固體物理電子教案51布洛赫定理課件

第一節(jié)布洛赫定理5.1.1布洛赫定理5.1.3布里淵區(qū)5.1.2波矢的取值和范圍本節(jié)主要內(nèi)容:§5.1布洛赫定理5.1.1布洛赫定理1.晶格的周期性勢場(3)理想晶體中原子排列具有周期性，晶體內(nèi)部的勢場具有周期性；(1)在晶體中每點勢能為各個原子實在該點所產(chǎn)生的勢能之和；(2)每一點勢能主要決定于與核較近的幾個原子實(因為勢能與距離成反比)；(4)電子的影響：電子均勻分布于晶體中，其作用相當于在晶格勢場中附加了一個均勻的勢場，而不影響晶體勢場的周期性。其中為任意格點的位矢。電子在一個具有晶格周期性的勢場中運動2.布洛赫定理當勢場具有晶格周期性時，波動方程的解具有如下性質(zhì)：其中為電子波矢，是格矢。(1)平移對稱算符(2)晶體中單電子哈密頓量具有晶格周期性。平移對稱操作算符與哈密頓算符是對易的。在直角坐標系中：由于對易的算符有共同的本征函數(shù)，所以如果波函數(shù)是的本征函數(shù)，那么也一定是算符的本征函數(shù)。根據(jù)平移特點(3)根據(jù)上式可得到同理可得：這樣的本征值取下列形式引入矢量式中為晶格三個倒格基矢，由于,---布洛赫定理再證明布洛赫波函數(shù)具有如下形式：可以看出平面波能滿足上式。因此矢量具有波矢的意義。當波矢增加一個倒格矢，平面波也滿足上式。因此電子的波函數(shù)一般是這些平面波的線性疊加則上式化為即晶體中電子的波函數(shù)是按晶格周期調(diào)幅的平面波。（其中l(wèi)j為任意整數(shù))，只能取一些分立的值。可以證明是倒格矢。態(tài)和態(tài)是同一電子態(tài)，而同一電子態(tài)對應同一故。個能量，為使本征函數(shù)和本征值一一對應，即使電子的波矢與本征值一一對應起來，必須把波矢的值限制在一個倒格子原胞區(qū)間內(nèi)，通常?。涸诤喖s布里淵區(qū)內(nèi)，電子的波矢數(shù)目等于晶體的原胞數(shù)目N=N1N2N3。在波矢空間內(nèi)，由于N的數(shù)目很大，波矢點的分布是準連續(xù)的。一個波矢對應的體積為：一個波矢代表點對應的體積為：電子的波矢密度為：例1：一維周期場中電子的波函數(shù)應當滿足布洛赫定理，若晶格常量為a，電子波函數(shù)為,

f為某一確定函數(shù)，試求電子在這些狀態(tài)的波矢。

解：據(jù)布洛赫定理，在周期性勢場中運動的波函數(shù)具有以下特點：令m-n=l，據(jù)布洛赫定理，即在簡約布里淵區(qū)中，即1.布里淵區(qū)定義在倒格空間中以任意一個倒格點為原點，做原點和其他所有倒格點連線的中垂面(或中垂線)，這些中垂面(或中垂線)將倒格空間分割成許多區(qū)域，這些區(qū)域稱為布里淵區(qū)。5.1.3布里淵區(qū)第一布里淵區(qū)(簡約布里淵區(qū))：圍繞原點的最小閉合區(qū)域；取對于已知的晶體結(jié)構(gòu)，如何畫布里淵區(qū)呢?第n+1布里淵區(qū)：從原點出發(fā)經(jīng)過n個中垂面(或中垂線)才能到達的區(qū)域(n為正整數(shù))。2.布里淵區(qū)作圖法晶體結(jié)構(gòu)布拉維晶格倒格點排列中垂面(中垂線)區(qū)分布里淵區(qū)倒格基矢正格基矢第一布里淵區(qū)第三布里淵區(qū)第二布里淵區(qū)布里淵區(qū)的面積=倒格原胞的面積高序號布里淵區(qū)的各個分散的碎片平移一個或幾個倒格矢進入簡約布里淵區(qū)，形成布里淵區(qū)的簡約區(qū)圖。第一區(qū)第二區(qū)第三區(qū)布里淵區(qū)的簡約區(qū)圖布里淵區(qū)的擴展區(qū)圖第一區(qū)第二區(qū)第三區(qū)第四區(qū)第五區(qū)第六區(qū)第七區(qū)第八區(qū)第九區(qū)第十區(qū)倒格仍為矩形。例3：畫出下面二維矩形格子的第一和第二布里淵區(qū)的擴展區(qū)圖和簡約區(qū)圖，設矩形邊長分別為。解:第一區(qū)第二區(qū)例5：畫出體心立方第一布里淵區(qū)。設體心立方晶格常量為a。解：正格基矢：倒格基矢：體心立方倒格是邊長為4/a的面心立方。已知面心立方正格基矢：HPN正方形正格簡約布里淵區(qū)