聲波測(cè)井的認(rèn)識(shí)

聲波速度測(cè)井中一些的生疏t〔地層縱波速度的倒數(shù)，單位是m或觸發(fā)，以致錯(cuò)誤地得出較大的傳播時(shí)間，這種狀況稱作周波跳動(dòng)。在就產(chǎn)生較短的特別時(shí)間，稱為短周波跳動(dòng)。而在現(xiàn)實(shí)的測(cè)井過(guò)程中，速測(cè)井的原理說(shuō)起。雙發(fā)雙收聲系井眼補(bǔ)償聲速測(cè)井1、聲系構(gòu)造R1R2、T212、井眼補(bǔ)償原理2下放射器交替放射聲脈沖，兩個(gè)接收器接收TT1 2T1R1R2T2圖1、雙發(fā)雙收補(bǔ)償原理 圖2、雙發(fā)雙收聲波測(cè)井儀的井眼變化補(bǔ)償示意圖滑行波，得到時(shí)間差T1

、T2

，地面儀器的計(jì)算電路對(duì)T1

、T取平2T=〔T1

+T2

〕/2，記錄儀記錄出平均值對(duì)應(yīng)的時(shí)差曲線tT8TTl 1 1TT2

曲線，在井徑變化處的變化方向相反，所以，取平均值得到的曲線恰好補(bǔ)償?shù)袅司畯阶兓挠绊?。雙發(fā)雙收聲速測(cè)井儀還可以補(bǔ)償儀器在井中傾斜時(shí)對(duì)時(shí)差造成的影響。由上面的補(bǔ)償可以看出，井徑對(duì)聲波測(cè)井曲線有比較大的影響。井徑變化的影響當(dāng)兩個(gè)接收器對(duì)應(yīng)井段的井眼比較規(guī)章時(shí)，單發(fā)雙收聲系所記錄化，在變化層段，時(shí)差曲線消滅特別。在砂泥巖分界面處，常常發(fā)生井徑變化，砂巖一般縮徑而泥巖擴(kuò)徑。因此在砂巖層頂部〔井眼擴(kuò)大段的下界面〕消滅時(shí)差減小的尖峰，在砂巖底界面〔井眼擴(kuò)大段的上界面〕消滅時(shí)差增大的尖峰。3井徑變化對(duì)聲波速度測(cè)井的影響3地層厚度的影響1〕深度偏差0.2點(diǎn)偏向放射器一方，二者偏移的距離為：hatg 其中：a為接收器到井壁的距離；為第一臨界角。實(shí)際測(cè)井中，第一臨界角隨地層速度的變化而變化，距離a與井徑、儀器傾斜程度有關(guān)。因此，深度偏移是一個(gè)隨機(jī)量，無(wú)法校正。〔2〕地層厚度的稱為厚層；小于間距的稱為薄層。由于聲速測(cè)井的輸出〔時(shí)差〕代0.4差異。厚層對(duì)于較厚的地層，其聲波時(shí)差曲線具有以下特點(diǎn)：差值。②時(shí)差曲線由高向低和由低向高變化的半幅點(diǎn)處對(duì)應(yīng)于地層的上、下界面。所以可以用半幅點(diǎn)劃分地層界面。實(shí)際測(cè)的聲波時(shí)差曲線由于受井徑、巖性及儀器狀態(tài)的影響，實(shí)際曲線與理論曲線稍有差異。薄層層的時(shí)差，則目的層時(shí)差增加；反之，目的層時(shí)差減小。不能應(yīng)用曲線半幅點(diǎn)確定地層界面。薄互層聲波速度。4由于聲波能量的嚴(yán)峻衰減，常常消滅周波跳動(dòng)現(xiàn)象。實(shí)際工作中，常利用“周波跳動(dòng)”現(xiàn)象，推斷裂縫發(fā)育地層和查找氣層的主要依據(jù)。4顯示的曲線。4聲波周波跳動(dòng)周波跳動(dòng)的緣由一是放射功率較小或者間距較大，二是儀器四周介質(zhì)對(duì)聲波能量衰減較大。5、其他的一些緣由思考在一些井的測(cè)量中井內(nèi)有大量的氣體隨著儀器上行當(dāng)氣體濃度和上行密度到達(dá)確定的臨界點(diǎn)的時(shí)候聲速測(cè)量的值就是偏向可能無(wú)限大依據(jù)聲波在井內(nèi)形成的各種波形我們需要的波形為地層縱波。放射器在井內(nèi)產(chǎn)生聲波，聲波接收器記錄首波到達(dá)時(shí)間。依據(jù)首波到達(dá)時(shí)間，確定首波的傳播速度，并確保首波就是地層縱波。井內(nèi)泥漿 主要成分是水鹽離子及粘土微粒等混和流體只能產(chǎn)生體積形變，不能產(chǎn)生剪切形變，即只能產(chǎn)生縱波，不能產(chǎn)生橫波。聲波測(cè)井在井內(nèi)放射和接收的聲波均為縱波。井壁巖石 具有確定孔隙〔流體填充〕的固體，它不但可以產(chǎn)生體積形變，也可以產(chǎn)生剪切形變。這樣不但可產(chǎn)生縱