/p>

17、驗操作前，請仔細閱讀實驗室提供的微機使用方法參考資料，嚴格按照規(guī)范要求，依次逐步進行操作?！绢A習題】1、光強分布公式 I I 0sin2 u中， I 0 及 u 的物理意義是什么？試描述單縫衍射現象中檢測到的圖像u2的主要特性。液體粘度的測量對液體粘滯性的研究在物理學、化學化工、生物工程、醫(yī)療、航空航天、水利、機械潤滑和液壓傳動等領域有廣泛的應用?！緦嶒災康摹坑寐淝蚍y液體的粘度，學習并掌握測量原理和方法?！緦嶒炘怼?、液體的粘度當一種液體相對于其他固體、氣體運動，或同種液體內各部分之間有相對運動時，接觸面之間存在摩擦力。這種性質稱為液體的粘滯性。粘滯力的方向平行于接觸面，且使速度較快的物體

18、減速其大小與接觸面面積以及接觸面處的速度梯度成正比，比例系數 稱為粘度。 表征了液體粘滯性的強弱。2、測量方法落球法測量有多種方法。如泊肅葉（毛細管法）法，通過測定在恒定壓強差的作用下，流經一毛細管的液體流量來求； 轉筒法， 在兩同軸圓筒間充以待測液體，外筒作勻速轉動，測內筒受到的粘滯力矩；阻尼法，測定扭擺、彈簧振子等在液體中運動周期或振幅的改變；落球法，通過測量小球在液體中下落的運動狀態(tài)來求的。在此實驗中，我們選用落球法測定甘油的。(1) 斯托克斯公式簡介一個在靜止液體中緩慢下落的小球受到三個力的作用： 重力、浮力和粘滯阻力。 粘滯阻力是液體密度、溫度和運動狀態(tài)的函數。如果小球在液體中下落時

19、的速度很小，球的半徑也很小，且液體可以看成在各個方向上都是無限廣闊的，則從流體力學的基本方程出發(fā)可導出著名的斯托克斯公式F6vr（ 1）式中 F 是小球所受到的粘滯阻力，v 是小球的下落速度，r 是小球的半徑，是液體的粘度，在SI 制中，的單位是 Pa s 。斯托克斯公式是由粘滯液體的普遍運動方程導出的。本實驗采用落球法測液體的粘滯系數，如圖 1 所示，一質量為m的小球落入液體后受到三個力的作用，即重力mg、浮力0Vg （0 為液體的密度， V 為小球的體積）和沾性力F。在小球剛進入液體時，由于重力大于粘滯阻力和力之和，所以小球作加速運動。隨著小球運動速度的增加，沾滯阻力也增加，當速度增加到

20、v0 時，小球受到的合外力為零，此時有mg 6 rv 00Vg（2）之后小球以速度v0 勻速下落，此速度稱為收尾速度。則液體的沾滯系數為mg0Vg6 rv 0（ 3）式（ 3）是在理想狀態(tài)下小球的無限廣的液體中運動的情況，而在實際中，小球是在有限的液體中運動。因此，容器壁對小球的運動狀態(tài)的影響就不能忽略。（ 2）容器壁的影響在一般情況下，小球在容器半徑為 R、液體的高度為 h 的液體內下落，液體在各方向上都是無限廣闊的這一假設條件是不能成立的。因此，實際測到的小球下落速度與理想狀態(tài)間存在有如下關系v0v(1 2.4 r )(13.3 r )（4）RH式（ 3）變?yōu)? m4r 30 ) g3r（

21、 5）6 rv(12.4r)(13.3 )RH其中： R 為容器的半徑，H 為液體的深度，v 為小球實際測量速度。（ 3）雷諾數的影響液體各層間相對運動速度較小時，呈現穩(wěn)定的運動狀態(tài)，如果給不同層內的液體添加不同色素，就可以看到一層層的顏色不同的液體各不相擾的流動，這種運動狀態(tài)叫層流。如果各層間相對運動較快，就會破壞這種層流，逐漸過渡到湍流，甚至出現旋渦。我們定義一個無量綱的參數雷諾數Re 來表征液體運動狀態(tài)的穩(wěn)定性。 設液體在圓形截面的管中的流速為v ，液體的密度為0 ，粘度為 ，圓管的直徑為2r ，則2 v0 r（ 6）Re當 Re2000 時，液體處于層流狀態(tài)，當Re3000 時，呈現湍

22、流狀態(tài)，Re介于上述兩者之間，則為層流、湍流過渡階段。奧西思 - 果爾斯公式反映出了液體運動狀態(tài)對斯托克斯公式的影響：F 6 vr (1319Re 2)（ ）Re1080716式中 3Re/16 項和 19 Re 2 /1080 項可以看作斯托克斯公式的第一和第二修正項。如Re0.1，則零級解（即式（ 1）與一級解式（3）中取一級修正）相差約為2%，二級修正項約為 210 4 ，可略去不計；如Re 0.5 ，則零級解與一級解相差約為10%，二級修正項約為 0.5%仍可略去不計；但當 Re1 時，則二級修正項約為2%，隨著 Re 的增大，高次修正的影響也就變大。(3) 對 Re 的討論： 當 R

23、e0.1時，可以取零級解，式（5）就成為01(0 ) gd 2（8）18 v(12.4 d)(1 3.3 d )2R2h即為小球的直徑和速度都很小時，粘度的零級近似值。 當0.1Re0.5 時，可以取一級近似解，式（7）就成為1 (131(0 ) gd 2Re)18 v(1 2.4d )(13.3 d )162R2h它可以表示成零級近似解的函數103 dv 0（ 9）16 當 Re0.5 時，還必須考慮二級修正，則式（7）變成為2 (13 Re19Re2 )1(0 ) gd 216108018 v(1d)(1d)2.43.32R2h圖 1 落球法測 示意圖或119(dv 0)2211 1108

24、021（ 10）在實驗完成后，作數據處理時，必須對 Re 進行驗算，確定它的范圍并進行修正，得到符合實驗要求的粘度值?！緦嶒瀮热荨勘緦嶒灥膬热菔菧y量量筒內的甘油的粘度系數。實驗裝置如圖1 所示，油內有溫度計。1、設計尋找小球勻速下降區(qū)域的方法，并測出其長度l 。2、用螺旋測微器測定n 個小球的直徑（n=10），取平均值并計算小球直徑的誤差。3、將一個小球在量筒中央盡量接近液面處輕輕放下，使其進入液面時初速度為零，測出小球通過勻速下降區(qū)域的時間t ，重復 10 次，取平均值，然后求出小球勻速下降的速度。4、用適當的儀器測出R、 h 各三次，取平均值；測出液體溫度T（應取實驗開始及結束時的平均值）

25、，查出相應的 、 0，應用式（8）計算0 。5、計算雷諾數Re ，并根據雷諾數的大小進行一級或二級修正。6、選用二種不同直徑的小球重復以上實驗，并對結果進行分析評價?！舅伎碱}】1、設容器內勻速下降區(qū)對于同樣材料但直徑不同的小球，該區(qū)間一樣嗎？弦振動的實驗研究【實驗目的】1、觀測弦振動時形成的駐波。2、用兩種方法測量弦線上橫波的傳播速度。3、了解弦振動規(guī)律。4、掌握物理天平的使用。【實驗儀器】電振音叉、弦線、物理天平、滑輪、砝碼、米尺【實驗原理】1、弦線上橫波的傳播速度（一）將細弦線的一端固定在電振音叉上，另一端繞過滑輪掛上砝碼.當音叉振動時，強迫弦線振動（弦振動頻率應當和音叉的頻率相等），形成

26、一列向滑輪端前進的橫波，在滑輪處反射后沿相反方向傳播，在音叉與滑輪間往返傳播的橫波疊加形成一定的駐波，適當調節(jié)砝碼重量或弦長（音叉端到滑輪軸間的線長），在弦上將出現穩(wěn)定的強烈地振動，即弦與音叉共振。弦共振時，駐波的振幅最大。由于在兩固定端必須是波節(jié)，因而其波長有一定限制，若此時弦上有n 個半波區(qū)，波長 與弦長必須滿足條件： n即有 2L2n則弦上的波速：u 2L（）n 音叉的固有頻率.2、弦線上橫波的傳播速度（二）由動力學分析可得，弦線上橫波的傳播速度為：uF mg張力， 弦的線密度 .3、弦振動規(guī)律將（）式代入（）式可得： nF=nmg2L2L即弦振動規(guī)律：當 n時頻率稱為基頻，【實驗內容及

27、要求】1、測量弦的線密度。（）（）n、時頻率稱為第一、第二諧頻。取所用弦線在天平上秤其質量,求出弦的線密度。2、比較兩種波速計算值。已知音叉 并測出有關量 ,由（ 1）、（ 2）公式計算出理論上應當相等的兩個速度值，且比較一下兩者的差異大小。要求：在n時，測量、m4 的值。3、測量弦線振動頻率。取一定時，當n、時分別由（）式計算弦線振動頻率。要求：測量L 、 m1、 m2、 m3 的值。靜電場的描繪在研究靜電現象或電子束的運動規(guī)律時，非常需要了解帶電體周圍的電場分布情況。用計算方法求解靜電場的分布，一般比較復雜。因此，常用實驗手段來研究或測繪靜電場。由于靜電場空間不存在任何電荷的運動，所以就不

28、能簡單地采用磁電式儀表進行直接測量，而是用模擬法進行間接的測量。【實驗目的】1、學習用模擬法測繪電場的分布。2、加深對電場強度和電勢的理解。【實驗原理】1、模擬的依據由電磁場理論知道，穩(wěn)恒電流的電場和相應的靜電場的空間形式是一致的。只要電極形狀一定，電極電勢不變，空間介質均勻，在任何一個參考點，均有U 穩(wěn)恒U靜電 或E穩(wěn)恒E靜電 。下面以同軸圓柱形電纜的“靜電場”和相應的“穩(wěn)恒電流場”來討論這種等效性。如圖1 所示，圓柱導體 A 和圓柱殼導體 B 同軸放置，分別帶等量異號的電荷。A 和 B 間為真空。由高斯定理可知，其電場線沿經向由A 向 B輻射分布，其等勢面為一簇同軸圓柱面。因此，只要研究任

29、一垂直軸的橫截面P 上的電場分布即可。P+ a+b +EAU rBArBEEE圖 1如圖 1，半徑為 r 處的各點電場強度為E20 r式中，為 A （或 B ）的電荷線密度。其電勢為U rU arln rEdr U a（1）a20a令 rb 時， U b0，則有U a20blna代入式（ 1）得ln bU rU ar（ 2）blna或寫成ln rln bU rb（ 3）U 0lna距中心 r 處的場強為ErdU rU a1（ 4）drbrlna若 A 和 B 之間不是真空，而是充滿不良導體（其電阻率為），且 A 和 B 分別與電池的正極和負極相連， 如圖 2（ a)所示， A 與 B 之間形成

30、徑向電流， 建立了一個穩(wěn)恒電流場。同樣地， 我們可取厚度為的同軸圓柱片來研究。半徑為r 到 rdr 之間的圓柱片的徑向電阻為dR2 rdrEAB(a)同種電纜模擬電極圖 2半徑由 r 到 b 之間的圓柱片電阻為Rrbbb drdRr2r r 2半徑由 a 到 b 之間的圓柱片電阻為(b)電場線及等勢線分布ln b（ 5）rRablnb（ 6）2a若設 U b0，則徑向電流為U a2 U aIbRablna（ 7）距中心 r 處的電勢為ln bU r IRab U ar（ 8）ln ba可見式（ 8）和式（ 2）具有相同的形式，說明穩(wěn)恒電流場與靜電場的電勢分布是相同的。顯而易見，穩(wěn)恒電流的電場

31、E 與靜電場 E 的分布也是相同的，因為dU rdU rEEdrdr由于穩(wěn)恒電流的電場和靜電場具有這種等效性，因此，欲測繪靜電場的分布，只要測繪相應的穩(wěn)恒電流的電場就行了。實際模擬時，由于電極周圍的電場是空間分布的，等勢面是一簇互不相交的曲面，為簡單起見，在此僅研究橫截面上的平面電場分布。2、模擬條件模擬方法的使用有一定的條件和范圍，不能隨意推廣，否則將會得到荒謬的結論。（ 1）穩(wěn)恒電流場中的電極形狀與被模擬的靜電場中的帶電體幾何形狀相同。（ 2）穩(wěn)恒電流場中的導電介質應是不良導體且電導率分布均勻，并滿足才能保證電流場電極導電質中的電極表面也近似是一個等勢面。（ 3）模擬所用的電極系統(tǒng)與被模擬的電極系統(tǒng)的邊界條相同。3、靜電場的描繪方法及實驗電路靜電場中電場強度 E 是矢量， 電勢 U 是標量， 從實驗測量來講， 測定電勢比測定場強容易實現，所以可先測繪等勢線，然后根據電場線與等勢線正交原理，畫出電場線。這樣就可由等勢線的間距及電場線的疏密和指向，將抽象的電場形象地反映出來。圖 4 為檢零法實驗電路圖其測量原理是:校正直接K 1K2V檢零K 3測量設檢零檢零器定+W1A+W 2E1 012V測