構(gòu)造地質(zhì)學教案

1、構(gòu)造地質(zhì)學課程簡介構(gòu)造地質(zhì)學是地質(zhì)學的主要分支學科，是地學類專業(yè)的基礎(chǔ)課程。它是介紹組成地殼的巖石、地層和巖體在巖石圈中力的作用下變形形成的各種現(xiàn)象（地質(zhì)構(gòu)造）、闡述這些地質(zhì)構(gòu)造的幾何形態(tài)、組合型式、形成機制和演化進程，探討形成這些構(gòu)造的作用力方向、方式和性質(zhì)的學科。課程從介紹巖石變形的基礎(chǔ)力學與流變學理論出發(fā)，重點介紹褶皺、節(jié)理、斷層、劈理、線理等中小尺度上發(fā)育的構(gòu)造型式及其形成的力學條件與運動學過程。伸展構(gòu)造、逆沖推覆構(gòu)造、走向滑動斷層、韌性剪切帶構(gòu)造等重要構(gòu)造型式的主要特點作為課程中的主要介紹內(nèi)容。第一章、概 述一、構(gòu)造地質(zhì)學及其內(nèi)涵在山區(qū)高速公路兩側(cè)的峭壁上、在基巖出露的地方或在水庫旁

2、的懸崖上，我們總可以看到很多自然界的巖石具有成層性（層理、片理或劈理等），而且這些巖層經(jīng)常發(fā)生變形，彎曲（褶皺）或破裂（斷層或節(jié)理），構(gòu)成奇異的自然景觀。這些由自然力（或地應力）作用引起的巖石的成層性以及巖層的彎曲或破裂現(xiàn)象就是地質(zhì)構(gòu)造。構(gòu)造地質(zhì)學就是研究這些地質(zhì)構(gòu)造，包括地球巖石圈內(nèi)巖石變形形成的褶皺、斷層、節(jié)理、劈理、線理等的幾何學特點，產(chǎn)生這些地質(zhì)構(gòu)造的運動學和動力學條件，以及這些地質(zhì)構(gòu)造形成的基本過程（或形成機制）與演化規(guī)律的科學。 地質(zhì)構(gòu)造的規(guī)模變化很大，從地殼尺度或全球規(guī)模、地區(qū)尺度或中比例尺區(qū)域規(guī)模、露頭或手標本規(guī)模、顯微乃至亞微尺度。在不同的尺度上，地質(zhì)構(gòu)造的表現(xiàn)形式具有一定的

3、差異。傳統(tǒng)構(gòu)造地質(zhì)學研究多限于對中比例尺區(qū)域規(guī)模、露頭尺度和手標本尺度地質(zhì)構(gòu)造的描述、分析?，F(xiàn)代科學技術(shù)的發(fā)展及其在構(gòu)造地質(zhì)學學科研究中的滲透與應用，卻大大地拓寬了構(gòu)造地質(zhì)學的研究尺度與研究領(lǐng)域?，F(xiàn)代構(gòu)造地質(zhì)學的研究領(lǐng)域特點表現(xiàn)為，在傳統(tǒng)構(gòu)造地質(zhì)學研究領(lǐng)域的基礎(chǔ)上，宏觀更宏觀，從手標本尺度向區(qū)域乃至全球尺度發(fā)展；微觀更微，從應用顯微鏡的微觀尺度到利用電子顯微鏡的亞微尺度的研究。 現(xiàn)代構(gòu)造地質(zhì)學的內(nèi)容包括幾個主要方面：地質(zhì)構(gòu)造的幾何學，主要包括地質(zhì)構(gòu)造的幾何形態(tài)描述、產(chǎn)狀與形體方位分析以及各種地質(zhì)構(gòu)造的組合形式和組合規(guī)律；地質(zhì)構(gòu)造形成的運動學，主要指地質(zhì)構(gòu)造形成過程中物質(zhì)的運動方式、運動方向與基

4、本規(guī)律；地質(zhì)構(gòu)造形成的動力學，包括地質(zhì)構(gòu)造形成的動力學條件及其變化、動力來源；地質(zhì)構(gòu)造的成因分析，主要討論地質(zhì)構(gòu)造的形成環(huán)境、形成條件、巖石變形機制與地質(zhì)構(gòu)造的演化過程。當然，上述幾個方面的內(nèi)容并不是孤立的，彼此之間卻是密切相關(guān)，相輔相成的一個統(tǒng)一體。 二、構(gòu)造地質(zhì)學的學科分類近年來科學技術(shù)發(fā)展總的趨勢表現(xiàn)為兩個主要方面： 1）學科本身自身建設(shè)與發(fā)展，從而有分支學科的出現(xiàn)；2）相鄰學科之間的交叉與滲透，表現(xiàn)為交叉學科與邊緣學科的形成。構(gòu)造地質(zhì)學學科的發(fā)展也不例外。構(gòu)造地質(zhì)學學科自身建設(shè)的一個特點是在傳統(tǒng)學科內(nèi)容的基礎(chǔ)上，發(fā)展趨勢表現(xiàn)為宏觀更宏、微觀更微。主要分支學科包括：顯微構(gòu)造學，研究微觀域

5、內(nèi)和亞微域內(nèi)巖石變形的顯微構(gòu)造類型、特點及其與巖石變形微觀機制之間的耦合關(guān)系，探討巖石變形的基本過程與顯微構(gòu)造的成因；構(gòu)造地質(zhì)學（狹義），主要介紹和研究區(qū)域制圖尺度、露頭尺度和手標本尺度地質(zhì)構(gòu)造的基本特點、組合關(guān)系與規(guī)律、地質(zhì)構(gòu)造的成因機制；區(qū)域構(gòu)造學探討地殼規(guī)模或尺度地質(zhì)構(gòu)造的基本特點、大型地質(zhì)構(gòu)造及其在地球構(gòu)造格局和演化中的地位與作用。大地構(gòu)造學的研究內(nèi)容更多地包括全球構(gòu)造的基本構(gòu)造型式、全球構(gòu)造的基本理論及其形成、演化的動力學過程。顯而易見，從顯微構(gòu)造學到大地構(gòu)造學，研究的尺度有著巨大的差別。當然，這種尺度上的差別也就導致其研究內(nèi)容與研究方法有著顯著的區(qū)別。本書所論構(gòu)造地質(zhì)學的研究對象主

6、要包括中小尺度、顯微尺度乃至亞微尺度巖石的變形構(gòu)造及其成因機制。 從另一個角度考慮，構(gòu)造地質(zhì)學學科和其它許多相鄰學科的滲透，也是近年來構(gòu)造地質(zhì)學發(fā)展最為顯著的特點與趨勢，并逐漸發(fā)展形成了許多邊緣或交叉學科。構(gòu)造地球化學是運用構(gòu)造地質(zhì)學和地球化學的基本原理和方法，闡述在不同構(gòu)造背景環(huán)境中和變形作用過程中，元素的地球化學行為及其分配、遷移和富集規(guī)律與動力學機制；前寒武紀構(gòu)造學是研究地球早期演化的地殼構(gòu)造問題，包括早期地殼的結(jié)構(gòu)、主要構(gòu)造型式與特點、早期構(gòu)造的成因與演化等基礎(chǔ)問題；重力構(gòu)造學的主要研究對象是地殼表層內(nèi)由于重力作用產(chǎn)生的區(qū)域構(gòu)造型式、組合規(guī)律及其成因。但是，局部性的滑坡構(gòu)造并不屬于重力

7、構(gòu)造學的研究范疇；實驗構(gòu)造學是再現(xiàn)或正演地質(zhì)構(gòu)造形成與演化的基本過程，闡述地質(zhì)構(gòu)造的成因；礦田構(gòu)造學主要討論礦床的形成與演化過程中構(gòu)造變形作用的意義。撞擊構(gòu)造學是界于構(gòu)造地質(zhì)學與行星地質(zhì)學之間的邊緣學科，它主要研究由天際外來隕石等在地球或其它星球表面快速沖擊形成的構(gòu)造現(xiàn)象。 三、構(gòu)造地質(zhì)學的研究意義、地位與作用構(gòu)造地質(zhì)學與巖石學、地層學構(gòu)成地球科學的三大基礎(chǔ)學科。構(gòu)造地質(zhì)學從空間上、時間演化上，再現(xiàn)了巖石圈與各種規(guī)模地質(zhì)體的幾何形態(tài)、分布規(guī)律、形成與演化的動力學條件與過程。它是進一步探討地殼運動與發(fā)展規(guī)律的基礎(chǔ)。資源與環(huán)境是過去、也是未來地球科學研究的永恒主題，地質(zhì)構(gòu)造與地殼運動的分析與研究，

8、對于指導地球資源開發(fā)、工程建設(shè)與環(huán)境保護都具有重要的指導意義。礦產(chǎn)資源，無論是金屬礦產(chǎn)（有色金屬、黑色金屬、貴金屬等）、非金屬礦產(chǎn)，還是能源礦產(chǎn)（煤、石油和天然氣等），都是在一定的構(gòu)造背景中產(chǎn)生，或者說受一定的地質(zhì)構(gòu)造所控制，并常常遭受了后期構(gòu)造變形作用的改造。尤其對于內(nèi)生金屬礦產(chǎn)而言，地質(zhì)構(gòu)造對于礦產(chǎn)分布的控制作用表現(xiàn)得更為突出。地質(zhì)構(gòu)造為成礦物質(zhì)的遷移提供了通道，也為成礦物質(zhì)的富集提供了有利的空間。水資源貧乏已經(jīng)成為很多大型城市面臨的重要問題。地下水的活動，總是受大型地質(zhì)構(gòu)造制約，尤其斷層構(gòu)造具有更重要的意義。對于地下水資源的開發(fā)與利用，必須深入研究地下水賦存的地質(zhì)構(gòu)造背景。工程建設(shè)，包括

9、水庫、堤壩、涵洞、橋梁等的建設(shè)，都必須以地質(zhì)構(gòu)造研究為基本依據(jù)，查明地質(zhì)構(gòu)造的發(fā)育情況與活動性，對地基的穩(wěn)定性作出評價?；?、火山與地震是人類面臨的破壞性自然災害之首。大規(guī)模滑坡、火山活動與地震不僅僅造成巨大的經(jīng)濟損失，而且常常造成人民生命財產(chǎn)的損失。地質(zhì)構(gòu)造的存在（基巖中斷層、破碎帶和薄弱帶）的存在常常是滑坡發(fā)生與發(fā)展的必要條件。地震與火山活動常常與現(xiàn)代地殼運動與構(gòu)造活動密切相關(guān)。人類生存的環(huán)境每時每刻都在變化中。土壤的沙漠化、氣候的異常變化、地方病的出現(xiàn)等都在很大程度上與現(xiàn)代地殼運動及其產(chǎn)生的地質(zhì)構(gòu)造，例如，青藏高原的隆升，具有密切的聯(lián)系。由此可見，構(gòu)造地質(zhì)學不僅僅是地球科學的理論基礎(chǔ)，而

10、且在國民經(jīng)濟建設(shè)中起著重要的作用。四、構(gòu)造地質(zhì)學的研究方法隨著現(xiàn)代科學技術(shù)不斷發(fā)展，學科之間逐漸相互滲透，構(gòu)造地質(zhì)學的研究內(nèi)容與范疇不斷地擴大，傳統(tǒng)的研究方法不斷地完善，新的研究方法也在起著越來越重要的角色。與地球科學其它學科具有廣泛的相似性，構(gòu)造地質(zhì)學研究也是一個反演-正演一綜合的過程。反演主要包括研究地質(zhì)構(gòu)造的幾何學、運動學、動力學及其形成、演化的機理與過程：正演主要是應用模擬研究的相似性原理，在實驗室內(nèi)再現(xiàn)天然變形作用過程。傳統(tǒng)構(gòu)造地質(zhì)學，最基本的研究方法以野外觀察、描述和地質(zhì)填圖為主。通過野外實測地質(zhì)剖面、地質(zhì)填圖，并結(jié)合特殊構(gòu)造點的重點解剖與構(gòu)造測量（測量各種產(chǎn)狀數(shù)據(jù)），闡述巖層、巖

11、體的產(chǎn)狀、分布與相互關(guān)系及形成時代，查明地質(zhì)構(gòu)造形態(tài)、幾何特點、組合關(guān)系與發(fā)生、發(fā)展歷史。航片、衛(wèi)片等的遙感解譯，提供了較大區(qū)域范圍內(nèi)地質(zhì)構(gòu)造的發(fā)育特點與展布，使得有可能從更大的范圍內(nèi)直接觀察、分析和研究區(qū)域地質(zhì)構(gòu)造的基本格架與空間變化規(guī)律。地球物理探測、地球化學資料和鉆探技術(shù)（尤其深海鉆探技術(shù)）使得研究地質(zhì)構(gòu)造的深部延伸與隱伏地質(zhì)構(gòu)造，揭示深部地質(zhì)構(gòu)造的形態(tài)輪廓成為現(xiàn)實，不僅使得對地質(zhì)構(gòu)造的研究已經(jīng)從地殼表層發(fā)展到地殼深層，而且從陸地發(fā)展到海洋。顯微鏡與電子顯微鏡的應用，將構(gòu)造地質(zhì)學的研究從宏觀帶入到微觀和亞微觀領(lǐng)域，加深了對變形作用微觀機制的認識，為研究顆粒尺度上巖石變形機制與變形過程，闡

12、述巖石變形的動力學環(huán)境，判別其形成與演化的運動學規(guī)律提供了條件。 另一方面，實驗構(gòu)造學的發(fā)展、電子計算機數(shù)值模擬技術(shù)的運用，在實驗室內(nèi)模擬野外地質(zhì)構(gòu)造，驗證了反演過程得出的結(jié)論。傳統(tǒng)的泥巴實驗、光彈模擬實驗是最有效的例證。近代廣泛開展的計算機數(shù)字模擬和高溫高壓實驗研究，能夠更加形象和準確地確定地質(zhì)構(gòu)造形成的環(huán)境、動力學條件，且再現(xiàn)其形成與演化過程。當然，作為地球科學的分支學科，構(gòu)造地質(zhì)學的研究必須與其它基礎(chǔ)學科（巖石學、地層學和地球物理學等）的研究密切配合、同步進行。這樣，才能夠?qū)τ谒芯康貐^(qū)的總體構(gòu)造格局與構(gòu)造特點有一正確的認識。 第二章、基礎(chǔ)構(gòu)造地質(zhì)學第一節(jié)、巖石變形及其力學基礎(chǔ)地殼運動會

13、產(chǎn)生力，從而導致巖石發(fā)生變形和位移，產(chǎn)生了地質(zhì)構(gòu)造。因此，為了正確理解巖石變形、地質(zhì)構(gòu)造及其形成過程，必須首先了解力學的一些基本概念和原理。力 力是物體間的相互作用，根據(jù)牛頓第二定律，力（F）應該是質(zhì)量（m）與加速度（a）之積：F= ma2 （2-1-1）力是一個矢量。它不僅有大小，而且有方向。因此，力可以合成與分解，滿足矢量的數(shù)學定理一個物體作用在另一個物體上的力叫做外力。外力有兩種基本類型：面力和體力。面力是互相接觸的兩個物體之間通過接觸面?zhèn)鲗У淖饔昧?，比如膨脹的空氣對于活塞的推力；體力是作用在兩個物體之間，物體內(nèi)部的任何一個質(zhì)點都同時受到影響的作用力，如重力或物體之間的引力，它們與物體的

14、質(zhì)量成正比。 一個物體在沒有受到外力作用的情況下，物體內(nèi)部的各個質(zhì)點之間具有一定的作用力而使物體保持穩(wěn)定平衡狀態(tài)。物體內(nèi)部各個質(zhì)點之間的這種作用力稱為固有內(nèi)力。如果作用在物體上的各種外力都被該物體吸收，而并未使物體移動，那么物體內(nèi)部各質(zhì)點間位置與相互作用力將會發(fā)生變化。物體內(nèi)部質(zhì)點間作用力的改變量稱為附加內(nèi)力。附加內(nèi)力是物體內(nèi)部質(zhì)點對于所施加外力的反映，它將力圖使物體內(nèi)部質(zhì)點恢復其固有的位置，阻止物體發(fā)生變形。習慣上，將這種附加內(nèi)力簡稱為內(nèi)力，并與外力對應。應力 應力指在外力作用下物體內(nèi)部產(chǎn)生的內(nèi)力強度，可以用單位面積上的內(nèi)力表示。應力也是一個矢量，其方向與內(nèi)力的方向一致：=P/A （2-1-

15、2）其中，A-物體內(nèi)部內(nèi)力分布均勻的某一截面面積；P-作用在截面A上的內(nèi)力；-作用在截面A上的應力。如果在這一截面上內(nèi)力的分布不是很均勻，那么應力是每一微小單元面積上的作用力=dP/dA （2-1-3）應力的單位為帕斯卡（Pa）。在多數(shù)情況下，所考慮的截面方向與作用力的方向斜交，那么作用力P可以分解為與截面垂直的分量（Pn）和與之平行的分量（Pt）。與此同時，作用在截面上的應力也可以分解為與截面垂直的應力分量叫做正應力或直應力和與截面平行的應力分量叫做剪應力或切應力（），正應力使物體受到壓縮（壓應力，用正值表示）或拉伸（張應力，用負值表示）：dPndA （2-1-4）剪應力使物體有順時針（用負

16、值表示）或逆時針（用正值表示）轉(zhuǎn)動的趨勢：=dP t /dA （2-1-5）應力狀態(tài) 三維空間中某一點應力的方向與大小，稱為該點的應力狀態(tài)，點的應力狀態(tài)是三維的，可以用三維直角坐標系表示。為簡便表示點的應力狀態(tài)，我們可以考慮作用在一個無限小立方體上的力的效應，立方體三個面的法線分別為 x，y和z，那么，可以將作用在立方體六個面上的應力分解為三個基本分量（圖2-1-1）：對于垂直于x軸的面，有垂直于表面的正應力xx和平行于表面的剪應力xy 和xz。后二者分別平行于其它兩個坐標軸y軸和z軸。對于其它垂直于y軸和z軸方向的面，分別有相應的正應力和剪應力。綜合起來，對于這一無限小立方體，共有九個應力分

17、量作用在三對相互垂直的面上：垂直于 x軸的面：xx xy xz垂直于 y軸的面：yx yy yz垂直于 z軸的面：zx z y zz其中，xx，yy，和zz為正應力，其它六個分量為剪應力。這六個剪應力分量保持立方體處于平衡狀態(tài)，因此有：；xy =yx ；yz =zy；zx =xz。因此，在表示一點的應力狀態(tài)時，只有六個彼此獨立的應力分量。圖2-1-1物體內(nèi)無限小立方體上的應力分量 Fig. 2-1-1 Stress components on an infinitesimal cubic in a stressed body主應力 對于任一給定應力狀態(tài)，總有三個方向的面，它們彼此互相垂直且面上

18、只有正應力作用，而剪應力值為零。這樣的三個面稱為主應力面，它們的交線稱為應力主軸（或主方向）。垂直于主應力面的正應力稱為主應力。習慣上用1，2，3，表示最大主應力、最小主應力和中間主應力（123）。因此，一點上的應力狀態(tài)可以用三個主應力及其方向來描述。當主應力123，并且符號相同時，一點的應力狀態(tài)可以用以1，2，3為半徑的橢球體表示（圖2-1-1），該橢球體為應力橢球體，應力橢球體的三個主軸稱為主應力軸。沿著三個主應力平面切割橢球體的三個橢圓稱為應力橢圓。常見的應力狀態(tài)包括：1 單軸應力狀態(tài)：只有一個主應力（1或3）不為零，其它兩個軸為零。單軸壓縮狀態(tài)：12=3=0單軸拉伸狀態(tài)：31=2=02

19、雙軸應力狀態(tài)：只有一個主應力為零，另外兩個主應力不等于零。雙軸壓縮狀態(tài)：123=0平面應力狀態(tài)：12=033三軸應力狀態(tài)：三個主應力軸都不等于零。這是自然界最普遍的一種應力狀態(tài)。最大主應力和最小主應力之差（1-3）稱為應力差或差應力，差應力的存在將引起物體形狀的變化（1+2+3）3稱為平均應力應力場 上面所述是物體內(nèi)部某一點的應力狀態(tài)。在物體內(nèi)所有各點某一瞬間的應力狀態(tài)（包括應力大小與方向）的綜合稱為應力場。地殼一定空間內(nèi)某一瞬間的應力狀態(tài)稱為構(gòu)造應力場，表示那一瞬間各點的應力狀態(tài)及其變化情況。如果在應力場中各點應力大小與方向相同，為均勻應力場，否則為不均勻應力場。正應力與主應力之間的關(guān)系在一

20、般情況下，正應力與剪應力之間存在著一定的內(nèi)在聯(lián)系。下面我們忽略中間主應力2的效應，只考慮最大主應力1和最小主應力3的作用下變形巖石內(nèi)部任一截面（P）方向上的正應力與剪應力（圖2-1-2），對于1，2和3同時作用的自然條件情況較為復雜（請參見有關(guān)著作）。如果已知平面PP與1或3（傳統(tǒng)上用3）之間的夾角，我們可以分別確定1作用在PP上的正應力和剪應力與3作用在PP上的正應力和剪應力。然后通過應力合成，求得1+3作用在PP上的正應力和剪應力之間的關(guān)系（參見朱志澄，宋鴻林，1991）：（-（1+3）/2 ）2+2=（1-3）/2）2 （2-1-6）當=90°時， =3， =0圖2-1-2 單

21、軸應力作用下正應力-剪應力之間的關(guān)系(據(jù)Dennis, 1987) Fig. 2-1-2 The relationship between normal stress-and shear stress(from Dennis, 1987)圖2-1-3 二維應力莫爾圓圖解(據(jù)Dennis, 1987) Fig. 2-1-3 Mohrs circle for two dimensional stress components(from Dennis, 1987) 很顯然，這是一個在-坐標系內(nèi)以（1+3）/2，0為圓心，以（1-3）/2為半徑的圓的方程，這個圓稱為莫爾圓（圖2-1-3）。從圖2-1-

22、3及方程式（2-1-6）可以得出： =（1+3）/2+（1-3）/2）cos2 （2-1-7a） =（1-3）/2sin2 （2-1-7b）由此可見，對于圖2-1-2中每一具有角的平面PP，都有相應的和值，并對應于莫爾圓（圖2-1-3）上的一點?；蛘哒f，對于給定的1和3，我們可以求出與3具有任一交角的平面（當然，該平面也垂直于包含1和3的面） 上正應力值和剪應力值 的大小。從圖2-1-3和式2-1-7可以知道：（1）當=0°時， =1， =0在這兩個面上只有正應力而無剪應力，這兩個面稱為主平面。（2）當=45°或135°時，剪應力的絕對值最大，|max|=（1-3

23、）/2 ，它們是與主應力軸1和3 成45°交角的一對互相垂直的面，稱為最大剪應力作用面。（3）當1=3 時，=0，即在均勻壓力下無剪應力。在三維應力狀態(tài)中，若1=2=3 ，稱為靜水壓力，它只能引起物體體積的變化，而不改變物體的形狀。變形與應變 物體受到應力作用，內(nèi)部質(zhì)點發(fā)生位移，使得物體發(fā)生形狀或體積改變，稱之為變形。變形用應變度量，即指在應力作用下物體形狀和大小的改變量。物體形狀的改變稱為形變或畸變，體積的變化稱為體變，體變可以是體積增加（正值）或減?。ㄘ撝担?。均勻應變與非均勻應變 如果（物體內(nèi)）變形前形狀與方向相似的兩部分在變形后仍然保持其相似性，這種應變稱為均勻應變；否則稱為非

24、均勻應變。均勻應變的特點是，變形前的直線變形后仍為直線；變形前的平行線變形后仍是平行線。均勻應變的典型實例是桿狀物體的均勻拉伸或收縮。在這種變形體中的一個圓，就會變成一個橢圓，稱為應變橢圓。在三維變形中的圓球就變成橢球，稱為應變橢球體。物體內(nèi)一點上應變橢球的三個主軸方向稱為應變主軸（X，Y和Z），在變形作用過程中它們保持相互垂直。應變橢球體內(nèi)的主平面叫做應變主平面。在非均勻應變中，直線經(jīng)變形后變成曲線或折線；平行的直線失去其平行性。物體內(nèi)的圓或圓球體變形后將不變成橢球或橢球體。如果物體內(nèi)各點間的應變特點是逐漸變化的，稱為連續(xù)變形，否則稱為不連續(xù)變形。自然界的變形過程，非均勻應變是普遍現(xiàn)象。對于

25、連續(xù)的非均勻應變，可以考慮將變形物體分割成無數(shù)個無限小單元體，那么每個無限小單元體內(nèi)的應變就可以視為均勻應變均勻應變的幾種基本類型（Hobbs等，1976）包括：1、軸對稱伸長：在一個主方向上伸長，在其它所有方向上縮短，且縮短量相等。應變橢球為一長橢球；2、軸對稱縮短：在一個主方向上縮短，在其它所有方向上伸長，且伸長量相等。應變橢球為一扁橢球；3、平面應變：應變橢球的三個主軸互不相等，其中中間主應變軸與初始長度相等，縮短和伸長分別發(fā)生在其它兩個主軸方向上；4、一般應變：應變橢球的三個主軸互不相等，且各軸都與其初始值不等；5、純剪應變與單剪應變：純剪應變中變形前與應變橢球主軸平行的直線在變形后仍

26、保持其平行性；單剪應變中平行于剪切面方向上的平面在變形前后保持其平行性，單剪變形是一種等體積變形。 應變的度量與表示 理論上的應變量主要用線應變與剪應變表示，但實際中的應變度量情況遠比理論分析復雜，因而近年來針對不同的變形體與不同的目的。發(fā)展了多種不同的應變度量與表示方法（1） 線應變 變形前、后物體內(nèi)質(zhì)點間線段長度的變化稱之為線應變（）： =（L 1-L 0 ）/ L 0 （2-1-8）式中L 0 和L 1 分別為變形前、后線段的長度，伸長為正值。另一種常用的線應變度量為平方長度比= （L 1 / L 0）2=（1+ ）2 （2-1-9）（2）剪應變 剪應變用來測量直線間夾角的變化。變形前互

27、相垂直的兩條直線變形后夾角發(fā)生變化，其正切稱為剪應變。 =tg （2-1-10） 在地質(zhì)學中順時針角度變化為正應變，反之為負。（3）均勻應變的弗林（Flinn）圖解巖石中原始分布較均勻的近等軸狀或不規(guī)則礦物顆粒或礦物集合體，如花崗質(zhì)巖石中的石英，遭受剪切變形后形態(tài)會發(fā)生改變。其畸變程度反映了應變的強弱。通過測量畸變后應變橢球體主軸，可以求出應變量大小并判斷應變型式。具體做法是，在變形巖石中選出合適的切面，即包括應變橢球主軸面的切面，切制成光片或薄片，然后分別測量出 X、 Y、 Z應變主軸，并分別求出：axy=（ l十x）（1十y） （2-1-11）和 b=yz（ l十y）（ l十z） （2-1

28、-12）并以 a、 b為座標作圖。不同形狀的應變橢球用 K值來區(qū)別，K （a-1）/（b-1） （2-1-13）或用統(tǒng)計的方法（如Robin法）求出軸率K： （2-1-14） ci式中 ai和ci分別為與應變軸平行的變形體的長短軸， n為所測量數(shù)目。各種應變狀態(tài)可以描述如下：（a）軸對稱延長： k（b）拉伸應變（長橢球）；1k（c）平面應變（體積不變）： k l（d）壓扁應變（扁橢球）；0kl（e）軸對稱壓扁； K 0圖2-1-4應變橢球體的圖示Flinn圖解 Fig. 2-1-4 Flinn diagram for homogeneous strain 這種方式，只用參數(shù) K值應能描述應變橢

29、球的形態(tài)，通過 K值是大于 1或小于1，就能直接區(qū)分出是拉伸應變還是壓扁應變。 圖2-1-4a是假定體積不變而編制的，由于變形作用過程中體積變化0時， K l的直線才唯一通過原點。當 0時（圖2-1-4b），則有 l十（l十x）/（l十z） ab （因為 K1時應變橢球體的（l十y） l），所以：a b（ l十）a用 K（a-l）（b-l）值描述不同的應變橢球體；b如果體積不是恒量，則以線 a b（ 1十）劃分收縮應變區(qū)與壓扁應扁區(qū)。圖中實線表示體積縮小20的效應。因此，對于一個體積變化來說：直線 a b（ l十）代表平面應變或收縮應變區(qū)和壓扁應變區(qū)的分界線（圖2-1-4b）。巖石流變學 前面

30、分別考慮了應力和應變問題。我們知道，應變的出現(xiàn)與應力的作用密切相關(guān)，或簡言之，應變是應力的函數(shù)。流變學理論討論的就是這種函數(shù)關(guān)系。應力與應變之間最簡單的流變學關(guān)系類似于彈簧的變形行為：一個正應力施加在變形物體上，導致物體發(fā)生伸長或縮短（正或負值），與成正比，遵循虎克定律：x= Ex （2-1-15）其中E為比例常量，這種具有正比關(guān)系、瞬間性和可逆性的變形稱為彈性變形。如果考慮到變形物體的體積變化，有：=KVVy （2-1-16）其中的K為總模量。剪切應力施加在變形物體上，將會引起物體發(fā)生形態(tài)變化，應力與應變之間具有下列關(guān)系：=f（） （2-1-17）對于彈性應變而言，有：=G （2-1-18）

31、其中G為一比例系數(shù)，稱為剪切模量。圖 2-1-5巖石變形的應力-應變曲線 Fig. 2-1-5 Stress-strain curve for the deformation of rocks -比例極限；y -彈性極限；-屈服極限；B-強度極限由此可見，對于一個理想的彈性體，應力與應變之間是線性比例關(guān)系（圖2-1-5）。彈性變形實際上只是物體變形早期階段的瞬間狀態(tài)，隨著應力的進一步作用，變形將持續(xù)進行，當應力值達到某一值后，線性比例關(guān)系即已消失，但此時的變形仍保持其可逆性，此應力值稱為比例極限。但當應力值大于y時應力與應變之間不僅不具有線性關(guān)系，變形的可逆性亦完全消失，y值稱為彈性極限。當應

32、力值超過彈性極限時，巖石具有韌性，巖石中發(fā)生的永久變形稱為塑性變形。隨著巖石受到應力的逐漸加強，達到某一應力值后，在不增加應力的情況下應變也持續(xù)發(fā)展，說明此時巖石抵抗變形的能力變?nèi)?。應力值稱為屈服極限。 受應力作用的巖石所承受的彈性變形或塑性變形是有一定限度的。在一定的條件下（指常溫、常壓條件），當應力達到或超過某一應力值時B，巖石內(nèi)部的結(jié)合力遭到破壞，就會發(fā)生斷裂變形而失去其連續(xù)性。B值稱為巖石的強度極限或破裂極限。巖石的強度（在一定條件下抵抗施加應力的能力）并非定值，它受很多因素制約。首先，巖石的成分與結(jié)構(gòu)、孔隙度等是最基本的內(nèi)在因素。以巖石成分為例，從表2-1-1中明顯看出不同成分巖石之

33、間的強度差別。溫度和圍壓是影響巖石強度的重要外在因素。溫度升高使巖石強度降低，而增大圍壓卻明顯增大了巖石的強度。不過，兩種因素同時導致巖石的韌性增強或減弱。因而，巖石在地表一般表現(xiàn)為脆性，而向地下，隨著溫度和圍壓的增加逐漸會發(fā)生向韌性的轉(zhuǎn)變。孔隙流體對巖石強度的影響從表2-1-2中也是顯而易見的。究其原因主要表現(xiàn)為三個方面。一方面，孔隙流體的存在可以促進巖石中礦物組成的溶解和遷移，另一方面，流體相的存在可以引起變形晶體的水解弱化（Griggs，1974；1976），從而促進巖石的塑性變形，再者，孔隙流體的存在產(chǎn)生了一種孔隙壓力，它與巖石所處環(huán)境的圍壓方向相反，因而促進圍壓的效應減弱，結(jié)果導致巖

34、石的強度降低。 表2-1-1 幾種巖石在干、濕條件下的抗壓強度 Table 2-1-1 Compressive strengths of several rocks under dry and wet conditions 巖石名稱干燥狀態(tài)（Mpa）潮濕狀態(tài)（Mpa） 花崗巖193-213162-170 閃長巖123108 煌斑巖183143 石灰?guī)r150118.5 礫巖85.654.8 砂巖87.1 53.1 頁巖52.220.4時間因素是影響巖石力學性質(zhì)（強度）的重要因素，尤其在地質(zhì)條件下，時間計年以百萬年為單位，它對于自然條件下巖石變形的意義就更應該值得注意。時間因素對于巖石變形的影響主

35、要表現(xiàn)為三個方面： 應變速率的效應?？焖偈┝δ芴岣邘r石的應變速率，提高巖石的強度，使巖石發(fā)生脆性變形。常時間緩慢施力，會使脆性物質(zhì)破壞所需應力值明顯減小，甚至發(fā)生韌性變形；重復施力的作用。使巖石多次重復受力，雖然作用力不大，也能使巖石破裂，且破裂時的巖石強度值降低；蠕變與松馳。蠕變是在應力不增加的情況下，隨著時間的增長變形繼續(xù)緩慢增加的現(xiàn)象；松弛指當應變保持恒定時，隨時間的增長應力逐漸減小的現(xiàn)象。這兩種現(xiàn)象的存在都說明長時間緩慢變形會降低巖石的強度。 另外，其它一些因素，如作用力的方式、方向等對巖石的強度都有重要的影響。它們的綜合作用使得自然界的巖石變形具有很大的復雜性。巖石破裂方式與破裂理論

36、 巖石中的破裂有兩種類型：張裂和剪裂。張裂的位移方向垂直于破裂面，張裂面一般垂直于最小主應力方向。剪裂的相對位移平行于破裂面，破裂面一般與最大主應力方向的夾角小于45°。在圍壓很小的情況下，巖石表現(xiàn)為脆性，以剪裂形式破壞，在壓縮實驗中，以軸向劈理為特征。除了圍壓極低的情況外，剪裂是三軸壓縮試驗中宏觀脆性破壞的主要形式。在超過某一稍高的圍壓極限值的三軸拉伸實驗中，宏觀脆性破壞也是剪裂占優(yōu)勢，但是，剪裂面與最大主壓應力的夾角通常在20°-30°之間，并且隨著圍壓的增加而稍有增大。當圍壓增大使巖石變形達到脆-韌性過渡時，其剪切破壞往往會形成一個由相當多微裂組成的強烈變形

37、帶 ，而不形成單一的分劃性剪裂，而且試驗以后，樣品不一定立即分裂開。剪裂面與最大主應力軸方向的夾角稱為剪裂角（）。一般剪裂面常呈兩組共軛出現(xiàn)，包含最大主應力軸的兩個共軛剪裂面的夾角稱為共軛剪裂角（圖2-1-6）。從應力分析可以知道，最大剪應力作用面位于1 和3軸之間的平分面上，與它們呈45°角，猶如剪切破裂最可能會沿這些面發(fā)生。但實際上并非如此，巖石剪裂角常小于45°。不同學者提出了許多剪切破裂理論和準則，以此來分析和研究破裂的形成。1）庫侖剪切破裂準則 庫侖認為巖石抵抗剪切破壞的能力不僅同作用在截面上的剪應力有關(guān)，而且還與作用于該截面上的正應力有關(guān)。設(shè)發(fā)生剪切的臨界剪應力

38、為 ，可以表示為；=0+n （2-1-20）  圖2-1-6主應力與破裂面方位關(guān)系（據(jù)朱志澄、宋鴻林，1990） Fig. 2-1-6 Relationship between principal stresses and orientation of fractures (from Zhu & Song, 1990)圖2-1-7 剪切破裂時的莫爾圓圖解（據(jù)朱志澄、宋鴻林，1990） Fig. 2-1-7 The Mohrs diagram for shear fractures (from Zhu & Song, 1990) 式中n 為作用于該剪切面上的正應力，0

39、為n等于零時的巖石抗剪強度，也稱為巖石的內(nèi)聚力，對于一種巖石而言是一個常數(shù)。為內(nèi)摩擦系數(shù)，由普通的滑動類推：=，是材料的內(nèi)摩擦角，所以庫侖破裂準則可以改寫為：=0+n （2-1-21）在莫爾應力圓圖解中（圖2-1-7），（2-1-21）式為兩條與巖石破裂時的極限應力圓相切的兩條直線，稱剪切破裂線，兩個切點代表了共軛剪裂面的方位和應力狀態(tài)。由圖2-1-7可知，巖石發(fā)生破裂時，剪裂面與最大主應力1的夾角為。2=90°- =45°-/2 （2-1-22）由此可見，剪裂角的大小取決于巖石變形時內(nèi)摩擦角的大小。實驗表明，許多巖石的剪裂角在30°左右。圖2-1-8 不同圍壓下

40、的莫爾包絡線（據(jù)Hills，1972） Fig. 2-1-8 The Mohr envelopes at confining pressures (from Hills, 1972) 2莫爾剪切破裂準則莫爾根據(jù)巖石力學實驗的結(jié)果。對庫侖準則提出了修正。他認為材料的內(nèi)摩擦角不是常數(shù)，而是隨圍壓的變化而變化。其破裂線的方程一般表達式為：n=f（n） （2-1-23）這是一條由一系列實驗得出的曲線，它包括了同一種巖石在不同圍壓下破裂時的極限應力圓，這一曲線稱為莫爾包絡線（圖2-1-8）。從上圖中可以看出，砂巖的莫爾包絡線接近于直線，角大約為45°，所以剪裂角在23°左右。頁巖的莫

41、爾包絡線為曲線，角隨圍壓的增加而變小，當圍壓足夠大時，剪裂角接近45°。3格里菲斯破裂準則庫侖和莫爾準則都是通過巖石力學實驗得出的經(jīng)驗公式，它們不能對引起破壞的機制作出令人滿意的物理學解釋。格里菲斯（1920）提出了另一種巖石破壞理論。他發(fā)現(xiàn)材料的實際破裂強度遠遠小于根據(jù)分子結(jié)構(gòu)理論計算出的材料粘結(jié)強度，達幾個數(shù)量級。他認為這是由于材料中存在許多隨機分布的微裂隙末端附近應力強烈集中。當裂隙端部的拉應力達到該點的抗拉強度時，微裂隙開始發(fā)生擴展、聯(lián)結(jié)，最后導致材料的破壞?，F(xiàn)代超微觀測技術(shù)的應用，已證實了這種微裂隙的普遍存在及其在材料破壞中的作用。在二維情況將微裂隙看作是扁平的橢圓形裂隙，

42、可以推導出平面格里菲斯破裂準則：當1<-33時 3=To （2-1-24）當1>-33時（1 -3）2 -8To（1 +3）=0 或 （2-1-25） n2=4 To（To +n） （2-1-26） 式中To為單軸抗張強度的數(shù)值，分別為剪裂面上的剪應力和正應力。（2-1-24）式為張裂的準則，（2-1-26）式在莫爾圓圖解中是一條拋物線型的莫爾包絡線（圖2-1-6），與實驗得出的曲線十分近似。從（2-1-26）式可知，在單軸壓縮情況下，1 =c（抗壓強度），3=0，則c =8 To。但在室溫常壓下巖石的抗壓強度往往是抗張強度的10-50倍。為此，麥克林托克與華西（1962）又假定微

43、觀裂隙在受壓方向上的閉合，將產(chǎn)生一定的摩擦力而影響微裂隙的擴展。從而提出修正的平面格里菲斯破裂準則，其莫爾包絡線為：圖2-1-9 平面格里菲斯破裂準則的莫爾包絡線和修正的格里菲斯準則的包絡線（虛線） Fig. 2-1-9 The Mohrs envelopes for Griffith criteria and revised Griffith Criteria (dashed line) n=n+2 To （2-1-27）雖然格里菲斯準則及其修正的準則初步描述了關(guān)于破裂的真實物理模式，但它們與巖石力學實驗觀測到的結(jié)果仍有些明顯的不一致，如所預計的單軸抗壓強度與抗張強度之比都過低，預計的莫爾包

44、絡線斜率也與實際的斜率不嚴格一致。盡管如此，它們?nèi)允悄壳皯糜跇?gòu)造地質(zhì)學、巖石力學方面比較符合實際的準則，而被廣泛采用。巖石的流動與流動機制 自然界千姿百態(tài)的地質(zhì)構(gòu)造，它們的形成是通過巖石變形完成的。雖然不同地質(zhì)構(gòu)造的規(guī)模差別可以很大，大到全球規(guī)模、區(qū)域規(guī)模、露頭規(guī)模甚至手標本或顯微規(guī)模，但它們都是由顆粒尺度（或規(guī)模）上巖石結(jié)構(gòu)的調(diào)整與流動實現(xiàn)的。巖石結(jié)構(gòu)調(diào)整與流動的基本過程稱為流動機制。如前已述，巖石的力學表現(xiàn)及其變形行為是受很多因素制約的，巖石流動機制的變化也同樣受這些因素的影響。在影響巖石流動機制的各種因素中，隨著由地殼淺部向深部溫度和圍壓的逐漸增加具有最重要的意義。為此，在地殼剖面的不

45、同深度上，巖石變形通過不同的機制完成。其中主要包括碎裂流動、壓溶作用、晶質(zhì)塑性和顆粒邊界滑移。碎裂流動 碎裂流動是相對低溫條件下的一種典型巖石變形機制。巖石的破裂、巖石碎塊（角礫）的旋轉(zhuǎn)與位移是這種變形機制的基本過程。在碎裂流動作用過程中，巖石破裂或較大礫徑角礫的旋轉(zhuǎn)、位移過程產(chǎn)生的空隙與巖石結(jié)構(gòu)的不協(xié)和性由較小礫徑的角礫或熱液充填的脈體物質(zhì)協(xié)調(diào)。碎裂流動形成的典型構(gòu)造巖包括斷層泥、碎裂巖和斷層角礫巖。碎裂流動常常出現(xiàn)在低溫、高應變速率和高流體壓力條件下（Passchier和Trouw，1996），主要具有以下特點：1）角礫礫徑變化大；2）角礫可以為復成分角礫、或是由單晶構(gòu)成，但更多情況下由多

46、晶集合體構(gòu)成；3）角礫呈棱角狀、具有平直的邊界；4）角礫無一定的顆粒形態(tài)優(yōu)選。5）角礫內(nèi)的礦物顆粒含有很多纏結(jié)位錯亞結(jié)構(gòu)。壓溶作用 由于粒間孔隙流體的存在，變形巖石內(nèi)的顆粒在應力作用下出現(xiàn)溶解和物質(zhì)遷移過程。沿顆粒面向壓應力一側(cè)顆粒邊界溶解，溶解物質(zhì)在流體內(nèi)擴散、遷移并于低壓應力一側(cè)沉淀。物質(zhì)擴散遷移過程主要受應力作用梯度引起的化學勢梯度制約。沉淀的新生礦物顆?？梢耘c被溶解礦物成分一致或不一致。壓溶作用形成的典型結(jié)構(gòu)型式包括縫合線、截切顆粒（如礦物顆粒、化石或鮞粒等）。當巖石由溶解度不同的顆粒組成時，壓溶作用表現(xiàn)得最為清楚。壓溶作用在成巖過程或低溫變形過程中非常發(fā)育。晶質(zhì)塑性 巖石變形通過晶體

47、內(nèi)部晶格結(jié)構(gòu)調(diào)整或晶內(nèi)變形來實現(xiàn)，晶內(nèi)變形通過位錯的運動與增殖過程完成（詳見第二章第七節(jié)）。晶質(zhì)塑性變形過程包括位錯滑移、位錯攀移、動態(tài)恢復與動態(tài)重結(jié)晶作用過程。位錯滑移指具有一定結(jié)晶學方向的位錯沿著特殊晶面和晶軸方向移動（包括沿任意結(jié)晶學方向的位錯平移和沿特定結(jié)晶學方向的雙晶滑移）。位錯沿著垂直于滑移面方向上的運動稱為位錯攀移。位錯滑移與位錯攀移同時發(fā)生的綜合作用過程為位錯蠕變。受應變礦物晶體內(nèi)部的位錯，通過位錯蠕變等過程排列、組合，總體趨勢向著使晶體具有低內(nèi)能結(jié)構(gòu)發(fā)展，產(chǎn)生晶內(nèi)位錯的低能構(gòu)形，這種過程稱為動態(tài)恢復作用。隨著動態(tài)恢復作用發(fā)展，晶內(nèi)位錯逐漸消失，位錯密度減小并伴隨出現(xiàn)與原變形晶

48、體結(jié)晶方位有顯著差異的新晶體顆粒，稱為動態(tài)重結(jié)晶作用。 晶質(zhì)塑性是一種溫度和壓力比較高的條件下出現(xiàn)的巖石韌性變形機制，是地殼中、深部層次巖石變形的基本過程。受晶質(zhì)塑性變形的巖石，具有特殊的變形構(gòu)造與微構(gòu)造組合，并形成典型構(gòu)造巖-糜棱狀巖石（詳見第二章第七節(jié)）。顆粒邊界滑移與巖石的超塑性 巖石可以獲得很高的應變而不發(fā)育形態(tài)或晶格優(yōu)選組構(gòu)。巖石的這種特點稱為超塑性，顆粒邊界滑移（而非晶內(nèi)變形）是超塑性變形的主導變形機制。巖石的超塑性出現(xiàn)在某些特殊條件下，包括極細粒巖石結(jié)構(gòu)、相對高溫條件（T/Tm>0.5, Tm為變形礦物的熔點溫度）、較低的應力和應變速率。超塑性在許多地殼中深層次的韌性剪切帶

49、的發(fā)育中扮演了重要的角色，顆粒邊界滑移是糜棱巖形成與演化過程的一種重要機制。第二節(jié)、巖石的成層性與層狀構(gòu)造成層性是沉積巖、火山巖和變質(zhì)巖共有的特點。當然，在不同成因類型的巖石中，巖石成層性的組成、結(jié)構(gòu)與成因有著顯著的差異。對于沉積巖與火山巖的成層性，一般認為是巖石沉積、成巖過程中產(chǎn)生的主要構(gòu)造型式，稱之為原生構(gòu)造；而變質(zhì)巖的成層性，不僅與原巖的成層性（變質(zhì)沉積巖和變質(zhì)火山巖）有關(guān)，而且常常與后期變形-變質(zhì)作用具有密切的成因聯(lián)系。這種成層性及相關(guān)的構(gòu)造型式稱為次生構(gòu)造。即使不同類型巖石中的成層性具有很大差別，但是它們的幾何表示卻一致，與本章第四節(jié)將要討論的斷層與節(jié)理構(gòu)造等都可以用幾何學中的平面表

50、示。本章主要討論沉積巖的成層性，關(guān)于火山巖和變質(zhì)巖的成層性及其構(gòu)造特點將分別在本章第五節(jié)、第六節(jié)討論。一、巖石的成層性與原生構(gòu)造 沉積巖是地殼巖石成層性表現(xiàn)最為特征的巖石類型，它主要由巖石層理與層面的存在表現(xiàn)出來層面是限定巖性層的上、下界面，下界面稱為底面，形成在先，上界面稱為頂面，形成在后。沉積巖層的原生構(gòu)造主要包括層理構(gòu)造、層面構(gòu)造和生物遺跡等。層理構(gòu)造是沉積巖中最常見的原生構(gòu)造，它是通過巖石成分、結(jié)構(gòu)、構(gòu)造和顏色在剖面上的突然變化或漸變所顯示出來的一種成層性構(gòu)造。層面構(gòu)造指在層面上出現(xiàn)的一些同沉積構(gòu)造現(xiàn)象，其中包括波痕、泥裂和雨痕等。 按照層理的形態(tài)，可以將層理構(gòu)造分為：平行層理（平行狀

51、）、波狀層理（波浪狀）和斜層理或交錯層理（與層面斜交）。對于層理的識別，巖石成分、結(jié)構(gòu)和構(gòu)造的變化以及巖層層面上原生構(gòu)造的存在（波痕、底面印模等）都是最直接的標志。巖石化學成分與地球化學示蹤計的變化在某些條件下也具有重要意義。二、利用層理構(gòu)造和層面構(gòu)造確定巖層的頂面和底面 正確地鑒別層理構(gòu)造和層面構(gòu)造是地質(zhì)構(gòu)造研究的基礎(chǔ)，也是恢復和研究區(qū)域構(gòu)造格架所必須的，尤其在化石缺少的巖層內(nèi)，層理構(gòu)造和層面構(gòu)造的意義就更加顯著。它們可以用來鑒別巖層頂面和底面，或判斷巖層的新老順序。最主要的層理構(gòu)造和層面構(gòu)造包括斜層理、粒級層理、波痕、泥裂、雨痕以及印模和沖刷痕跡等。圖2-2-1 利用斜層理確定巖層頂、底面

52、 （據(jù)Billings，1972） Fig. 2-2-1 Cross-bedding and younging direction (from Billings, 1972) A-頂面在左邊正常層序；B-巖層直立，頂面在右邊；C-頂面在右邊，巖層倒轉(zhuǎn)斜層理 沉積巖層的微細層與層系界面（或主層面）相交表現(xiàn)出的一種構(gòu)造（圖2-2-1）。斜層理在水成和風成的碎屑沉積中都可形成。斜層理的表現(xiàn)形式較多，如單向斜層理和交錯層理等。利用斜層理中的細層和層系界面的關(guān)系可以確定巖層的頂面和底面。在斜層理中，細層撒開一端指向巖層的頂面，收斂一端指向巖層的底面。圖2-2-2 粒級層理（據(jù)Dennis, 1987）

53、Fig.2-2-2 Graded bedding (from Dennis, 1987)  粒級層理或遞變層理 組成巖層的碎屑顆粒在巖層垂直方向上顆粒粒度呈韻律變化。正常粒級層理從底面到頂面的粒度由粗漸細，根據(jù)這種變化規(guī)律確定頂面和底面（圖2-2-2）。粒級層理普遍出現(xiàn)在各種類型的沉積巖和火山沉積巖中，如砂巖、碎屑灰?guī)r、凝灰?guī)r等。其中以砂巖的粒級層理最清晰。波痕 波浪沖擊在巖層面上保留下來的波狀形態(tài)。常見兩種基本類型：流動波痕和浪成波痕。流動波痕在橫剖面中是不對稱型的，而浪成波痕是對稱型的（圖2-2-3）。后者由尖棱狀波峰和圓弧狀波谷組成，用它能夠確定巖層頂、底面，波峰指向頂面，波谷

54、指向底面。圖2-2-3 對稱型浪成波痕 Fig. 2-2-3 Symetrical ripple marks 泥裂 或干裂 粘土巖、泥質(zhì)粉沙巖、泥灰?guī)r等細粒沉積物露出水面并經(jīng)灼曬干而發(fā)生收縮和裂開形成與層面垂直的裂隙，裂隙組合呈多邊形狀。泥裂及其中的充填物一般上寬下窄，可用以判定巖層的頂面和底面。泥裂變窄的尖端指向巖層底面，開口端指向頂面。雨痕、冰雹印痕 雨點或冰雹顆粒落在松軟的泥質(zhì)沉積物上，沖擊出近圓形的凹坑，后被沉積物充填并呈半圓形突起。根據(jù)雨痕和冰雹印痕所保存的凹坑和半圓形突起可以確定巖層的頂面和底面。古生物化石保存 古動物和古植物的生長狀態(tài)及其死亡后在巖層中的保存狀態(tài)具有一定的規(guī)律。例

55、如疊層石由一些圓錐形或圓拱形的薄層疊置而成，圓錐形或圓拱形在橫剖面上向上指向巖層的頂面（圖2-2-4）。圖2-2-4 疊層石的生長方向（據(jù)孫德育等，1986） Fig. 2-2-4 The growth direction of stromatolites（from Sun, 1986） 瓣鰓類和腕足類化石的外殼，在水流中最穩(wěn)定的保存狀態(tài)是凸出外殼朝上?？梢愿鶕?jù)保存完好的化石凸面朝上為頂面的這種規(guī)律判定巖層頂面和底面。古植物的根須是向下生長的，所以根據(jù)古植物化石根須分布狀態(tài)也可以鑒定巖層的頂面和底面。三、巖石成層性的幾何學表示（產(chǎn)狀） 巖石的成層性（層理），在幾何學上可以稱其為平面。因此，可以用一定的幾何方位或幾何形態(tài)表示。