第6講 溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展課件

第六講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展丁一匯國家氣候中心高等天氣學(xué)講座(2014春季)單元二：中緯度天氣系統(tǒng)第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展中緯度地面氣壓系統(tǒng)最主要的兩類是溫帶氣旋和反氣旋。人們更關(guān)注地面氣旋。因為這種系統(tǒng)發(fā)展迅速、激烈，經(jīng)常帶來破壞性大風(fēng)、暴雨、對流等，成為所謂溫帶風(fēng)暴。但地面反氣旋也不能忽略，如冬季冷高壓可以帶來寒潮與冷空氣活動，入海后可以產(chǎn)生偏東風(fēng)回流天氣或切變線。在大多數(shù)中國暴雨過程中都有冷空氣活動參與，它們也常以冷高壓形式表現(xiàn)出來。地面氣旋與反氣旋是密切相關(guān)的。但由于時間所限，我們這里只討論地面氣旋問題，包括陸地氣旋與海洋氣旋。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展ERA40數(shù)據(jù)獲得的1958-2001年北半球溫帶氣旋年均活動頻率（單位：101次數(shù)/2.5°lon×2.5°lat/年）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展ERA40數(shù)據(jù)獲得的1958-2001年東亞溫帶氣旋平均活動頻率（a春；b夏；c秋；d冬；單位：10-2次數(shù)/2.5°lon×2.5°lat/季節(jié)）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展3k-means聚類分析方法據(jù)獲得的1958-2001年的平均氣旋活動路徑（三角形為路徑的起點，陰影區(qū)為每條路徑緯向的影響區(qū)域（1個方差））第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展6.1溫帶氣旋的發(fā)生發(fā)展的類型與大尺度結(jié)構(gòu)根據(jù)氣旋發(fā)生發(fā)展時的環(huán)流和天氣形勢，可以把氣旋的發(fā)生發(fā)展分為三種類型。第一類是經(jīng)典的鋒面波動發(fā)展成氣旋的過程。關(guān)于這類氣旋發(fā)生發(fā)展的問題已經(jīng)討論得很多，總的特征可概括為以下幾點：（1）鋒區(qū)或最大斜壓區(qū)位于近于平直的高空氣流下（沒有明顯的渦度平流）開始發(fā)展；（2）最初沒有高空冷槽存在，但當?shù)孛鏆庑l(fā)展時，槽加強。在氣旋未達到最大強度之前，高空槽和低層氣旋間的距離明顯保持不變；（3）高空渦度平流數(shù)值最初很小，并且在整個發(fā)展過程中一直保持較小，氣旋加強的主要作用是溫度平流；(4)對流層下部的斜壓性開始時大，錮囚時?。唬?）發(fā)展的最終結(jié)果是達到經(jīng)典的錮囚氣旋；一般認為這類氣旋的發(fā)展由斜壓不穩(wěn)定使擾動增幅引起。發(fā)展是從低層開始的，在發(fā)展中具有明顯的鋒區(qū)和斜壓性。溫度平流在此類氣旋發(fā)展中起著主要作用。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

圖6.1（a）理想的氣旋模型（BjerknesandSolberg,1926）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.1（b）第一類氣旋發(fā)展過程（地面氣旋演變）（BjerknesandSolberg,1926）。挪威學(xué)派認為：氣旋是鋒面上的一種擾動，它逐漸由冷暖空氣擾動，最后前進的冷空氣趕上后撤的暖空氣并擠壓暖區(qū)，最后使暖區(qū)抬離地面。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.1（C）挪威氣旋模式給出的一個中緯氣旋的演變示意圖，（a）作為背景場的極鋒。（b）初生氣旋擾動。（c）成熟階段。（d）錮囚階段。細實線是海平面氣壓等壓線，箭頭是地面風(fēng)向量。

（Martin,2005）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.1（d）挪威氣旋學(xué)派給出的冷鋒（a）和暖鋒（b）天氣分布。右上角小圖是該鋒面（A-A’）在氣旋中的位置。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.1(e)（a）暖性錮囚，此時冷鋒在暖鋒之上上升，在近地面留下的是一暖性錮囚鋒（靜止不動之意）（b）冷性錮囚，此時暖鋒在冷鋒之上上升，地面留下一冷性錮囚鋒。

第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第二類氣旋發(fā)生發(fā)展的啟動機制主要在高空。氣旋發(fā)生發(fā)展時具有如下幾個特點：（1）當高空槽（其前部有強渦度平流）在低層暖平流區(qū)（或近于沒有冷平流）上擴展時，氣旋開始發(fā)展，這時低層可以有也可以沒有鋒面存在；（2）當氣旋加強時，高空槽與低層系統(tǒng)之間的距離迅速減小，氣旋發(fā)展最盛時軸線近于垂直；（3）高空渦度平流量最初很大，接近氣旋最強時，平流量減少。開始時溫度平流量小，隨低層氣旋的加強而增強；（4）對流層下部斜壓性開始較小，隨風(fēng)暴加強而增加；（5）發(fā)展的最終結(jié)果達到與經(jīng)典錮囚相類似的熱力結(jié)構(gòu)。這類氣旋與第一類經(jīng)典氣旋的發(fā)展模式不同，在發(fā)展時，低層不一定有鋒面存在，高空渦度平流是氣旋發(fā)展的主要因子。Petterssen和Smebye曾對這類氣旋的發(fā)展作過詳細分析，并從能量收支上研究了動能的來源和維持。衛(wèi)星云圖的分析也證實了這類氣旋的存在。圖6.1是Petterssen等總結(jié)的這類氣旋的發(fā)展模式，這是地面有鋒面的情況。這種氣旋主要發(fā)生在高空槽前正渦度平流區(qū)趕上并迭加在地面冷鋒或靜止鋒上的時候和地方。在迭加區(qū)，云帶中的云量變稠密、加寬，并向冷空氣一側(cè)凸起。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第三類是中間尺度溫帶氣旋的發(fā)展。這類氣旋的水平尺度一般在1000～2000km，比上述氣旋的尺度小。它具有以下一些特征：（1）在擾動形成的階段，擾動與對流層上部高空槽沒有關(guān)系。高空經(jīng)常是緯向氣流，擾動的振幅只在對流層下部明顯，而第一類有明顯的長波槽；（2）這類氣旋通常形成在一條延續(xù)的鋒面上，能接連發(fā)生，形成一系列氣旋族。這種鋒面不但地面明顯，在850hPa上也有等溫線密集區(qū)；（3）這類氣旋主要出現(xiàn)在較低緯度，與濕潤大氣中的空氣運動有密切關(guān)系。具有明顯的對流不穩(wěn)定區(qū)，因而常發(fā)生在雨季（如梅雨季節(jié)，華南和日本東南海上、美國東南海面上）。關(guān)于這類氣旋的發(fā)展機制目前還不清楚。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展溫帶氣旋不同發(fā)展階段與高空流場的聯(lián)系（A&S，2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.1c氣旋發(fā)展的幾個階段。當高空槽向前推進，高空有明顯的渦度平流區(qū)（斜壓區(qū)）擴展到鋒區(qū)上的時候，所引起的不平衡就使低層產(chǎn)生輻合第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展階段1（初生的地面氣旋發(fā)展）。上圖：氣旋首先在地面發(fā)展。等值線間隔：4hPa。實線：海平面等壓線；虛線：1000-500hPa厚度線，陰影區(qū)：連續(xù)降水區(qū)；箭頭：700hPa垂直運動方向和量值。波狀線：衛(wèi)星上看到的密蔽云區(qū)。下圖：相應(yīng)于地面鋒的500hPa高度（實線：120dam）和渦度（虛線：2單位）分布。叉號代表渦度最大值（16單位）。粗箭頭是地轉(zhuǎn)風(fēng)最大值。圖6.1（d）第二類氣旋的四階段三維發(fā)展過程高空開始有一段波槽（疏散槽），地面有鋒面：第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展階段2（開波階段），其它同階段1說明。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展階段3（成熟氣旋，初期錮囚階段）。其它同階段1和2；第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展階段4，其他同階段2。第5階段是氣旋的衰亡階段。氣旋上空平流終止（圖略）。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展應(yīng)該指出，上述三類氣旋是主要氣旋類型。在實際天氣與預(yù)報中，氣旋生成的環(huán)流與天氣形勢以及動力條件不限于此。例如有些氣旋由熱帶氣旋北上在西風(fēng)帶影響下可以變性為溫帶氣旋；在山脈的背風(fēng)一側(cè)在一定的氣流條件下可以形成背風(fēng)氣旋；在大陸東部的臨近海區(qū)，還可觀測到“瞬時錮囚”的氣旋發(fā)展等。因而對于一個溫帶氣旋的發(fā)生發(fā)展應(yīng)根據(jù)它的實際情況進行分析與預(yù)報，這樣才能做出成功的預(yù)報。另外還應(yīng)指出氣旋與高空波動（Rossby波）密切相關(guān)，它們形成了三維的氣旋波系統(tǒng)，任何氣旋的預(yù)報都必須考慮高空波動的預(yù)報。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展溫帶氣旋發(fā)展的三維變化：氣旋-波動-急流關(guān)系如果氣旋上空空氣柱風(fēng)是輻散的，則地面氣壓下降，即高空必須有強烈的輻散氣流才能在氣旋上空產(chǎn)生凈的質(zhì)量輻散，從而使氣柱的空氣與地面氣壓減少。引起高空輻散的天氣形勢和機理有多種情況，但最終結(jié)果都是造成向風(fēng)速變化的直線加速或氣流向不同方向迅速散開。前者稱速度的散度，后者稱氣流的疏散。凈的高空輻散是兩者共同作用的結(jié)果（見下圖）。下圖是溫帶氣旋發(fā)展期高空（200hPa）與地面條件關(guān)系的示意圖，可見高空輻散存在于低壓上方和前方。輻散有助于波槽之前氣旋加深和向東北方向傳播。高空輻散使空氣上升，并引起云雨的發(fā)生。氣旋后方的高空輻合引起空氣下沉，使云抑制和消散。，下沉空氣可把氣旋上方和后方的平流層暖空氣帶下來，到達對流層，產(chǎn)生平流層和對流層的空氣和物質(zhì)交換。因而，溫帶氣旋-波動-急流相關(guān)關(guān)系是一種復(fù)雜的三維現(xiàn)象。氣旋強度變化的基本原理第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展對流層上部低壓槽區(qū)風(fēng)速變化情況下輻散（DIV）和輻合（CON）的形成（由氣流的疏散和密集造成）。圓圈代表沿等線移動的空氣塊在輻合區(qū)空氣下沉（空氣過剩），地面可形成高壓，反之在輻散區(qū)，空氣上升（空氣不足）。地面可形成低壓第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

西風(fēng)氣流中波動的作用

在500hPa圖上，氣旋發(fā)展的初期，高空氣流是近于平直的，等高線與等溫線是近于相互平行和密集分布。冷空氣位于北部而暖空氣位于南部。此時風(fēng)很強，且從地面到500hPa有強的垂直切變。設(shè)一個短波移至此區(qū)，對此區(qū)的緯向西風(fēng)產(chǎn)生了擾動，由于高空輻合產(chǎn)生于圖6的1處，輻散產(chǎn)生于2處，則開始導(dǎo)致2處下方地面氣壓系統(tǒng)的加強，而在H處，高空輻合導(dǎo)致地面氣壓上升，空氣外流，結(jié)果高空空氣下降補償外流的空氣。在2處，高空輻散導(dǎo)致的地面降低使地面氣壓降低，空氣向低壓中心輻合，形成氣旋性旋轉(zhuǎn)的風(fēng)場。結(jié)果，冷空氣向南，暖空氣像北流動，在它們的前沿，分別形成冷鋒和暖鋒，相應(yīng)的冷（1區(qū)箭頭）暖（2區(qū)箭頭）平流區(qū)向上一直可延伸到500hPa。注意這是的風(fēng)或流線（或等高線）與等溫線不再平行，而是相交。1區(qū)的冷平流把冷空氣帶入槽中，使空氣更重，氣柱的高度降低，結(jié)果波槽中的氣壓降低，槽加深。高空槽的加深又引起等高線更密集，高空風(fēng)增加。同時在2區(qū)的暖平流使氣柱抬升，500hPa高度增加，波脊加強。因而溫度平流的整體效應(yīng)是使高空槽增幅，曲率增加，并進而導(dǎo)致發(fā)展的地面氣旋上空的輻散區(qū)增加。隨著地面氣壓不斷下降，氣旋可迅速發(fā)展起來。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

中緯氣旋形成的三維理想模式圖。（a）500hPa長波槽平行并直接位于地面靜止鋒之上；（b）短波槽進入并擾動高空流場，引起溫度平流。高空槽加強，產(chǎn)生地面氣旋發(fā)展的必要垂直運動；（c）地面氣旋錮囚，不再有高空輻散（抽氣作用）補償?shù)孛婵諝獾妮椇?，風(fēng)暴系統(tǒng)減弱，衰亡。（AhrensandSamson，2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展冷暖平流區(qū)與垂直運動密切相關(guān)聯(lián)，冷平流區(qū)為下沉（1區(qū)），暖平流區(qū)為上升運動（2區(qū)）。冷空氣下沉和暖空氣上升通過位能轉(zhuǎn)換為動能，為氣旋的發(fā)展提供了能量。如果上升區(qū)有云形成，則凝結(jié)釋放的潛熱進一步使空氣增暖，地面氣壓降低和氣旋加強和發(fā)展。

最終，暖空氣環(huán)繞低壓的北邊向中心流動，風(fēng)暴系統(tǒng)錮囚，有一些風(fēng)暴可以繼續(xù)加深，但大多數(shù)氣旋由于移出高空輻散區(qū)而不能加深。此外，在地面由于暖空氣供應(yīng)被切斷，干冷空氣在暖鋒后（又稱干舌）侵入到地面低壓中，氣旋減弱，這時，高空冷空氣區(qū)北切斷，在地面低壓之上，形成近于垂直分布的切斷低壓。這時，等溫線又平行于等溫線，形成無溫度平流的靜止狀態(tài)。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

高空急流的作用

在急流中心（陰影區(qū)）2與3處可產(chǎn)生強輻散。其下方為上升，云與發(fā)展的風(fēng)暴區(qū)（A&S，2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

由上可見，氣旋要發(fā)展，必須有高空槽位于其地面低壓的西部，同時，高空急流形成于波槽中，并位于在發(fā)展氣旋以南略微擺動。當這兩個條件存在時，輻合/輻散區(qū)與上升/下沉區(qū)可為風(fēng)暴的發(fā)展提供能量轉(zhuǎn)換。在這種大氣條件下，即使原先不存在鋒區(qū)，風(fēng)暴也可以發(fā)展起來。在高空氣流未被短波擾動或沒有高空槽或急流存在的地區(qū)，必要的垂直和水平運動不足以增強氣旋風(fēng)暴的發(fā)展。這種情況我們可以稱地面風(fēng)暴沒有適當?shù)母呖罩С?。下圖是與一個發(fā)展的溫帶氣旋相關(guān)聯(lián)的云，天氣，垂直運動和高空支持的概略圖第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展與另一個發(fā)展的中緯度氣旋相關(guān)聯(lián)的云，天氣垂直運動和高空支持綜合示意圖（A&S，

2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

下面我們重點考察第一類與第二類氣旋發(fā)生發(fā)展的環(huán)流與天氣條件第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第一類溫帶氣旋的發(fā)展過程

圖6.2～6.4是相應(yīng)于第一類氣旋演變過程中的次級環(huán)流分布。在氣旋的初生階段（圖6.2a），地面有一個弱的環(huán)流，它是在一條極鋒的斜壓區(qū)中發(fā)展起來的。冷鋒后地面是北風(fēng)，但在對流層中層以上是西南風(fēng)。冷鋒的取向近于東西向。氣旋性切變變形的作用是破壞正交于鋒面的溫度梯度。通過鋒面的垂直剖面圖（圖6.2b）表明，在沿鋒面氣流有氣旋性切變情況下，與鋒面正交的地轉(zhuǎn)風(fēng)分量隨高度增加，即，所造成的切變變形在鋒面之上推動一熱力間接環(huán)流，鋒上是下沉運動，鋒下是上升運動。地面邊界層中的過程引起了為維持鋒前緣鋒面結(jié)構(gòu)所必需的上升和輻合。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.2（a）具有下沉冷鋒的一個初生氣旋的概略圖。實線是地面等壓線。虛線是地面等溫線。粗實箭頭代表對流層中部等高線和氣流方向。白短箭頭代表地面地轉(zhuǎn)氣流。（b）沿正交于鋒面的AA’線的剖面。虛線代表沿鋒面的地轉(zhuǎn)風(fēng)分量U。細實線代表正交于鋒面的地轉(zhuǎn)風(fēng)分量V。白箭頭代表V的方向。粗實線代表地轉(zhuǎn)切變變形（）強迫的次級環(huán)流。點箭頭是鋒面前沿的邊界層輻合和垂直運動。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.3（a）同圖6.（a）但是對向成熟發(fā)展的氣旋，具有冷暖鋒；（b）通過圖（a）中冷鋒沿AA’線的剖面圖；其它同圖（b）。但對次級環(huán)流有；（c）通過圖（a）中暖鋒沿BB’線的剖面圖第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展高空斜壓波的增幅和地面氣旋的加深產(chǎn)生了地轉(zhuǎn)變形，這有利于冷暖鋒的尺度縮小及有關(guān)的次級環(huán)流發(fā)展。在氣旋的發(fā)展期（圖6.3a），冷鋒具有南北取向，并受切變變形強迫，這時沿鋒面的溫度梯度為負，正交于鋒面有氣旋性切變。這種地轉(zhuǎn)強迫產(chǎn)生一熱力直接環(huán)流，上升運動在前緣及鋒上方。與下沉冷鋒不同，這種熱力直接發(fā)展的冷鋒具有隨高度減小的正交于鋒面的地轉(zhuǎn)分量，這意味著高空強西風(fēng)位于地面鋒后弱西風(fēng)之上（圖6.3b）。在這個階段，暖鋒的演變表現(xiàn)為在氣旋的東北象限，鋒兩側(cè)疏散的伸長變形強迫一熱力直接環(huán)流（圖6.3c）。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.4（a）成熟氣旋階段，其它同圖6.2（a）；（b）通過圖（a）中冷鋒和暖舌沿AA’線的剖面圖，細實線是位溫線，點線是溫度波波軸。其它同圖6.2（b）；（c）對應(yīng)圖（b）的次級環(huán)（），其它同圖6.2（b）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展在氣旋的成熟階段（圖6.4），出現(xiàn)一狹窄的暖舌，它沿冷鋒的前緣一直向北伸展。冷鋒的切變變形與發(fā)展階段相同。但一個新的特征是在暖舌軸以東出現(xiàn)東西方向的溫度梯度，這與冷鋒前的低空急流有關(guān)。在氣旋暖區(qū)中這種溫度梯度的方向是使近地面的偏南急流隨高度減弱。過去許多觀測分析都表明冷鋒前可出現(xiàn)低空急流。地面冷鋒前的暖舌和低空急流也由許多人從理論上證明是成熟氣旋的一種明顯特征。通過冷鋒的剖面表明（圖6.4b），暖舌軸在鋒前隨高度向東傾斜，低空急流在其下方。圖6.4c給出和地轉(zhuǎn)分量的垂直剖面圖。向東傾斜的溫度波及有關(guān)的低空急流強迫的共同作用強迫出一種次級環(huán)流，其地面的非地轉(zhuǎn)氣流從冷暖空氣側(cè)都流向鋒面，在鋒面前緣垂直地引起鋒面上升氣流。這種環(huán)流可以導(dǎo)致狹窄的深對流云系的發(fā)展。這是成熟冷鋒的特征。如果冷鋒前的低空急流的變形是主要的環(huán)流強迫項，則低空急流環(huán)流的上升支位于冷鋒之前，這時可產(chǎn)生鋒前云雨帶。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展如前所述，它表現(xiàn)為向東移動的短波槽槽前正渦度平流區(qū)迭加在地面強水平溫度梯度區(qū)（鋒面）之上。這時它可在地面高空槽抵近鋒區(qū)的位置誘生出低壓。由于三維空間中系統(tǒng)隨高度向西傾斜，則地面氣旋之上存在著暖平流和正渦度平流（隨高度增加），這可由準地轉(zhuǎn)-方程進行診斷分析。圖6.5是發(fā)展的(a)與不發(fā)展的(b)氣旋三維氣流結(jié)構(gòu)圖。在圖6.5(a)中，溫度場（厚度場）落后于500hPa風(fēng)場四分之一波長。由于初期地面氣旋尺度不大，可忽略地球渦度平流。靜力穩(wěn)定度也不太大。則氣旋的加強主要表現(xiàn)為上升運動的加強或低空輻合加強。這主要由500hPa槽前暖平流和正渦度平流隨高度增加造成。第二類溫帶氣旋的發(fā)展過程第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展在地面氣旋以東或東北的暖區(qū)中有上升運動，而在地面氣旋以西的冷區(qū)中有下沉運動，這可導(dǎo)致位能向動能之轉(zhuǎn)換，因而風(fēng)速迅速加強，氣旋發(fā)展。同時氣旋下游低層暖平流與上游冷平流可使地面氣旋近于沿對流層中部風(fēng)向移動（向東或東北）。由于地面有冷平流，且在高空槽上游渦度平流隨高度更為反氣旋性，也會使反氣旋生成和發(fā)展。圖6.5(b)是不發(fā)展的地面氣旋和斜壓波。這時系統(tǒng)隨高度向東傾斜。溫度場（厚度場）超前于500hPa高度場。這使地面低壓以東的低層暖平流導(dǎo)致500hPa槽的高度上升；地面低壓以西的低層冷平流使500hPa脊高度下降。因而在地面低壓區(qū)出現(xiàn)下沉運動，低層輻散和氣壓上升，不利于其發(fā)展。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.5中緯斜壓波溫度與風(fēng)場的三維結(jié)構(gòu)示意圖。(a)發(fā)展的斜壓波和地面氣旋。500hPa溫度槽（CTT）落后于氣壓槽四分之一波長。低層地轉(zhuǎn)風(fēng)方向隨高度順時針旋轉(zhuǎn)位于暖平流區(qū)，而反時針旋轉(zhuǎn)位于冷平流區(qū)。渦度平流

隨高度表現(xiàn)為正（負）渦度平流更明顯區(qū)。以及上升（<0）與下沉（>0）區(qū)也給出在圖中（取自Bluestein,1993)第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展我們用圖6.6說明一個氣旋生命史及物理過程的作用。由于地面低壓以東和東北，低層暖空氣向北平流，而在低壓以西和西南，低層冷空氣向南平流（但在快速加深的氣旋中，地面以上的垂直運動可很強，由它造成的局地變溫大于平流溫度變化），高空槽底的冷平流導(dǎo)致高空槽加深，而低壓以東與東北的暖平流使下游脊加強。下游脊的加強也造成了下游槽的加強。同時在原來發(fā)展系統(tǒng)的后部，暖平流變得越來越位于氣旋之北，而冷平流變得越來越位于氣旋之南。因為氣旋在很大程度上趨于從冷平流區(qū)移向暖平流區(qū)，所以經(jīng)典的中緯氣旋緯向移動變小，而經(jīng)向移動更快。位于地面氣旋西南和南方的冷鋒尾部東移比氣旋整體東移要快。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展因而冷鋒與暖鋒之間的暖區(qū)減?。▓D6.6(c)）。現(xiàn)在高空槽的東移比地面氣旋的東移分量要快得多，最終高空槽趕上并迭加在地面氣旋之上。地面冷鋒也趕上了暖鋒，地面暖區(qū)被切斷，即被“錮囚”。氣旋附近的暖脊相應(yīng)于錮囚區(qū)（圖6.6(d)）。這時高空槽趨于切斷，成為閉合的低壓中心，而暖空氣完全擠向地面氣旋的上方（圖6.6(e)）。由于熱成風(fēng)對高空渦度的平流消失，發(fā)展過程停止。另外，由于高空氣流成為近于園對稱形式，渦度平流大大減少，使高空系統(tǒng)運動也停止。因為溫度平流減弱，地面氣旋也變?yōu)闇熟o止，其最后結(jié)果可導(dǎo)致北高南低的阻塞形勢。由于邊界層中摩擦輻合的作用，氣旋在摩擦層中可維持相當?shù)臅r間，但在摩擦層以上，由于摩擦層中上升氣流產(chǎn)生的輻散可使氣旋渦度減少，而使氣旋破壞。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.6一個氣旋生命史概略圖。L是地面低壓，虛線是1000-500hPa等厚度線（dam)，實線是500hPa等高線。(a)與(b)中箭頭代表地面風(fēng)場

（取自Bluestein,1993）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

近年來對挪威學(xué)派的鋒面氣旋理論提出了挑戰(zhàn)和修正。這些新事實和觀點可以更好地解釋挪威學(xué)派不能解釋的一些異常現(xiàn)象如:(1)錮囚鋒中圍繞低壓中心有極長的螺旋性流入，這種很長的螺旋性云帶的流入不可能由冷鋒追趕上暖鋒的傳統(tǒng)觀點解釋，而應(yīng)把錮囚看作是溫度波的一種包裹（wrap-up）過程，即暖區(qū)變窄，暖區(qū)與低壓中心的距離或間隔增加是由于氣旋周圍旋轉(zhuǎn)和變形差動或差異引起；。因而應(yīng)改變錮囚形成的追趕過程的觀念；（2）冷鋒型錮囚具有弱暖鋒或沒有暖鋒；（3）有些氣旋最強的降水率是出現(xiàn)在錮囚形成之后，而不是之前。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

當氣旋達到成熟并發(fā)生錮囚時，早期的挪威學(xué)派認為是“冷鋒”趕上了“暖風(fēng)”形成了錮囚鋒。但是現(xiàn)代天氣學(xué)的認識表明，錮囚鋒的形成過程更復(fù)雜。D.ShultsandG.Vaughan(2011)認為：如果溫帶氣旋十分強，其地面和高空結(jié)構(gòu)可能開始變化。隨著冷暖鋒圍繞氣旋時它們拉長，暖鋒前的冷空氣圍繞低壓中心運行，暖空氣在暖鋒之上上升，因此，暖空氣離開地面。最后以一條狹窄的暖空氣區(qū)從氣旋中心的地面完全被抬升上去，結(jié)果留下的是兩個冷氣團的邊界，此即錮囚鋒。在錮囚時期，地面低壓逐漸離開強溫度梯度區(qū)，單獨位于冷暖鋒交點以北和以西的冷空氣中。最終地面低壓移到高空低壓的直接下方，即遠離其年青時期的傾斜斜壓區(qū)。這表明，錮囚鋒過程最終離開了其供應(yīng)能源的斜壓發(fā)展和急流加深作用區(qū)，切斷了它與使其能進一步增長的地區(qū)的聯(lián)系。以后氣旋逐步轉(zhuǎn)變?yōu)闆]有鋒面的切斷低壓，并緩慢消失。因而錮囚過程不僅是氣旋成熟的標志，也是超過其生命終點的標志。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展由熱帶氣旋變性可轉(zhuǎn)變成溫帶氣旋，也可把這類氣旋看作是第四類關(guān)鍵因素是要有斜壓能量的注入。圖6.7說明暖心的熱帶氣旋登陸之后如何與冷鋒相結(jié)合變成冷心的系統(tǒng)。這是北美的一個例子。颶

風(fēng)Agnes于1972年6月20日12GMT登陸美國佛羅里達州。可以看到（圖6.7(a)），500hPa環(huán)流強度隨高度減弱，200hPa只表現(xiàn)為西風(fēng)帶中的一個弱槽。由于摩擦作用，地面環(huán)流是弱的，各層溫度梯度也較弱。注意一條地面冷鋒抵近颶風(fēng)殘余環(huán)流（圖6.7(b)）并于6月22日00GMT趕上地面弱颶風(fēng)環(huán)流。在地面低壓以西和西南，有冷平流，北-東北有暖平流，這使地面氣旋加深（圖6.7(c)），并且冷暖平流加強。到6月23日12GMT，系統(tǒng)錮囚，并變性成冷心，環(huán)流的強度現(xiàn)在隨高度增加。冷空氣位于氣旋附近及其以西與西南。由熱帶氣旋變性形成的溫帶氣旋第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展從6月20-21日，非絕熱加熱造成了中低層上升運動，到6月22日00GMT，低層渦度平流和溫度平流變得更重要。在低壓西南，由冷平流在6月22日12GMT造成了強下沉運動，以后繼續(xù)增加。低壓以西由渦度平流差異一直造成了上升運動。我國這樣的例子很多，我們將在下一單元熱帶天氣系統(tǒng)中說明。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.7暖心熱帶氣旋Agnes變性為冷心系統(tǒng)的過程，虛線是等溫線，實線是等高線（dam）。海平面等壓線省略了百位與千位數(shù)“10”（取自DiMego與Bosart，1982）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展6.2氣旋的不穩(wěn)定理論和爆發(fā)性發(fā)展溫帶氣旋在有利的條件下，可以迅速的或爆發(fā)性發(fā)展，形成非常強大的風(fēng)暴。這種情況常常發(fā)生在海洋上，一般稱海洋爆發(fā)性發(fā)展氣旋，或“氣象炸彈”。在陸地上也會出現(xiàn)爆發(fā)性發(fā)展的氣旋。朱彤與丁一匯曾從動力學(xué)上診斷過一個發(fā)生在中國北方爆發(fā)性發(fā)展的陸地氣旋。圖6.8是早年海洋爆發(fā)性氣旋的統(tǒng)計結(jié)果。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.81976~1982年所有24小時氣象炸彈最大加深時的位置第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.9是大西洋上一個天氣尺度爆發(fā)性氣旋的發(fā)展情況。在2月4日00GMT（圖6.9a）地面中心氣壓為1004hPa，12小時之后（圖6.b）中心氣壓降為968hPa，24小時后（圖6.9c）低達952hPa，達到了強臺風(fēng)的強度。Bosart和Gyakum的云圖和天氣分析表明，強烈的氣旋其風(fēng)力可達的強度，并有清晰的眼區(qū)。這個例子可代表天氣尺度氣旋的爆發(fā)性發(fā)展。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.9地面圖分析。海平面等壓線間隔：8hPa。（a）1975年2月4日00GMT；（b）2月4日12GMT；（c）2月5日00GMT。（c）中給出風(fēng)暴每隔6小時的路徑（虛線）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.10a-d是東海和日本南部一個次天氣尺度海洋氣旋迅速發(fā)展的過程。在1975年2月13日，一個與大陸極地氣團有關(guān)的反氣旋移出中國到達西太平洋。沿這個高壓后部的黑潮暖流區(qū)，暖濕的副熱帶海洋空氣向北輸送。13日1200GMT（圖6.10a），在暖濕空氣區(qū)850hPa上有短波槽，地面有低壓槽發(fā)展。這個擾動是很淺薄的。在其發(fā)展的初期，沒有跡象表明有天氣尺度系統(tǒng)移近促使其發(fā)展；緯向風(fēng)的分布也表明，對流層下部無正壓或斜壓不穩(wěn)定存在。到14日0000GMT，在地面形成閉合環(huán)流，這時可以看到地面擾動和天氣尺度槽有一定耦合。在以后24小時氣旋迅速加深。到14日1200GMT，整個系統(tǒng)表現(xiàn)出清楚的向西傾斜，在500hPa槽前有暖脊出現(xiàn)，也就是說系統(tǒng)具有典型的發(fā)展斜壓系統(tǒng)的特征。這可能是潛熱的非絕熱加熱的作用。此時氣旋具有暖心結(jié)構(gòu)，因而CISK機制對這種氣旋的發(fā)展有重要作用。到15日0000GMT，已經(jīng)達到強氣旋的強度。從14日0000GMT到15日0000GMT的24小時內(nèi)氣旋的中心氣壓下降了20hPa，閉合環(huán)流區(qū)急劇擴大。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.10海平面氣壓分布（hPa）。（a）1975年2月13日1200GMT；（b）2月14日0000GMT；（c）2月14日1200GMT；（d）2月15日0000GMT第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展近年來，許多人研究了爆發(fā)性海洋氣旋發(fā)生的物理原因，概括起來有：渦度平流、溫度平流、潛熱加熱、海氣交換（潛熱和感熱輸送），與急流有關(guān)的非地轉(zhuǎn)加速，摩擦作用以及斜壓部穩(wěn)定等。但至今還沒有確定哪一個或哪幾個物理因子一般起著主要的作用。根據(jù)動力不穩(wěn)定理論，天氣尺度擾動的發(fā)生是緯向氣流對小擾動切變不穩(wěn)定的結(jié)果，這或者由水平切變造成的正壓不穩(wěn)定引起，或者由垂直切變造成的斜壓不穩(wěn)定引起，或由兩者的組合引起。在中緯度，正壓過程在啟動水平尺度為1000km或更大一些的擾動中一般認為是次要的，因而這個機制常常被排除，因為氣旋常起源于緯向氣流的反氣旋切變一側(cè)，對流層下部的水平切變很小。下面我們分別討論與溫帶氣旋發(fā)展有關(guān)的不穩(wěn)定性。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展斜壓和正壓不穩(wěn)定當氣壓系統(tǒng)加強時，水平氣壓梯度加大。這引起風(fēng)速加強，動能增加。這個過程包括了有效位能向動能的轉(zhuǎn)換，這是通過暖空氣上升，冷空氣下沉實現(xiàn)的。這種不穩(wěn)定性稱作斜壓不穩(wěn)定。正壓不穩(wěn)定表示平均氣流的動能向一增長的擾動的轉(zhuǎn)換。緯向氣流中正壓不穩(wěn)定的必要條件是緯向氣流的絕對渦度梯度為0。這個條件在急流附近經(jīng)常滿足（圖6.11）。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.11說明在急流附近，正壓不穩(wěn)定可以滿足的示意圖。f：科氏參數(shù)，：相對渦度，：絕對渦度（Bluestein,1993）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展由于大氣是一種連續(xù)層結(jié)流體（不是一種簡單的分層流體），且具有旋轉(zhuǎn)（科氏力），實際的基本氣流（不是緯向基流，而是波狀，與局部集中的（如急流））是復(fù)雜的，所以決定正壓與斜壓不穩(wěn)定的充要條件是無法得到的，因而斜壓不穩(wěn)定的分析在很大程度上是根據(jù)觀測得到的。有三種高空槽值得我們注意，它們與斜壓不穩(wěn)定有關(guān)。一種是疏散槽（圖6.12(a)）。在這種槽下方中緯地面氣旋經(jīng)常發(fā)展。其原因可能是疏散槽比匯合槽（圖6.12(b)）有更大的氣旋性渦度平流。疏散槽上游風(fēng)較強，而匯合槽下游風(fēng)較強。疏散槽應(yīng)移向南，而匯合槽應(yīng)向北指（見圖6.13）。槽的這種運動（相對于地面氣旋）應(yīng)可改變方程中的強迫函數(shù)，因而影響地面氣壓傾向。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第三種高空槽稱傾斜槽或倒“V”形槽。波的傾斜可影響斜壓不穩(wěn)定，槽有正傾斜與負傾斜之分。前者的槽線是西南-東北向，它可向極地輸送西風(fēng)渦動動量以維持熱帶東風(fēng)帶。負斜壓槽使西風(fēng)角動量向赤道輸送，即從西風(fēng)急流輸出西風(fēng)動量而通過正壓不穩(wěn)定使擾動增長。觀測分析表明，負傾斜高空槽可更容易導(dǎo)致對流活動大范圍發(fā)生。我國北方多次持續(xù)性大暴雨是發(fā)生在這種負傾斜槽形勢下（1998年松嫩江大洪水）。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.12(a)500hPa圖上疏散槽的例子，(b)匯合槽的例子

（例子取自Bluestein,1993）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.13(a)最大風(fēng)速位于槽線上游的短波槽的渦度平流。，最大氣旋性切變位于槽線上游。槽線取等高線最大曲率處。這時地轉(zhuǎn)渦度最大值也在上游。低轉(zhuǎn)渦度相對最大值位于最大氣旋性曲率區(qū)與最大氣旋性切變區(qū)之間，因而最大正渦度平流與高度下降區(qū)處于槽底附近，而不是在其以東，因而槽向南延伸。(b)最大風(fēng)速位于槽線下游的短波槽的渦度平流。情況與(a)相反，槽向北指。因這時最大正渦度平流和高度下降在下游，且位于槽底以北。(Bluestein,1993）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展斜壓不穩(wěn)定

大氣在對流層的溫度場是隨緯度而減小的，這是大氣的一種斜壓特性。它在風(fēng)場上根據(jù)熱成風(fēng)原理表現(xiàn)為西風(fēng)隨高度增加。在這種具有明顯經(jīng)向溫度梯度和風(fēng)垂直切變的大氣狀態(tài)下，如果有一個擾動，它是如何發(fā)展的，就是斜壓不穩(wěn)定問題。即使對高度理想的平均流剖面，斜壓不穩(wěn)定的數(shù)學(xué)處理也是相當復(fù)雜的。一般主要討論最簡單的二維模式中的斜壓過程。其結(jié)果可由下圖說明。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展2層斜壓模式的中性穩(wěn)定度曲線（取自Holton，2004）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展由上圖可得：（1）當風(fēng)速垂直切變較小時，所有波長的擾動都是穩(wěn)定的

（δ＞0）。（2）當L＜LC時，不論風(fēng)垂直切變多大，擾動均是穩(wěn)定的（LC是臨界波長）。（3）隨著風(fēng)速切變增大，不穩(wěn)定波段范圍增大。（4）波長相當長的波，要有較大的風(fēng)速垂直切變才能產(chǎn)生不穩(wěn)定

（δ＜0）。大氣中常見的波長為4000－6000km，故當風(fēng)速垂直切

變UT

達20m/s時波的振幅24小時后可增長一倍。

（呂美仲，彭永清，1990）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展除了正壓和斜壓不穩(wěn)定外，第二類條件不穩(wěn)定（CISK）對于氣旋的發(fā)展也起重要作用，這將在下一單元中講解。在第二講關(guān)于準地轉(zhuǎn)理論中的位勢傾向方程不能用于計算與解釋地面氣旋的氣壓變化與發(fā)生發(fā)展。因為地面高度傾向是位勢傾向方程的一個下邊界條件。它是求解方程所必需給定的。為確定地面高度傾向，可用地面以上的方程及地面渦度方程。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展溫帶氣旋發(fā)展的診斷第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展前面已經(jīng)指出，溫帶氣旋的一種主要發(fā)展機制是斜壓不穩(wěn)定，即有效位能向動能的轉(zhuǎn)換。因而涉及到氣旋的能量學(xué)問題。我們將簡略的說明這一問題。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展K第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展首先討論溫帶氣旋的平均或氣候動能收支。Kung和Baker計算了5年期間780個氣旋的動能收支，其結(jié)果見表6.1。由于樣本數(shù)很大，所以這個結(jié)果是很可靠的。平均而言，氣旋比半球的大氣環(huán)流有更集中的動能，但差別并不大。這表明氣旋尺度的動能水平與平均半球的動能相近。這與波數(shù)域的動能分析是一致的，即半球尺度動能大部分包括在行星尺度波中，而比氣旋尺度小的波動能量很少。氣旋動能收支本身是近于平衡的，這是由于由GK制造的動能近于被水平輸出和消耗項所平衡。無論在氣旋和大氣環(huán)流動能收支中，GK和D是主要的過程，但在氣旋中能量過程更為顯著。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展氣旋的活動和能量過程主要集中在行星邊界層和對流層上部（表6.2）。由于高層動能的梯度較大，故動能水平輸送的四分之三出現(xiàn)在350～150hPa層中。在邊界層和對流層上部，風(fēng)和風(fēng)切變較強，另外摩擦作用和跨等高線氣流也很顯著，這使動能制造和摩擦消耗在這兩層都達到最大值。垂直通量散度對整層積分為零，故在表6.1和6.2中沒有給出，但其輸送方向是從低層向高層，在350～150hPa層有0.5的盈得。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展溫帶氣旋的平均動能收支雖然很有助于了解氣旋的動能過程，但不能說明個別氣旋的能量收支特點，這常常會夸大或縮小實際氣旋演變的過程。因而在分析平均能量學(xué)的同時也應(yīng)研究個別氣旋的能量收支情況。表6.3是北美氣旋動能收支個例分析一覽表。頭三個例子計算時段較長，包括了一個波動氣旋的發(fā)展和衰減階段，故值很小。其它五個個例的較大，其中第四、六、七、八是加強的，第五個是減弱的。動能制造GK的值取決于高度梯度和風(fēng)速值。對于Petterssen和Smebye，Smith，Chen和Bosart，Vincent和Schlatter以及Robentson和Smith（1974年個例）的個例，GK是制造動能的，這意味著氣旋中高度梯度增加，以此強迫風(fēng)吹向高度低值區(qū)從而重建新的梯度平衡。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展在Petterssen和Smebye以及Chen和Bosart的研究中，高度梯度的增加顯著，而同時A和D項產(chǎn)生明顯的動能匯，結(jié)果次梯度流增強，出現(xiàn)較大的GK值。在Ward和Smith的研究中，A和D的影響正好相反，兩者形成動能源。因為高度梯度整個增加甚小，故A與D的動能源產(chǎn)生超梯度風(fēng)和負的GK值。Robertson和Smith的個例（1965年）具有類似的情況。由上可見，從個例的研究得到的動能收支相互差別甚大，這說明各氣旋增長和衰減的動力學(xué)機制很不相同。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展綜上所述，溫帶氣旋爆發(fā)性發(fā)展的原因是復(fù)雜的，它常常是多種熱力因子和動力因子相互作用的結(jié)果。渦度平流和溫度平均常常是氣旋爆發(fā)性發(fā)展的一種啟動因子，潛熱加熱總是重要的，斜壓不穩(wěn)定對某些類爆發(fā)性氣旋是非常重要的，海面的感熱和潛熱輸送雖然一般不是主要因子，但它可以促進氣旋的迅速發(fā)展或形成有利于氣旋發(fā)展的環(huán)境。由于天氣型式的多變性，實際上每個氣旋在其生命史中所處的環(huán)境場不可能完全相同，因此其發(fā)展過程的主要物理機制和能量來源不會盡同。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展根據(jù)近年來溫帶氣旋大尺度氣流的研究，揭示出最重要的現(xiàn)象是暖輸送帶和冷輸送帶。根據(jù)圖6.14a可以看到氣旋中冷空氣向南以扇形擴展的過程。圖6.14b是一個成熟氣旋中主要氣流分布的模式圖，它是根據(jù)等熵面相對氣流的分析得到的?？梢钥吹?，天氣尺度的云雨區(qū)主要決定于兩支主要的氣流，它們都起源于邊界層中，具有很高的比濕值。其中之一是暖輸送帶。它在暖區(qū)中由邊界層吸入暖濕空氣，以后暖濕空氣沿冷鋒爬升，其中大部分到達對流層上部，產(chǎn)生高云。當暖輸送帶空氣移至地面暖鋒前方的冷空氣之上時，以反氣旋方式轉(zhuǎn)向。6.3溫帶氣旋中大尺度氣流結(jié)構(gòu)及其對天氣的影響第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展另一支主要的氣流是冷輸送帶，它起源于氣旋東北方高壓的反氣旋低空氣流。相對于前移的氣旋，冷輸送帶空氣在暖輸送帶空氣下方，地面暖鋒之前西移，并不斷緩慢地上升，在暖區(qū)頂部達到對流層中部。位于地面暖鋒附近冷輸送帶氣旋性切變邊緣的低層空氣由于摩擦輻合上升運動加強，而在冷輸送帶東北側(cè)的空氣上升運動很弱，甚至變?yōu)橄鲁吝\動。當上兩種冷輸送帶空氣在暖輸送帶西邊緣下方會合時，其空氣可以在低壓中和四周下沉，也可以上升，且反氣旋旋轉(zhuǎn)在高空與暖輸送帶匯合。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展上面的討論表明中緯度氣旋中一般存在著三支大尺度氣流，其中兩支輸送帶對降水和云區(qū)的形成和維持是十分重要的。尤其是暖輸送帶可以把熱量、水汽和西風(fēng)動量向極地和垂直方向輸送，這是大尺度斜壓對流系統(tǒng)中最顯著的上升氣流。因為暖空氣輸送帶在暖區(qū)中已開始上升，結(jié)果使降水分布常常與地面暖鋒位置沒有密切關(guān)系。實際觀測表明，降水率分布反映的是輸送氣流的分布情況，而不是鋒面結(jié)構(gòu)的情況。在不同條件下輸送帶有不同的結(jié)構(gòu)，Harrold曾指出有6種輸送帶的結(jié)構(gòu)。在氣旋發(fā)展的不同階段輸送帶的特征也不同。在有些低壓中有時輸送帶較弱或不存在，但是對造成較強降水的氣旋，一般總是有輸送帶出現(xiàn)的。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.14a氣旋中氣流的軌跡分布圖第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.14b成熟氣旋的主要大尺度云系和空氣路徑。帶箭頭的線是相對于氣旋中心的軌跡，它在地面的位置由字母L標出。對流層下部氣流主要是由東向西（細實線）。對流層上部氣流一般由西向東（粗實線）。J代表高空急流軸的位置最大上升和下沉區(qū)由R和S表示。有兩個主要云系：暖輸送帶（A）和冷輸送帶（B），它們分別由垂直和水平陰影區(qū)表示第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.14C通過中緯氣旋波的相對氣流分布。粗實線：暖輸送帶頂部的氣流；虛線流線：冷輸送帶；點虛線：起源于熱帶中層的空氣；細實流線：起源于槽以西的高層干空氣；細實線：氣流的高度（hPa），近于正交于各自空氣運動的方向。圖中繪有云雨區(qū)（細紋狀）與層狀云區(qū)（小點）。JEC是對流層上部急流。LSW是暖輸送帶的邊界流線（Carlson，1980）。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖6.15相對氣流的簡化示意圖。沿暖輸送帶左邊界有最暖的空氣，其邊界由LLLL表示第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展發(fā)展的中緯氣旋的輸送帶模型。暖輸送帶沿暖鋒上升，在大范圍地區(qū)產(chǎn)生云雨，冷輸送帶攜帶冷、濕空氣在暖鋒前緩慢向西流動并上升。在地面低壓附近迅速抬升，并反時針圍繞中心旋轉(zhuǎn)。干輸送帶從高空帶下干冷空氣，下沉在低層，并以干舌形式侵入風(fēng)暴中心，同時在鋒區(qū)附近形成不穩(wěn)定層結(jié)，產(chǎn)生云雨區(qū)（A&S，

2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展暖輸送帶空氣一般來自冷鋒以南高壓區(qū)邊緣的邊界層空氣（圖6.15）。起源于最南的空氣溫度最高，它成為暖輸送帶最西邊界處的氣流。這支氣流以西是冷空氣主體；暖輸送帶東邊緣不很明顯，溫度向東減小不大（見圖6.15中由斷線表示的暖鋒符號）。在冷鋒前通常有較強的氣壓梯度，因而在暖輸送帶中有強的平行于鋒面的急流。但由于暖輸送帶兩側(cè)的溫度梯度分布，所產(chǎn)生的熱成風(fēng)使風(fēng)速隨高度減小，其結(jié)果暖輸送帶經(jīng)常表現(xiàn)為一條低空急流，這種低空急流中風(fēng)速核的風(fēng)速常與1000～700hPa的一個厚度脊和濕球位溫的明顯最大值區(qū)相對應(yīng)。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展附錄1.溫帶氣旋生命史的診斷方法如果中緯度氣流是緯向的，并處于熱成風(fēng)平衡中。這時對流層中上層等高線與等溫線處處重合。如果在這種理想的氣流中引入一波狀擾動，圖1中波的速度恰等于背景緯向風(fēng)的速度。這種情況下，只有擾動的經(jīng)向運動可影響溫度場。槽線下游是暖平流，上游是冷平流。它們最后可產(chǎn)生一溫度波，其位相落后于風(fēng)場四分之一波長（高度場1／4波長處，經(jīng)向速度最大），為使波動增長，需滿足兩個條件：（1）正負緯向溫度距平必須變大；（2）波動的動能必須增加，如滿足這兩個條件則背景氣流對引入的擾動是不穩(wěn)定的。第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖1第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展為了使地面低壓（高壓）系統(tǒng)保持較低的低壓（高壓），空氣必須從地面以上的空氣柱中取出（匯入）。高低壓族組成的中緯波列中每一成員在其相應(yīng)氣柱中都對應(yīng)有下沉或上升運動。由于波動的曲率作用，上升（下沉）運動位于槽線之下游（上游）。故低槽（高脊）一定位于上升（下沉）氣柱之西側(cè)。因而對于發(fā)展的中緯擾動，槽脊線隨高度向西傾斜，對于成熟階段的中緯氣旋，低壓中心位于暖區(qū)頂部。地面反氣旋位于地面氣旋以西。其中心位于海平面最低溫度中心處。由壓高公式高空槽（脊）一定位于較冷（較暖）氣柱之上。因而發(fā)展的中緯波動其溫度槽脊隨高度是向東傾斜的。因為暖空氣在暖氣柱上升，冷氣柱下沉，所以發(fā)展的中緯擾動具有熱力直接環(huán)流，它可把背景氣流的斜壓性（有效位能）轉(zhuǎn)化為擾動的動能（圖2）。中緯度氣旋和反氣旋是波動現(xiàn)象第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖2第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖3第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖4第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖5第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展（2）氣旋錮囚階段暖性和冷性錮囚（圖6）圖6第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

1997年4月1日0600UTC觀測到的錮囚鋒暖脊。（a）實線：1000-500hPa厚度線（dam）。具有陰影的虛線是上升運動等值線（cms-1）。（b）實線是700hPaθ線；（c）實線：θe線。BB’與CC’是圖8中剖面位置。

圖7暖性錮囚的溫度場結(jié)構(gòu)第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展

圖8：暖性錮囚的溫度場結(jié)構(gòu)（a）通過錮囚脊的θe剖面圖。陰影區(qū)：上升運動（cms-1），A是錮囚脊中冷鋒鋒區(qū)的交點，（b）同（a），但是對CC’割線

（Martin,2006）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖9暖性錮囚的溫度第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖10第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖11（a）500-900hPa空氣柱平均的向量耦合（單位：mKg-1s-1，每5個單位一條等值線，從5×10-6mKg-1s-1開始），細虛線是500-900hPa氣柱平均的等θ線（K，每3K一條）。（b）對，（c）對第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展附錄2氣旋模式的演變和修正第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展錮囚鋒和錮囚過程-對傳統(tǒng)理論的新看法（D.M.SchultzandG.Vaugham,2011）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖1引論性教科書中給出的溫帶氣旋生命史（取自Willams,2009,110-111）第6講溫帶氣旋的形成和爆發(fā)性發(fā)展圖2挪威氣旋的概念模型（上部）和位溫（下部）。各階段時間間隔為6-24小時。在階段4，氣旋特征尺度中心Pmin（L處）至最外一條