鐵電體性能及其微結(jié)構(gòu)

鐵電體性能及其微結(jié)構(gòu)第1頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二2一、極化

電介質(zhì)在外加電場(chǎng)E[v/m]作用下，正負(fù)電荷中心將發(fā)生偏移，即產(chǎn)生電偶極矩p[c·m]。

單位體積中電偶極矩的總和稱為極化強(qiáng)度P[C/m2]。即電介質(zhì)中的電荷短程位移將抵消部分外電場(chǎng)。

第2頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二3

總電荷中的自由電荷部分將構(gòu)成一個(gè)與外電場(chǎng)同相的電場(chǎng)，被極化抵消的另一部分電荷構(gòu)成一與外電場(chǎng)反向的電場(chǎng)，這一部分電荷稱為束縛電荷。第3頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二4

極化強(qiáng)度P可理解為束縛電荷的表面電荷密度其等價(jià)于電介質(zhì)單位體積中的偶極矩，即：

P=NpP=εˊE-ε0E=ε0E（εˊ/ε0-1）

Kˊ=εˊ/ε0

為極化率，反映存儲(chǔ)電荷能力的大小。

用電場(chǎng)強(qiáng)度E與極化強(qiáng)度P的和來表示總的電通量密度即電位移D。

D=ε0E+P=εˊE單位體積中的偶極子個(gè)數(shù)介電常數(shù)第4頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二5二、極化機(jī)理電子極化：起源子電子云的中心在外電場(chǎng)作用下與原于核產(chǎn)生相對(duì)位移。離子極化：離子極化起源于正負(fù)離子的相對(duì)位移。++-++__第5頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二6取向極化：永久電偶極矩沒有電場(chǎng)作用時(shí)即存在，在外電場(chǎng)作用下趨于定向排列，從而導(dǎo)致取向極化增大?？臻g極化：起因于可動(dòng)電荷的不均勻分布。負(fù)電荷正電荷第6頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二7

總的極化率為各種極化的貢獻(xiàn)之疊加：k=

ke+ki+

ko+

ks

第7頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二8第8頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二9第9頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二10第10頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二11第11頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二12三、介電弛豫

極化適應(yīng)外電場(chǎng)頻率變化的能力是不一樣的。極化子質(zhì)量較大的空間極化與取向極化，由于慣性大，無法跟隨高額電場(chǎng)變化，只在較低頻率下起作用。起因于離子位移的離子極化能適應(yīng)更高的頻率(約1013Hz)。電子云的變形引起的電于極化則有極高的適應(yīng)速度(約1016Hz)。

由于上述原因，介電常數(shù)隨測(cè)試頻率增高而單調(diào)減少。這一現(xiàn)象稱為介電弛豫。

第12頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二13

離子極化和電子極化均與晶格有著強(qiáng)烈的相互作用，介電常數(shù)在特定的頻率下由于共振而呈極大值，即表現(xiàn)出共鳴型介電弛豫。因此，介電常數(shù)隨頻率的變化在微波、紅外及紫外頻段有異常存在。第13頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二14四、介電損耗

對(duì)于各向同性介質(zhì)，電場(chǎng)強(qiáng)度E、極化強(qiáng)度P、電通量密度即電位移D的方向保持一致，但對(duì)于晶體這三個(gè)矢量的方向經(jīng)常不一致第14頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二15

極化不能跟上外電場(chǎng)頻率變化而出現(xiàn)介電弛豫，即會(huì)產(chǎn)生介電損耗。介電損耗，極化與外電場(chǎng)的位相差第15頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二16第16頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二17第17頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二§6.2

鐵電體、反鐵電體與壓電體電介質(zhì)在外加電場(chǎng)作用產(chǎn)生極化，極化強(qiáng)度與宏觀電場(chǎng)E成正比，為線性介質(zhì)。沒有外電場(chǎng)作用時(shí)也存在自發(fā)極化的晶體稱為極性晶體，自發(fā)極化方向能隨電場(chǎng)改變的晶體稱為鐵電體。鐵電體在性能上表現(xiàn)為強(qiáng)烈的電場(chǎng)、溫度與頻率敏感性。鐵電體的極化強(qiáng)度P(或電位移D)與電場(chǎng)強(qiáng)度E之間存在強(qiáng)烈非線性關(guān)系(即電滯回線)。一、鐵電體第18頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二P的變化落后于E，具有剩極化，即電滯效應(yīng)起始極化曲線ops；剩極化強(qiáng)度Pr飽和極化強(qiáng)度Ps矯頑電場(chǎng)-Ec

電滯回線--不可逆過程

鐵電體在交變電場(chǎng)的作用下，它的尺寸形狀會(huì)隨之變化，形成電致伸縮。-EcEcEPrPPsO第19頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二第20頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二疇結(jié)構(gòu)

疇是原子或離子極化子有序排列的區(qū)域。通常每個(gè)疇內(nèi)原子或離子作周期性重復(fù)排列，疇與疇之間有邊界—疇壁。疇的大小、形貌、取向和對(duì)稱性取決于材料的內(nèi)稟性質(zhì)（如交換能、各向異性能、形變能和缺陷等）及外場(chǎng)和溫度的變化。第21頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

鐵電疇：相鄰兩疇的自發(fā)極化方向呈反平行方向排列的疇稱180度疇，相鄰兩疇的自發(fā)極化方向呈90度稱90度疇，其間的疇壁分別稱180度和90度疇壁。由于晶粒取向是隨機(jī)的，在沒有外電場(chǎng)時(shí)，整個(gè)晶體宏觀上不顯示電偶極矩。第22頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二二、鐵電相變鐵電體對(duì)應(yīng)于一類典型的相變，即從高溫相(順電相)轉(zhuǎn)變成有自發(fā)極化的低溫相(鐵電相)，這一相變溫度即為curie溫度。這里，高溫相為高對(duì)稱性的非極性相，而低溫相為非中心對(duì)稱的極性相。沿一個(gè)晶軸方向極化從順電相到鐵電相的過渡時(shí)無序—有序相變?？梢匝貛讉€(gè)晶軸極化，為位移型相變，從順電相到鐵電相的過渡是兩個(gè)子晶格之間發(fā)生位移。

第23頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二第24頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二三、鐵電體的發(fā)現(xiàn)

1920年發(fā)現(xiàn)酒石酸鉀鈉NaK（C4H4O6·4H2O）類似于磁滯回線的電滯回線。

1935年至1938年，發(fā)現(xiàn)磷酸二氫鉀（KDP）也具有類似于酒石酸鉀鈉特殊介電行為，KDP具有壓電效應(yīng)，是無序—有序相變的軟鐵電體，在二次大戰(zhàn)期間在水聲方面得到了廣泛應(yīng)用。1945年科學(xué)家找到了室溫相對(duì)介電常數(shù)高達(dá)1000-3000的鈦酸鋇（BT）陶瓷。報(bào)道了BT陶瓷的鐵電性是位移型的硬鐵電體。BT晶體具有鈣鈦礦結(jié)構(gòu)，每個(gè)晶胞只有5個(gè)原子，具有此種結(jié)構(gòu)的鐵電體在目前已發(fā)現(xiàn)的一千多種鐵電晶體中所占分額最大。第25頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

四、鐵電晶體結(jié)構(gòu)

鐵電陶瓷從晶體結(jié)構(gòu)上看，主晶相具有每個(gè)晶跑內(nèi)部因正負(fù)電荷的中心不重合，產(chǎn)生了自發(fā)極化，形成偶極子。眾多極化方向相同的晶胞構(gòu)成了電疇，電疇又構(gòu)成了晶粒。第26頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二五、反鐵電體對(duì)于某些離子晶體，自發(fā)極化反向排列較之平行排列時(shí)，極化子的相互作用能更低，因而趨于反向排列。這類晶體成為反鐵電體，其P-E關(guān)系為雙電滯回線。材料在電場(chǎng)達(dá)到某一臨界值之前表現(xiàn)為線性關(guān)系，而超過臨界電場(chǎng)后則出現(xiàn)電滯回線。這一現(xiàn)象對(duì)應(yīng)于電場(chǎng)誘導(dǎo)的鐵電—反鐵電相變。如三氧化鎢，鋯酸鉛第27頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二六、壓電體

某些晶體(無對(duì)稱中心)在應(yīng)力場(chǎng)X作用下，會(huì)產(chǎn)生極化。相反，這類晶體在電場(chǎng)作用下則產(chǎn)生位移。上述現(xiàn)象分別稱為壓電效應(yīng)與逆壓電效應(yīng)，這類晶體稱為壓電體。壓電效應(yīng)可表示為：P=εE+dXx=dE+sX第28頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二（一）石英晶體的壓電效應(yīng)天然結(jié)構(gòu)石英晶體的理想外形是一個(gè)正六面體，在晶體學(xué)中它可用三根互相垂直的軸來表示，其中縱向軸Z－Z稱為光軸；經(jīng)過正六面體棱線，并垂直于光軸的X－X軸稱為電軸；與X－X軸和Z－Z軸同時(shí)垂直的Y－Y軸（垂直于正六面體的棱面）稱為機(jī)械軸。ZXY(a)(b)石英晶體(a)理想石英晶體的外形(b)坐標(biāo)系ZYX通常把沿電軸X－X方向的力作用下產(chǎn)生電荷的壓電效應(yīng)稱為“縱向壓電效應(yīng)”，而把沿機(jī)械軸Y－Y方向的力作用下產(chǎn)生電荷的壓電效應(yīng)稱為“橫向壓電效應(yīng)”，沿光軸Z－Z方向受力則不產(chǎn)生壓電效應(yīng)。第29頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

石英晶體具有壓電效應(yīng)，是由其內(nèi)部結(jié)構(gòu)決定的。組成石英晶體的硅離子Si4+和氧離子O2-在Z平面投影，如圖(a)。為討論方便，將這些硅、氧離子等效為圖(b)中正六邊形排列，圖中“＋”代表Si4+，“－”代表2O2-。

(b)(a)++---YXXY硅氧離子的排列示意圖(a)硅氧離子在Z平面上的投影（b）等效為正六邊形排列的投影+第30頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

當(dāng)作用力FX=0時(shí)，正、負(fù)離子（即Si4+和2O2-）正好分布在正六邊形頂角上，形成三個(gè)互成120o夾角的偶極矩P1、P2、P3，如圖（a）所示。此時(shí)正負(fù)電荷中心重合，電偶極矩的矢量和等于零，即

P1＋P2＋P3＝0當(dāng)晶體受到沿X方向的壓力（FX<0）作用時(shí)，晶體沿X方向?qū)a(chǎn)生收縮，正、負(fù)離子相對(duì)位置隨之發(fā)生變化，如圖（b）所示。此時(shí)正、負(fù)電荷中心不再重合，電偶極矩在X方向的分量為(P1+P2+P3)X>0在Y、Z方向上的分量為（P1+P2+P3）Y=0（P1+P2+P3）Z=0由上式看出，在X軸的正向出現(xiàn)正電荷，在Y、Z軸方向則不出現(xiàn)電荷。Y+++---X(a)FX=0P1P2P3FXXY++++－－－－FX(b)FX<0+++---P1P2P3第31頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二可見，當(dāng)晶體受到沿X(電軸)方向的力FX作用時(shí)，它在X方向產(chǎn)生正壓電效應(yīng)，而Y、Z方向則不產(chǎn)生壓電效應(yīng)。晶體在Y軸方向力FY作用下的情況與FX相似。當(dāng)FY＞0時(shí)，晶體的形變與圖（b）相似；當(dāng)FY＜0時(shí)，則與圖（c）相似。由此可見，晶體在Y（即機(jī)械軸）方向的力FY作用下，使它在X方向產(chǎn)生正壓電效應(yīng)，在Y、Z方向則不產(chǎn)生壓電效應(yīng)。

（P1+P2+P3）X<0（P1+P2+P3）Y=0（P1+P2+P3）Z=0(c)FX>0Y+++--X-+++－－－FXFXP2P3P1+－當(dāng)晶體受到沿X方向的拉力（FX＞0）作用時(shí)，其變化情況如圖（c）。此時(shí)電極矩的三個(gè)分量為在X軸的正向出現(xiàn)負(fù)電荷，在Y、Z方向則不出現(xiàn)電荷。第32頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

晶體在Z軸方向力FZ的作用下，因?yàn)榫w沿X方向和沿Y方向所產(chǎn)生的正應(yīng)變完全相同，所以，正、負(fù)電荷中心保持重合，電偶極矩矢量和等于零。這就表明，沿Z(即光軸)方向的力FZ作用下，晶體不產(chǎn)生壓電效應(yīng)。假設(shè)從石英晶體上切下一片平行六面體——晶體切片，使它的晶面分別平行于X、Y、Z軸，如圖。并在垂直X軸方向兩面用真空鍍膜或沉銀法得到電極面。

當(dāng)晶片受到沿X軸方向的壓縮力Fx作用時(shí)，晶片將產(chǎn)生厚度變形，在垂直于電軸的兩表面產(chǎn)生電荷。ZYXbl石英晶體切片t第33頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二第34頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二壓電陶瓷

若陶瓷的主晶相為鐵電體，外加電場(chǎng)使電疇重新排列，各個(gè)晶粒的自發(fā)極化方向趨于一致，對(duì)外就顯示宏觀的剩余極化，原來相互抵消的各個(gè)晶粒本身所固有的壓電效應(yīng)便對(duì)外呈現(xiàn)出宏觀的壓電效應(yīng)，于是鐵電陶瓷就變成了壓電陶瓷。第35頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二壓電陶瓷及壓電機(jī)理

壓電陶瓷絕大部分是具有自發(fā)極化的鐵電材料，如鈦酸鋇、鈦酸鉛、鋯酸鉛、鋯鈦酸鉛等。極化后的壓電材料，因極化時(shí)電疇的轉(zhuǎn)動(dòng)，c軸方向與極化方向基本一致，去除外加電場(chǎng)后，陶瓷內(nèi)部就產(chǎn)生了剩余極化強(qiáng)度，陶瓷表面就產(chǎn)生了束縛電荷。第36頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二§6.3鐵電陶瓷的性能與微結(jié)構(gòu)關(guān)系氧化物鐵電體主要出現(xiàn)于鈣鈦礦、鎢青銅、焦綠等的層狀化合物等晶體結(jié)構(gòu)中。其結(jié)構(gòu)均為Ti4+、Nb5+離子為中心的氧八面體的網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)，這些遷移元素能形成極化率很大的能動(dòng)離子，產(chǎn)生大介電常數(shù)。

第37頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

Ti的電子能量與3d、4s及4P軌道有關(guān)，這些軌道與鄰接的6個(gè)O2-的σ-與π-軌道雜化，以(TiO6)8-絡(luò)合物形式形成多種分子軌道。正八面體通過變形降低對(duì)稱性，能使其結(jié)合能降低，導(dǎo)致自發(fā)極化、鐵電狀態(tài)與大介電常數(shù)的實(shí)現(xiàn)。對(duì)于電介質(zhì)陶瓷的極化與變形有貢獻(xiàn)的另一類能動(dòng)離子是孤對(duì)離子。孤對(duì)離子在外側(cè)的非對(duì)稱雜化軌道中有2個(gè)電子。氧化物中最重要的孤對(duì)離子是Pb2+與Bi3+。第38頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二BaTiO3鐵電陶瓷立方晶系的BaTiO3(空間點(diǎn)群m3m)在某一特定溫度(約130℃)以下，由于正離子Ti4+與Ba2+將相對(duì)于負(fù)離子O2-發(fā)生相對(duì)位移，從而產(chǎn)生自發(fā)極化，晶體結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變成正方晶(空間點(diǎn)群4mm)。????????°°第39頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二鐵電體的晶體結(jié)構(gòu)和成鍵特點(diǎn)和電子分布

鐵電體的晶體結(jié)構(gòu)：層狀鈣鈦礦型。鐵電體的成鍵特點(diǎn)和電子分布：正離子為多層多電子型，以較弱的離子鍵成鍵。BaTiO3晶體結(jié)構(gòu)中，Ti-O-Ti以網(wǎng)格狀分布在一層中，Ba離子單獨(dú)于一層中。第40頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二BaTiO3

的電子構(gòu)型Ba正離子:Ti正離子：O負(fù)離子：第41頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二BaTiO3極化特性的解釋

Ba離子核外空軌道：4f.5p.5d.6S。能量均較低，可以比較容易地容納電子。Ti-O-Ti層電子丟失：Ba外層電子軌道俘獲從Ti-O-Ti層偏移來電子外電場(chǎng)E作用下發(fā)生晶體內(nèi)電子的偏移電滯（Pr）出現(xiàn)：電子在Ba層中的滯留第42頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二正反電滯的出現(xiàn)：BaTiO3晶體層狀對(duì)稱性，反向電場(chǎng)(-E)使電子偏向Ti-O-Ti層另一側(cè)的Ba層，表現(xiàn)為反向的電滯（-Pr）。Pr的出現(xiàn)使電滯回線不再沿開始的極化曲線返回原點(diǎn)，出現(xiàn)鐵電現(xiàn)象。第43頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

BaTiO3是較早發(fā)現(xiàn)的一種鈣鈦礦型鐵電體。它在130℃以上為順電相（也稱原型相），晶體為立方晶系，無自發(fā)極化；130℃～0℃晶體為四方晶系，自發(fā)極化沿c軸[001]方向；0℃～-90℃為斜方晶系，自發(fā)極化沿[011]方向；-90℃以下為菱形結(jié)構(gòu)，自發(fā)極化沿[111]方向。

第44頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二第45頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二其他鐵電體材料

含鉍層狀結(jié)構(gòu)是一種類鈣鈦礦層復(fù)合氧化物。它是由鉍層與類鈣鈦礦層交替排列而成，通式為Ax-1Bi2BxO3x+3。其中A為Bi3+，Re3+，Ba2+，Sr2+，K+，Na+等，B為Co3+，Cr3+，Ti4+，Nb5+等。x為兩(Bi2O2)2+間氧八面體的數(shù)目，(x-1)為贗鈣鈦礦層數(shù)。鈮酸鋰LiNbO3是迄今已知的居里點(diǎn)為1210℃，且自發(fā)極化最高（室溫時(shí)約為0.70C/m2）的鐵電體。第46頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二BaTiO3基固溶體

鈣鈦礦結(jié)構(gòu)不穩(wěn)定，高溫下易變成各種六方晶的多形體，可通過改變晶體結(jié)構(gòu)來改變性能:離子半徑較小的2價(jià)離于置換Ba2+；離于半徑較大的4價(jià)離子置換Ti4+；離子半徑較小的4價(jià)離子置換Ti4+；異價(jià)離子置換Ba2+或Ti4+

，即所謂的施主或受主摻雜。第47頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二

離子半徑較小的2價(jià)離子置換Ba2+

，可改變BaTiO3的相變溫度，Pb2+

使居里點(diǎn)升高，Sr2+使居里點(diǎn)降低半徑較大的4價(jià)離子置換Ti4+，使高溫相變溫度降低，低溫相變溫度升高。半徑較小的4價(jià)離子置換Ti4+形成非鐵電的對(duì)形體結(jié)構(gòu)，降低介電常數(shù)，減低介電損耗。第48頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二一、介電損耗的起源

1.疇壁與介電損耗疇壁對(duì)于溫度低于Tc時(shí)的介電損耗貢獻(xiàn)很大，即疇壁在電場(chǎng)作用下產(chǎn)生運(yùn)動(dòng)從而消耗能量。BaTiO3中存在可動(dòng)性不同的幾類疇壁。正方晶的BaTiO3中存在1800疇壁、帶電的900疇壁與不帶電的900疇壁。由于900疇壁伴隨較大的機(jī)械應(yīng)力，1800疇壁較之900疇壁易于運(yùn)動(dòng)。第49頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二疇壁的運(yùn)動(dòng)

鐵電疇在外場(chǎng)作用下的極化反轉(zhuǎn)（開關(guān)）;極化反轉(zhuǎn)過程疇壁的運(yùn)動(dòng)試驗(yàn)表明，極化反轉(zhuǎn)過程是新疇成核、長(zhǎng)大、擴(kuò)張和合并的過程，也是疇壁運(yùn)動(dòng)的結(jié)果。鐵電在外場(chǎng)作用下的疇壁運(yùn)動(dòng)，特別是90度疇在高頻交變電場(chǎng)下的諧振弛豫是介質(zhì)損耗和疲勞的一個(gè)主要原因。第50頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二1.

疇壁的釘扎與介電損耗

低溫范圍疇壁運(yùn)動(dòng)對(duì)損耗占優(yōu)勢(shì)，摻雜對(duì)疇壁運(yùn)動(dòng)有影響:

晶格缺陷對(duì)沿著自發(fā)極化的方向形成偶極子，穩(wěn)定疇壁；

點(diǎn)缺陷擴(kuò)散至疇壁固定疇壁；

晶界部位缺陷調(diào)整其位置以補(bǔ)償極化電荷，重新穩(wěn)定疇結(jié)構(gòu)并釘扎疇壁。鈣鐵礦結(jié)構(gòu)中相鄰氧離子的距離明顯小于相鄰Ba—Ba或Ti—Ti間的距離，氧空位的擴(kuò)散速度將明顯大于陽(yáng)離子擴(kuò)散速度。因此，產(chǎn)生氧空位的受主摻雜具有更強(qiáng)的疇壁釘扎效果，氧空位降低tanδ

，降低介電損耗。第51頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二2.陽(yáng)離子與陰離子空位摻雜產(chǎn)生陽(yáng)離子或陰離子空位。La3+與Nb5+等施主離子摻雜會(huì)在BaTiO3中產(chǎn)生陽(yáng)離子空位。而K+與Fe3+受主離子摻雜則在BaTi03中產(chǎn)生陰離子空位(氧空位)。氧空位對(duì)于介電損耗的影響將遠(yuǎn)遠(yuǎn)大子Ba空位與Ti空位。第52頁(yè)，共58頁(yè)，2023年，2月20日，星期二3.

傳導(dǎo)損耗

氧空位在高溫時(shí)自由傳導(dǎo)將導(dǎo)致tanδ急劇增加，自由載流子的濃度取決于摻雜與溫度。

BaTiO3陶瓷中氧空位的有效電荷+2e被Ti離子的3d電