南京工程學(xué)院流體力學(xué)考試題庫(kù)3

1、不可壓縮流體，。（A）（A）流體密度不變 （B）流體質(zhì)量不變（C）流體壓力不變 （D）流體溫度不變2、流體靜力學(xué)的基本方程「=/+pgh，。 （D）（A）只適用于液體 （B）只適用于理想流體（C）只適用于粘性流體 （D）對(duì)理想流體和粘性流體均適用3、以當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)為基準(zhǔn)，計(jì)量的壓強(qiáng)稱為。 （A）（A）計(jì)示壓強(qiáng) （B）絕對(duì)壓強(qiáng)（C）臨界壓強(qiáng) （D）滯止壓強(qiáng)4、粘性流體的流動(dòng)是層流還是紊流狀態(tài)，主要取決于。（D）（A）流體粘性大小 （B）流速大?。–）弗勞德數(shù)大小 （D）雷諾數(shù)大小5、在同一瞬時(shí)，位于流線上各個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的速度方向總是在該點(diǎn)與此流線。（A）（A）相切 （B）垂直（C）平行 （D）相交6、長(zhǎng)方體敞口容器高0.8m、寬0.4m、水深0.5m，則水作用在該側(cè)壁上的總壓力為。 （A（A）490N（C）784N（B）980N（D）1000N（A）490N（C）784N7、圓管內(nèi)層流流動(dòng)，管內(nèi)平均流速為最大流速的 。（A）1（D）311（D）3（A）28、是流體力學(xué)中的基本量綱。 （B）（A）速度 （B）長(zhǎng)度（C）壓力（D）密度9、邊界層內(nèi)流體的流動(dòng)不可以視為 。（D）（A）不可壓縮流體流動(dòng) （B）可壓縮流體流動(dòng)（C）黏性流體流動(dòng) （D）理想流體流動(dòng)10、超聲速氣體在收縮管中流動(dòng)時(shí)，速度將。 （C）（A）逐漸增大 （B）保持不變 （C）逐漸減小 （D）不確定11、關(guān)于壓縮系數(shù)，說(shuō)法正確的是。（D）（A）流體壓縮系數(shù)大，不容易壓縮（B）流體壓縮系數(shù)也稱為流體的彈性摸量（C）流體壓縮系數(shù)與流體種類無(wú)關(guān)（D）流體壓縮系數(shù)與流體所處的溫度有關(guān)12、通常情況下，流速不高，溫度、壓強(qiáng)變化不大的氣體可視為 。（B）（C）理想流體 （D）重力流體13、流體的內(nèi)摩擦力，屬于。 （A）（A）表面力 （B）質(zhì)量力（C）慣性力 （D）哥氏力14、在重力作用下相似的流動(dòng)，其相似準(zhǔn)則數(shù) 必然相等。（C）（A）雷諾數(shù)（B）歐拉數(shù)（C）弗勞德?tīng)枖?shù) （D）馬赫數(shù)15、普朗特-邁耶波是。 （A）（A）強(qiáng)壓縮波 B）強(qiáng)膨脹波（C）壓縮波區(qū) （D）膨脹波區(qū)16、下列 措施能減小繞流阻力。（A）（A）流線型物體推遲邊界層由層流向紊流轉(zhuǎn)變 （B）流線型物體邊界層為紊流（C）鈍形物體高雷諾數(shù)下，邊界層分離點(diǎn)前移 （D）都正確17、圓管內(nèi)層流流動(dòng)，一 。 （A）（A）管道中心速度最大 （B）管壁速度最大（C）管內(nèi)流速都相同 （D）平均速度與距中心2處速度相同18、螺旋流為和的疊加。（B）（A）點(diǎn)源、點(diǎn)匯 （B）點(diǎn)匯、點(diǎn)渦（C）均勻等速流、點(diǎn)匯（D）均勻等速流、偶極流19、流體在彎曲管道中流動(dòng)，內(nèi)側(cè)速度,壓強(qiáng)。（A）（A）高、低 （B）低、高、 （C）高、高⑻低、低20、馬赫數(shù)大，。 （C）（A）流流速度小 （B）可以視為不可壓縮流體流動(dòng)（C）壓縮性影響大 （D）都正確21、管內(nèi)流動(dòng)的沿程損失，是發(fā)生在流動(dòng)中的，由于造成的損失。（B（A）急變流、黏性摩擦 （B）緩變流、黏性摩擦（C）急變流、流體微團(tuán)碰撞 （D）緩變流、流體微團(tuán)碰撞22、有旋流場(chǎng)中的渦線是 。（A）（A）流體微團(tuán)的旋轉(zhuǎn)軸線 （B）流體微團(tuán)的流動(dòng)方向線（C）流體微團(tuán)的運(yùn)動(dòng)軌跡 （D）都不正確23、敞口容器等角速度繞垂直軸旋轉(zhuǎn)后，其容器內(nèi)液面為 。（B）（A）斜平面 （B）旋轉(zhuǎn)拋物面 （C）旋轉(zhuǎn)雙曲面 （D）水平面24、連續(xù)性方程實(shí)質(zhì)上是在流體流動(dòng)過(guò)程中的體現(xiàn)。（C）（A）能量守恒 （B）動(dòng)量守恒（C）質(zhì)量守恒 （D）沖量守恒25、定常流動(dòng)時(shí)，運(yùn)動(dòng)要素不隨改變。（D）26、邊界層分離的必要條件是。（A）（A）增壓（A）增壓⑻加速（C）升溫（D）都正確27、沿任意封閉周線的速度環(huán)量「與該曲線為邊界內(nèi)的漩渦強(qiáng)度J的關(guān)系是—。（C）（A）r=i/2j （B）r=2j （C）r=j （D）r?j=i28、工程上判別圓管內(nèi)流體流動(dòng)狀態(tài)的準(zhǔn)則是。（A）（A）雷諾數(shù)=2000 （B）雷諾數(shù)=3x105（C）馬赫數(shù)=2000（D）歐拉數(shù)=200029、流體在彎曲管道中流動(dòng)，外側(cè)速度,壓強(qiáng)。（B）（A）高、低（B）低、高、 （C）高、高 （D）低、低30、在變截面管中，亞聲速等熵氣流當(dāng)截面面積沿程減小時(shí)：。（D）（A）流速減小 （B）壓強(qiáng)增大 （C）密度增大（D）溫度下降31、壓縮系數(shù)大，流體 。（A）31、壓縮系數(shù)大，流體 。（A）容易壓縮（B）不容易壓縮32、流場(chǎng)中的流線是。（B（A）流體微團(tuán)的旋轉(zhuǎn)軸線（C）流體微團(tuán)的運(yùn)動(dòng)軌跡（A）（C）壓強(qiáng)大 （D）壓強(qiáng)?。˙）流體微團(tuán)的流動(dòng)方向線（D）都不正確一一su33、加速度表達(dá)式"面+（u"）"中若方程后項(xiàng)為零，則流動(dòng)為 （A）急變流（A）急變流（B）層流（C）均勻流（D）定常流34、管內(nèi)層流，速度分布的特點(diǎn)是。（B）（A）截面上速度呈對(duì)數(shù)曲線分布（C）（A）截面上速度呈對(duì)數(shù)曲線分布（C）管道中心摩擦切應(yīng)力最大35、管內(nèi)紊流中的黏性底層厚度 （A）與管徑無(wú)關(guān) （B）與速度無(wú)關(guān)（C）與黏度無(wú)關(guān) （D）與粗糙度無(wú)關(guān)36、不屬于邊界層特點(diǎn)的（B）管道中心速度為平均速度的2倍（D）都不正確（D）。(C)（A）邊界層內(nèi)速度梯度大 （B）邊界層沿流動(dòng)方向逐漸增厚（C）邊界層內(nèi)可以看成理想流體流動(dòng) （D）邊界層內(nèi)存在層流與紊流兩種流態(tài)37、在安排管道閥門(mén)阻力試驗(yàn)時(shí)，首先考慮要滿足的相似準(zhǔn)則數(shù)是：。（B）。（A）雷諾數(shù) （B）歐拉數(shù)（C）馬赫數(shù)（D）弗勞德數(shù)38、紊流的水力粗糙管，沿程損失系數(shù)。 （B）（A）與速度有關(guān)（B）與粗糙度有關(guān)（C）與雷諾數(shù)有關(guān) （D）與管徑無(wú)關(guān)39、可壓縮氣體等熵流動(dòng)， 。（A）（A）滯止?fàn)顟B(tài)速度為零（B）臨界狀態(tài)速度最大（C）極限狀態(tài)壓力最大 （D）都不正確40、關(guān)于聲速，下列說(shuō)法正確的是。（D）（A）流體的聲速與流體狀態(tài)無(wú)關(guān) （B）聲速大，壓縮性大（C）流體的聲速就是流體的流動(dòng)速度 （D）超聲速流體不能看成不可壓縮流體41、液體的黏性主要來(lái)自于液體的。 （B）（A）分子熱運(yùn)動(dòng)（B）分子間吸引力（C）易變形性（D）（A）分子熱運(yùn)動(dòng)42、流體在內(nèi)徑為1，外徑為D2的環(huán)形管內(nèi)流動(dòng)，水力半徑為 D—D（D）-4^流動(dòng)中，流線與跡線重合。（D）（A）平面（B）有旋（C）急變流 （D）定常44、研究流體運(yùn)動(dòng)，歐拉法。（C）（A）以流體質(zhì)點(diǎn)為研究對(duì)象 （B）以流體分子為研究對(duì)象（C）以空間點(diǎn)為研究對(duì)象 （D）以控制體45、管內(nèi)紊流中，水力光滑管的黏性底層厚度 管壁的絕對(duì)粗糙度。（A）（A）大于 （B）小于（C）等于（D）遠(yuǎn)小于46、在同一Re下，紊流邊界層的摩擦阻力系數(shù)與層流邊界層相比 。（C）（A）小得多 （B）相等（C）大得多 （D）不確定47、根據(jù)量綱分析法，如一個(gè)物理方程涉及n個(gè)物理量，m個(gè)基本量綱，則該方程一定可以用個(gè)無(wú)量綱的準(zhǔn)則數(shù)來(lái)表示。（C）（A）n-m+1 （B）n-m-1 （C）n-m （D）n+m48、雷諾數(shù)表示了的對(duì)比關(guān)系。（C）（A）壓力與慣性力 （B）慣性力與黏性力（C）黏性力與慣性力（D）慣性力與壓力49、在并聯(lián)管道系統(tǒng)中，各并聯(lián)分管道中流體的 。（A）（A）流動(dòng)損失相同 （B）流量相同（C）流速相同 （D）沿程損失系數(shù)相同50、氣流通過(guò)正激波后，。（A）（A）變?yōu)閬喡曀?（B）變?yōu)槌曀伲–）變?yōu)槁曀?（D）狀態(tài)不變51、理想流體的特征是：。（C）（A）密度不變（B）不可壓縮 （C）無(wú)黏性（D）符合p=PRT52、皮托管是用來(lái)的。（C）（A）測(cè)壓力（B）測(cè)溫度（C）測(cè)速度 （D）測(cè)加速度53、以當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)100KPa為基準(zhǔn)，真空表讀數(shù)10Kpa,則該點(diǎn)絕對(duì)壓強(qiáng)。 （B）（A）110KPa（B）90KPa（C）100KPa（D）10KPa54、黏度V=1.0X10-5m2/S的流體，以v=3m/s速度在內(nèi)徑D=0.5m管內(nèi)流動(dòng)，其流動(dòng)狀態(tài)為（A）層流（B）紊流（C）超聲速流（D）均勻流55、根據(jù)流體的連續(xù)介質(zhì)假設(shè)可以不考慮流體的間隙，將流體視為無(wú)數(shù)多、連續(xù)分布的構(gòu)成。（A（A）分子、質(zhì)點(diǎn)（B）分子、分子（C）質(zhì)點(diǎn)、質(zhì)點(diǎn)（D）質(zhì)點(diǎn)、分子56、串聯(lián)管道中，各串聯(lián)分管道。（B（A）損失相同 （B）流量相同（C）速度相同（D）損失系數(shù)相同57、收縮噴嘴（A）出口一定是聲速（B）出口一定是超聲速（C）通道內(nèi)可能出現(xiàn)激波（D）可能有膨脹不足現(xiàn)象58、氣流在臨界狀態(tài)下，（A）速度為零（B）速度最大（C）Ma=1（D）溫度為零59、是流體力學(xué)的基本量綱。（（A）速度（B）長(zhǎng)度（C）壓力（D）密度60、邊界層內(nèi)（A）速度梯度小

（B）流體不流動(dòng)（C）黏性力不可忽略（D）厚度不變61、動(dòng)力粘度N與運(yùn)動(dòng)粘度V的關(guān)系是。（C）（C）N=PV

（D）色二162、毛細(xì)管插入水中,水沿毛細(xì)管壁（A）上升（B）下降（C）高度不變（D）可能上升也可能下降63、當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)100KPa，計(jì)示壓強(qiáng)（表壓強(qiáng)）為90KPa，其絕對(duì)壓強(qiáng)為（A）10KPa（B）190KPa（C）90KPa（D）100KPa64、長(zhǎng)方體敞口容器高0.6m、長(zhǎng)0.9m、水深0.5m，若重力加速度為g，當(dāng)加速度為時(shí)，水開(kāi)始溢出。 （B溢出。 （B1（A）9g2⑻9g5（C）—g6

5（D）9g65、有效截面是指與流線處處 的截面。（B）（A）平行 （B）垂直（C）相交 （D）無(wú)關(guān)系66、速度v、重力加速度g和長(zhǎng)度l的無(wú)量綱集合是：。（ ）（A）lv/g（B）v/gl（C）l/gv（D）v2/gl67、圓管層流，沿程損失系數(shù) （A）64人= Re（A）64人= ReRe⑻ 64（D）九=Re（D）旋轉(zhuǎn)軸方向68、渦線的切線方向?yàn)樵擖c(diǎn)的。（D（D）旋轉(zhuǎn)軸方向（A）速度方向 （B）速度法線方向 （C）旋轉(zhuǎn)方向69、流體在 區(qū)段，邊界層可能發(fā)生分離。（A）（A）減速增壓 （B）減速減壓（C）加速減壓 （D）加速加壓70、收縮噴管中臨界參數(shù)如存在，將出現(xiàn)在噴管的 。（D）（A）進(jìn)口處（B）出口前某處（C）出口后某處（D）出口處71、通常情況下，流速不高，溫度、壓強(qiáng)變化不大的氣體可視為 。（B）（A）非牛頓流體 （B）不可壓縮流體 （C）理想流體 （D）重力流體72、溫度升高，表面張力。 （A）（A）下降 （B）不變（C）升高 （D）下降或升高73、若流體的密度僅隨 變化而變化，則該流體稱為正壓性流體。（D）（A）質(zhì)量 （B）體積 （C）溫度 （D）壓強(qiáng)74、在緩變流的同一有效截面中，流體的壓強(qiáng)分布滿足 。（A）(A)上-+Z(A)上-+Z=CPgP=Cpv2p+ =CPi+瓦C(D)p v2-p-+Z+一=CPg 2g75、如果在同一時(shí)刻，流場(chǎng)內(nèi)各點(diǎn)的物理量與空間坐標(biāo)無(wú)關(guān)，則稱此流場(chǎng)為 。（C）（A）定常場(chǎng) （B）不定常場(chǎng) （C）均勻場(chǎng) （D）不均勻場(chǎng)76、速度v、密度P、壓強(qiáng)p的無(wú)量綱集合是。（D）pP(A)一

pP(A)一

vpV pP2⑻p(C)V(D)pPv277、管內(nèi)流動(dòng)的能量損失，若用壓強(qiáng)損失^p表示，其物理意義是。（B）（A（A）單位重量流體的能量損失（C）單位體積流體的能量損失78、歐拉法作為研究流體運(yùn)動(dòng)的方法之一，（A）流體分子 （B）流體質(zhì)點(diǎn)（B）單位質(zhì)量流體的能量損失（D）單位時(shí)間經(jīng)管路流體的能量損失以為研究對(duì)象。（C）（C）空間點(diǎn) （D）跡線(A)3層增厚速率大(A)3層增厚速率大(C)兩者增厚速率相等(A)焓和內(nèi)能之和(B)動(dòng)能和勢(shì)能之和(C)焓和動(dòng)能之和(D)焓和勢(shì)能之和79、繞流平板形成邊界層的厚度3,層流時(shí)的屋與紊流時(shí)的叱相比較，其沿流動(dòng)方向的增厚速率， 。(B)(B)”增厚速率小(D)有時(shí)3層增厚速率大，有時(shí)3層增厚速率小80、可壓縮氣體一維定常等熵流動(dòng)的能量方程表明：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的氣體 沿流線守恒。(C)81、氣體溫度升高，黏度。(A)(A)升高(B)降低(C)不變(D)可以升高或降低82、液面下一塊平板，形心為。，壓力中心為口，面積為A,與液面的夾角為a，液體作用在平板上的總壓力為。(A)(A)pghA(A)pghAcosac(B)pghAcosa(C)pghADc(D)pghDA83、流管是在流場(chǎng)里取作管狀假想表面，流體流動(dòng)應(yīng)是。(C)(A)流體能穿過(guò)管側(cè)壁由管內(nèi)向管外流動(dòng)(B)流體能穿過(guò)管側(cè)壁由管外向管內(nèi)流動(dòng)(C)不能穿過(guò)側(cè)壁流動(dòng)(D)不確定84、弗勞德數(shù)代表的是之比。(D)(A)慣性力與壓力 (B)慣性力與表面張力(C)慣性力與粘性力 (D)慣性力與重力85、雷諾數(shù)可以用來(lái)，表達(dá)式為。 (B)(A)計(jì)算摩擦力、vd(B)計(jì)算摩擦力、工時(shí)間R Vvd(C)vd(C)判別流態(tài)、；］Nvd(D)判別流態(tài)、V~86、串聯(lián)管道系統(tǒng)中，各串聯(lián)分管道 。(A)(A)流量相同(B)損失相同 (C)阻力系數(shù)相同(D)速度相同87、下列處存在管內(nèi)流動(dòng)的局部損失。(B)(A)管道彎曲 (B)管道截面突然縮小(C)管道截面突然擴(kuò)大 (D)都正確88、流體在流動(dòng)時(shí)，可以根據(jù)流體微團(tuán) 來(lái)判斷流動(dòng)是有旋流動(dòng)還是無(wú)旋流動(dòng)。( )（A）運(yùn)行軌跡（B）是否繞自身軸旋轉(zhuǎn) （C）壓強(qiáng)大?。―）速度大小89、粘性流體繞流平板時(shí)，邊界層內(nèi)流態(tài)由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯呐R界雷諾數(shù)值為（A）2000（B）2000~1