大學(xué)物理學(xué)習(xí)-3量子力學(xué)總復(fù)習(xí)ppt課件

1、 上一代人能獲得自然知識的如此神奇進(jìn)展，應(yīng)歸功于人們從傳上一代人能獲得自然知識的如此神奇進(jìn)展，應(yīng)歸功于人們從傳統(tǒng)思想束縛下獲得的這一解放。統(tǒng)思想束縛下獲得的這一解放。 丹麥物理學(xué)家：玻爾丹麥物理學(xué)家：玻爾 一一 了解經(jīng)典物理實(shí)際在闡明光電效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律時(shí)所遇了解經(jīng)典物理實(shí)際在闡明光電效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律時(shí)所遇到的困難到的困難. . 了解愛因斯坦光子假設(shè)，掌握愛因斯坦方程了解愛因斯坦光子假設(shè)，掌握愛因斯坦方程. . 二二 了解康普頓效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律，以及愛因斯坦的光子實(shí)了解康普頓效應(yīng)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律，以及愛因斯坦的光子實(shí)際對這個(gè)效應(yīng)的解釋際對這個(gè)效應(yīng)的解釋. . 了解光的波粒二象性了解光的波粒二象性. . 五

2、五 了解波函數(shù)及其統(tǒng)計(jì)解釋。了解一維定態(tài)的薛定諤了解波函數(shù)及其統(tǒng)計(jì)解釋。了解一維定態(tài)的薛定諤方程，以及量子力學(xué)中用薛定諤方程處置一維無限深勢阱等微方程，以及量子力學(xué)中用薛定諤方程處置一維無限深勢阱等微觀物理問題的方法。觀物理問題的方法。 三三 了解德布羅意假設(shè)及電子衍射實(shí)驗(yàn)了解德布羅意假設(shè)及電子衍射實(shí)驗(yàn). . 了解實(shí)物粒了解實(shí)物粒子的波粒二象性子的波粒二象性. . 了解描畫物質(zhì)動(dòng)搖性的物理量波長、頻了解描畫物質(zhì)動(dòng)搖性的物理量波長、頻率和描畫粒子性的物理量動(dòng)量、能量之間的關(guān)系率和描畫粒子性的物理量動(dòng)量、能量之間的關(guān)系. .四四 了解一維坐標(biāo)動(dòng)量不確定關(guān)系。了解一維坐標(biāo)動(dòng)量不確定關(guān)系。一一 光電效

3、應(yīng)實(shí)驗(yàn)的規(guī)律光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)的規(guī)律 截止頻率紅限截止頻率紅限0 遏止電壓遏止電壓0U 瞬時(shí)性瞬時(shí)性 電流飽和值電流飽和值mi光強(qiáng)光強(qiáng)Ii mmaxk0EeU 二二 光子光子 愛因斯坦方程愛因斯坦方程Wmh221v0hW 逸出功逸出功hE hp 波粒二象性波粒二象性例例4.1二二 光子光子 愛因斯坦方程愛因斯坦方程Wmh221v0hW 逸出功逸出功hE hp 波粒二象性波粒二象性三三 康普頓效應(yīng)康普頓效應(yīng) x射線經(jīng)過物質(zhì)時(shí)散射線中射線經(jīng)過物質(zhì)時(shí)散射線中除了有與入射波長除了有與入射波長 0一樣的射一樣的射線外，還有線外，還有 0的射線。的射線。)cos1 ()cos1 (C0cmh康普頓公式康普頓公式

4、xy00echechvme0e四四 德布羅意波物質(zhì)波德布羅意波物質(zhì)波三三 康普頓效應(yīng)康普頓效應(yīng) x射線經(jīng)過物質(zhì)時(shí)散射線中射線經(jīng)過物質(zhì)時(shí)散射線中除了有與入射波長除了有與入射波長0一樣的射一樣的射線外，還有線外，還有0的射線。的射線。)cos1 ()cos1 (C0cmh康普頓公式康普頓公式xy00echechvme0e實(shí)物粒子具有波粒二象性實(shí)物粒子具有波粒二象性 德布羅意公式德布羅意公式hmchE2mvhph 德布羅意波是概率波。德布羅意波是概率波。強(qiáng)度是與粒子在該處臨近出現(xiàn)的概強(qiáng)度是與粒子在該處臨近出現(xiàn)的概率成正比的。率成正比的。例例4.4四四 德布羅意波物質(zhì)波德布羅意波物質(zhì)波五五 不確定原理

5、不確定原理實(shí)物粒子具有波粒二象性實(shí)物粒子具有波粒二象性 德布羅意公式德布羅意公式hmchE2mvhph 德布羅意波是概率波。德布羅意波是概率波。強(qiáng)度是與粒子在該處臨近出現(xiàn)的概強(qiáng)度是與粒子在該處臨近出現(xiàn)的概率成正比的。率成正比的。hpyyhpxxhpzzhtE微觀粒子同一方向上的坐標(biāo)微觀粒子同一方向上的坐標(biāo)與動(dòng)量不可同時(shí)準(zhǔn)確丈量與動(dòng)量不可同時(shí)準(zhǔn)確丈量例例4.6六六 波函數(shù)波函數(shù)五五 不確定原理不確定原理hpyyhpxxhpzzhtE微觀粒子同一方向上的坐標(biāo)微觀粒子同一方向上的坐標(biāo)與動(dòng)量不可同時(shí)準(zhǔn)確丈量與動(dòng)量不可同時(shí)準(zhǔn)確丈量 自在粒子平面波函數(shù)自在粒子平面波函數(shù))(20),(pxEthietx1.

6、波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義概率密度概率密度*21d2V 2.歸一化條件歸一化條件六六 波函數(shù)波函數(shù)七七 薛定諤方程薛定諤方程 自在粒子平面波函數(shù)自在粒子平面波函數(shù))(20),(pxEthietx1.波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義概率密度概率密度*21d2V 2.歸一化條件歸一化條件 在勢場中一維運(yùn)動(dòng)在勢場中一維運(yùn)動(dòng)粒子的定態(tài)薛定諤方程粒子的定態(tài)薛定諤方程0)()(8ddp2222xEEhmx動(dòng)搖方程，波函數(shù)，動(dòng)搖方程，波函數(shù)，概率密度，能量。概率密度，能量。 一維無限深勢阱問題：一維無限深勢阱問題：例例4.7；4.8例：知一維運(yùn)動(dòng)粒子的波函數(shù)為：例：知一維運(yùn)動(dòng)粒子的波函數(shù)為：)(xxAxe0 x0 x 0式中式中 ，試求