精選南京郵電大學(xué)電磁場(chǎng)與電磁波考試必背公式

1、南京郵電大學(xué)電磁場(chǎng)與電磁波考試必背公式PAGE PAGE - 17 -電磁場(chǎng)與電磁波復(fù)習(xí)第一局部 知識(shí)點(diǎn)歸納第一章 矢量分析1、三種常用的坐標(biāo)系1直角坐標(biāo)系微分線元： 面積元： ，體積元：2柱坐標(biāo)系長(zhǎng)度元：，面積元，體積元：3球坐標(biāo)系長(zhǎng)度元：，面積元：，體積元：2、三種坐標(biāo)系的坐標(biāo)變量之間的關(guān)系1直角坐標(biāo)系與柱坐標(biāo)系的關(guān)系2直角坐標(biāo)系與球坐標(biāo)系的關(guān)系3柱坐標(biāo)系與球坐標(biāo)系的關(guān)系3、梯度1直角坐標(biāo)系中：2柱坐標(biāo)系中：3球坐標(biāo)系中：4.散度1直角坐標(biāo)系中：2柱坐標(biāo)系中：3球坐標(biāo)系中：5、高斯散度定理：，意義為：任意矢量場(chǎng)的散度在場(chǎng)中任意體積內(nèi)的體積分等于矢量場(chǎng)在限定該體積的閉合面上的通量。6，旋度直

2、角坐標(biāo)系中：柱坐標(biāo)系中：球坐標(biāo)系中：兩個(gè)重要性質(zhì)： = 1 * GB3 矢量場(chǎng)旋度的散度恒為零， = 2 * GB3 標(biāo)量場(chǎng)梯度的旋度恒為零，7、斯托克斯公式：第二章 靜電場(chǎng)和恒定電場(chǎng)1、靜電場(chǎng)是由空間靜止電荷產(chǎn)生的一種發(fā)散場(chǎng)。描述靜電場(chǎng)的根本變量是電場(chǎng)強(qiáng)度、電位移矢量和電位。電場(chǎng)強(qiáng)度與電位的關(guān)系為：。2、電場(chǎng)分布有點(diǎn)電荷分布、體電荷分布、面電荷分布和線電荷分布。其電場(chǎng)強(qiáng)度和電位的計(jì)算公式如下：1點(diǎn)電荷分布2體電荷分布3面電荷分布線電荷分布3、介質(zhì)中和真空中靜電場(chǎng)的根本方程分別為在線性、各向同性介質(zhì)中，本構(gòu)方程為：4、電介質(zhì)的極化1極化介質(zhì)體積內(nèi)的極化體電荷密度為：。2介質(zhì)外表的極化面電荷密度

3、為：5、在均勻介質(zhì)中，電位滿足的微分方程為泊松方程和拉普拉斯方程，即6、介質(zhì)分界面上的邊界條件1分界面上的邊界條件為分界面上的自由電荷面密度，當(dāng)分界面上沒(méi)有 自由電荷時(shí)，那么有：，它給出了的法向分量在介質(zhì)分界面兩側(cè)的關(guān)系： = 1 * ROMAN I 如果介質(zhì)分界面上無(wú)自由電荷，那么分界面兩側(cè)的法向分量連續(xù)； = 2 * ROMAN II如果介質(zhì)分界面上分布電荷密度，的法向分量從介質(zhì)1跨過(guò)分界面進(jìn)入介質(zhì)2時(shí)將有一增量，這個(gè)增量等于分界面上的面電荷密度。用電位表示：2分界面上的邊界條件切向分量,電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量在不同的分界面上總是連續(xù)的。由于電場(chǎng)的切向分量在分界面上總連續(xù)，法向分量有限，故在分

4、界面上的電位函數(shù)連續(xù)，即。電力線折射定律：。7、靜電場(chǎng)能量1靜電荷系統(tǒng)的總能量 = 1 * GB3 體電荷：； = 2 * GB3 面電荷：； = 3 * GB3 線電荷：。2導(dǎo)體系統(tǒng)的總能量為：。3能量密度靜電能是以電場(chǎng)的形式存在于空間，而不是以電荷或電位的形式存在于空間中的。場(chǎng)中任意一點(diǎn)的能量密度為：在任何情況下，總靜電能可由來(lái)計(jì)算。8、恒定電場(chǎng)存在于導(dǎo)電媒質(zhì)中由外加電源維持。描述恒定電場(chǎng)特性的根本變量為電場(chǎng)強(qiáng)度和電流密度，且。為媒質(zhì)的電導(dǎo)率。1恒定電場(chǎng)的根本方程電流連續(xù)性方程：恒定電流場(chǎng)中的電荷分布和電流分布是恒定的。場(chǎng)中任一點(diǎn)和任一閉合面內(nèi)都不能有電荷的增減，即。因此，電流連續(xù)性方程變

5、為：，再加上，這變分別是恒定電場(chǎng)根本方程的積分形式和微分形式。2恒定電場(chǎng)的邊界條件應(yīng)用歐姆定律可得：。此外，恒定電場(chǎng)的焦耳損耗功率密度為，儲(chǔ)能密度為。第四章 恒定磁場(chǎng)1、磁場(chǎng)的特性由磁感應(yīng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度來(lái)描述，真空中磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算公式為： 真空磁導(dǎo)率：1線電流：2面電流：3體電流： 2、恒定磁場(chǎng)的根本方程1真空中恒定磁場(chǎng)的根本方程為：A、磁通連續(xù)性方程：，B、真空中安培環(huán)路定理：2磁介質(zhì)中恒定磁場(chǎng)的根本方程為：A、磁通連續(xù)性方程仍然滿足：，B、磁介質(zhì)中安培環(huán)路定理：C、磁性媒質(zhì)的本構(gòu)方程：。恒定磁場(chǎng)是一種漩渦場(chǎng)，因此一般不能用一個(gè)標(biāo)量函數(shù)的梯度來(lái)描述。3、磁介質(zhì)的磁化磁介質(zhì)在磁場(chǎng)中被磁化，其

6、結(jié)果是磁介質(zhì)內(nèi)部出現(xiàn)凈磁矩或宏觀磁化電流。磁介質(zhì)的磁化程度用磁化強(qiáng)度表示。1磁介質(zhì)中的束縛體電流密度為：；2磁介質(zhì)外表上的束縛面電流密度為：4、恒定磁場(chǎng)的矢量磁位為：，矢量為矢量磁位。在庫(kù)侖標(biāo)準(zhǔn)條件下，場(chǎng)與源的關(guān)系方程為：對(duì)于分布型的矢量磁位計(jì)算公式：線電流：2面電流：3體電流：5、恒定磁場(chǎng)的邊界條件1分界面上的邊界條件在兩種磁介質(zhì)的分界面上，取一個(gè)跨過(guò)分界面兩側(cè)的小扁狀閉合柱面高為無(wú)窮小量，如右圖所示，應(yīng)用磁通連續(xù)性方程可得：于是有：分界面上切向分量的邊界條件：，如果分界面上無(wú)源外表電流即，那么即磁力線折射定律：用矢量磁位表示的邊界條件為：6、電感的計(jì)算1外自感：，2互感：3內(nèi)自感：?jiǎn)挝婚L(zhǎng)度

7、的圓截面導(dǎo)線的內(nèi)自感為：長(zhǎng)度為的一段圓截面導(dǎo)線的內(nèi)自感為。7、磁場(chǎng)的能量和能量密度1磁場(chǎng)的總能量磁介質(zhì)中，載流回路系統(tǒng)的總磁場(chǎng)能量為：磁場(chǎng)能量密度任意磁介質(zhì)中：，此時(shí)磁場(chǎng)總能量可以由計(jì)算出；B、在各向同性，線性磁介質(zhì)中：，此時(shí)磁場(chǎng)總能量可以由時(shí)變電磁場(chǎng)法拉第電磁感應(yīng)定律1感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)為：；2法拉第電磁感應(yīng)定律它說(shuō)明時(shí)變的磁場(chǎng)將鼓勵(lì)電場(chǎng)，而且這種感應(yīng)電場(chǎng)是一種旋渦場(chǎng)，即感應(yīng)電場(chǎng)不再是保守場(chǎng)，感應(yīng)電場(chǎng)在時(shí)變磁場(chǎng)中的閉合曲線上的線積分等于閉合曲線圍成的面上磁通的負(fù)變化率。麥克斯韋位移電流假說(shuō)按照麥克斯韋提出的位移電流假說(shuō)，電位移矢量對(duì)時(shí)間的變化率可視為一種廣義的電流密度，稱為位移電流密度，即。位移電流

8、一樣可以鼓勵(lì)磁場(chǎng)，從而可以得出時(shí)變場(chǎng)中的安培環(huán)路定律：麥克斯韋方程組微分形式2積分形式3非限定形式的麥克斯韋方程組在線性和各向同性的介質(zhì)中，有媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系：，由此可得非限定形式的麥克斯韋方程組：4麥克斯韋方程組的實(shí)質(zhì)A、第一方程：時(shí)變電磁場(chǎng)中的安培環(huán)路定律。物理意義：磁場(chǎng)是由電流和時(shí)變的電場(chǎng)鼓勵(lì)的。B、第二方程：法拉第電磁感應(yīng)定律。物理意義：說(shuō)明了時(shí)變的磁場(chǎng)鼓勵(lì)電場(chǎng)的這一事實(shí)。C、第三方程：時(shí)變電場(chǎng)的磁通連續(xù)性方程。物理意義：說(shuō)明了磁場(chǎng)是一個(gè)旋渦場(chǎng)。D、第四方程：高斯定律。物理意義：時(shí)變電磁場(chǎng)中的發(fā)散電場(chǎng)分量是由電荷鼓勵(lì)的。思考題：麥克斯韋方程中為什么沒(méi)有寫(xiě)進(jìn)電流連續(xù)性方程？答：因?yàn)樗梢杂?/p>

9、微分形式的方程組中 = 1 * GB3 、 = 4 * GB3 式兩式導(dǎo)出。把 = 1 * GB3 式兩邊同時(shí)取散度得由于矢量的旋度的散度恒等于零，故得，再把 = 4 * GB3 式代入上式，即得，這便是電流連續(xù)性方程。分界面上的邊界條件1法向分量的邊界條件A、，假設(shè)分界面上，那么B、的邊界條件2切向分量的邊界條件A、的邊界條件B、的邊界條件，假設(shè)分界面上，那么3理想導(dǎo)體外表的邊界條件，式中是導(dǎo)體外表法線方向的單位矢量。上述邊界條件說(shuō)明：在理想導(dǎo)體與空氣的分界面上，如果導(dǎo)體外表上分布有電荷，那么在導(dǎo)體外表上有電場(chǎng)的法向分量，那么由上式中的 = 4 * GB3 式?jīng)Q定，導(dǎo)體外表上電場(chǎng)的切向分量總

10、為零；導(dǎo)體外表上磁場(chǎng)的法向分量總為零，如果導(dǎo)體外表上分布有電流，那么在導(dǎo)體外表上有磁場(chǎng)的切向分量，那么由上式中的 = 1 * GB3 決定。波動(dòng)方程無(wú)源區(qū)域內(nèi)，、的波動(dòng)方程分別為：、；此兩式為三維空間中的矢量齊次波動(dòng)方程。由此可以看出：時(shí)變電磁場(chǎng)在無(wú)源空間中是以波動(dòng)的方式在運(yùn)動(dòng)，故稱時(shí)變電磁場(chǎng)為電磁波，且電磁波的傳播速度為。坡印廷定理和坡印廷矢量數(shù)學(xué)表達(dá)式：由于為體積內(nèi)的總電場(chǎng)儲(chǔ)能，為體積內(nèi)的總磁場(chǎng)儲(chǔ)能， 為體積內(nèi)的總焦耳損耗功率。于是上式可以改寫(xiě)成：，式中的為限定體積的閉合面。物理意義：對(duì)空間中任意閉合面限定的體積，矢量流入該體積邊界面的流量等于該體積內(nèi)電磁能量的增加率和焦耳損耗功率，它給出

11、了電磁波在空間中的能量守恒和能量轉(zhuǎn)換關(guān)系。 坡印廷矢量能流矢量表示沿能量流動(dòng)方向單位面積上傳過(guò)的功率。 7、動(dòng)態(tài)矢量磁位和動(dòng)態(tài)標(biāo)量為與電磁場(chǎng)的關(guān)系為：，達(dá)朗貝爾方程或稱與的非齊次波動(dòng)方程為，正弦平面電磁波正弦電磁場(chǎng)正弦電場(chǎng)、磁場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示方法以電場(chǎng)強(qiáng)度為例在直角坐標(biāo)系中，正弦電磁場(chǎng)的電場(chǎng)分量可以寫(xiě)成：運(yùn)用歐拉公式將其表示成復(fù)數(shù)矢量形式：其中，分別稱為各分量振幅的相量，它的模和相位角都是空間坐標(biāo)的函數(shù)，因此其中，稱為電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量，它含有各分量的振幅和初相兩大要素。電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量是一個(gè)為簡(jiǎn)化正弦場(chǎng)計(jì)算的表示符號(hào)，一般不能用三維空間中一個(gè)矢量來(lái)表示，也不能寫(xiě)成指數(shù)形式。例題1 將以下場(chǎng)矢量的瞬

12、時(shí)值改寫(xiě)為復(fù)數(shù)；將場(chǎng)得復(fù)矢量寫(xiě)為瞬時(shí)值12解：1因?yàn)槭桥己瘮?shù)，那么而，故因?yàn)楣?2麥克斯韋方程組的復(fù)數(shù)形式，此方程組沒(méi)有時(shí)間因子，注意：式中的場(chǎng)量仍代表復(fù)矢量，標(biāo)量仍代表復(fù)數(shù)。對(duì)于正弦電磁場(chǎng)的求解，我們可根據(jù)給出的源寫(xiě)出其復(fù)矢量和復(fù)數(shù)，然后利用麥克斯韋方程組的復(fù)數(shù)形式求出場(chǎng)得復(fù)矢量，再由電磁場(chǎng)的復(fù)矢量寫(xiě)出電磁場(chǎng)的正弦表達(dá)式。例題2 在真空中，正弦電磁波的電場(chǎng)分量為，求波的磁場(chǎng)分量解：先將波的電場(chǎng)分量寫(xiě)出復(fù)矢量，即，將其代入矢量的麥克斯韋方程組：可得：，將代入上式可得，將上式展開(kāi)取實(shí)部得：正弦場(chǎng)中的坡印廷定理其中為磁場(chǎng)能量密度的平均值，為電場(chǎng)能量密度的平均值。這里場(chǎng)量分別為正弦電場(chǎng)和磁場(chǎng)的幅值。

13、正弦電磁場(chǎng)的坡印廷定理說(shuō)明：流進(jìn)閉合面內(nèi)的有功功率供閉合面包圍的區(qū)域內(nèi)媒質(zhì)的各種功率損耗；而流進(jìn)或流出的無(wú)功功率代表著電磁波與該區(qū)域功率交換的尺度。亥姆霍茲方程正弦電磁場(chǎng)波動(dòng)方程的復(fù)數(shù)形式，式中稱為正弦電磁波的波數(shù)。理想介質(zhì)中的均勻平面波1均勻平面波的波動(dòng)方程及其解平面波是指波陣面為平面的電磁波。均勻平面波是指波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)只沿波的傳播方向變化，而在波陣面內(nèi)和的方向、振幅和相位不變的平面波。一般說(shuō)來(lái)，大多數(shù)源輻射的電磁波為球面波。，通常稱為波的相速度。2均勻平面波的傳播特性波在一個(gè)周期中傳播的距離稱為波長(zhǎng)，用表示。波長(zhǎng)與頻率、相速的關(guān)系為，周期是波在時(shí)間上的重復(fù)量，波長(zhǎng)是波在空間上的重復(fù)量。電

14、場(chǎng)與磁場(chǎng)的振幅比為：稱為媒質(zhì)的本征阻抗，在自由空間中，電場(chǎng)能量密度： ，磁場(chǎng)能量密度：，且二者滿足關(guān)系：。結(jié)論：沿方向傳播的均勻平面波，假設(shè)電場(chǎng)在方向，那么磁場(chǎng)在方向，電場(chǎng)與磁場(chǎng)總是相互垂直，并垂直于波的傳播方向，電場(chǎng)、磁場(chǎng)、波的傳播方向三者滿足右手螺旋關(guān)系。電磁波的極化電磁波的極化表征在空間給定點(diǎn)上電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的取向隨時(shí)間變化的特性。當(dāng)電場(chǎng)的水平分量與垂直分量相位相同或相差異時(shí)為直線極化；當(dāng)兩分量的振幅相等，但相位差為或時(shí)為圓極化圓極化波分為左旋極化波和右旋極化波。如果我們面向電磁波傳去的方向，電場(chǎng)矢量是順時(shí)針?lè)较蛐D(zhuǎn)的，這樣極化的波稱右旋極化波。如果電場(chǎng)矢量是逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)的，這樣的極化的波稱左旋極化波；當(dāng)兩分量的振幅和相位均為任意關(guān)系時(shí)為橢圓極化。4、媒質(zhì)的損耗及分類工程上通常按的大小將媒