工程流體力學(xué)

第二章流體靜力學(xué)工程流體力學(xué)電子教案第二章流體靜力學(xué)第2章 流體靜力學(xué)一、本章學(xué)習(xí)要點(diǎn):

靜止流體的應(yīng)力特征。

流體平衡的微分方程。

流體靜力學(xué)基本方程。

靜止液體總壓力力計(jì)算。

液體的相對(duì)平衡。

流體靜力學(xué)基本概念：等壓面、絕對(duì)壓強(qiáng)、相對(duì)壓強(qiáng)、真空壓強(qiáng)、測(cè)壓管水頭等。第二章流體靜力學(xué)二、本章重點(diǎn)掌握:

靜止液體總壓力Fp計(jì)算。

流體靜壓強(qiáng)的計(jì)算。第二章流體靜力學(xué)§2.1流體靜壓強(qiáng)及其特性二、流體靜壓強(qiáng)基本特性證明：靜止流體，速度處處為零，沒(méi)有速度梯度，也就沒(méi)有切應(yīng)力，即τ=0，故p垂直受壓面；此外流體不能承受拉應(yīng)力，故p指向受壓面。一、流體靜壓強(qiáng)定義1、方向性:流體靜壓強(qiáng)總是沿著作用面的內(nèi)法線方向，即垂直指向作用面。第二章流體靜力學(xué)證明：在靜止流體中取如圖所示微小直角四面體Oabc，分析作用在四面體上的力：xydxdydzzacob2、靜壓強(qiáng)的大小性：靜止流體內(nèi)任一點(diǎn)的靜壓強(qiáng)大小與作用面的方位無(wú)關(guān)，即同一點(diǎn)上各個(gè)方向的流體靜壓強(qiáng)大小相等。第二章流體靜力學(xué)表面力：

質(zhì)量力：

xydxdydzzacob第二章流體靜力學(xué)因四面體在表面力和質(zhì)量力作用下處于平衡，故由∑Fx＝0:化簡(jiǎn)得：xydxdydzzacobn:傾斜面abc的外法線dA:傾斜面abc的面積第二章流體靜力學(xué)同理，由∑Fy＝0：由∑Fz＝0：當(dāng)dx，dy，dz→0，即四面體Oabc收縮至O點(diǎn)時(shí)，有證畢！一般情況：p=p(x,y,z)，即流體靜壓強(qiáng)是空間坐標(biāo)的連續(xù)函數(shù)。xydxdydzzacob第二章流體靜力學(xué)§2.2流體平衡微分方程一、流體平衡微分方程

yxzoo'dxdydzMN在靜止流體中取如圖所示微小六面體。設(shè)其中心點(diǎn)O’(x,y,z)的密度為ρ，壓強(qiáng)為p。第二章流體靜力學(xué)yxzoo'dxdydzMN以x方向?yàn)槔?，利用泰勒?jí)數(shù)展式：第二章流體靜力學(xué)表面力：

質(zhì)量力：

yxzoo'dxdydzMN第二章流體靜力學(xué)化簡(jiǎn)上式得：同理，考慮y，z方向，可得：上式即為流體平衡微分方程，系1775年由瑞士學(xué)者歐拉（L.Euler）首先提出的，故亦稱歐拉平衡微分方程。yxzoo'dxdydzMN第二章流體靜力學(xué)

第二章流體靜力學(xué)適用范圍：所有靜止流體或相對(duì)靜止的流體。第二章流體靜力學(xué)二、歐拉平衡微分方程的綜合式（全微分形式）

將歐拉平衡微分方程各分式分別乘以dx、dy、dz，然后相加，得由，有故歐拉平衡微分方程可以寫成全微分形式通常作用在流體上的單位質(zhì)量力是已知的，利用上式便可求得流體靜壓強(qiáng)的分布規(guī)律。第二章流體靜力學(xué)三、等壓面

1.定義

平衡流體中壓強(qiáng)相等(p=c或dp=0)的點(diǎn)所組成的平面或曲面,稱為等壓面。2.微分方程

由定義得：或式中：第二章流體靜力學(xué)3.性質(zhì)

等壓面恒與質(zhì)量力正交。證明：由等壓面微分方程知,證畢!第二章流體靜力學(xué)本節(jié)研究作用在液體上的質(zhì)量力只有重力的情況。§2.3重力場(chǎng)中液體靜壓強(qiáng)的分布一、重力作用下液體平衡方程

將fx=0,fy=0,fz=-g代入得：積分上式：第二章流體靜力學(xué)o(x)zyp0hzz0考慮定解條件：當(dāng)z=z0時(shí)，p=p0故得液體靜力學(xué)基本方程：或令z0-z=h(淹沒(méi)深度)第二章流體靜力學(xué)只受重力作用的連通的同一種靜止液體內(nèi)，等壓面為水平面；反之，水平面為等壓面。連通容器連通容器連通器被隔斷前進(jìn)第二章流體靜力學(xué)二、壓強(qiáng)的度量

壓強(qiáng)的大小根據(jù)計(jì)算基準(zhǔn)的不同有兩種表示方法。1.絕對(duì)壓強(qiáng)和相對(duì)壓強(qiáng)

絕對(duì)壓強(qiáng)（pabs）：以無(wú)大氣分子存在的絕對(duì)真空(p=0）為基準(zhǔn)計(jì)量的壓強(qiáng)。pabs≥0相對(duì)壓強(qiáng)（pr）：以當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)pa為基準(zhǔn)計(jì)量的壓強(qiáng)。pr=pabs-pa>0(正壓)=0<0(負(fù)壓或真空)第二章流體靜力學(xué)說(shuō)明：對(duì)建筑物起作用的是相對(duì)壓強(qiáng)。工業(yè)用的各種壓力表測(cè)得的壓強(qiáng)為相對(duì)壓強(qiáng)。在工程技術(shù)中，通常取當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)第二章流體靜力學(xué)2.真空壓強(qiáng)

如果流體內(nèi)某點(diǎn)的絕對(duì)壓強(qiáng)小于當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)，即其相對(duì)壓強(qiáng)為負(fù)值，則稱該點(diǎn)存在真空。當(dāng)流體存在真空時(shí)，工程習(xí)慣上用真空壓強(qiáng)表示。真空壓強(qiáng)（pv）：絕對(duì)壓強(qiáng)的小于當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)的差值，亦即相對(duì)壓強(qiáng)的的負(fù)值。pv>0第二章流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)[例1]

如圖所示封閉水箱,已知h1=1.5m,h2=0.5m。金屬測(cè)壓計(jì)讀數(shù)為4900Pa。試求液面的絕對(duì)壓強(qiáng)和相對(duì)壓強(qiáng)。[解]

在A點(diǎn)兩側(cè)應(yīng)用液體靜力學(xué)基本方程得：相對(duì)壓強(qiáng)：p0A1h2h第二章流體靜力學(xué)絕對(duì)壓強(qiáng)：注意：測(cè)壓計(jì)讀數(shù)為相對(duì)壓強(qiáng)。p0A1h2h相對(duì)壓強(qiáng)為負(fù)值，說(shuō)明流體存在真空，其真空壓強(qiáng)：第二章流體靜力學(xué)[例2]

圖為量測(cè)容器中A點(diǎn)壓強(qiáng)的真空計(jì)。已知h1=1m,h2=2m。試求A點(diǎn)的真空壓強(qiáng)pv。[解]

在空氣管管段兩側(cè)應(yīng)用液體靜力學(xué)基本方程得：故A點(diǎn)的真空壓強(qiáng)為:說(shuō)明：高差較小的空氣壓強(qiáng)變化一般可忽略不計(jì)。水A水空氣h2h1第二章流體靜力學(xué)三、水頭和單位勢(shì)能xzyp0AZAZ——位置水頭，——壓強(qiáng)水頭，——測(cè)壓管水頭，靜止液體內(nèi)各點(diǎn)的測(cè)壓管水頭等于常數(shù)。單位位能單位壓能單位勢(shì)能靜止液體內(nèi)各點(diǎn)的單位勢(shì)能相等。第二章流體靜力學(xué)四、流體測(cè)壓計(jì)原理測(cè)量流體壓強(qiáng)的儀器類型較多。1、主要差別量程大?。粶y(cè)量精度。2、常見儀器液體式測(cè)壓計(jì)第二章流體靜力學(xué)h10ph1p2AphρρAρhphρpM0ZAA△z0NphphzBBγρρ第二章流體靜力學(xué)液體式壓差計(jì)POP1P2氣體''(a)(b)第二章流體靜力學(xué)壓力傳感器PPa第二章流體靜力學(xué)3壓強(qiáng)的測(cè)量——利用靜水力學(xué)原理設(shè)計(jì)的液體測(cè)壓計(jì).測(cè)壓管AhpaBAhLαU形水銀測(cè)壓計(jì)Aρρmhb返回被測(cè)點(diǎn)相對(duì)壓強(qiáng)較小，為提高量測(cè)精度被測(cè)點(diǎn)相對(duì)壓強(qiáng)較大，第二章流體靜力學(xué)4、U形管差壓計(jì)（比壓計(jì)）在測(cè)量流體內(nèi)兩點(diǎn)的壓強(qiáng)差或測(cè)壓管水頭差時(shí)，常采用U形管差壓計(jì)。作等壓面M-N，則第二章流體靜力學(xué)由得A、B兩點(diǎn)的壓強(qiáng)差:若將代入上式,化簡(jiǎn)整理得A、B兩點(diǎn)的測(cè)壓管水頭差:第二章流體靜力學(xué)五、液體靜壓強(qiáng)分布圖

壓強(qiáng)分布圖能形象地表示物面上的壓強(qiáng)分布情況。1.繪制液體靜壓強(qiáng)分布圖的知識(shí)點(diǎn)

液體靜力學(xué)基本方程靜止液體的應(yīng)力特征①方向性：p⊥→受壓面；②大小性：靜止液體內(nèi)任一點(diǎn)p大小與作用面方位無(wú)關(guān)。第二章流體靜力學(xué)2.液體靜壓強(qiáng)分布圖繪制方法

將物面各點(diǎn)的壓強(qiáng)用箭頭表示，箭頭與物面垂直，其長(zhǎng)度與壓強(qiáng)大小成比例；箭頭方向代表壓強(qiáng)作用方向，且將箭頭落在物面上；受壓面為平面時(shí)，箭頭尾端連線為直線；

受壓面為曲面時(shí)，箭頭尾端連線為曲線。h1hρgρgh2hh+hρg()1h21hρgh第二章流體靜力學(xué)§2.4作用在平面上的液體總壓力一、解析法如圖所示，靜止液體中有一面積為A的平面ab，試求作用在該平面上的總壓力。1.總壓力大小作用在微分面積dA上的壓力：yoxACDdAabCyyDpFdFpy

hChDh第二章流體靜力學(xué)作用在平面ab上的總壓力：式中為受壓面面積A對(duì)OX軸的靜矩，由工程力學(xué)知：故即靜止液體作用在平面上的總壓力等于受壓面面積與其形心處的相對(duì)壓強(qiáng)的乘積。第二章流體靜力學(xué)

下列各盛水容器裝有同一種液體，底面積和其形心處水深均相同，雖然各容器形狀各異，盛水量也不相等，但作用在容器底面上的總壓力卻是相等的。這一現(xiàn)象稱為靜水奇象。液體作用在底面為A、液深為h的水平面的總壓力：

F=ρghA＝γhA

第二章流體靜力學(xué)思考題：如圖所示矩形平板閘門，只在上游受靜水壓力作用，如果該閘門繞中心軸旋轉(zhuǎn)某一角度α，則作用在閘門上的靜水總壓力與旋轉(zhuǎn)前有無(wú)變化？為什么？α第二章流體靜力學(xué)2.總壓力作用方向總壓力Fp的作用方向與dFp方向相同，即3.總壓力作用點(diǎn)總壓力Fp的作用點(diǎn)D可用理論力學(xué)中的合力矩定理合力對(duì)某軸的矩等于各分力對(duì)同一軸的矩的代數(shù)和對(duì)ox軸：求得:第二章流體靜力學(xué)式中為受壓面A對(duì)ox軸的慣性矩。故由此可知，壓力中心D必位于受壓面形心c之下。常見圖形的幾何特征量第二章流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)說(shuō)明：工程中常見的受壓平面多具有軸對(duì)稱性（對(duì)稱軸與oy軸平行），F(xiàn)p的作用點(diǎn)必位于對(duì)稱軸上。因此，yD求出后，壓力中心D的位置便可完全確定。應(yīng)用上式求壓力中心，yD的起算中心必須在自由液面（p=pa）上。第二章流體靜力學(xué)二、圖算法求靜止液體作用在矩形平面上的總壓力及其作用點(diǎn)問(wèn)題，通常采用圖算法較為簡(jiǎn)便。如圖所示矩形平面，其相對(duì)壓強(qiáng)分布圖為三角形，則總壓力為：第二章流體靜力學(xué)式中為相對(duì)壓強(qiáng)分布圖面積。由此可見：其作用點(diǎn)為通過(guò)體積重心所引出的水平線與受壓面的交點(diǎn)D。對(duì)于相對(duì)壓強(qiáng)分布圖為三角形時(shí)，D點(diǎn)位于自由液面下(2h)/3處。第二章流體靜力學(xué)靜水總壓力的大小:其中b為矩形受壓面的寬度；Ω為靜水壓強(qiáng)分布圖形的面積；靜水總壓力的方向：垂直并指向受壓面靜水總壓力的作用點(diǎn)（壓力中心或壓心）：通過(guò)壓強(qiáng)分布體的重心（或在矩形平面的縱對(duì)稱軸上，且應(yīng)通過(guò)壓強(qiáng)分布圖的形心點(diǎn)）返回第二章流體靜力學(xué)對(duì)于相對(duì)壓強(qiáng)分布圖為梯形情況（如圖示），可將其分解成三角形和矩形兩部分。其中矩形部分的壓力第二章流體靜力學(xué)因該部分為均勻分布，其作用點(diǎn)在受壓面形心處。作用在整個(gè)受壓面上的總壓力為作用點(diǎn)則可運(yùn)用合力矩定理求得。第二章流體靜力學(xué)[例1]

如圖所示擋水路堤，已知堤長(zhǎng)b＝20m，α＝60°，水深h＝3m，試求作用在路堤迎水面上的靜水總壓力Fp及壓力中心yD。[解]

方法一：解析法hαl第二章流體靜力學(xué)hαl第二章流體靜力學(xué)方法二：圖解法第二章流體靜力學(xué)由此可見，對(duì)于受壓面為矩形平面問(wèn)題，用圖算法計(jì)算比較簡(jiǎn)單，尤其是計(jì)算壓力中心位置。第二章流體靜力學(xué)如圖所示，某擋水矩形閘門，門寬b=2m，一側(cè)水深h1=4m，另一側(cè)水深h2=2m，試用圖解法求該閘門上所受到的靜水總壓力。h1h2解法一：首先分別求出兩側(cè)的水壓力，然后求合力。h1/3h2/3方向向右→e依合力矩定理：可解得：e=1.56m答:該閘門上所受的靜水總壓力大小為117.6kN，方向向右，作用點(diǎn)距門底1.56m處。前進(jìn)合力對(duì)任一軸的力矩等于各分力對(duì)該軸力矩的代數(shù)和。第二章流體靜力學(xué)h1h2解法二：首先將兩側(cè)的壓強(qiáng)分布圖疊加，直接求總壓力方向向右依合力矩定理：e可解得：e=1.56m返回答：略第二章流體靜力學(xué)返回

一垂直放置的圓形平板閘門如圖所示，已知閘門半徑R=1m，形心在水下的淹沒(méi)深度hc=8m，試用解析法計(jì)算作用于閘門上的靜水總壓力。hchDFP解：LO答：該閘門上所受靜水總壓力的大小為246kN，方向向右，在水面下8.03m處。第二章流體靜力學(xué)§2.5作用在曲面上的液體總壓力一、實(shí)際工程背景實(shí)際工程中經(jīng)常遇到受壓面為曲面的情況，如弧形閘門拱堤堤面貯水池壁面水管管壁U形渡槽等本節(jié)僅對(duì)工程中應(yīng)用最多的二向曲面（即具有平行母線的柱面）進(jìn)行討論。第二章流體靜力學(xué)二、總壓力大小作用在微分面積dA上的壓力為因作用在曲面上的總壓力為空間力系問(wèn)題，為便于分析，擬采用理論力學(xué)中的分解概念將其分解為水平分力和鉛垂分力求解。第二章流體靜力學(xué)1.水平分力積分得：第二章流體靜力學(xué)故總壓力的水平分力為式中

流體作用在曲面上總壓力的水平分力等于流體作用在該曲面的鉛垂投影面上的總壓力。第二章流體靜力學(xué)2.鉛垂分力積分得：第二章流體靜力學(xué)3.合力作用在曲面ab上的總壓力的垂直分力Fpz

等于其壓力體內(nèi)充滿液體的重量。三、總壓力的作用方向pxFFFpzαp第二章流體靜力學(xué)確定方法：一般通過(guò)作圖法確定。水平分力Fpx的作用線通過(guò)Ax的壓力中心；將Fp的作用線延長(zhǎng)至受壓面，其交點(diǎn)D即為總壓力在曲面上的作用點(diǎn)?？倝毫p的作用線由Fpx、Fpz的交點(diǎn)和確定；鉛垂分力Fpz的作用線通過(guò)Vp的重心；四、總壓力作用點(diǎn)第二章流體靜力學(xué)五、壓力體概念1.壓力體僅表示的積分結(jié)果(體積)，與該體積內(nèi)是否有液體存在無(wú)關(guān)。第二章流體靜力學(xué)2.壓力體一般是由三種面所圍成的體積，即受壓曲面（壓力體的底面）自由液面或自由液面的延長(zhǎng)面（壓力體的頂面）由受壓曲面邊界向自由液面或自由液面的延長(zhǎng)面所作的鉛垂柱面（壓力體的側(cè)面）第二章流體靜力學(xué)3.壓力體的虛實(shí)性實(shí)壓力體：壓力體和液體在受壓曲面的同側(cè)，F(xiàn)pz↓。虛壓力體：壓力體和液體在受壓曲面的異側(cè)，F(xiàn)pz↑。實(shí)壓力體虛壓力體第二章流體靜力學(xué)[例1]一弧形閘門如圖所示，閘門寬度b=4m，圓心角φ=45°，半徑R=2m，閘門旋轉(zhuǎn)軸恰與水面齊平。求水對(duì)閘門的靜水總壓力。解：閘門前水深為ABφhOR水平分力：鉛直分力：靜水總壓力的大小：靜水總壓力與水平方向的夾角：α靜水總壓力的作用點(diǎn)：ZDD答：略。第二章流體靜力學(xué)[例2]

試?yán)L制圖中abc曲面上的壓力體。[解]

因abc曲面左右兩側(cè)均有水的作用，故應(yīng)分別考慮。dd/2cba水水第二章流體靜力學(xué)考慮左側(cè)水的作用ab段曲面(實(shí)壓力體)bc段曲面(虛壓力體)陰影部分相互抵消abc曲面(虛壓力體)第二章流體靜力學(xué)考慮右側(cè)水的作用bc段曲面(實(shí)壓力體)cba第二章流體靜力學(xué)合成左側(cè)水的作用右側(cè)水的作用abc曲面(虛壓力體)第二章流體靜力學(xué)[例3]

圖示球形壓力容器系由兩個(gè)半球鉚接而成。已知鉚釘為N個(gè)，容器內(nèi)盛密度為ρ的液體，試求每個(gè)鉚釘所受的拉力FT。[解]

取上半球面為隔離體，進(jìn)行受力分析RρH第二章流體靜力學(xué)據(jù)得式中Fpz為靜止液體作用在上半球面的鉛垂分力，可用壓力體概念求解。上半球面的壓力體如圖所示，故RρH第二章流體靜力學(xué)[例4]如圖所示，由上下兩個(gè)半球合成的圓球，直徑d=2m，球中充滿水。當(dāng)測(cè)壓管讀數(shù)H=3m時(shí)，不計(jì)球的自重，求下列兩種情況下螺栓群A-A所受的拉力。（1）上半球固定在支座上；（2）下半球固定在支座上。第二章流體靜力學(xué)解：（1）上半球固定在支座上時(shí)（2）下半球固定在支座上時(shí)第二章流體靜力學(xué)[例4]

（1）求作用在浮體（如船）上的靜水總壓力。[解]

浮體前后受力相互抵消，左右受力也相互抵消，即吃水線鉛垂方向受壓可用壓力體概念求解，即——阿基米德浮力第二章流體靜力學(xué)（2）求作用在潛體上的靜水總壓力。[解]

與浮體一樣，潛體前后受力相互抵消，左右受力也相互抵消，即鉛垂方向受力：abcdabcadcdabc——阿基米德浮力第二章流體靜力學(xué)六.靜止液體作用在物體上的總壓力——浮力阿基米德定律

靜止液體作用在物體上總壓力—浮力的大小等于物體所排開液體的重量，方向鉛垂向上，作用線通過(guò)物體被液體浸沒(méi)部分體積的形心—浮心。第二章流體靜力學(xué)水水2m4m[解]分左右兩部分計(jì)算左部：水平分力垂直分力[例5]有一圓形滾門，長(zhǎng)1m（垂直圓面方向），直徑為4m，兩側(cè)有水，上游水深4m，下游水深2m，求作用在門上的總壓力的大小及作用線的位置。第二章流體靜力學(xué)合力作用線通過(guò)中心與鉛垂線成角度θ1

。右部：水平分力垂直分力合力流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)作用線通過(guò)中心與垂線成角度?？偹椒至Γ嚎偞怪狈至Γ汉狭Φ诙铝黧w靜力學(xué)畫出下列容器左側(cè)壁面上的壓強(qiáng)分布圖返回第二章流體靜力學(xué)返回畫出下列容器壁面上的壓力體第二章流體靜力學(xué)與深度無(wú)關(guān)——浮力第二章流體靜力學(xué)p壓力體水平壓力第二章流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)第二章流體靜力學(xué)歐拉平衡微分方程的全微分形式

通常作用在流體上的單位質(zhì)量力是已知的，利用上式便可求得流體靜壓強(qiáng)的分布規(guī)律。第二章流體靜力學(xué)§2.6液體的相對(duì)平衡研究特點(diǎn)：建立運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)系一、液體隨容器作等加速直線運(yùn)動(dòng)建立如圖所示的坐標(biāo)系。1.壓強(qiáng)分布規(guī)律

液體所受單位質(zhì)量力：第二章流體靜力學(xué)代入歐拉平衡微分方程綜合式：定解條件：當(dāng)x=z=0時(shí)，p=pa，則c=pa。∴壓強(qiáng)分布規(guī)律積分：相對(duì)壓強(qiáng)：第二章流體靜力學(xué)2.等壓面方程

據(jù)和等壓面定義得自由液面（p=pa）方程：第二章流體靜力學(xué)例一灑水車以等加速a=0.98m/s2在平地行駛，靜止時(shí)，B點(diǎn)處水深1m，距o點(diǎn)水平距1.5m，求運(yùn)動(dòng)時(shí)B點(diǎn)的靜水壓強(qiáng)解：a=0.98m/s2，x=－1.5m，z=－1m，代入注意坐標(biāo)的正負(fù)號(hào)aoBzx第二章流體靜力學(xué)例一盛有液體的容器，沿與水平面成α角的斜坡以等加速度a向下運(yùn)動(dòng)，容器內(nèi)的液體在圖示的新的狀態(tài)下達(dá)到平衡，液體質(zhì)點(diǎn)間不存在相對(duì)運(yùn)動(dòng)，求液體的壓強(qiáng)分布規(guī)律注意：坐標(biāo)的方向及原點(diǎn)的位置解：第二章流體靜力學(xué)二、液體隨容器作等角速旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)建立如圖所示運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)系1.壓強(qiáng)分布規(guī)律

液體所受單位質(zhì)量力：代入得AxyrAzoxxyyop0gω第二章流體靜力學(xué)積分：定解條件：當(dāng)z=0，r=0時(shí)，p=pa，則c=pa。

注意：坐標(biāo)原點(diǎn)在旋轉(zhuǎn)后自由液面的最低點(diǎn)第二章流體靜力學(xué)2.等壓面方程

自由液面（p＝pa）方程第二章流體靜力學(xué)４.應(yīng)用舉例

在機(jī)械鑄造中的應(yīng)用在市政工程、環(huán)境工程中的應(yīng)用第二章流體靜力學(xué)[例1]

為了提高鑄件——車輪的質(zhì)量，常采用離心鑄造機(jī)進(jìn)行鑄造（如圖示）。已知鐵水密度ρ=7138kg/m3，車輪尺寸：直徑d=800mm，厚h=250mm。試求鑄造機(jī)以轉(zhuǎn)速n=40