有導(dǎo)體和電介質(zhì)存在時(shí)的靜電場(chǎng)

關(guān)于有導(dǎo)體和電介質(zhì)存在時(shí)的靜電場(chǎng)第一頁，共七十三頁，2022年，8月28日第一部分有導(dǎo)體存在的電場(chǎng)——§10.7導(dǎo)體的靜電平衡

§11.4等勢(shì)面第二頁，共七十三頁，2022年，8月28日什么是導(dǎo)體？§10.7導(dǎo)體的靜電平衡一、什么是靜電平衡？有自由電子，能導(dǎo)電無外電場(chǎng)時(shí)，自由電子只作熱運(yùn)動(dòng)而不發(fā)生宏觀電量的遷移，整個(gè)導(dǎo)體呈電中性。如果將金屬導(dǎo)體放在電場(chǎng)中會(huì)怎樣？第三頁，共七十三頁，2022年，8月28日1.自由電子產(chǎn)生定向移動(dòng)，導(dǎo)體電荷分布發(fā)生改變；2.導(dǎo)體內(nèi)部和周圍靜電場(chǎng)分布發(fā)生改變，直到兩者達(dá)到靜電平衡狀態(tài)為止。靜電平衡狀態(tài)：導(dǎo)體內(nèi)部和表面都沒有電荷定向移動(dòng)的狀態(tài)。導(dǎo)體達(dá)到靜平衡++++++++++E外+++++E外++E外第四頁，共七十三頁，2022年，8月28日E外++++++++++E感達(dá)到靜電平衡的結(jié)果是……感應(yīng)電荷電子的定向運(yùn)動(dòng)，并在導(dǎo)體一側(cè)面集結(jié)，使該側(cè)面出現(xiàn)負(fù)電荷，而相對(duì)的另一側(cè)面出現(xiàn)正電荷。

——靜電感應(yīng)現(xiàn)象感應(yīng)電荷感應(yīng)電荷：由靜電感應(yīng)現(xiàn)象所產(chǎn)生的電荷。感應(yīng)電場(chǎng)：感應(yīng)電荷在空間激發(fā)的電場(chǎng)，改變了空間各處的電場(chǎng)分布?？臻g任意一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度為：導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)強(qiáng)度為：第五頁，共七十三頁，2022年，8月28日二、導(dǎo)體處于靜電平衡的條件

與導(dǎo)體表面之外緊鄰處場(chǎng)強(qiáng)與該處表面垂直。導(dǎo)體內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度為零。否則電場(chǎng)強(qiáng)度沿表面的分量將使電子沿表面作定向運(yùn)動(dòng)。為什么?第六頁，共七十三頁，2022年，8月28日三、導(dǎo)體靜電平衡的性質(zhì)導(dǎo)體是一個(gè)等勢(shì)體，導(dǎo)體表面是一等勢(shì)面。

導(dǎo)體外部附近空間的場(chǎng)強(qiáng)與導(dǎo)體表面正交。電勢(shì)梯度為零，即導(dǎo)體上任意兩點(diǎn)間電勢(shì)差為零，故導(dǎo)體為等勢(shì)體。第七頁，共七十三頁，2022年，8月28日四、靜電平衡的導(dǎo)體上的電荷分布1、電荷只分布在導(dǎo)體表面，導(dǎo)體內(nèi)部?jī)綦姾蔀榱恪?、導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng)與該處導(dǎo)體表面的電荷面密度成正比。處于靜電平衡的導(dǎo)體上的電荷分布有如下規(guī)律：證明2證明1第八頁，共七十三頁，2022年，8月28日3、孤立的導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)，其表面曲率越大的地方，面電荷密度也越大。尖端放電與電荷風(fēng)4曲率較大，表面尖而凸出部分，電荷面密度較大曲率較小，表面比較平坦部分，電荷面密度較小曲率為負(fù)，表面凹進(jìn)去的部分，電荷面密度最小電荷風(fēng)第九頁，共七十三頁，2022年，8月28日五、有導(dǎo)體存在時(shí)靜電場(chǎng)的分析與計(jì)算電荷守恒定律靜電平衡條件電荷分布第十頁，共七十三頁，2022年，8月28日例1.已知：導(dǎo)體板A，面積為S、帶電量Q，在其旁邊放入導(dǎo)體板B。求：(1)A、B上的電荷分布及空間的電場(chǎng)分布(2)將B板接地，求電荷分布IIIⅢ第十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日分析：可利用靜電平衡條件(Eint=0,ES⊥表面)、電荷守恒和靜電場(chǎng)的基本規(guī)律(場(chǎng)強(qiáng)疊加原理、高斯定律等)進(jìn)行求解。根據(jù)靜電平衡條件，導(dǎo)體內(nèi)部無電荷，不考慮邊緣效應(yīng)，電荷電荷均勻分布在表面上。設(shè)4個(gè)表面上的面電荷密度分別為s1,s2,s3,s4，電場(chǎng)線如圖。IIIⅢ第十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日

A板B板根據(jù)電荷守恒定律：作一兩底分別在兩個(gè)金屬板內(nèi)而側(cè)面垂直于板面的封閉面作為高斯面，則通過此高斯面的電通量Fe=0。IIIⅢ根據(jù)高斯定律：第十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日靜電平衡時(shí)，導(dǎo)體內(nèi)EP=0，有：第十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日解方程得:電荷分布場(chǎng)強(qiáng)分布兩板之間(II區(qū))板左側(cè)(I區(qū))板右側(cè)(Ⅲ區(qū))IIIⅢ第十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日

(2)將B板接地，求電荷及場(chǎng)強(qiáng)分布接地時(shí)：聯(lián)立求解可得：根據(jù)電荷守恒定律：根據(jù)高斯定律：由EP=0，得到：第十六頁，共七十三頁，2022年，8月28日

場(chǎng)強(qiáng)分布電荷分布兩板之間兩板之外第十七頁，共七十三頁，2022年，8月28日例2、已知R1R2R3qQ求①電荷及場(chǎng)強(qiáng)分布；球心的電勢(shì)②如用導(dǎo)線連接A、B，再作計(jì)算解:(由高斯定理、電荷守恒定律得到）電荷分布場(chǎng)強(qiáng)分布第十八頁，共七十三頁，2022年，8月28日球心的電勢(shì)

場(chǎng)強(qiáng)分布第十九頁，共七十三頁，2022年，8月28日球殼外表面帶電②用導(dǎo)線連接A、B，再作計(jì)算連接A、B，中和第二十頁，共七十三頁，2022年，8月28日例3、金屬球A，半徑R1，外面套一個(gè)同心的金屬球殼B，其內(nèi)外半徑分別為R2和R3。二者帶電后的電勢(shì)分別為jA和jB。求此系統(tǒng)的電荷及電場(chǎng)分布。解：根據(jù)靜電平衡條件，電荷只能分布在A的外表面以及B的內(nèi)外表面。設(shè)三個(gè)面上的電量分別為q1,q2,q3。q3q2q1由電勢(shì)疊加原理可得：第二十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日q3q2q1在殼內(nèi)作一個(gè)包圍內(nèi)腔的高斯面SS由高斯定律可得：3個(gè)式子聯(lián)立求解可得：第二十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日根據(jù)帶電球殼的場(chǎng)強(qiáng)及場(chǎng)強(qiáng)疊加原理可得：q3q2q1第二十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日++++++++++++六、靜電屏蔽1、導(dǎo)體空腔內(nèi)無帶電體高斯面S導(dǎo)體空腔內(nèi)若無帶電體，則導(dǎo)體空腔必有下列性質(zhì)：①內(nèi)表面上無凈電荷，所有靜電荷均分布在外表面證明：作高斯面S僅包圍內(nèi)表面靜電平衡，導(dǎo)體內(nèi)部E=0第二十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日++++++++++++A：等量異號(hào)電荷相分離，處于內(nèi)表面不同位置上。不可能出現(xiàn)該情況。該情況下將有電場(chǎng)線發(fā)于正電荷而止于負(fù)電荷，而沿電場(chǎng)線方向電勢(shì)降低。這與處于靜電平衡的導(dǎo)體是個(gè)等勢(shì)體這一結(jié)論相悖。B：內(nèi)表面上處處電量為零。+++---只可能是這種情況實(shí)驗(yàn)證明②腔內(nèi)無電場(chǎng)，電勢(shì)處處相等第二十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日2、導(dǎo)體空腔內(nèi)有帶電體腔體內(nèi)表面所帶的電量和腔內(nèi)帶電體所帶的電量等量異號(hào)，腔體外表面所帶的電量由電荷守恒定律決定。未引入q1時(shí)放入q1后+第二十六頁，共七十三頁，2022年，8月28日3、靜電屏蔽①導(dǎo)體空腔內(nèi)若無其他帶電體，則無論導(dǎo)體空腔外部電場(chǎng)如何分布，也不管導(dǎo)體空腔自身帶電情況如何，只要處靜電平衡，腔內(nèi)必定不存在電場(chǎng)，因此金屬殼就起到了屏蔽外部電場(chǎng)的作用。腔內(nèi)物體不受外電場(chǎng)的影響第二十七頁，共七十三頁，2022年，8月28日②如果腔內(nèi)存在帶電體，則將導(dǎo)體空腔接地，此時(shí)由外表面產(chǎn)生的電場(chǎng)消失，于是腔外空間不再受腔內(nèi)電荷的影響了。第二十八頁，共七十三頁，2022年，8月28日靜電屏蔽：利用導(dǎo)體靜電平衡的性質(zhì)，使導(dǎo)體空腔內(nèi)部空間不受腔外電荷和電場(chǎng)的影響，或?qū)?dǎo)體空腔接地，使腔外空間免受腔內(nèi)電荷和電場(chǎng)的影響，這類操作稱為靜電屏蔽．靜電屏蔽靜電屏蔽第二十九頁，共七十三頁，2022年，8月28日第二部分有電介質(zhì)存在的電場(chǎng)——第12章電容器和介電質(zhì)第三十頁，共七十三頁，2022年，8月28日§12.1電容器及其電容紙質(zhì)電容器陶瓷電容器電解電容器鉭電容器可變電容器引：電容器是一儲(chǔ)能元件。第三十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日一、孤立導(dǎo)體的電容孤立導(dǎo)體——周圍沒有其它導(dǎo)體和帶電體的導(dǎo)體。+++++++++qj電荷電勢(shì)Qj3Q3j2Q2j4Q4jnQnj….….jq第三十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日定義：孤立導(dǎo)體的電容孤立導(dǎo)體的電容C只決定于導(dǎo)體自身的幾何因素(幾何尺寸、形狀、周圍介質(zhì))，與所帶電荷和電勢(shì)無關(guān)。反映了孤立導(dǎo)體儲(chǔ)存電荷和電能的能力。第三十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日物理含義：導(dǎo)體升高單位電勢(shì)所加電量。單位：輔助單位：微法皮法例：求一半徑為R的金屬導(dǎo)體球的電容。+++++++++qjR若C=1法拉，則R=9109m>>R地球第三十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日二、電容器及其電容量電容器：由兩個(gè)導(dǎo)體組成的導(dǎo)體體系稱為電容器最簡(jiǎn)單的電容器：平行板電容器-----++++++Q-Qj+j-帶電時(shí)，兩個(gè)金屬板的相對(duì)的兩個(gè)表面（有效表面）上總是同時(shí)分別帶上等量異號(hào)的電荷+Q和-Q。這時(shí)兩板間有一定的電壓U=j+-j-。電容器所帶電量Q總與其電壓U成正比。第三十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日定義電容器電容為：——只與電容器本身的結(jié)構(gòu)有關(guān)，反映電容器儲(chǔ)存電荷本領(lǐng)的大小。第三十六頁，共七十三頁，2022年，8月28日三、電容的計(jì)算電容器電容的計(jì)算大致可按如下步驟進(jìn)行：①先假設(shè)兩個(gè)極板分別帶有+Q和-Q的電量，計(jì)算極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度（通常利用高斯定律）②根據(jù)電場(chǎng)強(qiáng)度求出兩極板的電勢(shì)差③由極板電量和兩極板電勢(shì)差計(jì)算電容第三十七頁，共七十三頁，2022年，8月28日1、平行板電容器的電容-BdSA+設(shè)兩板相對(duì)表面積為S，兩板間距為d，兩板間為真空。①設(shè)兩板相對(duì)表面分別帶+Q和-Q的電荷，求場(chǎng)強(qiáng)②根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)求電勢(shì)差③計(jì)算電容忽略邊緣效應(yīng)，認(rèn)為兩板間場(chǎng)強(qiáng)均勻。第三十八頁，共七十三頁，2022年，8月28日2、同軸圓柱形電容器的電容已知：兩筒半徑分別為R1(內(nèi))和R2(外)，筒長(zhǎng)L，筒間為真空。根據(jù)高斯定律，可得兩柱面間場(chǎng)強(qiáng)大小為：①設(shè)所帶電量為Q，求場(chǎng)強(qiáng)②根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)求電勢(shì)差③計(jì)算電容第三十九頁，共七十三頁，2022年，8月28日3、球形電容器的電容已知內(nèi)外球殼半徑分別為R1和R2，球殼間為真空根據(jù)高斯定律，可得球殼間場(chǎng)強(qiáng)大小為：①設(shè)所帶電量為±Q，求場(chǎng)強(qiáng)②根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)求電勢(shì)差③計(jì)算電容第四十頁，共七十三頁，2022年，8月28日例平行無限長(zhǎng)直導(dǎo)線已知:a、d、d>>a

求:單位長(zhǎng)度導(dǎo)線間的C解:設(shè)場(chǎng)強(qiáng)分布導(dǎo)線間電勢(shì)差電容第四十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日串聯(lián)等效電容并聯(lián)等效電容§12.2電容器的聯(lián)接第四十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日§12.3電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的影響電介質(zhì)：不存在自由電荷，所有電荷都束縛在分子的范圍內(nèi)的物質(zhì)。如絕緣體。電介質(zhì)的存在會(huì)對(duì)電場(chǎng)產(chǎn)生一定的影響。例如：帶電量為Q的平行板電容器當(dāng)兩板間為真空時(shí)，其電壓為U0，當(dāng)兩板插入油中時(shí)，其電壓為U。實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，大于1的數(shù)，隨電介質(zhì)的種類和狀態(tài)(如溫度)的不同而不同，是電介質(zhì)的一種特性常數(shù)，稱為相對(duì)介電常量(或相對(duì)電容率)電壓減小了！第四十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日根據(jù)電容的定義C=Q/U可知，當(dāng)電容器兩板間充滿電介質(zhì)時(shí)，其電容將為板間為真空時(shí)的電容的er倍。即：由于U=Ed，電介質(zhì)插入后電壓U的減小實(shí)際上意味著兩板間電場(chǎng)強(qiáng)度的減小，且有如下關(guān)系：電容器兩板間充滿相對(duì)介電常量為

er

的電介質(zhì)時(shí)電容器的電容電容器兩板間不真空時(shí)電容器的電容電介質(zhì)的存在對(duì)電場(chǎng)產(chǎn)生了影響，使場(chǎng)強(qiáng)減弱。這種影響是如何產(chǎn)生的？第四十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日一、極性分子與非極性分子-但是，考慮這些電荷在離分子較遠(yuǎn)處所產(chǎn)生的電場(chǎng)或考慮一個(gè)分子受外電場(chǎng)作用時(shí)，可以認(rèn)為其中的負(fù)電荷集中于一點(diǎn)，稱為負(fù)電荷的“重心”，而正電荷則集中于另一點(diǎn)，稱為正電荷的中心。+§12.4電介質(zhì)的極化電介質(zhì)中每一個(gè)分子都是一個(gè)復(fù)雜的帶電系統(tǒng)，正、負(fù)電荷分布在分子體積內(nèi)，而不是集中在一點(diǎn)。第四十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日+---+H2-++OH+H++H2O從以上可以看出，介質(zhì)分子可分為兩類：①非極性分子---正負(fù)電荷作用中心重合的分子。如H2、N2、O2、CO2-+-H2H+++-++H+H+CH+CH4（甲烷）++-第四十六頁，共七十三頁，2022年，8月28日-++OH+H++H2O②極性分子---正負(fù)電荷作用中心不重合的分子。如H2O、CO、SO2、NH3…..+-H+++-+H+H+NNH3（氨）+-極性分子對(duì)外影響等效為一個(gè)電偶極子，電矩+-為分子中所有正電荷的代數(shù)和；為從負(fù)電荷作用中心指向負(fù)電作用中心的有向線段第四十七頁，共七十三頁，2022年，8月28日二、電介質(zhì)的極化

1.非極性分子的位移極化無外電場(chǎng)時(shí)加上外電場(chǎng)后+++++++極化電荷極化電荷第四十八頁，共七十三頁，2022年，8月28日3）外場(chǎng)越強(qiáng)，分子電矩的矢量和越大，極化也越厲害（由實(shí)驗(yàn)結(jié)果推算，位移極化時(shí)正負(fù)電荷中心位移僅有原子線度的十萬分之一。故位移極化總的看是很弱的）。1）位移極化是分子的正負(fù)電荷“重心”在外電場(chǎng)作用下發(fā)生位移的現(xiàn)象。2）均勻介質(zhì)極化時(shí)在介質(zhì)表面出現(xiàn)極化電荷，而非均勻介質(zhì)極化時(shí)，介質(zhì)的表面及內(nèi)部均可出現(xiàn)極化電荷?？偨Y(jié)第四十九頁，共七十三頁，2022年，8月28日2.極化分子的轉(zhuǎn)向極化+++++++++++++++++++++++++++無外電場(chǎng)時(shí)電矩取向不同兩端面出現(xiàn)極化電荷層轉(zhuǎn)向外電場(chǎng)加上外場(chǎng)第五十頁，共七十三頁，2022年，8月28日1）轉(zhuǎn)向極化主要是由于分子電矩在外場(chǎng)作用下轉(zhuǎn)向趨近于與外場(chǎng)一致所致。（此時(shí)雖有位移極化，但產(chǎn)生的電矩遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于由轉(zhuǎn)向極化所產(chǎn)生的電矩，只有轉(zhuǎn)向極化的萬分之一）2）外場(chǎng)越大，電矩趨于外場(chǎng)方向一致性越好，電矩的矢量和也越大?？偨Y(jié)第五十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日綜述1）不管是位移極化還是取向極化，其最后的宏觀效果都是產(chǎn)生了極化電荷。2）兩種極化都是外場(chǎng)越強(qiáng)，極化越厲害所產(chǎn)生的分子電矩的矢量和也越大。第五十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日1、鐵電體如：酒石酸鉀鈉（NaKC4H4O6）及鈦酸鋇（BaTiO3）（1）由于鐵電體具有電滯效應(yīng)，經(jīng)過極化的鐵電體在剩余極化強(qiáng)度Pr和-Pr處是雙穩(wěn)態(tài)，可制成二進(jìn)制的存儲(chǔ)器。（2）鐵電體的相對(duì)介電常數(shù)r不是常數(shù)，隨外加電場(chǎng)的變化。利用鐵電體作為介質(zhì)可制成容量大、體積小的電容器。三、電介質(zhì)的應(yīng)用（3）鐵電體在居里點(diǎn)附近，材料的電阻率會(huì)隨溫度發(fā)生靈敏的變化，可以制成鐵電熱敏電阻器。第五十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日3、壓電體1880年居里兄弟發(fā)現(xiàn)石英晶體被外力壓縮或拉伸時(shí)，在石英的某些相對(duì)表面上會(huì)產(chǎn)生等量異號(hào)電荷。

——壓電效應(yīng)4、駐極體極化強(qiáng)度并不隨外場(chǎng)的撤除而消失。如：石蠟第五十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日四、電介質(zhì)的擊穿外電場(chǎng)不太強(qiáng)時(shí)，它只引起電介質(zhì)的極化，不破壞其絕緣性能。外電強(qiáng)很強(qiáng)時(shí)，電介質(zhì)分子中的正負(fù)電荷可能被拉開而成為自由移動(dòng)的電荷，使電介質(zhì)的絕緣性遭到破壞而變成導(dǎo)體。

——電介質(zhì)的擊穿擊穿強(qiáng)度（介電強(qiáng)度）：某種電介質(zhì)材料所能承受的不被擊穿的最大電場(chǎng)強(qiáng)度。第五十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日電容器板間充滿電介質(zhì)后電場(chǎng)度降低的原因是因?yàn)殡娊橘|(zhì)極化后，其表面出現(xiàn)與鄰極板符號(hào)相反的電荷。由于附加電場(chǎng)的作用，板間電場(chǎng)較真空時(shí)減弱了。電介質(zhì)對(duì)電容器電場(chǎng)的影響機(jī)制(E=E0/er)第五十六頁，共七十三頁，2022年，8月28日§12.5D矢量及其高斯定律真空中的高斯定律為：高斯面內(nèi)的自由電荷電介質(zhì)充滿電場(chǎng)的情況下：對(duì)任意封閉面S積分自由電荷，不包括電介質(zhì)極化產(chǎn)生的束縛電荷第五十七頁，共七十三頁，2022年，8月28日定義：電位移矢量e=e0er，介電常量(或電容率)——D的高斯定律在有電介質(zhì)的電場(chǎng)中（無論是否充滿），通過任意封閉面的電位移通量等于該封閉面包圍的自由電荷的代數(shù)和。第五十八頁，共七十三頁，2022年，8月28日電位移線大小:方向:切線線線用途：不必考慮電介質(zhì)的極化情況而較方便地求出電場(chǎng)的分布。第五十九頁，共七十三頁，2022年，8月28日例1：求浸在一個(gè)相對(duì)介電常量為的油箱中的帶電量為q的金屬球的場(chǎng)強(qiáng)分布。解：利用D的高斯定律：qer+++++D,E同向，與高斯面法線方向一致故：D與r同向，故：根據(jù)D的定義式：可得：第六十頁，共七十三頁，2022年，8月28日例2、如圖所示，平板電容器的極板面積為S，極板間距為d，中間充有厚度分別為d1和d2(d=d1+d2)的兩層電介質(zhì)，其相對(duì)電容率分別為r1

和r2

。試計(jì)算其電容。如d1=d2，其電容為多大。12q-q解：①先讓其帶電+q、-q，求電場(chǎng)強(qiáng)度作高斯面依高斯定理：d1d2AB第六十一頁，共七十三頁，2022年，8月28日同法可求得：②根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)求電勢(shì)差12q-qd1d2AB第六十二頁，共七十三頁，2022年，8月28日如d1=d2則：12q-qd1d2AB③求電容第六十三頁，共七十三頁，2022年，8月28日有電介質(zhì)存在時(shí)，幾種電容器的電容如下：平行板電容器同心球型電容器同軸圓柱型電容器第六十四頁，共七十三頁，2022年，8月28日§12.6電容器的能量abKCB電路中，電容器通過充放電進(jìn)行能量的儲(chǔ)存和釋放。電容器儲(chǔ)存的能量有多少呢？計(jì)算：當(dāng)電容器帶電量為Q，相應(yīng)的電壓為U時(shí)，電容器所具有的能量計(jì)算依據(jù)：根據(jù)電容器在放電過程中電場(chǎng)力對(duì)電荷做的功的大小來計(jì)算。一、電容器的能量第六十五頁，共七十三頁，2022年，8月28日以-dq表示在此電壓下電容器由于放電而減小的微小電量，即有-dq在電場(chǎng)力作用下沿導(dǎo)線從正極板經(jīng)過燈泡