場(chǎng)敏偏光片空氣孔光子晶體方向能隙的調(diào)節(jié)性

場(chǎng)敏偏光片空氣孔光子晶體方向能隙的調(diào)節(jié)性

1.可控器件的應(yīng)用光矩陣是一種具有遠(yuǎn)距離周期性變化的人工介質(zhì)結(jié)構(gòu)。它對(duì)光具有類似于電子帶的光帶的結(jié)構(gòu)。這種結(jié)構(gòu)對(duì)光具有領(lǐng)域性，即頻率在光矩陣禁部區(qū)域內(nèi)的光無(wú)法傳輸?shù)焦饩仃?。然而，如果在光矩陣中引入了干擾，原來(lái)在光矩陣禁帶中的光可以沿著這條線的凹陷進(jìn)行傳輸。利用光矩陣的光分辨率，可以設(shè)計(jì)和制作各種光學(xué)集成設(shè)備，如波長(zhǎng)選擇器、波分復(fù)用器和光開(kāi)關(guān)。其中，光開(kāi)關(guān)是光驅(qū)動(dòng)器系統(tǒng)的重要元件。它有兩個(gè)主要功能。首先，切斷或打開(kāi)光纖通道中的光信號(hào)。然后從通道中取出具有特定波長(zhǎng)的光信號(hào)。傳統(tǒng)的光學(xué)裝置比傳統(tǒng)的光學(xué)裝置小，性能好。因此，這些功能可以設(shè)計(jì)和開(kāi)發(fā)新型的小型光矩陣光開(kāi)關(guān)。另外,如果光子晶體中填充上功能材料,就可以得到可調(diào)節(jié)的帶隙結(jié)構(gòu).由于外部溫度、電場(chǎng)或光折射都可以改變功能材料的折射率,所以填充功能材料的光子晶體波導(dǎo)的光學(xué)特性就可以在這些外部條件的控制下加以調(diào)節(jié).目前,許多基于這一原理的可控器件都已出現(xiàn).例如,在Y型波導(dǎo)的線缺陷區(qū)域填充液晶后,光在不同條件下會(huì)分別沿Y型波導(dǎo)的兩個(gè)支臂進(jìn)行傳輸;在光子晶體波導(dǎo)定向耦合器的耦合區(qū)域填充液晶后,通過(guò)調(diào)節(jié)液晶的旋轉(zhuǎn)方向就可以使光沿著不同耦合臂輸出;在Mach-Zehnder干涉計(jì)的兩個(gè)臂填充液晶后,通過(guò)調(diào)節(jié)液晶的折射率就可以控制光傳輸?shù)南辔?進(jìn)而可以實(shí)現(xiàn)光開(kāi)關(guān)等等,這些器件都利用液晶實(shí)現(xiàn)開(kāi)關(guān)性能,故利用液晶的可調(diào)節(jié)性可以實(shí)現(xiàn)光子晶體光開(kāi)關(guān).但是,這些光開(kāi)關(guān)都是利用液晶折射率的改變來(lái)改變兩通道的相對(duì)相位來(lái)實(shí)現(xiàn)的,利用液晶控制光子晶體禁帶實(shí)現(xiàn)的光開(kāi)關(guān)還未見(jiàn)專門報(bào)道.最近,Liu等人從理論上證實(shí)在光子晶體中填充液晶后,通過(guò)對(duì)液晶的折射率進(jìn)行調(diào)制就可以調(diào)節(jié)光子晶體禁帶結(jié)構(gòu),進(jìn)而用于制作場(chǎng)敏偏光片,對(duì)進(jìn)一步研究可控的光子晶體器件提供了依據(jù).但是Liu等人所研究的結(jié)構(gòu)是介質(zhì)柱所構(gòu)成的光子晶體中填充液晶所構(gòu)成的,而實(shí)際上,由半導(dǎo)體上三角形分布的空氣孔所構(gòu)成的光子晶體結(jié)構(gòu)更加牢固可靠,在實(shí)驗(yàn)上更容易制作,并且在集成光學(xué)上更容易集成,故空氣孔光子晶體更有實(shí)用價(jià)值.因此,研究空氣孔光子晶體禁帶結(jié)構(gòu)的可調(diào)節(jié)性具有現(xiàn)實(shí)意義.另外,Liu等人通過(guò)在介質(zhì)柱光子晶體中填充5CB型液晶所得到的偏光片的頻率使用范圍很小,這離實(shí)際需求比較遠(yuǎn),故有必要探尋光子晶體能隙變化更大,頻率使用范圍更大的偏光片.實(shí)際上,當(dāng)光子晶體中填充液晶后,電磁場(chǎng)相當(dāng)于在各向異性光子晶體中傳輸,在這種情況下必須考慮所有傳播方向,即整個(gè)Brillouin區(qū)在所有偏振模式下的能帶結(jié)構(gòu).這時(shí),橫電模(TE)和橫磁模(TM)的分離被打破,也就是說(shuō)對(duì)于各向異性光子晶體的禁帶還必須同時(shí)考慮這兩種模式的共同結(jié)果,才可以充分描述其能隙結(jié)構(gòu).當(dāng)然,并非所有的各向異性光子晶體都在整個(gè)Brillouin區(qū)具有能隙結(jié)構(gòu),有些各向異性光子晶體僅在部分Brillouin區(qū)上具有方向能隙,甚至還只是對(duì)某種偏振模式具有方向能隙.但是,對(duì)于實(shí)際的應(yīng)用而言,方向能隙也是非常有實(shí)用價(jià)值的.本文在理論上證實(shí)了填充液晶的三角形分布的空氣孔型二維光子晶體方向能隙的可調(diào)節(jié)性.模擬結(jié)果表明,在外界電場(chǎng)的影響下,液晶的旋轉(zhuǎn)方向會(huì)發(fā)生改變,從而使空氣孔光子晶體方向能隙會(huì)像填充液晶的柱型光子晶體那樣發(fā)生改變,因此,也可以像Liu等人指出的那樣利用方向能隙的可控性來(lái)制作場(chǎng)敏偏光片.但值得強(qiáng)調(diào)的是,本文所討論的是空氣孔光子晶體,這種光子晶體在實(shí)驗(yàn)上更容易實(shí)現(xiàn)和集成,故更有實(shí)用價(jià)值;并且本文的研究表明采用phenylacetylene型液晶替代Liu等人所填充的5CB型液晶填充到空氣孔光子晶體中所得到的的偏光片可使用的頻率范圍明顯增大.另外,本文進(jìn)一步從理論上證實(shí),光子晶體方向能隙的可調(diào)節(jié)性還會(huì)引起含線缺陷的光子晶體波導(dǎo)的傳輸光譜發(fā)生改變,利用這一原理可以制作對(duì)不同波長(zhǎng)的光進(jìn)行切斷和開(kāi)通控制的結(jié)構(gòu)非常簡(jiǎn)單的光開(kāi)關(guān),如,對(duì)1.55μm波長(zhǎng)的光實(shí)現(xiàn)開(kāi)關(guān)控制,而允許1.31μm波長(zhǎng)的光始終通過(guò)的光開(kāi)關(guān).2.光子晶體x-z平面內(nèi)的光子晶體通常用平面波展開(kāi)法來(lái)計(jì)算光子晶體的禁帶結(jié)構(gòu),它的基本思想是將電磁場(chǎng)以平面波的形式展開(kāi),從而將麥克斯韋方程組化成一個(gè)本征方程,求解該方程的本征值就得到所傳播的光子的本征頻率.在光子晶體中填充液晶后,在其內(nèi)傳輸?shù)碾姶艌?chǎng)就會(huì)受到液晶旋轉(zhuǎn)方向的影響,因此,對(duì)于填充液晶的二維光子晶體,在其內(nèi)傳輸?shù)碾姶挪M足下面的方程:Δ×[1ε(r)Δ×Η(r)]=(ωc)2Η(r)?(1)其中電介質(zhì)張量ε(r)=ε(r+R)是與基本變換所產(chǎn)生的晶格矢量有關(guān)的周期性變化的函數(shù),Δ·H(r)=0.由于液晶具有雙折射特性,所以它通常有兩種介電系數(shù):一種是正常介電系數(shù)εo,另一種是反常介電系數(shù)εe.對(duì)于本文所討論的空氣孔光子晶體,在其內(nèi)傳輸?shù)墓庵饕菣M電模(TE),即電場(chǎng)在二維光子晶體x-z平面內(nèi),而假設(shè)液晶的指向矢沿x-z平面,如圖1所示.當(dāng)光波的電場(chǎng)方向垂直于液晶的指向矢時(shí),液晶呈現(xiàn)正常折射率,而當(dāng)電場(chǎng)的方向平行于液晶的指向矢時(shí),液晶呈現(xiàn)反常折射率.在二維平面中,相列型液晶的介電張量元可以描述如下:εxx(r)=εo(r)sin2?+εe(r)cos2??(2)εzz(r)=εo(r)cos2?+εe(r)sin2??(3)εxz(r)=εzx(r)=[εe(r)-εo(r)]cos?sin??(4)其中,?是液晶指向矢的旋轉(zhuǎn)角,而n=(cos?,sin?)是液晶指向矢.因此,填充液晶的光子晶體相當(dāng)于各向異性光子晶體.對(duì)于各向異性光子晶體,必須考慮整個(gè)Brillouin區(qū)上對(duì)所有偏振模式的能隙結(jié)構(gòu),對(duì)特定傳播方向上存在的能隙結(jié)構(gòu)僅僅是方向能隙.由Li等人的討論可知,本文所討論的沿z傳播方向能隙結(jié)構(gòu)是方向能隙結(jié)構(gòu).對(duì)于5CB型液晶,其正常折射率和反常折射率分別為noLC=1.522和neLC=1.706.對(duì)于phenylace-tylene型液晶,其正常折射率和反常折射率分別為noLC=1.590和neLC=2.223.一般情況下,單液晶物質(zhì)的中間態(tài)溫度范圍都非常有限,例如,5CB液晶的溫度范圍是24°—35.3°,這種液晶的工作范圍正好處于室溫條件下,故適合作為集成器件的工作物質(zhì),假設(shè)5CB液晶的工作溫度是室溫條件并忽略吸收損耗.有限時(shí)域差分法(thefinite-differencetime-domain,簡(jiǎn)稱FDTD)最早由Yee在1966年提出,它利用有限差分法對(duì)含時(shí)的Maxwell方程直接求數(shù)值解.二維FDTD法可研究光在填充液晶的二維光子晶體波導(dǎo)中的傳輸特性.對(duì)于本文所討論的填充液晶的光子晶體,光相當(dāng)于在各向異性光子晶體中傳輸,通過(guò)將方程(2)—(4)帶入方程(1)中并用FDTD法進(jìn)行求解,就可以對(duì)光在丟失一排空氣孔的填充液晶光子晶體波導(dǎo)中的傳輸進(jìn)行分析.邊界采用完美匹配層邊界條件(perfectlymatchedlayerboundarycondition).光子晶體置x-z于平面,采用高斯脈沖光束作為入射光束并沿著z方向傳輸,x和z方向的步長(zhǎng)分別是Δx和Δz,通常每個(gè)波長(zhǎng)需10—20步,這里取x,z方向的步長(zhǎng)分別為Δx=0.07,Δz=0.07.關(guān)于FDTD法的詳細(xì)討論可參見(jiàn)文獻(xiàn).3.數(shù)值模擬和分析3.1.角形分布空氣孔光子晶體的方向能隙結(jié)構(gòu)本部分將通過(guò)平面波展開(kāi)法對(duì)填充5CB液晶的二維三角形分布的空氣孔光子晶體的帶結(jié)構(gòu)進(jìn)行分析,入射平面波從光子晶體的左側(cè)入射,沿z方向射到放置于x-z平面的光子晶體上.未填充液晶前的光子晶體各參數(shù)如下:晶格常數(shù)為a,基底的介電常數(shù)為ε=3.4(Si),空氣柱半徑為r,且r/a=0.35.利用平面波展開(kāi)法計(jì)算填充5CB液晶的光子晶體在z傳播方向上帶結(jié)構(gòu),如圖2所示.由圖2可知,無(wú)論是5CB液晶的旋轉(zhuǎn)角為0°還是90°,填充5CB液晶的光子晶體在z傳播方向都不存在能隙,因此,對(duì)整個(gè)Brillouin區(qū)就更不存在能隙,即在所有傳播方向上不存在能隙結(jié)構(gòu),這種方向能隙的不存在是由于兩種偏振模式TE模和TM模沒(méi)有公共的能隙部分.但是這種光子晶體在z方向?qū)E模的光存在方向能隙,如圖3所示.由圖3可以看出,當(dāng)三角形分布的空氣孔光子晶體中沒(méi)有填充液晶時(shí),它對(duì)TE模的能隙范圍比填充液晶后對(duì)TE模的方向帶隙要大,而且有一大一小兩個(gè)能隙,其中較大能隙的歸一化頻率(ωa/2πc,其中ω是角頻率,c是真空中的光速)范圍是0.224—0.333,較小能隙的歸一化頻率范圍是0.656—0.672.當(dāng)光子晶體的空氣孔中填充液晶后,這種各向異性光子晶體僅對(duì)TE模存在方向能隙,其方向能隙頻率范圍隨液晶旋轉(zhuǎn)角發(fā)生改變:當(dāng)液晶旋轉(zhuǎn)角為0°時(shí),方向能隙位于0.220—0.280;當(dāng)旋轉(zhuǎn)角為90°時(shí),方向能隙位于0.218—0.262.由此可以看出,三角形分布的空氣孔光子晶體填充液晶后,其方向能隙結(jié)構(gòu)的改變主要表現(xiàn)在以下兩個(gè)方面:首先,較大方向能隙的上限發(fā)生顯著改變,而下限的改變則不明顯,并且當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角不同時(shí),方向能隙寬度明顯不同;其次,填充液晶后,較小的方向能隙消失.填充5CB液晶的光子晶體對(duì)TE模的方向能隙結(jié)構(gòu)不僅與液晶的旋轉(zhuǎn)方向有關(guān),還與r/a(光子晶體空氣孔的半徑與晶格常數(shù)的比值)有關(guān),如圖4所示.由圖4可以看出,三角形分布的空氣孔光子晶體中填充液晶后,其方向能隙結(jié)構(gòu)隨著r/a的變化有以下一些規(guī)律:首先,其帶隙結(jié)構(gòu)展現(xiàn)出與柱型光子晶體不同的性質(zhì),Liu等人所討論的柱型光子晶體的方向能隙隨著半徑的增加而變窄,而本文所討論的空氣孔光子晶體的方向能隙則隨著半徑的增加而變寬;其次,上圖不僅給出對(duì)通過(guò)選擇適當(dāng)?shù)膔/a來(lái)選擇方向能隙的頻率范圍和寬度的指導(dǎo),還證明三角形分布的空氣孔光子晶體的方向能隙結(jié)構(gòu)隨著液晶旋轉(zhuǎn)角度而而發(fā)生改變,故可以利用液晶來(lái)對(duì)方向能隙結(jié)構(gòu)進(jìn)行調(diào)制.對(duì)于r/a=0.35的填充5CB液晶的光子晶體,其方向能隙結(jié)構(gòu)隨液晶旋轉(zhuǎn)角?的改變將由圖5更清晰的看出.由圖5可以看出,當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角不同時(shí),光子晶體的方向能隙頻率范圍也不同,而液晶的旋轉(zhuǎn)角又可以通過(guò)外界電場(chǎng)加以調(diào)節(jié),因此,我們可以通過(guò)調(diào)節(jié)外界電場(chǎng)來(lái)對(duì)填充液晶的光子晶體的方向能隙進(jìn)行調(diào)節(jié).由于本文所討論的能隙是僅對(duì)TE模存在的方向能隙,對(duì)TM模不存在,因此,這個(gè)方向能隙僅限制TE模光的通過(guò),而對(duì)TM模不起作用,這種可調(diào)節(jié)性與Liu等人所討論的被液晶所包圍的柱型光子晶體的情況非常一致,所以也可以作為場(chǎng)敏偏光片來(lái)使用:當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為90°時(shí),頻率落在0.263—0.280這個(gè)范圍內(nèi)的光通過(guò)光子晶體后是偏振無(wú)關(guān)的,TE模和TM模的光可同時(shí)通過(guò)光子晶體;而當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為0°時(shí),頻率落在這個(gè)范圍內(nèi)的光是偏振相關(guān)的,只有TM模的光可通過(guò)光子晶體,TE模的光不能通過(guò).由上面的分析可知,填充5CB液晶的光子晶體方向能隙結(jié)構(gòu)隨著液晶旋轉(zhuǎn)角的改變,其頻率上限發(fā)生明顯改變,這種改變可以用于設(shè)計(jì)可調(diào)節(jié)的場(chǎng)敏偏光片.但是,填充5CB液晶的光子晶體方向能隙結(jié)構(gòu)的改變不是很大,而實(shí)際應(yīng)用則期望光子晶體的方向能隙結(jié)構(gòu)發(fā)生較大的變化,因此,本文將對(duì)填充高雙折射率的phenylacetylene型液晶的光子晶體的方向能隙結(jié)構(gòu)進(jìn)行分析,以期獲得較大的方向能隙改變.3.2.可調(diào)節(jié)的方向能隙隨旋轉(zhuǎn)角的變化同理,采用平面波展開(kāi)法對(duì)填充phenylacetylene型液晶的光子晶體的方向能隙結(jié)構(gòu)隨液晶旋轉(zhuǎn)角的變化進(jìn)行分析,其中,光子晶體的基本參數(shù)同前.通過(guò)平面波展開(kāi)法也可計(jì)算填充phenylacetylene液晶的光子晶體在z方向上的帶結(jié)構(gòu),如圖6所示.由圖6可知,類似于填充5CB液晶的光子晶體,填充phenylacetylene液晶的光子晶體在整個(gè)Brillouin區(qū)上(即在所有傳播方向上)也不存在光子晶體所特有的能隙結(jié)構(gòu).但是這種光子晶體在z方向?qū)E模的光仍存在方向能隙,如圖7所示.對(duì)比圖7和圖3可知,填充phenylacetylene型液晶的三角形分布的空氣孔光子晶體方向能隙隨液晶旋轉(zhuǎn)角的變化非常明顯,其變化幅度遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于填充5CB液晶的情況,如,當(dāng)旋轉(zhuǎn)角為0°時(shí),方向能隙范圍位于(0.220—0.272),而當(dāng)旋轉(zhuǎn)角為90°時(shí),方向能隙范圍位于(0.212—0.222),上限變化約0.05,光子晶體方向能隙的可調(diào)節(jié)范圍得到了極大的改進(jìn),這種方向能隙上限變化范圍的大小直接影響到偏光片的使用范圍;當(dāng)液晶旋轉(zhuǎn)角為0°和90°時(shí),都不再存在較小的方向能隙.與填充5CB液晶的光子晶體方向能隙特點(diǎn)類似,填充phenylacetylene液晶的光子晶體對(duì)TE模的方向能隙結(jié)構(gòu)也與r/a(光子晶體空氣孔的半徑與晶格常數(shù)的比值)有關(guān),如圖8所示.由圖8可以看出,三角形分布的空氣孔光子晶體中填充phenylacetylene型液晶后,其方向能隙結(jié)構(gòu)隨著r/a的變化除與填充5CB液晶相同的規(guī)律外,還表現(xiàn)出較大的差別,主要體現(xiàn)在隨著旋轉(zhuǎn)角的改變,填充phenylacetylene型液晶的光子晶體的方向能隙寬度變化得比較大,這也就意味著方向能隙調(diào)制范圍變大.對(duì)于r/a=0.35的填充phenylacetylene液晶的光子晶體,其方向能隙結(jié)構(gòu)隨液晶旋轉(zhuǎn)角?的改變將由圖9更清晰的看出.由圖9可知,填充phenylacetylene型液晶的光子晶體方向能隙隨液晶旋轉(zhuǎn)角改變的變化幅度遠(yuǎn)大于填充5CB液晶的情況,也比Liu等人所討論的填充5CB液晶的介質(zhì)柱光子晶體的方向能隙變化范圍要大得多:如,Liu等人所討論的填充5CB液晶的三角形分布的介質(zhì)柱光子晶體偏光片的使用范圍是0.3189—0.3488,矩形分布的光子晶體偏光片的使用范圍是0.2819—0.3109;而本文所討論的填充phenylacetylene型液晶的空氣孔光子晶體偏光片的使用范圍則是0.222—0.272,因此,填充phenylacetylene型液晶的空氣孔光子晶體作為場(chǎng)敏偏光片的工作范圍得到明顯改進(jìn),其頻率使用范圍顯著增大.4.光子晶體動(dòng)力學(xué)的傳輸譜線分析如果利用光子晶體帶隙結(jié)構(gòu)的可調(diào)節(jié)性來(lái)控制某個(gè)頻率范圍的光在能隙以內(nèi)和以外發(fā)生移動(dòng),就可以實(shí)現(xiàn)光開(kāi)關(guān).類似地,方向能隙的可調(diào)節(jié)性在特定方向上也可以實(shí)現(xiàn)開(kāi)關(guān)作用:三角形分布的空氣孔光子晶體填充液晶后,它的方向能隙隨著液晶折射率的改變和改變,故引入單線缺陷所構(gòu)成的光子晶體波導(dǎo)的傳輸譜線也會(huì)隨著液晶折射率的改變而發(fā)生變化,從而實(shí)現(xiàn)光開(kāi)關(guān).本文采用FDTD法對(duì)光在填充液晶的光子晶體波導(dǎo)中的傳輸進(jìn)行分析:當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為0°時(shí),x方向?yàn)榉闯＝殡姵?shù),z方向?yàn)檎＝殡姵?shù),當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為90°時(shí),則反之.采用高斯脈沖光束作為入射光束,并沿z方向入射,取x,z方向的步長(zhǎng)分別為Δx=0.07,Δz=0.07分別對(duì)液晶的旋轉(zhuǎn)角取0°和90°的情況進(jìn)行計(jì)算,就可以得到填充液晶的光子晶體單線缺陷波導(dǎo)的傳輸譜線.其中,光子晶體的基本參數(shù)同上,對(duì)于填充5CB液晶的情況,取a=0.3418μm.由圖10可以看出,當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角不同時(shí),填充5CB液晶的光子晶體波導(dǎo)的傳輸譜線發(fā)生變化,特別是對(duì)于1.55μm波長(zhǎng)的光,歸一化的傳輸功率由0.0002504變?yōu)?.344373,而對(duì)1.31μm波長(zhǎng)的光,歸一化的傳輸功率僅僅由0.926408變?yōu)?.885167.這說(shuō)明當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)方向不同時(shí),這種簡(jiǎn)單的結(jié)構(gòu)可以對(duì)1.55μm波長(zhǎng)的光實(shí)現(xiàn)切斷或開(kāi)通的功能,而允許1.31μm波長(zhǎng)始終通過(guò),即當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為0°時(shí),這種波導(dǎo)中只通過(guò)波長(zhǎng)為1.31μm的光;而當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角為90°時(shí),波導(dǎo)中可同時(shí)通過(guò)波長(zhǎng)為1.31μm和1.55μm的光.因此,利用填充液晶的三角形分布的空氣孔光子晶體所構(gòu)成的單線缺陷波導(dǎo)可以直接作為波長(zhǎng)為1.55μm的光的開(kāi)關(guān).但是,填充5CB液晶的光子晶體波導(dǎo)對(duì)1.55μm波長(zhǎng)的光的通過(guò)率只有0.344373,這對(duì)于實(shí)際應(yīng)用來(lái)說(shuō)功率損耗過(guò)大,故有必要探討透過(guò)率更高的光開(kāi)關(guān)器件,而探討透過(guò)率高的光開(kāi)關(guān)器件,就要尋找方向能隙結(jié)構(gòu)變化較大的光子晶體.由前面的分析可知,填充phenylacetylene型液晶的光子晶體方向能隙的變化很大,故以其為基礎(chǔ)的光子晶體波導(dǎo)的傳輸譜線的變化應(yīng)該也更大.下面將對(duì)填充phenylacetylene型液晶的光子晶體的傳輸譜線進(jìn)行分析.由圖11可以看出,當(dāng)液晶的旋轉(zhuǎn)角不同時(shí),填充液晶的光子晶體波導(dǎo)的傳輸譜線發(fā)生較大的變化,對(duì)于1.55μm波長(zhǎng)的光,歸一化的傳輸功率由0.000775762變?yōu)?.763478;對(duì)1.31μm