層析與反演學(xué)生11地震正演模擬

采取數(shù)值計算方法獲取響應(yīng)的過程，是理解波在介質(zhì)中特點，幫助解釋觀測數(shù)據(jù)的有效。 獲得直接應(yīng)用于生產(chǎn)的重要信息。 正演技術(shù)的意義（續(xù) 點道集模1 2 生 隨機

地子地頻 頻模型 多 點道集?；騢—共中心點處的界面的法向深v—波在均勻介質(zhì)中的速度；t0--共中心點的垂直反射時間。 根據(jù)波反射和透射的理論，反射振幅隨入射角變化與分界面兩側(cè)介質(zhì)的參于從實際記錄中識別巖性和油氣，定性進行油藏描述;挖掘和利用疊前記錄中非零偏移距地七十年代“亮點”技術(shù)的出現(xiàn), ,人們也開始注意到“亮點”技術(shù)存在的局限性,并不是所有的“亮點”都與氣層有關(guān),某些 “亮點”。因此，應(yīng)用“亮點”技術(shù)進行烴類檢測時,需要去偽存真。隨人射角變化應(yīng)用于“亮點”型含氣砂巖的識別,他注意到:含氣砂巖反射振幅隨偏移距增加而增含水砂巖反射振幅隨偏移距增加而減少。這一雖然,理論上早已預(yù)示反射系數(shù)隨入射角變化與巖性參數(shù)有關(guān),1955年Koefoed :"不久的"。然而,由于六十年代水平疊加技術(shù)的巨大成功.掩蓋了人們對AVO信息的注意力,以往幾乎沒有人注意到AVO的潛力。Ostrander的工作標(biāo)志著實用的AVO技術(shù)的出現(xiàn),激起人們對AVO現(xiàn)象的極大。SEG迅速印刷了有關(guān)AVO問題的簡易，并先后出版三本AVO理論和技術(shù)方面和專著。 Shuey對Zoppritz的P波反射系數(shù)進行簡化，Smith1987)等提出用迭加方法估計流體 疇，它已經(jīng)和正在滲透到勘探的各個

據(jù)Castagnaet 在低Gr高porosity的部分，紅色的氣砂與藍色的水砂的縱波波阻抗與圍巖縱波阻抗，可見單從縱波阻抗是全井段交會 AVOAVOAVOAVO通常我們用AVA作為振幅系數(shù)隨入射角變化的簡稱,在 勘探中等價地用AVO表示振幅系數(shù)AVO不同的巖性參數(shù)組合,振幅系數(shù)隨偏移距的變化的特征不同;AVO特征有助于從實際記錄中直接識別油氣和巖性,定性地進行;AVO因此利用AVO可以直接反演巖石的密度ρ和縱波速度α及橫波速度,定量地進行油藏描述AVOAVO分析方法,即正演方法和反演方AVA或AVO并沒有指明是反射波,還是透射波,也沒有指明是轉(zhuǎn)換波還是非轉(zhuǎn)換波這意味著轉(zhuǎn)換波、非轉(zhuǎn)換波、反射波和透射AVA關(guān)目前AVO分析不應(yīng)僅局限于反射縱波VSPAVA或AVOAVO振幅系數(shù)隨入射角變化與AVO 可進一當(dāng)正反射（P>0）時，如果G>0則振幅隨檢距的增加而增加；如果G<0振幅隨檢距的增加而減小。當(dāng)負反射（P<0）時，如果G>0則振幅隨檢距的增加而衰減；如果G<0振幅隨檢距的增加而增大。假定速度比γ1/2PG存在的這種近似關(guān)系,AVO 疊前共中心點道集計算地層的物性參彈性阻抗EI(elasticimpedance)是縱

反映巖石物理學(xué)特征的參數(shù)與巖性和烴類的表征巖石物理學(xué)特征的參數(shù)主要有巖石的彈聯(lián)系儲集層特征的參數(shù)，進行定量油藏描述計算多孔巖石流體飽和的參數(shù)——密度、縱波速度和對不同地區(qū)，建立相應(yīng)的參數(shù)--巖性關(guān)系量板，統(tǒng)計相應(yīng)的參數(shù)——儲集層特征參數(shù)的經(jīng)驗關(guān)系。反射特征、AVO屬匯圖，通過檢測AVO屬性和背景 測量表明不同的巖石其泊松比分布范圍是不同的.在某些場合下甚至不出現(xiàn)重迭區(qū)間:例如,砂巖:0.17-0.26,白云巖0.27-0.29,石灰?guī)r:0.29-0.33.只利用縱波速度α區(qū)分砂巖和泥巖 的.因為砂巖和泥巖的速度出現(xiàn)很大的重迭區(qū)間.而綜合泊松比σ和縱波速度α.情況就不一樣.砂巖和泥巖在α—σ坐標(biāo)中不出現(xiàn)重迭區(qū)間,油氣也可區(qū)分.因此,在油藏描述中,綜合縱波和橫通常對于含氣和含水砂巖.其彈性模量是不同的。氣體飽和與水飽和巖石的彈性模量雖然有些重迭.水砂巖相比,含氣砂巖縱波速度顯著減少,而橫波速度幾乎不變略有上升這樣導(dǎo)致了含氣砂巖的低泊松比現(xiàn)象。因此,泊松比對于區(qū)分水飽和和氣飽和的巖石有特殊的意義 油藏類型和分布。為了實現(xiàn)這個目標(biāo)，必須能夠分辨油藏中由于不同流體成份引起的響流體成份改變對響應(yīng)特征的影響。件飽含不同流體成份的速度，它是通過針對不同的巖性，Castagna1993)統(tǒng)計相 不同巖石的密度ρ(或橫波速度β)與縱波速度α的關(guān)系:孔隙度φ與密度ραφ為孔隙度α縱波速度αf流體速度αm孔隙度φ與ρβαpwpdpf流體密度、pm為骨架密度。孔隙度φ與ρβα泥質(zhì)百分比含量 給 子褶積合 記 小檢距、中 反射反射反射反射反射反射P-G交會圖（60道擬合反射反射反射反射反射反射P-G交會圖（前20道擬合 前道擬 道擬 前道擬

離。的叉 區(qū)域但總的來說，含油層分布于值較大的區(qū)，即反射振幅隨 檢距的增大而明顯大；而含水層則相對不很明。盡管實驗中可能會存在著一定的誤差，但該結(jié)題即 結(jié)致。對時間170ms處的反射卻表現(xiàn)出明顯的AVO特征，在近點處幾乎沒有反射，而在遠離點處則振幅明顯增強，該反射 點道集模共共 波是在介質(zhì)中的機械波，通常情況下可把波視為彈性波，因此，彈性動力學(xué)理論就是波動理論基礎(chǔ)．根據(jù)彈 下彈性動力學(xué)的基本。

， 沿作用力截面的法線方向，，，

； 形變)為：； 橫向形變后

或

二、剪應(yīng) （1）

若若

其中，N；上式說明了：三個量之間只有兩個是獨立的。其中：Y是楊氏模量，反映材料抵抗拉伸與壓縮的能力；N是剪切模量，反映材料抵抗剪切形變的能力是泊松；

tsxtsxtOztYstxOXyx

和與周圍壓力間的比例系數(shù)。

方 運動平衡方維 方 另一種形縱彈性體的運動狀態(tài)由彈性體每一點上的位移矢量S所決定。作為質(zhì)點位波置坐標(biāo)和時間的函數(shù)，位移矢量S滿足彈性介質(zhì)運動平衡微分方程式。方根據(jù)亥姆(Helmholtz)渦流理論，任何一個矢量場，如果在定義域程內(nèi)有散度和旋度，則該矢量場可以用一個標(biāo)量位的梯度場和一個矢量位和的旋度場之和表示，即:橫 程 粘彈介性介質(zhì)存在機械能的損失問題。可見，只有當(dāng)介質(zhì)表現(xiàn)出一定中的塑性(即只有在非完全彈性介質(zhì)中)時才存在能量的吸的收問題。波 下2種 介 進而產(chǎn) 波振幅的衰減波 即應(yīng)力和應(yīng)變之間成正比關(guān)系 勘探中使用較多的是稱為佛各特(Voigt 該模型假定介質(zhì)的應(yīng)力包括2部分:一部分是