第4章 恒定電流的磁場(chǎng)教材

1、第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 磁場(chǎng)恒定磁場(chǎng)（Magnetostatics)實(shí)驗(yàn)表明：運(yùn)動(dòng)電荷或電流電流恒定不隨時(shí)間變化對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷或電流有力的作用第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.1 真空中恒定磁場(chǎng)的基本方程真空中恒定磁場(chǎng)的基本方程*4.2 磁介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程磁介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程*4.3 恒定磁場(chǎng)的邊界條件恒定磁場(chǎng)的邊界條件*4.4 自感和互感自感和互感* 第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.1 真空中恒定磁場(chǎng)的基本方程真空中恒定磁場(chǎng)的基本方程 主要內(nèi)容：主要內(nèi)容：l 磁磁 通通(量量)密度密度l 磁通密度的散度和磁通連續(xù)性原理磁通密度的散度和磁通連續(xù)性原理l 磁場(chǎng)強(qiáng)度和安

2、培環(huán)路定律磁場(chǎng)強(qiáng)度和安培環(huán)路定律第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.1.1 磁磁 通通(量量)密度密度 圖圖 4-1 兩電流回路間的相互作用力兩電流回路間的相互作用力R1dl2dl1r2r 設(shè)真空中載有兩個(gè)載有設(shè)真空中載有兩個(gè)載有線電流線電流 回路回路C1、C2,電流電流I1dl1和和I2dl2分別為分別為C1、C2回路上的電流元，如圖示?；芈飞系碾娏髟鐖D示。則電流回路則電流回路C1對(duì)對(duì)C2 作用力作用力F12為為第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 1820年, 法國(guó)物理學(xué)家安培從實(shí)驗(yàn)中總結(jié)出電流回路之間的相互作用力的規(guī)律。) 114()(42112201221 RaldIldIFRCC安培力定律(Amper

3、es force Law )12rrRRRaR第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 故定義： 1211014CRRaldIB31102212124RRldIuldIFCC 用場(chǎng)的觀點(diǎn)解釋安培力定律：電流回路之間的相互作用力是通過(guò)磁場(chǎng)來(lái)傳遞的 。 故力 應(yīng)理解為第一個(gè)回路C1在空間產(chǎn)生磁場(chǎng)，第二個(gè)回路C2在這一磁場(chǎng)中受力，即12F線電流 其值只取決于電流回路C1的電流分布及源點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)的距離矢量R，而與電流回路C2無(wú)關(guān)。-磁通密度第四章 恒定電流的磁場(chǎng) )214(4)(20CRRalIdrB畢奧沙伐定律（ Biot - Savart Law ）表示載有恒定電流I的導(dǎo)線在場(chǎng)點(diǎn)(x,y,z)或r處所產(chǎn)生的磁通密度。

4、圖圖4-2 Q點(diǎn)電流元在點(diǎn)電流元在P點(diǎn)產(chǎn)生的場(chǎng)點(diǎn)產(chǎn)生的場(chǎng)rrRdlI0rr),(zyxQ),(zyxP 規(guī)定： r表示源點(diǎn)，r表示場(chǎng)點(diǎn)。如圖4-2示，故有右手螺旋法則。遵循和注：RaBld,第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 對(duì)體分布的電流)314() (4)(30dVRRrJrBV)414() (4)(30dSRRrJrBSS對(duì)面分布的電流 磁通密度B的單位 T（特斯拉，Tesla),或（wb/m2）。工程上，用高斯(Gaussion),1G=10-4T。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例4-1】一根長(zhǎng)為2l的直導(dǎo)線沿z軸放置，通過(guò)z方向的電流為I，求其在周?chē)a(chǎn)生的磁通密度。 解：如圖，由于導(dǎo)線圓柱對(duì)稱，采用

5、圓柱坐標(biāo)系，則源點(diǎn)的位置坐標(biāo)為(0,0,z),設(shè)場(chǎng)點(diǎn)的位置坐標(biāo)為P(,z)。則電流元 到場(chǎng)點(diǎn)的距離矢量zazzazrR)(zy0Idzzxll),(zPzaarR12圖4-3 載流導(dǎo)體產(chǎn)生的磁場(chǎng)zaIdzlId第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 故P點(diǎn)的磁通密度為302044RdzaIRaaIdzCRzCBddzzzR2csccot,csc由圖4-3 的幾何關(guān)系得)cos(cos4sin4210021IadaIB故如果導(dǎo)線無(wú)限長(zhǎng)，則 ，因此有21, 040IaB滿足右手螺旋第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.1.2 磁通密度的散度及磁通連續(xù)性原理磁通密度的散度及磁通連續(xù)性原理 1.磁通密度的散度)514() (4

6、)1() (4)314() (4)(0030dVRrJdVRrJdVRRrJrBVVV)614(0 B2)1(RaRR對(duì)場(chǎng)點(diǎn)作用0)()(rJAAA恒定電流產(chǎn)生的場(chǎng)是無(wú)散場(chǎng)或連續(xù)的場(chǎng)。0)(A-B的散度 恒等于零第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 磁矢位：)714(AB0)(A0 B 一個(gè)散度為零的矢量可用另一個(gè)矢量的旋度來(lái)表示。恒定磁場(chǎng)中，規(guī)定 - -庫(kù)侖規(guī)范0 A 當(dāng)矢量場(chǎng)的散度和旋度同時(shí)確定時(shí)，矢量場(chǎng)才唯一確定。)814() (40dVRrJAV-磁矢位)914() (40dSRrJASS)1014(40CRldIA解題技巧：磁矢位的方向與電流方向一致，故當(dāng)電流分布 已知，先求磁矢位，再求磁通密度。

7、第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例4-2】求半徑為a的微小電流環(huán)的磁矢位和磁通密度。 解：如圖4-4，因?yàn)閳A環(huán)及其磁場(chǎng)具有圓對(duì)稱性，采用球坐標(biāo)系，將待求場(chǎng)點(diǎn)P放在yz平面，不失普遍性。 電流環(huán)在P點(diǎn)產(chǎn)生的磁矢位為xyzlId0r)2,(rPrR圖4-4 電流圓環(huán)產(chǎn)生的磁場(chǎng)VRdlIA40其中，)cossin(daaaIadaIlIdyx22sinsin2raarrrR第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 球坐標(biāo)系直角坐標(biāo)系sin4sin4)cossin)(sinsin1 IaarIaadaararIaAxyx如果ra，則有)sinsin1 (11rarR 若令小電流環(huán)的面積為 的方向與電

8、流的方向呈右手螺旋關(guān)系。故小電流環(huán)的磁矢位為SSIpISpaSmm,2)1114(4sin420220raprIaaArm第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 磁偶極子： 比較式(4-1-12)和靜電場(chǎng)中電偶極子的電場(chǎng)表達(dá)式可知，二者之間具有對(duì)偶性。由此可知，一個(gè)微小的電流環(huán)路可以等效為一個(gè)磁偶極子。 為磁偶極矩。)1214()sincos2(430aarpABrm小電流環(huán)的磁通密度為SIpm 實(shí)驗(yàn)證實(shí)：一根微小的永久磁鐵周?chē)拇艌?chǎng)分布與微小電流環(huán)周?chē)拇艌?chǎng)分布是相同的。 即二者具有等效關(guān)系-對(duì)此如何解釋呢？永久的磁鐵兩端分別存在正磁荷和負(fù)磁荷，這種虛構(gòu)的磁荷帶電量為qm，相隔距離為d便形成一個(gè)磁偶極子，其

9、磁矩為pm=qmd,從而也一定等效于電流回路的磁矩pm=IS S。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 如果S為閉合曲面， 則 SSdB)1414(0SVdVBSdB 穿過(guò)任意閉合曲面的磁通量等于離開(kāi)此閉合面的磁通量，即磁通線永遠(yuǎn)是連續(xù)的。磁通連續(xù)性原理(或磁場(chǎng)中的高斯定律） 積分式2.磁通連續(xù)性原理通過(guò)任一曲面S上的磁通量(Magnetic Flux)為：)1314(SdBS散度定理第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 定義：自由空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度(Magnetic Intensity)H為 CIldH)1714(安培環(huán)路定律： 磁場(chǎng)強(qiáng)度沿任一閉合路徑的線積分等于閉合路徑所包圍的電流。4.1.3 磁場(chǎng)強(qiáng)度和安培環(huán)路定律磁場(chǎng)

10、強(qiáng)度和安培環(huán)路定律）（或151400HBBHSSSdJSdH)()1814(JH斯托克斯定理恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)是有旋的。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 小結(jié)：小結(jié)：1.恒定磁場(chǎng)的基本方程：SSdB0IldHC0 BJH 積分式微分式磁通連續(xù)性原理安培環(huán)路定律2.求磁通密度B有三種方法： 1）根據(jù)定義式； 2）先求磁矢位，再求磁通密度； 3) 由安培定律求解。微分式從磁場(chǎng)求電流分布；積分式從對(duì)稱分布的電流求出磁場(chǎng)。 第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例例4-3】一根的無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線載有電流I，試用安培定律求空間任一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁通密度。 解解:由對(duì)稱性，該電流產(chǎn)生的磁力線必然是同心圓，如圖4-6。沿每個(gè)圓的磁

11、場(chǎng)強(qiáng)度值是相同的，因此對(duì)任意半徑，有 IHdHldHC220因此，空間任一點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為 磁通密度為IH圖4-6 載流長(zhǎng)直導(dǎo)線的磁場(chǎng)aIH2aIB20第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例例4-4】無(wú)限長(zhǎng)同軸電纜內(nèi)導(dǎo)體半徑為a，外導(dǎo)體內(nèi)外半徑分別為b和c。電纜中有恒定電流I流過(guò)(內(nèi)導(dǎo)體上電流為I，外導(dǎo)體上電流為反方向的I)，求電纜內(nèi)外空間的磁場(chǎng)。的直導(dǎo)線，載有電流I，計(jì)算導(dǎo)體內(nèi)、外的磁感應(yīng)強(qiáng)度。設(shè)內(nèi)外導(dǎo)體間為空氣。 解解:如圖4-7，同軸電纜結(jié)構(gòu)對(duì)稱，磁場(chǎng)必然對(duì)稱。即在半徑為的圓柱上磁場(chǎng)只有方向且大小恒定，可用安培環(huán)路定律來(lái)計(jì)算。因此對(duì)任意半徑，有 abc圖4-7 同軸電纜的磁場(chǎng)IldHC第四章 恒定電

12、流的磁場(chǎng) IHdHldHC220在 a c的區(qū)域內(nèi)0220IIHdHldHC所以0, 0HH即即同軸電纜外的磁場(chǎng)為零。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例例1】半徑為a的無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線，載有電流I，計(jì)算導(dǎo)體內(nèi)、外的磁感應(yīng)強(qiáng)度。 解解:由對(duì)稱性，該電流產(chǎn)生的磁力線必然是同心圓，如圖4-6。沿每個(gè)圓的磁場(chǎng)強(qiáng)度值是相同的，因此對(duì)任意半徑，有 SCSdJHdHldH220在導(dǎo)線內(nèi)電流均勻分布， 導(dǎo)線外電流為零，則 02aIaJz a a IH圖4-8 載流長(zhǎng)直導(dǎo)線的磁場(chǎng)第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 當(dāng)ra時(shí)，包圍電流為I2/a2，所以22222aIHaIH當(dāng)ra時(shí)，積分回路包圍的電流為I，則有 故磁通密度為 rIaa

13、IaB22020 a a 22IHIH第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.1.4 矢矢 量量 泊松方程泊松方程ABAB000 A庫(kù)侖規(guī)范JA02磁矢位的泊松方程02 A拉普拉斯方程 在直角坐標(biāo)系下， 可以展開(kāi)為（了解）zz2yy2xx2JA;JA;JAJA2第四章 恒定電流的磁場(chǎng) VzzVyyVxxdVRJAdVRJAdVRJA4,4,4000與靜電場(chǎng)中泊松方程對(duì)比，可寫(xiě)出磁矢位的解：寫(xiě)成矢量形式：VdVRJA40若磁場(chǎng)由面電流產(chǎn)生時(shí)，SSdSRJA40線電流產(chǎn)生的磁矢位為 lRlIdA40第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 磁通的計(jì)算也可以通過(guò)磁矢位表示： )453()(SCSldASdASdB注：每個(gè)電流元產(chǎn)

14、生的磁矢位 與此元電流 ， ， 具有相同的方向。AVJdSdJslId 例例 4 - 5 （略）第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 螺線管的磁通密度：最大在螺線管線的中心。 抗磁體(Diamagnetic)：感受輕微推斥力的物質(zhì) 順磁體(Paramagnet)：受到輕微力量拉向中心的物質(zhì)- 鐵磁體(Ferromagnetic )：被磁力吸進(jìn)去的物質(zhì) -4.2 磁磁 介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程非磁性物質(zhì)-例所有的有機(jī)化合物和大部分無(wú)機(jī)化合物例金屬、鋁、銅等。例鐵、磁鐵礦等F鐵=5000F順第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.2 磁磁 介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程介質(zhì)的磁化、介質(zhì)中的場(chǎng)方程 1

15、. 磁偶極子：分子中的電子以恒速圍繞原子核做圓周運(yùn)動(dòng)形成電流，它相當(dāng)于一個(gè)微小電流環(huán)，等效為磁偶極子。 2. 磁矩： I分子電流，電流方向與 方向成 右手螺旋關(guān)系SSIpam圖 4-10 分子磁偶極矩 SmpaI第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 3. 物質(zhì)極化過(guò)程磁偶極子未加磁場(chǎng)時(shí),各分子磁矩的取向隨機(jī)而互相抵消,對(duì)外不成磁性。BBsbJ圖4-11 磁偶極子的排列外加磁場(chǎng)作用下，各分子磁矩沿磁場(chǎng)方向排列，加強(qiáng)了加強(qiáng)了原來(lái)的磁場(chǎng)原來(lái)的磁場(chǎng)。媒質(zhì)中磁偶極子的有序排列，相當(dāng)于沿媒質(zhì)表面流動(dòng)的電流(束縛電流或磁化電流）。它在媒質(zhì)內(nèi)部產(chǎn)生一個(gè)附加場(chǎng)。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) )224(lim0VpMmV4. 磁化強(qiáng)

16、度定義： 即介質(zhì)內(nèi)單位體積內(nèi)的分子磁矩。它是一個(gè)宏觀物理量，定量描述介質(zhì)磁化程度的強(qiáng)弱。 和極化電流計(jì)算公式的推導(dǎo)過(guò)程相似，由磁矢位的計(jì)算公式可以推導(dǎo)處磁化電流表達(dá)式，為) 524()424(nMJMJSbb等效體電流密度等效面電流密度其中， 是磁化介質(zhì)表面的外法向。n第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 磁化電流具有與傳導(dǎo)電流相同的磁效應(yīng)，故有磁介質(zhì)存在時(shí)，場(chǎng)中任一點(diǎn)的 B 是自由電流和磁化電流共同作用在真空中產(chǎn)生的磁場(chǎng)。即)(00MHBMHJJBb對(duì)于線性各向同性的磁介質(zhì)， 與 之間的關(guān)系為MH)824(HMmm是一個(gè)無(wú)量綱常數(shù)，稱為磁化率。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) )924()1 ()(000HHHMH

17、Brmmr1是介質(zhì)的相對(duì)磁導(dǎo)率，是一個(gè)無(wú)量綱數(shù)；r0是介質(zhì)的磁導(dǎo)率，單位和真空磁導(dǎo)率相同，為H/m(亨/米)。本構(gòu)關(guān)系，表示磁化介質(zhì)的磁化特性。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 總結(jié)：總結(jié)： 磁介質(zhì)中恒定磁場(chǎng)基本方程磁介質(zhì)中恒定磁場(chǎng)基本方程 HBJHB（有旋）（無(wú)源）0SCSISdJldHSdB0JA2微分式積分式磁矢位微分方程恒定磁場(chǎng)是有旋無(wú)源場(chǎng),電流是激發(fā)磁場(chǎng)的渦旋源第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 例例1 半徑為a、高為L(zhǎng)的磁化介質(zhì)柱(如圖 所示)，磁化強(qiáng)度為M0(M0為常矢量，且與圓柱的軸線平行)，求磁化電流 和磁化面電流 。 bJSbJ 解解：取圓柱坐標(biāo)系的z軸和磁介質(zhì)柱的中軸線重合， 磁介質(zhì)的下底面位

18、于z=0處，上底面位于z=L處。此時(shí)， ，由式(3 -52)得磁化電流為 zeMM00)(0zbeMMJ第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 在界面z=0上，0)(0zzSbeeMnMJ在界面z=L上， 00zzSbeeMnMJ在界面r=a上， eMeeMnMJrzSb00zenzen ren 第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 例例2 同軸線的內(nèi)導(dǎo)體半徑為a，外導(dǎo)體的內(nèi)半徑為b，外半徑為c，如圖 所示。設(shè)內(nèi)、外導(dǎo)體分別流過(guò)反向的電流I， 兩導(dǎo)體之間介質(zhì)的磁導(dǎo)率為，求各區(qū)域的 、 、 。 同軸線示意圖 HBM 注：以后如無(wú)特別聲明，對(duì)良導(dǎo)體(不包括鐵等磁性物質(zhì))一般取其磁導(dǎo)率為0。 解：解： 因同軸線為無(wú)限長(zhǎng)，則其磁場(chǎng)

19、沿軸線無(wú)變化， 該磁場(chǎng)只有分量，且其大小只是r的函數(shù)。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 分別在各區(qū)域使用介質(zhì)中的安培環(huán)路定律 ，求出各區(qū)的磁場(chǎng)強(qiáng)度 ， 然后由 求出 和 。 當(dāng)ra時(shí)， 電流I在導(dǎo)體內(nèi)均勻分布，且流向+z方向。由安培環(huán)路定律得 22 aIreH)(ar CSSdJldH222raIrH此區(qū)域的磁導(dǎo)率為0，可得 0,20200HBMaIreHB(r a) (r a) HBMH第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 當(dāng)arb時(shí)，與積分回路交鏈的電流為I，該區(qū)磁導(dǎo)率為，可得 ,2,2rIeBrIeHrIeM200(arb) 當(dāng)bc時(shí)，此區(qū)域的 、 、 為零。 HBM第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.3 恒定磁場(chǎng)的邊

20、界條件恒定磁場(chǎng)的邊界條件 在不同磁介質(zhì)的分界面上，磁場(chǎng)是不連續(xù)的。 和 經(jīng)過(guò)界面時(shí)會(huì)發(fā)生突變。場(chǎng)矢量在不同磁介質(zhì)的界面上的變化規(guī)律叫做邊界條件。 本節(jié)由恒定磁場(chǎng)的基本方程的積分式導(dǎo)出恒定磁場(chǎng)的邊界條件。求解過(guò)程和電場(chǎng)邊界條件的解法相似。 BH第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 圖4-12 Bn的邊界條件 1.磁通密度 法向分量BHSS由SSdB0假設(shè)圓柱體的高度h0 ，則得nnBB12寫(xiě)成矢量形式為 0)(12BBn 上式說(shuō)明磁通密度的法向分量在磁通密度的法向分量在兩種介質(zhì)的分界面上是連續(xù)的兩種介質(zhì)的分界面上是連續(xù)的。標(biāo)量式第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 圖 4-12 Ht的邊界條件 2.磁場(chǎng)強(qiáng)度 切向分量H由介

21、質(zhì)中積分形式的安培環(huán)路定律 得 CSSdJldHSJHHn)(12 上式說(shuō)明：磁場(chǎng)強(qiáng)磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量在界面兩度的切向分量在界面兩側(cè)不連續(xù)。除非分界面?zhèn)炔贿B續(xù)。除非分界面上的面電流密度為零。上的面電流密度為零。0SJ若 ，則SJ0)(12HHn或ttHH12第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 【例4-6】設(shè)x0的半空間磁導(dǎo)率為0,現(xiàn)有一無(wú)限長(zhǎng)直電流I沿z軸正向流動(dòng)，且處在兩種媒質(zhì)的分界面上，如圖示，求兩種媒質(zhì)中的磁通密度和磁化電流的分布。 解解：因?yàn)榫€電流位于兩種媒質(zhì)的分界面上，所以分界面上的磁場(chǎng)方向與分界面垂直。設(shè)在x0的半空間的磁通密度和磁場(chǎng)分別為 。則根據(jù)安培環(huán)路定律： 圖4-13 兩種媒質(zhì)中的磁通

22、密度01B1H2B2HxzI11HB 和22HB 和CIldH第四章 恒定電流的磁場(chǎng) IHH21 另在兩種媒質(zhì)的交界面上磁通密度的法向分量連續(xù)，即滿足邊界條件： BBB21再利用媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系：02211,BHBH故)(00IB 由于導(dǎo)體媒質(zhì)是均勻的，故導(dǎo)體內(nèi)部無(wú)磁化電流；在兩種媒質(zhì)的分界面上，磁場(chǎng)與分界面垂直，故沒(méi)有磁化電流；但在電流與媒質(zhì)的接觸面上，存在磁化電流Ib，根據(jù)安培定律：)(2)(00bCbIIBIIldBIIrrb11第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4.44.4自自 感感 和互和互 感感 主要內(nèi)容：磁通和全磁通； 磁鏈自感和互感第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 1. 磁通和全磁通磁通和全磁通：

23、在線性磁介質(zhì)中，任一回路在空間產(chǎn)生的磁場(chǎng)與回路電流成正比，因而穿過(guò)任意的固定回路的磁通量也是與電流成正比。 如果一個(gè)回路是由一根導(dǎo)線密繞成N匝組成，則穿過(guò)這個(gè)回路的總磁通（稱為全磁通）等于各匝的磁通之和。也就是一個(gè)密繞線圈的全磁通等于與單匝線圈交鏈的磁通和匝數(shù)的乘積。第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 2. 磁鏈磁鏈：全磁通又稱磁鏈(Magnetic Flux Linkage)。 3.自感自感(Self-Inductance)： 若穿過(guò)回路的磁鏈 是由回路本身的電流I產(chǎn)生的，則磁通 與電流I的比值定義為自感。即) 144(ILCSldASdB其中，單位：H（亨利） 自感取決于回路的形狀、尺寸、匝數(shù)和媒質(zhì)的磁導(dǎo)率形狀、尺寸、匝數(shù)和媒質(zhì)的磁導(dǎo)率，與回路的電流無(wú)關(guān)。自感計(jì)算的一般步驟：LIBHA設(shè)SB ds第四章 恒定電流的磁場(chǎng) 4. 互感互感 如果兩個(gè)彼此靠近的回路C1、C2，電流分別為I1、I2，假設(shè)，用12表示載流回路C1的磁場(chǎng)在回路C2上產(chǎn)生的磁鏈。則12與I1的比值稱為互感，即 同樣可以定義互感M21，即 ）（44411212IM)644(22121IM互感的大小也取決于回路的尺寸、形狀以及介質(zhì)的磁導(dǎo)率和回路的匝