擠出螺桿的分段情況課件

擠出螺桿的分段情況

各段物料所處的狀態(tài)200715211擠出螺桿的分段情況

擠出螺桿的分段：加料段：固體輸送區(qū)，物料形變很??；壓縮段：熔融區(qū)，物料壓縮形變大，熔融流動次要；均化段：熔體輸送區(qū)，熔融流動是主要的。2擠出螺桿的分段：加料段：固體輸送區(qū)，物料形變很小；233加料段主要作用是輸送物料,螺桿相當于一個螺旋推進器。塑料：未熔化、疏松的固體，表面發(fā)粘結(jié)塊，形變不大。螺桿吃料和送料能力的強弱是保證機器正常工作的前提。4加料段主要作用是輸送物料,螺桿相當于一個螺旋推進器。螺桿吃料固體輸送理論假設(shè)1）螺槽中被壓實的物料象具有彈性的固體塞子一樣移動2）塞子在與所有面（料筒表面、螺紋槽底面、螺紋兩個側(cè)面）相接觸3)塞子與各表面的摩擦系數(shù)是一個常數(shù)，但在螺桿和料筒表面可以取不同的數(shù)值4）忽略料筒和螺紋棱之間的間隙5）螺槽是矩形的，并且其深度不變6）固體塞子的密度不變7）機筒轉(zhuǎn)動而螺桿相對的靜止不動5固體輸送理論假設(shè)1）螺槽中被壓實的物料象具有彈性的固體塞子一Darnel-Mol理論基本方程

1）.固體流率Qs的計算：

vsΦ

θvvszdzvb6Darnel-Mol理論基本方程1）.固體流率Qs的計算：如圖所示，在固體塞子上取一個微單元。假定螺桿不動，料筒以Vb=πDbN的速度移動，固體塞子沿著螺槽移動的速度用Vsz表示，固體塞子沿螺桿軸線方向的移動速度用V表示（也即固體塞子絕對速度Vs的軸向分量）。7如圖所示，在固體塞子上取一個微單元。假定螺桿不動，料筒以Vb則固體流率Qs可以用速度V和垂直于軸線的截面積A（同一截面上的機筒面積減螺桿面積）的乘積來計算：Qs=VA因為其中8則固體流率Qs可以用速度V和垂直于軸線的截面積A（同一截面上——螺棱在截面上占有的面積。

所以

9——螺棱在截面上占有的面積。所以9同時將——平均槽寬，帶入，可得：

以上公式就是體積流率Qs的計算公式。

10同時將——平均槽寬，帶入，可得：以上公式就是體積流率Qs壓縮段塑料在壓縮段從固體狀態(tài)變成完全熔化狀態(tài)，同時受到壓縮作用。此段，物料升溫快，物料內(nèi)摩擦作用大，壓縮作用大。塑料：固相液相轉(zhuǎn)變相遷移段物料受到擠壓：壓縮比的作用物料受熱：料筒加熱+摩擦熱逐漸熔化11壓縮段塑料在壓縮段從固體狀態(tài)變成完全熔化狀態(tài)，同時受到壓縮作熔化過程相互粘結(jié)固體緊密堆砌的固體床熔化壓縮料筒熱+摩擦熱當熔膜的厚度大于料筒與螺棱間隙時，熔膜被旋轉(zhuǎn)的螺棱刮下并匯集于熔池。同時，固體床又以一定的速度移向相遷移面，加以補充新的熔膜。相遷移面熔化區(qū)內(nèi)固體相和熔體相的界面稱為相遷移面。熔化發(fā)生在相遷移面上。熔化過程相互粘結(jié)固體緊密堆砌的固體床熔化壓縮料筒熱+摩擦熱12熔化過程壓縮料筒熱+摩擦熱當熔膜的厚度大于料筒與螺棱間隙時，熔化理論：熔化物料的熱源——料筒加熱+熔膜內(nèi)摩擦熱這些熱量通過熔膜傳導到相遷移面固體粒子在分界面上熔化沿螺槽深度方向物料的溫度分布和速度分布為13熔化理論：13均化段均化段物料是均一的粘流狀態(tài)，它關(guān)系到擠出產(chǎn)量和質(zhì)量。此段研究物料的流動——拖曳流動。均化段料流復雜，一般認為，有四種流動，即正流、逆流、橫流、漏流，擠出流量是這四種流動的總和。14均化段均化段物料是均一的粘流狀態(tài)，它關(guān)系到擠出產(chǎn)量和質(zhì)量。此1、正流物料沿螺槽方向向機頭口模的流動，是均化段熔體流動的主流，體積流率QV，D

表示。151、正流152、逆流是物料沿螺槽方向向加料口的流動，是受機頭、口模阻力造成的反壓流動，體積流率以QV，p表示。162、逆流163、橫流粘流態(tài)物料在螺槽與料筒之間，沿垂直于水平方向的環(huán)流，是由于螺桿的螺旋狀推擠作用造成的，體積流率以QV，T表示。173、橫流174、漏流塑料熔體在螺桿與料筒的間隙中流動，是沿螺桿軸向的流動，是由于機頭、口模的反壓造成的。體積流率Q