工程熱力學(xué) 課件 第四章 理想氣體的熱力過(guò)程

第四章理想氣體的熱力過(guò)程4-1研究熱力過(guò)程的目的及一般方法基本熱力過(guò)程定容過(guò)程：汽油機(jī)氣缸中工質(zhì)的燃燒加熱過(guò)程定壓過(guò)程：燃?xì)廨啓C(jī)動(dòng)力裝置燃燒室內(nèi)的燃燒加熱過(guò)程定溫過(guò)程：活塞式壓氣機(jī)中，氣體的壓縮過(guò)程絕熱過(guò)程：燃?xì)饬鬟^(guò)氣輪機(jī)或空氣流經(jīng)葉輪式壓氣機(jī)時(shí)，流速很大，氣體向外界散失的熱量極少，近乎絕熱這四種典型的可逆過(guò)程稱為基本熱力過(guò)程第四章理想氣體的熱力過(guò)程4-1研究熱力過(guò)程的目的及一1研究熱力過(guò)程的一般方法工質(zhì)熱力狀態(tài)的變化規(guī)律及能量轉(zhuǎn)換狀況與是否流動(dòng)無(wú)關(guān)，對(duì)于確定的工質(zhì)只取決于過(guò)程特征根據(jù)過(guò)程特點(diǎn)，利用狀態(tài)方程式及第一定律解析式得出過(guò)程方程式p=f(v)借助過(guò)程方程式并結(jié)合狀態(tài)方程式，找出不同狀態(tài)時(shí)狀態(tài)參數(shù)間的關(guān)系，從而由已知初態(tài)確定終態(tài)參數(shù)，或者反之在p-v圖和T-s圖中畫(huà)出過(guò)程曲線，直觀地表達(dá)過(guò)程中工質(zhì)狀態(tài)參數(shù)的變化規(guī)律及能量轉(zhuǎn)換情況研究熱力過(guò)程的一般方法2確定工質(zhì)初、終態(tài)比熱力學(xué)能、比焓、比熵的變化量。對(duì)于理想氣體，不論過(guò)程是否可逆，都可按下列公式計(jì)算：變比熱容時(shí)

確定工質(zhì)初、終態(tài)比熱力學(xué)能、比焓、比熵的變化量。對(duì)于理想氣體3

定值比熱容時(shí)定值比熱容時(shí)4確定1kg工質(zhì)對(duì)外作出的功和過(guò)程熱量各種可逆過(guò)程的膨脹功都可由計(jì)算各種可逆過(guò)程的技術(shù)功都可由計(jì)算過(guò)程熱量可按計(jì)算定容過(guò)程和定壓過(guò)程還可按比熱容乘以溫差計(jì)算定溫過(guò)程可由溫度乘以比熵差計(jì)算確定1kg工質(zhì)對(duì)外作出的功和過(guò)程熱量54-2定容過(guò)程定容過(guò)程定容過(guò)程即比體積保持不變的過(guò)程，過(guò)程方程式為v=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)v=定值和pv=RgT得出，定容過(guò)程中氣體的壓力與熱力學(xué)溫度成正比定容過(guò)程曲線在p-v圖上是一條與橫坐標(biāo)垂直的直線，在T-s圖上是一條對(duì)數(shù)曲線定容過(guò)程的熵變量4-2定容過(guò)程6在T-s圖上定容吸熱過(guò)程線1-2指向右上方，是吸熱升溫增壓過(guò)程，定容放熱過(guò)程線1-2'指向左下方，是放熱降溫減壓過(guò)程在T-s圖上定容吸熱過(guò)程線1-2指向右上方，是吸熱升溫增壓過(guò)7定容過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定容過(guò)程的過(guò)程功為零，即過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出定容過(guò)程的技術(shù)功定容過(guò)程中工質(zhì)不輸出膨脹功，加給工質(zhì)的熱量全部用于增加工質(zhì)的熱力學(xué)能并使溫度升高，此結(jié)論由熱力學(xué)第一定律推得，適用于任何工質(zhì)定容過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功84-3定壓過(guò)程定壓過(guò)程定壓過(guò)程是工質(zhì)在狀態(tài)變化過(guò)程中壓力保持不變的過(guò)程，過(guò)程方程式為p=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)p=定值和pv=RgT得出，定壓過(guò)程中氣體的比體積與絕對(duì)溫度成正比定壓過(guò)程曲線在p-v圖上是一水平直線，在T-s圖上也是一條對(duì)數(shù)曲線，但較定容線平坦定壓過(guò)程的熵變量4-3定壓過(guò)程9定壓過(guò)程1-2是吸熱升溫膨脹過(guò)程，1-2'是放熱降溫壓縮過(guò)程定壓過(guò)程1-2是吸熱升溫膨脹過(guò)程，1-2'是放熱降溫壓縮過(guò)程10在T-s圖上定壓過(guò)程曲線較定容過(guò)程曲線平坦對(duì)于可逆定容過(guò)程，由于，，得對(duì)于可逆定壓過(guò)程，由于，，得

因?yàn)樗?/p>

定容線和定壓線均為正斜率對(duì)數(shù)曲線在T-s圖上定壓過(guò)程曲線較定容過(guò)程曲線平坦11定壓過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定壓過(guò)程的過(guò)程功為

對(duì)于理想氣體，定壓過(guò)程的過(guò)程功為或

理想氣體的氣體常數(shù)Rg數(shù)值上等于1kg氣體在定壓過(guò)程中溫度升高1K所作的膨脹功，單位為J/(kg·K)

定壓過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功12過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出或任何工質(zhì)在定壓過(guò)程中吸入的熱量等于焓增，放出的熱量等于焓降定壓過(guò)程的技術(shù)功

工質(zhì)按定壓過(guò)程流過(guò)換熱器等設(shè)備時(shí)，不對(duì)外作技術(shù)功，，為流動(dòng)功，熱能轉(zhuǎn)化的機(jī)械能全部用來(lái)維持工質(zhì)流動(dòng)過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出13上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的計(jì)算式由過(guò)程功定義和熱力學(xué)第一定律導(dǎo)出，對(duì)任何工質(zhì)都適用對(duì)于理想氣體，過(guò)程熱量還可由下式計(jì)算與前式比較可得

上式表明，同樣溫度范圍內(nèi)的平均比定壓熱容與平均比定容熱容之間的關(guān)系也遵守邁耶公式上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的14工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程15工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程16工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程17工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程18工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程19工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程20工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程21工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程22工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程23工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程244-4定溫過(guò)程定溫過(guò)程定溫過(guò)程是工質(zhì)在狀態(tài)變化過(guò)程中溫度保持不變的過(guò)程，T=定值，過(guò)程方程式為pv=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)T=定值和pv=RgT得出，定溫過(guò)程中氣體的壓力與比體積成反比定溫過(guò)程線在p-v圖上是一條等軸雙曲線，在T-s圖上則為水平直線4-4定溫過(guò)程25第89頁(yè)圖4-4定溫過(guò)程線1-2是吸熱膨脹降壓過(guò)程，1-2'是放熱壓縮增壓過(guò)程第89頁(yè)圖4-4定溫過(guò)程線1-2是吸熱膨脹降壓過(guò)程，1-2'26定溫過(guò)程的熱力學(xué)能、焓和熵變量

理想氣體的熱力學(xué)能和焓都只是溫度的函數(shù)，定溫過(guò)程的熵變量為定溫過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定溫過(guò)程的過(guò)程功為定溫過(guò)程的熱力學(xué)能、焓和熵變量27過(guò)程熱量為

理想氣體定溫過(guò)程的熱量qT和過(guò)程功數(shù)值相等，正負(fù)相同。定溫膨脹時(shí)的吸熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)榕蛎浌?，定溫壓縮時(shí)消耗的壓縮功全部轉(zhuǎn)變?yōu)榉艧崃?/p>

過(guò)程熱量為28技術(shù)功為理想氣體定溫穩(wěn)定流經(jīng)開(kāi)口系時(shí)技術(shù)功wT與過(guò)程熱量qT相同，流動(dòng)功(p2v2-p1v1)為零，吸熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)榧夹g(shù)功上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的計(jì)算公式及過(guò)程方程式只適用于理想氣體技術(shù)功為294-5絕熱過(guò)程絕熱過(guò)程絕熱過(guò)程是狀態(tài)變化的任何一微元過(guò)程中系統(tǒng)與外界都不交換熱量的過(guò)程，即δq=0，全部過(guò)程與外界交換的熱量也為零，即q=0可逆絕熱過(guò)程又稱為定熵過(guò)程可逆絕熱時(shí)δqrev=0，故s=定值4-5絕熱過(guò)程30過(guò)程方程式對(duì)理想氣體，可逆過(guò)程熱力學(xué)第一定律解析式為

或絕熱過(guò)程，得比熱容比設(shè)比熱容為定值，則γ也為定值，得過(guò)程方程式31

定熵過(guò)程方程式為微分形式定熵指數(shù)為對(duì)于理想氣體，定熵指數(shù)等于比熱容比γ，數(shù)值可由附表3查得工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程32初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系將初、終態(tài)的p、v、T參數(shù)代入過(guò)程方程及狀態(tài)方程，整理得，當(dāng)初、終態(tài)溫度變化范圍在室溫到600K之間時(shí)，將比熱容比或定熵指數(shù)作為定值誤差不大若溫度變化幅度較大，則用平均定熵指數(shù)kav初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系33

或，，在p-v圖和T-s圖上的表示定熵過(guò)程線在T-s圖上是垂直于橫坐標(biāo)的直線，在p-v圖上是高次雙曲線定熵線斜率為

定溫線斜率為因?yàn)閗>1，所以定熵線斜率的絕對(duì)值大于定溫線斜率，定熵線更陡些或34第92頁(yè)圖4-5過(guò)程線1-2是絕熱膨脹降壓降溫過(guò)程，1-2'是絕熱壓縮增壓升溫過(guò)程

第92頁(yè)圖4-5過(guò)程線1-2是絕熱膨脹降壓降溫過(guò)程，1-2'35過(guò)程中能量的傳遞和轉(zhuǎn)換絕熱過(guò)程體系與外界不交換熱量q=0由閉口系熱力學(xué)第一定律解析式得過(guò)程功為絕熱過(guò)程中工質(zhì)與外界無(wú)熱量交換，過(guò)程功只來(lái)自工質(zhì)本身的能量轉(zhuǎn)換由穩(wěn)流開(kāi)口系熱力學(xué)第一定律解析式得技術(shù)功為工質(zhì)在絕熱過(guò)程中所作的技術(shù)功等于焓降上述w及wt的計(jì)算公式直接由能量守恒式導(dǎo)出，普遍適用于理想氣體和實(shí)際氣體的可逆和不可逆絕熱過(guò)程過(guò)程中能量的傳遞和轉(zhuǎn)換36對(duì)于理想氣體，取定值熱容，可得

對(duì)于可逆絕熱過(guò)程，可得對(duì)于理想氣體，取定值熱容，可得374-6多變過(guò)程多變過(guò)程多變過(guò)程及過(guò)程方程式多變過(guò)程方程式n為多變指數(shù)，可以是－∞到＋∞之間的任意數(shù)值多變過(guò)程服從過(guò)程方程，n為一定值初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系理想氣體的多變過(guò)程，初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系，，4-6多變過(guò)程38過(guò)程功、技術(shù)功及過(guò)程熱量多變過(guò)程過(guò)程功為

對(duì)于穩(wěn)流開(kāi)口系，技術(shù)功為多變過(guò)程過(guò)程功、技術(shù)功及過(guò)程熱量39

理想氣體定值比熱容時(shí)多變過(guò)程的熱力學(xué)能變量由熱力學(xué)第一定律得過(guò)程熱量根據(jù)比熱容定義，熱量等于比熱容乘以溫差故多變過(guò)程比熱容為理想氣體定值比熱容時(shí)多變過(guò)程的40多變過(guò)程的特性及在p-v圖、T-s圖上的表示

可逆多變過(guò)程在p-v圖、T-s圖上是一條任意的雙曲線，過(guò)程線的相對(duì)位置取決于n值多變過(guò)程的能量轉(zhuǎn)換規(guī)律w/q為

因?yàn)閗-1>0，所以w/q的比值取決于n小于還是大于kn<k的多變過(guò)程即w與q正負(fù)相同，，膨脹過(guò)程(w>0)，必須對(duì)氣體加熱(q>0)壓縮過(guò)程(w<0)，氣體必定對(duì)外放熱(q<0)多變過(guò)程的特性及在p-v圖、T-s圖上的表示411<n<k，則即，，

膨脹過(guò)程輸出的過(guò)程功大于氣體的吸熱量，氣體的熱力學(xué)能減少，溫度降低壓縮過(guò)程消耗的過(guò)程功大于氣體的放熱量，氣體的熱力學(xué)能增大，溫度升高n>k的多變過(guò)程即w與q正負(fù)相反，，膨脹過(guò)程(w>0)，氣體必定對(duì)外放熱(q<0)壓縮過(guò)程(w<0)，必須對(duì)氣體加熱(q>0)1<n<k，則42第97頁(yè)圖4-6過(guò)程線1-2是多變膨脹吸熱降溫過(guò)程，1-2'是多變壓縮放熱升溫過(guò)程第97頁(yè)圖4-6過(guò)程線1-2是多變膨脹吸熱降溫過(guò)程，1-2'43工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程44工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程45工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程46工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程47工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程48工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程49工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程50第四章理想氣體的熱力過(guò)程4-1研究熱力過(guò)程的目的及一般方法基本熱力過(guò)程定容過(guò)程：汽油機(jī)氣缸中工質(zhì)的燃燒加熱過(guò)程定壓過(guò)程：燃?xì)廨啓C(jī)動(dòng)力裝置燃燒室內(nèi)的燃燒加熱過(guò)程定溫過(guò)程：活塞式壓氣機(jī)中，氣體的壓縮過(guò)程絕熱過(guò)程：燃?xì)饬鬟^(guò)氣輪機(jī)或空氣流經(jīng)葉輪式壓氣機(jī)時(shí)，流速很大，氣體向外界散失的熱量極少，近乎絕熱這四種典型的可逆過(guò)程稱為基本熱力過(guò)程第四章理想氣體的熱力過(guò)程4-1研究熱力過(guò)程的目的及一51研究熱力過(guò)程的一般方法工質(zhì)熱力狀態(tài)的變化規(guī)律及能量轉(zhuǎn)換狀況與是否流動(dòng)無(wú)關(guān)，對(duì)于確定的工質(zhì)只取決于過(guò)程特征根據(jù)過(guò)程特點(diǎn)，利用狀態(tài)方程式及第一定律解析式得出過(guò)程方程式p=f(v)借助過(guò)程方程式并結(jié)合狀態(tài)方程式，找出不同狀態(tài)時(shí)狀態(tài)參數(shù)間的關(guān)系，從而由已知初態(tài)確定終態(tài)參數(shù)，或者反之在p-v圖和T-s圖中畫(huà)出過(guò)程曲線，直觀地表達(dá)過(guò)程中工質(zhì)狀態(tài)參數(shù)的變化規(guī)律及能量轉(zhuǎn)換情況研究熱力過(guò)程的一般方法52確定工質(zhì)初、終態(tài)比熱力學(xué)能、比焓、比熵的變化量。對(duì)于理想氣體，不論過(guò)程是否可逆，都可按下列公式計(jì)算：變比熱容時(shí)

確定工質(zhì)初、終態(tài)比熱力學(xué)能、比焓、比熵的變化量。對(duì)于理想氣體53

定值比熱容時(shí)定值比熱容時(shí)54確定1kg工質(zhì)對(duì)外作出的功和過(guò)程熱量各種可逆過(guò)程的膨脹功都可由計(jì)算各種可逆過(guò)程的技術(shù)功都可由計(jì)算過(guò)程熱量可按計(jì)算定容過(guò)程和定壓過(guò)程還可按比熱容乘以溫差計(jì)算定溫過(guò)程可由溫度乘以比熵差計(jì)算確定1kg工質(zhì)對(duì)外作出的功和過(guò)程熱量554-2定容過(guò)程定容過(guò)程定容過(guò)程即比體積保持不變的過(guò)程，過(guò)程方程式為v=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)v=定值和pv=RgT得出，定容過(guò)程中氣體的壓力與熱力學(xué)溫度成正比定容過(guò)程曲線在p-v圖上是一條與橫坐標(biāo)垂直的直線，在T-s圖上是一條對(duì)數(shù)曲線定容過(guò)程的熵變量4-2定容過(guò)程56在T-s圖上定容吸熱過(guò)程線1-2指向右上方，是吸熱升溫增壓過(guò)程，定容放熱過(guò)程線1-2'指向左下方，是放熱降溫減壓過(guò)程在T-s圖上定容吸熱過(guò)程線1-2指向右上方，是吸熱升溫增壓過(guò)57定容過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定容過(guò)程的過(guò)程功為零，即過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出定容過(guò)程的技術(shù)功定容過(guò)程中工質(zhì)不輸出膨脹功，加給工質(zhì)的熱量全部用于增加工質(zhì)的熱力學(xué)能并使溫度升高，此結(jié)論由熱力學(xué)第一定律推得，適用于任何工質(zhì)定容過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功584-3定壓過(guò)程定壓過(guò)程定壓過(guò)程是工質(zhì)在狀態(tài)變化過(guò)程中壓力保持不變的過(guò)程，過(guò)程方程式為p=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)p=定值和pv=RgT得出，定壓過(guò)程中氣體的比體積與絕對(duì)溫度成正比定壓過(guò)程曲線在p-v圖上是一水平直線，在T-s圖上也是一條對(duì)數(shù)曲線，但較定容線平坦定壓過(guò)程的熵變量4-3定壓過(guò)程59定壓過(guò)程1-2是吸熱升溫膨脹過(guò)程，1-2'是放熱降溫壓縮過(guò)程定壓過(guò)程1-2是吸熱升溫膨脹過(guò)程，1-2'是放熱降溫壓縮過(guò)程60在T-s圖上定壓過(guò)程曲線較定容過(guò)程曲線平坦對(duì)于可逆定容過(guò)程，由于，，得對(duì)于可逆定壓過(guò)程，由于，，得

因?yàn)樗?/p>

定容線和定壓線均為正斜率對(duì)數(shù)曲線在T-s圖上定壓過(guò)程曲線較定容過(guò)程曲線平坦61定壓過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定壓過(guò)程的過(guò)程功為

對(duì)于理想氣體，定壓過(guò)程的過(guò)程功為或

理想氣體的氣體常數(shù)Rg數(shù)值上等于1kg氣體在定壓過(guò)程中溫度升高1K所作的膨脹功，單位為J/(kg·K)

定壓過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功62過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出或任何工質(zhì)在定壓過(guò)程中吸入的熱量等于焓增，放出的熱量等于焓降定壓過(guò)程的技術(shù)功

工質(zhì)按定壓過(guò)程流過(guò)換熱器等設(shè)備時(shí)，不對(duì)外作技術(shù)功，，為流動(dòng)功，熱能轉(zhuǎn)化的機(jī)械能全部用來(lái)維持工質(zhì)流動(dòng)過(guò)程熱量由熱力學(xué)第一定律得出63上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的計(jì)算式由過(guò)程功定義和熱力學(xué)第一定律導(dǎo)出，對(duì)任何工質(zhì)都適用對(duì)于理想氣體，過(guò)程熱量還可由下式計(jì)算與前式比較可得

上式表明，同樣溫度范圍內(nèi)的平均比定壓熱容與平均比定容熱容之間的關(guān)系也遵守邁耶公式上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的64工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程65工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程66工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程67工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程68工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程69工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程70工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程71工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程72工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程73工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程744-4定溫過(guò)程定溫過(guò)程定溫過(guò)程是工質(zhì)在狀態(tài)變化過(guò)程中溫度保持不變的過(guò)程，T=定值，過(guò)程方程式為pv=定值初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系根據(jù)T=定值和pv=RgT得出，定溫過(guò)程中氣體的壓力與比體積成反比定溫過(guò)程線在p-v圖上是一條等軸雙曲線，在T-s圖上則為水平直線4-4定溫過(guò)程75第89頁(yè)圖4-4定溫過(guò)程線1-2是吸熱膨脹降壓過(guò)程，1-2'是放熱壓縮增壓過(guò)程第89頁(yè)圖4-4定溫過(guò)程線1-2是吸熱膨脹降壓過(guò)程，1-2'76定溫過(guò)程的熱力學(xué)能、焓和熵變量

理想氣體的熱力學(xué)能和焓都只是溫度的函數(shù)，定溫過(guò)程的熵變量為定溫過(guò)程的過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功定溫過(guò)程的過(guò)程功為定溫過(guò)程的熱力學(xué)能、焓和熵變量77過(guò)程熱量為

理想氣體定溫過(guò)程的熱量qT和過(guò)程功數(shù)值相等，正負(fù)相同。定溫膨脹時(shí)的吸熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)榕蛎浌Γ貕嚎s時(shí)消耗的壓縮功全部轉(zhuǎn)變?yōu)榉艧崃?/p>

過(guò)程熱量為78技術(shù)功為理想氣體定溫穩(wěn)定流經(jīng)開(kāi)口系時(shí)技術(shù)功wT與過(guò)程熱量qT相同，流動(dòng)功(p2v2-p1v1)為零，吸熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)榧夹g(shù)功上述過(guò)程功、過(guò)程熱量和技術(shù)功的計(jì)算公式及過(guò)程方程式只適用于理想氣體技術(shù)功為794-5絕熱過(guò)程絕熱過(guò)程絕熱過(guò)程是狀態(tài)變化的任何一微元過(guò)程中系統(tǒng)與外界都不交換熱量的過(guò)程，即δq=0，全部過(guò)程與外界交換的熱量也為零，即q=0可逆絕熱過(guò)程又稱為定熵過(guò)程可逆絕熱時(shí)δqrev=0，故s=定值4-5絕熱過(guò)程80過(guò)程方程式對(duì)理想氣體，可逆過(guò)程熱力學(xué)第一定律解析式為

或絕熱過(guò)程，得比熱容比設(shè)比熱容為定值，則γ也為定值，得過(guò)程方程式81

定熵過(guò)程方程式為微分形式定熵指數(shù)為對(duì)于理想氣體，定熵指數(shù)等于比熱容比γ，數(shù)值可由附表3查得工程熱力學(xué)課件第四章理想氣體的熱力過(guò)程82初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系將初、終態(tài)的p、v、T參數(shù)代入過(guò)程方程及狀態(tài)方程，整理得，當(dāng)初、終態(tài)溫度變化范圍在室溫到600K之間時(shí)，將比熱容比或定熵指數(shù)作為定值誤差不大若溫度變化幅度較大，則用平均定熵指數(shù)kav初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系83

或，，在p-v圖和T-s圖上的表示定熵過(guò)程線在T-s圖上是垂直于橫坐標(biāo)的直線，在p-v圖上是高次雙曲線定熵線斜率為

定溫線斜率為因?yàn)閗>1，所以定熵線斜率的絕對(duì)值大于定溫線斜率，定熵線更陡些或84第92頁(yè)圖4-5過(guò)程線1-2是絕熱膨脹降壓降溫過(guò)程，1-2'是絕熱壓縮增壓升溫過(guò)程

第92頁(yè)圖4-5過(guò)程線1-2是絕熱膨脹降壓降溫過(guò)程，1-2'85過(guò)程中能量的傳遞和轉(zhuǎn)換絕熱過(guò)程體系與外界不交換熱量q=0由閉口系熱力學(xué)第一定律解析式得過(guò)程功為絕熱過(guò)程中工質(zhì)與外界無(wú)熱量交換，過(guò)程功只來(lái)自工質(zhì)本身的能量轉(zhuǎn)換由穩(wěn)流開(kāi)口系熱力學(xué)第一定律解析式得技術(shù)功為工質(zhì)在絕熱過(guò)程中所作的技術(shù)功等于焓降上述w及wt的計(jì)算公式直接由能量守恒式導(dǎo)出，普遍適用于理想氣體和實(shí)際氣體的可逆和不可逆絕熱過(guò)程過(guò)程中能量的傳遞和轉(zhuǎn)換86對(duì)于理想氣體，取定值熱容，可得

對(duì)于可逆絕熱過(guò)程，可得對(duì)于理想氣體，取定值熱容，可得874-6多變過(guò)程多變過(guò)程多變過(guò)程及過(guò)程方程式多變過(guò)程方程式n為多變指數(shù)，可以是－∞到＋∞之間的任意數(shù)值多變過(guò)程服從過(guò)程方程，n為一定值初、終態(tài)參數(shù)的關(guān)系理想氣體的多變過(guò)程，初、終態(tài)參數(shù)間的關(guān)系，