激光器的振蕩模式講解doc資料

1、激光器的振蕩模式講解均勻加寬激光器中建立穩(wěn)態(tài)振蕩過程中的模競爭 結論：在均勻加寬激光器中，幾個滿足閾值在均勻加寬激光器中，幾個滿足閾值條件的縱模在振蕩過程中互相競爭，結果總條件的縱模在振蕩過程中互相競爭，結果總是靠近中心頻率是靠近中心頻率 0的一個縱模得勝，形成穩(wěn)的一個縱模得勝，形成穩(wěn)定振蕩，其它縱模都被抑制而熄滅。定振蕩，其它縱模都被抑制而熄滅。理想情理想情況下，均勻加寬穩(wěn)態(tài)激光器的輸出應是單縱況下，均勻加寬穩(wěn)態(tài)激光器的輸出應是單縱模的，其頻率總是落在譜線中心附近。模的，其頻率總是落在譜線中心附近。(The ideal homogeneously broadened laser can os

2、cillate only at a single frequency.) 頻率為的縱模在腔內形成穩(wěn)定振蕩時，腔內形成一個駐波場駐波場，波腹處光強最大波腹處光強最大，波節(jié)處光強最小，使軸向各點的反轉集居數(shù)密度和增益系數(shù)不同，波腹處增益系數(shù)（反轉集波腹處增益系數(shù)（反轉集居數(shù)密度）最小居數(shù)密度）最小，波節(jié)處增益系數(shù)（反轉集居數(shù)密度）最大，這種現(xiàn)象稱為增益的空間增益的空間燒孔效應燒孔效應 (spatial hole burning)。2 空間燒孔引起多模振蕩空間燒孔引起多模振蕩q模腔內光強分布只有q模存在時的反轉集居數(shù)密度的分布q模腔內光強分布圖 由于軸向空間燒孔效應，不同縱?？梢允褂糜捎谳S向空間燒孔

3、效應，不同縱?？梢允褂貌煌臻g的激活粒子而同時產(chǎn)生振蕩，這一不同空間的激活粒子而同時產(chǎn)生振蕩，這一現(xiàn)象稱為現(xiàn)象稱為縱模的空間競爭縱模的空間競爭。 如果激活粒子的空間轉移很迅速，空間燒孔便無法形成。 氣體工作物質中，粒子作無規(guī)則熱運動，迅氣體工作物質中，粒子作無規(guī)則熱運動，迅速的熱運動消除了空間燒孔，速的熱運動消除了空間燒孔，以均勻加寬為以均勻加寬為主的高氣壓激光器可獲得單縱模振蕩主的高氣壓激光器可獲得單縱模振蕩。 固體工作物質中，激活粒子被束縛在晶格上，借助粒子和晶格的能量交換形成激發(fā)態(tài)粒子的空間轉移，激發(fā)態(tài)粒子在空間轉移半個波長所需的時間遠遠大于激光形成所需的時間，所以空間燒孔不能消除。以均

4、勻加寬為主的以均勻加寬為主的固體激光器一般為多固體激光器一般為多縱模振蕩縱模振蕩。怎樣消除？采用含光隔離器的環(huán)形行波腔含光隔離器的環(huán)形行波腔 由于橫截面上光場分布的不均勻性，存在橫由于橫截面上光場分布的不均勻性，存在橫向的空間燒孔。不同橫模的光場分布不同，向的空間燒孔。不同橫模的光場分布不同，它們分別使用不同空間的激活粒子，當光強它們分別使用不同空間的激活粒子，當光強足夠強時，可形成多橫模振蕩。足夠強時，可形成多橫模振蕩。（二）非均勻加寬激光器的多縱模振蕩（二）非均勻加寬激光器的多縱模振蕩 由于某一縱模光強的增加，并不會使整個由于某一縱模光強的增加，并不會使整個增益曲線均勻下降，而只是在增益曲

5、線上增益曲線均勻下降，而只是在增益曲線上造成對稱的兩個燒孔，只要縱模間隔足夠造成對稱的兩個燒孔，只要縱模間隔足夠大，各縱?；旧匣ゲ魂P心，所有小信號大，各縱?；旧匣ゲ魂P心，所有小信號增益系數(shù)大于增益系數(shù)大于gt的縱模都能穩(wěn)定振蕩。的縱模都能穩(wěn)定振蕩。 在非均勻加寬激光器中也存在模競爭現(xiàn)象。 當q=0時， q-1及q+1模形成的兩個燒孔重合，它們共用同一種表觀中心頻率的激活粒子，存在模競爭，輸出功率有無規(guī)起伏。 當相鄰縱模所形成的燒孔重疊時，當相鄰縱模所形成的燒孔重疊時， 相鄰縱模相鄰縱模因共用一部分激活粒子而相互競爭。因共用一部分激活粒子而相互競爭。 什么情況下燒孔重疊？HsII112qcLqq=?，=?均勻加寬激光器均勻加寬激光器1、增益曲線均勻飽和引起模式競爭，導致增益曲線均勻飽和引起模式競爭，導致 理想情況下，輸出應是單縱模的理想情況下，輸出應是單縱模的2、增益的、增益的空間燒孔引起空間燒孔引起縱模的空間競爭導致縱模的空間競爭導致多模振蕩（氣體、固體？）多模振蕩（氣體、固體？）小結：非均勻加寬激光器非均勻加寬激光器一般多縱模振蕩，也存在一般多縱模振蕩，也存在模式競爭（燒孔