第11章 塑性力學(xué)02-屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則

1、2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則第第11章章屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則本章討論一般應(yīng)力狀態(tài)下的彈塑性變形規(guī)律。 應(yīng)力分析、應(yīng)變分析方面的一些基本事實(shí) 并引入應(yīng)力偏量和應(yīng)變偏量的概念，在此基礎(chǔ)上再相繼展開關(guān)于一般應(yīng)力狀態(tài)下的屈服條件和強(qiáng)化法則的探討， 最后是有關(guān)Druker公設(shè)和加載法則的一些說(shuō)明，所有這些都是建立三維彈塑性本構(gòu)的必要準(zhǔn)備。2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則FFo2.1 三維應(yīng)力分析(應(yīng)變分

2、析)的若干基本結(jié)論 一維狀態(tài)：典型的低碳鋼拉伸曲線。s2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則當(dāng)應(yīng)力s FFFF剪切帶 45斜截面max2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則三維狀態(tài)下 八面體與剪應(yīng)力3122008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 1.應(yīng)力狀態(tài)的表示。ij 2.斜面元上的應(yīng)力。jijnijjnnn或321, nnnn其上的應(yīng)力向量為3.坐標(biāo)轉(zhuǎn)換關(guān)系。為斜面元的外法向，3, 21,nnnn2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2008

3、-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則12,3,4.ijikjlklTijijijijijijijijij 1232112233e e ee e e eeeeeeee直角系由向轉(zhuǎn)換時(shí)，應(yīng)力間服從以下轉(zhuǎn)換規(guī)則：寫成矩陣形式是：其中為方向余弦矩陣，即坐標(biāo)轉(zhuǎn)換中應(yīng)力不變量。2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法

4、則ijijJJJ3331313113323232222121211331313113323232222121211233221133221112008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則最大剪應(yīng)力。的三個(gè)根征方程是相應(yīng)的特的解答，三個(gè)主應(yīng)力值問(wèn)題主應(yīng)力和主方向是特征力狀態(tài)的主方向）（應(yīng)，交的方向一定能找到三個(gè)相互正的應(yīng)力狀態(tài)給出后，主應(yīng)力和主方向。一點(diǎn). 60. 532213321321JJJllllllij2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則31max21max213o應(yīng)力摩爾圓。. 72008-90-302008-90

5、-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 12,31231112233112233111221228.,1,2,39., ijijjiTijikjlklijijijiji j ,e e ee ,e e II應(yīng)變狀態(tài)的表示。取定直角系中可通過(guò)九個(gè)（六個(gè)）應(yīng)變分量 （）表示出來(lái)（其中）坐標(biāo)轉(zhuǎn)換規(guī)則。直角系由向轉(zhuǎn)換時(shí)應(yīng)變分量的轉(zhuǎn)換規(guī)則：或者坐標(biāo)轉(zhuǎn)換中應(yīng)變張量有如下三個(gè)不變量22231113223331333 2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則ijijI3331313113323232222121211TxyzxyzzyxTxyzxyzzyx, , .11.

6、10狀態(tài)記成一個(gè)列陣工程記號(hào)。將體元應(yīng)力應(yīng)力分析的結(jié)論。圓。此等概念均類似于摩爾變，最大剪應(yīng)變，應(yīng)變關(guān)于應(yīng)變主方向、主應(yīng)2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則其中，即克定律用工程記號(hào)表出比如彈性變形的廣義胡,FeE e1121212111F1eeeFDD其中當(dāng)然也可寫成2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則:的分解看法下體元的應(yīng)力狀態(tài)采取如在塑性力學(xué)中常需要對(duì)2.2 應(yīng)力偏量和應(yīng)變偏量2.1.1 應(yīng)力偏量的概念33221131 mijmmmij其中：s2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和

7、加載法則稱為平均應(yīng)力值，而m時(shí)時(shí)jijisijijmijij011122333311220,ssssss 分解式中的前一應(yīng)力狀態(tài)稱為靜水應(yīng)力狀態(tài)，后一應(yīng)力狀態(tài)稱為偏量應(yīng)力狀態(tài)。偏量應(yīng)力狀態(tài)中恒有或者（）00000000000000 00000000023231313121222221111ssssssssssijs2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則應(yīng)力偏量的第二不變量 2 . 2 . 2的幾點(diǎn)簡(jiǎn)單結(jié)論注意：關(guān)于有三個(gè)不變量應(yīng)力偏量在坐標(biāo)轉(zhuǎn)換時(shí)2323122321211333322221123322111)(0JJSSSSSSSSSJSSSJijSiji

8、jSSJ21 . 12223122321221133233222221126 61 . 2J2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2ij221122331212111222 3. i,j1,2,312 3 3ijijJSJJSSJJ即：，塑性力學(xué)還定義了一個(gè)與有關(guān)的量稱為應(yīng)力狀態(tài)的等效應(yīng)力（或應(yīng)力強(qiáng)度），它具有的應(yīng)力量綱，是偏量作用的一個(gè)綜合指標(biāo)，而且不112233120 難驗(yàn)證，在簡(jiǎn)單拉伸情況下（即，時(shí)）有（ 為拉伸應(yīng)力）2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則22232121133332222112233221131

9、31 2.2.3eeeeeeeeeeijmijijmijmmmij）（。記作應(yīng)變偏量的第二不變量量張量，后一部分稱為應(yīng)變偏前一部分稱為體變張量的三分之一，而應(yīng)變，它相當(dāng)于體應(yīng)變）稱為平均（其中以有類似的分解可理，對(duì)體元應(yīng)變狀態(tài)也參照應(yīng)力狀態(tài)的分解處變量應(yīng)變偏量和它的第二不IIe2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則223122321221133233222221123 61 21 ijijee為拉伸應(yīng)變）（時(shí)），有，壓縮（即伸情況下，若材料不可單拉變強(qiáng)度），可以驗(yàn)證在狀態(tài)的等效應(yīng)變（或應(yīng)稱為應(yīng)變有關(guān)的常用量是此處，一個(gè)與 02134231211332211

10、22II2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則有意義的結(jié)果，由于的變形比能也能給出很性材料表示來(lái)考察各向同性彈立足于胡克定律的分解式即將胡克定律表述如下表述，性定律（胡克定律）的用于各向同性材料的彈曾態(tài)的上述分解方法，也對(duì)于體元應(yīng)力和應(yīng)變狀胡克定律的分解表示ijijmSGeK2131 4 . 2 . 2m2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則11 112222333311221111 222231 22 1 1 13ijijmijijmijijmmijijij ijmij ijmijijmmij ijKGijijij

11、ijUSeS eeSS eUUe 其中，11 1122 2233 3311223311112222333311223300ijijeeeeeeSSSSSSS2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2311 22211 11 (2 )2222Km mmGij ijijijij ijUKUS eS SG e eG 可見(jiàn)變形比能也可分拆為兩部分，其中2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則屈服條件和屈服面 1 . 3 . 22.3 屈服條件屈服條件 對(duì)于簡(jiǎn)單應(yīng)力狀態(tài)，我們可以根據(jù)實(shí)驗(yàn)很容易確定其屈服條件。（1）單軸拉伸 = s

12、（2）純剪 = s 對(duì)于復(fù)雜應(yīng)力加載，在應(yīng)力空間中，屈服條件的數(shù)學(xué)表達(dá)式可概括為：f (ij) = 0 屈服條件的一般形式 f (1、2、3、1、2、3) = 02008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則從理論角度可對(duì)屈服條件的形式提出如下要求:（1）材料初始是各向同性的。與三個(gè)主應(yīng)力值與主應(yīng)力方向無(wú)關(guān)， F(I1 , I2 , I3)=0, F(I1 , J2 , J3)=0 （2）靜水壓力不影響塑性狀態(tài)， F( J2 , J3)=0 Mises屈服條件（3）當(dāng)應(yīng)力狀態(tài)退化為簡(jiǎn)單拉壓時(shí),上述形式應(yīng)能和已知的一維屈服條件形式相符合。2008-90-302008

13、-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 031033 0 191300 4222223sssijJJJMisesJFF或列如寫成不同的形式，在應(yīng)用中這一條件可以應(yīng)力。是體元應(yīng)力狀態(tài)的等效這里它的形式是），屈服條件（服條件，即學(xué)中當(dāng)前廣泛使用的屈就得到了塑性力對(duì)屈服的影響不大，這如果進(jìn)一步認(rèn)為時(shí)在屈服面外。時(shí)在屈服面內(nèi)，2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則。，柱面半徑，向?yàn)橥ㄟ^(guò)應(yīng)力原點(diǎn)，軸線方此柱面軸線屈服面是一個(gè)圓柱面，在主應(yīng)力空間中，條件：改用主應(yīng)力來(lái)表示這一前者展開之后則是ssszxyzxyxzzyyxMises32333333006212

14、13322123222122222222008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則p平面 屈服面oNPQ2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則213322123222122132232222122242222332maxmax0TrescaTresca31, 06927402 1864Tresca Tresca 3 . 3 . 2sssssssssijJJJJJ且條件相當(dāng)于屈服空間中應(yīng)力的時(shí)候。在主應(yīng)力知最大主應(yīng)力和最小主特別是在已應(yīng)力空間中形式簡(jiǎn)單，屈服條件的優(yōu)點(diǎn)是在主且，對(duì)屈服條件的一般要求看出這個(gè)形式也能符合一，容易小

15、主應(yīng)力之差的二分之相當(dāng)于最大主應(yīng)力與最由于它的形式是），屈服條件（件另外一個(gè)著名的屈服條工程力學(xué)中有屈服條件關(guān)于2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則角柱面圓柱面的一個(gè)內(nèi)接正六這一屈服面正好是Mises p平面 屈服面2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則例： 一薄壁圓管，平均半徑為R，壁厚為t，受內(nèi)壓p作用，討論下列三種情況： （1） 管的兩端是自由的； （2） 管的兩端是封閉的； 分別使用Mises和Tresca屈服條件，討論p多大時(shí)管子開始屈服（規(guī)定純剪時(shí)兩種屈服條件重合）解： 將Mises和Tresca中的材料

16、常數(shù)k1和k2都使用純剪時(shí)的屈服極限表示， 并使得兩種屈服條件重合，則有 Mises屈服條件: J2 = s2 Tresca屈服條件: 13=2s2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 （1） 管的兩端是自由的； 應(yīng)力狀態(tài)為，z = 0， = pR/t，r=0，zr=r=z J2 = (zr)2+(r)2+(z)2+6( ) = 2(pR/t)2= (pR/t)2 13 = = pR/t對(duì)于Mises屈服條件: p = 3st/R對(duì)于Tresca屈服條件: 13 =k1=2s p = 2st/R61222zrzr6131222 s2 =kJ2008-90-

17、302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 （2）管段的兩端是封閉的； 應(yīng)力狀態(tài)為，z= pR/2t， = pR/t，r=0，zr=r=z J2 = (zr)2+(r)2+(z)2+6( )= (pR/t)2 13 = = pR/t對(duì)于Mises屈服條件： p = 2st/R對(duì)于Tresca屈服條件： p = 2st/R61222zrzr23612008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則Taylor和Quinneyz實(shí)驗(yàn)1931年在薄壁圓筒受拉力F 和扭轉(zhuǎn)M聯(lián)合作用下進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)。在這種情況下，應(yīng)力狀態(tài)是zzFMhRM RhFZ22,2ppZ2

18、008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則條件較優(yōu)?？?，從實(shí)驗(yàn)點(diǎn)的分布情況它們分別是兩條橢圓線或條件則表現(xiàn)為而或屈服條件退化為此時(shí)MisesTrescaMisessZszZsZszZ 144 133 ,222s22z222s22z2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則o20.40.60.20.40.60.80.0 . 1鋁 銅 軟鋼 條件Mises條件TrescasZ/sz/2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則例11.2 一種材料在二維主應(yīng)力空間中進(jìn)行試驗(yàn)，所得屈服時(shí)的應(yīng)力狀態(tài)為(1，

19、2)=(3t，t)，假定此材料為各向同性，與靜水壓力無(wú)關(guān)且拉壓屈服應(yīng)力相等。 （1）由上述條件推斷在12空間中的各屈服點(diǎn)應(yīng)力。 （2）證明Mises屈服條件在12空間中的曲線通過(guò)（1）中所有點(diǎn)。解：由于靜水壓力無(wú)關(guān)的條件得出屈服在以下各點(diǎn)會(huì)發(fā)生：(1，2，3) = (3t，t，0)+ (3t，3t，3t)= (0，2t，3t) (1，2，3) = (3t，t，0)+ (t，t，t)= (2t，0，t)2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則再由于各向同性的條件，很容易看出11空間中的以下五個(gè)應(yīng)力點(diǎn)也是屈服點(diǎn)A2： (1，2，3) = (t，3t，0)B1：

20、(1，2，3) = (3t，2t，0)B2： (1，2，3) = (2t，3t，0)C1： (1，2，3) = (2t，t，0)C2： (1，2，3) = (t，2t，0)2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則還有，由于拉壓屈服應(yīng)力相等，因而可得到12空間中的另外六個(gè)應(yīng)力屈服點(diǎn)A3：(1，2，3) = (3t，t，0)A4：(1，2，3) = (t，3t，0)B3：(1，2，3) = (3t，2t，0)B4：(1，2，3) = (2t，3t，0)C3：(1，2，3) = (2t，t，0)C4：(1，2，3) = (t，2t，0)因此，根據(jù)這些點(diǎn)的數(shù)據(jù)，可以

21、作出在12空間中的屈服面。容易證明Mises屈服條件 通過(guò)以上所有屈服點(diǎn)。222122217t2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則0 1 . 4 . 2ijK，可以設(shè)想將它記作史有關(guān)，體元的前期塑性變形歷后繼屈服條件的形式與怎樣的影響。屈服條件產(chǎn)生強(qiáng)化材料在后繼受載時(shí)下，先期塑性應(yīng)變會(huì)對(duì)三維應(yīng)力條件變的現(xiàn)象?，F(xiàn)在討論在材料體元的屈服限的改成后繼受載時(shí)料的先期塑性應(yīng)變會(huì)造曾將這種性質(zhì)歸結(jié)為材拉壓試驗(yàn)中具有一種性質(zhì)，在簡(jiǎn)單應(yīng)變強(qiáng)化是塑性材料所強(qiáng)化特性的表示2.4 兩種強(qiáng)化模型2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 pij

22、ijpijijpijpijpijspijpijpijspijcScScccKdcKMelan23000 ,0 1938, 2 . 4 . 2ijijijij繼屈服面的平移量。屈服面到后即是應(yīng)力空間中由初始則；屈服面時(shí)此式給出的即是初始容易看出，當(dāng)。仍按取等效應(yīng)力值理解因子，函數(shù)是待定的量綱調(diào)節(jié)）參數(shù)（即參數(shù)性變形情況的一個(gè)張量期塑應(yīng)變值，是刻畫體元先是體元的先期累積塑性，）式（強(qiáng)化特征）為（它給出的后繼屈服條件定，元先期累積塑性應(yīng)變決移動(dòng)的大小和方向由體移動(dòng)得出間中平行其初始屈服面在應(yīng)力空材料的后繼屈服面可由三維隨動(dòng)強(qiáng)化模型2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加

23、載法則hcdcdccSSSSScScScpspsspppppppppijijpijijpij3223,23023 0,21,0313223231233221123121133221111ij 的待定因子這說(shuō)明應(yīng)取三維模型中相當(dāng)于隨動(dòng)強(qiáng)化規(guī)律相比較，它與第一章給出的一維一維情況將是可知此強(qiáng)化模型退化到，在簡(jiǎn)單拉壓情況下有2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則到量綱調(diào)節(jié)因子的作用為塑性模量，在這里起參數(shù)形歷史的應(yīng)變值則是刻畫先期變作為先期累積等效塑性效值，而表示塑性應(yīng)變?cè)隽康牡绕渲?，）（?qiáng)化特性）是（屈服條件式定，此模型給出的后繼累積等效塑性應(yīng)變值決料體元的先

24、期擴(kuò)大，擴(kuò)大的程度由材面在應(yīng)力空間中的相似初始屈服材料的后繼屈服面是其三維等向強(qiáng)化模型認(rèn)為三維等向強(qiáng)化模型hKdddddhKOdqvistppijpijppsijij,021340, 1933, 3 . 4 . 22008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則00,21,0002312332211psppppppppppsijpdhddddddddddd到一維情況將是可知此種強(qiáng)化模型退化此時(shí)在簡(jiǎn)單拉壓變形情況下徑”的擴(kuò)大程度。正好表示出屈服面“半，這個(gè)量在式中的地位必有而一旦發(fā)生塑性應(yīng)變，始屈服面此式給出的即是體元初于過(guò)塑性應(yīng)變的體元，由容易看出對(duì)于未曾經(jīng)受200

25、8-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則 , psdhh強(qiáng)化規(guī)律相一致的，即的一維等向，這也是與第一章給出作鑒于量綱調(diào)節(jié)因子已取231初始屈服面2A0A1A）中（圖兩種屈服面的公共點(diǎn)。當(dāng)時(shí)元當(dāng)前應(yīng)力點(diǎn)則始終是而體面也在相應(yīng)地改變位置屈服應(yīng)變的連續(xù)發(fā)展，兩種塑性情況，在此過(guò)程中隨著展的沿著一定的方向向前發(fā)狀態(tài)圖中表示的是體元應(yīng)力 210,AAA2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則spZpZpZpZpijpijppsijspZdddddddhEE44. 13132 342134 0 A. 1 . 0,5 . 2 4 . 4 .

26、2按等向強(qiáng)化模型的計(jì)算）量（假定材料的彈塑性模后繼拉伸的屈服應(yīng)力值計(jì)一下材料的兩種不同強(qiáng)化模型來(lái)估拉伸試驗(yàn)，以下分別按若此后對(duì)圓管再作余應(yīng)變測(cè)得管中各處有均勻殘后簡(jiǎn)單扭轉(zhuǎn)，已知在卸載強(qiáng)化材料的薄圓管實(shí)施對(duì)線性計(jì)算舉例2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則spZpZpZspijijssijsspEhccBEdhEEEEEh25. 121 074. 0320 %1616. 1 016. 1 16. 044. 1111. 0 111. 0當(dāng)前是料體元的后繼屈服條件采用隨動(dòng)強(qiáng)化規(guī)律，材按隨動(dòng)強(qiáng)化模型的計(jì)算出較初始拉伸屈服應(yīng)力高后繼拉伸屈服應(yīng)力應(yīng)為再做簡(jiǎn)單拉伸試驗(yàn)時(shí)

27、，服條件應(yīng)是材料在扭轉(zhuǎn)卸載后的屈當(dāng)前有注意到材料的塑性模量2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則寫成故后繼屈服條件可具體又spZc0925. 0 2222220925.0621sZrzrrzzrsZrzrzs987. 00,0服應(yīng)力值為伸屈帶入上式，解得后繼拉以2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則2.5 加載，Drucker公設(shè)與加載法則00002.5.1 ()0()0,()0(0)ijijijijijijijijijdffffdd加載，加載面在塑性力學(xué)中，加載、卸載用于指明體元應(yīng)力狀態(tài)已到達(dá)當(dāng)前屈服面時(shí)，應(yīng)力的進(jìn)一

28、步發(fā)展（以表示）所對(duì)應(yīng)的兩種情況，若引起塑性應(yīng)變，是為“加載”；若不引起塑性應(yīng)變，是為“卸載”。對(duì)理想塑性材料（屈服面記作）若且即是為加載（出現(xiàn)塑性應(yīng)變）2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則000000000()0,()0(0) 0()0,()0(0)()0,()0(0)ijijijijijijijijijijijijijijijijijijijfffdddddd若且即是為卸載（不出現(xiàn)塑性應(yīng)變）對(duì)塑性強(qiáng)化材料（當(dāng)前屈服面記作）若且即是為加載（出現(xiàn)塑性應(yīng)變）若且即是為卸載（不出現(xiàn)塑性應(yīng)變）2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和

29、加載法則系的最后準(zhǔn)備。增量本構(gòu)關(guān)推論完成了表述彈塑性即加載法則，正是這一重要推論，載時(shí)的塑性應(yīng)變方向的此公設(shè)可以得出關(guān)于加公設(shè)，由提供的，稱為本的準(zhǔn)則是由非?；d時(shí)的變形行為的一個(gè)關(guān)于材料體元在經(jīng)受加形規(guī)律的探究上。加載時(shí)的變研究實(shí)際上將歸結(jié)到對(duì)體元彈塑性變形規(guī)律的，于是看到造成塑性應(yīng)變是顯然的時(shí)的微小變動(dòng)，它不致到達(dá)加載面至于體元應(yīng)力狀態(tài)在未有時(shí)也稱“加載面”。屈服面法的緣故，體元的當(dāng)前又應(yīng)為有此種約定的說(shuō)Drucker51)Drucker(19 2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則)(0 Drucker )( ,72Drucker Drucker 2

30、.5.20ijijijijijijijijijijijijijijdWdWd對(duì)任意的初始應(yīng)力，即有必定是一個(gè)非負(fù)的功量如何，此附加應(yīng)力功量在加載面內(nèi)的位置力態(tài)公設(shè)認(rèn)為，不論初始應(yīng)積分沿過(guò)程路徑計(jì)算中的功能可表示為此附加應(yīng)力在整個(gè)循環(huán)附加應(yīng)力）。（參看圖后再返回到出發(fā)點(diǎn)載”并實(shí)施“加到達(dá)加載面上的指定點(diǎn)應(yīng)力先向加載面發(fā)展，開始，力點(diǎn)環(huán)從加載面以內(nèi)任意應(yīng)部分所完成的功量：循力力循環(huán)時(shí)體元上附加應(yīng)考察體元在經(jīng)受如下應(yīng)公設(shè)2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則在。了類似后一種情況的存正是從一般意義上否定公設(shè)為符合實(shí)際現(xiàn)象，可以認(rèn)值面積，后一種情況不出一個(gè)負(fù)相應(yīng)的路

31、徑積分必然算中的、將成為負(fù)，循環(huán)路徑體元的塑性應(yīng)變?cè)隽繛槿绻胂裨诶旒虞d中量，顯然有計(jì)算附加應(yīng)力的功依圖中路徑拉伸加載的應(yīng)力循環(huán)，包括性強(qiáng)化材料示出了一個(gè)中對(duì)理想塑性材料和塑、分明顯的。圖維應(yīng)力情況來(lái)觀察是十這一論斷的合理性從一力力循環(huán)時(shí)體元上附加應(yīng)考察體元在經(jīng)受如下應(yīng)公設(shè)Drucker,620 62Drucker Drucker 2.5.2DCBAdcdWABCDba2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則soBCADsoBCAD0pdsoBCAD0pdsoBCAD a b c d62圖2008-90-302008-90-30第二章 屈服條件、強(qiáng)化特性和加載法則，則