材料工程基礎(chǔ)第三章

材料工程基礎(chǔ)課件第三章第1頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月§1.

傳熱學(xué)概述1.1

傳熱學(xué)傳熱學(xué)是研究熱量傳遞規(guī)律及其應(yīng)用的科學(xué).熱量是因溫度差別而轉(zhuǎn)移的能量.傳遞規(guī)律的兩個要素:動力方向1.2

傳熱方式按傳熱過程中物質(zhì)本質(zhì)的區(qū)別，分為:導(dǎo)熱、對流和輻射.第2頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月導(dǎo)熱

指溫度不同的各部分物質(zhì)僅僅由于直接接觸，沒有相對宏觀運(yùn)動時所發(fā)生的熱量傳遞現(xiàn)象,特點是介質(zhì)處于靜止?fàn)顟B(tài).固體非金屬:晶格結(jié)構(gòu)(分子原子)振動金屬:自由電子擴(kuò)散氣體:依靠分子的紊亂運(yùn)動(碰撞)(純粹的分子運(yùn)動)液體:介于固氣之間,類似于非導(dǎo)電固體.

指依靠流體質(zhì)點的宏觀運(yùn)動而發(fā)生的能量傳遞.特點是流體處于運(yùn)動狀態(tài),且只出現(xiàn)在流體中.

分自然對流和強(qiáng)制對流二種.對流第3頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月熱輻射

因核外電子躍遷而引發(fā)的以電磁波的形式傳播的能量.特征是以電磁波的形式,伴隨能量形式的轉(zhuǎn)換,物體間不需要接觸,在真空中也能量傳播.1.3

穩(wěn)定傳熱與不穩(wěn)定傳熱穩(wěn)定傳熱:不穩(wěn)定傳熱:第4頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月§2.

傳導(dǎo)傳熱2.1基本概念

2.1.1

溫度場指某一時刻整個物體內(nèi)所有各點的溫度分布情況.意義在于為計算傳熱提供條件.穩(wěn)定溫度場;非穩(wěn)定溫度場.(>0加熱,<0冷卻)第5頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.1.2

等溫面由溫度相等的各點組成的面.等溫面不相交;對平壁而言,等溫面的溫度分布終止于該面邊緣,或構(gòu)成一個封閉曲面.2.1.3

溫度梯度定義:單位:溫度梯度為一矢量.指的是沿著溫度升高的方向.物理意義是:物體的溫度沿等溫面的法線方向前進(jìn)一個單位距離的溫度變化率.ntpt+⊿t第6頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.1.4

熱流量定義:亦稱傳熱速率、熱流密度、熱負(fù)荷,為矢量2.2

傅立葉定律2.2.1

傅立葉定律即:或:第7頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.2.2

導(dǎo)熱系數(shù)k即:

指單位溫度梯度作用下,單位時間內(nèi)通過單位面積的導(dǎo)熱量.物性參數(shù),由實驗測定.2.2.3影響k的因素影響因素:種類、φ、p、t、γ、結(jié)構(gòu)等.k的數(shù)值表現(xiàn)的規(guī)律:通常把室溫下的材料稱為隔熱保溫材料.與溫度的關(guān)系:第8頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

2.3

導(dǎo)熱微分方程目的:求原則:物體焓的增加

=傳入物體的熱量–

傳出物體的熱量采用微元六面體法:2.3.1

無內(nèi)熱源的情況假定流入ABCD面的熱量:zA’B’BAyxoo’第9頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月流出A′B′C′D′面的熱量:x軸向凈流入量為:同理:第10頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月微元體蓄熱為:則:或:式中:——為導(dǎo)溫系數(shù)(熱擴(kuò)散系數(shù)).——拉普拉斯算子.第11頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.3.2

有內(nèi)熱源的情況則:本課程只學(xué)習(xí)無內(nèi)熱源,一維穩(wěn)定態(tài)導(dǎo)熱.即:2.3.3

導(dǎo)溫系數(shù)的物理意義只有不穩(wěn)定態(tài)導(dǎo)熱時α才有意義,故α是表征物體的加熱速度或冷卻速度的一個物性參數(shù),金屬的λ大,α也大,升，降溫快;α增大則降低(因為),即是單位面積物體溫度升高1°C所吸收的熱量.故α是表征物體處于被加熱或冷卻狀態(tài)時整個物體各點的溫度趨于一致的能力.第12頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.3.4溫度分布規(guī)律(一維)對右圖的邊界條件即:x0tt1Qt2t1t2Rt第13頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.4一維穩(wěn)態(tài)傳導(dǎo)傳熱的計算2.4.1平壁導(dǎo)熱1.單層平壁對于無限大系壁：k=cxtt1t2b>0b=0b<0第14頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.多層平壁k：近似為常數(shù)，暫不計接觸熱阻xttbt2QQ1Q2Q3tat1k1k2k3[例].孫晉濤.P79例2--2第15頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.4.2圓筒壁導(dǎo)熱1.單層圓筒壁（1）如直接求dr/dt，則應(yīng)改用柱坐標(biāo)方程（2）近似計算問題：當(dāng)ri+1/ri≤2時，可近似作為平壁處理。δ=r2-r1，導(dǎo)熱面積計算則用平均半徑r=（ri+1+ri）/2tr1r2Qrdr第16頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.多層圓筒壁類似的有：3近似計算：[例].孫晉濤.P82例2--4第17頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.4.3球壁導(dǎo)熱（自學(xué)）2.4.4電—熱模擬

二種不同的現(xiàn)象具有相同的數(shù)學(xué)描述形式,不同的物理意義,為異類相似。第18頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月[例]復(fù)合壁的導(dǎo)熱計算問題t1t2tatbt1t2tatb第19頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2..4.5接觸熱阻1.成因：界面處實際是部分接觸，空隙中充滿氣體，而k不同，產(chǎn)生附加熱阻并引起溫度降低。2.影響因素：ε，t，p

及介質(zhì)的性質(zhì)

3.結(jié)果：導(dǎo)致計算值偏高.4.減免措施：涂硅油，夾壓金屬銅片等。

第20頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.4.6平均溫度tav

以上計算中假設(shè)物體表面的溫度均勻一致，與工程不符則2.4.7具有內(nèi)熱源的穩(wěn)定態(tài)導(dǎo)熱（自學(xué)）第21頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月§3.對流換熱3.1溫度邊界層3.1.1溫度邊界層的形成3.1.2溫度邊界層的厚度δt

一般地.qtwx第22頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.1.3對流的本質(zhì)即是流體與壁面之間的傳熱現(xiàn)象由流體核心的對流和邊界層內(nèi)的導(dǎo)熱二部分組成的，邊界層內(nèi)的導(dǎo)熱主要取決于k和第23頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月核心（或主體）的對流主要取決于流速，關(guān)鍵是熱阻。3.2.對流換熱影響因素

1.流體產(chǎn)生流動的原因，自然對流（t或ρ

），強(qiáng)制對流（u）

2.流體流動的狀態(tài)：層流還是紊流（Re,δt)

3.換熱面的形狀與相關(guān)位置：Q,l

4.流體的物性：Cp,k,ρ,μ等則а=а（ρ

，k，Cp,μ,u,tf,,tw,l,Q…….第24頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.3牛頓冷卻定律（1701年提出）3.3.1牛頓冷卻定律即q∝tf-tw或q=h（tf-tw)Q=qA=h(tf-tw)A3.3.2對流換熱系數(shù)h

а：對流換熱系數(shù),W/m2.℃

а反映的是不同情況下對流換熱的強(qiáng)弱。其值指的是當(dāng)流體與壁面間的溫差為1℃時，單位時間通過單位面積傳遞的熱量。第25頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.3.3影響h的因素

1.流體的物性與種類；

2.流體的流速，流態(tài)與起因；

3.流體與壁面的溫度；

4.壁面的尺寸，位置，形狀。顯然，問題的關(guān)鍵是獲取h值，通常借助相似理論，由實驗完成第26頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.4對流換熱微分方程組

3.4.1對流換熱方程組1.邊界換熱微分方程第27頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.運(yùn)動流體導(dǎo)熱微分方程第28頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.流體運(yùn)動導(dǎo)熱方程

即納維-斯托克斯方程（N-S方程）第29頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.連續(xù)性方程第30頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.4.2對流換熱單值性條件1.幾何條件：參與對流換熱物體的形狀、尺寸.如等2.物理條件：參與對流換熱的流體的物性參數(shù).如等3.邊界條件：對流換熱過程在邊界進(jìn)行的特點。如等常有三種類型即：（1）等溫邊界面；（2）邊界面上換熱量等于常量；（3）介質(zhì)溫度等于常量。4.時間條件：對流換熱過程在時間上進(jìn)行的特點。注意：穩(wěn)定的換熱過程沒有時間條件。第31頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.5對流換熱相似1.相似理論可解決的問題即：實驗的布置問題：應(yīng)測那些數(shù)據(jù)；

實驗數(shù)據(jù)的處理：整理成何種形式；對應(yīng)相似三定律結(jié)果的推廣問題：推廣范圍、價值。第32頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.相似的概念

“相似”源于幾何學(xué)，并將其推廣到物理現(xiàn)象中去形成物理相似。物理相似首要的條件是在幾何相似的體系中發(fā)生，并擴(kuò)展到運(yùn)動相似.（速度多邊形）和受力相似（受力多邊形）。因而指的是在對應(yīng)空間，對應(yīng)時間的二個（或以上）現(xiàn)象中同名的物理量成比例。其中如稱為相似倍數(shù)第33頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.相似準(zhǔn)則數(shù)指由相似倍數(shù)依一定的內(nèi)在聯(lián)系形成的無因次數(shù).第34頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

例如:第35頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

稱為諧時準(zhǔn)數(shù)

即:流體的流動時間與流體在系統(tǒng)內(nèi)滯留的假定時間之比,無因次。用于說明流動性的不穩(wěn)

定性.4.相似準(zhǔn)則數(shù)的導(dǎo)出方法:第36頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月相似準(zhǔn)數(shù)的導(dǎo)出法物理法則法三相似轉(zhuǎn)換法二無量綱化法一積分類比法方程分析法定理法雷利法二指數(shù)法一矩陣法因次分析法第37頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月相似轉(zhuǎn)換法的步驟:1.寫出描述現(xiàn)象的數(shù)理方程和全部單位條件;

2.寫出各對應(yīng)物理量的相似倍數(shù).

3.求出相似倍數(shù)間的關(guān)系數(shù)相似指標(biāo)式;

4.由相似指標(biāo)式求出相似準(zhǔn)則數(shù).例:邊界層換熱問題.第38頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月1.2.

（a.）第39頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.第40頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月即(指標(biāo)式)4.則:稱為努謝爾特準(zhǔn)數(shù).第41頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月5.相似三定理第一定理:即彼此相似的現(xiàn)象.其同名的相似準(zhǔn)數(shù)必定相等.是對相似現(xiàn)象的相似性質(zhì)的描述(又稱正定理)

第二定理指出相似準(zhǔn)則數(shù)間存在著函數(shù)關(guān)系.即可將待定準(zhǔn)數(shù)表示為已定準(zhǔn)數(shù)的函數(shù).第42頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月第三定理：凡單值條件相似且同名已定準(zhǔn)數(shù)等值的現(xiàn)象為相似現(xiàn)象。是對相似條件的描述（為第一定理的逆定理）已定準(zhǔn)數(shù)：指全部由包括在單值條件中的物理量組成的準(zhǔn)數(shù)，如待定準(zhǔn)數(shù)：準(zhǔn)數(shù)中包含有不包括在單值條件中的物理量，如第43頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.5.2對流換熱相似準(zhǔn)則數(shù)的導(dǎo)出1.導(dǎo)出:

由對流換熱微分的數(shù)組:1)幾何相似:2)動力相似(N-方程):

諧時準(zhǔn)數(shù):

弗魯?shù)聹?zhǔn)數(shù):

雷諾準(zhǔn)數(shù):

歐拉準(zhǔn)數(shù):

對流體力學(xué)問題:3)熱相似:

努謝爾特準(zhǔn)數(shù):

傅立葉準(zhǔn)數(shù):

貝克利準(zhǔn)數(shù):則:或第44頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.準(zhǔn)數(shù)方程的簡化:

簡化的原則:a.與現(xiàn)象無關(guān)或關(guān)系不大的準(zhǔn)數(shù)可略去;b.準(zhǔn)數(shù)間的重新組合.則:1)幾何相似是前提:略去2）對恒定流動穩(wěn)態(tài)換熱.則略去.3)準(zhǔn)數(shù)間的組合:(1)以普朗克準(zhǔn)數(shù)()代替為動量遷移特性與熱量遷移特性之比.(2)未能反映自由對流的本質(zhì)則以格拉曉夫準(zhǔn)數(shù)()代替*因為浮力當(dāng)v=1時,再由則第45頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月(3)特定條件下的簡化:

強(qiáng)制對流:

自然對流:

對于氣體的:單原子氣體0.67;雙原子氣體:0.72;三原子氣體:0.80;四原子氣體:1.0當(dāng)為單一原子數(shù)目的氣體時,;否則近似為常數(shù),存在修正問題.

3.5.3

實驗數(shù)據(jù)的選擇與整理

1.定型溫度與定型尺寸(1)溫度:若互為高，低溫,其他條件相同.

但測得的Q,Q’并不等值,故有及為定性溫度,并以下腳w,f或b表示之.如或(2)尺寸:此處指能反映現(xiàn)象對流換熱特征的尺寸,稱為定型尺寸.2.數(shù)據(jù)整理

如則對應(yīng).()第46頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.6流體受迫運(yùn)動時的放熱

3.6.1管內(nèi)受迫流動放熱(光滑直管)1.方程形式如米海耶夫關(guān)系式:要求或而當(dāng)流體與壁面間溫度較大,流體黏度變化較大時可用:Sieder-Tate公式:要求2.長短管問題

指管道入口段一定距離內(nèi)邊界層不穩(wěn)定,導(dǎo)致h不穩(wěn)定,一般其熱穩(wěn)定段長度的臨界標(biāo)準(zhǔn)為l=50d即:l/d>50為長管,<50為短管.此時應(yīng)對求出的h進(jìn)行修正.修正系數(shù)為第47頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.彎管修正對氣體:對液體:此外,對非圓管,應(yīng)以為定型尺寸

3.6.2管外流體橫向流過圓管時的換熱1.流體橫掠單管當(dāng)較低時():當(dāng)較高時():對氣體,修正項()可忽略.2.流體橫掠管簇一般為:

Rd第48頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月(1)排數(shù)影響校正系數(shù)(2)中的w用最窄斷面處的流速(3)當(dāng)沖擊角時,應(yīng)進(jìn)行修正:+++++++++++++++dx2x1+++++++++++++dx2x1第49頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.6.3流體沿平壁表面呈紊流運(yùn)動時的換熱1.空氣介質(zhì)2.其它介質(zhì)Re<105時:Nμ.f=0.68Re.f0.5Pr.f0.43(Pr.f/Pr.w)0.25Re>105時

Nu.f=0.037Re.f0.8Pr.f0.43(Pr.f/Pr.w)0.25第50頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.7

流體自然對流時的換熱3.7.1無限空間中的對流換熱無限空間：空間尺寸足夠大，物體換熱的結(jié)果不致引起空間流體溫度的變化，對于垂直壁面，只要a/H>0.28,既可作為無限空間處理。此時：Nu.b=c(Gr.Pr)bn當(dāng)(Gr.Pr)b≤107時為層流。

〉107時為紊流。第51頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.7.2

有限空間的自然對流換熱（自學(xué)）3.8

沸騰換熱與凝結(jié)換熱（自學(xué)）第52頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月§4

輻射換熱4.1熱輻射的基本概念4.1.1.熱輻射的本質(zhì),特點

1.本質(zhì)電磁波的傳播熱輻射主要研究的是0.4～1000μm范圍內(nèi)的紅外線和可見光。其中0.8～41μm的紅外光占了絕大部分的能量，稱為熱射線。

2.特點是物體的固有性質(zhì)，不需要介質(zhì)也可傳播，伴隨能量轉(zhuǎn)化。

第53頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.1.2

物體受到輻射時的行為

即Q=QA+QR+QD

記為A+R+D=1（或A+R+D=1）其中，A=QA/Q為吸收率

R=QR/Q為反射率

D=QD/Q為透過率通常對于固體D=0,A+R=1

液體D=0,A+R=1

氣體R=0,A+D=1第54頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.1.3

幾種特殊情況下的物體1.

絕對黑體（簡稱黑體）即完全吸收外來輻射能A=1,R+D=0.自然界中不存在。凡是描述黑體的參數(shù)都用下腳標(biāo)“b”表示或”o”熱輻射的基本定律多基于黑體得出第55頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.白體與鏡體即R=1,A+D=0

其中當(dāng)θ1=θ2時，稱為鏡體

θ1≠θ2，各向無規(guī)律的漫反射（各向均勻反射）時，稱為絕對白體，簡稱白體。3.透過體即D=1,A+R=0。稱為絕對透過體，簡稱透過體。對于單原子及對稱的雙原子氣體.D≈1第56頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2

熱輻射的基本定律4.2.1

輻射能力E與單色輻射能力Eλ

E=Q/Aw/m2

即單位時間單位面積上向外界半球空間發(fā)射的0～∞的所有波的總能量。

w/m2.μ則第57頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2.2

普朗克（Plank）定律描述黑體的單色輻射能力隨溫度和波長的分布規(guī)律

w/m3或w/m2.μ第58頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

普朗克第一常數(shù)：或：普朗克第二常數(shù)：第59頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月反映的規(guī)律是：①任何溫度下都有一個對應(yīng)著能量最大值，隨升高，值變?。ㄗ笠疲?。即最大原色輻射能力的波長隨溫度升高逐漸向短波方向移動；不變，則隨升高而升高；工業(yè)爐溫度（2000k）下可見光強(qiáng)度微弱（約2%），其的紅外線占絕大部分，而在800k以下幾乎不發(fā)出可見光。第60頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

一般地，物體發(fā)光與的溫度關(guān)系為：以上發(fā)暗紅色，以上黃白色以上發(fā)深紅色，以上白色以上發(fā)鮮紅色，以上蘭白色以上發(fā)橙黃色，以上蘭紫色4.2.3

微恩（Wien）定律即可由普朗克定律求極值得出第61頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月令：則：即：第62頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月再令：求得交點：從而得：第63頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

應(yīng)用：通過檢測求出T或相反：如太陽：

白熾燈：

在紅外光區(qū)，光能僅7%。第64頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2.4

斯蒂芬-波爾茨曼定律即：式中，稱斯蒂芬-波爾茨曼常數(shù)；黑體的輻射系數(shù)。

上式又稱四次方定律。1879年斯蒂芬根據(jù)實驗得出，1884年波爾茨曼應(yīng)用熱力學(xué)定律從理論上導(dǎo)出。亦可由普朗克定律積分求出。第65頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2.5若干概念1.發(fā)射率（舊稱黑度）

指實際物理的輻射能力與同溫度下黑體輻射能力的比值，即是物性參數(shù)，表示物體輻射出能量的能力，增大則輻射E也增大。按克希霍夫定律：影響的因素：溫度，材料性質(zhì)及表面狀態(tài)等第66頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.單色發(fā)射率：即：3.灰體：指單色發(fā)射率不隨波長而變化的物體，即亦即指某物體實驗所得輻射光譜是連續(xù)的，且其曲線又和同溫度下黑體相當(dāng)?shù)那€是相似的物體。第67頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月

一般工程材料的輻射與相比灰體是有差別的，即其發(fā)射率要隨溫度改變，但為了計算方便，通常把一般工程材料都看作灰體：則：黑體T灰體T實際物體TEλλAλλ第68頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.幾種輻射的表示：本身輻射；投射輻射；吸收輻射；反射輻射；有效輻射；凈輻射；（內(nèi)）（外）EER(或R)EefEAEin或G第69頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2.6克希荷夫定律：

是說明物體的發(fā)射能力與吸收能力間的關(guān)系的定律，即如右圖：E(1-A)E0Eoε,T,AAEo實際物體Ao=1To黑體第70頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.2.7蘭貝特定律（Lambert）1.立體角ω⑴平面角：⑵球面角：:即以球面中心為頂點的圓錐體的球面角。2.方向輻射能力dωdF第71頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.方向輻射強(qiáng)度4.蘭貝特定律的三種敘述法：①實驗表明：黑體的方向輻射強(qiáng)度與方向無關(guān)；即②即蘭貝特余弦定律當(dāng)時，即法線方向輻射能量最大。dωdFφdFcosφ第72頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月③黑體在法線方向的輻射能力為總輻射能力的，即注意：蘭貝特定律對于黑體輻射是極其正確的，對灰體亦適用（法線方向需修正為）；對工程材料則僅在一定的值范圍內(nèi)適用。第73頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.3物體間的輻射換熱4.3.1輻射角系數(shù)

1.定義：對二個任意放置的表面，指由第一個表面投射到第二個表面的能量占第一個表面所輻射出去的總能量的百分?jǐn)?shù)。即或第74頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.角系數(shù)的精確計算：對于符合蘭貝特定律的物體，有3.角系數(shù)的基本性質(zhì)：①相對性：②自見性：③完整性：④兼顧性：⑤分解性：φ2Rφ1dA1drD第75頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月4.3.2

灰體間的輻射換熱計算1.具有表面輻射熱阻的高溫物體單元網(wǎng)絡(luò)則或第76頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月2.具有表面輻射熱阻的低溫物體單元網(wǎng)絡(luò)

即或T1>T2A1ε1φ1A2ε2φ2第77頁，課件共92頁，創(chuàng)作于2023年2月3.空間輻射熱阻單元網(wǎng)絡(luò)此時:4.二個壁面組成的封閉體系T1A1ε1φ1T