傳熱學模擬試題一

傳熱學復習題一。選擇恰當?shù)拇鸢柑钊肟崭裰校款}2分，共30分）傳熱學是研究（）的科學。①熱量傳導規(guī)律；②熱量傳遞規(guī)律；③對流傳熱規(guī)律；④輻射傳熱規(guī)律。采暖時，熱量從90℃的熱水通過1mm厚的鋼板傳給25℃的室內(nèi)空氣。在這個綜合傳熱過程中，（）。①水到鋼板的傳熱強于通過鋼板的傳熱強于鋼板到空氣的傳熱；②鋼板到空氣的傳熱強于通過鋼板的傳熱強于水到鋼板的傳熱；③鋼板到空氣的傳熱弱于水到鋼板的傳熱弱于通過鋼板的傳熱；④鋼板到空氣的傳熱強于水到鋼板的傳熱強于通過鋼板的傳熱。傅立葉定律中的負號表示熱量傳遞的方向與溫度梯度的方向（），即熱量必須從高溫處向低溫處傳遞。①相反；②垂直；③相交；④相同。工程材料在使用時表現(xiàn)出來的導熱系數(shù)還常常與材料內(nèi)部結(jié)構(gòu)有關(guān)，是一種綜合導熱系數(shù)，不再單純是（）。①物性參數(shù)；②過程參數(shù)；③幾何參數(shù)；④邊界條件。導熱問題（導熱數(shù)學模型）的三類邊界條件分別是（）。①速度邊界條件、流量邊界條件和溫度邊界條件；②溫度邊界條件、熱流量邊界條件和對流邊界條件；③克?；舴蜻吔鐥l件、基爾霍夫邊界條件和霍金邊界條件；④導熱邊界條件、輻射邊界條件和對流邊界條件。（）。（）遠遠小于（）是肋片導熱的必要條件，反過來的話肋片不僅不增大傳熱，反而削弱傳熱。①肋片表面對流換熱熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；②肋基接觸熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；③肋基導熱熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；④肋片內(nèi)導熱熱阻、肋片表面對流換熱熱阻。周期性的非穩(wěn)態(tài)導熱過程由于邊界條件變化程度與周期不同，可能分為也可能不分（）等兩個階段。①非穩(wěn)態(tài)階段和穩(wěn)態(tài)階段；②非正規(guī)狀況階段和正規(guī)狀況階段；③非周期性階段和周期性階段；④非定常階段和定常階段。集總參數(shù)法使用條件是（）。①物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻遠遠小于傳熱過程總傳熱熱阻；②物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻遠遠大于傳熱過程總傳熱熱阻；③物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻（內(nèi)熱阻）遠遠小于物體表面同周圍環(huán)境進行換熱的換熱熱阻（外熱阻）；④物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻（內(nèi)熱阻）遠遠小于物體表面同周圍環(huán)境進行換熱的換熱熱阻（外熱阻），即Bi很?。?lt;0.1）。熱平衡法建立差分方程組沒有使用導熱微分方程，但導熱微分方程的推導也是基于熱平衡，兩者對同一物理現(xiàn)象采用同樣方法，所以是本質(zhì)相同的。所以熱平衡方法具有堅實的（）。①數(shù)學邏輯性；②物理學原理為依據(jù)；③工程實踐基礎(chǔ)；④實驗驗證基礎(chǔ)。實際上，導熱問題的數(shù)值解法可以使用算盤、算籌、手搖計算機乃至筆算求解，只不過在求解有實際意義的導熱問題時，計算速度（）。①太慢而沒有價值；②太快而反應(yīng)不過來；③忽快忽慢不穩(wěn)定；④難以掌控。對流換熱過程是熱對流與導熱的綜合作用的結(jié)果，這種說法是（）。①錯誤的；②正確的；③不完善的；④否正確，視實際情況而定。流體的流動狀態(tài)是影響對流換熱的重要因素之一：（）時流體微團沿著主流方向做有秩序的分層流動，而（）時流體各部分之間發(fā)生劇烈的摻混，導致在其它條件相同時后者有著比前者強烈的換熱。①逆流，順流；②層流，湍流（紊流）；③對流，錯流；④分流，混流。在（）指導下的實驗研究是目前獲得表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)關(guān)系式的主要途徑，也是本科生傳熱學課程教學中對流換熱部分的重點。①牛頓理論；②對流換熱分析理論；③納維-斯托克司理論；④相似理論。努塞爾特數(shù)代表了壁面上流體的（），也代表了熱量通過貼近壁面的無滑移層導熱熱阻與界面上對流換熱熱阻的比較。①對流換熱強度；②無量綱溫度梯度；③表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的大?。虎軐α鲹Q熱的等級。由于熱的原因而產(chǎn)生的電磁波輻射稱為熱輻射。熱輻射的電磁波是物體內(nèi)部微觀粒子的（）時激發(fā)出來的。①熱運動狀態(tài)改變；②通過電磁振蕩電路；③發(fā)生電容電感效應(yīng)；④遭受其它粒子轟擊。兩壁面之間只有接觸的地方才直接導熱，在不接觸處存在空隙，熱量是通過充滿空隙的流體的導熱、對流和輻射的方式傳遞的，因而存在傳熱阻力，稱為（）。①接觸熱阻；②流動熱阻；③折合面積熱阻；④輻射熱阻。單位時間內(nèi)離開表面的單位面積的總輻射能稱為（），以J表示。包括自身輻射和反射輻射。①自身輻射；②有效輻射；③投入輻射；④反射輻射。電學的基爾霍夫定律的實質(zhì)就是（）：以節(jié)點為系統(tǒng)，節(jié)點作為一個點不能蓄熱，不會有內(nèi)部儲存能量的增量，也沒有對外作功，只有進入系統(tǒng)的總熱流量等于0。①質(zhì)量守恒定律；②能量守恒定律；③傅立葉定律；④動量守恒定律。（）給出了光譜輻射力最大處的波長m隨溫度變化的規(guī)律。可通過在一定溫度T下對求關(guān)于的極值而得到。①韋伯定理；②維恩位移定律；③維恩定律；④韋達定理。選用穿透比=0而吸收比0的材料制造一個空腔，空腔壁上開一個小孔，設(shè)法使空腔保持一均勻的溫度，這時從外邊看小孔的視在面就具有黑體的性質(zhì)，被稱為（）。①人工黑體模型；②灰體；③黑體；④透明體膜狀凝結(jié)時，微量的（）會積聚在液膜表面，蒸汽必須依靠質(zhì)量擴散（傳質(zhì)）通過氣膜層才能到達液膜并凝結(jié)，從而大幅度提高了傳熱熱阻。①過熱蒸汽；②不凝結(jié)氣體；③過冷蒸汽；④可溶鹽。管槽內(nèi)流體流動時，（）。①層流，Re<2300，湍流，Re>10000；②層流，Re<23000，湍流，Re>100000；③層流，Re<230，湍流，Re>1000；④層流，Re<23，湍流，Re>100。雷諾準則表示了流體流動過程中（）的比較。①離心力與向心力；②穩(wěn)定流動力與非穩(wěn)定流動力；③慣性力與粘性力；④慣性力與徹體力（體積力）。判斷兩個同類物理現(xiàn)象相似的條件包括：(1)同名的已定特征數(shù)相等（同名準則相等）；(2)單值性條件相似。其中單值性條件相似包括（）。①充分條件和必要條件；②充分條件；③必要條件；④初始條件、邊界條件、幾何條件和物理（性質(zhì)）條件（或稱物性條件）。導數(shù)（微商）是有限差分（有限差商）的步長趨近于（）的結(jié)果。所以，當步長（）時，用有限差分代替導數(shù)誤差不會很大，這就是微分方程有限差分方法求解的起源。①足夠小、無限?。虎跓o限小、足夠??；③離散點、距離離散點很近；④映射點、距離映射點很近。傅立葉準則是（）與使邊界上發(fā)生的有限大小的熱擾動穿過一定厚度的固體層擴散到l2的面積上所需要的時間之比。①時間常數(shù)；②從邊界上開始發(fā)生熱擾動的時刻起到所計算時刻為止的時間間隔；③使邊界上發(fā)生的有限大小的熱擾動穿過整個導熱體所需要的時間；④從邊界上開始發(fā)生熱擾動的時刻起到完成非穩(wěn)態(tài)導熱的時刻為止的時間間隔。導熱微分方程式的解就是溫度場中（）分布規(guī)律的表達式。①速度；②導熱系數(shù)；③溫度；④熱流量。物體發(fā)生純導熱時物質(zhì)內(nèi)部一定不存在（）。①粒子運動；②電子移動；③晶格振動；④宏觀位移。對物理問題進行數(shù)值求解的基本思路，是把原來在時間、空間坐標系中連續(xù)的物理量的場，用有限個（）上的值的集合來代替，通過求解按一定方法建立起來的關(guān)于這些值的代數(shù)方程，來獲得（）上被求物理量的值。①離散點；②正交點；③邊界點；④映射點。本課程中獲得離散方程組的方法使用了三種，分別是（）。①拉格朗日方法、泰勒級數(shù)展開法、原始方法；②拉格朗日方法、泰勒級數(shù)展開法、蒙特卡洛方法；③原始方法、泰勒級數(shù)展開法、熱平衡方法；④歐拉方法、傅立葉級數(shù)展開法、熱平衡方法。二?；卮鹣铝袉栴}（每題5分，共20分）比較順流式與逆流式換熱器的優(yōu)缺點，并列出純順流或純逆流式換熱器對數(shù)平均溫差計算式2.什么叫大空間自然對流換熱？什么叫有限自然對流換熱？這與強制對流中的外部流動和內(nèi)部流動有什么異同？3.一般說來，金屬的導熱系數(shù)遠大于非金屬的導熱系數(shù)，為什么？4.導熱系數(shù)、表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)及傳熱系數(shù)的單位各是什么？哪些是物性參數(shù)，哪些與過程有關(guān)？答：①導熱系數(shù)的單位是：W/(m.K)；②表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的單位是：W/(m2.K)；③傳熱系數(shù)的單位是：W/(m2.K)。這三個參數(shù)中，只有導熱系數(shù)是物性參數(shù)，其它均與過程有關(guān)。5.用高斯－塞德爾迭代法求解代數(shù)方程時是否一定可以得到收斂的解？不能得出收斂的解時是否因為初場的假設(shè)不合適而造成？答：用高斯－塞德爾迭代法求解代數(shù)方程時不一定可以得到收斂的解。不能得出收斂的解時并不是因為初場的假設(shè)不合適而造成的，而是因為迭代公式構(gòu)造不合適而造成的。迭代公式應(yīng)采用主對角線占優(yōu)的形式。三。計算題（共50分）③②①圖1設(shè)有如圖1所示的幾何體，半球表面是絕熱的，底部表面被一直徑分為1、2兩部分。球半徑R=0.1m。表面1為灰體，T1=550K，1=0.35，表面2為黑體，③②①圖1解：先求角系數(shù)A1=A2=R2=0.005，A3=R2=0.020X1,3=1，X2,3=1，X1,2=X2,1=0，X3,1=，X3,2=0.25。表面2無表面熱阻，表面3為重輻射面，J3=Eb3，且表面1與表面2之間無直接換熱，于是A1和A2之間輻射傳熱為：=18.391W由1,2=，得：Eb3=+Eb2=+5.6710-83304=1843.23W/m2所以T`3==424.62K2.水以1.2m/s的平均流速流過內(nèi)徑為20mm的長直管。如果（1）管子壁溫為75℃，水從20℃加熱到70℃，（2）管子壁溫為15℃，水從70℃冷卻到20℃，試計算兩種情形下的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)，并討論造成差別的原因。（20分）水的物性參數(shù)表t℃(kg/m3)cp(kJ/(kg℃))102W/(m℃)106(m2/s)Pr106kg/(ms)10999.74.18359.91.3069.521306.030995.74.17461.80.8055.42801.560983.14.17965.90.4782.99469.990965.324.20868.00.3261.95314.9解：(1)tf==45℃，tw–tf=75–45=30℃，最好加溫度修正。查表可知，75℃時，w=（75–60）+469.9=392.410-6kg/(ms)45℃時，f=（45–30）+801.5=635.5510-6kg/(ms)45℃時，f=（45–30）+801.5=635.5510-6kg/(ms)=（45–30）+995.7=989.4kg/m3，=（45–30）+61.8=63.8510-2W/(mK)，=（45–30）+0.805=0.641510-6m2/scp=（45–30）+4174=4.1765kJ/(kgK)，Pr=（45–30）+5.42=4.205長直管意味著不需入口修正和螺旋管修正Re==37412.3>10000，為旺盛湍流。液體被加熱時，=1.054Nu=0.023Re0.8Pr0.4ct=0.02337412.30.84.2050.41.054=196.19h==6263.44W/(m2K)(2)tf==45℃，tf–tw=45–15=30℃，最好加溫度修正。查表可知，15℃時，w=（15–10）+1306.0=1179.87510-6kg/(ms)液體被冷卻時，=0.8567Nu=0.023Re0.8Pr0.3ct=0.02337412.30.84.2050.30.8567=159.39h==5088.68W/(m2K)后者的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)比前者小。原因：i）Pr的冪次?。籭i）溫差修正不一樣。機理：前者壁面溫度高，近壁處流體粘度小，湍流摻混強烈，換熱劇烈；后者壁面溫度低，近壁處流體粘度大，湍流摻混受到粘性的抑制而比較弱，換熱不如前者強烈。傳熱學試題二（開卷）一。選擇恰當?shù)拇鸢柑钊肟崭裰校款}2分，共30分）傳熱學是研究（）的科學。①熱量傳導規(guī)律；②熱量傳遞規(guī)律；③對流傳熱規(guī)律；④輻射傳熱規(guī)律。采暖時，熱量從90℃的熱水通過1mm厚的鋼板傳給25℃的室內(nèi)空氣。在這個綜合傳熱過程中，（）。①水到鋼板的傳熱強于通過鋼板的傳熱強于鋼板到空氣的傳熱；②鋼板到空氣的傳熱強于通過鋼板的傳熱強于水到鋼板的傳熱；③鋼板到空氣的傳熱弱于水到鋼板的傳熱弱于通過鋼板的傳熱；④鋼板到空氣的傳熱強于水到鋼板的傳熱強于通過鋼板的傳熱。傅立葉定律中的負號表示熱量傳遞的方向與溫度梯度的方向（），即熱量必須從高溫處向低溫處傳遞。①相反；②垂直；③相交；④相同。工程材料在使用時表現(xiàn)出來的導熱系數(shù)還常常與材料內(nèi)部結(jié)構(gòu)有關(guān)，是一種綜合導熱系數(shù)，不再單純是（）。①物性參數(shù)；②過程參數(shù)；③幾何參數(shù)；④邊界條件。導熱問題（導熱數(shù)學模型）的三類邊界條件分別是（）。①速度邊界條件、流量邊界條件和溫度邊界條件；②溫度邊界條件、熱流量邊界條件和對流邊界條件；③克?；舴蜻吔鐥l件、基爾霍夫邊界條件和霍金邊界條件；④導熱邊界條件、輻射邊界條件和對流邊界條件。（）。（）遠遠小于（）是肋片導熱的必要條件，反過來的話肋片不僅不增大傳熱，反而削弱傳熱。①肋片表面對流換熱熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；②肋基接觸熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；③肋基導熱熱阻、肋片內(nèi)導熱熱阻；④肋片內(nèi)導熱熱阻、肋片表面對流換熱熱阻。周期性的非穩(wěn)態(tài)導熱過程由于邊界條件變化程度與周期不同，可能分為也可能不分（）等兩個階段。①非穩(wěn)態(tài)階段和穩(wěn)態(tài)階段；②非正規(guī)狀況階段和正規(guī)狀況階段；③非周期性階段和周期性階段；④非定常階段和定常階段。集總參數(shù)法使用條件是（）。①物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻遠遠小于傳熱過程總傳熱熱阻；②物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻遠遠大于傳熱過程總傳熱熱阻；③物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻（內(nèi)熱阻）遠遠小于物體表面同周圍環(huán)境進行換熱的換熱熱阻（外熱阻）；④物體內(nèi)部單位導熱面積上的導熱熱阻（內(nèi)熱阻）遠遠小于物體表面同周圍環(huán)境進行換熱的換熱熱阻（外熱阻），即Bi很?。?lt;0.1）。熱平衡法建立差分方程組沒有使用導熱微分方程，但導熱微分方程的推導也是基于熱平衡，兩者對同一物理現(xiàn)象采用同樣方法，所以是本質(zhì)相同的。所以熱平衡方法具有堅實的（）。①數(shù)學邏輯性；②物理學原理為依據(jù)；③工程實踐基礎(chǔ)；④實驗驗證基礎(chǔ)。無滑移條件是指（）。①由于流體粘滯力的作用，使管子中部的一層流體處于不流動的狀態(tài)；②流體中的物體，迎向來流一面正中位置擋住了來流流體，使之處于不流動的狀態(tài)；③流體中的物體，背向來流一面正中位置流體處于不流動的狀態(tài)；④由于流體粘滯力的作用，使緊貼在固體壁面上的一層流體處于不流動的狀態(tài)。由于流體流動的起因不同，對流換熱過程分為（）。①強制對流換熱，自然對流換熱；②凝結(jié)換熱，沸騰換熱；③飽和沸騰換熱，對流沸騰換熱；④珠狀凝結(jié)換熱，膜狀凝結(jié)換熱。實際上，導熱問題的數(shù)值解法可以使用算盤、算籌、手搖計算機乃至筆算求解，只不過在求解有實際意義的導熱問題時，計算速度（）。①太慢而沒有價值；②太快而反應(yīng)不過來；③忽快忽慢不穩(wěn)定；④難以掌控。對流換熱過程是熱對流與導熱的綜合作用的結(jié)果，這種說法是（）。①錯誤的；②正確的；③不完善的；④否正確，視實際情況而定。流體的流動狀態(tài)是影響對流換熱的重要因素之一：（）時流體微團沿著主流方向做有秩序的分層流動，而（）時流體各部分之間發(fā)生劇烈的摻混，導致在其它條件相同時后者有著比前者強烈的換熱。①逆流，順流；②層流，湍流（紊流）；③對流，錯流；④分流，混流。在（）指導下的實驗研究是目前獲得表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)關(guān)系式的主要途徑，也是本科生傳熱學課程教學中對流換熱部分的重點。①牛頓理論；②對流換熱分析理論；③納維-斯托克司理論；④相似理論。努塞爾特數(shù)代表了壁面上流體的（），也代表了熱量通過貼近壁面的無滑移層導熱熱阻與界面上對流換熱熱阻的比較。①對流換熱強度；②無量綱溫度梯度；③表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的大小；④對流換熱的等級。由于熱的原因而產(chǎn)生的電磁波輻射稱為熱輻射。熱輻射的電磁波是物體內(nèi)部微觀粒子的（）時激發(fā)出來的。①熱運動狀態(tài)改變；②通過電磁振蕩電路；③發(fā)生電容電感效應(yīng)；④遭受其它粒子轟擊。兩壁面之間只有接觸的地方才直接導熱，在不接觸處存在空隙，熱量是通過充滿空隙的流體的導熱、對流和輻射的方式傳遞的，因而存在傳熱阻力，稱為（）。①接觸熱阻；②流動熱阻；③折合面積熱阻；④輻射熱阻。單位時間內(nèi)離開表面的單位面積的總輻射能稱為（），以J表示。包括自身輻射和反射輻射。①自身輻射；②有效輻射；③投入輻射；④反射輻射。電學的基爾霍夫定律的實質(zhì)就是（）：以節(jié)點為系統(tǒng)，節(jié)點作為一個點不能蓄熱，不會有內(nèi)部儲存能量的增量，也沒有對外作功，只有進入系統(tǒng)的總熱流量等于0。①質(zhì)量守恒定律；②能量守恒定律；③傅立葉定律；④動量守恒定律。（）給出了光譜輻射力最大處的波長m隨溫度變化的規(guī)律?？赏ㄟ^在一定溫度T下對求關(guān)于的極值而得到。①韋伯定理；②維恩位移定律；③維恩定律；④韋達定理。選用穿透比=0而吸收比0的材料制造一個空腔，空腔壁上開一個小孔，設(shè)法使空腔保持一均勻的溫度，這時從外邊看小孔的視在面就具有黑體的性質(zhì)，被稱為（）。①人工黑體模型；②灰體；③黑體；④透明體膜狀凝結(jié)時，微量的（）會積聚在液膜表面，蒸汽必須依靠質(zhì)量擴散（傳質(zhì)）通過氣膜層才能到達液膜并凝結(jié)，從而大幅度提高了傳熱熱阻。①過熱蒸汽；②不凝結(jié)氣體；③過冷蒸汽；④可溶鹽。管槽內(nèi)流體流動時，（）。①層流，Re<2300，湍流，Re>10000；②層流，Re<23000，湍流，Re>100000；③層流，Re<230，湍流，Re>1000；④層流，Re<23，湍流，Re>100。雷諾準則表示了流體流動過程中（）的比較。①離心力與向心力；②穩(wěn)定流動力與非穩(wěn)定流動力；③慣性力與粘性力；④慣性力與徹體力（體積力）。判斷兩個同類物理現(xiàn)象相似的條件包括：(1)同名的已定特征數(shù)相等（同名準則相等）；(2)單值性條件相似。其中單值性條件相似包括（）。①充分條件和必要條件；②充分條件；③必要條件；④初始條件、邊界條件、幾何條件和物理（性質(zhì)）條件（或稱物性條件）。導數(shù)（微商）是有限差分（有限差商）的步長趨近于（）的結(jié)果。所以，當步長（）時，用有限差分代替導數(shù)誤差不會很大，這就是微分方程有限差分方法求解的起源。①足夠小、無限小；②無限小、足夠?。虎垭x散點、距離離散點很近；④映射點、距離映射點很近。傅立葉準則是（）與使邊界上發(fā)生的有限大小的熱擾動穿過一定厚度的固體層擴散到l2的面積上所需要的時間之比。①時間常數(shù)；②從邊界上開始發(fā)生熱擾動的時刻起到所計算時刻為止的時間間隔；③使邊界上發(fā)生的有限大小的熱擾動穿過整個導熱體所需要的時間；④從邊界上開始發(fā)生熱擾動的時刻起到完成非穩(wěn)態(tài)導熱的時刻為止的時間間隔。導熱微分方程式的解就是溫度場中（）分布規(guī)律的表達式。①速度；②導熱系數(shù)；③溫度；④熱流量。物體發(fā)生純導熱時物質(zhì)內(nèi)部一定不存在（）。①粒子運動；②電子移動；③晶格振動；④宏觀位移。二?；卮鹣铝袉栴}（每題5分，共20分）比較順流式與逆流式換熱器的優(yōu)缺點，并列出純順流或純逆流式換熱器對數(shù)平均溫差計算式。答：在相同的進出口溫度條件下，逆流的平均溫差最大而順流的平均溫差最小。當傳熱量和傳熱系數(shù)相同時，逆流需要比較小的傳熱面積；順流時冷流體的出口溫度t2"總是低于熱流體的出口溫度t1"，而逆流時t2"卻可以大于t1"；逆流換熱器冷熱流體的最高溫度t1'和t2"集中于換熱器的同一端，使得該處壁溫較高，這對工作溫度較高的換熱器（如過熱器）相當不利。什么叫大空間自然對流換熱？什么叫有限自然對流換熱？這與強制對流中的外部流動和內(nèi)部流動有什么異同？答：大空間作自然對流時，流體的冷卻過程與加熱過程互不影響，當其流動時形成的邊界層相互干擾時，稱為有限空間自然對流。這與外部流動和內(nèi)部流動的劃分有類似的地方，但流動的動因不同，一個由外在因素引起的流動，一個是由流體的溫度不同而引起的流動。一般說來，金屬的導熱系數(shù)遠大于非金屬的導熱系數(shù)，為什么？答：金屬內(nèi)部有大量的自由電子可以在金屬原子組成的晶格間移動，像導電一樣，從而有比較大的導熱系數(shù)。非金屬沒有自由電子，僅依靠晶格上的粒子的振動來傳遞能量，故導熱系數(shù)小。導熱系數(shù)、表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)及傳熱系數(shù)的單位各是什么？哪些是物性參數(shù)，哪些與過程有關(guān)？答：①導熱系數(shù)的單位是：W/(m.K)；②表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的單位是：W/(m2.K)；③傳熱系數(shù)的單位是：W/(m2.K)。這三個參數(shù)中，只有導熱系數(shù)是物性參數(shù)，其它均與過程有關(guān)。用高斯－塞德爾迭代法求解代數(shù)方程時是否一定可以得到收斂的解？不能得出收斂的解時是否因為初場的假設(shè)不合適而造成？答：用高斯－塞德爾迭代法求解代數(shù)方程時不一定可以得到收斂的解。不能得出收斂的解時并不是因為初場的假設(shè)不合適而造成的，而是因為迭代公式構(gòu)造不合適而造成的。迭代公式應(yīng)采用主對角線占優(yōu)的形式。三。計算題（共50分）