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熱學(xué)習(xí)題課VanderWaals方程不可壓縮項(xiàng)分子間吸引力項(xiàng)1VanderWaals等溫線實(shí)際等溫線并非如此1臨界等溫線拐點(diǎn)處一、二階導(dǎo)數(shù)都為零求臨界點(diǎn)各項(xiàng)狀態(tài)參量臨界等溫線11111如何用實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證速度分布？2Stern;Zartman&葛正權(quán)R.C.Miller&P.KuschI.F.Zartman,Phys.Rev.37,383(1931)Phys.Rev.99,1314(1955)小縫22問題實(shí)驗(yàn)所得的速度分布與腔體內(nèi)理想氣體速度分布一致嗎？2瀉流在容器上開一個小口，面積dA（面積很小）求容器內(nèi)理想氣體分子單位時間的逸出量求壓強(qiáng)與均方根速率的關(guān)系2xOzyvydtvxdtvzdtdV位置空間vyvzdvxdvy速度空間vxdvz2xdAOzyBvydtvxdtvzdt位置空間在以dA為底，vxdt為高的平行六面體內(nèi)速度為(vx,vy,vz)的粒子都可以在dt內(nèi)到達(dá)dA，其數(shù)量為dN’2vy，vz變化范圍沒有限制(-∞,+∞)，vx有限制，必須逸出，即必須>0,(0,+∞)。故dt內(nèi)在dA逸出的總粒子數(shù)N’為2單位時間內(nèi)碰在單位面積上的分子數(shù)為

2氣體壓強(qiáng)dt內(nèi)到達(dá)dA的x方向速度為vx，vx+dvx的粒子數(shù)平衡態(tài)，總動能不變，彈性碰撞22瀉流粒子速率分布dt時間內(nèi)有多少速率為v,v+dv的粒子能通過dA的小孔2各個方向速率為v的粒子幾率分布相等，故某特定方向速率為v的粒子數(shù)為所有速率為v粒子數(shù)的dS/4πv2速率為v，x方向速度分量為vx,vx+dvx通過小孔的粒子數(shù)為dAOzx速度空間22單位時間內(nèi)碰在單位面積上的分子數(shù)為2瀉流粒子速率分布dt時間內(nèi)有多少速率為v,v+dv的粒子能通過dA的小孔與平衡態(tài)速率分布不同2問題實(shí)驗(yàn)測到的分布是什么？2是速率分布為什么？為什么是速率分布，而不是x方向速度分布？I.F.Zartman,Phys.Rev.37,383(1931)2Stern;Zartman&葛正權(quán)R.C.Miller&P.KuschI.F.Zartman,Phys.Rev.37,383(1931)Phys.Rev.99,1314(1955)小縫2速度空間2

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