高等傳熱學(xué)第10章

高 等 傳 熱 學(xué)第十章槽道內(nèi)層流流動(dòng)與對(duì)流換熱高 等 傳 熱 學(xué)目錄一、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流流動(dòng)二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱一、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流流動(dòng)1.管內(nèi)的流動(dòng)狀態(tài)層流過(guò)渡區(qū)湍流采用雷諾數(shù)判斷一、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流流動(dòng)2.流動(dòng)和換熱的入口段及充分發(fā)展段一、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流流動(dòng)流動(dòng)入口段流動(dòng)充分發(fā)展段流動(dòng)入口段長(zhǎng)度l的確定層流：湍流：一、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流流動(dòng)流體在平板之間及圓管內(nèi)的流動(dòng)二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱流動(dòng)入口段流動(dòng)充分發(fā)展段換熱入口段換熱充分發(fā)展段換熱充分發(fā)展段

對(duì)流換熱的充分發(fā)展階段的定義是表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)不隨x發(fā)生變化，即。二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱換熱充分發(fā)展段的條件形成熱充分發(fā)展的條件是無(wú)量綱溫度不隨x發(fā)生變化

是管壁面溫度是截面平均溫度。此時(shí)，無(wú)量綱溫度分布不隨x發(fā)生變化，而只是r的函數(shù)

二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)hx

的變化二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱常見的兩種換熱條件(1)均勻熱流壁面和流體溫度隨管長(zhǎng)的變化給出在換熱充分發(fā)展階段的具體表達(dá)式。tx0twtm二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱對(duì)于常熱流條件，熱充分發(fā)展階段中，所以二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱對(duì)于不可壓縮流體，若忽略流動(dòng)方向的導(dǎo)熱，根據(jù)能量守恒，可得二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱(2)均勻壁溫該問(wèn)題也可采用非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的集總參數(shù)法計(jì)算公式計(jì)算流體的出口溫度。tx0twtm壁面和流體溫度隨管長(zhǎng)的變化二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱管內(nèi)層流充分發(fā)展的速度分布

描述不可壓縮流體軸對(duì)稱二維穩(wěn)態(tài)層流流動(dòng)的連續(xù)性方程和納維斯-斯托克斯方程為二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱

在流動(dòng)充分發(fā)展階段vr=0二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱管內(nèi)層流充分發(fā)展的溫度分布

描述不可壓縮流體軸對(duì)稱二維穩(wěn)態(tài)層流流動(dòng)的能量微分方程為

對(duì)于本問(wèn)題可以簡(jiǎn)化二、管內(nèi)充分發(fā)展區(qū)的層流換熱

在常熱流條件下求解二、