高二物理競(jìng)賽總復(fù)習(xí)課件

一、基本概念(四個(gè)基本物理量)位矢：位移：速度：加速度：第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)二、基本公式1、直角坐標(biāo)位矢:速度:加速度:位移:2、自然坐標(biāo)位矢:路程方程:速率:速度:切向加速度:法向加速度:加速度:三、基本運(yùn)動(dòng)規(guī)律:1、直線運(yùn)動(dòng):方程:速度:加速度:勻變速直線運(yùn)動(dòng):特征(1)(2)(3).2、拋物體運(yùn)動(dòng):角位置:角位移:角速度:角加速度:R3、圓周運(yùn)動(dòng):(1)、角量描述:(2)、角量與線量的關(guān)系:線量:角量:R（3）、勻變速圓周運(yùn)動(dòng):特征:(1)(2)(3)四、相對(duì)運(yùn)動(dòng)1、相對(duì)位置2、相對(duì)速度3、相對(duì)加速度S系.1、動(dòng)量：沖量：2、動(dòng)量定理：分量式:第二章動(dòng)量守恒3、動(dòng)量守恒定律（系統(tǒng)）：條件:結(jié)論:分量式:條件:結(jié)論:第三章角動(dòng)量守恒一、角動(dòng)量（動(dòng)量矩）方向:質(zhì)量為m的質(zhì)點(diǎn)相對(duì)參考系o點(diǎn)的角動(dòng)量.0.力矩..0二、力矩:方向:如圖.三.質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理微分形式:積分形式:式中:沖量矩五、質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量定理六、質(zhì)點(diǎn)系的角動(dòng)量守恒定律1.對(duì)于有心力(如:行星繞太陽(yáng)運(yùn)轉(zhuǎn)).0m對(duì)力心0(M的中心)的角動(dòng)量守恒.M注意：3、合外力為零但合外力矩不一定為零；合外力矩為零合外力也不一定為零。如：力偶如：力過參考點(diǎn).0

固聯(lián)在剛體上的任意一條直線在各時(shí)刻的位置始終保持平行的運(yùn)動(dòng)。六、剛體運(yùn)動(dòng)學(xué)剛體：內(nèi)部沒有相對(duì)運(yùn)動(dòng)形狀和大小不變。平動(dòng)+轉(zhuǎn)動(dòng)平動(dòng)：

任意一點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)都可代表整體的平動(dòng)，通常用質(zhì)心來(lái)代表。

剛體上所有各點(diǎn)都繞一直線（轉(zhuǎn)軸）作圓周運(yùn)動(dòng)的運(yùn)動(dòng)。轉(zhuǎn)動(dòng)：剛體的定軸轉(zhuǎn)動(dòng)：有固定軸的轉(zhuǎn)動(dòng)。剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)描述：與圓周運(yùn)動(dòng)描述類似

剛體上各質(zhì)元都繞定軸在各自轉(zhuǎn)動(dòng)平面內(nèi)做半徑不等的圓周運(yùn)動(dòng).

各質(zhì)元角量相同,線量不同.角加速度：角速度：角位移：2、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)定律七、剛體動(dòng)力學(xué)1、剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量：平行軸定理正交軸定理3、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的角動(dòng)量：4、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的角動(dòng)量定理：5、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的角動(dòng)量守恒定律：沖量矩:5、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)力矩的功：7、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的動(dòng)能定理：6、剛體定軸轉(zhuǎn)動(dòng)的動(dòng)能:8、機(jī)械能守恒:第四章機(jī)械能守恒一、機(jī)械能守恒定律機(jī)械能守恒定律：條件:結(jié)論:二、功與功率功：功與能：做功可以改變能量。功是過程量，能是狀態(tài)量。動(dòng)能：是運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的函數(shù)。勢(shì)能：是位置的函數(shù)。四、保守力與保守系保守力：保守系：所有非保守內(nèi)力都不做功的系統(tǒng)。

保守系的機(jī)械能守恒，即若系統(tǒng)僅受保守力作用，則該系統(tǒng)機(jī)械能守恒。三、動(dòng)能定理:五、兩體問題對(duì)心碰撞：碰撞中動(dòng)量總是守恒的。完全非彈性碰撞(動(dòng)能不守恒)非完全彈性碰撞(動(dòng)能不守恒)完全彈性碰撞(動(dòng)能守恒)分量式:第六章靜電場(chǎng)一、兩條基本實(shí)驗(yàn)定律:1.庫(kù)侖定律：2.電荷守恒定律:任何物理過程,電荷量均守恒.靜電力的疊加:1.高斯定理：2.環(huán)路定理：三、電場(chǎng)強(qiáng)度:2.場(chǎng)強(qiáng)疊加原理：二、兩條基本定理:

說(shuō)明靜電場(chǎng)是有源場(chǎng).說(shuō)明靜電場(chǎng)是保守場(chǎng).1.定義:3.電場(chǎng)的計(jì)算:(1)點(diǎn)電荷的場(chǎng):(2).點(diǎn)電荷系的場(chǎng)強(qiáng)※矢量疊加:

電場(chǎng)中任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度等于各個(gè)點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)在該點(diǎn)各自產(chǎn)生的場(chǎng)強(qiáng)的矢量和.場(chǎng)強(qiáng)疊加原理(3).任意帶電體的場(chǎng)強(qiáng)若帶電體為電荷連續(xù)分布的，如圖示體電荷分布面電荷分布線電荷分布P※求任意帶電體的場(chǎng)強(qiáng)解題步驟:1).取點(diǎn)電荷3).建立坐標(biāo)系:方向:(4)帶電體的電荷分布具有特殊的對(duì)稱性,[如:球?qū)ΨQ;無(wú)限大的均勻帶電平面;無(wú)限長(zhǎng)的圓柱(面)等等].可考慮利用高斯定理求解.(5)若已知空間的電勢(shì)分布函數(shù),可利用:五.電勢(shì):1.定義:

把單位正實(shí)驗(yàn)電荷從點(diǎn)移到無(wú)窮遠(yuǎn)(零電勢(shì)點(diǎn))時(shí)，靜電場(chǎng)力所作的功.

電勢(shì)零點(diǎn)選擇方法：有限帶電體以無(wú)窮遠(yuǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)，實(shí)際問題中常選擇地球電勢(shì)為零.2.電勢(shì)差:(將單位正電荷從移到電場(chǎng)力作的功.)注意：電勢(shì)差是絕對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇無(wú)關(guān)；電勢(shì)大小是相對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇有關(guān).4.靜電場(chǎng)力的功:3.電勢(shì)能:5.電勢(shì)的計(jì)算:(2)點(diǎn)電荷的電勢(shì)(3)點(diǎn)電荷系的電勢(shì):(4)電荷連續(xù)分布帶電體系的電勢(shì):(1)已知電場(chǎng)分布或可由高斯定理求電場(chǎng):第七章一.靜電感應(yīng)和靜電平衡1.靜電感應(yīng)：

由外電場(chǎng)引起的導(dǎo)體表面電荷的重新分布2.靜電平衡條件：(2)導(dǎo)體表面上緊貼導(dǎo)體外側(cè)處，任意一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)垂直于該點(diǎn)的表面。(3)導(dǎo)體是等勢(shì)體、導(dǎo)體表面是等勢(shì)面?！鶎?dǎo)體二、靜電平衡時(shí)導(dǎo)體上的電荷分布1.實(shí)心導(dǎo)體：內(nèi)部沒有凈余電荷，電荷只分布在導(dǎo)體表面上.2.空腔導(dǎo)體(1)腔內(nèi)沒有電荷：電荷只分布在導(dǎo)體外表面上(2)腔內(nèi)有電荷:++++++++++++++++q-------qQ+q3.靜電平衡導(dǎo)體表面場(chǎng)強(qiáng):4.導(dǎo)體表面電場(chǎng)強(qiáng)度同表面曲率的關(guān)系a.在表面凸出的尖銳部分(曲率為正值且較大)較大,E也較大b.在比較平坦部分(曲率較小)較小，E也較小c.在表面凹進(jìn)（曲率為負(fù)值）部分最小，E也最小+++++++++++++++++++++++三、有導(dǎo)體存在時(shí)靜電場(chǎng)場(chǎng)量的計(jì)算原則1.靜電平衡的條件2.基本性質(zhì)方程3.電荷守恒定律※電容和電容器一.孤立導(dǎo)體的電容

是與導(dǎo)體的尺寸和形狀有關(guān),與無(wú)關(guān)的常數(shù)。二.電容器及其電容

與兩導(dǎo)體的尺寸、形狀和相對(duì)位置有關(guān)，與無(wú)關(guān)的常數(shù)。三.電容的計(jì)算1.利用電容器的串并聯(lián)公式:串聯(lián)：并聯(lián)：2.由定義求解:①假設(shè)兩極板分別帶電荷，求得兩極間，進(jìn)而計(jì)算出；②所求一定與無(wú)關(guān)，僅由電容器本身性質(zhì)決定。三、介質(zhì)中的高斯定理※電介質(zhì)二.電介質(zhì)對(duì)電容器電容的影響一.電介質(zhì)分類：①有極分子電介質(zhì)；②無(wú)極分子電介質(zhì)。(1)真空電容器的電容與介質(zhì)電容器的電容關(guān)系:(2)電介質(zhì)在電容器中的作用:四、電位移矢量符號(hào)名詞所聯(lián)系的量電場(chǎng)強(qiáng)度電位移矢量自由電荷自由電荷和極化電荷五、三種電容器的電容1.平行板的電容2.同心球形的電容3.同軸柱形的電容六、靜電場(chǎng)的能量電容器儲(chǔ)能公式：一、畢奧-薩伐爾定律的大小為：的方向?yàn)椋核鶝Q定的方向。任意形狀的載流導(dǎo)線所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為：矢量積分!第八章磁場(chǎng)部分內(nèi)容可概括如下：二、畢奧-薩伐爾定律的應(yīng)用解題步驟:方向:圖示!(3)分析對(duì)稱,建立坐標(biāo)系,則:三、幾種典型載流導(dǎo)線的磁場(chǎng).1、2、無(wú)限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線的磁場(chǎng).3、圓形電流軸線上的磁場(chǎng).4、圓弧電流弧心處的磁場(chǎng).5、圓電流圓心處的磁場(chǎng).四、磁通量高斯定理.2、高斯定理

磁場(chǎng)為無(wú)源場(chǎng)，磁單極子不存在。五、安培環(huán)路定理說(shuō)明:磁場(chǎng)是渦旋場(chǎng)!一、安培定律1、定律：磁場(chǎng)中任一點(diǎn)處的電流元所受到的磁場(chǎng)的作用力為：

整個(gè)載流閉合回路在磁場(chǎng)中所受到的安培力為：矢量積分第八章磁力部分內(nèi)容可概括如下：2、利用安培定律求磁力的一般步驟.(2)分析對(duì)稱,建立坐標(biāo)系,則:即:方向:3、任意形狀的彎曲通電導(dǎo)線在均勻磁場(chǎng)中所受的力:可見:彎曲通電導(dǎo)線在均勻磁場(chǎng)中所受的磁力與其形狀無(wú)關(guān),僅與導(dǎo)線端點(diǎn)的位置有關(guān).即:與兩端點(diǎn)連線通同向電流受力相同.方向:○二、均勻磁場(chǎng)對(duì)載流平面線圈的作用2、任意載流線圈所受到的磁力矩為：三、磁力的功四、洛侖茲力五、帶電粒子在磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)粒子作勻速直線運(yùn)動(dòng)粒子作勻速圓周運(yùn)動(dòng)螺距：一、法拉第電磁感應(yīng)定律

當(dāng)穿過閉合回路的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中將產(chǎn)生感應(yīng)電流或感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。導(dǎo)體回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小，與穿過導(dǎo)體回路的磁通量的變化率成正比。動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)和感生電動(dòng)勢(shì)均可求解

閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得它所激發(fā)的磁場(chǎng)來(lái)阻止引起感應(yīng)電流的磁通量的變化；或感應(yīng)電流的效果，總是反抗引起感應(yīng)電流的原因。

二、楞次定律第九章電磁場(chǎng)三、動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)1、利用法拉第電磁感應(yīng)定律計(jì)算.2、利用定義計(jì)算:步驟:特別:四、有旋電場(chǎng)和感生電動(dòng)勢(shì)的計(jì)算(1).利用法拉第電磁感應(yīng)定律計(jì)算(2).利用定義計(jì)算(a)對(duì)于一個(gè)閉合回路:(b)對(duì)于一段導(dǎo)線:2.感生電動(dòng)勢(shì)的計(jì)算變化磁場(chǎng)產(chǎn)生有旋電場(chǎng)